JP3068866B2 - 埋設ケーブル位置測定方法 - Google Patents
埋設ケーブル位置測定方法Info
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- JP3068866B2 JP3068866B2 JP1939991A JP1939991A JP3068866B2 JP 3068866 B2 JP3068866 B2 JP 3068866B2 JP 1939991 A JP1939991 A JP 1939991A JP 1939991 A JP1939991 A JP 1939991A JP 3068866 B2 JP3068866 B2 JP 3068866B2
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- Japan
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- cable
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- coil
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、埋設されたケーブルや
金属管路（以下、単にケーブルと言う）に送信コイルか
ら間接的に所定周波数の信号電流を流し、該ケーブルか
ら発生する交番磁界を地表面で受信コイルにて検出する
ことによりケーブルの埋設位置を探索及び埋設深度を測
定する埋設ケーブル位置測定器及び測定方法に関する。
金属管路（以下、単にケーブルと言う）に送信コイルか
ら間接的に所定周波数の信号電流を流し、該ケーブルか
ら発生する交番磁界を地表面で受信コイルにて検出する
ことによりケーブルの埋設位置を探索及び埋設深度を測
定する埋設ケーブル位置測定器及び測定方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来の埋設ケーブル位置測定器では送信
器と受信器が分離しており、ケーブルを探索する際は、
まず送信器を探索しようとする埋設ケーブル直上の地上
位置に設置した後、送信器から離れた場所において受信
器によりケーブルからの磁界を探知して位置測定を行っ
ていた。
器と受信器が分離しており、ケーブルを探索する際は、
まず送信器を探索しようとする埋設ケーブル直上の地上
位置に設置した後、送信器から離れた場所において受信
器によりケーブルからの磁界を探知して位置測定を行っ
ていた。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、最初、
送信器を置く位置は目的のケーブル位置が不明であるこ
とから、直上と思われる位置に仮に設置した後、受信器
による探索結果から送信器を適当な位置に移動させると
言う作業が行われていた。これは例えば送信器を仮設置
した後、受信器で最大感度となる点を探索し、そこえ送
信器を設置するか、或いは、受信器で最大感度となる点
を探索した後、送信器を移動し、更に受信感度が高くな
る所に設置する等の方法によるもので、他の埋設物を誤
って探索しないためには不可欠な作業であった。又、通
常のケーブル位置測定ではケーブルのルートを地上から
追跡していく場合が多く、測定者は送信器から離れざる
を得ないため送信器の見張り人として、或いは、測定途
中における送信出力の変更等に送信器のそばに人員が必
要であった。更に、目的のケーブルと並行する埋設物、
例えばガス管等金属管路の有無や位置も地面開削前に調
べておく必要のある場合が多く、それらを含めた探索を
迅速、正確に行うことは、条件が相当に整っていない限
り極めて難しいと言う欠点があった。
送信器を置く位置は目的のケーブル位置が不明であるこ
とから、直上と思われる位置に仮に設置した後、受信器
による探索結果から送信器を適当な位置に移動させると
言う作業が行われていた。これは例えば送信器を仮設置
した後、受信器で最大感度となる点を探索し、そこえ送
信器を設置するか、或いは、受信器で最大感度となる点
を探索した後、送信器を移動し、更に受信感度が高くな
る所に設置する等の方法によるもので、他の埋設物を誤
って探索しないためには不可欠な作業であった。又、通
常のケーブル位置測定ではケーブルのルートを地上から
追跡していく場合が多く、測定者は送信器から離れざる
