JPS5954952A - 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ　ｍａｇｎｓｔ
ｌａ　ｒｅｓｏ−＋　　５１ ｎａｎｅｅ）（以下これを［ＮＭＲＪと略称するＹ現象
を利用して、被検体内における特定原子核分布等を被検
体外部より知るようにした核磁気共鳴による検査方法及
び検査装置に関するものである。

本発明の説明に先だって、はじめにＮＭＲの原理につい
て概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなっており、これらは全
体として、核スヒ“ン角運動量ｆで回転しているとみな
される。　　□ 第１図は、水素の原子核（−Ｈ）を示したもので、（イ
）に示すように１個の陽子Ｐからなり、スピン量子数１
／２で表わされる回転をしている。ここで陽子Ｐは、（
ロ）に示すように正の電荷ｅ＋をもっているので、原子
核の回転に従い、磁気モーメント７が生ずる。すなわち
、一つ一つの水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さ
な磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃っており、全体として磁化が観測される。これに
対して、水素等の場合、微小磁（４） 石の方向（磁気モーメントの向き）は（ロ）に示すよう
にランダムであって、全体として磁化は見られない。

ここで、このような物質に、２方向の静磁場ＨＯを印加
すると、各原子核がＨａの方向に揃う（核のエネルギ準
位が２方向釦量子化される）。

第３図（イ）は、水素原子核についてこの様子を示した
ものである。水素原子核のスピン量子数は１／２である
から、′第３図（ロ）に示すようにミー１／２と＋１７
２の２つの準位に分かれる。２つのエネルギー準位間の
エネルギー差ΔＥは、（１）式で表わされる。

ｉＥ’　”　　ｒｈＨｏ　・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・（１）ただし、ｒ：磁気回転比 ｈ　−ム７２Ｋ ｈニブランク定数 ここで各原子核には、静磁場Ｈａによって、μ　　Ｘ　
　　１（。

なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまｂつを、（２）
式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γＨｏ　（ラーモア角速ｒｔ）・・・・・・・・・
・・・↓・・（２）この状態の系に角速度すに対応する
周波数の電磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴が
□おこり、原子核は（１）式で示されるエネルギー差Δ
Ｅに相当するエネルギーを吸収して、高い方のＬｒ−３
Ｆ、ルギー準位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原
子核が数種類混在していても、各原子核によって磁気回
転比ｒが異なるため、共鳴する廁疲数バ異なり、したが
って特定の原子核の共鳴のみをとりだすことができる６
また、その共鳴の強さを測定すれば、原子核の存在量も
知ることができる。また、共鳴後、緩和時間と呼ばれる
時定数で定まる時間の後に高い準位へ励起された原子核
は、低い単位へもどる。この緩和時間の５ち、特にＴ１
と呼ばれるスピン−格子間緩和時間（縦緩和時間）は、
各化合物の結合の仕方に依存している時定数であり、正
常組織と悪性腫瘍とでは、瞳が大きく異なることが知ら
れている。

ここでは、水素原子核（′Ｈ）について説明したが、こ
の他にも核スピン角運動量をもつ原子核で同様の測定を
行なうことが可能であり、水氷原子核以外ｋ、リン原子
核（５１’Ｐ　”）”’　、炭素原子核（１３’ｒ、　
ｊ’　：’ナトリウム原子核（２８Ｎｍ　）、フリ素原
子核（倉９ψ）す酸氷慮子核（ｉｔ　Ｏ’）等に適用可
能である。　　□ □このように、ＮＭＲによっそ、特定原子核の存在量お
よびその緩蜘時間を測定することができるので、物質内
の特定原子核についての種々の化学的情報を得ることに
より；ｉ績体内めｉ々の検査を行なうことができる。

