CN101819748A - 等离子体显示板驱动方法及离子体显示板装置 - Google Patents

Abstract

用至少两阶上升或下降阶梯波将建立、写入、保持和擦除脉冲变化地加到等离子体显示板上。这些阶梯波可通过将至少两个脉冲相叠加而实现。用这种波形作建立、写入和擦除脉冲可改进对比度，并用这种波形作保持脉冲可降低屏闪改善发光效率。这在驱动高分辨率等离子显示板以获得高画质和高亮度方面特别有用。

Description

等离子体显示板驱动方法及离子体显示板装置

本申请是申请日为1999年7月19日、申请号为200610101621.4、发明名称为“等离子体显示板驱动方法及离子体显示板装置”的申请的分案申请。

技术领域

本发明涉及用作计算机、电视等的显示屏的等离子体显示板显示装置及等离子体显示板驱动方法，特别涉及使用写入显示分离子场(以下称作ADS)方法的驱动方法。

背景技术

近来，等离子体显示板(以下称作PDP)因其能够实现用在计算机、电视等中的大面积、薄而轻的显示装置而成为受关注的焦点。

PDP总体上可分为两类：直流和交流型。EP 0762461公开了一种直流PDP的实例，该PDP的放电小室按矩阵排列，交流PDP适于用作大屏幕上，因此为现在主要用到的类型。

现在已经引入了其分辨率已高达1920×1080象素的高分辨率电视，且PDP最好能与其它类型显示器一样与此种高分辨率的显示器相兼容。

图1为传统交流PDP的示意图。

在此种PDP中，平行地放置着前衬板11和后衬板12，彼此相面对地放置且其间有空隙，随后将衬层的边沿封起来。

在前衬层11的内表面上呈平行条状地形成扫描电极组19a和维持电极组19b。用由铅玻璃等构成的介电层17覆盖电极组19a和19b。之后用氧化锰(MgO)保护层18覆盖在介电层17的表面上。由铅玻璃等绝缘层13覆盖的以平行条状形成的数据电极组14置于后衬板12的内表面上。在绝缘层13的顶上与数据电极组14平行地放置多个隔离肋15。衬板11、12间的空间被隔离肋15分成100-200微米的空间。在这些空间中封有放电气体。封有放电气体处的压力通常设在外界(大气)气压之下，典型地在200-500乇之间。

图2示出PDP电极矩阵。电极组19a和19b与数据电极组14呈直角地安置。在衬板间电极交叉处形成放电小室。隔离肋15将相邻放电小室分开以防相邻放电小室间的放电扩散，这样可获得高分辨率。

在单色PDP中，主要由氖组成的混合气体被用作放电气体，在放电时发出可见光。但在图1的彩色PDP中，由红、绿、兰三基色的荧光体构成的荧光层16在放电小室的内壁上形成，且主要由氙构成的混合气体(如氖/氙或氦/氙)被用作放电气体。通过用荧光层16将放电所产生的紫外光转换成各色可见光而进行彩色显象。

在这种PDP中的放电小室基本上仅有两个显示状态，开和关。其一帧(一场)被分成多个子帧(子场)的ADS方法与各子帧中的开和关状态相结合以表现灰度级。

图3表示在表达256个灰度级时对一帧的分割方法。水平轴表示时间，而阴影部分表示放电维持期。

在图3的示例分割法中，一帧被分成8个子帧。子帧的放电维持期的比率分别设为1、2、4、8、16、32、64和128。这些8位二进制组合表达了256种灰度级。NTSC制电视规定帧速率为60帧/秒，因此一帧的时间定为16.7ms。

每个子帧由以下构成：一个初始化期、一个写期、一个放电维持期和一个擦除期。

图4为一时序图，示出在相关技术中在一个子帧中脉冲何时被加到电极上。

在初始化期，通过将初始化脉冲加到所有扫描电极19a上而初始化放电小室。

在写期，数据脉冲被加到选定的数据电极14上而扫描脉冲随后被加到扫描电极19a上。这使壁上电荷累积在待点亮的小室中，写出一个象素数据屏。

在放电维持期，在扫描电极19a和维持电极19b间加一个大脉冲电压，使其中累加了壁电荷的放电小室出现放电，并在某个时期发出光。

在擦除期，在扫描电极19a上大量加窄脉冲，使放电小室中的壁电荷被擦除掉。

在上述驱动方法中，正常情况下光仅应在放电维持期中发出来而不应在初始化、写入和擦除期有光放出。但当加有初始化或擦除脉冲时，放电会使整个显示板发光，并因而使对比度降低。在加写脉冲时出现的放电也使放电小室发光，进行损害对比度。因此，需要一种解决这些问题的方法。

上述PDP驱动方法也应使每帧中的放电维持期尽可能地长，以改进亮度。因此，写脉冲(扫描脉冲和数据脉冲)最好应尽可能短，这样可高速地写。

高分辨率PDP具有大量的扫描电极，因此需要使写脉冲(扫描脉冲和数据脉冲)窄，从而可以高速进行驱动。

但在传统PDP中，较窄地设定写脉冲会产生写的缺陷，使显示的图象质量降低。

如果写脉冲的电压高且脉冲窄，就可无缺陷地以高速可靠地写。但正常来讲，高速数据驱动器耐压的能力较低，因此难于获得可以高压高速写入的驱动电路。

在上述PDP驱动方法中，另一重点是以低功耗驱动PDP。为达到这一点，应减小放电维持期的无效功耗，以增加亮度效率。

本发明的目的在于提供一种PDP驱动方法，它可高速工作，并在不引起写缺陷的情况下改善对比度。本发明的另一目的在于提供一种改进发光效率的PDP驱动方法。本发明的再一目的是提供一种PDP驱动方法，在不引起闪烁和毛边的情况下产生高画质和高亮度。

