JPS5957147A - Method and apparatus for inspection utilizing nuclear magnetic resonance - Google Patents

Abstract

PURPOSE:To forcibly bring magnetization to thermal equlibrium, by a method wherein an object to be inspected is excited by a specific angle pulse at the beginging of repeated inspection sequence and the specific angle pulse is again applied at the point of time when the echo signal at the end of sequence becomes max. CONSTITUTION:Gradient magnetic fields in three axis directions crossed at right angles, that is, in an x-, a y- and a z-axes are controlled through a gradient magnetic field control circuit 4 and the applications of various kinds of pulses for exciting an object to be inspected through a gate circuit 61 are controlled by a controller 60. In this case, after an object to be inspected is excited by a 90 deg. pulse at the begining of repeated inspection sequence, an echo signal due to nuclear magnetic resonance is formed by a predetermined gradient magnetic field and an exciting pulse. When the 90 deg. pulse is again applied at the point of time when the echo signal becomes max., the direction of magnetization is forcibly directed to the direction for bring said direction to thermal equilibrium state and rapidly returned to the good initial state for starting the next sequence to form a tomographic image having high S/N and high resolving power.

Description

【発明の詳細な説明】[Detailed description of the invention]

本発明は入核磁９１づ！゛鴫（＋＋ｕｃｌｅａｒ　ｍａ
ｇ＋＋ｅＬｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ　）（り下これをｒ
　Ｎ　Ｍ　Ｉｔ　、１と略称する）現Ｓ１を第１１用し
て、被検体内における特定原子核分布等をネル検体外部
より知るようにした核磁気共鳴による検査方法及び検査
装置に関するものである。 本発明の説明に先ブ、Ｊって、けじめにＮＭＲの原理に
ついて概略を説明する。 原子核は、陽子と中に１子とからプ、ｃっでおり、これ
らは全体として、核スピン角運動量■で回転１゜て、い
るとみプＣされる。 第１図１．−ｔ　、水素の原子核（’ｎ　）を示したも
ので、（イ）Ｋ示すよへに１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数１／２で表わされる回転をしている。ここで陽
子Ｉ）は、（ロ）に示すように正σ）電荷１・をも１、
ているので、原子核の回転に従い、磁気モーメントフが
生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核ハ、ソれぞ
れ−り一つの小さな磁石とみブｊせる。 第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃へており、全体として磁化が観測さ第１る。こ第
１に対して、水素等の場合、微小磁石の方向（９包モー
メントの向を）は回に示すようｆランダムであって、全
体として磁化は見られない。 ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場＋＋。 を印加すると、各原子核がＩ−Ｉｏの方向に揃う（核の
エネルギ学位がＺ方向にＭ磁化される）、。 第３（Ａｔイ）は、水素Ｊ３ｉｊ、−ｒ杉についてこの
打子を示したものである。水累原イ核のスピン量子数は
／２であるから、第５図（ロ）に示−１ように、−ンと
＋１／！０２つの準位に分か矛］る、２つのエネルギー
準位間のエネルギー差ΔＥは、（１）式で表わさ第１ろ
。 Δ１弓＝ｒｋ＋１０　　　　　　　　　　　・・・・・
・（１）ただし、γ：磁気回転比 １；　＝　ｈ／２π １１ニブランク定数 ここで各ＪＪに子核には、静磁場＋１０によ。て、ブ・
・吊 １、る力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、（２
）式で示す」ごつな角速度ωで歳差運動する。 ω−γＩＩｎ　（ラーモア角速度）　　　・・・・・・
（２）この状態σ）早に角速度ωに対応する周波数の電
磁＃（通常う、；オ波）を印加すると、共鳴がおこり、
原イ核は（１）式で示されるエネルギー差ΔＥに相当す
イ）エネルギーを吸収して、高い方のエネルギー準位に
遷移する。核スピン角運動量を持つ原子核が数ｆｍ類混
在して〜・ても、各原子核〜によって磁気回転比γが異
なイ）ため、共鳴する周波数が異なり、したがって特定
の原子核の共鳴のみをとりだすことがで六る。また、そ
の共鳴の強さを測定すれば、原子核の存在相も知ること
ができる、また、共嶋徒、緩和時間と呼げれる時定斂で
定士る時間の後に、高い準位へ励起された原子核は、低
い準位へもどる。この緩和時間のうち、特に１゛１と呼
ばれろスピン−格子間緩和時間（Ｗ緩和時間）は、各化
合物の結合の仕方に依存している時定数であり、正常組
織と悪件腫瘍とでは、値が大きく異なることが知られて
いる。 ここでは、水素原子核（１■）について説明したが、こ
の他にも核スピン角運動１７１をもつ原子核で同様の測
定を行なうことが可能であり、水素原子核以外に、リン
原子核（Ｂ　Ｉ　ｐ　）、炭素原子核（１５Ｃ）、ナ）
　ＩＪウム原子核（２５Ｎａ）、フッ素原子核（Ｆ）、
酸素原子核（１７０）等に適用可能である。　　　□こ
のように、ＮＭＲによって、特定原子核σ）存往年およ
び子の緩和時間をｇ＋足−することがで鍍るので、物／
ｉｌ、ｊ内の４！Ｉ定原子核に′）いての種々ノ化学的
情報′？Ｘ−Ｊｉ去ることにより、被検体内のｆ重々の
検をを行なうことができろ。 ｂｔ来より、このようブ＜Ｎ　Ｍｎを利用した検論二装
市として、Ｘ紳Ｃ１】１“と同様な原理で、被検体の仮
想輪切り部分σ】７０１ンを励起し、各プロン□り／−
ＩンにＸ・」応するＮＭＩ’を共鳴信号を、被検体の裏
り多くの方向について求め、被検体の各位置におけろＮ
ＭｒＬ共Ｑ’％　（δ号強度を再構成法によって求める
ものがある。 第４図は、このような従来装置１２ＶＣおける検査手法
の一例を説明するための動作波形図であるつ被検体に、
はじめに第４図（ロ）に示すようにＺ勾配磁場（）２と
、（イ）に示すように細い周波数スペクトル（ｆ）のＩ
ｔ　Ｆパルス（ｑｕ’パルス）’ｃ印加する。この場合
、ラーモア角速度ω＝γ（１１ｏ＋Δ０．）となる面だ
けσ）プロトンが励起され、磁化Ｍを第５図（イ）に示
すよりなωで回転する回転座標系−にに示せば、ｙ′軸
方向に９The present invention is 91 pieces of nuclear magnetism!゛clear ma
