JP5354622B2 - 半導体発光ダイオード - Google Patents
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Description
発光ダイオードのエネルギー変換効率は一般的に内部量子効率と光の外部への取り出し効率の積で決定される。内部量子効率に関しては、近年の結晶成長技術の進歩によって、飛躍的な向上が見られた。例えば、AlGaInP系材料を用いた100%に近い内部量子効率を持つ発光波長約650nmの赤色LEDがすでに実用化されている。
これには、主に三つの原因が存在する。すなわち1) 半導体材料の高い屈折率に起因する半導体-空気界面での光の全反射、2) オーミック電極による光の遮蔽、3) 吸収性基板による光の吸収、が存在する。例えば、界面での全反射によって、平坦基板デバイスの場合、外部に取り出せるのは全反射の臨界角より小さい角度で界面に入射する光であり、その量は通常活性層で発生した光の数パーセント(2〜4%)でしかない。
1.複数の結晶面を有する基板、該基板上に積層させた第1導電型の障壁層、発光層となる活性層、第2導電型の障壁層を少なくとも備える半導体発光ダイオードにおいて、前記半導体発光ダイオードは、面内方向において一つの平坦面と少なくとも二つの傾斜面によって構成されるリッジ構造を備え、前記リッジ構造の平坦面の幅(W)は2λ (λ:発光波長)以下であり、前記活性層の中心(C)から発生した光が前記リッジ構造の傾斜面と空気との界面にて全反射する最短の地点から平坦面となる地点までの最短長さ(L)がλ(λ:発光波長)以下となるように積層方向に前記活性層が位置することを特徴とする発光ダイオード、を提供する。
ここで、「前記活性層の中心(C)」とは、前記リッジ構造の平坦面の中心と一致する前記活性層の位置を意味する。
また、「最短で全反射を開始する地点」または「全反射する最短の地点」とは、傾斜面の法線方向に対してθc=sin−1(1/n)(θc:全反射の臨界角、n:半導体層の屈折率)の角度をなす、活性層の中心(C)から傾斜面に向かう線と傾斜面・空気界面との交点を意味する。
さらに、「全反射する最短の地点から平坦面となる地点までの最短長さ(L)」とは、前記傾斜面の法線の両側に存在する二つの全反射する最短の地点の内、平坦面に近い地点から平坦面となる地点までの長さを意味する。
そして、「面内方向」は、この技術分野の慣例に従い、積層方向(または成長方向)に垂直な方向を指し、前記基板を構成する複数の結晶面のそれぞれの面方位を指すものではない。
2.複数の結晶面を有する基板、該基板上に積層させた第1導電型の障壁層、発光層となる活性層、第2導電型の障壁層を少なくとも備える半導体発光ダイオードにおいて、前記半導体発光ダイオードは、面内方向において一つの平坦面と少なくとも二つの傾斜面によって構成されるリッジ構造を備え、前記リッジ構造の平坦面の幅(W)は2λ (λ:発光波長)以下であり、前記発光ダイオードの表面上に、前記発光ダイオードの空気と接する最表面の半導体層よりも屈折率の小さい膜が、前記リッジ構造の平坦面及び前記リッジ構造の傾斜面の少なくとも一部を覆うように形成されていることを特徴とする発光ダイオード、を提供する。
3.前記発光ダイオードの表面上に、前記発光ダイオードの空気と接する最表面の半導体層よりも屈折率の小さい膜が、前記リッジ構造の平坦面および前記リッジ構造の傾斜面の少なくとも一部を覆うように形成されていることを特徴とする上記1に記載の発光ダイオード、を提供する。
4.前記屈折率の小さい膜は、屈折率の異なる複数の膜によって構成される多層膜であることを特徴とする上記2又は3に記載の発光ダイオード、を提供する。
5.前記屈折率の異なる複数の膜によって構成される多層膜の屈折率は、半導体側から表面側に向かって段階的に小さくなっていくことを特徴とする上記4に記載の発光ダイオード、を提供する。
6.前記屈折率の小さい膜は、シリコン酸化膜(SiO2)やシリコン窒化膜(SiNx)、酸化アルミニウム(Al2O3)などの絶縁膜であることを特徴とする上記2〜5のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
7.前記屈折率の小さい膜は、ITO(酸化インジウム−酸化スズ)又は酸化亜鉛(ZnO)などの透明導電膜であることを特徴とする上記2〜5のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
