JPS6240658B2

JPS6240658B2 -

Info

Publication number: JPS6240658B2
Application number: JP57193155A
Authority: JP
Inventors: Hideto Iwaoka; Kenji Fujino; Sunao Sugyama; Hiroyuki Matsura
Original assignee: YOKOKAWA DENKI KK
Current assignee: YOKOKAWA DENKI KK
Priority date: 1982-11-02
Filing date: 1982-11-02
Publication date: 1987-08-29
Also published as: JPS5983041A

Description

【発明の詳細な説明】本発明は、核磁気共鳴（nuclear magnetic
resonance）（以下これを「NMR」と略称する）
現象を利用して、被検体内における特定原子核分
布等を被検体外部より知るようにした核磁気共鳴
による検査方法及び検査装置に関するものであ
る。

本発明の説明に先だつて、はじめにNMRの原
理について概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなつており、こ
れらは全体として、核スピン角運動量Ｉで回転し
ているとみなされる。

第１図は、水素の原子核（ ¹H）を示したもの
で、イに示すように１個の陽子Ｐからなり、スピ
ン量子数1/2で表わされる回転をしている。ここ
で陽子Ｐは、ロに示すように正の電荷e⁺をもつて
いるので、原子核の回転に従い、磁気モーメント
μが生ずる。すなわち、一つ一つの水素の原子核
は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、
鉄のような強磁性体では、この微小磁石の方向が
イに示すように揃つており、全体として磁化が観
測される。これに対して、水素等の場合、微小磁
石の方向（磁気モーメントの向き）はロに示すよ
うにランダムであつて、全体として磁化は見られ
ない。

ここで、このような物質に、Ｚ方向の静磁場
H₀を印加すると、各原子核がH₀の方向に揃う
（核のエネルギ準位がＺ方向に量子化される）。

第３図イは、水素原子核についてこの様子を示
したものである。水素原子核のスピン量子数は1/
２であるから、第３図ロに示すように、−1/2と＋
1/2の２つの準位に分かれる。２つのエネルギー
準位間のエネルギー差ΔＥは、(1)式で表わされ
る。

ΔＥ＝γ〓H₀ ……(1) ただし、γ：磁気回転比〓＝ｈ／２π ｈ＝ブランク定数ここで各原子核には、静磁場H₀によつて、 μ×H₀ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、
(2)式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γH₀（ラーモア角速度） ……(2) この状態の系に角速度ωに対応する周波数の電
磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこ
り、原子核は(1)式で示されるエネルギー差ΔＥに
相当するエネルギーを吸収して、高い方のエネル
ギー準位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原
子核が数種類混在していても、各原子核によつて
磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波数が異
なり、したがつて特定の原子核の共鳴のみをとり
だすことができる。また、その共鳴の強さを測定
すれば、原子核の存在量も知ることができる。ま
た、共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる
時間の後に高い準位へ励起された原子核は、低い
準位へもどる。この緩和時間のうち、特にT₁と
呼ばれるスピン―格子間緩和時間（縦緩和時間）
は、各化合物の結合の仕方に依存している時定数
であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、値が大きく
異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（ ¹H）について説明し
たが、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核
で同様の測定を行なうことが可能であり、水素原
子核以外に、リン原子核（ ³¹P）、炭素原子核（
¹³C）、ナトリウム原子核（ ²³Na）、フツ素原子核
（ ¹⁹F）、酸素原子核（ ¹⁷O）等に適用可能であ
る。

このように、NMRによつて、特定原子核の存
在量およびその緩和時間を測定することができる
ので、物質内の特定原子核についての種々の化学
的情報を得ることにより、被検体内の種々の検査
を行なうことができる。

