JPS60263301A - 磁気抵抗効果型磁気ヘッド信号再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は磁気抵抗効果型磁気ヘッド装置に係わる。

背景技術とその問題点 先ず、第１図を参照して、従来の磁気抵抗効果（以下Ｍ
Ｒという）型磁気ヘッド装置のヘッド部りの構造の一例
を説明するに、例えばＮｉ−Ｚｎ系フェライト、Ｍｎ　
−Ｚｎ系フェライト等より成る磁性基板＋１１上に（こ
の基板（１）が導電性を有する場合には、これの上に被
着されたＳｉＯ２等の絶縁層（２）を介して）、後述す
るＭＲ感磁部（５）に対してバイアス磁界を与えるため
のバイアス磁界発生用の電流通路となる帯状の導電膜よ
り成るバイアス導体（３）が被着され、このバイアス導
体（３）上に、絶縁層（４）を介して例えば、Ｎｉ−Ｆ
ｅ系合金、或いはＮｉ−Ｃｏ系合金等のＭＲ磁性薄膜か
ら成るＭＲ感磁部（５）が配される。そして、このＭＲ
感磁部（５）上に、薄い絶縁層（６）を介して、各一端
が跨りバイアス導体（３）及びＭＲ感磁部（５）を横切
る方向に延在して夫々磁気回路の一部を構成する磁気コ
アとしての、例えばＭ。

パーマロイから成る対の磁性層（７）及び（８）が被着
される。基板（１）上には、非磁性の絶縁性保護層（９
）を介して、保護基板００）が接合される。

しかして、一方の磁性層（７）と基板（１）の前方端と
の間には、例えば絶縁層（６）より成る所要の厚さを有
する非磁性ギャップスペーサ層（１１）が介在されて、
前方の磁気ギャップｇが形成される。そして、この磁気
ギャップｇが臨むように、基板ｆｌ）、ギャップスペー
サ層（１１）　、磁性層（７）、保護層（９）及び保護
基板００）の前方面が研磨されて磁気テープの如き磁気
記録媒体との対接面（１２）が形成される。

又、磁気ギャップｇを構成する磁性層（７）の後方端と
、他方の磁性Ｎ（８）の前方端とは、夫々ＭＲ感磁部（
５）上に絶縁層（６）を介して跨るように形成されるも
、両端間には互いに離間する不連続部（１３）が形成さ
れる。陶磁性層（７）及び（８）の夫々後方端及び前号
端は、絶縁層（６）の介在によって電気的には絶縁され
るも、不連続部（１３）において磁気的には結合される
ようなされる。かくして、基板（１）−磁気ギャソプｇ
−磁性層＋７１−　Ｍ　Ｒ感磁部（５）−磁性層（８）
一基板（１１の閉磁路から成る磁気回路が形成される。

このようなＭＲ型磁気ヘッド部りにおいては、その磁気
記録媒体と対接する前方ギャップｇからの信号磁束が上
述の磁気回路を流れることによっ［て、この磁気回路中
のＭＲ感磁部（５）の抵抗値が、この信号磁束による外
部磁界に応じて変化する。

そこで、ＭＲ感磁部（５）に検出電流を流し、この抵抗
値変化をこのＭＲ感磁部（５）の両端の電圧変化として
検出して、磁気媒体上の記録信号の再生を行う。

この場合、ＭＲ感磁部（５）が磁気センサーとして線形
に動作し、且つ高感度とするためには、このＭＲ感磁部
（５）を磁気的にバイアスする必要がある。

このバイアス磁界は、バイアス導体（３）への通電によ
って発生する磁界と、ＭＲ感磁部（５）に通ずる検出電
流によってそれ自体が発生する磁界とによって与えられ
る直流磁界である。

即ち、この種のＭＲ型磁気ヘッド装置は、第２図にその
概略的構成を示ずように、ＭＲ感磁部（５）に、バイア
ス導体（３）への直流電流ｉｓの通電によって発生した
磁界と、ＭＲ感磁部（５）への検出電流ＩＭＨの通電に
よって発生した磁界とによってバイアス磁界ＨＢが与え
られた状態で、前述した磁気媒体からの信号磁界Ｈ３が
与えられる。そして、この信号磁界Ｈｓによる抵抗変化
に基づ＜ＭＲ感磁部（５）の両端電圧、すなわちＡ点の
電位の変化を、低域阻止用コンデンサ（１６）を介して
増幅器（１４）に供給して増幅して出力端子（１５）よ
り出力するものである。