8.前記多層膜は、シリコン窒化膜(SiNx)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする上記4又は5のいずれかに記載の発光ダイオード、を提供する。
9.前記多層膜は、ITO(酸化インジウム−酸化スズ)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする上記4又は5のいずれかに記載の発光ダイオード、を提供する。
10.前記多層膜は、酸化亜鉛(ZnO)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする上記4又は5のいずれかに記載の発光ダイオード、を提供する。
11.前記リッジ構造の平坦面は、正確なミラー指数面から数度から10度程度ずれている微傾斜結晶面であることを特徴とする上記1〜10いずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
12.前記リッジ構造が面内方向においてアレイ状に多数配列されていることを特徴とする上記1〜11のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
13.前記基板は、リソグラフィとエッチングプロセスを組み合わせて平坦基板上に複数の結晶面を形成させた基板であることを特徴とする上記1〜12のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
14.前記基板は、平坦基板上に絶縁膜のパターンを配置し選択エピタキシャル成長法によって複数の異なる結晶面を形成させた選択成長基板であることを特徴とする上記1〜12のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
15.半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、2λ(λ:発光波長)以下の幅(W)をもつ前記リッジ構造の平坦面が、{001}面であることを特徴とする上記1〜14のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
16.半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、前記リッジ構造の傾斜面が、{n11}A面(n=1、2、3、4、5)であることを特徴とする上記1〜15のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
下記の実施例においてはAlGaAsの例及びGaNの例を示すが、同一又は近似する構造をもつ閃亜鉛鉱構造半導体及びウルツ鉱構造半導体は、共通する半導体特性を備えているので、同様に適用できることは容易に理解されるべきことである。
17.半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、{111}A面が傾斜面、{001}面が平坦面であり、この{111}A傾斜面と{001}平坦面との間に、{111}A面より指数の高い結晶面を備えていることを特徴とする上記1〜16のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
18.半導体がウルツ鉱構造半導体(例えばGaN)の場合において、2λ (λ:発光波長)以下の幅(W)をもつ前記リッジ構造の平坦面が、{0001}面であることを特徴とする上記1〜14のいずれか一に記載の発光ダイオード、を提供する。
本発明の発光ダイオードによれば、従来のデバイスで問題となっていた半導体・空気界面における光の全反射を効果的に抑えることができ、従来技術を遥かに超える光取出し効率を実現することが可能である。
さらに、本発明の発光ダイオードの作製は、機械的方法による結晶の特殊形状加工や高度な結晶成長・プロセス技術を要するマイクロキャビティ、フォトニック結晶構造の形成などの複雑な作製工程を必要としないため、発光ダイオード作製の低コスト化に大きく貢献できる。
図1に示すように、半導体内部で発生した光が半導体と空気の界面2に入射するとき、入射角θが臨界角θc=sin−1(1/n)(n:半導体層の屈折率)より大きくなると、光が半導体と空気の界面を通過せず、すべて半導体内に戻されてしまう、いわゆる光の全反射現象が発生する。全反射に伴って、半導体の界面に沿ってのみ伝播し、界面の垂直方向において指数関数的に減衰するエバネッセント光1が発生することが古くから知られている。
