JPS5957147A - 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】

本発明は入核磁９１づ！゛鴫（＋＋ｕｃｌｅａｒ　ｍａ
ｇ＋＋ｅＬｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ　）（り下これをｒ
　Ｎ　Ｍ　Ｉｔ　、１と略称する）現Ｓ１を第１１用し
て、被検体内における特定原子核分布等をネル検体外部
より知るようにした核磁気共鳴による検査方法及び検査
装置に関するものである。 本発明の説明に先ブ、Ｊって、けじめにＮＭＲの原理に
ついて概略を説明する。 原子核は、陽子と中に１子とからプ、ｃっでおり、これ
らは全体として、核スピン角運動量■で回転１゜て、い
るとみプＣされる。 第１図１．−ｔ　、水素の原子核（’ｎ　）を示したも
ので、（イ）Ｋ示すよへに１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数１／２で表わされる回転をしている。ここで陽
子Ｉ）は、（ロ）に示すように正σ）電荷１・をも１、
ているので、原子核の回転に従い、磁気モーメントフが
生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核ハ、ソれぞ
れ−り一つの小さな磁石とみブｊせる。 第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃へており、全体として磁化が観測さ第１る。こ第
１に対して、水素等の場合、微小磁石の方向（９包モー
メントの向を）は回に示すようｆランダムであって、全
体として磁化は見られない。 ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場＋＋。 を印加すると、各原子核がＩ−Ｉｏの方向に揃う（核の
エネルギ学位がＺ方向にＭ磁化される）、。 第３（Ａｔイ）は、水素Ｊ３ｉｊ、−ｒ杉についてこの
打子を示したものである。水累原イ核のスピン量子数は
／２であるから、第５図（ロ）に示−１ように、−ンと
＋１／！０２つの準位に分か矛］る、２つのエネルギー
準位間のエネルギー差ΔＥは、（１）式で表わさ第１ろ
。 Δ１弓＝ｒｋ＋１０　　　　　　　　　　　・・・・・
・（１）ただし、γ：磁気回転比 １；　＝　ｈ／２π １１ニブランク定数 ここで各ＪＪに子核には、静磁場＋１０によ。て、ブ・
・吊 １、る力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、（２
）式で示す」ごつな角速度ωで歳差運動する。 ω−γＩＩｎ　（ラーモア角速度）　　　・・・・・・
（２）この状態σ）早に角速度ωに対応する周波数の電
磁＃（通常う、；オ波）を印加すると、共鳴がおこり、
原イ核は（１）式で示されるエネルギー差ΔＥに相当す
イ）エネルギーを吸収して、高い方のエネルギー準位に
遷移する。核スピン角運動量を持つ原子核が数ｆｍ類混
在して〜・ても、各原子核〜によって磁気回転比γが異
なイ）ため、共鳴する周波数が異なり、したがって特定
の原子核の共鳴のみをとりだすことがで六る。また、そ
の共鳴の強さを測定すれば、原子核の存在相も知ること
ができる、また、共嶋徒、緩和時間と呼げれる時定斂で
定士る時間の後に、高い準位へ励起された原子核は、低
い準位へもどる。この緩和時間のうち、特に１゛１と呼
ばれろスピン−格子間緩和時間（Ｗ緩和時間）は、各化