従来より、とのようなＮＭｋを輌１用した検査装置とし
そ、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切り部分
島プ巳トンを励起し、各プロジェクシロレに対応するＮ
ＭＲ典鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、
被検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴徊号強度を再構成法
によっ上京めるものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手法の一例
を□説明するための動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図（ロ）に示すように２勾配磁
場ＧＺと、（イ）に示すように細い周波数スペクト（７
） ル（ｆ）のＲＦパルス（９０°パルス）を印加する。こ
の場合、ラーモア角速度ω＝γ（Ｈａ＋ΔＧ′ｚ）とな
る面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５図に示す
ようなωで回転する回転所−系上に示せば、図示するよ
うにｙ′軸方向に９０°向きを変えたものとなる。続い
て、第４図（ハ）に示すようにＸ軸方向勾配磁場ａＸを
所定の時間ｔｘだけ加え、これによ□うそ磁化Ｍの位相
を（３）式に示すｊうにＸ軸方向に目盛付する。

ｒＬｘ、ｆｔ、ｅｄｔ−Ｇｘ　＝　２πｎ・・・・・・
―・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・（３）ただし、ｒ：磁気回転比 Ｌｘ：ｘ方向の被検体長さ ｎ：整数（ｎ＝−−−＋１．・・・、−１゜ｏ、＋’１
．・・・、亙−１） Ｎ＝ｘ方向の分割数 続いて、第４図Ｇ）に示すようにｙ軸方向勾配磁場Ｇｙ
を印加し、この下で第４図（ホ）に示すようにＮＭＲ共
鳴信号を検出する。ｙ軸方向は、ラーモア角速度で目盛
付けを行なう。ここで、磁化Ｍば、第５図（−）に示す
ように磁場の禾均−性によって、（８） Ｘ・、ｙ・面内で矢印方向に次第に分散してゆくので、
やがて、ｍＭｕ　＃−倍信号減少し、第４図（ホ）に示
す登うに１時間経過して無くなる。

以下、熱平衡状態に戻る雀□でτ゛時間って、次のシー
ケンスを繰り□返す。この際、Ｘ軸方向勾配磁場Ｇｘを
印加する所定時間ｔｘは、（６）式で決まる値÷Ｎ回繰
り返される。そして、Ｎ回のシーケンスで得られたＮＭ
Ｒ共鳴信号を２次元フーリエ変換することによって、面
内のプロトン密度−像を得ることができる。

このような動作をなす従来装置においては、第４図にお
いて、ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまでの時間τは、１０
〜ｂＯｍＢで元るが、次のシーケンスに移るまでの所定
□時間τ′は、緩和時間Ｔ１のため１ｓｅｃ程度は必要
となる。それ故に、Ｘ一方向の分割数Ｎを例□えば１０
０程度とすれば、その測定に少なくとも２分以上の長い
時間を必要とする。

ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置における
このような欠点を除去することを目的になされたもので
ある□。

本発明に堡る方法を、工１．呼化１シが砂１１時間Ｔ１
により熱平衡状態（Ｍやり’ｍｉｆ向ケ向≦）５なるま
で待たず、パルス系列を用いて、磁４Ｈ２をｚ’軸方向
へ強制的に向１するようにした点、及び、特定部分から
のＮＭＲ共鳴信号を２早上の次元アフー、リエ変換する
ようにした点に特徴かあ、る。、：。

第６図は本発明の手法な壺現すヤチめの装置の一実施例
の構成を示すブロック甲で今歪。図にセいて、１は一様
静磁場Ｈｏ　（この磁場や方向を２方向とする）を発生
させるための静磁！用コイル、２はこの静磁場用コイ、
ル１や制御回腎で、例えヅ直流安定化電源を含ん夕いる
。靜佛場用フィル１゜によって発生する磁束の声変Ｔ（
ｏは、ｓ　Ｏ，、，１’ｒ程度であり、また均一度はり
一４以上であることが望ましい。