また、このエバネッセント光の存在によって、反射光は横方向においてグース・ヘンシェンシフト(Goos−Hanchen)4と呼ばれる位置ずれが生じる。エバネッセント光は通常エネルギーを半導体から空気へ運ぶことができないため、半導体光デバイスにおいてほとんど重要な役割を果たしていなかった。これまでに知られていたエバネッセント光を空気伝播光に変換する唯一の方法は、微細なプローブをエバネッセント光に近づけ、それを散乱させる方法である。
ここで、膜厚およびAl組成はすべて(001)平坦面の値を用いているが、エピタキシャル成長の異方性により、(111)A面に成長した層のAl組成は(001)面より数パーセント高く、その膜厚は(001)面の膜厚の1/2〜1/3程度である。
この試料において、リッジ構造がV溝間の(001)平坦面と二つの(111)A傾斜面によって構成され、その平坦面の横幅は約0.5μmである。また、(001)平坦面と(111)A傾斜面との交差角度(α)は約130度である。
また、図2に示すように、GaAs量子井戸層は面方位によって三つの主要構造、すなわち、(001)平坦面量子井戸13、(111)A傾斜面量子井戸11、V溝底に形成された三日月状量子細線12、に分けられる。
本願発明の発光ダイオードは、このリッジ構造を面内方向においてアレイ状に多数配列させた構造を有している。以下の実施例1〜6においても、同様のリッジ構造を有している。
さらに、発光強度(単位面積当たり)は(001)面の横幅が広くなるに従って、急激に減少し、(001)面の横幅が1.5μm以上になると発光強度が横幅に依存せずほとんど一定になることも分かった。上記試料の内部量子効率が少なくとも4.5Kにおいては、全て100%であることが確認されていることから、上記ホトルミネセンスの発光強度の差は、光の外部への取り出し効率の違いを意味している。
図2の(001)面の横幅が0.5μmの試料の発光強度と(001)面の横幅が2μm以上の試料の発光強度とを定量的に比較した結果、図2の試料の(001)平坦面量子井戸の発光は50%を超える効率で空気に放射されていることが判明した。これは平坦基板に成長した同様な試料に比べて20倍以上も高い光取出し効率である。
二つの傾斜面で発生したエバネッセント光が傾斜面の界面に沿ってリッジ頂上に向かって進み、リッジ頂上に到達すると、二つのエバネッセント光が互いに干渉し、極めて高い効率で空気伝播光16に変換される。また、上記のエバネッセント光の干渉によって、図2の試料の発光強度の空間分布は従来の平坦基板のLambertian分布と全く異なり、(001)平坦面の垂直方向に強く局在されていることも理論解析と角度分解ホトルミネセンス測定の両方から確認された。
この屈折率の小さい膜は、SiO2だけでなく、シリコン窒化膜(SiNx)、酸化アルミニウム(Al2O3)などの絶縁膜又はITO(酸化インジウム−酸化スズ)や酸化亜鉛(ZnO)などの透明導電膜を使用することもできる。これらは、同様の機能を持ち、本願発明は、これらを包含するものである。
さらに、この屈折率の小さい膜は、屈折率の異なる複数の膜、すなわち多層膜とすることができる。特に、屈折率が半導体側から表面側に向かって段階的に小さくなっていく多層膜の場合、二つ以上の界面でエバネッセント光の発生が可能であり、光取出し効率の更なる向上が可能である。このような多層膜の例として、シリコン窒化膜(屈折率〜2)とシリコン酸化膜(屈折率〜1.5)、酸化インジウム−酸化スズ(屈折率〜2.1)とシリコン酸化膜(屈折率〜1.5)、酸化亜鉛(屈折率〜2)とシリコン酸化膜(屈折率〜1.5)、などの組み合わせが挙げられる。
また、図1の説明から、図3において活性層(量子井戸発光層14)の中心(C)からの光が傾斜面と空気との界面で最短で全反射が起きる場所(図3の直線矢印と傾斜面・空気界面との交点)から平坦面までの距離Lがグース・ヘンシェンシフトより短くなければならない。グース・ヘンシェンシフトが通常発光波長より短いため、上記の条件を言い換えれば、活性層の中心からの光が傾斜面・空気界面で最短で全反射が起きる場所(図3の直線矢印と傾斜面・空気界面との交点)からリッジ平坦面までの距離Lが発光波長より短くなければならないということになる。
さらに、活性層が多重量子井戸の場合、すべての量子井戸の積層方向における位置関係は上記のように調整されていることが望ましい。
