JP5985698B2 - 共振子 - Google Patents

Description

この発明は、共振子に関し、たとえば磁性体コイルを用いた共振子に関する。

従来の電力伝送装置は、１次側コイル及び２次側コイルの左右方向の位置ずれに対して強くするため、概ね扁平な磁性体コアに対してコイルを巻いた１次側および２次側共振子を対向させている。しかし、コアの平面面積が広くなり、重量が大きくなるという問題があった。

上記の重量に関する欠点を解決するため、特許文献１や非特許文献１に示す従来の無線電力伝送装置は、軽量化のため、各コイルのコアが各平面上に間隔を空けて配置された複数個のコアから成るとして、１次側と２次側とを対向させている。コイルにより巻回された複数個のコアからコア間の間隙を埋める磁力線が出力されるため、１次側コア及び２次側コアは、コア間の間隙を寸法に含めた、拡大された大きさのコアとして作用するとしている。

ただ、複数個のコアのうち、左右の両端のコアで、そのうちコイルを巻いた部分に磁束が最も集中するため、単純にコアを分割するとコアの断面積が小さくなり、集中の度合いが悪化し、コアロスが増加するという課題がある。このコアロスの増加は、以下に述べるような理由による。

一般に、コアロス、すなわち、磁性体をコアとして交流磁界中で用いる場合の損失は、ヒステリシス損、渦電流損、その他の残留損に分けられる。シュタインメッツの実験式によると、ヒステリシス損は、磁束密度Ｂが０．１〜１テスラ位の範囲では、磁束密度Ｂの１．６乗に比例する。また、渦電流損は、磁束密度Ｂの２乗に比例する。なお、その他の残留損は、ＭＨｚ程度、あるいはそれ以上の周波数では、大きくなることが知られている。したがって、たとえば、１ＭＨｚ以下の周波数を用いる場合、その他の残留損はヒステリシス損、渦電流損よりもかなり小さいと近似できる。
この場合、たとえば、コアの断面積が半分になった場合、コアを通過する磁束が変化しないと近似すると、磁束密度は２倍になるので、単位断面積あたりのコアロスは、約２．５６倍ないしは4倍となる。コア全体のコアロスで考えても、コアの断面積が半分になった場合に、約１．２８倍ないしは２倍になると推測できる。複数個のコアのうち、左右の両端のコアで、コイルを巻いた部分に磁束が最も集中する効果も勘案すると、コアロスの増加は、さらに増加すると予測される。加えて、増加した磁束密度が、磁性体の磁気飽和を生ずる値に達した場合は、磁性体の効果が急激になくなり、共振子のインダクタンスが急激に低下するという問題点もある。

また、コイルをコアの上下端近くまで巻いた場合には、反磁性のため、上端と下端に近い位置では、等価透磁率が大幅に下がるため、コイルのインダクタンスが上がりにくい、という課題がある。さらに、上下に対向する磁性体コアブロックのうち、巻き線のない部分が短くなるため、磁束ループの経路が短くなり、上下の結合が小さくなるという課題がある。

一方、特許文献２に示す従来の無線電力伝送装置は、１次側コイルと２次側コイルとの結合係数を向上させるため、Ｈ型にコイルブロックを並べている。しかし、この場合も、コイルブロックの面積が広くなるため、重量が大きくなるという課題がある。

特開2010-172084号公報 特開2011-50127号公報

Y. Nagatsuka, et al., "Compact Contactless Power Transfer System for Electric Vehicles," The 2010 International Power Electronics Conference. Mickel Budhia, et al., "Design and Optimization of Magnetic Structures for Lumped Inductive Power Transfer Systems," IEEE ECCE, pp.2081-2088 (2009).