３は勾配呻場用コイルを総括的（祢したもつ、４はこの
勾配磁場用コイル３０制御回路である。

第７図（イ）は勾配磁場用コイル３の一例を示す構成図
で、２勾配磁場用コイル”＋　　ｙ仰配轡場用コイル５
２．　ｓ８．図示してないがｙ勾配磁場用コイル３２、
５３と同じ形であって、９０°回転、して設置をれるＸ
勾配磁場用コイルを含んでいる。こや勾配磁場用コイル
５は、〒様１静磁場Ｉ■、ｏと同一方向磁帰で、ｘ、、
ｙ、ｚ軸方向にそれぞれ直線勾配なシつ磁場を発生す、
る。６０は制御回路４のコントローラである。、、。

５は被検竺に細り周波数スペクトルｆのＲＥパルスを電
磁波として長える励磁コイルで、その構成を第７図（ロ
）Ｉｃ示す。

６は測足しよう、とする原子核のＮＭＲ共鳴条件に対応
する周波数（例えばプロトンでは、４２．６　ＭＨ２／
、Ｔ）の信号を発生する発振器で、その出力は、コント
ローラ６０からの信号によって開閉が制御されるゲート
回路６１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印
セロされ千いる。７＆本被検体におけるＮＭＲ共鳴信号
を検出するための検出ヲィルで、その構成畔第７図（ロ
）に示す励磁コイルと同じで、励磁コイル５に対して９
０°回転して設置されている。

なお、この検出コイルは、被検体にできるだけ近接して
設置されることが望ましいが、必要に応じて、励磁コイ
ルと兼用させてもよい。

（１１） ７１は検出フィル７を）ら得られるｇ、Ｍ、ｙ共鳴、信
号（ＦＩＤ　：　ｆｒｅｅ　Ｉｎｄｕｃｔｉｏｎ　ｄｅ
ｃ、ａｙ、　）を！中下する増巾器、７２は位相検波回
路、７３は筋相検波亭埜た増巾器７１からの波形信うを
記隼するつｒ、　−−ｙイモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を
含んでいる。８畔つ、工下ブメモリ回路７３からの信号
を例えば光ファイバで構成さリヤ・　　　　　　　　　
　　　１ 伝送路７４を介して入力し、所定の償竺処理を婢して断
層像を得るコンビーータ、９ワ雫られた暫、層像を表秤
するテレビジ、ン雪二、ター？ような表示器である。

このよう′構盛した装置の動作を・：次〒第８図及び第
９図を参興しながらｑｑ、、す、る。　　、　。

まず、はじめに、制御回路２は！卑場用了、イル′に電
流を流し、被検、体（被検体は雫・イルの一筒内に設置
される）に静磁場Ｈｏを４些た状、態とする。この状態
において、コントＯ−Ｔう６．Ｃ１，４％　５．、はじ
めに制御回路４を介シで２勾配磁場用コイ、ル５１に電
流を流し、第１３［４（＋−１に示、ｆようＶｃη勾配
磁場Ｇｚ＋を与える。また、Ｇｚ十が与えら、撃ている
下で、ゲート回路６１を開とし、発振器６からの信号を
増（１２） 巾器６２を介、して励磁コイルＳＶｃ印加し、軍８図（
イ）に示すように細いスペクトルを持った９０°パルス
で、被検体の１回を励起する。なお、第８図（ロ）にお
いて、ＧＺ＋に続＜、　Ｇｚ−は、Ｓ／Ｎ比を良好にす
るためでつって、公知の手法である。

この時点ｔｏにおいては、磁化Ｍは第９図（イ）の回転
座標系（示すようにｙ゛軸方向に９０°向きケ変えろ。

続いて、Ｘ勾配磁場用コイル３２に所定の時間ｔｘ１だ
げ電流を流し、第Ｂ図Ｃ→に示すように所定の大きさの
Ｘ軸方向勾配磁場Ｇｘ、を所定時間だけ印加する。これ
によって磁化Ｍの位相な（３）式に示すようにＸ軸方向
に１轡付する。続いて、第８図に）に示すようにｙ軸方
向勾配、磁場を印加し、この下で、第８図（ホ）に示す
ように検出コイル７によってＮＭＲ共鳴信号をデータＥ
１と（て検出する。ここで、ＮＭｌを共鳴信号、が検出
され千、いる時点（例えばｔｌの時点）では、磁化Ｍは
、第９図（口ＩＶｃ示すように、破線矢印方向に次第に
、分散してゆく途中にあるので。