g++eLicresonance) (Rishita this r
The present invention relates to an inspection method and an inspection apparatus using nuclear magnetic resonance, in which the current S1 (abbreviated as N M It , 1) is used as the 11th to know the distribution of specific atomic nuclei in the subject from outside the sample. Before explaining the present invention, the principles of NMR will be briefly explained in Sections B and J. The atomic nucleus consists of a proton and one child inside, and these as a whole are considered to be rotating 1 degree with nuclear spin angular momentum ■. Figure 11. -t, shows the hydrogen nucleus ('n), which consists of one proton P as shown in (a) K, and rotates as expressed by the spin quantum number 1/2. Here, the proton I) also has a positive σ) charge of 1, as shown in (b),
Therefore, as the nucleus rotates, a magnetic moment is generated. In other words, each hydrogen nucleus can be seen as a small magnet. Figure 2 is an explanatory diagram schematically showing this point. In a ferromagnetic material such as iron, the directions of these micromagnets are aligned as shown in (a), and magnetization is observed as a whole. First. On the other hand, in the case of hydrogen, etc., the direction of the micromagnets (the direction of the 9-shell moment) is f random as shown in the diagram, and no magnetization is observed as a whole. Here, a static magnetic field ++ in the Z direction is applied to such a substance. When is applied, each atomic nucleus is aligned in the I-Io direction (the energy level of the nucleus is magnetized by M in the Z direction). The third (At) shows this hammer for hydrogen J3ij, -r cedar. Since the spin quantum number of the water nucleus is /2, as shown in Figure 5 (b), -1 and +1/! The energy difference ΔE between two energy levels, which is divided into two energy levels, is expressed by equation (1). Δ1 bow = rk+10...
・(1) However, γ: gyromagnetic ratio 1; = h/2π 11 Nyblank constant Here, the static magnetic field +10 is applied to each JJ child nucleus. T-b-
・Since a suspension force of 1 is applied, the atomic nucleus rotates around the Z axis (2
) precesses at a steep angular velocity ω, as shown by the equation. ω−γIIn (Larmor angular velocity) ・・・・・・
(2) In this state σ), when an electromagnetic wave of a frequency corresponding to the angular velocity ω (usually ω, ω) is applied, resonance occurs,
The proto-I nucleus absorbs energy corresponding to the energy difference ΔE shown in equation (1) and transitions to a higher energy level. Even if several fm nuclei with nuclear spin angular momentum coexist, each nucleus has a different gyromagnetic ratio γ, so the resonant frequencies differ, and therefore it is difficult to extract only the resonance of a specific nucleus. It's six. In addition, by measuring the strength of the resonance, it is possible to know the existence phase of the atomic nucleus.Also, after a time period called relaxation time, which is determined by time convergence, the nucleus is excited to a higher level. The atomic nucleus returns to a lower level. Among these relaxation times, the spin-interstitial relaxation time (W relaxation time), which is called 1゛1, is a time constant that depends on the way each compound binds, and is different between normal tissues and malignant tumors. , it is known that the values differ greatly. Here, we have explained the hydrogen nucleus (1■), but it is possible to perform similar measurements with other atomic nuclei with nuclear spin angular motion 171, and in addition to hydrogen nuclei, phosphorus nuclei (B I p ) , carbon nucleus (15C), na)
IJium nucleus (25Na), fluorine nucleus (F),