このように従来の無線電力伝送装置においては、概ね扁平な磁性体コアを用いてコイルを巻いた共振子においては、重量が重くなる、という問題があった。また、軽量化するため、間隔を空けて配置された複数個のコアを用いると、左右の両端のコアで、そのうちコイルを巻いた部分に磁束が最も集中するため、集中の度合いが悪化し、コアロスが増加するという問題があった。また、コイルをコアの上下端近くまで巻いた場合には、反磁性のため、上端と下端に近い位置では、等価透磁率が大幅に下がるため、コイルのインダクタンスが上がりにくい、という問題があった。

その他、小型化、低損失化、薄型化、装置全体の軽量化、放熱機構の簡略化、大電力化、損失の低減、などが課題となっている。

この発明の一側面は、伝送効率の高い、軽量化可能な共振子を提供することを目的とする。

本実施形態に係る共振子は、第１の磁性体コアと、前記第１の磁性体コアと間隔と開けて配置された第２の磁性体コアと、前記第１の磁性体コアおよび前記第２の磁性体コアに巻回されたコイルとを備え、前記第１の磁性体コアと前記第２の磁性体コアはそれぞれ凸部を有し、前記コイルは、前記第１の磁性体コアと前記第２の磁性体コアの凸部に巻回される。

第１の実施形態に係る共振子を示す。 図１で示した共振子を、無線電力伝送装置の１次側共振子および２次側共振子に用いる場合の配置例を示す。 図１で示した共振子を用いた無線電力伝送装置のブロック図を示す。 磁性体コアブロックの上端、下端の厚さを小さくした構成を示す。 図４の共振子を１次側共振子および２次側共振子として用いた場合の配置を示す。 コイルを巻く部分の幅が、他の部分に比べて、それぞれコイルの左右外側に大きくされた例を示す。 コイルを巻く部分の幅が、他の部分に比べて、それぞれコイルの左右両側に大きくした例を示す。 コイルを巻く部分を左右内側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くした例を示す。 コイルを巻く部分をコイルの左右外側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くした例を示す。 コイルを巻く部分を、コイルの左右両側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くした例を示す。 コイルを巻く部分の厚さを、他の部分に比べて、ステップ状に2段階に変更した例が示される。 コイルを巻く部分の厚さを、他の部分に比べて、ステップ状に３段階に変更した例を示す。 コイルを巻く部分の厚さを、他の部分に比べて、ステップ状に３段階に変更する場合に、上下非対称に変える例を示す。 コイルを巻く場所を複数にした構成例を示す。 左右各磁性体コアブロックにおいてコイルの巻かれていない外側部分を、コアブロックの上下端に向けて幅を徐々に狭くするように、テーパ状に幅を変更した例を示す。 コイルを巻く部分を、中央部の特定の長さ部分に集中させた例を示す。 左右の磁性体コアブロックに対して、ひれを付加した例を示す。 図１７と異なる向きにひれを付加した例を示す。 コイルを巻く部分を、中央部の特定の長さ部分に集中させ、かつ厚さ方向に形状を変えた構成例を示す。 コイルを巻く部分を、中央部の特定の長さ部分に集中させ、かつ厚さ方向に形状を変えた他の構成例を示す。 図１９の構成による結合係数増加効果を示す。 図２０の構成による結合係数増加効果を示す。 コイルの断面が、楕円の例を示す。 コイルの曲率の最も大きい部分にコアブロックを配置する例を示す。 第３の磁性体コアブロックを追加することによるリアクタンス増加効果を説明するための第1の図である。 第３の磁性体コアブロックを追加することによるリアクタンス増加効果を説明するための第２の図である。 第３の磁性体コアブロックを追加することによるリアクタンス増加効果を説明するための第３の図である。 第３の磁性体コアブロックを追加した構成例を示す。 第３の磁性体コアブロックを追加したときの磁界強度分布を示す。 各磁性体コアブロックの断面積の広い部分を一体化した例を示す。 各磁性体コアブロックの断面積の広い部分を一体化した他の例を示す。 共振子の寸法の一例を示す。 １次側および２次側共振子の位置ずれと、結合係数ｋとの関係のグラフを示す。 磁性体コアブロックを長くした例を示す。 図３４の構成の場合の、１次側および２次側共振子の位置ずれと、結合係数との関係のグラフを示す。 ２つの磁性体コアブロックの長さを異なる値とした例を示す。 図３６の構成の場合の、１次側および２次側共振子の位置ずれと、結合係数との関係のグラフを示す。 全長が短い方の磁性体コアブロックにひれを付加した例を示す。 全長が短い方の磁性体コアブロックにひれを付加した他の例を示す。 ３つの磁性体コアブロックのうち、少なくとも２つの全長を互いに異なる値とした第1の例を示す。 ３つの磁性体コアブロックのうち、少なくとも２つの全長を互いに異なる値とした第２の例を示す。 ３つの磁性体コアブロックのうち、少なくとも２つの全長を互いに異なる値とした第３の例を示す。 ２つの磁性体コアブロックの距離を変化させる様子を示す。 ２つの磁性体コアブロックの距離を変化させたときのインダクタンスの変動のグラフを示す。 従来の共振子を用いた場合の磁性体コアブロック内部の磁束密度分布を示す。 図１に示す共振子を用いた場合の磁性体コアブロック内部の磁束密度分布を示す。 図２８に示す共振子を用いた場合の磁性体コアブロック内部の磁束密度分布を示す。