検出コ、イル７で検出されるＮＭＲ共鳴信号は、時間と
ともに次第に減衰する。この信号は、増巾器７１で増巾
され、位相検波回路７２で位相□検波され、ウェーブメ
モリ回路７３を介してフジピユータ８に印加される。な
お、ｙ軸方向はラーモア周波数で目盛付される。これま
での動作＆ま従来装置と同様で地る。

ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまヤの７時間経過後、コント
ローラ６０は、再び２勾配磁場用フイル３１に電流を流
し、第８図（ロ）に示すようにｉ勾配磁場Ｇｚ＋を与え
るとともに、ゲート回路６１を開とし、励磁コイル５に
電流を流し、今度は第８図（イ）に示すように１８０°
−Ｘパルス（１８０°−Ｘは発振器２からの信号の位相
を反転したもの）を印加する。続いて、第８図（ニ）に
示すようたｙ勾配磁場用コイル潰電流を□流し、前回と
同様の＊きさの磁場Ｇｙを印加し、続いて、第８図（→
に示すようにＸ勾妃磁塙用コイルに前回と同様に所定時
間ｔ工１だ（す電流を流し、第８図（ハ）に示すように
、Ｘ軸方向勾配磁場（ｒｙｅを所定時間ｔｘｔだけ印加
させる。　　　　１１８０°−Ｘパルスを印加すると、
分散した磁化Ｍは第９図（ハ）に示すように再び集合し
始め、検出フィル７かちは、第・６図（ホ）に示すよう
に次第に増大する持ＭＲ共鳴信号（この信号源エコー信
号と呼ぶ）が□検出される。１Ｂａ°−Ｘパルスを印加
してから、７時間経過後、エコー信号は第８図（ホ）に
示すように最大とな□る。□このエコー信号はτ□待時
間間、被検体の状態が変らないものとすれば、はじめに
出力されたＮＭＲ共鳴信号と時間軸に対して対称な信号
波形となる。この時点ｔ□３で、ゲート回路６１を開と
し、ＣＺ＋の下で励磁コイル５に電流を流し、今度は第
８図（イ）に示すように９０°ぶルスを印加し、磁化Ｍ
を２′軸方向に強制的に向は本。この時Ａ　ｔ’ｓでは
、磁化Ｍは、第９図に）に示すように、緩和時間Ｔ２の
ために′ｚＩ軸に二数せず、少し分散した状：態にある
。

この状態から少しの時間τ０経過後、緩和によって□磁
化Ｍばｖ’ｊ軸に一致する。ここで、ｔ３の時点から、
磁化Ｍが２″軸忙一致するまでの時間τ０は、ｔ３の時
点では磁化Ｍがｚｌ軸から僅かに分散しているだけであ
るところから、緩和時間Ｔ１に比較して十分短かく、例
えば５０ｍ５’程度でよい。　　　　′□（１５） １１時間経過した時点で、第１回目のシーケンスが終了
し、以後、同様のシーケンスを繰り返す。

各シーケンスでは、被検体て与えるＸ軸方向勾配磁場Ｇ
ｘの印加時間ｔｘを（３）式の条件に従って変え、それ
ぞれのシーケンスについて、検出コイル７からＮＭＲ共
鳴信号及びエコー信号を得暮。　　　□コンピュータ８
は、各シーケンスにおいて、例えばはじめに出力される
ＮＭＲ共鳴信号のデータＥ１゜効・・・・・・のＮ個を
ひとつのグループとして、２次元チーリ、変換演算を行
ない、画像を得、これを表示器ψに表示する。　　　　
　　−・ なお、上記ではコンビーータ日は、′臣コニａ号を利用
しないことを想定したものであるが、各シーケンスにお
いて、はじめ１に出力されるＮＭＲ共鳴信号（これを単
にＮＭＲ信号と略す）と、続いて出力されるエコー信号
の両方を利用してもよい。この場合、利用の仕方として
は例えば次□のようなものがある。