It is applicable to oxygen nuclei (170), etc. □In this way, by NMR, the past and past existence of a specific atomic nucleus σ) and the relaxation time of the child are determined by g + + -, so the material /
il, 4 in j! Various chemical information' in the I-determined atomic nucleus? By leaving X-Ji, we will be able to conduct multiple tests inside the subject. bt Since then, as a medical examination using such a block <N /-
Resonance signals are obtained in many directions behind the object, and the NMI' corresponding to the
MrL Q'% (There is a method in which the δ intensity is determined by a reconstruction method. Fig. 4 is an operation waveform diagram for explaining an example of an inspection method in such a conventional device 12VC.
First, as shown in Figure 4 (b), there is a Z gradient magnetic field (2) and a thin frequency spectrum (f) as shown in (a).
Apply tF pulse (qu'pulse)'c. In this case, protons are excited only on the surface where the Larmor angular velocity ω = γ (11o + Δ0.), and the magnetization M is expressed as y in a rotating coordinate system rotating at ω as shown in Figure 5 (a). '9 in the axial direction

【Ｊ°向きを変えたものとｔ【る。続いて、第
４図（ハ）に示すようにＸ勾配磁場０□を所定の時間＋
１だけ加え、これによって磁化Ｍの位相を（５）式に示
すようにＸ軸方向に目盛付する。 γＬ工ｆ＋□ｄ＋・０．＝２π１１　　　　　　　　　
　　・・・・・（３）ただし、ｒ：磁気回転比 ■、工：Ｘ方向の被検体長さ げ　Ｎ−Ｎ ｎ：整数（ｎ　＝−７−７＋１　、・・、−１，［１，
＋１．・・・、Ｈ−＋）Ｎ：Ｚ方向の分割数 続いて、第４図（＝）に示すようにＶ勾配磁場Ｇ、を印
加し、この下で第４図（ｊ→に示すようにＮＭＲ・共鳴
信号を検出する。ｙ軸方向け、ラーモア角速度で目盛付
けを行なう１、ここで、磁化Ｍけ、第５図（ロ）に示す
ように磁場の不均一性によって、ｒ：、ｖ／面内で生卵
方向に次第に分散してゆくので、やがて、ＮＭＲ，共鳴
信号は減少し、第４Ｖ作）に示すように７時間経過して
無くなる。 以下、熱平衡状態に戻るまで１時間待って、次のシーケ
ンスをｌＶ＝り返す、この際、ｘ勾配磁場（Ｊ。 を印加する所定時間らは、（５）式で決まる値でＮ回繰
り返される。そして、Ｎ回の７−ケンスでイＩ！られた
Ｎ　Ｍ　１１共鳴信号を２次元フーリエ変換することに
よ。て、面内のプロトン密度画像を得ることがで）３゜ このＦうＩＺ動作をなす従来装置においては、第４図に
おいて、ＮＭＩｌ、共鳴信号が無くなるまでの時間τけ
、１０〜２１１＋ηＳて’Ａろが、次のシーケンスに移
ろま予の所５を時間τ′は、緩和時間１゛、のため１　
ｓｅｃ稈度は必要となる。それ故に、Ｘ軸方向の分割防
Ｎを例えば１００程度とすれば、その測定に少なくとも
２分以」二の長い時間を必要とする。 ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置における
このようフ、（欠点を除去することを目的にかさｆまた
もσ）であ２）。 本発明に係る方法は、９０°パルスのｉｌ！磁波で被検
体を励起後、勾配磁場の反転、反街によってエコー信号
を作り、このエコー信号が最大の時点で、再び９０°パ
ルスの電磁波を印加し、磁化Ｍを熱平衡状態へ戻す、１
：５にした点に特徴がある。 第６図は本発明の手法を実現するための装置の一実施例
の相数を示すフロ、り図である。図において、１は一移
靜１ＮＪ４）ＴＯ（こび）磁場σ）方向をＺ方向とする
）を発生させるたＮ）σ）静磁坦用コイル、２けこのｌ
１ｉＴＩ磁場月１コイル１の割病１回路で、例え番イ直
流安定化１１：源を含んでいろ一１ｎ枦場用コイル１に
よって発生＋１）磁束の密度Ｈａけ、０．ＩＴ稈度で）
）す、また灼−昨け１ｎ−４以トであＺ）ことが望才し
＋１１つ ５け勾配？ｉ＋７堤用コイルを総括的に示（−たもσ）
、４はこの勾配磁場用コイル５の制御回路である。 ＴＪ’、　７　［９：Ｉ　（イ）にｉ、勾配磁場用コイ
ル５の一例を示す構成図で、Ｚ勾配磁場ハＳコイルΔ１
．　３／勾配磁場１１＋コイル３２．５３、図示してブ
ｒいがｙ　１１．ｌ配磁場用コイル３２．５３と同じ形
であ　て、９０°回転して設置′？ｅ−オするＸ勾配磁
場用コイルを含んでいる７、こσ）／Ｉ−配ｅτ場用コ
イル３は、一様静磁場１１０と同一方向磁場で１、ｆ、
　Ｖ、　Ｘ軸方向にそれぞれ「ｆ般勾配をシ、つ磁場を
発生する。６０は制御回路４のコントローラであＺ）。 ５は＃Ｊｒ　＊体に細い周波数スペクトルｆのＲ，Ｆ　
／ζζスス１１．磁波として力え７．、）励磁コイルで
、矛σ）構成を第７図（ｒ′Ｉ）ｖＣ示す ６は測定しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に幻応寸
ろ周波τヶ（例えばプロトンでは、４２．６Ｍｌ＋、／
’Ｉ’　）のイご会を発生する発振器で、矛の出力は、
コントローラ６０からの信号によって開閉が制御される
ゲート回路６１　　パワーアンプ６２を介して励磁コイ
ル５に印加されている。７は初検体におけるＮＭＲ共ｐ
（ｌ　（ｉ号な検出するための検出コイルで、モの構Ｄ
Ｖ、は第７図（ロ）に示す励磁コイルと同じで、励磁コ
イル５に対して９０°回転して設置されているうなお、
この（の化コイルは、被検体にでλるだけ近接して設置
ｆ’ｉ″さＪｌろことか望ましいが、必要に応じ”Ｃ、
ｌｆｆ１ｉ　Ｖ？′ｌコイルと前月］さ一疹てもよい。 ７１は検出コイル７から得られるＮＭＲ共鳴信号（Ｆ　
Ｉ　Ｄ　：　ｆｒｃｅｉｒ＋ｒｌｕｃｊｉｏｎ　ｄｅｃ
ａｙ　）を増巾する増「１】器、７２は位相検波回路、
７３は位相検波された増ｌＪ器７１からの波形信号を記
１．Ｆｆするウェーブメモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含
んでいる−８はウェーブメモリ回路７３からの信号を例
えば光ファイバで構成さねる伝送路７４を介して入力し
、所定の信号処理を施して断層像を得るコンピュータ、
９は得られた断層像を表示するテレビジ４ン壬二ターの
ようｔｒ表示器である。 このようにｌ’　Ｄψした装置゛りσ）動作を、次に第
８図及び第９図を参１ｉＱ　Ｌ　ｉ、ｒがら説明する。 才イ、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル１に電流
を流し、ネ皮検体Ｃ枦検体は各コイルの円筒内に設置さ
れろ）に静磁場Ｉ１．を与えた状態とする。この状態に
おいて、コントローラ６０は、はじめに制御回路４を介
してＸ勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第８図（ロ
）に示すようにＺ／Ｉ：Ｊ配磁場（１ｚ＋１１ｉ４える
。十だ、Ｏ１＋が与えられている下で、ゲート回路６１
を開とし、発振器６からの信号を増巾器６２を介して励
磁コイル５に印加し、第８図（イ）に示すように細いス
ペクトルを持。た９０パルスで、被検体の１面を励起す