従来より、このようなNMRを利用した検査装
置として、Ｘ線CTと同様な原理で、被検体の仮
想輪切り部分のプロトンを励起し、各プロジエク
シヨンに対応するNMR共鳴信号を、被検体の数
多くの方向について求め、被検体の各位置におけ
るNMR共鳴信号強度を再構成法によつて求める
ものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手
法の一例を説明するための動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図ロに示すようにＺ勾
配磁場Gzと、イに示すように細い周波数スペク
トルのRFパルス（90゜パルス）を印加する。
この場合、ラーモア角速度ω＝γ（H₀＋ΔGz）
となる面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第
５図に示すようなωで回転する回転座標系上に示
せば、図示するようにy′軸方向に90゜向きを変え
たものとなる。続いて、第４図ハに示すようにｘ
軸方向勾配磁場Gxを所定の時間txだけ加え、こ
れによつて磁化Ｍの位相を(3)式に示すようにｘ軸
方向に目盛付する。

γLx∫txdt・Gx＝２πｈ ……(3) ただし、 γ：磁気回転比 Lx：ｘ方向の被検体長さｎ：整数（ｎ＝−Ｎ′／２Ｎ／２＋１，…，−１，０，＋１，…，Ｎ／２−１）Ｎ：ｘ方向の分割数続いて、第４図ニに示すようにｙ軸方向勾配磁
場Gyを印加し、この下で第４図ホに示すように
NMR共鳴信号を検出する。ｙ軸方向は、ラーモ
ア角速度で目盛付けを行なう。ここで、磁化Ｍ
は、第５図ロに示すように磁場の不均一性によつ
て、x′，y′面内で矢印方向に次第に分散してゆく
ので、やがて、NMR共鳴信号は減少し、第４図
ホに示すようにτ時間経過して無くなる。

以下、熱平衡状態に戻るまでτ′時間待つて、
次のシーケンスを繰り返す。この際、ｘ軸方向勾
配磁場Gxを印加する所定時間txは、(3)式で決ま
る値でＮ回繰り返される。そして、Ｎ回のシーケ
ンスで得られたNMR共鳴信号を２次元フーリエ
変換することによつて、面内のプロトン密度画像
を得ることができる。

このような動作をなす従来装置においては、第
４図において、NMR共鳴信号が無くなるまでの
時間τは、10〜20mSであるが、次のシーケンス
に移るまでの所定時間τ′は、緩和時間T₁のため
1sec程度は必要となる。それ故に、ｘ軸方向の分
割数Ｎを例えば100程度とすれば、その測定に少
なくとも２分以上の長い時間を必要とする。

ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置
におけるこのような欠点を除去することを目的に
なされたものである。

本発明に係る方法は、被検体に印加する電磁波
として、（90゜）→（180゜）ｎ（ｎは１，２，３
…）のパルス系列でエコー信号列を作り、各エコ
ー信号を利用して画像を再構成するようにした点
に特徴がある。

第６図は本発明の手法を実現するための装置の
一実施例の構成を示すブロツク図である。図にお
いて、１は一様静磁場H₀（この磁場の方向をＺ
方向とする）を発生させるための静磁場用コイ
ル、２はこの静磁場用コイル１の制御回路で、例
えば直流安定化電源を含んでいる。静磁場用コイ
ル１によつて発生する磁束の密度H₀は、0.1T程
度であり、また均一度は10^-4以上であることが望
ましい。

３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第７図イは勾配磁場用コイル３の一例を示す構
成図で、ｚ勾配磁場用コイル３１，ｙ勾配磁場用
コイル３２，３３、図示してないがｙ勾配磁場用
コイル３２，３３と同じ形であつて、90゜回転し
て設置されるｘ勾配磁場用コイルを含んでいる。
この勾配磁場用コイル３は、一様静磁場H₀と同
一方向磁場で、ｘ，ｙ，ｚ軸方向にそれぞれ直線
勾配をもつ磁場を発生する。６０は制御回路４の
コントローラである。

５は被検体に細い周波数スペクトルのRFパ
ルスを電磁波として与える励磁コイルで、その構
成を第７図ロに示す。

６は測定しようとする原子核のNMR共鳴条件
に対応する周波数（例えばプロトンでは、4.26M
Hz／Ｔ）の信号を発生する発振器で、その出力
は、コントローラ６０からの信号によつて開閉が
制御されるゲート回路６１、パワーアンプ６２を
介して励磁コイル５に印加されている。７は被検
体におけるNMR共鳴信号を検出するための検出
コイルで、その構成は第７図ロに示す励磁コイル
と同じで、励磁コイル５に対して90゜回転して設
置されている。なお、この検出コイルは、被検体
にできるだけ近接して設置されることが望ましい
が、必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよ
い。

