JPS5983040A - 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ　ｍａｇｎｅｔ
ｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ　）　ｆ以下これを「ＮＭＲＪ
と略称する）現象を利用して、控検体内における特定原
子核分布尋を被検体外部より知るようにした核磁気共鳴
による検査方法及び検査装置に関するものである。

本発明の説明に先だって、はじめにＮＭＲの原理につい
て概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなって変り、これらは全
体として、核スピン角運動量工で回転しているとみなさ
れる。

第１図は、水素の原子核（１Ｈ）を示したもので、（イ
）に示すように１個の陽子Ｐからなり、スピン量子数Ａ
で表わされる回転をしている。ここで陽子Ｐは、（ロ）
に示すように正の電荷ｅ　をもっているので、原子核の
回転に従い、磁気モーメントμが生する。すなわち、一
つ一つの水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さな磁
石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃ってお９、全体として磁化が観測される。これに
対して、水素等の場合、微小磁石の方向（磁気モーメン
トの向き）は（ロ）に示すようにランダムであって、全
体として磁化は見られない。

ここで、このような物質に、２方向の静磁場）１０を印
加すると、各原子核がＨＯの方向に揃う（核のエネルギ
準位が２方向に量子化される）。

第３図（イ）は、水素原子核についてこの様子を示した
ものである。水素原子核のスピン量子数は強であるから
、第３図（ロ）に示すように、−汐と十歿の２つの準位
に分かれる。２つのエネルギー準位間のエネルギー差Δ
Ｅは、（１）式で表わされる。

ΔＥ＝γｔＩＴ（ｏ　　　　　　　　　・・・・・・（
１）たたし、γ：磁気回転比 ？＋＝ｈ／２π ｈニブランク定数 ここで各原子核には、静ＡＧ　場Ｈｏによって、μ　Ｘ
　　Ｈ。

なる力が加わるので、原子核はＺ軸の１わりを、（２）
式で示すような角速Ｆｉ＋ωで歳差運動する。

ω＝γ）（Ｑ（ラーモア角速１Ｗ）・・・・・（２）こ
の状態の系に角速度ωに対応する周波数の電磁波（通常
ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこり、原子核は（１
）式で示されるエネルギー差ΔＥに相当するエネルギー
を吸収して、高い方のエネルギー準位に遷移する。核ス
ピン角運動量を持つ原子核が教程類混在していても、各
原子核によって磁気回転比γが異なるため、共鳴する周
波数が異なシ、しグζがつで特定の原子核の共鳴のみを
とりだすことができる。また、その共鳴の強さを測定す
れば、原子核の存在量も知ることができる。また、共鳴
後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる時間の後に、冒
い準位へ励起された原子核は、低い準位へもとる。この
緩オロ時間のうち、特にＴ１と呼ばれるスピン−格子間
緩和時間（縦緩和時間）は、各化合物の結合の仕方に依
存している時定数であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、
値が大きく異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（１Ｈ）につい−〇説明したが、
この他にも核スピン角運動量をもつ原子核で同様の測定
を行なうことが可能であり、水素原子核以外に、リン原
子核（５ｊｐ）、　　炭素原子核（１３ｃ　）、　ナト
リウム原子核（”　Ｎａ　）、フッ素原子核＜　１９　
Ｆ　）、酸素原子核（’１７ｏ）等に適用可能である。

このように、ＮＭＲによって、特定原子核の存在量およ
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての種々の化学的情報を得ることによ
り、被検体内の棹々の検査を行なうことができる。

従来より、このようなＮ　Ｍ　’Ｒｉ利用した検査装置
として、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切９
部分のプロトンを励起し、各プロジェクションに対応す
るＮＭＲ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求
め、被検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴信号強度を再構
成法によって求めるものがある。