合物の結合の仕方に依存している時定数であり、正常組
織と悪件腫瘍とでは、値が大きく異なることが知られて
いる。 ここでは、水素原子核（１■）について説明したが、こ
の他にも核スピン角運動１７１をもつ原子核で同様の測
定を行なうことが可能であり、水素原子核以外に、リン
原子核（Ｂ　Ｉ　ｐ　）、炭素原子核（１５Ｃ）、ナ）
　ＩＪウム原子核（２５Ｎａ）、フッ素原子核（Ｆ）、
酸素原子核（１７０）等に適用可能である。　　　□こ
のように、ＮＭＲによって、特定原子核σ）存往年およ
び子の緩和時間をｇ＋足−することがで鍍るので、物／
ｉｌ、ｊ内の４！Ｉ定原子核に′）いての種々ノ化学的
情報′？Ｘ−Ｊｉ去ることにより、被検体内のｆ重々の
検をを行なうことができろ。 ｂｔ来より、このようブ＜Ｎ　Ｍｎを利用した検論二装
市として、Ｘ紳Ｃ１】１“と同様な原理で、被検体の仮
想輪切り部分σ】７０１ンを励起し、各プロン□り／−
ＩンにＸ・」応するＮＭＩ’を共鳴信号を、被検体の裏
り多くの方向について求め、被検体の各位置におけろＮ
ＭｒＬ共Ｑ’％　（δ号強度を再構成法によって求める
ものがある。 第４図は、このような従来装置１２ＶＣおける検査手法
の一例を説明するための動作波形図であるつ被検体に、
はじめに第４図（ロ）に示すようにＺ勾配磁場（）２と
、（イ）に示すように細い周波数スペクトル（ｆ）のＩ
ｔ　Ｆパルス（ｑｕ’パルス）’ｃ印加する。この場合
、ラーモア角速度ω＝γ（１１ｏ＋Δ０．）となる面だ
けσ）プロトンが励起され、磁化Ｍを第５図（イ）に示
すよりなωで回転する回転座標系−にに示せば、ｙ′軸
方向に９

【Ｊ°向きを変えたものとｔ【る。続いて、第
４図（ハ）に示すようにＸ勾配磁場０□を所定の時間＋
１だけ加え、これによって磁化Ｍの位相を（５）式に示
すようにＸ軸方向に目盛付する。 γＬ工ｆ＋□ｄ＋・０．＝２π１１　　　　　　　　　
　　・・・・・（３）ただし、ｒ：磁気回転比 ■、工：Ｘ方向の被検体長さ げ　Ｎ−Ｎ ｎ：整数（ｎ　＝−７−７＋１　、・・、−１，［１，
＋１．・・・、Ｈ−＋）Ｎ：Ｚ方向の分割数 続いて、第４図（＝）に示すようにＶ勾配磁場Ｇ、を印
加し、この下で第４図（ｊ→に示すようにＮＭＲ・共鳴
信号を検出する。ｙ軸方向け、ラーモア角速度で目盛付
けを行なう１、ここで、磁化Ｍけ、第５図（ロ）に示す
ように磁場の不均一性によって、ｒ：、ｖ／面内で生卵
方向に次第に分散してゆくので、やがて、ＮＭＲ，共鳴
信号は減少し、第４Ｖ作）に示すように７時間経過して
無くなる。 以下、熱平衡状態に戻るまで１時間待って、次のシーケ
ンスをｌＶ＝り返す、この際、ｘ勾配磁場（Ｊ。 を印加する所定時間らは、（５）式で決まる値でＮ回繰
り返される。そして、Ｎ回の７−ケンスでイＩ！られた
Ｎ　Ｍ　１１共鳴信号を２次元フーリエ変換することに
よ。て、面内のプロトン密度画像を得ることがで）３゜ このＦうＩＺ動作をなす従来装置においては、第４図に
おいて、ＮＭＩｌ、共鳴信号が無くなるまでの時間τけ
、１０〜２１１＋ηＳて’Ａろが、次のシーケンスに移
ろま予の所５を時間τ′は、緩和時間１゛、のため１　
ｓｅｃ稈度は必要となる。それ故に、Ｘ軸方向の分割防
Ｎを例えば１００程度とすれば、その測定に少なくとも
２分以」二の長い時間を必要とする。 ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置における
このようフ、（欠点を除去することを目的にかさｆまた