第３図は、このＭＲ感磁部（５）に与える磁界Ｈと、そ
の抵抗値Ｒとの関係を示す動作特性曲線図を示し、この
曲線は、磁界Ｈの絶対値が小さい範囲ＨＢＲ〜＋ＨＢＨ
において上に凸の２次曲線を示すが、磁界Ｈの絶対値が
大となって、この範囲から外れると、ＭＲ感磁部（５）
を構成するＭＲ磁性薄膜の中央部分の磁化が磁気回路方
向に飽和しはじめ、２次曲線から離れてその抵抗Ｒは最
小値Ｒｌｌ１ｉｎに漸近する。因みに、この抵抗Ｒの最
大値Ｒｍａｘは、ＭＲ磁性薄膜の磁化がすべて電流方向
に向いた状態に於ける値である。そして、この動作特性
曲線における２次曲線の特性部分で、前述したバイアス
値界Ｈｅが与えられた状態で、第３図において符号（１
７）を付して示す磁気媒体からの信号磁界が与えられる
ようにして、これに応じて同図中符号（１８）で示す抵
抗値変化に基づく出力を得るようにしている。この場合
は、信号磁界の大きさが大となるほど２次高調波歪が大
となることが分る。

又、上述のＭＲ型磁気ヘッド装置における第２図のＡ点
の電位は、ＭＲ感磁部（５）の抵抗の固型分と変化分と
の合成によって決まる電位となるが、この場合、その固
型分は９８％程度にも及ぶものであり、この抵抗の固型
分の温度依存性が大きいので、Ａ点における電位の温度
ドリフトが大きいという欠点がある。このＭＲ感磁部（
５）の抵抗値Ｒは、Ｒ＝Ｒｏ　（１＋αｃｏｓ２　θ）
　’　−’−（１１（但し、Ｒｏは抵抗の固型分、αは
最大抵抗変化率、θはＭＲ感磁部（５）における電流方
向と磁化方向とのなす角度である）で表され、例えばＭ
Ｒ感磁部（５）が８１Ｎｉ　−１９Ｆｅ　（パーマロイ
）合金による厚さ２５０人のＭＲ磁性薄膜から成る場合
のαの実測値はα＝　０．０１７程度である。このαの
値は、ＭＲ感磁部（５）のＭＲ磁性ＷＩｉ膜の膜厚や材
料によって多少の相違はあるものの高々α＝　０．０５
程度である。

一方、この抵抗の固型分Ｒｏは Ｒｏ　＝Ｒ１（１＋ａΔｔ）　−・−・（２１（但し、
Ｒ１は抵抗の初期値で、ａは温度係数、ΔＬは温度変化
分である）で与えられ、上述のＭＲ感磁部（５）の例に
おける温度係数ａの実測値は、ａ　＝　０．００２７／
　ｄｅｇ程度である。このことは直流磁界の検出におい
て大きなノイズとなる。

更に、この種のＭＲ型磁気ヘッド部による場合、上述し
たようにその温度係数が大きいために、例えばＭＲ感磁
部（５）への通電、或いはバイアス導体（３）へのバイ
アス電流等によって発生する熱が、ヘッド部の磁気記録
媒体との摺接によって不安定に放熱されてヘッドの温度
が変化する場合、大きなノイズ、所謂摺動ノイズを生ず
ることになる。

又、第２図の構成における増幅器（１４）が低インピー
ダンス入力を呈する場合、ＭＲ感磁部（５）及びコンデ
ンサ（１６）から成る高域通過フィルタのカットオフ周
波数をｆｏとすると、このコンデンサ（１６）に必要な
容量Ｃは、ＲをＭＲ感磁部（５）の抵抗とすると、 Ｃ−・・・・（３） 幣　Ｒ″′。