以下、図面を参照しながら本発明の実施の形態について詳細に説明する。

図１は、第１の実施形態の無線電力伝送装置に用いる共振子を示す。図１（Ａ）は上面図、図１（Ｂ）は紙面に沿って下から見た側面図、図１（Ｃ）は、紙面に沿って右から見た側面図である。
この共振子は、コイル１１と、磁性体コア（磁性体コアブロック１２、１３）を備えている。コイル１１は、概ね扁平であり、他の部分に比べて曲率の大きい部分が２つある側断面をもつコイルである。曲率の大きい部分は、磁力線が集中するところであり、図１では、これら２つの曲率の大きい部分が、左右両端に位置している。

コイル１１内を貫通するように、少なくとも２つの磁性体コアブロック（第１の磁性体コアブロック）１２および磁性体コアブロック（第２の磁性体コアブロック）１３が配置されている。磁性体コアブロック１２、１３の短手方向に、磁性体コアをコイル１１が巻回しており、磁性体コアブロック１２、１３は、コイル１１内側の左右両端に近接させられている。

磁性体コアブロック１２は、磁性体コアブロック１２の長手方向に沿って第1部分１２Aとその両側の第２部分１２Bを含む。当該長手方向に直交する方向において、第1部分１２Ａの断面積は、第２部分１２Bよりも大きい。なお、長手方向は、本例では、コイルの孔が貫通する方向に一致する。

磁性体コアブロック１３は、磁性体コアブロック１３の長手方向に沿って第３部分１３Aと、その両側の第４部分１３Bとを含む。当該長手方向に直交する方向において、第３部分１３Aの断面積は、第４部分１３Bよりも大きい。

コイル１１は、磁性体コアブロック１２、１３のそれぞれ断面積の大きな部分、すなわち、第１部分１２Aおよび第３部分１３Aに巻かれている。磁性体コアブロック１２、１３の厚みは、それぞれ一定であり、第１部分１２Aおよび第３部分１３Aの各幅ＬAは、第２部分１２Bおよび第４部分１３Bの幅ＬＡに比べて大きくなっている。つまり、厚みを一定としつつ、幅を大きくとることにより断面積を広げている。厚みを一定とすることで、磁性体コアブロックの厚みを揃えることができ、共振子を薄くすることができる。

このように構成することで、磁束が最も集中する、コイルの巻かれた部分の断面積が広くなり、コアロスを低減すると共に、それ以外の磁性体部分の分量を大幅に低減し、軽量化できる。

図４３に示す扁平な共振子で、２つの磁性体コアブロック６２、６３の距離を変化させたときのインダクタンスの変動を示すグラフを図４４に示す。グラフで最も右側に相当する左右の両端においた場合が、磁性体の影響が大きくなるため、より大きなインダクタンス値を得ることができている。

図２は、図１で示した共振子を、本無線電力伝送装置の１次側共振子２１および２次側共振子２２に用いる場合の配置例を示す側面図である。

１次側共振子と２次側共振子を対向するように配置している。一従来例（コアの上端近くから下端近くまでコイルを巻いたもの）に比べ、上下に対向する磁性体コアブロックのうち、巻き線のない部分が長くなるため、磁束ループの経路を長く確保でき、上下の結合を増加することができる。