７１は検出コイル７から得られるNMR共鳴信
号（FID：free induction decay）を増巾する増
巾器、７２は位相検波回路、７３は位相検波され
た増巾器７１からの波形信号を記憶するウエーブ
メモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる。８は
ウエーブメモリ回路７３からの信号を例えば光フ
アイバで構成される伝送路７４を介して入力し、
所定の信号処理を施して断層像を得るコンピユー
タ、９は得られた断層像を表示するテレビジヨン
モニターのような表示器である。

このように構成した装置の動作を、次に第８図
及び第９図を参照しながら説明する。

まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル
１に電流を流し、被検体（被検体は各コイルの円
筒内に設置される）に静磁場H₀を与えた状態と
する。この状態において、コントローラ６０は、
はじめに制御回路４を介してｚ勾配磁場用コイル
３１に電流を流し、第８図ロに示すようにｚ勾配
磁場Gzを与える。また、Gzが与えられている下
で、ゲート回路６１を開とし、発振器６からの信
号を増巾器６２を介して励磁コイル５に印加し、
第８図イに示すように細いスペクトルを持つた90
゜パルスで、被検体の１面を励起する。

この時点t₀においては、磁化Ｍは第９図イの回
転座標系に示すようにy′軸方向に90゜向きを変え
る。続いて、ｘ勾配磁場用コイル３２に所定の時
間tx1だけ電流を流し、第８図ハに示すように所
定の大きさのｘ軸方向勾配磁場Gxを所定時間tx¹
だけ印加する。これによつて磁化Ｍの位相を(3)式
に示すようにｘ軸方向に目盛付する。続いて、第
８図ニに示すようにｙ軸方向勾配磁場Gyを所定
時間ty¹だけ印加し、この下で、第８図ホに示す
ように検出コイル７によつてNMR共鳴信号をデ
ータE₁として検出する。ここで、NMR共鳴信号
が検出されている時点（例えばt¹の時点）では、
磁化Ｍは、第９図ロに示すように破線矢印方向に
次第に分散してゆく途中にあるので、検出コイル
７で検出されるNMR共鳴信号は、時間とともに
次第に減衰する。この信号は、増巾器７１で増巾
され、位相検波回路７２で位相検波され、ウエー
ブメモリ回路７３を介してコンピユータ８に印加
される。なお、ｙ軸方向はラーモア周波数で目盛
付される。

90゜パルスを印加してから所定の時間τ経過
後、コントローラ６０は、再びｚ勾配磁場用コイ
ル３１に電流を流し、第８図ロに示すようにｚ勾
配磁場Gzを与えるとともに、ゲート回路６１を
開とし、励磁コイル５に電流を流し、今度は第８
図イに示すように180゜x′パルスを印加し、被検
体の同一面を励起する。続いて、第８図ニに示す
ようにｙ勾配磁場用コイルに電流を流し、前回と
同様の大きさの磁場Gyを所定時間ty¹だけ印加
し、続いて、第８図ハに示すようにｘ勾配磁場用
コイルに前回と同様に所定時間tx¹だけ電流を流
し、第８図ハに示すように、ｘ軸方向勾配磁場
Gxを所定時間tx¹だけ印加させる。

180゜x′パルスを印加すると、分散した磁化Ｍ
は第９図ハに示すように再び集合し始め、検出コ
イル７からは、第８図ホに示すように次第に増大
するNMR共鳴信号（この信号をエコー信号と呼
ぶ）がデータE₁′として検出される。180゜x′パル
スを印加してから、τ時間経過後、エコー信号は
第８図ホに示すように最大となる。このエコー信
号はτ時間の間、被検体の状態が変らないものと
すれば、はじめに出力されたNMR共鳴信号と時
間軸に対して対称な信号波形となる。