る。なお、第８図（ロ）において、Ｇ２１に絖（０□、
は、ＳｌＮ比を良好にするためであって、公知の手法で
ある。 この時Ａ１１においては、磁化Ｍは第９図（イ）の回転
座標系に示すように、ｌ′軸方向に９０６向きを変えろ
、続いて、Ｘ勾配磁場用コイル５２に電流を流し、第８
図（ハ）に示すよ５　ＶＣ７）ｒ定の大般さのＰ炉ｉ　
０．を所定時間電アがけ印加する　Ｈいて、７次１配磁
場コイル３己にけじめに例えば正極性の電流を流し、■
勾配磁１＋−＞、−１−ｒｌｙを所定＋１ν間＋ｖだけ
印加し、この下で検出ぞ、イル７からイｎられイ）第８
図（ホ）に示すようブｒ　Ｎ　Ｍｎ・４］・ｑｌ！信号
データＥ１として検出す乙、このＮＭＩＩ共ＩＩＩ”、
信号が検出六ねている時点（例えば璽、の時点）では、
磁化Ｍは第９図（ロ）に示すように、ｘ′Ｉ　　Ｘ／面
内で破線矢印方向に次第に分散していく途中にｔ）る。 検出コイル７で杉）出されるＮ　Ｍ　Ｒ，共ｌ′ｌｌｉ
′、信号は、時間とともに次第に減衰し、やがて無くな
ろうこの信号は、増ＴＩ］器７１で増［１］さね、位相
検波回路７２で位相検波され、ウェーブメモリ回路７３
を介してコンピュータＢｖｃ印加される。ここで、ＮＭ
Ｒ共１１β信号はフーリエ変換され、１ブロジエクシ。 ンの信号となる。これまでの動作は従来装置と同様であ
る。 ９０パルスの電磁波を印加してからτ時間経過後（Ｎ　
Ｍ　ｒｔ共ｎｌ：ｊ信号が無＜１、（るまでの時間）、
コントローラ６０け、ｙ勾配磁場コイル３３に流す雷渡
の向きを反転させ、ｆ＋極慴の１１；箭を流し、逆方向
のＶ列配磁場−ＯＪを第８図（１；）に示すようにＤｔ
定時間ｌｙだけ印加すイ）。そして、この下で、検出コ
イル７から得られる第８図Ｇ１−）に示すよう？ＣＮ　
Ｍ　ＩＮ−Ｉに暗信号（こ第１をエコー信号と呼、ζ）
をデータト】ｆとして検出する、このエコー信号が検出
さｆｌている時点（例えば第２の時点）では、磁化Ｍは
、第９図（ハ）に示すようにｊ、、％１′面内で破線矢
印方向に次第に１ｉ巴合していく途中にある。紛゛いて
、第８図（ハ）に示すように１５「定時１１ＪＩ　Ｉ、
だけＸ勾配磁場　Ｇ工を印加し、続いて第８図（ロ）に
示すようにＸ勾配磁場−Ｇ２２、−（第７．。 を印加し、−０２，を印加している下で、今度は第８図
（イ）に示すように９０°−ｒパルスの電磁波を印加す
る。 最初ノｑＯ°パルスσ）電磁波を印加してからτ時間軽
過した後のシーケンス（エコー信号が待られるシーケン
ス）は、前のシーケンス（データＥＩを検出するシーケ
ンス）を逆１１ｉ序で反復させた本のである。したがっ
て、２ｉ時間の間、ネル検体の状態が変らないものとす
れば、前のシーケンスで得られ７−データ■・；１と、
ｊ−％σ）シーケンスでイｎられたエコー信号のデータ
Ｅ（とは、時間軸に幻して対称な信号波形とプｒろ。 後）７−ケンスにおいて、Ｉ３の時点（エコー信号が最
大とｔＣろ■、ｌｒ盾）で、９０°−τ′パルスの正磁
波を印加すると１．第９図し）に示すように磁化Ｍがｉ
軸方向にφ；制的に向けられる。ここで、磁化Ｍは、図
示するように緩和時間ゴ２のために、７；軸に完全に一
致せず、少し分散した状態にある。 この状態から少しの時間τ′紅過後、緩和によって磁化
Ｍけｉ軸に一致する。１５の時点から、磁化） Ｍがｉ軸に一致する才での回復時間τ′は、１３０時点
では磁化Ｍが７．′軸から僅かに分散しているだけであ
るところから、緩和時間′１”１に比較して十分短かく
、例えば４τ程度でよい。 回街時間τ′経過した時点で、第１回目のシーケンスが
終了し、以後、同様のシーケンスを繰り返＋０各シーケ
ンスでは、神−検体に力えるＸ勾配磁場Ｏｉの印加時間
１．を（５）式の条件に従ってグセ、そｔｔソｊ＋σ）
シーケンスについて、検出コイル７からＮ　Ｍ　ｎ　Ｊ
ｌ：　ｎ！”＋信−β及びエコー信号を得ろ。 コンビ１．−夕８は、各シー・ケンスにおいて、例えば
けｌ−めに出力されるＮ　Ｍ　ｎ共’ｖ”　（ｉ号のデ
ータ１’ｉ１．　Ｅ２・・・σ）Ｎ個なγトとりのグル
ープとして、２次元７−リ、寄換演算を行ｔ【い、画像
を得、これを表示器９に表示−動ろつ なオｄ１」−記ではコンピュータ８は、エコー信号を利
用しないことを層圧したものであるが、各シーケンスに
おいて、はじめに出力さｆ１ルＮ　Ｍ　Ｒ，ＪＩ：鳴信
号（これを単にＮ　Ｍ　１１．信号と略す）の各データ
Ｍ１．　！’、２・・よと、続いて出力されるエコー信
号の各データＥ　Ｈ＋　Ｍ２・・の両方を利用してもよ
いうこの場合、利用の４１方とし【は例えば次のようプ
ｃものがある。 ＋ＩＩＮＭＴＬ信号とエコー信号の時間軸を反転した信
号との平均値を演幻し、これをひとつのデータとして、
２次元フーリエ変換演算を行ない、ひとつの断層像を得
ろ。 （ＩＩ＋ＮＭ几信号を利用してプロトン密度画像を得る
とともに、ＮＭ几倍信号エコー信号の時間軸を反転した
信号との差信号を演算し、これをひとっσ）データとし
７てフーリエ変換演算を行ｔ「い、Ｔ２と呼ばＪする横
緩和時間（Ｔ２は近傍の電イ核同志のスピンの相互作用
に起因している）　Ｖｃｉ−；　６　（′ｒ２画像の両
方の画像を得る。 ｆｌｌｉｌ　　前記（１１）に松いて、プロトン密度１
ｉＴｉ像と′１゛フ両像とシ合成１、て他の別の画像を
得る。 ６ｖ）　　ｌｒ　ｔＲσ）シーケンスのＮ　Ｍ　Ｉｔ倍
信号エコー信号をいくつか平均シ１、これをひとつのデ
ータとする。 これらの手法をとることによって、ｓｌＮ比を良好にし
、良り１１の画像を得ることができる。ｌまだ、診断の
目的に応じて、これらの手法を選択することにより、目
的に適した断層像を得ることができろ。 第１０図及び第１１し１は本発明に係る手法の他の例を
示す動作波形図である。 第１０図に示す手法は、本発明を投影復元法（１’ｒｎ
ｊｅｃ＋ｉｏｎ　ｒｃｃｎｎ＋Ｎｒｔ＋ｃＬｉｏｎ　）
に適用したものである。 第１０図（イ）、（ロ）に示すように、はじめに、Ｚ勾
配磁場Ｇ２を印加している下で　９０″パルスの電磁波
を印加し、Ｕにいて、第１０図（ハ）、に）に示すよへ
に、Ｘ勾配磁ＳａよとＶ勾配磁場（１，を同時に加え、
これによって２？′に元勾配磁場を作り、この下で（ホ
）に示すようＬ　Ｎ　Ｍ　Ｉｔ共口自信号を検出する。 ＃彎いて（９ｎ′パルスを印加してからτｌｒ、’？間
経禍後）、（ハ）、に）に示すように禅方向のＸ勾配Ｐ
）Ｊ％−０１及びｙ勾配磁場−Ｇｙを同時に加え、この
下で、（ホ）に示すようにＮＭ几共鳴信号（これをエコ
ー信号という）をデータ１シ；として検出する。その後
、（９ｏ°パルスを印加してから２τ経過した時点、す
なわち、エコー信号が最大になった時点）、逆方向のＺ
勾配磁場〜（）、Ｉを印加し、この１で、９００．パル
スの電磁波を印加する。 以下、回復時間τ′だけ待って、同ｌ：よ５に次のシー
ケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、（１ア、
（１，を少しづつ変身、これによって各プロジェクショ
ンに対応するＮＭ几共鳴信号及びエコー信号を被検体の
数多くの方向について求めろことができる。 第１１図に示す手法は、本発明を５ｅｌｅｃ＋１ｖｅｅ
ｘｃｉＪＲｊｉｎｎＩ　ｉｎｒ＋法に適用したイ、ので
力）ろ。 第１１図（イ）、（ロ）に示すように、けじめに、Ｚ勾
配磁μ２（１２を印加している下で、９０’パルスの電
磁波を印ＩＪｌ＋　Ｌ、、第１２１ｘｌ　（イ）ｉτ示
＋被検体ＩＴｎ１７ｆｆｉｓ、面をＦＪ！ｌ起−１ろ。 番Ａいて、第１１図（ハ）、（イ）に示すように、Ｘ勾
配磁場（１□も・印加してぃＺ）下で、１８０′パルス
を印加１１１、これに」：って第１１図手法）　ＶＣ示
すように８７．面上のラインΔｙだけを励起する。ＩＮ
いで、第ｊ１図に）、　ｆ＋で）に示すようにＮ　Ｍ　
ＩＬ　Ｊ１Ｈ鳴信暗灯スピンエコー）が最大とな７）Ａ
でｙ勾配磁場ｏｙを印加し、どの下でスピンエコーをデ
ータト：１として検出する。その後（ｑｏ″パルスを印
加してから１時間経過後）、逆方向の勾配磁炉＋　−ｏ
、　、　ゴ’！ｌ−Ｇ！を順次印加し、−Ｇ２を印“加
して℃・る下で９０″′−Ｊｅパルスの電磁波を印加す
るっそして、（’］、　、−Ｏ，を印加している下で得
られる各データＩ’：Ｉ　Ｔ　Ｍｌをフーリエ変換する
ことによって、第１２図（ロ）に示すラインΔν上のＸ
軸方向のプロトン密度分布を（＋Ｊろことかでとる。以
後は、ｏ！／　＋　”！／の大きさを少しづつ夕え、前
記のシーケンスを繰返し、Ｓｚ面全全面２次Ｔデー々を