もσ）であ２）。 本発明に係る方法は、９０°パルスのｉｌ！磁波で被検
体を励起後、勾配磁場の反転、反街によってエコー信号
を作り、このエコー信号が最大の時点で、再び９０°パ
ルスの電磁波を印加し、磁化Ｍを熱平衡状態へ戻す、１
：５にした点に特徴がある。 第６図は本発明の手法を実現するための装置の一実施例
の相数を示すフロ、り図である。図において、１は一移
靜１ＮＪ４）ＴＯ（こび）磁場σ）方向をＺ方向とする
）を発生させるたＮ）σ）静磁坦用コイル、２けこのｌ
１ｉＴＩ磁場月１コイル１の割病１回路で、例え番イ直
流安定化１１：源を含んでいろ一１ｎ枦場用コイル１に
よって発生＋１）磁束の密度Ｈａけ、０．ＩＴ稈度で）
）す、また灼−昨け１ｎ−４以トであＺ）ことが望才し
＋１１つ ５け勾配？ｉ＋７堤用コイルを総括的に示（−たもσ）
、４はこの勾配磁場用コイル５の制御回路である。 ＴＪ’、　７　［９：Ｉ　（イ）にｉ、勾配磁場用コイ
ル５の一例を示す構成図で、Ｚ勾配磁場ハＳコイルΔ１
．　３／勾配磁場１１＋コイル３２．５３、図示してブ
ｒいがｙ　１１．ｌ配磁場用コイル３２．５３と同じ形
であ　て、９０°回転して設置′？ｅ−オするＸ勾配磁
場用コイルを含んでいる７、こσ）／Ｉ−配ｅτ場用コ
イル３は、一様静磁場１１０と同一方向磁場で１、ｆ、
　Ｖ、　Ｘ軸方向にそれぞれ「ｆ般勾配をシ、つ磁場を
発生する。６０は制御回路４のコントローラであＺ）。 ５は＃Ｊｒ　＊体に細い周波数スペクトルｆのＲ，Ｆ　
／ζζスス１１．磁波として力え７．、）励磁コイルで
、矛σ）構成を第７図（ｒ′Ｉ）ｖＣ示す ６は測定しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に幻応寸
ろ周波τヶ（例えばプロトンでは、４２．６Ｍｌ＋、／
’Ｉ’　）のイご会を発生する発振器で、矛の出力は、
コントローラ６０からの信号によって開閉が制御される
ゲート回路６１　　パワーアンプ６２を介して励磁コイ
ル５に印加されている。７は初検体におけるＮＭＲ共ｐ
（ｌ　（ｉ号な検出するための検出コイルで、モの構Ｄ
Ｖ、は第７図（ロ）に示す励磁コイルと同じで、励磁コ
イル５に対して９０°回転して設置されているうなお、
この（の化コイルは、被検体にでλるだけ近接して設置
ｆ’ｉ″さＪｌろことか望ましいが、必要に応じ”Ｃ、
ｌｆｆ１ｉ　Ｖ？′ｌコイルと前月］さ一疹てもよい。 ７１は検出コイル７から得られるＮＭＲ共鳴信号（Ｆ　
Ｉ　Ｄ　：　ｆｒｃｅｉｒ＋ｒｌｕｃｊｉｏｎ　ｄｅｃ
ａｙ　）を増巾する増「１】器、７２は位相検波回路、
７３は位相検波された増ｌＪ器７１からの波形信号を記
１．Ｆｆするウェーブメモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含
んでいる−８はウェーブメモリ回路７３からの信号を例
えば光ファイバで構成さねる伝送路７４を介して入力し
、所定の信号処理を施して断層像を得るコンピュータ、
９は得られた断層像を表示するテレビジ４ン壬二ターの
ようｔｒ表示器である。 このようにｌ’　Ｄψした装置゛りσ）動作を、次に第
８図及び第９図を参１ｉＱ　Ｌ　ｉ、ｒがら説明する。 才イ、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル１に電流
を流し、ネ皮検体Ｃ枦検体は各コイルの円筒内に設置さ
れろ）に静磁場Ｉ１．を与えた状態とする。この状態に