また、市販の発光ダイオードでは、半導体チップの保護および光取出し効率向上のために、半導体チップをエポキシー樹脂またはシリコン樹脂で封止する処理が一般的に行われる。エポキシー樹脂、シリコン樹脂の屈折率(1.4〜1.5)は空気より若干大きいが、半導体材料に比べてかなり小さい。したがって、半導体チップを樹脂で封止した場合においても、エバネッセント光が発生する界面は半導体と樹脂との界面に変わるが、本発明は同様に適用できることは容易に理解されるべきことである。
ここで、材料系としてGaAs/AlGaAsを用いて本発明の実施例を説明するが、他の材料系、特にAlGaInP系を用いても実施可能である。
(実施例1)
図9を用いて第1の実施例の発光ダイオードを説明する。
まず、図9において、n型の(001)GaAs平坦基板上に、フォトリソグラフィおよびウェットエッチング用いて[−110]方向に周期4μmのV形の溝パターンを形成する。ここで、エッチング液としてNH4OH:H2O2:H2O=1:3:50を用い、室温で約3分間エッチングを行った。これによって、横幅約0.5μmの(001)平坦面および二つの(111)A傾斜面(正確な(111)A傾斜面から数度ずれることがある)を持つV溝パターンが得られる。
また、上記のエッチングプロセスを用いて0.5μmより広い(001)平坦面を持つV溝パターンを形成した後、エピタキシャル成長の条件を調整することによって、最終的に0.5μm程度の(001)面横幅を得ることも可能である。
上記条件において、(001)平坦面の横幅は成長中ほぼ維持され、最終的に(001)平坦面横幅約0.5μmの構造が得られる。この試料の(001)平坦面量子井戸活性層の室温における発光波長は約0.79μmであり、また、(001)平坦面量子井戸活性層の中心からの光が(111)A傾斜面と空気との界面で最短で全反射が起きる場所から平坦面までの距離は約0.38μmである。
次に、試料の裏面全面にn型オーミック電極形成用金属としてAuGe/Ni/Auを真空蒸着する。最後に、アロイ処理を行い、p型オーミック電極およびn型オーミック電極26の形成が完成する。
図10を用いて第2の実施例の発光ダイオードを説明する。
本実施例に用いた基板は、n型(001)GaAs平坦基板上に形成した二つの(111)A傾斜面と上部および底部の二つの(001)平坦面を持つU形の溝基板である。U形基板は実施例1と同様なエッチング液を用いて、エッチングの時間およびフォトレジストパターンの幅を調整することによって容易に作製できる。
次に、MOCVD法を用いて実施例1と同様な発光ダイオード構造を上記のU形溝基板上に成長する。この構造において、GaAs量子井戸活性層8は二つの(111)A傾斜面量子井戸11と上部13および底部27の二つの(001)平坦面量子井戸によって構成される。ここで、実施例1と同様に、リッジ平坦面の最終横幅が0.5μm程度となるように、U溝形成プロセスおよびMOCVD成長条件を調整する。
すなわち、前述するように、結晶成長の異方性により(111)A傾斜面に成長した層のバンドギャップエネルギーが(001)平坦面に成長した層より高い。その結果、図10の矢印で示すように、(111)A傾斜面から注入されたキャリアのほとんどがまずバンドギャップエネルギーの低い(001)平坦面量子井戸に移動してから発光するため、電流注入領域と発光領域とは実質的に空間的に分離している。これによって、電極による光の遮蔽を大幅に抑制できる。さらに、上記効果に加えて、次の現象もキャリアを(001)平坦面量子井戸に集中させる働きがある。すなわち、(001)平坦面のAl組成が若干低いため、ダイオードとしての立ち上がり電圧が若干低く(0.1V程度)、電流が(001)平坦面に流れ込みやすい(上記非特許文献2参照)。
このデバイスにおいて、底部(001)平坦面量子井戸27の光取出し効率が上部平坦面量子井戸13より低いと予想されるので、必要に応じて底部(001)平坦面部を選択エッチングやイオン注入などの方法で高抵抗化し、底部(001)平坦面量子井戸27へのキャリア注入を抑えることも考えられる。
図11と図12を用いて、第3の実施例の発光ダイオードを説明する。
まず、図11において、実施例2と同様なプロセスで形成したU溝形GaAs基板19上にMOCVD法を用いて、SiドープGaAsバッファー層20、0.2μmのSiドープAl0.65Ga0.35Asエッチングストッパー層30、50nmのSiドープGaAsエッチングストッパー層29、SiドープAl0.65Ga0.35As障壁層(正孔ブロック層)21、Siドープ(またはノンドープ)Al0.3Ga0.7As障壁層22、ノンドープGaAs単一または多重量子井戸活性層8、Znドープ(またはノンドープ)Al0.3Ga0.7As障壁層23、ZnドープAl0.65Ga0.35As障壁層(電子ブロック層)24、および20nmのZnドープGaAsキャップ層25を順次成長させる。