在本发明中，以两阶或多阶上升阶梯的波形用作初始化脉冲。不用简单矩形脉冲而用此种波形作为初始化脉冲可改善对比度而不产生写缺陷。

不用简单矩形脉冲而用两阶或多阶下降阶梯波形作写脉冲，可实现高速驱动而不引起写的缺陷。

同时，用两阶或多阶上升阶梯波形作写脉冲可改善对比度而不会引致写缺陷。

另外，不用简单矩形波而用两阶或多阶下降阶梯波形作维持脉冲可允许用高压来设定维持脉冲，以确保稳定地工作，从而得到高质画面。

如果不用简单矩形波而用两阶或多阶上升阶梯波形作维持脉冲可提高发光效率。当波形的上升部分的第二阶和下降部分的第一阶与连续函数对应时，则可获得明显的发光效率的提高。

通过使用其波形的上升部分为斜形的波形作维持脉冲，也可改善发光效率。

另一种改善发光效率的方法是使用一种波形，其中在放电电流最大时刻的电压高于在维持脉冲的脉冲开始时刻出现的所加的电压。

用两阶或多阶阶梯波形作放电维持期所加的第一维持脉冲可改善图象质量。

此外，不用简单矩形波形而用两阶或多阶上升阶梯波形作擦除脉冲可改进对比度，获得高画质。

使用两阶或多阶下降阶梯波形作擦除脉冲可缩短擦除期。

通过同时对初始化、写、维持和擦除脉冲使用阶梯波形可进一步改进这些效果。

象用在初始化、写、维持和擦除脉冲上的以两阶上升或下降的阶梯波形可通过将两个或多个脉冲加在一起来获得。

附图说明

图1为传统交流PDP的轮廓图；

图2示出上述PDP的电极矩阵；

图3示出在驱动上述PDP时的帧分割方法；

图4为在一帧中将脉冲加到电极上时的时序图的相关实例；

图5示出与本发明相关的PDP驱动装置结构的方框图；

图6示出图5的扫描驱动器结构框图；

图7示出图5的数据驱动器结构框图；

图8示出与第一实施例有关的PDP驱动方法的时序图；

图9为与实施例相关的脉冲相加电路的方框图；

图10示出由脉冲相加电路将第一和第二脉冲相加以形成两阶上升阶梯波形时的情况；

图11示出实验1的结果；

图12为时序图，示出与第二实施例相关的PDP驱动方法；

图13示出用脉冲相加电路将第一和第二脉冲相加以形成有两阶下降阶梯的波形时的情况；

图14示出实验2的结果；

图15为时序图，示出与第三实施例相关的PDP驱动方法；

图16为与第三实施例有关的阶梯波发生电路的方框图；

图17示出实验3的测量结果；

图18为时序图，示出与第四实施例有关的PDP驱动方法；

图19为实验4A的测量结果；

图20为时序图，示出与第五实施例有关的PDP驱动方法；

图21示出实验5A的测量结果；

图22为时序图，示出与第六实施例有关的PDP驱动方法；

图23和24示出实验6的测量结果；

图25为时序图，示出与第七实施例有关的PDP驱动方法；

图26示出用脉冲相加电路将第一和第二脉冲相加以产生两阶上升和下降的阶梯波形的情况；

图27为时序图，示出以简单矩形波作为维持脉冲进行驱动时所产生的V-Q Lissajous图；

图28为用第七实施例的方法驱动PDP时所看到的V-Q Lissajous图的实例；

图29为时序图，示出与第八实施例相关的PDP驱动电路；

图30示出第八实施例中维持脉冲的波形；

图31示出用脉冲相加电路将第一和第二脉冲相加以形成第八实施例的阶梯波形的情况；

图32示出实验8A的测量结果；

图33为V-Q Lissajous图的实例，示出实验8A的测量结果；

图34为时序图，示出与第九实施例有关的PDP驱动方法；

图35为方框图，示出与第九实施例有关的梯形波形发生电路；

图36示出由梯形波形发生电路产生的梯形波形；

图37示出实验9A的测量结果；

图38为V-Q Lissajous图的实例，示出实验9A的测量结果；

图39为时序图，示出与第十实施例有关的PDP驱动方法；

图40示出实验10A的测量结果；

图41为时序图，示出与第十一实施例有关的PDP驱动方法；

图42示出实验11的测量结果；

图43为时序图，示出与第十二实施例有关的PDP驱动方法；

图44为时序图，示出与第十三实施例有关的PDP驱动方法；

图45示出实验13A的结果图；

图46为时序图，示出与第十四实施例有关的PDP驱动方法；

图47为时序图，示出与第十五实施例有关的PDP驱动方法；

具体实施方式

下面参考附图描述本发明的实施例。

在各实施例中所用的PDP 10与参考图1在已有技术中解释的PDP具有相同的物理结构，因此使用与图1相同的标号。

实施例的驱动方法基本用与所应用的相关技术部分中解释的ADS方法。但分别在初始化、扫描、维持和擦除期所加的初始化、扫描、维持和擦除脉冲不是为简单的矩形波，而是为阶梯波或为斜波形。

下面解释实施例中所用的驱动装置和驱动方法。

图5为方框图，示出驱动装置100的结构。

驱动装置100包括预处理器101、帧存储器102、同步脉冲发生单元103、扫描驱动器104、维持驱动器105和数据驱动器106。预处理器101处理从外图象输出装置输入的图象数据。帧存储器102存储处理后的数据。同步脉冲发生单元103为每帧和每个子帧产生同步脉冲。扫描驱动器104将脉冲加到扫描电极19a上，维持驱动器105将脉冲加到维持电极19b上，而数据驱动器将脉冲加到数据电极14上。

预处理器101从输入图象数据中提取每帧的图象数据，从所提取的图象数据(子帧图象数据)产生每个子帧的图象数据，并将其存储在帧存储器102中。预处理器101随后逐行将帧存储器102中所存的当前子帧图象数据输出到数据驱动器106上，从输入的图象数据中检测诸如水平同步信号和垂直同步信号的同步信号，并将每帧和子帧的同步信号发送到同步脉冲发生单元103上。

帧存储器102能存储每个子帧的划分成子帧图象数据的每帧的数据。

具体讲，帧存储器102为两口帧存储器，具有两个存储区，每个区能存储一帧(八个子帧图象)。在对帧存储器区读出的同时可交替地在存储区上写入帧数据。

同步脉冲发生电路103产生触发信号，指示每个初始化、扫描、维持和擦除脉冲上升的时刻。这些触发信号参照每帧和每个子帧处从预处理器101上接收的同步信号来产生，并发送到驱动器104-106上。

扫描驱动器104根据从同步脉冲发生单元103上接收的触发信号产生并施加初始化、扫描、维持和擦除脉冲。

图6为方框图，示出扫描驱动器104的结构。

初始化、维持和擦除脉冲被加到所有的扫描电极19a上。所需的脉冲波形依情况而不同。

结果，扫描驱动器104有三个脉冲发生器，如图6所示，每个发生器产生一种脉冲。这些发生器是初始化脉冲发生器111、维持脉冲发生器112a和擦除脉冲发生器113。三个脉冲发生器以浮地方法串联，并根据单元103的触发信号依次将初始化、维持和擦除脉冲加到扫描电极组19a.

如图6所示，扫描驱动器104还包括一个多路转换器115及与之相连的扫描脉冲发生器114，它使扫描脉冲顺序地加到扫描电极19a₁、19a₂、...19a_N。采用在扫描脉冲发生器114中产生脉冲并由多路转换器115切换而输出的方法，但也可采用为每个扫描电极19a提供单独的扫描脉冲发生电路的结构。

开关SW₁和SW₂安置在扫描驱动器104中，以有选择地将上述脉冲发生器111-113的输出和扫描脉冲发生器114的输出加到扫描电极组19a.

维持驱动器105具有一个维持脉冲发生器112b，并根据来自同步脉冲发生单元103的触发信号产生维持脉冲，并将该维持脉冲加到维持电极19b。

数据驱动器106将数据脉冲输出到并联的数据电极14₁-14_M上。根据一次在一行上串行输入到数据驱动器106的子场信息进行输出。

图7为数据驱动器106结构的方框图。

数据驱动器106包括一次取一个扫描行的子帧数据的第一锁存电路121、存储所述一个扫描行的子帧数据的第二锁存电路122、产生数据脉冲的数据脉冲发生器123、以及在每个电极14₁-14_M入口处的“与”门124₁-124_M。

在第一锁存电路121中，按顺序从预处理器101送出的子帧数据与时钟CLK信号同步并一次顺序地取许多位。一旦锁存了一扫描行的子帧图象数据(表明各自的数据电极14₁-14_M是否施加脉冲)，就传送给第二锁存电路122。第二锁存电路122根据来自同步脉冲发生单元122的触发信号将在属于加有脉冲的数据电极的“与”门124₁-124_M打开。与此同时，数据脉冲发生器123产生数据脉冲，且该数据脉冲随着“与”门的打开被加到数据电极上。

在驱动装置100中，如下面将解释的，为了显示一帧图象，要将初始化、写、放电维持和擦除期构成的一个子帧的操作重复八次。

在初始化期，扫描驱动器104中的开关SW₁和SW₂分别为开和关。初始化脉冲发生器111将一个初始化脉冲加到所有的扫描电极12a上，使所有放电小室中出现初始化放电，并在每个放电小室中累加壁电荷。将一定量的壁电压加到每个小室中，则在接下去的写期中写入放电开始就快。

在写入周期，扫描驱动器104中的开关SW₁和SW₂分别为关和开。由扫描脉冲发生器114产生的负扫描脉冲顺序地加到扫描电极19a的第一行1至扫描电极19a的最后一行N。同时，数据驱动器106通过将正数据脉冲加到与待点燃的放电小室相对应的数据电极14₁-14_M而进行写放电，将壁电荷累积在这些放电小室中。因此，一画面的潜像是通过在待点亮的放电小室中的介电层表面上累积壁电荷而写上去的。

扫描脉冲和数据脉冲(换言之为写入脉冲)应设得尽可能地窄以实行高速的驱动。但如果写脉冲太窄，就会有类似的写缺陷。此外，受所用电路类型的限制，意味着脉冲宽度通常需设在约1.25μm或更大一些。

在维持期，扫描驱动器104中的开关SW₁和SW₂分别为开和关。维持脉冲发生器112a将固定长度(例如1-5μs)的放电脉冲加到整个扫描电极组12a和维持驱动器105将固定长度的放电脉冲加到整个维持电极组12b的操作交替地进行。

此操作将介电层表面的电位升到高于其中在写周期累加了壁电荷的放电小室中的放电起始电压(以下称起始电压)，因而在这些小室中出现放电。此维持放电使放电小室中发出紫外光。该紫外光激发荧光层中的荧光体以发出与每个放电小室的荧光层的彩色对应的可见光。

在擦除期，扫描驱动器104中的开关SW₁和SW₂分别为开和关。将窄擦除脉冲加到整个扫描电极组19a上，通过产生不完全放电将在每个放电小室中壁电荷擦除。

下面15个实施例的每个实施例都解释了特定的脉冲波形排列及其效果。

第一实施例

图8为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

在图4所示相关技术驱动方法中，初始化脉冲为简单矩形。但在此实施例中，初始化脉冲采用的是有两阶上升的阶梯波形。

通过将两种脉冲波形相加得到此种波形。

图9为方框图，示出产生阶梯波形的脉冲相加电路。

脉冲相加电路包括第一脉冲发生器131、第二脉冲发生器132和延时电路133。第一和第二脉冲发生器131和132用浮地法相串联，且两个发生器的输出电压相加。

图10A示出脉冲相加电路，第一和第二脉冲同步以形成有两阶上升的阶梯波形。

由第一脉冲发生器131产生的第一脉冲为宽矩形波，而第二脉冲发生器132产生的第二脉冲为窄矩形波。

发生器131产生的第一脉冲及发生器132产生的第二脉冲被延时电路133延时一预定时间。这些脉冲根据触发信号从相加脉冲发生单元103中产生。设定各脉冲的宽度，这样几乎在同一时刻第一和第二脉冲开始下降。

这样来将第一和第二脉冲相加，以使输出脉冲中有两阶上升。

作为图9所示脉冲相加电路的一种变形例，第一、二脉冲发生器131和132可并联且第一和第二脉冲输出叠加。如图10B所示，具有两阶上升的阶梯脉冲可通过使第二脉冲发生器132产生高于第一脉冲的第二脉冲而产生。