（ωｏ＝２ｙｒｆｏ）となる。今、ＭＲ感磁部（５）が
前述した厚さ２５０人のパーマロイより成す、その長さ
が５０μｍとなると、その抵抗Ｒは１０００程度となる
ので、ｆ　ｏ　＝　１　ｋＨｚとすると、コンデンサ（
１６）としてばＣ＝１．３μＦという大きな値のものが
必要となり、特にマルチトラック型のデジタルオーディ
オ信号用磁気ヘッド装置を構成する場合には問題となる
ものである。

又、磁気回路における透磁率、特に比較的肉薄で断面積
が小さい磁性層（７）及び（８）における透磁率は、こ
れができるだけ大であることが望まれ、この透磁率は外
部磁界が零のとき最大となるので、上述したようなバイ
アス磁界を与えることは透磁率の低下を招来する。

上述の直流バイアス式ＭＲ型磁気ヘッド装置は、有効ト
ラック幅が広く、挾トランク化が容易であるという利点
がある反面、直線性が悪く、直流再生が困難で、摺動ノ
イズが大きく、バルクハウゼンノイズが大きく、出力の
ばらつきが大きいという欠点がある。

その他の従来のＭＲ型磁気ヘッド装置としては、差動式
ＭＲ型磁気ヘッド装置、バーバボール式ＭＲ型磁気ヘッ
ド装置等が提案されている。差動式ＭＲ型磁気ヘッド装
置は、そのＭＲ型磁気ヘッド部に於いて、ＭＲ感磁部を
一対設け、一対のＭＲ感磁部に対しては共通のバイアス
導体により同じバイアス磁界を与え、ＭＲ感磁部からは
同じ信号磁界によって差動出力が得られるようになし、
その差動出力を差動増幅器に供給し、その差動増幅器よ
り再生信号をえるようにしたものである。

この差動式ＭＲ型磁気ヘッド装置は、直流再生が可能（
但し、オフセットのばらつきが大きい）、バルクハウゼ
ンノイズが少ない、出力のばらつきが少ない、回路とし
ては増幅器だけで良いという利点がある反面、摺動ノイ
ズの軽減効果が小さく、有効トラック幅が狭く、狭トラ
ツク化が困難であるという欠点がある。

又、バーバーポール式ＭＲ磁気ヘッド装置は、そのＭＲ
型磁気ヘッド部に於けるＭＲ感磁部に、その長手方向に
斜めとなる如く、金等より成る多数の互いに平行な導体
バーを被着形成したものである。

このバーバーポール式ＭＲ型磁気ヘッド装置は、バルク
ハウゼンノイズが少なく、出力のばらつきが少なく、回
路としては増幅器だけで良いという利点がある反面、直
流再生が困難、摺動ノイズが大きい、秋トランク化が困
難、有効トラック幅があまり広くないという欠点がある
。

そこで、上述した欠点を解消ないしは改善するために、
先に本出願人は新規な磁気抵抗効果型磁気ヘッド装置を
特願昭５９−３８９８０号として出願した。

以下に第４図を参照して、先に提案したＭＲ型磁気ヘッ
ド装置の一例を説明する。この例においては、そのＭＲ
型磁気ヘッド部りは第１図及び第２図で説明したと同様
の構成を採るもので、第４図において第１図及び第２図
と対応する部分に同一符号を付して重複説明を省略する
。この例においては、ＭＲ型磁気ヘッド部りのバイアス
導体（３）に、直流バイアス電流ｌＢに重畳して高周波
数ｆ　ｃ０ のレベルの小さい交流バイアス電流ｉＡを流して、直流
磁界に重畳して高周波磁界をＭＲ感磁部（５）に与える
。ここに交流バイアス電流ｉＡの波形、したがって交流
磁界の波形は正弦波、矩形波等その波形の如何を問わな
いものである。

このように、ＭＲ感磁部（５）に直流バイアス磁界に重
畳して交流バイアス磁界が与えられるので、このＭＲ感
磁部（５）の両端間、即ち第４図におけるＡ点には周波
数ｆｃの交流信号が取り出される。