第４図は、このような従来装置Ｖこおける検査手法の一
例を説明するだめの動作波形図である。

被検体に、はじめに第４図（ロ）に示すように２勾配磁
場ＧＺ＋と、（イ）に示すように細い周波数スペクトル
（ｆ）のＲＦパルス（９０°パルス〕を印加する。

この場合、ラーモア角速度ω＝γ（Ｈｏ＋ΔＣＺ）とな
る面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５図（イ）
に示すようなωで回転する回転座標系−ヒに示せば、ｙ
′軸方向に９０°向きを変えたものとなる。続いて、第
４図（ハ）、に）に示すようにＸ勾配磁場ＧＺとｙ勾配
磁場Ｇｙを加え、これによって２次元勾配磁場を作シ、
（ホ）に示すようなＮＭＲ共鳴信号を検出する。ここで
、磁化Ｍは第５図（ロ）に示すように、磁場の不均一性
によって１．／、　ｙｉ面内で矢印方向に次第に分散し
ていくので、やがてＮＭＲ共鳴信号は減少し、第４図（
ホ）に示すように７時間経過して無くなる。このように
して得らｎたＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換すれば、Ｘ
勾配磁場Ｇｘ。

ｙ勾配磁場Ｇ？／により合成された勾配磁場と直角方向
のプロジェクションとなる。

以下、同じようにして、所定の時間τ′たけ待って、次
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
ｚ、　Ｇｙ　　を少しずつ変える。これによって、各プ
ロジェクションに対応するＮＭＲ共鳴信号を被検体の数
多くの方向について求めることができる。

このような動作をなす従来装置においては、第４図にお
いて、ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまでの時間τは、１０
〜２０ｍ５　であるが、次のシーケンスに移る捷での所
定時間τ′は、緩和時間Ｔ１　のため−１ｓｅｃ程度は
必要となる。それ故に、一つの被検体断面を、例えば１
２８プロジエクシヨンで再構成するものとすれば、その
測定には少なくとも２分以上の長い時間を必要とする。

ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置における
このような欠点を除去することを目的になされたもので
ある。

本発明に係る方法は、被検体に印加する電磁波として、
（９０″）→（１８０°）ｎ、（ｎは１．２．３・・・
）のパルス系列でエコー信号列を作り、各エコー信号を
利用して画像を再構成する点に特徴がある。

第６図は本発明の手法を実現するだめの装置の一実施例
の構成を示すブロック図である。図において、１は一様
静磁場Ｈｏ　　（この磁場の方向をＺ方向とする）を発
生させるための静磁場用コイル、２はとの静磁場用コイ
ル１の制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでいる
。静磁場用コイル１によって発生する磁束の密度ＨＯは
、０．１Ｔ程度であり、また均一度は１０−４以上であ
ることが望捷しい。

３は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、４はこの
勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第７図（イ）は勾配磁場用コイル３の一例を示す構成図
で、Ｚ勾配磁場用コイル３１．ｙ勾配磁場用コイル３２
．３３、図示してないがＶ勾配磁場用コイル３２．３３
と同じ形であって、９０°回転して設置されるＸ勾配磁
場用コイルを含んでいる。

この勾配磁場用コイル３は、一様静磁場）ＩＯと同一方
向磁場で、ＺＩＶｌ’Ｚ軸方向にそれぞれ直線勾配をも
つ＠場を発生する。６０は制御回路４のコントローラで
ある。

５は被検体に細い周波数スペクトルｆのＲＦパルスを’
ＭＬ（ぬ波として与える励磁コイルで、その構成を第７
図１（ロ）に示す。

６は測冗しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に対応す
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
　　の信号を発生する発振器で、その出力は、コントロ
ーラ６０からの信号によって開閉か制御されるゲート回
路６１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印力
■芒れている。７　ｔｊ、被検体におけるＮＭＲ共鳴信
号を検出するだめの検出コイルで、その構成は第７図（
ロ）に示ず励磁コイルと同じで、励磁コイル５に対して
９０’回転して設置されている。なお、この検出コイル
は、被検体にできるたけ近接して設置されることが望ま
しいが必要に比、して、励磁コイルと兼用させてもよい
。

７１は検出コイル７から得られるＮＭＲ共鳴信号（Ｆ１
丁）　：　ｆｒｅｅ　１ｎｄｕｃｔｉｏｎ　ｄｅｃａｙ
　）　　を工曽巾する増巾器、７２に位相検波回路、７
３は位相検波された増幅器７１からの波形信号を記憶づ
−るウェーブメモリ回路で、Ａ／Ｄ　　変換器を含んで
いる。