を得ないため送信器の見張り人として、或いは、測定途
中における送信出力の変更等に送信器のそばに人員が必
要であった。更に、目的のケーブルと並行する埋設物、
例えばガス管等金属管路の有無や位置も地面開削前に調
べておく必要のある場合が多く、それらを含めた探索を
迅速、正確に行うことは、条件が相当に整っていない限
り極めて難しいと言う欠点があった。
【０００４】
【課題を解決するための手段】請求項１記載の埋設ケー
ブルの位置測定方法は、それぞれの中心が同一高さに位
置するとともに間隔をあけて平行に配設され、且つ差動
接続された二つの送信コイルと、前記二つの送信コイル
の合成磁界がゼロとなる位置に中心が位置するとともに
前記二つの送信コイルと一体的に配設された受信コイル
とを、前記二つの送信コイルの各中心を結ぶ直線を回転
中心軸として所定角度回転させた場合に前記受信コイル
で受信された磁界に基づいて埋設ケーブルの埋設深度を
測定することである。
ブルの位置測定方法は、それぞれの中心が同一高さに位
置するとともに間隔をあけて平行に配設され、且つ差動
接続された二つの送信コイルと、前記二つの送信コイル
の合成磁界がゼロとなる位置に中心が位置するとともに
前記二つの送信コイルと一体的に配設された受信コイル
とを、前記二つの送信コイルの各中心を結ぶ直線を回転
中心軸として所定角度回転させた場合に前記受信コイル
で受信された磁界に基づいて埋設ケーブルの埋設深度を
測定することである。
【０００５】
【作用】請求項１記載の発明によれば、二つの送信コイ
ルと受信コイルとが一体的に配設されているため、一人
で埋設ケーブルの位置を容易に測定することができる。
また、受信コイルは、二つの送信コイルから発生する磁
界の直接的な影響を受けないため、埋設ケーブルに流れ
た電流に基づく磁界のみを受信することが可能であり、
埋設ケーブルの埋設深度を正確に測定することができ
る。
ルと受信コイルとが一体的に配設されているため、一人
で埋設ケーブルの位置を容易に測定することができる。
また、受信コイルは、二つの送信コイルから発生する磁
界の直接的な影響を受けないため、埋設ケーブルに流れ
た電流に基づく磁界のみを受信することが可能であり、
埋設ケーブルの埋設深度を正確に測定することができ
る。
【０００６】
【実施例】次に、本発明の一実施例の構成を図面によっ
て説明する。２組の送信コイル３ａ、３ｂは差動接続さ
れて発信回路５に接続され、受信コイル４は受信回路６
を介して演算回路７に接続され、演算回路７には演算結
果の数値等を表示する表示器８及び演算時に必要な特定
数値等を設定する入力部９が接続されている。この場合
において、送信コイル３ａ、３ｂは、図２に示すように
大地面２に対して垂直に距離ｄの間隔をあけて配置され
地中に埋設されているケーブル１と相対している。差動
接続されている送信コイル３ａ、３ｂに発信回路５の出
力が入力されると、送信コイル３ａ、３ｂは大きさが等
しく向きが逆の磁界を発生し、合成された磁界１０によ
りケーブル１に誘導電流ｉが流れる。誘導電流ｉによっ
て生じた磁界１１により受信コイル４に誘起した電圧は
受信回路６でノイズ信号等が適宜カットされた状態で選
択・増幅され演算回路７で数値化され表示器８で表示さ
れる。
て説明する。２組の送信コイル３ａ、３ｂは差動接続さ
れて発信回路５に接続され、受信コイル４は受信回路６
を介して演算回路７に接続され、演算回路７には演算結
果の数値等を表示する表示器８及び演算時に必要な特定
数値等を設定する入力部９が接続されている。この場合
において、送信コイル３ａ、３ｂは、図２に示すように
大地面２に対して垂直に距離ｄの間隔をあけて配置され
地中に埋設されているケーブル１と相対している。差動
接続されている送信コイル３ａ、３ｂに発信回路５の出
力が入力されると、送信コイル３ａ、３ｂは大きさが等
しく向きが逆の磁界を発生し、合成された磁界１０によ
りケーブル１に誘導電流ｉが流れる。誘導電流ｉによっ
て生じた磁界１１により受信コイル４に誘起した電圧は
受信回路６でノイズ信号等が適宜カットされた状態で選
択・増幅され演算回路７で数値化され表示器８で表示さ
れる。
【０００７】次に、送信コイル３ａ、３ｂによってケー
ブル１地点に発生する磁界をケーブル１の直上位置から
両方の送信コイル３ａ、３ｂまでの距離が等しい場合に
ついて説明する。図３は一方の送信コイル３ａによって