第５図Ａは、直流バイアス磁界ＨＢと、信号磁界Ｈ９に
交流バイアス磁界ＨＡが重畳された状態での磁界ＨとＭ
Ｒ感磁部（５）の抵抗Ｒとの関係を示している。ここで
交流バイアス磁界ＨＡの変化分ΔＨが小さい時には、成
る瞬間での交流バイアス磁界の変化に対する抵抗変化の
大きさΔＲは、第５図Ａの２次曲線の微分の絶対値とし
て得られ、第５図Ｂに示すように、直流バイアス磁界Ｈ
Ｂと信号磁界Ｈ９の大きさと出力たる抵抗変化分との関
係は、原理的には直線となる。従って、第４図ｆ　にお
けるＡ点に得られる交流信号の大きさは、直流バイアス
磁界ＨＢと、磁気記録媒体からの信号磁界Ｈ３の和の変
化に応じて変化する出力となる。

そして、この出力は、第４図に示すように上述した周波
数ｆｃの成分を通す高域通過フィルタ（前置増幅器）　
（１９）を介して整流器（２０）に供給して整流し、そ
の整流出力を低域通過フィルタ（２１）に供給するもの
である。このようにすれば、磁気媒体からの信号磁界Ｈ
５に応じた信号出力がとり出せる。この場合、交流電流
ＩＡの周波数ｒｃは、今例えば最終的に出力端子（１５
）から得る出力の帯域が０〜１００ｋＨｚ必要である場
合、これより十分高い周波数、例えばｆ　ｃ　＝　Ｉ　
ＭＨｚに選定すれば良い。この場合高域通過フィルタ（
１９）は低域カットオフ周波数を１００ｋＨｚより高く
、且つ周波数ｆｃ、例えばＩ　Ｍｌｌｚより低い例えば
５００ｋＨｚに選んでお（ものとする。しかして、高域
通過フィルタの出力を前述したように整流器（２０）に
よって整流して後、カットオフ周波数が１００ｋｌｌｚ
の低域通過フィルタ（２１）を通すことにより、出力端
子（１５）にＯ〜１００ｋＨｚの帯域の信号が得られる
。

１ このような構成による磁気ヘッド装置においては、第６
図Ａに示す外部磁界（信号磁界子バイアス磁界）がＭＲ
感磁部（５）に与えられた場合、第４図における点Ｂに
おいては第６図Ｂに示すように、周波数ｆｃのキャリア
を信号で振幅変調した出力が得られ、第６図Ｃに示すよ
うに出力端子（１５）においては、信号磁界に応じた出
力がとり出される。

かかる磁気ヘッド装置によれば、ＭＲ感磁部（５）の磁
界対抵抗２次特性曲線による動作特性の微分に相当する
直線的動作特性による出力がとり出されるので、歪のな
い再生信号をとり出すことができるものである。

又、ＭＲ感磁部（５）の抵抗の固定分について温度依存
性が大であっても、ＭＲ感磁部（５）の動作特性曲線を
微分した特性によっているので、この抵抗の固定分の温
度ドリフトによる影響を格段に低減することができる。

更に、上述したようにＭＲ感磁部（５）の抵抗固定分の
温度依存性による影響を排除したことにょっ３ ２ て、ＭＲ型磁気ヘッド部の前述した磁気媒体との摺動に
よるノイズの発生を少なくすることができる。

又、かかる磁気ヘッド装置におけるコンデンサ（１６）
は、周波数ｆＣの成分を通過させれば良いから、例えば
ｆ　ｃ　−５００ｋＨｚとすると、このコンデンサ（１
Ｂ）の容量Ｃは、Ｃ＝　２６００ｐＦで良いことになる
。そして、この周波数ｆ’ｃを更に上げれば、この容量
Ｃは更に小さくできるものである。