８はウェーブメモリ回路７３からの信号を例えば光ファ
イバで構成きれる伝送路７４を介して入力し、所定の信
号処理を施して断層像を得るコンピュータ、９は得られ
た断層像を表示するテレビジョンモニターのような表示
器である。

このように構成した装置の動作を、次に第８図及び第９
図を参照しながら説明する。

まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイル１に市、
流を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内に設置さ
れる）に静磁場ＨＯを与えた状態とする。この状態にお
いて、コントローラ６０は、はじめに制御回路４を介し
て２勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第８図（ロ）
に示すように２勾配磁場ａＺ　　を与える。また、Ｇｚ
が与えられている下で、ゲート回路６１を開とし、発振
器６からの信号を増巾５６２１介して励磁コイル５に印
加し、第８図（イ）に示すように細いスペクトルを持っ
た９０゜パルスの電磁波を印加する。これによって、被
検体内の一面を励起する。この時点ｔ。においては、磁
化Ｍは第９図（イ）の回転座標系に示すようにＶ′軸方
向に９０“向きを変える。

続いて、２勾配磁場用コイル及びｙ勾配磁場用コイル３
２．３３に電流を流し、第８図（ハ）９に）に示すより
に所鼠の太き芒の磁場Ｇｚ１．Ｇ’Ｊ／１　　を同時に
印加し、検出コイル７から得られる第８図（ホ）に示す
ようｌＮＭＲ共鳴信号全検出する。このＮＭＲ共鳴信号
が検出されている時点（例えばｔｌ　の時点）では、磁
化Ｍは第９図（ロ）に示すように、ｘ′。

１７面内で破線矢印方向に次第に分散していく途中にあ
る。検出コイル７で検出されるＦｑＭａ共鳴信号Ｅ、は
、時間とともに次第に減衰するもので、この信」は、増
巾器７１で増巾ぢれ、位相検波回路７２で位相検波され
、ウェーブメモリ回路７３を介してコンピュータ８に印
加される。ここで、ＮＭＲ共鳴信号はツー　ＩＪ工変換
され、第１のプロジェクションの信号となる。

続いて、９０°パルスを印加（７てから所定時間τだけ
経過１７た時応で、コノ）ｏ−ラ６０は、再ひ２勾配磁
場用コイル３１に電流を流［７、角１，８図（ロ）に示
すように２勾配磁場ＧＺを与え、６とともに、ゲート回
路６１を開とし、励磁コイル５に電流を流し、今度は第
８１ｆｆｉ（イ）に示すように１８０°、／　　、：　
、Ｉレスの電磁波を印加し、これによって、エコー信号
Ｅ　、／をつくる。なお、この際、Ｚ勾配磁場ａＺは与
えなくともよい。

そして、このエコー信号Ｅ　、／が増大する間（τ期間
の間）、第８図（ハ）、に）に示すように前回と同じ大
きさのＸ勾配磁場Ｇｘ１とｙ勾配磁場Ｇｙｉとを同時に
印加する。

ここで、１８０°Ｘ′パルスの′電磁波を印加すると、
分散した磁化Ｍは、第９図（ハ）に示すように再び集合
し始め、検出コイル７からは、第８図（ホ）に示すよう
に次第に増大するＮＭＲ共鳴信号Ｅ１′（この、信号を
エコー信号と呼んでいる）が検出される。

１８０″２Ｘ′　パルスを印加してから、１時間経過後
、エコー信号は第８図（ホ）に示すように最大となる。

このエコー信号Ｅ　、／は、はじめに出力されたＮＭＲ
共鳴共鳴信号表位相が逆な関係を有している。エコー信
号が最大となった時点（１８０°Ｘ′パルスを印加して
からτ時間経過した時点）で、Ｘ勾配磁場Ｇχ、ｙ勾配
磁場Ｇｙのそれぞれの大きさを、ＧｘｌからＧ２；２．
及びＧｙｉからＧＹ２に第８図（ハ）、に）に示すよう
に同時に切り換え、この下におけるＮＭＲ信号Ｅ２　を
第８図（ホ）に示すように第２のグロジエクゾヨンの信
号として検出する。Ｇχ２．Ｇ３／２に切換えてから１
時間経過後（１８０°π′　パルスを印加［７てから２
τ時間経過後）、第８図（イ）に示すように１８０’−
Ｚ’パルス（１８０°−ｘ′パルスは発振器６からの信
号の位相を反転したもの）を印加する。