此实施例中的初始化脉冲发生器111具有一个这种电路并用具有两阶上升的阶梯波形作为初始化脉冲。

如下面将解释的，不用简单矩形波而用这种波形作初始化脉冲抑制了写入缺陷并改善了对比度。

换言之，将初始化脉冲加到放电小室上以使一定量的壁电荷累加在每个放电小室中，上述过程是以在写周期于短时内精确地进行写入的生成条件为目标的。

当加上初始化脉冲时不应发光。如果象已有技术中那样以简单矩形波作为初始化脉冲，当电压升高时会有大电压变化(电压变化范围)，并产生强放电趋势。此放电会导致从整个屏幕上发出强光，且对比度因此而下降。此外，此种强放电的产生(不希望的放电)更有可能使在施加了初始化脉冲之后在每个放电小室中累加的壁电荷变动。这种变动会导致局部写缺陷和亮度的变动。

如果以两阶上升波形作初始化脉冲，就可避免这种电压中的突变并使所加电压升高。从而稳定地累加壁电荷而不会产生不希望的光放电。

此原因是，当初始化脉冲升高时电压改变范围与所出现的亮度间不是正比关系。尽管电压中的小改变不会引起过大的亮度产生，当电压变化达到某个值时就会看到亮度明显地增加。因此，以两阶而不是一级使电压到达某个值可减小由放电产生的亮度。

也可用诸如Weber在美国专利5745086中教导的斜上升波形来稳定地累加壁电荷并限制亮度。但Weber中的上升时间极长。用本发明的两阶上升波形可代替用窄脉冲稳定地进行初始化的方法。

通过使用两阶上升波形，可在短初始化期中稳定地进行初始化，使其可以更高速度进行驱动。

本实施例的PDP驱动方法可以高速驱动显示板而没有写缺陷，并改进对比度以获得优质画面。

如果用于升到第一步的电压V₁与峰值电压V_st相比太小，则在升到第二阶时将会有大量的光射出，并有使已得到改进的对比度有损失。因此，电压V₁与V_st之比应设在0.3-0.4或更大，且(V_st-V₁)与V_st之比应设在0.6-0.7或更小。

如果第一阶上升末端与第二阶上升开始间的时期(即第一阶tp的平坦部分)与脉宽tw相比太宽，它将会有不良的效果。因此，tp与tw之比应设在0.8-0.9或更少。

第一阶上升电压V₁最好应设在V_f-70V≤V₁≤V_f。V_f是驱动装置的起始电压。

起始电压V_f是由PDP10的结构所确定的固定值。并通过测出在扫描电极12a和维持电极12b间非常缓慢地增长的电压和读出在放电小室开始点燃时所加的电压来确定。

实验1

当驱动PDP时以两阶上升波形用作初始化脉冲。在驱动时，峰值电压V_st和脉宽tw维持固定，但改变tp与tw之比和(V_st-V₁)与V_st之比的值并测其对比度和亮度值的变化。

每个初始化脉冲的波形都是由给定的波形发生器产生，且此输出电压在被加到PDP之前被高速高压放大器放大。

通过在暗室中点燃PDP的一部分产生白色并测量暗与亮部分的亮度比而测出对比度。

图11示出此实验的结果，表示出了tp与tw之比和(V_st-V₁)与V₁之比与对比度的关系。

附图中的阴影区为对比度高的地方，且由写入缺陷造成的亮度的变动很小，换言之，该区是可接受的区域。阴影区之外的区域表示不可接受的结果。

从图中可见，tp与tw之比最好应为0.8-0.9或更小，(V_st-V₁)与V_st之比最好应为0.6-0.7或更小。但如果tp/tw和(V_st-V₁)/V_st太小，就不会获得任何结果，这样，最好使其比例设在0.05或更大。

本实施例采用将两个脉冲相加以形成两阶上升阶梯的波形作为初始化脉冲。但也可通过将三个或多个脉冲相加以产生具有三个或多个上升级的多阶波形来达到同样的优质图象效果。

第二实施例

图12为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

在第一实施例中，用两阶上升波形作为初始化脉冲，但在此实施例中，用两阶下降波形作为初始化脉冲。

图13示出脉冲相加电路将第一和第二脉冲相加以形成有两阶下降阶梯波形。

两阶下降波形利用如第一实施例中的脉冲相加电路并通过将第一脉冲发生器131产生的第一脉冲与第二脉冲发生器132产生的第二脉冲相加来产生。

具体讲，使用如图9的脉冲相加电路，其中的第一脉冲发生器和第二脉冲发生器用浮地方法相串联。如图13A所示，第一脉冲发生器131几乎与第二脉冲发生器132使窄矩形波的第二脉冲上升的同时使宽矩形波的第一脉冲上升。通过将两个脉冲相加产生一个两阶下降波形。另一方案是用其中第一和第二脉冲发生器是并联的脉冲相加电路。如图13B所示，在此情况下，第一脉冲发生器使窄矩形波的第一脉冲上升到较高电平，而第二脉冲发生器使矩形波上升到较低的电平。这两个脉冲相加，产生一个两阶下降波形。

但如果象已有技术中那样，以简单矩形波作为初始化脉冲，那么当电压降较大时，电压的突变(电压变化范围)就会引起自擦除放电。该自擦除放电使强光从整个屏幕上发光，降低了对比度。

由于在初始化脉冲的上升期形成的一部分壁电荷被自擦除电荷抵消，其基础(priming)效果也被减弱。

如果用两阶下降波形作为初始化脉冲，在电荷下降时经历的电压突变将不再出现，这样，自擦除放电就受到限制。结果，可限制从整个屏幕上发出的光、改进对比度，同时使壁电荷的抵消受到限制，使基础效果得以提高。

如果将渐降波形用作初始化脉冲，可稳定地累加壁电荷并以类似方式控制亮度，但波形的下降时间较长。但在本实施例中，使用两阶下降波形可使利用窄脉冲进行的初始化稳定地进行。

因此，使用两阶下降波形可在短初始化期内进行初始化，并可高速进行驱动。

本实施例的PDP驱动方法可进行高速驱动而不会有写入缺陷，并使对比度显著提高。结果可得到优质的图象。

如果在第一步中下降所需的电压V₁相对于峰值电压V_st来讲太窄，则在第二步下降中将有大量的光射出，并且存在使那些效果失去的危险。因此，V₁与V_st之比应设在不大于0.8-0.9。

如果第一阶下降的末端与第二阶下降的起始之间的时间，(即第一阶tp的平坦部分的宽度)，相对于脉宽t_n来讲太大，则会有不良效果。因此，tp与tw之比应设在不大于0.6-0.8。

实验2

用第一实施例实验中的同样方法、使用具有不同的两阶下降波形的各种初始化脉冲以及在各种情况下测出的对比度来驱动PDP。

在驱动PDP期间，将各值用于将脉宽tw与第一下降阶tp的宽度相比的tp与tw之比，以及将最大电压V_st与第一阶V₁期间电压下降量相比的V₁与V_st之比。

图14示出了此实验的结果，表示了tp与tw之比和V₁与V_st之比同对比度之间的关系。

图中的阴影区为对比度较高且由写入缺陷所产生的亮度变化很低的区域，换言之，是可接受的区域。阴影区之外的区域为不可接受的结果。

从图中可见，t_p与t_w之比和V₁与V_st之比不应太大，这样，t_p与t_w之比最好应不大于0.6至0.8且V₁与V_st之比最好应不大于0.8-0.9。但如果tp与tw和V₁与V_st之比太小，则无法获得有用的结果，因此，其比例最好设在0.05或更大。

本实施例使用了两个脉冲相加以形成一个两阶下降阶梯波形的波形作为初始化脉冲。但通过将三个或多个脉冲相加以产生一个可实现较高图象质量的具有三个或多个下降的多阶波形也可获得同样的效果。

第三实施例

图15为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

在第一实施例中，以两阶上升波形用作初始化脉冲。但本实施例也可用有三个或多个(例如5阶)上升阶的多阶阶梯波形。

通过使用阶梯波发生电路作为初始化脉冲发生器111可以获得此种多阶波形初始化脉冲。

图16为阶梯波发生电路的方框图，这种电路在Denshi TsushinGakkai出版的《电子通信手册》中有描述。

阶梯波发生电路包括产生固定个数(本例中为5个)连续负脉冲(电压Vp)的时钟脉冲发生器141、电容142和143以及复位开关144。电容器142的容值C₁设定为高于电容器143的容值C₂。

当时钟脉冲发生器141发出第一脉冲时，输出单元145的电压升至C₁/(C₁+C₂)V_p。当发出第二脉冲时输出单元145的电压升至C₁×C₂/(C₁+C₂)²V_p。当发出第三脉冲时则升至C₁×C₂/(C₁+C₂)³V_p。

因此，当时钟脉冲振荡器141发出固定个数(5个)的脉冲时，则输出上升了相应阶数的波形。随后，在固定时间过后，由复位开关144产生具有多个上升阶(5阶)的初始化脉冲波形。在电路的输出一侧产生放电使电压下降。

使用此种多阶上升波形所得的效果基本上与第一实施例中的效果相同。但尽管电压升到同样水平，每一阶的电压上升却很小，这样可获得更好的效果。

在此阶梯脉冲波形中，在第一阶之后的各阶中电压变化率的平均值(图15中线A的斜率a)最好应设在不小于1V/μs但不大于9V/μs。其原因如下：

如果电压升高，从而电压变化的速度在这些极限值之内，则在I-V特性为正的区域中产生弱放电，且放电发生在几乎恒压的模式下，因此，放电小室内维持值为V_f ^*，比起始电压V_f略低。这意味着与电压V和V_f ^*的电位差(V-V_f ^*)相对应的负壁电荷可有效地累积在覆盖在扫描电极12a表面上的介电层的表面上。