ここで、GaAsエッチングストッパー層29の底部平坦面の横幅が0.5μm程度となるように、基板形成プロセスおよびMOCVD成長条件を調整する。次に、表面全面に反射ミラーとなる金属膜Ag(200nm)31およびAu(500nm)32を真空蒸着する。ここで、Ag膜はp型オーミック電極としても働く。
このデバイスにおいて、エバネッセント光の干渉効果によって取り出し切れない光の一部は、金属ミラー31とデバイス−空気界面間の多重反射によって取り出されるので、50%を遥かに超える光取り出し効率が期待できる。
図13を用いて第4の実施例の発光ダイオードを説明する。
この実施例は、絶縁膜マスクによる選択成長形状基板を利用したデバイスに関するものである。まず、n型の(001)平坦GaAs基板37上に、SiO2などの絶縁膜のストライプパターン35を[−110]方向に形成する。
このような基板上にGaAsバッファー層20を成長させる場合、絶縁膜上に結晶成長が起こらない成長条件が広範囲に存在するため、図13に示すような(001)平坦面と二つの(111)A傾斜面を持つリッジ構造が容易に成長させることができる。この際、絶縁膜パターンの開口径および成長条件を調整し、GaAsバッファー層20の(001)平坦面の横幅を0.5μm程度に制御する。
次に、試料の表面に、隣接するリッジ構造の間に二つのリッジ構造の傾斜面の一部をカバーするようにV形またはU形のp型オーミック電極36をリフトオフ法で形成する。最後に、裏面全面にn型オーミック電極26を蒸着する。
この方法は、基板エッチングの困難なGaN系デバイスに特に適している。
図14、図15を用いて第5の実施例の発光ダイオードを説明する。
この実施例は最表面の半導体層上に形成された屈折率の小さい膜による取り出し効率の増大効果を利用したものである。
まず、図14において、実施例4と同様な方法で作製した選択成長形状基板上に、実施例4と同様なデバイス構造、すなわち、0.75μmのSiドープAl0.65Ga0.35As障壁層(正孔ブロック層)21、0.25μmのSiドープ(又はノンドープ)Al0.3Ga0.7As障壁層22、ノンドープGaAs単一または多重量子井戸活性層8、0.25μmのZnドープ(またはノンドープ)Al0.3Ga0.7As障壁層23、0.75μmのZnドープAl0.65Ga0.35As障壁層(電子ブロック層)24、および20nmのZnドープGaAsキャップ層25を成長させる。
その後、図15において、露出させたGaAsキャップ層25上にV形またはU形のp型オーミック電極36を実施例4と同様にリフトオフ法で形成する。最後に、裏面全面にn型オーミック電極26の蒸着、アロイ処理を行い、電極の形成を完成させる。
図16を用いて第6の実施例の発光ダイオードを説明する。
この実施例は最表面の半導体層上に形成された屈折率が段階的に小さくなる多層膜による二重干渉効果を利用した発光ダイオードの例である。
まず、実施例5と同様な方法で、SiO2選択成長マスク35が形成されているn型GaAs基板37上に、実施例5と同様なデバイス構造を成長させる。次に、上記試料表面上に、最表面の半導体層、すなわちGaAsキャップ層25より屈折率の小さい屈折率約2のシリコン窒素化膜39を、SiH4およびNH3を原料ガスとするプラズマCVD法を用いて堆積させる。この際、シリコン窒化膜の厚さを0.15μm程度とする。さらに、上記試料表面上に、上記のシリコン窒素化膜39よりも屈折率の小さい屈折率約1.5のSiO2膜38を、TEOS(Si(OC2H5)4)とO2を原料ガスとするプラズマCVD法を用いて堆積させる。この際、SiO2膜の厚さを0.15μm程度とする。
最後に、実施例5と同様なプロセスを用いて、p型オーミック電極36およびn型オーミック電極26を形成し、デバイスを完成させる。
Claims (17)
- 複数の結晶面を有する基板、該基板上に積層させた第1導電型の障壁層、発光層となる活性層、第2導電型の障壁層を少なくとも備える半導体発光ダイオードにおいて、前記半導体発光ダイオードは、面内方向において一つの平坦面と少なくとも二つの傾斜面によって構成されるリッジ構造を備え、前記リッジ構造の平坦面の幅(W)は2λ (λ:発光波長)以下であり、前記活性層の中心(C)から発生した光が前記リッジ構造の傾斜面と空気との界面にて全反射する最短の地点から平坦面となる地点までの最短長さ(L)がλ(λ:発光波長)以下となるように積層方向に前記活性層が位置することを特徴とする発光ダイオード。