また、当該一従来例に比べ、本実施形態では、コイルを巻く部分を中央部に集中させている。特に、磁性体コアブロックの長さL_coreに対し、コイルを巻く部分の上端からコイルを巻く部分の下端に至る長さをL_coreの1/3以下となるようにしている。一般に、図２の両共振子のコアブロックのように、磁路が閉じない状態で使用する場合（比較例として、たとえばトランスの一例では、コアがループ状になっており、この場合、磁路が閉じているといえる）には、反磁性の影響の影響で、コアの長さ方向に関して、中央から遠くなるほど、本来の磁性体の持つ透磁率に対して、実際の効果を示す等価透磁率が大きく低下する。本実施例のように、より中央に近い方にコイルを巻くことにより、等価透磁率がより大きいため、同一長さのコイルを巻く場合には、より高いインダクタンス値を得ることができる効果が生じる。つまり、共振子間の結合を増加させ、かつ、反磁性に起因するコイルを巻く部分の等価透磁率の低下を抑えることができる。

図３は、図１で示した共振子を用いた第１の実施形態の無線電力伝送装置のブロック図を示す。送電回路３１からは、１次側共振子３２が効率よく伝送可能な周波数の電力信号が供給される。１次側共振子３２と２次側共振子３３との間の結合により、電力信号が無線伝送される。２次側共振子３３が受電した電力信号は、受電回路３４へ送られる。なお、必要に応じて、送電回路３１と受電回路３４の間で、無線信号を用いて、送電回路３１の制御部と受電回路３４の制御部がやりとりを行い、送受電の開始、終了、中止、送電電力量の変更などが実施される。

図４に示すように、左右の磁性体コアブロックの上端４１、４３、下端４２、４４の厚さを小さくして、軽量化を図ることも考えられる。図４（Ａ）は上面図、図４（Ｂ）は紙面に沿って下から見た側面図、図４（Ｃ）は、紙面に沿って右から見た側面図である。

図５に、図４の共振子を１次側共振子５１および２次側共振子５２として用いた場合の配置を示す。図５にあるように、磁性体コアブロックの上端、下端は、共振子同士の磁束の結合が起こるため、コア内部の磁束密度が中央部に比べて低下しており、厚さを小さくしても、磁気飽和が生じる恐れは低い。なお、図５に示したように、上下非対称に厚さを小さくし、残ったコアの上端部、下端部が、互いに近くなるように、両共振子を対向させることにより、共振子間の結合をより高めることも考えられる。

なお、左右各磁性体コアブロックの形状において、コイルを巻く部分の幅が他の部分に比べて大きくする場合において、図１の形状以外にも、図６および図７に示す形状も考えられる。

図６では、コイルを巻く部分６１、６２の幅が、他の部分に比べて、それぞれコイルの左右外側に大きくされている。

図７では、コイルを巻く部分７１、７２の幅が、他の部分に比べて、それぞれコイルの左右両側に大きくされている。

また、図８のように、コイルを巻く部分８１、８２を左右内側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分８３、８４を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くしてもよい。

あるいは、図９のように、コイルを巻く部分９１、９２をコイルの左右外側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分９３、９４を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くしてもよい。

あるいは、図１０のように、コイルを巻く部分１０１、１０２を、コイルの左右両側に大きくし、かつ、コイルを巻かない部分１０３、１０４を、テーパ状に上下端に向けて幅を徐々に狭くしてもよい。

図８〜図１０に示した例において、テーパのカーブを製造上の都合等により他の形状にすることも考えられる。

なお、左右各磁性体コアブロックの形状において、コイルを巻く部分の厚さを他の部分に比べて大きくすることにより、磁束が最も集中する部分の断面積を広くすることも考えられる。図１１〜図１３に、これらの例を示す。

図１１では、コイルを巻く部分１１１、１１２の厚さを、他の部分１１３、１１４に比べて、ステップ状に2段階に変更した例が示される。

図１２では、コイルを巻く部分１２１、１２２の厚さを、他の部分１２３、１２４に比べて、ステップ状に３段階に変更した例が示される。

図１３では、コイルを巻く部分１３１、１３２の厚さを、他の部分１３３、１３４に比べて、ステップ状に３段階に変更する場合に、上下非対称に変える例が示される。もちろん、図４に示したように、テーパ状に変更することも差し支えない。