如果电压变化率的平均值α设在10V/μs或更大，则由初始化脉冲放电所发出的光就更强且对比度明显下降。但是如果α值在此范围内，且特别是如果设在6V/μs或更小时，由初始化脉冲放电所发出的光要比维持放电所发出的光要弱得多，且对比度几乎完全不受影响。

如果初始化是电压变化率的平均值α值为10V/μs或更大时进行的，则在均匀速率下控制壁电荷的累积较困难，因而更容易在后续的写周期中产生写缺陷。在初始化脉冲的上升部分期间内过大的电压变化则会增加初始化脉冲产生的发射光很强且壁电压不均匀的可能性。这是因为脉冲上升部分期间产生的强放电和上升期间累积过量的壁电荷意味着会在脉冲的下降部分中产生强放电(自擦除放电)。

如在第一实施例中所解释的，第一阶上升的电压V₁应相对于起始电压V_f而设置，使得V_f-70V≤V₁≤V_f。

实验3

用具有5阶上升阶梯波形作为初始化脉冲来驱动一个PDP，并测出壁电荷转移量ΔQ[PC]与写脉冲电压V_data[V]间的关系。为了查清在上升期间电压平均变化率α下驱动条件的依赖性，设定第一阶之后的平均电压变化率α[V/μs]为2.1和10.5间的各种值，并进行测量。

利用给定的波形发生器产生各种波形的初始化脉冲，且其电压在加到PDP之前被高速高压放大器放大。在第一阶上升中的初始化脉冲电压被设在180V，比起始电压V_f低20V。

通过将壁电荷测量装置连接到PDP来测出壁电荷转移量ΔQ。此电路与估算铁电特性等用的Sawyer-Tower电路的原理相同。

图17示出此测量的结果，示出针对每个平均电压变化率α的每一个值的写脉冲电压V_data和壁电荷转移量ΔQ之间的关系。

如果ΔQ不大于3.5pc，则就易产生写入缺陷和屏闪。因此，为使PDP被正常驱动，就应将V_data设在图中所示的ΔQ＝3.5pc的线之上。

从图中可见，电压Vdata随写放电产生的壁电荷转移量的升高而升高。这表明V_data的升高使放电几率加大并减小了写缺陷。

图中，V_data占据的范围较小，这表明对于较大的平均电压变化率α，壁电荷的转移量也较大。换言之，如果平均电压变化率α设在此范围内的较高水平上，则可维持壁电荷转移量ΔQ的水平且甚至在V_data设在较低值时仍可正确地驱动PDP。

在本实施例的驱动方法中，在整个初始化期的壁电荷可被限制在所要的水平上而不会损失对比度并可减少写放电缺陷。结果，可使因闪烁和颗粒粗糙所造成的图象质量劣化得以改善并获得优质画面。

本实施例中用多阶上升波形作初始化脉冲，但也可用多阶上升或下降的阶梯波形作初始化脉冲，以获得同样高质量的图象质量。

第四实施例

图18为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例采用具有两阶下降的阶梯波形作为数据脉冲。

在数据脉冲发生器123中可以采用第二实施例中所解释的那种脉冲相加电路，以将两阶下降阶梯波形用作数据脉冲。

如果采用与相关技术中相似的简单矩形波，则数据脉宽设置为不大于2μs将使维持放电的放电效率下降，且有一种由写入缺陷造成的图象质量急剧下降的趋势出现。

但在本实施例中，不用简单矩形波而用具有两阶下降的阶梯波形作数据脉冲可使写脉冲(扫描脉冲和数据脉冲)设在更小的脉宽下而不会减小维持放电期间的放电效率。写脉冲的宽度可设为1.25μs。

通过将写脉冲设定为较窄，就可在写入期以高速进行驱动。当驱动诸如用在具有高分辨率的高清晰度电视中的具有大量扫描线的高清晰度PDP时这种设定方式极为有用。

本实施例即使使用窄写入脉冲仍可达到稳定写入的原因如下：

从写入期到放电维持期的放电操作以如下方式进行。首先通过施加写入脉冲而在扫描电极和数据电极上进行放电。此基础工作的结果，使在施加维持脉冲时，可在扫描电极与维持电极之间进行维持放电。

如果以简单矩形波用作数据脉冲，如实验4B所示，从施加脉冲到进行放电的放电延时较长且放电延时(从脉冲上升到放电峰值的时间)约在700-900ns。这意味着使数据脉冲上升和下降间的时间变短，易于产生放电缺陷。此外，在放电维持期中还引起放电延时，使得发光不稳定。

但是，如在本实施例中若用从两个相加脉冲产生的两阶下降波形作为数据脉冲，放电延时则缩短到300-500ns，且在短时间内完成放电。这意味着即使数据脉冲的上升和下降之间的时间(即脉宽)缩短，仍可以可靠地进行放电，使得可以进行稳定的写入。

还可进行以下的观察。

如果以简单矩形波用作数据脉冲，则它可以较高电压上升，从而可以实现短数据脉冲和高速驱动。

但在PDP中传统采用的数据驱动器中，上升期的电压的回转率与电压维持不变的能力之间有呈倒数的关系。因此制造一个可瞬时地升到100V以上高压的驱动电路非常困难，且造价不菲。

如果由第一和第二脉冲组合以形成一个阶梯波形产生脉冲，则驱动器IC(功率MOSFET)就用在每个第一、第二脉冲发生器中。此驱动器IC将电压维持在100V或更低的能力较小，而在脉冲上升期中的回转率较快。这意味着可以高压和高速进行驱动。

这样，本发明的PDP驱动方法采用低成本驱动电路以实现高速、稳定的写入。

如本发明，当用两阶下降阶梯波形作为写入脉冲时，第一阶下降应最好设在10V-100V的范围内。这是因为在低于10V和第一阶下降大于100V时都难于实现具有较低维持电压能力的驱动器IC。

实验4A

通过将脉宽PW被设为各种值的波形构成的数据脉冲施加到数据电极上来驱动PDP，并在写放电之前和之后测量壁电荷转移量ΔQ[PC]。数据脉冲电压V_data被设置在60、70、80、90和100伏。

通过将第三实施例的壁电荷测量装置连接到PDP装置来测出壁电荷转移量ΔQ。

图19示出测量结果，它示出针对数据脉冲电压V_data的每个值的数据脉宽PW与壁电荷转移量ΔQ之间的关系。

图中，可以见到当V_data为60V时，若脉宽PW在2.0μs或更大的范围中时，壁电荷转移量ΔQ可维持在一高值，因而在此范围内写放电可大致正常地进行。但当V_data为60伏时，可以看到小量的闪烁。

但如果V_data设为高于此值，则甚至在脉宽PW减小后，ΔQ仍可维持在高值，写放电仍可正常地进行。当Vdata为100伏时，甚至在脉宽为1.0μs时，壁电荷转移量ΔQ可为约6[PC]的高值，且可正常进行写放电。

从此可看出，数据脉冲的电压V_data值越高，则可以更窄的脉冲宽度PW下获得高稳定的壁电荷转移量。

实验4B

可以用象本实施例中的最大电压V_p为60伏的矩形波和最大电压为100伏的两阶下降阶梯波形作数据脉冲来驱动PDP。与写放电的平均放电延时一起测试在每种情况下所施加的电压波形和壁电荷转移量ΔQ波形。还测试屏幕的闪烁。

用数字示波器测出每种波形。通过取500次扫描的平均值而消除每个测量噪声。表1示出此实验的结果：

表一

	最大电压Vp[伏]	平均放电延时[μs]	闪烁
				矩形波	60	1.86	有少量
第四实施例的波形	100	0.76	无

从这些结果中可以见到，用两阶下降阶梯波形作为数据脉冲减少了放电延时和屏闪。

第五实施例

图20为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

在本实施例中，用两阶上升阶梯波形作为数据脉冲。

第一实施例中所描述的脉冲相加电路可被用作图7的数据脉冲发生器123，从而为数据脉冲施加两阶上升阶梯波形。

如果用已有技术中简单矩形波，在脉冲上升时间将经历一个电压的尖锐上升，从而如实验5A所示，由数据脉冲导致的发光变得较强，且壁电压变得不均匀。其原因与第一实施例中初始化脉冲的情况中的相同。

如果发光是由数据脉冲产生的，则其发出的光就作为叠加维持放电所发出的光上，当进行低图象灰度等级显示时会使图象质量下降。当用斜坡波形输入图象信号并进行灰度级显示时由数据脉冲引发的发光很强，则图象质量的劣化特别明显。

此处，如果加到数据电极的数据脉冲的电压设定在低电平上，则由数据脉冲引起的发光可得到限制，但写放电的放电延时则增加。这意味着产生了写入缺陷且更易产生图象质量劣化。

但如果数据脉冲用了象本实施例中的两阶上升阶梯波形时，各阶的电压变化较小，且脉中可被升到一个高电压，使由数据脉冲引起的发光得以限制而不会产生写入缺陷。

如第四实施例中的，具有对100伏或低于100伏的维持电压的低能力的驱动器IC被用作脉冲相加电路中的第一和第二脉冲发生器，以使PDP可以高速被驱动。但即使在写脉冲上用两阶上升阶梯波形，第二阶上升应最好设在10V-100V的范围内。