180゜x′パルスを印加してから、τ時間経過
後、エコー信号が最大となり、この時点で、ｘ勾
配磁場Gxを第８図ハに示すようにtx²だけ印加す
る。続いて、第８図ニに示すようにｙ勾配磁場
Gyを与え、この下で第８図ホに示すように、検
出コイル７によつてNMR共鳴信号をデータE₂と
して検出する。更に、180゜x′パルスを印加して
から２τ時間経過後、第８図ロに示すようにｚ勾
配磁場Gzを与えている下で、今度は、第８図イ
に示すように、180゜−x′パルス（180゜−ｘパル
スは発振器６からの信号の位相を反転したもの）
を印加する。続いて、第８図ニに示すようにｙ勾
配磁場Gyを前回と同様に与え、続いて、第８図
ハに示すようにｘ勾配磁場Gxをtx²だけ印加す
る。

180゜−x′パルスを印加すると、分散した磁化
Ｍは、第９図ニに示すように再び集合し始め、検
出コイル７からは、第８図ホに示すように、Gy
が与えられる下で次第に増大するエコー信号が検
出され、これをデータE₂′として検出する。

180゜−x′パルスを印加してから、τ時間経過
後、エコー信号が最大となり、この時点で、ｘ勾
配磁場Gxを第８図ハに示すように今度はtx³だけ
印加する。続いて、第８図ニに示すようにｙ勾配
磁場Gyを与え、この下で第８図ホに示すよう
に、検出コイル７によつてNMR共鳴信号をデー
タE₃として検出する。

以後、同じようにして180゜x′パルスと180゜−
x′パルスの電磁波を２τの周期で交互に印加する
とともに、この180゜x′パルス，180゜−x′パルス
を印加する前後のτ時間において印加するｘ勾配
磁場Gxの印加時間をtx¹，tx²，tx³…のように少
しずつ変え、ｙ勾配磁場Gyを印加している下で
得られる各データE₁，E₂，E₃…（又はE₁′，
E₂′，E₃′…）のＮ個をひとつのグループとして順
次検出する。

NMR共鳴信号（エコー信号）の包絡線（第８
図ホの破線）は横緩和時間T₂で減衰しており、
このような動作は、NMR共鳴信号が得られてい
る間、１シーケンスの中で繰り返して行なうこと
が可能であり、NMR共鳴信号が弱くなつたら、
再びｚ勾配磁場の下で、90゜パルスの電磁波を印
加して励起させ、次のシーケンスに移る。

コンピユータ８は、180゜x′パルス，180゜−
x′パルスを印加する前後において得られるNMR
共鳴信号のデータE₁，E₂，E₃…及びエコー信号
のデータE₁′，E₂′，E₃′…を入力し、例えばデー
タE₁，E₂，E₃…のＮ個をひとつのグループとし
て、２次元フーリエ変換演算を行ない、画像を
得、これを表示器９に表示する。

なお、上記ではコンピユータ８は、エコー信号
に基ずくデータE₁′，E₂′，E₃′…を利用しないこ
とを想定したものであるが、これらのデータをも
利用するようにしてもよい。この場合、利用の仕
方としては例えば次のようなものがある。

(i) データE₁（E₂，E₃…）とデータE₁′（E₂′，
E₃′…）の平均値を演算し、これをひとつのデ
ータとして、２次元フーリエ変換演算を行な
い、ひとつの断層像を得る。

(ii) エコー信号の包絡線は、緩和時間T₂で減衰
していることから、データE₁（E₂，E₃…）を
利用してプロトン密度画像を得るとともに、デ
ータE₁′（E₂′，E₃′…）を利用してT₂画像（T₂
は近傍の電子核同志のスピンの相互作用に起因
している）を得る。

(iii) 180゜x′パルス，180゜−x′パルスの前後にお
いて与えるｘ勾配磁場Gxを加えている時間
tx¹，tx²，tx³…＝txとすべて等しくし、１シー
ケンス中の各データの全部又はいくつかを平均
し、１データとする。この場合、高速性は失な
われるが、Ｓ／Ｎ比が著しく向上する。