おいて、コントローラ６０は、はじめに制御回路４を介
してＸ勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第８図（ロ
）に示すようにＺ／Ｉ：Ｊ配磁場（１ｚ＋１１ｉ４える
。十だ、Ｏ１＋が与えられている下で、ゲート回路６１
を開とし、発振器６からの信号を増巾器６２を介して励
磁コイル５に印加し、第８図（イ）に示すように細いス
ペクトルを持。た９０パルスで、被検体の１面を励起す
る。なお、第８図（ロ）において、Ｇ２１に絖（０□、
は、ＳｌＮ比を良好にするためであって、公知の手法で
ある。 この時Ａ１１においては、磁化Ｍは第９図（イ）の回転
座標系に示すように、ｌ′軸方向に９０６向きを変えろ
、続いて、Ｘ勾配磁場用コイル５２に電流を流し、第８
図（ハ）に示すよ５　ＶＣ７）ｒ定の大般さのＰ炉ｉ　
０．を所定時間電アがけ印加する　Ｈいて、７次１配磁
場コイル３己にけじめに例えば正極性の電流を流し、■
勾配磁１＋−＞、−１−ｒｌｙを所定＋１ν間＋ｖだけ
印加し、この下で検出ぞ、イル７からイｎられイ）第８
図（ホ）に示すようブｒ　Ｎ　Ｍｎ・４］・ｑｌ！信号
データＥ１として検出す乙、このＮＭＩＩ共ＩＩＩ”、
信号が検出六ねている時点（例えば璽、の時点）では、
磁化Ｍは第９図（ロ）に示すように、ｘ′Ｉ　　Ｘ／面
内で破線矢印方向に次第に分散していく途中にｔ）る。 検出コイル７で杉）出されるＮ　Ｍ　Ｒ，共ｌ′ｌｌｉ
′、信号は、時間とともに次第に減衰し、やがて無くな
ろうこの信号は、増ＴＩ］器７１で増［１］さね、位相
検波回路７２で位相検波され、ウェーブメモリ回路７３
を介してコンピュータＢｖｃ印加される。ここで、ＮＭ
Ｒ共１１β信号はフーリエ変換され、１ブロジエクシ。 ンの信号となる。これまでの動作は従来装置と同様であ
る。 ９０パルスの電磁波を印加してからτ時間経過後（Ｎ　
Ｍ　ｒｔ共ｎｌ：ｊ信号が無＜１、（るまでの時間）、
コントローラ６０け、ｙ勾配磁場コイル３３に流す雷渡
の向きを反転させ、ｆ＋極慴の１１；箭を流し、逆方向
のＶ列配磁場−ＯＪを第８図（１；）に示すようにＤｔ
定時間ｌｙだけ印加すイ）。そして、この下で、検出コ
イル７から得られる第８図Ｇ１−）に示すよう？ＣＮ　
Ｍ　ＩＮ−Ｉに暗信号（こ第１をエコー信号と呼、ζ）
をデータト】ｆとして検出する、このエコー信号が検出
さｆｌている時点（例えば第２の時点）では、磁化Ｍは
、第９図（ハ）に示すようにｊ、、％１′面内で破線矢
印方向に次第に１ｉ巴合していく途中にある。紛゛いて
、第８図（ハ）に示すように１５「定時１１ＪＩ　Ｉ、
だけＸ勾配磁場　Ｇ工を印加し、続いて第８図（ロ）に
示すようにＸ勾配磁場−Ｇ２２、−（第７．。 を印加し、−０２，を印加している下で、今度は第８図
（イ）に示すように９０°−ｒパルスの電磁波を印加す
る。 最初ノｑＯ°パルスσ）電磁波を印加してからτ時間軽
過した後のシーケンス（エコー信号が待られるシーケン
ス）は、前のシーケンス（データＥＩを検出するシーケ
ンス）を逆１１ｉ序で反復させた本のである。したがっ
て、２ｉ時間の間、ネル検体の状態が変らないものとす
れば、前のシーケンスで得られ７−データ■・；１と、
ｊ−％σ）シーケンスでイｎられたエコー信号のデータ
Ｅ（とは、時間軸に幻して対称な信号波形とプｒろ。 後）７−ケンスにおいて、Ｉ３の時点（エコー信号が最
大とｔＣろ■、ｌｒ盾）で、９０°−τ′パルスの正磁