实验5A

用采用简单矩形波作为数据脉冲的相关技术驱动方法来驱动PDP10，并可见到由写放电和维持放电所产生的发光。

图21A示出当进行写入放电时，随数据脉冲电压V_data、扫描脉冲电压V_SCN-SUS和出现的亮度的变化情况。图21B示出进行维持放电时随维持脉冲电压V_SCN-SUS和出现的亮度的变化情况。

可以见到图21A所示的写入放电的峰值亮度大于由维持放电所产生的第一维持脉冲的峰值亮度，并与第二维持脉冲的峰值亮度相同。

实验5B

用本实施例中描述的简单矩形波和两阶上升阶梯波形为数据脉冲来驱动PDP，并测出图象质量和屏幕的闪烁。

用给定的波形发生器产生数据脉冲，并在施加到PDP之前用高速高电压放大器来放大其电压。在两种情况下的最大电压V_p为100V。表二示出实验结果。

表二

	最大电压Vp[伏]	显示图象质量	闪烁
				矩形波	100	半色调间断	无
第五实施例的波形	100	满意	无

从这些结果可见，使用本实施例的波形为数据脉冲可产生更为满意的半色调灰度级显示且闪烁少于采用简单矩形波时的情形，因而可产生优质图象。

第六实施例

图22为时序图，示出与本发明实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例用两阶下降阶梯波形作为维持脉冲。

为了能够施加这种的两阶下降阶梯波形作为维持脉冲，如第二实施例中解释的脉冲相加电路最好被用作如图5和6中所示的维持脉冲发生器112a和112b。

当驱动PDP时将象相关技术中的简单矩形波用作维持脉冲时，维持脉冲放电设定得越高，放电则越强，使光可以高强亮度发射出去。但如下文实验6所示，如果在上升时出现的放电太强，在下降时出现弱放电的异常操作就易产生。

这种现象总体上被称作自擦除放电，并在上升时过强的放电使累积在放电小室中的壁电荷太多时会出现。这意味着下降时的放电方向与上升时的情况相反。如果产生自擦除放电，在上升时由放电所累积的壁电荷将减少，这样使相应的亮度下降。此外，当由下一脉冲电压反方向放电时，施加到放电小室内放电气体上的有效电压的减少造成有不稳定放电产生的异常操作。

如果用如本实施例中的两阶下降阶梯维持脉冲，则可避免出现电压突变且限制了自擦除放电，即使维持脉冲电压被设定在高电平的情况下也如此。

因此，在本实施例的驱动方法中，在可以维持稳定操作的同时将维持脉冲电压设定为高电平并产生高亮度的光，从而获得优质画面。

当用此种两阶下降波形作维持脉冲时，若用于维持脉冲的最大值电压被限制在起始电压V_f+150伏或略低的范围内时就可限制自擦除放电，因此，PDP应最好在此范围内进行驱动。

实验6

用简单矩形波作为维持脉冲来驱动PDP，测出扫描电极与维持电极间电压以及亮度随时间的变化。采用合理高的驱动电压和传统PDP中与之类似的驱动电压。

以两阶阶梯波形作为维持脉冲以合理高的电压来驱动PDP。测出扫描电极与维持电极间电压和亮度随时间随时间的变化。

此外，在上述的每种条件下驱动PDP，并以下述方式测出每种情况下的亮度。用光电二极管来观测从峰值亮度的整数值中算出的每种情况之下的亮度和相对亮度。用数字示波器示出每种情况下的波形。

图23和24示出电压V和亮度B随时间变化的测量结果。图23A示出以矩形波作为整流驱动电压时的结果，而图23B则示出用合理高驱动电压的矩形波时的结果。图24示出用合理高的电压的两阶下降阶梯的结果。

表三

	最大电压Vp[V]	相对亮度	自擦除放电
				矩形波	200	1.00	无
矩形波	280	1.83	有
				第六实施例的波形	280	2.10	无

表三示出维持脉冲的最大电压V_p，亮度测量结果(相对值)以及自擦除放电是否存在。

当以矩形波作为维持脉冲以传统的驱动电压(V_p＝100伏)来驱动PDP时，发光的峰值将仅可在上升时间内见到而在下降时间内无法见到(即不产生自擦除放电)，见图23A。但当以矩形波作维持脉冲以合理高的驱动电压(V_p＝280V)驱动PDP时，在下降时也可见到小发光峰值(即产生自擦除放电)，见图23B。

与之成对比，当以两阶下降阶梯波形作维持脉冲以合理高的驱动电压(V_p＝280V)驱动PDP时，仅在上升时间内见到发光峰值而在下降时间内无法见到，如图24。这表明使用本实施例的驱动方法甚至在合理高的最大驱动电压下都不可能产生自擦除电荷。

表三中的相对亮度值揭示了当用了两阶下降阶梯波形时的亮度高于用矩形波时的亮度。

维持脉冲用了两阶下降阶梯波形并检出设定在各种电平上的最大电压下的发光。可以见到当最大电压是最小放电维持电压V_smin的2倍(2V_smin)时，无法在下降时见到发光峰值，且当最大电压大于最小放电维持电压自擦除放电V_smin的两倍(2V_smin)时在下降时可见到发光峰值。

第七实施例

图25为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例采用两阶上升和下降的阶梯波形作维持脉冲。

按下述方法施加两阶上升和下降阶梯波形的维持脉冲，如第一实施例中的脉冲相加电路可被用作如图5和6所示的维持脉冲发生器112a和112b，且第二脉冲设得更窄。

可以如下方式产生两阶上升和下降阶梯波形。可用图9所示的脉冲相加电路，其中用浮地方法将第一和第二脉冲发生器相串联。如图26A所示，第一脉冲发生器产生一个宽矩形波作为第一脉冲。在特定的延时之后，由第二脉冲发生器产生一个非常窄的矩形波作为第二脉冲。随后把这两个脉冲相加。作为变形例，也可将第一和第二脉冲发生器并联作为脉冲相加电路。如图26B所示，由第一脉冲发生器以低电平产生一宽矩形波作为第一脉冲。随后，在规定的延时之后，由第二脉冲发生器以高电平产生一窄矩形波作为第二脉冲。随后，通过将两个脉冲相加而产生两阶上升和下降阶梯波形。

当类似相关技术的简单矩形脉冲被用作维持脉冲来驱动PDP时，驱动电压的升高将使亮度升高，但放电电流和功耗也成正比地升高。因此，驱动电压的升高对发光效率的影响很小。

如果两阶上升和下降阶梯波形被用作维持脉冲，维持脉冲的最大电压可设在一高电平，从而即使在以高亮度发光时，功耗也不太大。与相关技术相比，本实施例的PDP驱动方法具有较高的亮度，且功耗的增长率低于亮度的增长率，从而可使放电效率增加。

这是由于使用两阶上升和下降阶梯波形作为维持脉冲，通过用放电电流的相位来校准施加到放电小室的维持脉冲电压的相位从而限制不需要的功率的产生的情况。

通过用两阶上升的阶梯波形作维持脉冲也可达到同样的效果，因此并不绝对必须地将脉冲的下降期改为两阶。

为了进一步改进放电效率，当维持脉冲按两阶上升时，第一阶中电压的升高被设定为与起始电压V_f有关，这样，使之在不小于V_f-20V但不大于V_f+30V的范围内，第一阶上升和第二阶上升之间的电压维持周期则设定为与放电延时T_df有关，这样，它不小于T_df-0.2μs但不大于T_df+0.2μs。

实验7A

用两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲来驱动PDP，通过观看V-Q Lissajous图来估算在产生维持放电时在放电小室内功耗量。由给定的波形发生器产生维持脉冲并在其电压被高速高电压放大器放大之后加到PDP上。

V-Q Lissajous图表示在一环中的脉冲变化的第一循环期间壁电荷Q在放电小室中的累积的方式。在V-Q Lissajous图中的环区WS在放电时与功耗W有一定关系，该关系由以下的方程(1)表示。因此，通过观看此V-Q Lissajous图就可算出功耗。

(1)W＝fs    (注f为驱动频率)

当进行此测量后，通过将壁电荷测量装置与PDP相连就可测出放电小室中累加的壁电荷Q。此装置使用与评估铁电特性等的Sawger-Tower电路相同的原理。

图27示出用简单矩形波作维持脉冲来驱动PDP时的V-QLissajous图，a为用低电压驱动PDP时的图，而b为用高电压驱动PDP时的图。

如图所示，当以简单矩形波作维持脉冲时，Lissajous图a和b是类似平行四边图。这表明在用矩形脉冲时，驱动电压的升高会使功耗成正比地升高。

图28为V-Q Lissajous图，示出当用两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲驱动PDP时的情况。

此附图中的V-Q Lissajous图是平直菱形的而不是图28的平行四边形。

这意味着即使图28的V-Q Lissajous图与图27的V-QLissajous图的放电小室中出现的壁电荷转移量相同，环区却比后者要小。换言之，对同样的发光量来说，功耗却明显地减少。

测出在将各种值用在第一阶上升的电压中和从第一阶上升到第二阶上升的电压维持期电压上时用两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲来驱动PDP时的V-Q Lissajous图。结果，当第一阶中上升电压设在V_f-20V到V_f+30时，测出一个较平坦的环。当电压维持期设在T_df-0.2μs到T_df+0.2μs时，也测到一个较平坦的环。

实验7B

用简单矩形波和两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲来驱动PDP10，并测出每种情况下的亮度和功耗。