第７図は先に提案したＭＲ型磁気ヘッド装置の他の例を
示し、第７図において第４図と対応する部分には同一符
号を付して重複説明を省略する。

この場合は、バイアス導体（３）には、直流バイアス電
流は流されずに、交流バイアス電流１７４のみを流すよ
うにする。この動作を模式的に示したのが第８図である
。この図において、実線の曲線が、実際のＭＲ感磁部の
磁界対抵抗の動作特性曲線であるが、この特性の２次曲
線部分を外挿すると破線図示のようになり、これによる
最小抵抗値Ｒｍｉｎに対応する磁界を＋Ｈｏ及び−Ｈｏ
とする。この４ 例では信号磁界Ｈ３に重畳して交流バイアス磁界ＨＡが
与えられ、信号磁界の極性と大きさとに対応し且つ交流
バイアス磁界に応したＭＲ感磁部（５）の抵抗変化が得
られる。

この場合の動作特性曲線は２次曲線で、このＭＲ感磁部
（５）の抵抗値Ｒは、次のように表される。

ここに、ΔＲｍａｘはΔＲｍａｘ　＝Ｒｍａｘ　−Ｒｍ
ｌｎで与えられる。ＭＲ感磁部（５）に与えられる磁界
Ｈは、次式に示すようにバイアス磁界ＨＡ（ｔｌと、信
号磁界Ｈｓ（ｔｌとの和で表される。

Ｈ（ｔｌ＝　ＨＡ　（ｔｌ＋　Ｈｓ　Ｔｔｌ　”　”（
５）ここに磁界ＨＡ（ｔ）は、バイアス導体（３）に流
される電流によって得られ、 ＨＡ　（ｔｌ＝　ＨＡＯ−ｓｌｎ　（ωｃ　ｔ　）　＝
　＝＋６１の如く表される。但し、角周波数ωＧは次式
のように表される。

ωｃ＝２πｆｃ　・・・・（７） ｆ　ＭＲ感磁部（５）の出力電圧Ｖ　（ｔｌは、ＭＲ検
出電流をＩとすると、 Ｖ［ｔ）＝　Ｉ　−Ｒ・・・・（８） であり、上記（４）、（５）、（６）式から次のように
表される。

Ｘ５ｉｎωＧ　＋　（Ｈｓ　（ｔ））　２）・・・・（
９） 次に、この出力電圧Ｖ　（ｔ）と、交流バイアス磁界Ｈ
Ａと同相同周波数の信号、例えばｓｉｎ　（ωａｔ）を
乗算器（２２）によって乗算する。その出力Ｖ　ｚ　（
ｔｌは、次式のように表される。

Ｖｚ　１ｌ＝Ｖ（ｔｌ・ｓｉｎ　（ωａｔ）＋　２　Ｈ
ＡＯ・Ｈｓ　（ｔｌ　・ｓｉｎ　（ωｃ　Ｌ）　＋　（
Ｈｓ（１１）　２）　・ｓｉｎ　（ωａｔ）・・・・０
０＋ そして、これを低域通過フィルタ（２１）に通ずると、
次００）においてωＧ酸成分有する項１　・Ｒｍａｘ−
ｓｉｎ　（ωｃ　ｔ）　＝０　・・・・（１１）　３ Ｉ（Ａ♂・５ｉｎ２（ωａｔ） ＨＡＯ ＝　−（ｓｉｎ　（ωｔ　）　−ｃｏｓ　（２ωｊ）Ｘ
ｓｉｎ（ωｔ）　）　＝０・・・・（１り ２　ＨＡＯ−Ｈｓ　（ｔｌ　・５ｉｎ２（ωｔ　）＝Ｈ
Ａｏ−Ｈｓ（ｔｉ　（１−ｃｏｓ（２ωｔ））＝　ＨＡ
Ｏ−Ｈｓ　（ｔｌ　・・＝　（１３）（Ｈｓ（ｔｌ）　
２・５ｉｎ（ωｔ）　＝０　”　（１４）となる。従っ
て、端子（１５）で得られる出力電圧Ｖ　ｏ　（ｔｌは
、 ・・・・（１５） となり、信号磁界Ｈｓ（ｔｌに比例する電圧が得られる
。尚、この場合、乗算器（２２）への入力に、信号磁界
成分Ｈｓ（ｔ）が含まれていても、出力に混入する虞は
少ないので、高域通過フィルタ（１９）を省略すること
もできる。