（＋１　　ＮＭＲｆｉ号とエコー信号の時間軸を反転し
た信号どの平均値を演算し、これをひとつのデ（１６） −タとして、２次元フーリエ変換演算を行ない、ひとつ
の断層像を得為。

（ａ１ＮＭＡ信号を料量し忙プロトン密度画像を得ると
ともにＪＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を反転した信
号との差信号を演ｉ′Ｌ％′これをひとつのデータとし
てラーリエ変換演算を行ないＪＴ２と呼ばれる横緩和時
間（’Ｔ２は近傍の電子核□同志のスピンの相互作用に
起因している）−基づ＜１２画像の両方の画像を得る。

（ｍｌ　　前記（Ｉｔ）において、プロトン密度画像と
１２画像とを合成して桶の別の画像を得る。

（＋ｖ）複ｍのシーケンスのＮＭＲ信号とエコー信号を
いく”つか平均し、これ□をひとつのデ」夕とする。

これらの手法をとることによって、Ｓ／Ｎ比を良好にし
、良質の画像を得るごとができる。また、診゛断の目的
に応じて、これらの手法を選択することにより、ぽ的に
蓮し゛た断層像を得ることができる。　　　　　□ なお、上記□の説明において、被検体に印加する電磁波
のパルス系列として、（９０°＋ｘ）→（１８０°−Ｘ
＋　）→（９０°＋ｘ−’）の場合を説明したが、これ
、に代えて、（９ｏ７＋ｘ）→（１８０°ｙ＋　）→（
９０°−ｘ）の’４１波のパルス系列を使用してもよい
。　。

第１０図は、（９０°＋ｘ）→（１８０°ｙ＋　）→（
ｑａ、’　−、、）の電磁波のパルス系列を使用した場
合、第８図に示す各時点ｔｏ、　ｔｌ、、ｔ２１　ｔ５
における磁化Ｍの向きを示したものである。この場合、
エコー信号１が最大となる時点ｔ５で、９０°パルスを
印加すると、磁化Ｍは第１０図ｂ）に示すようにｙ′軸
側から２′軸方向に強制的に向けられることとなる。

ここで、１８０°ｙＩパルスは、発振、器６からの信号
の位相を９０°遅れさせたものであり、９ｏ０−ｘパル
スは、発振器６からの信号の位相を１８００遅れさせた
ものを表わしている。

第１１図は本発明に係る手法の他の例を示す動作波形図
である。この手法は、第８図に示す手法において、９０
６パルスを被検、体に印加す、る前（τ“時間前）に、
第１１図（イ）に示すよ５に１８０°パルスを印加する
ようにしたものである６なお、１８０°パルスと同時圧
、第１１図（ロ）に示すようにＧＺ＋を与える。

ここで、１８０°パルスを印加してから９０°パルスを
印加するまでの時間τ＃は、１８００パルスによって方
向が１８０°反転した磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間
が必要である。この手法によれば、τ“間のＴ１の緩和
により、ＮＭＲ信号の強度が変わり、これからＴ１画像
を得ることができる。

ここで、印加する電磁波のパルス系列としては、次のよ
うな系列が使用可能である。

（１８０°）→（９０°）→（１８０°＝ｘ’）→（９
０°−ｘ、’　）（１８０°）→（９０°−ｘ’）→（
１８０°−ｘ　＋　）→（９０°）（１８０°）→（９
０°−ｘ）→（１８０°ｙ）→（９０°−ｘ　＋　）！
１２図は、本発明に係る手法を、高速３次元フーリエ変
換法と呼ばれる手法に適用した場合の動作波形図である
。ここでは、被検体に印加する電磁波として、第１４図
（イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用すると
ともに、被検体からのＮ４共鳴信号の放射部分を特定す
るための各勾配磁場Ｇｚ、　Ｇｘ、　Ｇｙを第１４図（
ｐ）、（’−→、−）にそれぞれ示すように時間制御し
、順次被検体に与えるようにした（１９　） ものである。