また、大電力を流す場合には、図１４のように、コイルを巻く場所を複数にすることにより、温度上昇する場所を分散させることが考えられる。この場合にも、図１４に示すように、左右各磁性体コアブロックの形状において、コイルを巻く部分１４１、１４２の幅を、他の部分１４３、１４４に比べて大きくする。これにより、磁束が最も集中する部分の断面積が広くなり、コアロスを低減すると共に、それ以外の磁性体の分量を低減し、軽量化できる。なお、コイルを巻いた部分の間は、磁束が最も集中する部分であることから、断面積を、コイルを巻いた部分と同様に広く取っている。

図１５のように、左右各磁性体コアブロックにおいてコイルの巻かれていない外側部分１５１、１５２を、コアブロックの上下端に向けて幅を徐々に狭くするように、テーパ状に幅を変更することも考えられる。

また、図１６のように、コイルを巻く場所を複数にする場合でも、コイルを巻く部分を、中央部で、磁性体コアブロックの長さL_coreに対し、コイルを巻く部分の上端からコイルを巻く部分の下端に至る長さをL_coreの1/3以下となるように集中させてもよい。これにより、図２の実施例と同様に、等価透磁率がより大きいため、同一長さのコイルを巻く場合には、より高いインダクタンス値を得ることができる。

また、図１７に示すように、左右の磁性体コアブロックに対して、ひれ（拡張部）１７１、１７２を付加するように磁性体コアの形状を変えて、対向する磁性体コアブロックのうち、巻き線のない部分をさらに長くし、磁束ループの経路をさらに長く確保して、対向する共振子の結合係数をさらに増加させることも考えられる。なお、ひれの付加形態は図１７に限定されず、図１８に示すように、図１７と異なる向きにひれ１８１、１８２を付加してもよい。

また図１９、図２０に、図１の実施例の左右の磁性体コアブロックに対して、コイルを巻く部分の上端からコイルを巻く部分の下端に至る長さを磁性体コアブロック長L_coreの1/3以下となるように保ったまま、厚さ方向に形状を変えた構成例を示す。この構成により、図２１、図２２に示すように、両共振子を構成する磁性体コアブロックの一部の距離を短縮し、上下の共振子の結合係数をさらに増加させることも考えられる。図２０の構成は、図１７または図１８の方向（幅方向）と異なる方向（厚み方向）にひれ（拡張部）を付加した構成と見ることもできる。

なお、図２３のように、コイル２３１の断面が概ね扁平ではなく、楕円などの場合でも、曲率が大きい部分が少なくとも２つあれば、それら２つの部分にコアブロック２３２、２３２を配置することが考えられる。

あるいは、図２４などのように、コイル２４１が、一部２４１Ａで急激に折れ曲がるが、その折れ曲がり角が、曲率が大きい他の２つの部分２４２Ｂの折れ曲がり角よりも小さい場合には、曲率が大きくかつ折れ曲がり角が小さい２つの部分２４１Ａに、コアブロックを配置することが考えられる。

また、コイルの左右方向の中央を含む部分に磁性体コアブロックを追加配置する構成も可能である。この場合の構成例を図２８に示す。図１の実施例のようにコイルの左右方向両端に配置された磁性体コアブロック２８１、２８２に加え、コイルの中央付近に磁性体コアブロック（第３の磁性体コアブロック）２８３が追加されている。磁性体コアブロック２８３は、磁性体コアブロック２８３の長手方向に沿って第５部分２８３Aと、その両側の第６部分２８３Bとを含む。当該長手方向に直交する方向において、第５部分２８３Aの断面積は、第６部分２８３Bよりも大きい。コイルは、断面積の大きい第５部分２８３Aに巻かれている。なお各第６部分２８３Bの端部に前述したひれ（拡張部）が付加されてもよい。以下、磁性体コアブロック２８３のコイルの巻かれた部分の断面積が、磁性体コアブロック２８１、２８２と同様に、他の部分に比べて広くされていることについて説明する。