また２勾配磁場Ｇｚを与える。続いて、第８図（ハ）。

に）に示すように、前回と同じ大きさのＸ勾配磁場Ｇｘ
２．ｖ勾配磁場Ｇ？／２を同時に与え、この下でのエコ
ー信号Ｅ２′を検出する。以後、同様にして、１８０°
Ｘ′　パルス、１８０°ｘ／の電磁波勿交互に印加する
とともに、この１８０°Ｘ′　パルス、１８σ−Ｘ′パ
ルスを印加する前後の１時間、同時ンこ開力ａするＸ勾
配磁＠Ｇｘ　＋　ｙ勾配磁場Ｇｙの大きさを少しずつ変
え、その下でのＮＭＲ共鳴信号を　各プロジェクション
の信号として検出する。このような動作は、ＮＭＲ共鳴
信号が得られる間１シーケンスの中で繰シ返して行なう
ことが可能であり、次のシーケンスは、ＧｚＯ下で９０
°パルスの電磁波を開力ａする動作からはじまる。各ソ
ーケンスにおいて、各ＮＭＲ共鳴信号（エコー信号）の
包絡線（＊＜　Ｓ図（ホ）の破線）は横緩和時間Ｔ２で
減衰している。

コンピュータ８は、１８０°Ｘ′　パルス、１８０°−
ｘ′パルスを印加する前後において得られる各プロジェ
クションのＮＭＲ共鳴共鳴信号表、　Ｅ２．　Ｅ３・・
・及びエコー信号７／　、　ｐ２２／　、　Ｅ、／　、
・、を入力し、例えばＥ、。

Ｅ２．Ｅ３　　をフーリエ変換し、Ｘ線ＣＴと同様の公
知の手法（月１ｔｅｒｅｄ　ｂａｃｋ　ｐｒｏｊｅｃｔ
ｉｏｎ　）　　によって再構成演算を行ない、断層像を
得、これを表示器９に表示する。

なお、上記ではコンピュータ８は、エコー信号Ｊ’　＋
　Ｅ２’　、　Ｅ５′・・・を利用しないことを想矩し
たものであるが、Ｉ７１しめに出力されるＮ　Ｍ　Ｒ共
鳴信号（これを単にＮ　ＭＲ倍信号略す）と、続いて出
力されるエコー信号の両方を利用してもよい。この場合
、利用の仕方としては例えば次のようなものがある。

（ｉ）　ＮＭＲ信号Ｅ、　、　（Ｅ、、、　Ｅ、・・・
〕　とエコー信号Ｅ１’　＋　（Ｅ２／　、　Ｅ、、・
・・）の時間軸を反転した信号との平均値を演算し、こ
れを１プロジエクシヨンのデータとして、再構成演算を
行ない、ひとつの断層像を得る。

（１１）　　エコー信号の包絡線は、緩和時間Ｔ２で減
衰していることから、ＮＭＲ信号Ｅ、、Ｅ２．・・・を
利用してプロトン密度画像を得るとともに、エコー信号
Ｅ１／　、　Ｅ、／・・・を利用して７２画像（Ｔ２は
近傍の電子核同志のスピンの相互作用に起因している）
を得る。

（ｉｉｉ）　　１８０°ｘｌ　　パルス、　　１８０′
−ｘ’パルスの…ｊ後において与えるＸ勾配磁場Ｇｚ、
ｙ勾配磁場Ｇｙの大きさをＧｘｎ　＝　Ｇ＋、、　Ｇ：
Ｉ／ｎ　＝＝　Ｇｙ　　とし、■シーケンス中のＮＭＲ
信号とエコー信号の全部又はいくつかを平均し、これを
１グロジエクシヨンのデータとする。この場合、高速性
は失なわれるがＳｌＮ　　比が著しく向上する。

これらの手法をとることによって、ＳｌＮ　　比を良好
にし、良質の画像・２得ることができる。また、診断の
目的に応じて、これらの手法を選歌することによって、
目的に適した断層像を得ることができる。