得ることがで知る。 以Ｊ：　、ｉ３２す１したように、本発明に係る手法は
、少ｆｒくとも２種のパルｙ、　（ｑｏ６パルス、ｑｉ
ａｅｒパルス）の茅列によって、磁化Ｍの向六を強制的
に変え、短時間で磁化ＭｆＸ−−平衡状態へ戻すように
したもので、短時間で、枝棒体内のＩｒ￥輩原子核分布
等に関連する断層像をイ！１ろことがで袴る。 また、被検振からはＮＭ几倍信号びエコー信号を＃Ｊ’
することかでとろので、これらの各信号を利用すること
によって、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得
ることができる。[J°It is the same as the one whose direction has been changed. Next, as shown in Figure 4 (c), the X gradient magnetic field 0□ is applied for a predetermined time +
1 is added, thereby grading the phase of magnetization M in the X-axis direction as shown in equation (5). γL engineering f+□d+・0. =2π11
・・・・・・(3) However, r: Magnetic rotation ratio ■, d: Length of object in X direction N-N n: Integer (n = -7-7+1, . . . , -1, [1,
+1. ..., H-+) N: Number of divisions in the Z direction Next, as shown in Figure 4 (=), a V gradient magnetic field G is applied, and under this, as shown in Figure 4 (j → Detect the NMR resonance signal.Graduation is performed in the y-axis direction using the Larmor angular velocity. As it gradually disperses in the direction of the raw egg within the / plane, the NMR and resonance signals eventually decrease and disappear after 7 hours as shown in Section 4V). Hereafter, wait one hour until the state returns to thermal equilibrium, and then repeat the next sequence lV = 1V. At this time, the predetermined time for applying the x gradient magnetic field (J) is repeated N times with the value determined by equation (5). .Then, by performing two-dimensional Fourier transformation on the N M 11 resonance signal obtained by N times of 7 times, an in-plane proton density image can be obtained). In the conventional device that operates, in Fig. 4, NMIl, the time τ until the resonance signal disappears is 10~211+ηS, and the time τ' is 10~211+ηS. Relaxation time 1゛, due to 1
sec culmness is required. Therefore, if the division ratio N in the X-axis direction is, for example, about 100, a long time of at least 2 minutes or more is required for the measurement. Here, the present invention aims to eliminate such disadvantages (also σ) in conventional methods and devices. The method according to the invention comprises a 90° pulse of il! After exciting the subject with magnetic waves, an echo signal is created by reversing the gradient magnetic field and anti-gauge, and when this echo signal is at its maximum, a 90° pulse of electromagnetic waves is applied again to return the magnetization M to a thermal equilibrium state, 1
:The feature is that it is set to 5. FIG. 6 is a flowchart showing the number of phases of an embodiment of an apparatus for implementing the method of the present invention. In the figure, 1 is a static magnetic field coil that generates a static 1 NJ4) TO (complicated) magnetic field σ) direction is the Z direction), and 2-digit l
1 i TI magnetic field 1 coil 1 distribution 1 circuit, including the source DC stabilization 11: source + 1) magnetic flux density Ha, 0. at IT culm)
) Su, also - yesterday's 1n-4 was more than Z) is a wishful thinking + 11 and 5 slope? A comprehensive view of the i+7 embankment coil (-Tamoσ)
, 4 is a control circuit for this gradient magnetic field coil 5. TJ', 7 [9: I (A) is a configuration diagram showing an example of the gradient magnetic field coil 5, where the Z gradient magnetic field C S coil Δ1
．． 3/Gradient magnetic field 11 + coil 32.53, shown in the figure 11. Is it the same shape as the magnetic field coil 32.53, rotated 90 degrees and installed? The coil 3 for the X gradient magnetic field, which contains the coil for the X gradient magnetic field 7, this σ)/I, for the eτ field, has a magnetic field of 1, f, in the same direction as the uniform static magnetic field 110.