如实验6，从峰值亮度的整数值中算出相对亮度值。还测出驱动PDP时的功耗并从相对亮度和相对功耗中算出相对亮度效率η。表四示出相对亮度、相对功耗和相对亮度效率的各相对值。

表四

	相对亮度	相对功耗	相对效率
				矩形波	1.00	1.00	1.00
第七实施例的波形	1.30	1.15	1.13

从这些结果中可见，使用两阶上升和下降阶梯波形而不是简单矩形波作维持脉冲，可使亮度增加30％，而功耗的增加则限制在约15％，亮度效率增加13％。

本实施例的PDP驱动方法可用比有关技术的驱动方法更高的亮度和发光效率来实现优质的驱动。

第八实施例

图29为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例采用与第七实施例的情况相同但波形有如下特点的两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲。

图30示出用在本实施例中的维持脉冲的波形。

(1)第一阶用与放电小室中起始电压V_f几乎相同的电压。

(2)可由正弦函数依三角法则测出第二上升阶的电压，从而最大电压变化点与峰值放电电流点几乎相同。

(3)下降期的开始几乎与放电电流停止的点相同。

(4)第一下降阶以余弦函数依三角法则确定的速度降到最小维持电压V_s的附近。在此提及的最小维持电压V_s为用简单矩形波驱动PDP时用的最小维持电压。通过在PDP 10中扫描电极12a和维持电极12b之间施加电压可以测出此电压V_s，以将放电小室带入点燃状态，一点一点地减小所加电压并在放电小室首次熄灭时读出所加的电压。

为了利用具有上述独特特点的阶梯脉冲作维持脉冲，可将如第八实施例所述的脉冲相加电路用作图5和6中所示的维持脉冲发生器112a和112b。但以具有RLC(电阻-电感-电容)电路的脉冲振荡器用作第二脉冲发生器，以用三角法则确定第二脉冲的上升和下降部分。

换言之，可用以下方法产生上述特点的波形。采用具有用图9的浮地方法相串联的第一和第二脉冲发生器的脉冲相加电路。如图31A，由第一脉冲发生器产生一宽波形作为第一脉冲。在规定延时之后，由第二脉冲发生器产生一极窄的三角形交变波形作为第二脉冲。将两脉冲相加。另一方案是用脉冲相加电路，其中的第一和第二脉冲发生器彼此并联。如图31A，由第一脉冲发生器以较低电平产生一宽矩形波。随后，在规定延时之后，由第二脉冲发生器以较高电平产生一个窄的三角法则确定的第二脉冲。将两个脉冲相加以产生具有上述特点的波形。

通过调节第二脉冲发生器中的RLC电路的时间常数可调整第二脉冲上升和下降的斜率。

与第七实施例相似，本实施例的驱动方法改进了亮度，同时限制了功耗的增加，并改善了发光效率。但由此实施例产生的效果却大很多。

使用本实施例的波形使发光效率更高的原因在于直到通过使用上述(1)和(2)特性在上升期的第二阶中放电电流的相位之后，电压改变的相位一直滞后。这在放电小室中产生一种情况，在该小室中开始发生放电之后，从电源加上一个过电压使电能被强迫地注入到在放电小室内的等离子体中。

此外，通过产生一种主要在发生发光的时期内将高电压主要施加在放电小室中这样一种情况，使发光效率提高。这可用上述特性(3)和(4)来达到。

根据上述原因可以得到以下的结论。

当用两阶上升和下降阶梯波形作维持脉冲时，在上升期的第二阶中电压(放电小室的端电压)改变的相位应最好设定在放电电流的相位之后，这样，可以提高发光效率。

当使用其第二阶按三角函数上升的两阶波形作维持脉冲时，第二阶上升最好应在一有放电电流流过的放电周期T_dise中进行，从而可以改善发光效率。

放电周期T_dise是放电小室被充电到其容量值时的充电周期T_chg完成时刻到放电电流流完为止的时刻之间的时期。此处的“放电小室容积”可被当作由扫描电极、维持电极、介电层和放电气体组成的放电小室的结构来确定的几何容积。结果，放电周期T_dise可被描述成“从放电小室被充电到其几何容积的充电周期T_chg到放电电流结束之间的时期”。

在本实施例的另一变形中，当通过将第一和第二脉冲相加而产生一个阶梯脉冲时，一个由三角法则确定的脉冲也可被用作第一脉冲。这产生一个脉冲，其中有按三角法则确定的上升期的第一和第二阶的脉冲被用作维持脉冲。

当使用此种波形的维持脉冲时，可以根据PDP的结构使发光效率进一步地提高。在此情况中，第一阶上升为从放电期T_dise的开始到放电电流达其最大值时的放电期dscp。第二阶上升为放电电流达到其最大值到放电期T_dise结束之间的时期。

实验8A

利用具有上述特点的波形作维持脉冲来驱动PDP。测出放电小室电极(扫描和维持电极)间出现的电压V、在放电小室中累加的壁电荷量Q、壁电荷的变化量dQ/dt及PDP的亮度B，并观测V-QLissajous图。

壁电荷Q、亮度B等的测量与第七实施例的实验中一样进行。

图32和33示出这些测量的结果。在图32中，给出沿时间轴的电极电压V和壁电压Q，以及壁电压变化量ΔQ和亮度B。图33为V-QLissajous图。

从图32可见，在上升期，第二阶上升的电压上升是在放电电流开始流动的点(图中t₁)之后立即开始的，而第二阶的电压上升的相位延迟到放电电流的相位之后。电压V上升的最高点限制在放电电流峰值时刻(图中t₂)附近。

在亮度B为高电平的时期与将高电压加到放电小室上的时期相吻合，表明高压主要是在发光期间加到放电小室中的。

图33的V-Q Lissajous图呈扁平菱形，其左、右端有弯曲的锯齿。这些锯齿形表明甚至放电小室中壁电荷转移量维持相同时环区仍被缩小。换言之，尽管发光量相同，但功耗却变小了。

实验8B

用与第七实施例中实验相同的方法来驱动PDP 10，其中用简单矩形波然后用本实施例的阶梯波作维持脉冲。测出亮度和功耗，并从相对亮度和相对功耗中算出相对发光效率。表五示出相对亮度、相对功耗和相对发光效率的各值。

表五

	相对亮度	相对功耗	相对效率
				矩形波	1.00	1.00	1.00
第八实施例的波形	2.11	1.62	1.30

从这些结果可见，用本实施例中的阶梯波形而不是简单矩形波作维持脉冲可使亮度加倍，而功耗的增加则限制在62％左右，且发光效率提高30％。

本实施例示出了一个实例，该实例的波形其上升期的第二阶和下降期的第一阶是依三角法则确定的，但也可用其它连续函数来达到类似的效果。例如也可用指数函数或高斯函数的波形。

第九实施例

图34为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本发明采用一个梯形波作维持脉冲，从而不影响在上升期电压被驱动上升。

这种上升斜波形可用作维持脉冲，它用图35所示的梯形波发生电路作为图5和图6所示的维持脉冲发生器112a和112b。这种梯形波发生电路由时钟脉冲振荡器51、三角波发生电路152和限压器153构成。限压器153将电压嵌位在某一电平上。在梯形波发生电路中，时钟脉冲振荡器151根据来自相加脉冲发生器103的触发信号产生如图36A所示的矩形波。三角波形发生电路152根据此矩形波产生如图36B所示的三角波。限压器153随后将三角波的波峰截断以产生如图36C所示的梯形波。

如图35，可用镜象集成的锯齿波发生电路用作三角波形发生器151。在已提及的Denshin Tsushin Handobuku中已描述了图35的镜象集成的切除波发生电路。诸如齐纳二极管限压器也可用作限压器153。

用上升斜波形作维持脉冲而不是相关技术的简单矩形波作维持脉冲可使功耗维持在低水平而不会降低亮度。换言之，可以低功耗获得优质画面。

原因在于，以一个斜角使维持脉冲上升期间的电压升高，使得在最大放电电流的点上所加的电压高于放电开始点处所加的电压，这与第八实施例中的情况相同。

作为本实施例的另一种变型，可用上升期为斜的且下降期为两阶的波形作维持脉冲来获得与第七实施例中相同的效果。

在维持脉冲中上升斜线的角度最好在20V-800V/μs。当维持脉冲宽度为5μs或更小时，角度应最好在40V-400V/μs的范围内。

实验9A

用上升斜坡维持脉冲来驱动PDP，并按第八实施例的实验8B的方式测出电极(扫描和维持电极)间出现的电压V、在放电小室中累积的壁电荷量Q、壁电荷量Q的变化量dQ/dt以及PDP的亮度B。还观测V-Q Lissajous图。

维持脉冲的上升斜度有200V/μs的梯度。

图37和38示出这些测量结果。在图37中，给出沿时间轴的电极电压V、壁电压Q、壁电压变化量ΔQ和亮度B。图38为V-Q Lissajous图。

从图37可见，在峰值放电电流的点(图中t₂点，它也是峰值亮度出现的点)附近，电压V高于在放电电流开始流动的点(图中t₁)处的电压。

图38的V-Q Lissajous图是一个薄扁平菱形。此V-Q Lissajous图由斜的左、右端构成，这两端是由于起始电压低于结束电压的缘故造成的。

这表明用上升斜波波形而不是用简单矩形波作为维持脉冲可使环区变小，甚至在放电小室中壁电荷转移量维持不变。换言之，尽管发光量相同，但功耗却较小。

实验9B

以第七实施例的实验中同样的方法来驱动PDP 10，用简单矩形波或本实施例的上升斜波作维持脉冲。测出每种情况下的亮度和功耗，并从相对亮度和相对功耗中算出相对发光效率η。表六示出相对亮度、相对功耗和相对发光效率η的各值。