波を印加すると１．第９図し）に示すように磁化Ｍがｉ
軸方向にφ；制的に向けられる。ここで、磁化Ｍは、図
示するように緩和時間ゴ２のために、７；軸に完全に一
致せず、少し分散した状態にある。 この状態から少しの時間τ′紅過後、緩和によって磁化
Ｍけｉ軸に一致する。１５の時点から、磁化） Ｍがｉ軸に一致する才での回復時間τ′は、１３０時点
では磁化Ｍが７．′軸から僅かに分散しているだけであ
るところから、緩和時間′１”１に比較して十分短かく
、例えば４τ程度でよい。 回街時間τ′経過した時点で、第１回目のシーケンスが
終了し、以後、同様のシーケンスを繰り返＋０各シーケ
ンスでは、神−検体に力えるＸ勾配磁場Ｏｉの印加時間
１．を（５）式の条件に従ってグセ、そｔｔソｊ＋σ）
シーケンスについて、検出コイル７からＮ　Ｍ　ｎ　Ｊ
ｌ：　ｎ！”＋信−β及びエコー信号を得ろ。 コンビ１．−夕８は、各シー・ケンスにおいて、例えば
けｌ−めに出力されるＮ　Ｍ　ｎ共’ｖ”　（ｉ号のデ
ータ１’ｉ１．　Ｅ２・・・σ）Ｎ個なγトとりのグル
ープとして、２次元７−リ、寄換演算を行ｔ【い、画像
を得、これを表示器９に表示−動ろつ なオｄ１」−記ではコンピュータ８は、エコー信号を利
用しないことを層圧したものであるが、各シーケンスに
おいて、はじめに出力さｆ１ルＮ　Ｍ　Ｒ，ＪＩ：鳴信
号（これを単にＮ　Ｍ　１１．信号と略す）の各データ
Ｍ１．　！’、２・・よと、続いて出力されるエコー信
号の各データＥ　Ｈ＋　Ｍ２・・の両方を利用してもよ
いうこの場合、利用の４１方とし【は例えば次のようプ
ｃものがある。 ＋ＩＩＮＭＴＬ信号とエコー信号の時間軸を反転した信
号との平均値を演幻し、これをひとつのデータとして、
２次元フーリエ変換演算を行ない、ひとつの断層像を得
ろ。 （ＩＩ＋ＮＭ几信号を利用してプロトン密度画像を得る
とともに、ＮＭ几倍信号エコー信号の時間軸を反転した
信号との差信号を演算し、これをひとっσ）データとし
７てフーリエ変換演算を行ｔ「い、Ｔ２と呼ばＪする横
緩和時間（Ｔ２は近傍の電イ核同志のスピンの相互作用
に起因している）　Ｖｃｉ−；　６　（′ｒ２画像の両
方の画像を得る。 ｆｌｌｉｌ　　前記（１１）に松いて、プロトン密度１
ｉＴｉ像と′１゛フ両像とシ合成１、て他の別の画像を
得る。 ６ｖ）　　ｌｒ　ｔＲσ）シーケンスのＮ　Ｍ　Ｉｔ倍
信号エコー信号をいくつか平均シ１、これをひとつのデ
ータとする。 これらの手法をとることによって、ｓｌＮ比を良好にし
、良り１１の画像を得ることができる。ｌまだ、診断の
目的に応じて、これらの手法を選択することにより、目
的に適した断層像を得ることができろ。 第１０図及び第１１し１は本発明に係る手法の他の例を
示す動作波形図である。 第１０図に示す手法は、本発明を投影復元法（１’ｒｎ
ｊｅｃ＋ｉｏｎ　ｒｃｃｎｎ＋Ｎｒｔ＋ｃＬｉｏｎ　）
に適用したものである。 第１０図（イ）、（ロ）に示すように、はじめに、Ｚ勾
配磁場Ｇ２を印加している下で　９０″パルスの電磁波
を印加し、Ｕにいて、第１０図（ハ）、に）に示すよへ
に、Ｘ勾配磁ＳａよとＶ勾配磁場（１，を同時に加え、
これによって２？′に元勾配磁場を作り、この下で（ホ
）に示すようＬ　Ｎ　Ｍ　Ｉｔ共口自信号を検出する。 ＃彎いて（９ｎ′パルスを印加してからτｌｒ、’？間
経禍後）、（ハ）、に）に示すように禅方向のＸ勾配Ｐ
）Ｊ％−０１及びｙ勾配磁場−Ｇｙを同時に加え、この
下で、（ホ）に示すようにＮＭ几共鳴信号（これをエコ