たとえば、計算によれば、図２５に示すコイル２５１の両端のみに棒状の磁性体コアブロック２５２、２５３を設置したコイルのリアクタンス値が２３μＨの場合に、図２６に示す追加の棒状の磁性体コアブロック２６１を端の磁性体コアブロック２５３に並べて置いたとする。この場合に、リアクタンス値が２６．５μＨであるのに対し、図２７のようにコイル２５１の真ん中に棒状の磁性体コアブロック２６１を追加すると、２９．４μＨとなる。

したがって、図２７の共振子に対して、さらに、図２８のように、第１の実施形態と同様、各磁性体コアブロック２８１、２８２、２８３の形状において、コイルを巻く部分の幅を他の部分に比べて大きくしている。これにより、磁束が最も集中する部分と２番目に集中する部分の断面積が広くなり、コアロスを低減すると共に、それ以外の磁性体の分量を大幅に低減し、軽量化できる。つまり、左右両端に近接した部分の次に、コイルのインダクタンス増加効果の大きい中央を含む部分に第３の磁性体コアブロックを配置し、かつ、第３の磁性体コアブロックの中で磁束が最も集中する部分の断面積が広くなることでコアロスを低減すると共に、それ以外の磁性体の分量を大幅に低減し、軽量化できる。

なお、図２８の考え方に加えて、棒状の磁性体コアブロックを追加設置した場合のコイル周りの磁界分布において、図２９の計算結果に示されるようにコイルの線のごく近傍の磁界強度は大きくなる。これを利用し、図３０や図３１のようにコイルの線のごく近傍には、磁性体コアブロック３０１、３０２を設置するようにすることが考えられる。図３０、図３１の構成は、各磁性体コアブロックの断面積の大きな部分を一体化したものととらえることができる。これらのコイルの線のごく近傍に設置する磁性体コアブロックは、反磁性の効果が小さい短い形状のものでも、磁界の強い所に置かれるので効果が大きく、リアクタンス値を増加することができる。また、長い形状の磁性体コアブロックに近接して短い形状のものを配置することにより、長い形状の磁性体コアブロックにおける磁束の集中が緩和され、磁気飽和やコアロスが軽減される効果がある。

図４５、図４６、図４７は、それぞれ、特許文献１に示された従来の磁性体コアブロックを用いた共振子、図1に示された第１の実施形態の共振子、図２８に示された本発明の実施形態の一例の共振子に関して、磁性体内部の磁束密度を数値計算で求めたものである。前述のとおり、図４５に見るように、従来の磁性体コアブロックでは、コアの幅全体にわたり、長辺方向の中央部のコイルを巻いた部分の磁束密度が大きくなっている。これに対し、図４６に示す図１の共振子の場合は、一部の局所的にくぼんだ点で磁束密度が大きくなっているものの、長辺方向の中央部のコイルを巻いた部分の磁束密度は低減されている。さらに、図４７に示す図２８の共振子の場合は、やはり一部の局所的にくぼんだ点で磁束密度が大きくなっているものの、長辺方向の中央部のコイルを巻いた部分の磁束密度はさらに低減されている。なお、図４６と図４７に見られる、局所的な磁束密度の上昇は、一部の狭い面積に限られており、上昇もそれほど大きくないため、この部分での損失は、磁性体コアブロック全体の損失に占める割合は非常に小さい。

図３２（A）は，本発明の実施形態の一例として試作した共振子の寸法を示している。
図３２（B）に、２つの共振子間の位置関係を表す側面図を示す。巻線と平行な方向をx軸，垂直な方向をy軸とした。図３３はxおよびy方向に位置ずれした時の結合係数を測定した結果を示している。

コイル間効率はkとQの積（ｋ×Ｑ）に依存し、Q=196の共振子を用いた場合、結合係数k>0.1の時、コイル間効率>90%が得られる。

結合係数k=0.1を目安とすると、x方向は420mm、y方向は120mmまでが位置ずれ許容範囲となる。

図３２に示した寸法の場合，x方向およびy方向の位置ずれ許容範囲は3倍以上異なり、アンバランスとなっている。

y方向の位置ずれ許容範囲が小さいのは、2次側コイルを貫く磁束の総和が0になる点が存在するためである。図３３に示すように，y方向位置ずれ200mmの時に磁束の打ち消しによる結合係数の低下が発生している。これは，y方向寸法の43％に相当し，非特許文献2の結果と一致している。