表六

	相对亮度	相对功耗	相对效率
				矩形波	1.00	1.00	1.00
第九实施例的波形	0.93	0.87	1.07

从这些结果可见，用本实施例的上升斜坡脉冲而不是用简单矩形脉冲作为维持脉冲可使亮度减少7％、功耗减少13％，这样，发光效率增加约7％。

第十实施例

图39为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例中，在放电维持期所加的第一维持脉冲采用了两阶上升和下降交替的波形，但从第二维持脉冲开始用与相关技术中相同的简单矩形波。

为了使仅在第一维持脉冲有两阶上升和下降波形，将第一实施例中描述的脉冲相加电路作为如图5所示的维持脉冲发生器112b。但却提供了一个开关供第二脉冲发生器开、关之用。仅当施加了第一维持脉冲时第二脉冲发生器才打开(导通)。

当施加第一维持脉冲时，由第一脉冲发生器产生的第一脉冲和由第二脉冲发生器产生的第二脉冲被相加以如与第七实施例有关的图26产生一个两阶上升和下降阶梯波形。另一方面，当产生第二和随后的维持脉冲时，仅第一脉冲是由第一脉冲发生器产生的。

当将与有关技术中那样的简单脉冲用作维持脉冲时，由在放电维持期所加的第一维持脉冲产生的放电是不稳定的(低放电可能性)且发光量较小。这是由屏闪引起的图象质量劣化的原因之一。

下面给出由第一维持脉冲产生的放电几率较低的原因。

总地讲，从施加脉冲到产生放电电流之间就有了延时(放电延时)。放电延时与所加电压有很强的相关性。本领域广泛认为，电压越高，放电延时越小，并使放电延时的分布很窄。长放电延时导致不稳定放电的问题也适用于维持脉冲上。

但加到放电小室中的放电气体上的电压V_gas取决于从放电小室外的电源上所加的驱动电压和累加在覆盖在电极的介电层上的壁电压。换言之，壁电压严重影响放电延时。

因此，由于之前写放电而累加的壁电荷产生的闪烁更易引起第一维持脉冲的放电延时和不稳定放电。

但如在本实施例中以两阶上升和下降波形作第一维持脉冲而不是用简单矩形波，放电延时则减小。因此当加第一维持脉冲时，放电几率提高，从而减少屏幕闪烁。

若用宽脉冲时，通过用简单矩形波作第一维持脉冲，可在放电期间达到相似的稳定性。但如本实施例中用相加的两阶梯波作脉冲可使所用的脉冲很窄，这样可以更高速度进行驱动。

当按此方法以两阶上升和下降阶梯波形作第一维持脉冲时，最好以下述方式来确保放电几率的提高：第一阶上升应升到最小放电维持电压V_s附近。在第二阶升到峰值电压电平之后，波形从靠近放电结束端点处迅速下降。第一阶下降的电压最好应被减到最小放电维持电压V_s附近。

从第二阶上升到第一阶下降的时期，换言之为最大电压维持期P_wmax最好应设定为不小于0.2μs且不大于脉宽PW的90％。

此外，第一维持脉冲的最大电压维持期PW_max1应设定为不小于0.1μs，长于第二和随后脉冲PW_max2的最大电压维持期。在这种设定下，第一维持脉冲的放电几率明显增加并可获得无闪烁的满意图象。

实验10A

用相关技术的简单矩形波和本实施例的阶梯波作第一维持脉冲来驱动PDP，并测出在各种情况下在放电小室中电极(扫描和维持电极)间出现的电压V_SCN-_SUS和PDP的发光效率B。

由给定波形发生器产生维持脉冲，且在加到PDP之前其电压被高速高电压放大器放大。由数字示波器测出电压波形和亮度波形。

图40示出这些测量结果，A为当矩形波被用作第一维持脉冲时的情况，而B为阶梯波形被用作第一维持脉冲时的情况。在两图中给出了沿时间轴的电极电压V_SCN-_SUS和亮度B。

在图40中，在脉冲上升开始点和发光峰值间的时期，换言之为放电延时，在B中的低于在A中的。此外，可见到由放电产生的发光在B中的强于在A中的。

实验10B

用最大电压V_p为180伏的简单矩形波和最大电压为230伏的两阶上升和下降阶梯波形作第一维持脉冲来驱动PDP 10。测出各种情况下的电压波形和亮度波形，并算出平均放电延时。还测出亮度和屏闪。这些结果如表七所示。

表七

	最大电压Vp(伏)	平均放电延时[μs]	相对亮度	闪烁
					矩形波	180	1.86	1.00	有
第十实施例的波形	230	0.81	1.11	无

从这些结果可见，用两阶阶梯波形作第一维持脉冲可减小放电延时和屏闪。

本实施例的PDP驱动方法可使PDP获得优质的高分辨率图象。

第十一实施例

图41为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例用两阶上升阶梯波形作擦除脉冲。

将这样的两阶上升波形作擦除脉冲，将类似第一实施例中所说明的脉冲相加电路用作图6中的擦除脉冲发生器113。

当用了像有关技术中的简单矩形脉冲时，在电压上升时电压突变之后有一强放电趋势产生。此强放电使整个屏幕上产生一个较强的发光，使对比度下降。

当产生此种强放电时，在加了擦除脉冲之后在放电小室中仍存在的壁电荷量则更易产生闪烁并在下一驱动序列中产生错放电。

但用了两阶上升波形作擦除脉冲时，使所加电压上升而避免了电压中的大量突变，使发光受到限制并使壁电荷被均匀地擦除。

在本实施例中，用低耐压的驱动器IC作脉冲相加电路中的第一、第二脉冲发生器，以通过将第一、第二脉冲叠加来产生擦除脉冲。这可使驱动能高速地进行。

如果在此种两阶上升阶梯波形的第一阶上升中的电压V₁相对于峰值电压V_e太小，则在第二阶上升中就有较大量的光发出，这样，将失去对比度中的大部分改进。因此V₁与V_e的比值应最好设在不小于0.05-0.2且(V_e-V₁)与V_e的比值不大于0.8-0.95。

此外，若在上升期第一阶完成到第二阶开始的时期，换言之，第一阶tp的水平(level)部分与脉宽tp相比太宽，则会有损害效果。因此，tp与tw之比应设在0.8或更小。

为进一步改善图象质量，上升期第一阶中的电压V₁最好应设在V_f-50V至V_f+30V的范围内，最大峰值电压V_e在V_f至V_f+100V的范围内。此处，V_f为起始电压。

实验11

用两阶上升阶梯波形作擦除脉冲来驱动PDP。当进行驱动时，峰值电压V_e和脉宽tw被设为固定值，但上升期tp中第一阶的平坦部分与脉宽tw之比和第二阶的电压(V_e-V₁)与峰值电压V_e之比被设为各种值，且按第一实施例中的实验相同的方式测出对比度。

图42示出这些测量结果。图中示出以两阶上升波形作擦除脉冲时tp与tw之比和(V_e-V₁)与V_e之比以及对比度之间的关系。

图中阴影区代表结果可接受的范围，其中对比度高且由写缺陷造成的亮度变化比较少见。阴影区之外的区域表示不可接受的结果。

从图中可见，tp与tw之比应最好设在0.8或更小，(V_e-V₁)与V_e之比应最好设在0.8-0.95或更小。但若tp与tw和(V_e-V₁)与V_e设得太低，则不能获得效果，这样，比值最好应设在高于0.05。

本实施例用两阶上升阶梯波形作擦除脉冲，但也可用具有三或多阶的多阶阶梯波形来实现同样的优良图象质量。

第十二实施例

图43为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例用两阶下降波形作擦除脉冲。

应最好用第二实施例中描述的脉冲相加单元作为图6中的擦除脉冲发生器113，来将这种两阶下降波形用作擦除脉冲。

当像有关技术中的简单矩形波被用作擦除脉冲时，擦除放电的放电延迟时间的存在意味着设置过窄的脉冲会造成误擦除和图象质量下降。用本实施例的两阶下降波形而不是简单矩形波作擦除脉冲可以在即使擦除脉冲设定很窄时仍维持精确的擦除。

减少擦除脉冲的宽度可使擦除期减少。这使写入期和维持期相应加长，从而得到高亮度和高画质。

另外，低耐压能力驱动器IC被用作脉冲相加电路中的第一和第二脉冲发生器以通过将第一和第二脉冲叠加而产生擦除脉冲。这可使驱动以高速进行。

当按此法以两阶下降阶梯波形用作擦除脉冲时，可以精确地进行擦除并且脉冲宽度可设定得尽可能地窄。结果，从上升时到最大电压维持期完成的时期Pwer应定在T_df-0.1μs至T_df+0.1μs间。此处，T_df为放电延时。

当用了这种两阶下降擦除脉冲时，最大电压Vmax应设定在V_f至V_f+100V内，以获得最满意的画质。

实验12

用最大电压V_p为180V而脉宽为1.50μs的简单矩形波以及最大电压为200V而脉宽为0.77μs的两阶下降阶梯波形作为擦除脉冲来驱动PDP 10。测出每种情况下的电压波形和亮度波形并测出擦除期的平均放电延时。观察屏幕状况以判定擦除操作是否成功。