第１３図は、本発明尾係る手法、をスピンワーブ法と呼
ばれている千法忙適用した場合の動作波形図である。こ
こでは、第、１３図回に示すように、、Ｘ軸方向勾配磁
場Ｇｚを印加する時間ｔｘｌエニ定とし、各シーケン不
くとに異なった大きさＧｘｊ　、　　Ｇｘ２・・・とて
るようにしたものであや。また、Ｇｘを印加している闇
、第１５図に）（示すようにｙ軸方向勾配磁場Ｇｙ−を
印加するシうにしてり、Ｓる。Ｇｘを、印加している下
で、Ｇｙ−を印加すると、磁化Ｍは拡弊し、第１３図（
ホ）の破線に示すようにＮＭＲ共鳴信号は、減少し、す
ぐに消滅する。続、いて１．第１３図に）に示すように
ｙ軸方向勾配磁場ｃｙ＋を印加すると、磁化、Ｍが再び
集合し、第１３図（ト）に示すように変化するエコー信
号が表われ、Ｇｙ＋を印加している下で、これを、デー
タＥ１．Ｅｙ’として検出する。：これま、で説明した
第８図、第１１図、第１２図に示す手法、のものが、い
ずれもデータとして休出するＮＭＲ，共鳴信号又はエフ
−信号は減少しつつある領域又は増大しつつある領域の
ものであって、８１Ｎ比が良好でないとい（２０） う欠点があるのに対し、ここに示す手法によるものは、
エコー信号が最大となる領域をデータとして検出するの
で、Ｓ／Ｎ比か良好にできる利点がある。なお、この手
法は第１２図に示した３次元フーリエ変換法にも適用が
可能である。

以上説明したように、本発明に係る手法は、少すくとも
３種のパルス（９０°パルス、１８０°パルス。

９０°パルス）の系列によって、磁化Ｍの向きを強制的
に変え、短時間で磁化Ｍを熱平衡状態へ戻丁ようにした
もので、短時間で、被検体内の特定原子核分布等に関連
する断層像を得ることができる。

また、被検体からはＮＭＲ信号及びエコー信号を得るこ
とができるので、これらの各信号を利用することによっ
て、８／Ｎ比が良好で、分、、解能の良い断層像を得る
ことができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第３図は静磁場による核磁気モーメントの整列
について説明するための図、第４図は従業の手法の一例
を説明するための動作波形図、第５図は第４図の手法に
よる磁化Ｍの方向を説明するための説明図、第６図は本
発明に係る手法を実現するための装置の一例を示すプ０
．７り図、第７図（イ）は第６図装置に用いられている
勾配磁場フィルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励
磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第９図は本発明の手法に
よるそれぞれの時点での磁化Ｍの方向を回転座標系上に
示した説明図、第１０図は本発明に係る手法において、
他のパルス系列を使用した場合のそれぞれの時点での磁
化Ｍの方向を示した説明図、第１１図〜第１３図は本発
明の手法の他の例を示す動作波形図である。 １・・・静磁場用コイル、２・・・静磁場用コイル制御
回路、３・・・勾配磁場用フィル、５・・・励磁フィル
、６０・・・コントローラ、７・・・検出コイル、８・
・・コンピュータ。 （２３） オ （イ） （イ） オ　　３ （イ） 篇 ｌ　　図 １口） （口ン レロ （ロ）