なお、上記の説明では、被検体に印加する′電磁波のパ
ルス系列として、（９０”）→（１８ｏ“Ｘ′）→（１
８０’−ｘ’）−＋（］　８０°：ｔ′）→（１８０”
　−ｚ’）−の場合を説明したが、これに代えて、（９
０°）→（１８０″、／）→（１８０°−ｙ勺→（１８
０°ｙ’）→（１８０°−Ｖ′）・・・のパルス系列を
使用してもよい。

なお、第８図の例において、（ホ）に示すＮ　Ｍ　Ｒ共
鳴信号（エコー信号）のピーク振巾Ａ（包絡線に対応）
は、 で減衰する。したがって、全測定時間が緩和時間Ｔ２　
より十分短かければその影響は問題とならない。全測定
時間が比較的長い場合（ｉｌ４１．１定時間がＴ２　　
より十分短かくない場合、このままではプロトン密度画
像にＴ２が影響して好捷しくない。この場合、次のよう
な手法をとることによって、Ｔ２の影響のないプロトン
密度画像を得ることができる。すなわち、鵠８図（ホ）
において、デー　タＥｎ　とデータＥ！１′の場合のｔ
け、それぞれ、２（ｎ−１）τ。

２（ｎ−１）τ＋τであるから、２つのデータＥｎ、Ｅ
ｎ’をフーリエ変換し、周波数軸上（プロジェクション
ｎ上）の各点のＴ２を上式から得る。そして、Ｅｎを１
＝０に外挿して、Ｔ２の減衰による影響を除去したプロ
トン密度だけのデータを得ることができる。

第　１０　図　シτ」１、　　（９０’　）→（１８０
”？／’ン→（１８０’−１／’）→（１８０°７　）
・・の電磁波のパルス系列を使用した場合、第８図に示
す各時点ｔ。、　１．、１．、、１５　における磁化Ｍ
の向きを示したものである。

ここで１．１８０′ｖ′パルスは、発振器６からの信号
の位相を９０°遅れさせたもの金表わしている。

第１１図は、本発明に係る手法の他の例を示す動作波形
図である。この手法は、第８図に示す手法において、９
０°パルスを被検体に印り口するｉす（１７時間前）に
、第１１図（イ）に示すように１８０゜パルスの電磁波
を開力口するようにした。ものである。

なお、１８０’パルスと同時に、第１１図（ロ）に示す
ように２勾配磁場ＧＺ　を与える。ここで、１８０°パ
ルスを剛力Ｉしてから、９０°パルス金印加するまでの
時間τ″は、１８０°パルスによって方向が１８０°反
転した磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間が必要である。

この手法によれば、τ“間のＴ１　の緩和によシ、ＮＭ
Ｒ信号の強度が変シ、これからＴ１画像を得ることがで
きる。

第１２図は、３次元ＰＲ法と呼ばれる手法に本発明を適
用した場合の動作波形図である。ここでは、（１８０”
ｚ’）、（１８０°−Ｘ′）パルスの前後において、第
１２図（ロ）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように、２
勾配磁場ＧＺ、Ｚ　　勾配磁場ＧＯｃ及びｙ勾配磁場Ｇ
７／　を同時に印カロするようにしたものである。

以上ｎ兄明したように、本発明に係る手法は、被検体を
９０°パルスの電磁波で励起後、（１８０°ｘ′）→（
１８０°−Ｘ′）又は（１８０°γ勺→（１８０°−Ｖ
′）のパルス系列を複数回繰り返し、１回のシーケンス
で複数個のデータを得ることができるようにしたもので
、短時間で、被検体内の特定原子核分布等に関連する断
層像を得ることができる。