- 前記発光ダイオードの表面上に、前記発光ダイオードの空気と接する最表面の半導体層よりも屈折率の小さい膜が、前記リッジ構造の平坦面および前記リッジ構造の傾斜面の少なくとも一部を覆うように形成されていることを特徴とする請求項1に記載の発光ダイオード。
- 前記屈折率の小さい膜は、屈折率の異なる複数の膜によって構成される多層膜であることを特徴とする請求項2に記載の発光ダイオード。
- 前記屈折率の異なる複数の膜によって構成される多層膜の屈折率は、半導体側から表面側に向かって段階的に小さくなっていくことを特徴とする請求項3に記載の発光ダイオード。
- 前記屈折率の小さい膜は、シリコン酸化膜(SiO2)やシリコン窒化膜(SiNx)、酸化アルミニウム(Al2O3)などの絶縁膜であることを特徴とする請求項2〜4のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 前記屈折率の小さい膜は、ITO(酸化インジウム−酸化スズ)又は酸化亜鉛(ZnO)などの透明導電膜であることを特徴とする請求項2〜4のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 前記多層膜は、シリコン窒化膜(SiNx)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする請求項3又は4のいずれかに記載の発光ダイオード。
- 前記多層膜は、ITO(酸化インジウム−酸化スズ)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする請求項3又は4のいずれかに記載の発光ダイオード。
- 前記多層膜は、酸化亜鉛(ZnO)とシリコン酸化膜(SiO2)との組み合わせであることを特徴とする請求項3又は4のいずれかに記載の発光ダイオード。
- 前記リッジ構造の平坦面は、正確なミラー指数面から10度以下ずれている微傾斜結晶面であることを特徴とする請求項1〜9のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 前記リッジ構造が面内方向においてアレイ状に多数配列されていることを特徴とする請求項1〜10のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 前記基板は、リソグラフィとエッチングプロセスを組み合わせて平坦基板上に複数の結晶面を形成させた基板であることを特徴とする請求項1〜11のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 前記基板は、平坦基板上に絶縁膜のパターンを配置し選択エピタキシャル成長法によって複数の異なる結晶面を形成させた選択成長基板であることを特徴とする請求項1〜11のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、2λ(λ:発光波長)以下の幅(W)をもつリッジ平坦面が、{001}面であることを特徴とする請求項1〜13のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
- 半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、前記リッジ構造の傾斜面が、{n11}A面(n=1、2、3、4、5)であることを特徴とする請求項1〜14のいずれか一項に記載の発光ダイオード、を提供する。
- 半導体が閃亜鉛鉱構造半導体(AlGaAs, AlGaInPなど)の場合において、{111}A面が傾斜面、{001}面が平坦面であり、この{111}A傾斜面と{001}平坦面との間に、{111}A面より指数の高い結晶面を備えていることを特徴とする請求項1〜15のいずれか一項に記載の発光ダイオード、を提供する。
- 半導体がウルツ鉱構造半導体(例えばGaN)の場合において、2λ (λ:発光波長)以下の幅(W)をもつリッジ平坦面が、{0001}面であることを特徴とする請求項1〜13のいずれか一項に記載の発光ダイオード。
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