かかるＭＲ型磁気ヘッド装置によれば、外部磁界の極性
に応じた出力をとり出せることになり、７ ６ 先の例と同様の利点に加えて、ダイナミックレンジが大
となるという利点がある。また、この場合、磁気的バイ
アスを交流成分のみとすることによって直流バイアスに
よる磁気回路の透磁率低下を回避できる利益もある。

先に提案したＭＲ型磁気ヘッド装置によれば、直線性に
すぐれた歪の小さい出力を得ることができ、直流再生が
可能で、温度ドリフトが小さく、摺動ノイズが改善され
、有効トラック幅が大で、狭トラツク化可能であり、更
にコンデンサの容量を小さくできるなどの利益を有する
と共に、更に第７図で説明した構成とするときは、ダイ
ナミックレンジを大きくとることができ、また成る場合
は磁気回路の透磁率低下を回避することもできる。

ところで、例えば第７図のＭＲ型磁気ヘッド装置の出力
端子（１５）の出力の周波数特性は、磁気テープの走行
速度が４．８ｃｍ　／　ｓｅｃの場合、第９図に曲線ａ
として示す如く、周波数が１　ｋｌｌｚ付近でレスポン
スが最大で、周波数がこれより漸次大又は小になるにつ
れて、次第にレスポンスが減少ず８ る特性を有している。上述した他の種々の方式のＭＲ型
磁気ヘッド装置に於いても、出力の周波数特性に略同様
な傾向が見られる。

そこで、ＭＲ型磁気ヘッド装置の出力の周波数特性を平
坦にするには、第９図に曲線すにて示す如く、曲線ａに
対し逆の周波数特性を有するイコライザ回路を出力側に
縦続接続することが考えられる。

ところが、ＭＲ型磁気ヘッド装置では、出力レベルが大
になるにつれて歪が増加し、出力レベルが小になるにつ
れてＳ／Ｎが低下するという特性を呈する。従って、Ｍ
Ｒ型磁気ヘッド装置の出力側に上述の如きイコライザ回
路を縦続接続したのでは、出力のレスポンスが最大とな
る周波数付近の歪を減少させようとすると、高域のＳ／
Ｎが低下するし、高域のＳ／Ｎを増大させようとすると
、出力のレスポンスが最大となる周波数付近の歪が増加
してしまう。

発明の目的 かかる点に鑑み、本発明は出力の周波数特性が９ 平坦になると共に、歪が減少し、Ｓ／Ｎが増大する磁気
抵抗効果型磁気ヘッド装置を提案しようとするものであ
る。

発明の概要 本発明による磁気抵抗効果型磁気ヘッド装置は、信号磁
界の与えられる磁気抵抗効果感磁部と、磁気抵抗効果感
磁部の出力から信号磁界に応じた信号出力を取出す信号
取出し手段と、イコライザ回路と、信号取出し手段から
の信号出力をイコライザ回路に供給して得たイコライザ
出力に応じた負帰還磁界を磁気抵抗効果感磁部に与える
負帰還磁界発生手段とを有し、信号出力の周波数特性を
平坦にするようにしたことを特徴とするものである。

かかる本発明によれば、出力の周波数特性が平坦になる
と共に、歪が減少し、Ｓ／Ｎが増大する磁気抵抗効果型
磁気ヘッド装置を得ることができる。

実施例 以下に、第１０図を参照して、本発明の一実施例を説明
する。この実施例は、第７図の磁気抵抗効果型磁気ヘッ
ド装置に本発明を通用した場合で、第１Ｏ図に於いて第
７図と対応する部分には同一符号を付して重複説明を省
略する。即ち、低域通過フィルタ（２１）よりの信号出
力を第９図の曲線ａの周波数特性を有するイコライザ回
路（２３）に供給し、これよりの電流をバイアス導体（
３）に流して、このバイアス導体（３）（別個のバイア
ス導体を設けて、これに電流を流すこともできる）から
負帰還磁界）１ｐｓを発生させて、ＭＲ感磁部（５）に
与えるようにする。