60 is the controller of the control circuit 4 (Z). 5 is #Jr *R, F of the narrow frequency spectrum f on the body
/ζζsus 11. Force as magnetic waves7. ,) excitation coil, σ) configuration is shown in Figure 7 (r'I)vC.
'I') is an oscillator that generates an electric shock, and the output of the spear is
A gate circuit 61 whose opening/closing is controlled by a signal from a controller 60 is applied to the excitation coil 5 via a power amplifier 62. 7 is the NMR co-p of the first sample
(L (Detection coil for i detection, structure D
V is the same as the excitation coil shown in FIG.
It is desirable to install this coil as close as λ to the subject, but if necessary,
lff1i V? 'l Coil and the previous month] You can also get a rash. 71 is an NMR resonance signal (F
ID: frceir+rlucjion dec
ay); 72 is a phase detection circuit;
73 indicates a phase-detected waveform signal from the amplifier 71.1. Ff wave memory circuit 8, which includes an A/D converter, inputs the signal from the wave memory circuit 73 via a transmission line 74 made of, for example, an optical fiber, and performs predetermined signal processing. A computer that obtains tomographic images,
Reference numeral 9 denotes a tr display, like a television set, which displays the obtained tomographic image. The operation of the device (σ) with l'Dψ in this manner will now be described with reference to FIGS. 8 and 9. First, the control circuit 2 applies a current to the static magnetic field coil 1, and applies a static magnetic field I1. Assume that the state is given. In this state, the controller 60 first sends a current to the X gradient magnetic field coil 31 via the control circuit 4 to generate a Z/I:J magnetic field (1z+11i4) as shown in FIG. Under O1+, the gate circuit 61
is opened, and the signal from the oscillator 6 is applied to the excitation coil 5 via the amplifier 62, resulting in a narrow spectrum as shown in FIG. 8(a). One side of the subject is excited with 90 pulses. In addition, in Figure 8 (b), G21 has a thread (0□,
This is a known method for improving the SIN ratio. At this time, at A11, the magnetization M changes its direction 906 in the l' axis direction as shown in the rotating coordinate system of FIG.
As shown in Figure (c), 5 VC7) P furnace i with constant r
0. A current is applied for a predetermined period of time, and then a current of, for example, positive polarity is carefully applied to the 7th order 1st distribution coil 3, and
Apply gradient magnetism 1+->, -1-rly for a predetermined +1ν period of +v, and detect under this.
As shown in figure (E), Br N Mn・4]・ql! Detected as signal data E1, this NMII and III”,
At the time when the signal is detected (for example, at the time of the seal),
As shown in FIG. 9(b), the magnetization M is in the process of gradually dispersing in the direction of the dashed arrow in the x'IX/ plane. NMR outputted by the detection coil 7, both l'lli
', the signal gradually attenuates over time and eventually disappears. This signal is multiplied by the intensifier 71, phase detected by the phase detection circuit 72, and then detected by the wave memory circuit 73.
The computer Bvc is applied via. Here, NM
Both R and 11β signals are Fourier transformed and have 1 brogiex. signal. The operation up to now is the same as that of the conventional device. After τ time elapses after applying 90 pulses of electromagnetic waves (N
M rt and nl: j signal is absent < 1, (time until it occurs),
The controller 60 reverses the direction of the voltage applied to the y-gradient magnetic field coil 33, flows the 11; Dt
Apply only for a fixed time ly). And, below this, as shown in FIG. 8 G1-) obtained from the detection coil 7? C.N.
Dark signal at MIN-I (the first one is called the echo signal, ζ)
At the point in time when this echo signal is detected as fl (for example, the second point in time), the magnetization M is within the j, %1' plane as shown in FIG. 9(c). It is in the middle of gradually joining 1i in the direction of the dashed arrow. Confusingly, as shown in Figure 8 (c), 15 "on-time 11JI,
Then, as shown in Fig. 8 (b), an X gradient magnetic field -G22, - (7th..) is applied. As shown in Fig. 8 (a), a 90°-r pulse electromagnetic wave is applied.The sequence after applying the electromagnetic wave for τ time after first applying the electromagnetic wave (the sequence in which an echo signal is waited for) ) is a book in which the previous sequence (sequence for detecting data EI) is repeated in reverse 11i order. Therefore, assuming that the state of the sample does not change during the 2i time period, the data obtained in the previous sequence will be 7-data ■・;1.