これらの手法をとることによつて、Ｓ／Ｎ比を
良好にし、良質の画像を得ることができる。また
検査目的に応じて、こらの手法を選択することに
より、目的に適した断層像を得ることができる。

なお、上記の説明では、被検体に印加する電磁
波のパルス系列として、（90゜）→（180゜x′）→
（180゜−x′）→（180゜x′）→（180゜−x′）…の
場合を説明したが、これに代えて、（90゜）→
（180゜y′）→（180゜y′）→（180゜−y′）…のパ
ルス系列を使用してもよい。

なお、第８図の例において、ホに示すNMR共
鳴信号（エコー信号）のピーク振巾Ａ（包絡線に
対応）は、Ａ∝exp（−ｔ／Ｔ_２）（ｔはt₀からの時間）で減衰する。したがつて、全測定時間が緩和時間
T₂より十分短かければその影響は問題とならな
い。全測定時間が比較的長い場合（測定時間が
T₂より十分短かくない場合）、このままではプロ
トン密度画像にT₂が影響して好ましくない。こ
の場合、次のような手法をとることによつて、
T₂の影響のないプロトン密度画像を得ることが
できる。すなわち、第８図ホにおいて、データ
EnとデータEn′の場合のｔは、それぞれ、２（ｎ
−１）τ，２（ｎ−１）τ＋τであるから、２つ
のデータEn，En′をフーリエ変換し、周波数軸上
（プロジエクシヨンｎ上）の各点のT₂を上式から
得る。そして、Enをｔ＝０に外挿して、T₂の減
衰による影響を除去したプロトン密度だけのデー
タを得ることができる。

第１０図は、（90゜）→（180゜y′）→（180゜
−y′）→（180゜y′）→（180゜−y′）…のパルス
系列を使用した場合、第８図に示す各時点t₀，
t₁，t₂，t₃における磁化Ｍの向きを示したもので
ある。

ここで、180゜y′パルスは、発振器６からの信
号の位相を90゜遅れさせたものを表わしている。

第１１図及び第１２図は、本発明に係る手法の
他の例を示す動作波形図である。

第１１図は、３次元フーリエ変換法と呼ばれる
手法に本発明を適用した場合である。ここでは、
第１１図ロ，ハ，ニに示すように、（180゜x′），
（180゜−x′）パルスの前後において、ｚ勾配磁場
Gz，ｘ勾配磁場Gx，ｙ勾配磁場Gyをそれぞれ重
ならないように所定の時間tz¹，tz²…，tx¹，tx²
…，ty¹，ty²…を制御して、印加するようにした
ものである。また、被検体に印加する電磁波とし
て、第１１図イに示すように矩形波状のパルス信
号を使用している。

第１２図に示す手法は、第８図又は第１１図に
示す手法において、90゜パルスを被検体に印加す
る前（τ″時間前）に、第１２図イに示すように
180゜パルスの電磁波を印加するようにしたもの
である。ここで、180゜パルスを印加してから、
90゜パルスを印加するまでの時間τ″は、180゜パ
ルスによつて方向が180゜反転した磁化Ｍが、も
とに戻るまでの時間が必要である。この手法によ
れば、τ″時間のT₁緩和により、NMR信号の強度
が変り、これからT₁画像を得ることができる。

なお、上記の各実施例において、第８図におい
てはｘ勾配磁場Gx、第１１図においてはｘ勾配
磁場とｚ勾配磁場Gzを印加している時間tx¹，
tx²，…tz¹，tz²，…を制御することによつて、被
検体を位相で目盛付けしたが、これに代えて、勾
配磁場を印加する時間を一定とし、(3)式を満足す
るようにこれらの勾配磁場Gx，Gzを制御しても
よい。