かかるイコライザ回路（２３）の回路例を第１３図に示
す。（２４）　、（２５）は夫々入出力端子、（３１）
は演算増幅器で、入力端子（２４）を、抵抗器（２６）
及びコンデンサ（２７）の直列回路、抵抗器（２８）及
びコンデンサ（２９）の直列回路並びに抵抗器（３０）
の並列回路を通じて演算増幅器（３１）の反転入力端子
に接続し、その非反転入力端子を接地する。出力端子（
２５）及び演算増幅器（３１）の反転入力端子間に、抵
抗器（３２）及びコンデンサ（３３）の直列回路並びに
抵抗器（３４）の並列回路１ ０ を接続する。尚、回路素子の定数例は第１３図に図示の
通りであるが、磁気テープの走行速度、その磁性材料、
磁気ヘッド装置の方式の如何によって異なる。

尚、本発明を上述の第４図及び第２図の方式のＭＲ型磁
気ヘッド装置に適用した場合を、夫々第１１図及び第１
２図に示す。この場合も第１０図と同様に、低域通過フ
ィルタ（２１）又は増幅器（１４）よりの信号出力を第
９図の曲線ａの周波数特性を有するイコライザ回路（２
３）に供給し、これよりの電流をバイアス導体（３）に
流して、このバイアス導体（３）から負帰還磁界Ｉ（ｐ
ｓを発生させて、ＭＲ感磁部（５）に与えるようにする
。その他差動式、バーバーポール式、無バイアス式ＭＲ
型磁気ヘッド装置にも本発明を適用できる。尚、これら
の詳細説明は省略する。

上述せる本発明によれば、出力の周波数特性が平坦にな
ると共に、歪が減少し、Ｓ／Ｎが増大する磁気抵抗効果
型磁気ヘッド装置を得ることができる。

２ 尚、再生信号はデジタルオーディオ信号に限らず、デジ
タルビデオ信号、アナログオーディオ／ビデオ信号等も
可能である。

発明の効果 上述せる本発明によれば、出力の周波数特性が平坦にな
ると共に、歪が減少し、Ｓ／Ｎが増大する磁気抵抗効果
型磁気ヘッド装置を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の説明に供する磁気抵抗効果型磁気ヘッ
ド装置の路線的拡大断面図、第２図は従来の磁気抵抗効
果型磁気ヘッド装置の構成図、第３図は磁気抵抗効果型
感磁部の特性曲線図、第４図は先に提案した磁気抵抗効
果型磁気ヘッド装置の一例の構成図、第５図Ａ及びＢは
その動作特性曲線図、第６図はその動作の説明に供する
波形図、第７図は先に提案した磁気抵抗効果型磁気ヘッ
ド装置の他の例の構成図、第８図はその説明に供する特
性曲線図、第９図は本発明の説明に供する特ｆ　性向線
図、第１０図〜第１２図は本発明による磁気紙３ 抗効果型磁気ヘッド装置の各実施例を示す構成図、第１
３図はそのイコライザ回路の具体例を示す回路図である
。 ｈは磁気ヘッド部、＋１１は基板、（３）はバイアス導
体、（５）は磁気抵抗効果感磁部、（７）及び（８）は
磁性層、（１９）は高域通過フィルタ、（２０）は整流
器、（２１）は低域通過フィルタ、（２２）は乗算器、
（２３）はイコライザ回路である。 ４ ９　飄 第６図 第８図 手続補正書（方式） １．事件の表示 昭和５９年特許願第１１９５０１号 ３、補正をする者 事件との関係　特許出願人 伏表取締役　大　賀　典　雄 ４、代理人 １１−

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 信号磁界の与えられる磁気抵抗効果感磁部と、上記磁気
   抵抗効果感磁部の出力から上記信号磁界に応じた信号出
   力を取出す信号取出し手段と、イコライザ回路と、上記
   信号取出し手段からの信号出力を上記イコライザ回路に
   供給して得たイコライザ出力に応じた負帰還磁界を上記
   磁気抵抗効果感磁部に与える負帰還磁界発生手段とを有
   し、上記信号出力の周波数特性を平坦にするようにした
   ことを特徴とする磁気抵抗効果型磁気ヘッド装置。