また、被検体からＮＭＲ信号及びエコー信号を得ること
ができるので、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像
を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するだめの説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するだめの
説明図、第３図は静磁場による核磁気モーメントの整列
について説明するだめの図、第４図は従来の手法の一例
を説明するだめの動作波形図、第５図は第４図の手法に
よる磁化Ｍの方向を説明するだめの説明図、第６図は本
発明に係る手法を実現するだめの装置の一例を示すブロ
ック図、第７図（イ）は第６図装置に用いられている勾
配磁場コイルの一例を示す構成図、（ロ）ｉｌ−ｊ同じ
く励磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手法のひ
とつを説明するだめの動作波形図、第９図は本発明の手
法によるそれぞれの時点での磁化Ｍの方向を回転座標系
上に示した説明図、第１０図は本発明に係る手法におい
て、他のパルス系列を使用した場合のそれぞれの時点で
の磁化Ｍの方向を示した説明図、第１１図及び第１２図
は本発明の手法の他の例を示１′動作波形図である。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）　　被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、更
   に前記被検体に２種以上の勾配磁場を力え、前記被検体
   からの核磁気共鳴信号ｆ　ＮＭＲ信号、エコー４８号）
   を得るようにした検査方法において、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに９０パル
   スを印加し被検体を励起後、（１８０’）ｎ　のパルス
   系列を複数回（ｎ回）繰り返して印加することを特徴と
   する核磁気共鳴による検査方法。 （２）（１８０゛）パルスを印加する前後において等し
   い大きさのＸ軸方向勾配磁場Ｇｘ＋１／軸方向勾配磁場
   Ｇｙを同時に印加し、（４，Ｇｙ　の大きさを１シーケ
   ンス中において少しずつ変えるようにした特許請求の範
   囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方法。 （３）　　（１８０°）パルスを印加する前後において
   得られるＮＭＲ信号とエコー信号に基ずく各データＥｎ
   、Ｅｎ’をそれぞれフーリエ変換し、周波数軸上の各点
   のＴ２を得、Ｅｎ　１ｔ−０に外挿してＴ２による減衰
   の影響を除去したデータを得るようにした特許請求の範
   囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方法。 （４１（１８０’）パルスを印加する前後において得ら
   れるＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を反転した信号と
   の平均値を演算し、これを１プロジエクシヨンのデータ
   として得るようにした特許請求の範囲第１項記載の核磁
   気共鳴による検査方法。 （５）　（１８０°）パルス金印カロする前後において
   得られるふたつのデータの一力のデータをオリ用してプ
   ロトン密度画像を得るようにし、他方のデータを利用し
   て１２画像を刹ノるようにした特許請求の範囲第１項記
   載の核ｉｌＫ気共鳴による検査方法。 （６１（１８０°）パルスを印加する前後において被検
   体に与えるＸ勾配磁５ＧＯｃ、１／勾配磁場Ｇｙの大き
   さをＧｚｎ＝Ｇｚ、　Ｇｙｎ＝Ｇｙ　　とし、１シーケ
   ンスの中のＮＭＲ信号とエコー信号の全部又はいくつか
   を平均し、これを１プロジエクシヨンのデータとする特
   許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方法。 （７）　　被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を銹起させる周波数の電磁波を印加し、更
   に前記被検体にこの被検体からの核磁気共鳴信号の放射
   部分を特定するための勾配磁場を与え、前記被検体の特
   定部分からの核磁気共鳴信号（ＮＭ、Ｒ信号、エコー信
   号）を得るようにした検査方法において、前記被検体に
   印加する電磁波として、はじめに１８０゛パルスを印加
   し、所定時間経過後９０°パルスを印加し被検体を励起
   後、（１８０’）ｎのパルス系列を複数回（ｎ回）繰り
   返して印加することを特徴とする核磁気共鳴による検査
   方法。 （８）　　被検体に一様静磁場を与える静磁場形成手段
   、前記被検体からの核磁気共鳴信号の放射部分を特定す
   るだめの２種以上の勾配磁場を発生する勾配磁場発生手
   段、前記被検体にパルス状の電磁波を印加するための励
   振手段、との励振手段に与える信号を制御する制御手段
   、前記被検体からの核磁気共鳴信号を検知する手段、こ
   の検知手段からの信号を処理するとともに用足の演算を
   行なって断層像を得る演算手段を具備し、 前記制御手段は、前記励振手段を介してはじめに９０°
   パルスを印加し被検体を励起させ、その後、（１８０’
   ）ｎ　　のパルス系列を複数回（ｎ回）繰り返して印力
   ０する動作をなすことを特徴とする核磁気共鳴による検
   査装置。