Data E of the echo signal input in the j-%σ) sequence (means a signal waveform that is symmetrical on the time axis). When a positive magnetic wave of 90°-τ' pulse is applied with tC and lr shields, 1. As shown in Figure 9), the magnetization M is i
Axially φ; strictly oriented. Here, as shown in the figure, the magnetization M does not completely coincide with the 7; axis and is in a slightly dispersed state due to the relaxation time Go2. After a short period of time τ' in this state, the magnetization M-axis coincides with the i-axis due to relaxation. From the time point 15, the recovery time τ' when the magnetization M coincides with the i-axis is as follows: At the time point 130, the magnetization M is 7. Since there is only a slight dispersion from the ′ axis, it is sufficiently short compared to the relaxation time ′1”1, for example, about 4τ. When the rounding time τ′ has elapsed, the first sequence After that, the same sequence is repeated +0 In each sequence, the application time 1 of the X gradient magnetic field Oi applied to the specimen is adjusted according to the conditions of equation (5), so tt so j + σ)
Regarding the sequence, from detection coil 7 N M n J
l: n! ``Obtain + signal -β and echo signal. Combi 1.-E 8 are output in each sequence, for example, N M n 'v'' (data 1'i1. E2...σ) Perform a two-dimensional transposition operation as a group of N γ-tori to obtain an image and display it on the display 9. In the above, the computer 8 is designed not to use echo signals, but in each sequence, it first outputs f1, NMR, JI: ringing signal (this is simply referred to as NM11.signal). ) of each data M1. ! ', 2..., and each data E H + M2... of the echo signal that is output subsequently can be used. be. The average value of the +IINMTL signal and the signal obtained by reversing the time axis of the echo signal is expressed, and this is treated as one data,
Perform a two-dimensional Fourier transform operation to obtain a single tomographic image. (Obtain a proton density image using the II+NM signal, and calculate the difference signal between the NM multiplied signal and the echo signal with the time axis reversed, and use this as one σ) data7 to perform Fourier transform calculation. Transverse relaxation time called T2 (T2 is caused by the interaction of spins of nearby electron nuclei) Vci-; 6 (Obtain both images of 'r2 image. Based on (11), the proton density is 1
Another image is obtained by combining the iTi image and the '1' image. 6v) Average several N M It times signal echo signals of the lr tRσ) sequence and use this as one data. By adopting these methods, it is possible to improve the slN ratio and obtain an image with a quality of 11. However, by selecting one of these methods depending on the purpose of diagnosis, it is possible to obtain a tomographic image suitable for the purpose. FIGS. 10 and 11-1 are operation waveform diagrams showing other examples of the method according to the present invention. The method shown in FIG.
jec+ion rccnn+Nrt+cLion)
It was applied to As shown in Figures 10 (a) and (b), first, while applying a Z gradient magnetic field G2, a 90'' pulse electromagnetic wave is applied, and when at U, in Figure 10 (c), As shown in , X gradient magnetic field Sa and V gradient magnetic field (1,
2 by this? An original gradient magnetic field is created at ', and under this field, the L N M It co-exit signal is detected as shown in (e). # After applying the 9n' pulse, the X gradient P in the Zen direction is shown.
) J% -01 and y gradient magnetic field -Gy are applied simultaneously, and under this, an NM resonance signal (this is called an echo signal) is detected as data 1, as shown in (e). After that, (at the time when 2τ has passed after applying the 9o° pulse, that is, when the echo signal reaches the maximum), the Z
A gradient magnetic field ~(), I is applied, and with this 1, 900. Apply pulsed electromagnetic waves. Thereafter, wait for the recovery time τ' and repeat the following sequence in step 1:5. In each sequence, (1a,
(1) is transformed little by little, thereby making it possible to obtain NM resonance signals and echo signals corresponding to each projection in many directions of the object. The method shown in FIG.
xciJRjinnI applied to the inr+ method, so force) ro. As shown in FIGS. 11(a) and 11(b), while applying the Z gradient magnetic μ2 (12), apply a 90' pulse electromagnetic wave IJl+L,, 121xl (a) iτ. + Subject ITn17ffis, with the surface FJ!l start -1. As shown in Fig. 11 (c) and (a), under the X gradient magnetic field (1□ also applied). , 180' pulse is applied 111 to this (Figure 11 method) VC 87. as shown. Excite only the line Δy on the surface. IN
N M as shown in Fig.
IL J1H Narushin dark light spin echo) is maximum 7) A
A y gradient magnetic field oy is applied, and spin echoes are detected as datat:1 under which. After that (one hour after applying the qo″ pulse), the gradient furnace + −o in the reverse direction
, , Go'! l-G! are applied sequentially, -G2 is applied, and an electromagnetic wave of 90'''-Je pulse is applied at °C. By Fourier transforming the data I': I T Ml, X on the line Δν shown in FIG.
The proton density distribution in the axial direction is taken using the (+J lococoder). After that, the magnitude of o!/ + "!/ is gradually increased and the above sequence is repeated to obtain secondary T data over the entire Sz surface. As mentioned above, the method according to the present invention provides at least two types of pulses, (qo6 pulse, qi
The direction of the magnetization M is forcibly changed by a row of aer pulses, and the magnetization MfX returns to the equilibrium state in a short time. Check out the tomographic images related to this! 1. Wear hakama with rokoto. In addition, the NM multiplied signal and echo signal are #J'
Therefore, by using each of these signals, a tomographic image with a good S/N ratio and high resolution can be obtained.

【図面の簡単な説明】[Brief explanation of drawings]

第１図は核磁気モーメントを説明するための説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第３図は静磁場による核磁勿モーメントの整列
について説明するための図、第４図は従来の手法の一例
を説明するための動作波形図、第５図は第４図の手法に
よる磁化Ｍの方向を説明するｔめの説明図、第６図は本
発明に係る手法を実現するための物置の一例を示すプロ
。 り図　ｆｐ；　ｙ図（イ）は第６図装置に用いら幻、て
いる勾配磁場コイルσ）−例を示す構成図、（ロ）は同
じ＜　Ｊｉｌ＋磁コイ磁力イル’ｒ　ｌｊ’７図、第８
図は本発明に併る手法のひとつを説明するための動作波
形図、第９図は本イ１明σ）手法によるそ→１モ第１の
時点での磁化Ｍの方向な回転μｍ！標系りに示した説明
図、第１ｎ図及び第１１図は本発明の手が一σ）仙σ）
例を示す動作波形図、第１２図は第１１図手法において
印加する電磁波パルス釦よる励起面の説明図である。 １・・・靜鋲場用コイル、２・・・静磁場）ｈコイル制
御回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイ
ル、６〔１・・・コントローラ、７・・・検出コイル、
８・・・コンビ７−タ。Figure 1 is an explanatory diagram for explaining nuclear magnetic moments, Figure 2 is an explanatory diagram for explaining the arrangement of nuclear magnetic moments, and Figure 3 is an explanatory diagram for explaining the arrangement of nuclear magnetic moments due to a static magnetic field. , FIG. 4 is an operation waveform diagram for explaining an example of the conventional method, FIG. 5 is a tth explanatory diagram for explaining the direction of magnetization M by the method of FIG. 4, and FIG. 6 is a diagram according to the present invention. A professional showing an example of a shed to realize the method. Figure fp; Figure y (A) is a configuration diagram showing an example of the gradient magnetic field coil σ) used in the device in Figure 6, and (B) is the same. , 8th
The figure is an operation waveform diagram for explaining one of the methods according to the present invention, and Fig. 9 is a rotation μm in the direction of magnetization M at the first point in time according to the present method. The explanatory diagrams shown on the standard scale, Figures 1n and 11 are the methods of the present invention.