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）　　被検体に一様靜磁場を与えると、ともに被検
   体に核磁気共鳴を誘起商せる周波数の電磁波を印加し、
   更に前記被検体の２軸方、向の勾配磁場を印加し、続い
   て前記被検体のＸ軸方向に所定大きさの勾配磁場を所定
   時間だけ印加し、続いて被検体のＹ軸方向に勾配磁場を
   印加し、前記被検体からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号
   ）の放射部分を特定し、前記被検体の特定部分からのＮ
   ＭＲ信号を得るようにした検査方法において、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに被検体に
   ・９０°パルスを印加し被検体な励振後、１８０°パル
   スを印加してエコー信号を作・す、前記エコー信号が最
   大の時点で再び９０゜パルスを印加して磁化を熱平衡状
   態へ戻すようにし、以後、前記のシーケンスをＸ軸方向
   “　　勾配磁場の印加時間又は大きさを少しづつ変□え
   所定間隔で繰り返し、各シーケンスで得られたＮＭＲ信
   号及び又はエコー信号に基ず（所定個数のデータをひと
   つのグル１−ブとして２・以上の次元でフーリエ変換演
   算し、画像を得ることを特徴とする核磁気共鳴による検
   査方法。 （２）、被検体に一様靜磁場を与えるとともに被検体に
   核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を・印加し、更
   に前記被検体の２軸方向の勾配磁場を印加し、続いて前
   記被検体のＸ軸方向、　に所定大きさの・勾配磁場を所
   定時間だけ印加し、続いて被検体のＹ軸方向に勾配磁場
   を印加し、前記被検、体からの核磁気共鳴信号（ＮｊＭ
   Ｒ信号）の放射部分を特足し、前記被検体の特定部分か
   らのＮＭＲ信号、を得るよう圧した検査方法において、 前、記被検体に印加する電磁波として、はじめに・被検
   体に１８０°パルスを印加し、所定時間・　経過後９０
   °パルスを印加し被検体を励起し、その後１８０°パル
   スを印加してエコー信、、号を作。 す、前記□−−−信号力；最犬の時点で再び９０６バル
   スを印加して磁イヒを熱平衡状態へ・）＋ｌすよ　□う
   、に、し、以後前記の、シーヶ、テスをＸ軸方向勾、。 配磁場の印加時間又は大きさを少しづつ変え所定間隔で
   繰り返し、各シーケンスで得られた核磁気共鳴信号□及
   び又□はエコー信号に基ずく所定個数のデータをひとつ
   のダルーブとして２以上の次元でフーリエ変□換演算を
   行なってＴ１画像を得るようにしたこと夛特徴□と斗る
   核磁気共鳴による検査□方法馴 （５）　　被検体にミー一磁場゛を与える静磁場形成手
   段、前記被検体に該被検体め及一方諷、Ｘ軸方向及びＹ
   ｅｄｌ不向、に：それぞ□れ勾配をもつ磁場を発１Ｌ−
   被検”＝・６．ｏ核磁気、、非鳴１２・１７）ｉ但部分
   を特定する磁場発生手段、葦前記被検体にパルス状の電
   年波ケ印加するための励振手段、この励振手段に与える
   信号を制御する制御手段、前記被検体からの核磁気共鳴
   信号（）ｒＭＲ信号）を検知する手段、この検知手段か
   らの信号を入力するとともに所定の演算を行１□　１　
   １　１ ｔｃって断層像を得る演算手段を具備し、前記：・１−
   ｉ、□場１生手段及び制御手段は、はじめに被検体に２
   軸方向の勾配磁場を印加するとともに／　励振手段を介
   して９０°パルスを印加し被検体１　を励起させ、続い
   てＸ軸方・向め勾装置磁場を所定時間だけ印加し、続い
   てＹ軸方向の勾配磁場を印加し被検体の特定部分から核
   磁気共鳴信号（ｎＭＲ信号）′を作り、その後１８０°
   ′パルスを印加しエコー楢号を作り、続いソｆｌｉ１１
   方向の勾配磁場を印加し、続いてＸ軸方向の勾配磁場を
   所定時間だけ印書ｎ　Ｌ、前記＝１−信号が最大の時点
   で再び、し０°パルスを酊々口して磁、　化を熱平衡状
   態へ戻讐ようにし、以後、前記Ｏ７−ｒ　７７．を子軸
   方向勾配磁場０印カロ時間又は大きさを少しづつ変え所
   定間隔で繰り返１・、す動作をなすことを特徴とする核
   磁気共鳴による検査装置。・。