表八

	最大电压Vp(伏)	平均放电延时[μs]	脉宽[μs]	擦除操作
					矩形波	180	1.86	1.50	满意
第十二实施例的波形	200	0.77	0.75	满意

表八示出这些测量结果，揭示了在两种情况下擦除操作都令人满意。

但是可以见到，用阶梯波形而不是用简单矩形波作擦除脉冲大大减小了放电延时，且本实施例所用的PDP驱动方法在用窄脉冲时仍可达到令人满意的性能。

在本实施例中是以两阶下降阶梯波形作擦除脉冲的，但用具有三阶或更多阶的多阶下降阶梯波形也可达到同样的效果。

第十四实施例

图46为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

本实施例用阶梯波形作初始化脉冲、写入脉冲、第一维持脉冲和擦除脉冲。

如图46，在本实施例中，如在第一实施例那样，以两阶上升阶梯波形用作初始化脉冲，如第四实施例那样用两阶下降阶梯波形用作数据脉冲，如第十实施例那样，将两阶上升和下降阶梯波形用作第一维持脉冲，如第十一实施例那样，用两阶上升阶梯波形用作擦除脉冲。

通过将电压用在每个时段的波形的组合上，使对比度提高，并使由放电延时产生的闪烁得到抑制，如下文所述。

用阶梯波形作初始化和擦除脉冲可使初始化和擦除放电期间的对比度提高，但还有一种使写入放电时的放电延时Td_add和第一维持放电时的放电延时Td_sus1增加的趋势。其原因是，用阶梯波形作初始化脉冲和擦除脉冲可使放电变弱，减小电荷转移量以及在初始化期出现的壁电荷转移量。

但在本实施例中，通过用阶梯波形作数据脉冲来减少放电延时Td_add的操作和用阶梯波作第一维持脉冲来减小放电延时Td_sus1的操作防止了放电延时，从而不产生闪烁。

在本实施例的驱动方法中，即使用1.25μs宽的写入脉冲进行高速驱动时仍可得到极高的对比度和满意的图象质量。

实验14A

用简单矩形波作为写入和维持脉冲，并用简单矩形波和两阶上升和下降波作初始化和擦除脉冲来驱动PDP 10。测出在写入放电时出现的平均放电延时Td_add(μs)、在第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1(μs)、第一维持放电的对比度比率和放电效率P(％)。

放电效率P是通过将从写放电到维持放电的操作进行10000次并计算在第一维持放电中发光的次数来测得的。

用雪崩光电二极管(APD)在数字示波器上观察在放电时发出的光，来进行发光判断。

实验14B

用阶梯波作初始化和擦除脉冲、用简单矩形波作全部的维持脉冲，以简单矩形波和两阶上升和下降阶梯波形分别用作写入脉冲来驱动PDP 10。测出在写入放电时出现的平均放电延时Td_add(μs)、在第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1(μs)、第一维持放电时的对比度比率和放电效率P(％)。

实验14C

用阶梯波形作初始化、擦除和写入脉冲，以简单矩形波和两阶上升和下降波形分别作为第一维持脉冲来驱动PDP 10。测出在写入放电时出现的平均放电延时Td_add、在第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1(μs)、第一维持放电时的对比度比率和放电效率P(％)。表十表示实验14A、14B、14C的结果。

表十

从实验14A的结果可见，用阶梯波而不是简单矩形波作初始化和擦除脉冲可以大大改善对比度。但与此同时，在写入放电时出现的平均放电延时Td_add和第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1将变大，而放电效率P减小。

从此处和实验14B的结果可见，用阶梯波而不是简单矩形波作写入脉冲以及初始化和擦除脉冲可使对比度维持在改善的水平上，并限制写入放电时出现的平均放电延时Td_add和第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1的增加，并限制放电效率P的下降。

从此处及实验14C的结果可见，用阶梯波而不是简单矩形波作为写入脉冲和第一维持脉冲以及初始化和擦除脉冲可改善对比度，减少写入放电时出现的平均放电延时Td_add和第一维持放电时出现的平均放电延时Td_sus1并改善放电效率P。

第十五实施例

图47为时序图，示出与本实施例有关的PDP驱动方法。

在本实施例中，像第十四实施例那样以阶梯波形用作初始化、写入和擦除脉冲。阶梯波形不仅被用作第一维持脉冲而且被用作所有维持脉冲。

如图47，在本实施例中，像第一实施例那样，一两阶上升阶梯波形被用作初始化脉冲，像第四实施例那样，一两阶下降阶梯波形被用作数据脉冲，像第七实施例那样，一两阶上升和下降阶梯波形被用作维持脉冲，像第十一实施例那样，一两阶上升阶梯波形被用作擦除脉冲。

通过对各个时段的波形组合施加电压，可提高对比度，限制由放电延时产生的闪烁并实现高发光效率，如下所述。

但总之，高分辨率的PDP其发光效率都较低。这是因为放电小室越小，意味着在放电空间的单位体积上的壁表面区越大，这使壁表面损失的激发子和来自放电气体的充电颗粒增加。高分辨率的PDP还更易有杂质，例如在制造过程中从排空处理中残留的蒸汽。由于在隔离肋间的间隔减小使导电性变差而更易有此情况发生。在放电气体中大量的杂质将使起始电压升高。

因此用相关技术的简单矩形波以高速驱动高分辨率PDP则更易产生闪烁而以稳定方式驱动PDP却很难。但在本实施例中，甚至以约1.25μs的高速仍可稳定地驱动高分辨率的PDP，而在全视场显示高亮的图象。

在较高分辨率的PDP中，用阶梯波形作维持脉冲可大大改进发光效率。这种PDP中小室间距的变化会使所获得的效果产生很大变化。其原因在于很难通过在带有宽电极的PDP中使用阶梯波形来取得效果，因为即使当使用简单矩形波作为维持脉冲时仍可以获得比较大的放电电流。但在窄电极PDP中，用简单矩形波作维持脉冲意味着可获小放电电流，这样用阶梯波形就更易产生效果。

实验15A

用阶梯波形作初始化和擦除脉冲，简单矩形波作所有维持脉冲，以简单矩形波和两阶上升和下降阶梯波形分别用作写入脉冲来驱动PDP。小室间距设定在360μm和140μm。测出相对发光效率η和对比度比率。

实验15B

用阶梯波作写入脉冲及初始化和擦除脉冲，简单矩形波作所有的写入脉冲，以简单矩形波和两阶上升和下降阶梯波形分别用作维持脉冲来驱动PDP。小室间距设定在360μm和140μm。测出相对发光效率η和对比度比率。

在实验15A和15B中，人们发现，约400∶1的对比度比率应是令人满意的。表十一示出了相对发光效率η的测量结果。

表十一

从这些结果可见，小室间距为140μm的PDP其发光效率总体上低于小室间距为360μm的PDP。

从实验15A可见，不管是用简单矩形波还是阶梯波形作写入脉冲，发光效率都不变。但实验15B的结果表明用阶梯波形作维持脉冲产生的发光效率高于用简单矩形波的发光效率。

实验15B的结果还表明用阶梯波形而不是简单矩形波形作维持脉冲将小室间距为360μm的PDP中的发光效率增加约8％，将小室间距为140μm的PDP中的发光效率提高约30％。具体讲，这表明用阶梯波作高分辨率PDP中的维持脉冲大大提高了发光效率。

因此，用本实施例的驱动方法使得能以高发光效率高速驱动PDP，从而可以稳定地显示高分辨率的图像。

附加信息

本发明通过使用如上所述的独特波形，特别是阶梯波形作初始化、写入、维持和擦除脉冲，可使对比度、图象质量和发光效率提高。但将脉冲施加到扫描电极、维持电极和数据电极上的手段并不局限于上述实施例所描述，当用ADS方法驱动PDP时，一般而言可以采用这类手段。

例如，在上述实施例中，描述了将阶梯波形初始化和擦除脉冲加到扫描电极19a的实例，但本发明可通过将脉冲加到数据电极14和维持电极19b上而获得同样的效果。

在上述实施例中，将阶梯波形作数据脉冲加到数据电极14上，是作为用阶梯波形作写入脉冲的一个例子，但阶梯波形也可用作加到扫描电极19a上的扫描脉冲。

此外，在上述实施例的放电维持期，给出了正维持脉冲被交替地加到扫描电极19a和维持电极19b的实例。作为另一变型，也可将正、负维持脉冲交替地加到扫描电极19a或维持电极19b上。在此情况下，用阶梯波形作维持脉冲可达同样效果。

PDP的显示屏板的结构并不必须与上述实施例中的相同。本发明的驱动方法还适用于驱动常规表面放电PDP或相对放电PDP中。

可能的工业应用

可将本发明的PDP驱动方法和显示装置有效用在计算机和电视显示器上，特别是这种类型的大型设备上。

Claims (1)

1.形成有多个放电小室的等离子体显示板的驱动方法，

所述驱动方法包括进行初始化的初始化期、根据所输入的图像数据进行写入的写入期和施加维持脉冲的维持期，

在所述维持期中，对所述放电小室所施加的维持脉冲包括上升部分是两阶以上的阶梯波。

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