結合特性は、共振子の外形寸法に依存している。

したがって、図３４の３４１に示すように，磁性体コアブロックを、y方向に長くすれば図３５に示すように，結合係数が低下する位置をより遠くにシフトさせることができる。

また、上記の性質を用いて、図３６のように左端と右端の磁性体コアブロック３６１、３６２の長さL_coreを異なる値とすると、図３７に示すように、磁束の打ち消しによる結合係数の低下は、それぞれの長さに対応する位置ずれに生じるものの、その低下量を抑制することができると考えられる。したがって、位置ずれの広い範囲にわたって、大きな結合係数の低下を抑えることができると考えられる。

また、図３８のように、例えばL_coreが短い磁性体コアブロック３８１にひれ３９２を付加するように磁性体コアの形状を変える、あるいは、図３９のように、左右端両方の磁性体コアブロック３９１、３９２にひれ３９３、３９４を付加するように磁性体コアブロックの形状を変えてもよい。これにより、対向する磁性体コアブロックのうち、巻き線のない部分をさらに長くし、磁束ループの経路をさらに長く確保して、上下の共振子の結合係数をさらに増加させることも考えられる。

さらに、図４０、図４１、図４２のように、コイルの左右方向の中央を含む部分に第３の磁性体コアブロックを配置し、左右端の磁性体コアブロックとあわせた３つの磁性体コアブロックのそれぞれの長さL_coreに対し、少なくとも２つは互いに異なる値とすることにより、図３７に示すのと同様の効果を得ることができる。

以上のように本発明の実施形態によれば、電力伝送効率を高くしつつ、共振子を軽量にできる無線電力伝送装置を提供できる。また、軽量で、かつ、コアロスを低減して、より効率の高い無線電力伝送装置を提供できる。

なお、ここまでの実施形態の説明では、１次側共振子と２次側共振子とが同一のものを用いる形で説明をしてきたが、もちろん、別の形状を用いることも考えられる。

なお、本発明は上記実施形態そのままに限定されるものではなく、実施段階ではその要旨を逸脱しない範囲で構成要素を変形して具体化できる。また、上記実施形態に開示されている複数の構成要素の適宜な組み合わせにより、種々の発明を形成できる。例えば、実施形態に示される全構成要素から幾つかの構成要素を削除してもよい。さらに、異なる実施形態にわたる構成要素を適宜組み合わせてもよい。

Claims (4)

1. 第１の磁性体コアと、
   前記第１の磁性体コアと間隔と開けて配置された第２の磁性体コアと、
   前記第１の磁性体コアおよび前記第２の磁性体コアに巻回されたコイルとを備え、
   前記第１の磁性体コアと前記第２の磁性体コアはそれぞれ凸部を有し、
   前記コイルは、前記第１の磁性体コアと前記第２の磁性体コアの凸部に巻回される共振子。
2. 第１の磁性体コアと、
   前記第１の磁性体コアと間隔と開けて配置された第２の磁性体コアと、
   前記第１の磁性体コアおよび前記第２の磁性体コアに巻回されたコイルとを備え、
   前記第１の磁性体コアおよび前記第２の磁性体コアの断面積は、前記コイルの孔が貫通する第１の方向に直交する第２の方向において、前記コイルが巻回された箇所が、その他の箇所よりも大きい共振子。
3. 無線電力伝送用の共振子であって、
   第１の方向に対向する２辺に凹部が設けられた磁性体コアと、
   前記磁性体コアの前記第１の方向と直交する第２の方向に対向する２辺に巻回されたコイルとを備え、
   前記磁性体コアの前記第２の方向の断面積は、前記コイルが巻回された部分が、それ以外の部分よりも大きい共振子。
4. 前記第１の方向は前記コイルの孔が貫通する方向である請求項３記載の共振子。