第１３図は、第８図の例において、ｘ勾配磁場
Gxを印加している印加時間txを一定とし、その
大きさをGx¹，Gx²，Gx³…と変えた場合の動作波
形図である。なお、ここではｘ勾配磁場Gxの印
加と同時に極性が反対のｙ勾配磁場Gy−を印加
するようにし、磁化Ｍを分散させてからGy₊を印
加するようにしてＳ／Ｎが良好なスピンエコー信
号を得るようにしている。

以上説明したように、本発明に係る手法は、被
検体を90゜パルスの電磁波で励起後、（180゜x′）
→（180゜−x′）又は（180゜y′）→（180゜−
y′）のパルス系列を複数回繰り返し、90゜パルス
による１回の励起（１回のシーケンスに対応）で
複数個のデータを得ることができるようにしたも
ので、短時間で、被検体の特定原子核分布等に関
連する断層像を得ることができる。また、被検体
から（180゜）パルスの印加の前後において２個
のデータE₁（E₂，E₃…）E₁′（E₂′，E₃′…）を得
ることができるので、これらの各信号を利用する
ことによつて、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い
断層像を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説
明図、第２図は核磁気モーメントの配列について
説明するための説明図、第３図は静磁場による核
磁気モーメントの整列について説明するための
図、第４図は従来の手法の一例を説明するための
動作波形図、第５図は第４図の手法による磁化Ｍ
の方向を説明するための説明図、第６図は本発明
に係る手法を実現するための装置の一例を示すブ
ロツク図、第７図イは第６図装置に用いられてい
る勾配磁場コイルの一例を示す構成図、ロは同じ
く励磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手
法のひとつを説明するための動作波形図、第９図
は本発明の手法によるそれぞれの時点での磁化Ｍ
の方向を回転座標系上に示した説明図、第１０図
は本発明に係る手法において、他のパルス系列を
使用した場合のそれぞれの時点での磁化Ｍの方向
を示した説明図、第１１図〜第１３図は本発明の
手法の他の例を示す動作波形図である。１…静磁場用コイル、２…静磁場用コイル制御
回路、３…勾配磁場用コイル、５…励磁コイル、
６０…コントローラ、７…検出コイル、８…コン
ピユータ。