ー信号という）をデータ１シ；として検出する。その後
、（９ｏ°パルスを印加してから２τ経過した時点、す
なわち、エコー信号が最大になった時点）、逆方向のＺ
勾配磁場〜（）、Ｉを印加し、この１で、９００．パル
スの電磁波を印加する。 以下、回復時間τ′だけ待って、同ｌ：よ５に次のシー
ケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、（１ア、
（１，を少しづつ変身、これによって各プロジェクショ
ンに対応するＮＭ几共鳴信号及びエコー信号を被検体の
数多くの方向について求めろことができる。 第１１図に示す手法は、本発明を５ｅｌｅｃ＋１ｖｅｅ
ｘｃｉＪＲｊｉｎｎＩ　ｉｎｒ＋法に適用したイ、ので
力）ろ。 第１１図（イ）、（ロ）に示すように、けじめに、Ｚ勾
配磁μ２（１２を印加している下で、９０’パルスの電
磁波を印ＩＪｌ＋　Ｌ、、第１２１ｘｌ　（イ）ｉτ示
＋被検体ＩＴｎ１７ｆｆｉｓ、面をＦＪ！ｌ起−１ろ。 番Ａいて、第１１図（ハ）、（イ）に示すように、Ｘ勾
配磁場（１□も・印加してぃＺ）下で、１８０′パルス
を印加１１１、これに」：って第１１図手法）　ＶＣ示
すように８７．面上のラインΔｙだけを励起する。ＩＮ
いで、第ｊ１図に）、　ｆ＋で）に示すようにＮ　Ｍ　
ＩＬ　Ｊ１Ｈ鳴信暗灯スピンエコー）が最大とな７）Ａ
でｙ勾配磁場ｏｙを印加し、どの下でスピンエコーをデ
ータト：１として検出する。その後（ｑｏ″パルスを印
加してから１時間経過後）、逆方向の勾配磁炉＋　−ｏ
、　、　ゴ’！ｌ−Ｇ！を順次印加し、−Ｇ２を印“加
して℃・る下で９０″′−Ｊｅパルスの電磁波を印加す
るっそして、（’］、　、−Ｏ，を印加している下で得
られる各データＩ’：Ｉ　Ｔ　Ｍｌをフーリエ変換する
ことによって、第１２図（ロ）に示すラインΔν上のＸ
軸方向のプロトン密度分布を（＋Ｊろことかでとる。以
後は、ｏ！／　＋　”！／の大きさを少しづつ夕え、前
記のシーケンスを繰返し、Ｓｚ面全全面２次Ｔデー々を
得ることがで知る。 以Ｊ：　、ｉ３２す１したように、本発明に係る手法は
、少ｆｒくとも２種のパルｙ、　（ｑｏ６パルス、ｑｉ
ａｅｒパルス）の茅列によって、磁化Ｍの向六を強制的
に変え、短時間で磁化ＭｆＸ−−平衡状態へ戻すように
したもので、短時間で、枝棒体内のＩｒ￥輩原子核分布
等に関連する断層像をイ！１ろことがで袴る。 また、被検振からはＮＭ几倍信号びエコー信号を＃Ｊ’
することかでとろので、これらの各信号を利用すること
によって、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得
ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第３図は静磁場による核磁勿モーメントの整列
について説明するための図、第４図は従来の手法の一例
を説明するための動作波形図、第５図は第４図の手法に
よる磁化Ｍの方向を説明するｔめの説明図、第６図は本
発明に係る手法を実現するための物置の一例を示すプロ
。 り図　ｆｐ；　ｙ図（イ）は第６図装置に用いら幻、て
いる勾配磁場コイルσ）−例を示す構成図、（ロ）は同
じ＜　Ｊｉｌ＋磁コイ磁力イル’ｒ　ｌｊ’７図、第８
図は本発明に併る手法のひとつを説明するための動作波
形図、第９図は本イ１明σ）手法によるそ→１モ第１の
時点での磁化Ｍの方向な回転μｍ！標系りに示した説明
図、第１ｎ図及び第１１図は本発明の手が一σ）仙σ）