An operational waveform diagram showing an example, FIG. 12 is an explanatory diagram of an excitation surface by an electromagnetic wave pulse button applied in the method of FIG. 11. DESCRIPTION OF SYMBOLS 1... Coil for static magnetic field, 2... h coil control circuit for static magnetic field, 3... Coil for gradient magnetic field, 5... Excitation coil, 6 [1... Controller, 7... detection coil,
8...Combi 7-ta.

Claims (1)

【特許請求の範囲】 （１）被検体に一様静磁場な力えるとともに被検体に核
磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印？加し、更に
前記被検体にこの被検体からの核磁気共鳴信号の放射部
分を特定するための勾配磁場を与え、前記被検体の特定
部分からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）を得るように
した検査方法において、 はじめに９０パルスの電磁波で被検体を励起後、勾配磁
場を印加し、次に前記勾配磁場の方向を反転させるとと
もに反復させエコー信号をつくり、このエコー信号が最
大の時点で再び９０パルスの電磁波を印加し、磁化を熱
平衡状態へ戻すようにし、以後前記のシーケンスを所定
間隔で繰り返すことを特徴とする核磁気共鳴による検査
方法。 （２）　　ひとつのシーケンスの中で得られるＮＭＩＬ
信号とエコー信号の時間軸を反・転した信号との平均値
を演算し、これを１プロジエクシヨンのデータとして得
るようにした特許請求の範囲第１争記載の核磁気共鳴に
よる検査方法。 （５）　ＮＭｒＬ信号とエコー信号の時間軸を反転した
信号との差信号を演算し、こね、を１プロジェクシ、ン
のデータとし、所定の演算を行な〜て１゛２画像を得る
ようにした特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴によ
る検査方法。 （４）　　複数のシーケンスで得られる複数個のＮＭＩ
＋。 信号及びまたは複数個のエコー信号を平均化し、これを
１プロジエクシヨンのデータとするようにした特許請求
の範囲第１項記載σ）核磁気共鳴による検査方法。 （５）　　被検体に一様静磁場を力える静磁場形成手段
、前記被検体の２軸方向、Ｘ軸方向及びＹ軸方向にそれ
ぞれ勾配をもつ磁場を発生し被検体からの核磁気共鳴信
号の放射部分を特定する磁場発生手段、前記被検体にパ
ルス状の電磁波を印加するための励振手段、この励振手
段Ｖｒ−ｔ５先／、信芸を制御する制御手段、前記被検
体かし、の核磁気共鳴信号（Ｎ　Ｍ　１１信号）を（φ
知する手段、こび）検知手段からσ）信号を人力中ると
ともに所定の演算を行な−て断層像を得る演幻手段も・
具備し、 前記磁場発生手段及びｆｌｊｌ！　ｆａｌ１手段は、は
じめに・汀パルスの電磁波で被検体を励起後、勾配磁場
を印加し、次に前記勾配磁場の方向を反転させろととも
に反復さ一す・てエコー信号をつくり、このエコー信号
が最大の時点で再び９０゛パルスの電磁波を印加し、磁
化を熱平衡状態へ戻すようにし、以移前配のンーケンス
を所定間隔で繰り放す動作をブ［すことを特徴とする咳
磁気−１１鳴による検査装置[Claims] (1) Applying a uniform static magnetic field to the subject and marking an electromagnetic wave with a frequency that induces nuclear magnetic resonance in the subject? In addition, a gradient magnetic field is applied to the subject to identify a radiation part of a nuclear magnetic resonance signal from the subject, so as to obtain a nuclear magnetic resonance signal (NMR signal) from a specific part of the subject. In this testing method, the subject is first excited with 90 pulses of electromagnetic waves, then a gradient magnetic field is applied, and then the direction of the gradient magnetic field is reversed and repeated to create an echo signal, and when this echo signal is at its maximum, it is repeated again. An inspection method using nuclear magnetic resonance, characterized in that 90 pulses of electromagnetic waves are applied to return the magnetization to a thermal equilibrium state, and thereafter the above sequence is repeated at predetermined intervals. (2) NMIL obtained in one sequence
An examination method using nuclear magnetic resonance according to claim 1, wherein the average value of the signal and the signal obtained by reversing the time axis of the echo signal is calculated, and the average value is obtained as data of one projection. (5) Calculate the difference signal between the NMrL signal and the signal obtained by inverting the time axis of the echo signal, take the data of 1 project, and perform the specified calculation to obtain 1 and 2 images. An inspection method using nuclear magnetic resonance according to claim 1. (4) Multiple NMIs obtained from multiple sequences
+. σ) An inspection method using nuclear magnetic resonance as claimed in claim 1, wherein the signal and/or a plurality of echo signals are averaged to form data of one projection. (5) Static magnetic field forming means that applies a uniform static magnetic field to the subject, generates magnetic fields having gradients in the two axes of the subject, the X-axis direction, and the Y-axis direction, and generates nuclear magnetic resonance signals from the subject. a magnetic field generating means for specifying a radiation portion of the object, an excitation means for applying a pulsed electromagnetic wave to the object, a control means for controlling the excitation means Vr-t5/, a control means for controlling the radiation part of the object; Nuclear magnetic resonance signal (N M 11 signal) (φ
There is also a rendering means that manually inputs the σ) signal from the detection means and performs predetermined calculations to obtain a tomographic image.
The magnetic field generating means and fljl! The fal1 means first excites the subject with a wave pulse electromagnetic wave, then applies a gradient magnetic field, then reverses the direction of the gradient magnetic field and repeats the process to create an echo signal. At the point in time, a 90° pulse of electromagnetic waves is applied again to return the magnetization to a thermal equilibrium state, and from then on, the operation of repeating the previous sequence at a predetermined interval is blocked. Inspection equipment