Claims

【特許請求の範囲】１被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
し、被検体からの核磁気共鳴信号（NMR信号）
を得、所定の演算処理を行なつて被検体内におけ
る特定原子核分布を知るようにした検査方法であ
つて、次の各工程から成ることを特徴とする核磁
気共鳴による検査方法。 (i) 被検体に90゜パルスの電磁波とｚ勾配磁場と
を同時に印加し被検体を励起する工程。 (ii) (i)の工程の後において所定大きさのｘ勾配磁
場Gxを所定時間txだけ印加する工程。 (iii) (ii)の工程に続いて所定大きさのｙ勾配磁場
Gyを所定時間ty印加しその下で第１のNMR信
号を検出する工程。 (iv) 前記(i)の工程において90゜パルスの電磁波を
印加してから所定時間経過した時点で180゜パ
ルスの電磁波を印加する工程。 (v) (iv)の工程に続いて前記(iii)の工程で印加したと
同じ大きさのｙ勾配磁場Gyを同じ時間tyだけ
印加しその下で第２のNMR信号（エコー信
号）を検出する工程。 (vi) (v)の工程に続いて前記(ii)の工程で印加したと
同じ大きさのｘ勾配磁場Gxを同じ時間txだけ
印加する工程。 (vii) 前記第２のNMR信号が最大となつた時点で
ｘ勾配磁場Gxとｙ勾配磁場Gyの印加時間tx，
tyをそれぞれ変えて前記(ii)以降の工程に戻る工
程。２（180゜）パルスを印加する前後において得
られるNMR信号とエコー信号に基ずく各データ
En，En′をそれぞれフーリエ変換し、周波数軸上
の各点のT₂を得、Enをｔ＝０に外挿してT₂によ
る減衰の影響を除去したデータを得るようにした
特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検
査方法。３（180゜）パルスを印加する前後において得
られるNMR信号とエコー信号に基ずく各データ
の平均値を演算し、これをひとつのデータとする
特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検
査方法。４ NMR信号に基ずくデータを利用してプロト
ン密度画像を得るとともに、エコー信号に基ずく
データを利用してT₂画像を得るようにした特許
請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方
法。５（180゜）パルスを印加する前後において被
検体に与えるｘ勾配磁場Gxの印加時間又は大き
さを１シーケンス中においてそれぞれ等しくし、
１シーケンス中に得られる各データの全部又はい
くつかを平均し１データとする特許請求の範囲第
１項記載の核磁気共鳴による検査方法。６被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加
し、被検体からの核磁気共鳴信号（NMR信号）
を得、所定の演算処理を行なつて被検体内におけ
る特定原子核分布を知るようにした検査方法であ
つて、次の各工程から成ることを特徴とする核磁気共
鳴による検査方法。 (i) 被検体に90゜パルスの電磁波を印加し被検体
を励起する工程。 (ii) (i)の工程の後において所定大きさのｚ勾配磁
場Gzを所定の時間tzだけ印加する工程。 (iii) (ii)の工程に続いて所定の大きさのｘ勾配磁場
Gxを所定時間txだけ印加する工程。 (iv) (iii)の工程に続いて所定大きさのｙ勾配磁場
Gyを所定時間ty印加しその下で第１のNMR信
号を検出する工程。 (v) 前記(i)の工程において90゜パルスの電磁波を
印加してから所定時間経過した時点で180゜パ
ルスの電磁波を印加する工程。 (vi) (v)の工程に続いて前記(iv)の工程で印加したと
同じ大きさのｙ勾配磁場Gyを同じ時間tyだけ
印加しその下で第２のNMR信号（エコー信
号）を検出する工程。 (vii) (vi)の工程に続いて前記(iii)の工程で印加した
と
同じ大きさのｘ勾配磁場Gxを同じ時間txだけ
印加する工程。 (viii) (vii)の工程に続いて前記(ii)の工程で印加し
たと
同じ大きさのｚ勾配磁場Gzを同じ時間tzだけ
印加する工程。 (ix) 前記第２のNMR信号が最大となつた時点で
ｚ勾配磁場Gzとｘ勾配磁場Gxとｙ勾配磁場Gy
の各印加時間tz，tx，tyをそれぞれ変えて前記
(ii)以降の工程に戻る工程。７被検体に一様静磁場を与える静磁場形成手
段、前記被検体に２種以上の勾配磁場を印加する
勾配磁場発生手段、前記被検体にパルス状の電磁
波を印加するための励振手段、この励振手段に与
える信号を制御する制御手段、前記被検体からの
核磁気共鳴信号を検知する手段、この検知手段か
らの信号を処理するとともに所定の演算を行なつ
て断層像を得る演算手段を具備し、前記制御手段は、前記勾配磁場発生手段及び励
振手段を介して次のような(i)〜(vii)の各工程を行な
わせることを特徴とする核磁気共鳴による検査装
置。 (i) 被検体に90゜パルスの電磁波とｚ勾配磁場と
を同時に印加し被検体を励起する工程。 (ii) 所定大きさのｘ勾配磁場Gxを所定時間txだ
け印加する工程。 (iii) 所定大きさのｙ勾配磁場Gyを所定時間ty印
加しその下で第１のNMR信号を検出する工
程。 (iv) 前記(i)の工程において90゜パルスの電磁波を
印加してから所定時間経過した時点で180゜パ
ルスの電磁波を印加する工程。 (v) 前記(iii)の工程で印加したと同じ大きさのｙ勾
配磁場Gyを同じ時間tyだけ印加しその下で第
２のNMR信号（エコー信号）を検出する工
程。 (vi) 前記(ii)の工程で印加したと同じ大きさのｘ勾
配磁場Gxを同じ時間txだけ印加する工程。 (vii) 前記第２のNMR信号が最大となつた時点で
ｘ勾配磁場Gxとｙ軸勾配磁場Gyの印加時間
tx，tyをそれぞれ変えて前記(ii)以降の工程に戻
る工程。