例を示す動作波形図、第１２図は第１１図手法において
印加する電磁波パルス釦よる励起面の説明図である。 １・・・靜鋲場用コイル、２・・・静磁場）ｈコイル制
御回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイ
ル、６〔１・・・コントローラ、７・・・検出コイル、
８・・・コンビ７−タ。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）被検体に一様静磁場な力えるとともに被検体に核
   磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印？加し、更に
   前記被検体にこの被検体からの核磁気共鳴信号の放射部
   分を特定するための勾配磁場を与え、前記被検体の特定
   部分からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）を得るように
   した検査方法において、 はじめに９０パルスの電磁波で被検体を励起後、勾配磁
   場を印加し、次に前記勾配磁場の方向を反転させるとと
   もに反復させエコー信号をつくり、このエコー信号が最
   大の時点で再び９０パルスの電磁波を印加し、磁化を熱
   平衡状態へ戻すようにし、以後前記のシーケンスを所定
   間隔で繰り返すことを特徴とする核磁気共鳴による検査
   方法。 （２）　　ひとつのシーケンスの中で得られるＮＭＩＬ
   信号とエコー信号の時間軸を反・転した信号との平均値
   を演算し、これを１プロジエクシヨンのデータとして得
   るようにした特許請求の範囲第１争記載の核磁気共鳴に
   よる検査方法。 （５）　ＮＭｒＬ信号とエコー信号の時間軸を反転した
   信号との差信号を演算し、こね、を１プロジェクシ、ン
   のデータとし、所定の演算を行な〜て１゛２画像を得る
   ようにした特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴によ
   る検査方法。 （４）　　複数のシーケンスで得られる複数個のＮＭＩ
   ＋。 信号及びまたは複数個のエコー信号を平均化し、これを
   １プロジエクシヨンのデータとするようにした特許請求
   の範囲第１項記載σ）核磁気共鳴による検査方法。 （５）　　被検体に一様静磁場を力える静磁場形成手段
   、前記被検体の２軸方向、Ｘ軸方向及びＹ軸方向にそれ
   ぞれ勾配をもつ磁場を発生し被検体からの核磁気共鳴信
   号の放射部分を特定する磁場発生手段、前記被検体にパ
   ルス状の電磁波を印加するための励振手段、この励振手
   段Ｖｒ−ｔ５先／、信芸を制御する制御手段、前記被検
   体かし、の核磁気共鳴信号（Ｎ　Ｍ　１１信号）を（φ
   知する手段、こび）検知手段からσ）信号を人力中ると
   ともに所定の演算を行な−て断層像を得る演幻手段も・
   具備し、 前記磁場発生手段及びｆｌｊｌ！　ｆａｌ１手段は、は
   じめに・汀パルスの電磁波で被検体を励起後、勾配磁場
   を印加し、次に前記勾配磁場の方向を反転させろととも
   に反復さ一す・てエコー信号をつくり、このエコー信号
   が最大の時点で再び９０゛パルスの電磁波を印加し、磁
   化を熱平衡状態へ戻すようにし、以移前配のンーケンス
   を所定間隔で繰り放す動作をブ［すことを特徴とする咳
   磁気−１１鳴による検査装置