ケーブル１の地点に発生する磁界Ｈを示すものである。
送信コイル３ａの両端に発生する磁極の大きさをそれぞ
れ＋ｑｍ、−ｑｍ、送信コイル３ａの長さをｌ、送信コ
イル３ａの下面とケーブル１との垂直距離をｈ、送信コ
イル３ａとケーブル１の水平距離をｄ／２とすると、磁
界Ｈは＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 と−ｑｍによっ
て発生する磁界Ｈ2 とが合成したものとなる。
ブル１地点に発生する磁界をケーブル１の直上位置から
両方の送信コイル３ａ、３ｂまでの距離が等しい場合に
ついて説明する。図３は一方の送信コイル３ａによって
ケーブル１の地点に発生する磁界Ｈを示すものである。
送信コイル３ａの両端に発生する磁極の大きさをそれぞ
れ＋ｑｍ、−ｑｍ、送信コイル３ａの長さをｌ、送信コ
イル３ａの下面とケーブル１との垂直距離をｈ、送信コ
イル３ａとケーブル１の水平距離をｄ／２とすると、磁
界Ｈは＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 と−ｑｍによっ
て発生する磁界Ｈ2 とが合成したものとなる。
【０００８】
【数１】
【数２】
【数３】
【数４】
【数５】 図４は他方の送信コイル３ｂによってケーブル１の地点
に発生する磁界Ｈ’を示すものである。送信コイル３ｂ
の両端に発生する磁極のそれぞれの大きさ＋ｑｍ、−ｑ
ｍ、送信コイル３ｂの長さをｌ、送信コイル３ｂとケー
ブル１との垂直距離をｈ、送信コイル３ｂとケーブル１
の水平距離は送信コイル３ａの場合と同じ値であり、こ
れによって発生する磁界Ｈ’は送信コイル３ｂの＋ｑｍ
によって発生する磁界Ｈ1 ’と−ｑｍによって発生する
磁界Ｈ2 ’とが合成したものとなる。
に発生する磁界Ｈ’を示すものである。送信コイル３ｂ
の両端に発生する磁極のそれぞれの大きさ＋ｑｍ、−ｑ
ｍ、送信コイル３ｂの長さをｌ、送信コイル３ｂとケー
ブル１との垂直距離をｈ、送信コイル３ｂとケーブル１
の水平距離は送信コイル３ａの場合と同じ値であり、こ
れによって発生する磁界Ｈ’は送信コイル３ｂの＋ｑｍ
によって発生する磁界Ｈ1 ’と−ｑｍによって発生する
磁界Ｈ2 ’とが合成したものとなる。
【０００９】
【数６】
【数７】
【数８】
【数９】
【数１０】
【数１１】 ここでケーブル１の地点に発生する磁界Ｈ0 は磁界Ｈと
磁界Ｈ’を合成したものであり、ここで前記磁界Ｈ2 と
磁界Ｈ1 ’のｙ方向成分は互いに等しく向きが逆となる
ため打ち消される。同様にして前記磁界Ｈ1 及び磁界Ｈ
2 ’についてもｙ方向成分が打ち消されるため、磁界Ｈ
0 はＸ方向成分のみの磁界である。上記磁界Ｈ0 によ
り、ケーブル１には磁束Φが鎖交するためファラデーの
法則により
磁界Ｈ’を合成したものであり、ここで前記磁界Ｈ2 と
磁界Ｈ1 ’のｙ方向成分は互いに等しく向きが逆となる
ため打ち消される。同様にして前記磁界Ｈ1 及び磁界Ｈ
2 ’についてもｙ方向成分が打ち消されるため、磁界Ｈ
0 はＸ方向成分のみの磁界である。上記磁界Ｈ0 によ
り、ケーブル１には磁束Φが鎖交するためファラデーの
法則により
【００１０】
【数１２】 なる電圧ｅが誘起され、電流ｉが流れる。次に、送信コ
イル３ａ、３ｂの各磁極から等しい距離にあるＡ点に発
生する磁界について説明する。図５は一方の送信コイル
３ａによってＡ点に発生する磁界Ｈを示すものである。
送信コイル３ａの両端に発生する磁極の大きさをそれぞ
れ＋ｑｍ、−ｑｍ、各磁極からＡ点までの距離をｒとす
ると、磁界Ｈは＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 と−ｑ
ｍによって発生する磁界Ｈ2 とが合成したものとなる。
イル３ａ、３ｂの各磁極から等しい距離にあるＡ点に発
生する磁界について説明する。図５は一方の送信コイル
３ａによってＡ点に発生する磁界Ｈを示すものである。
送信コイル３ａの両端に発生する磁極の大きさをそれぞ
れ＋ｑｍ、−ｑｍ、各磁極からＡ点までの距離をｒとす
ると、磁界Ｈは＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 と−ｑ
ｍによって発生する磁界Ｈ2 とが合成したものとなる。
【００１１】
【数１３】
【数１４】
【数１５】 図６は他方の送信コイル３ｂによってＡ点に発生する磁
界Ｈ’を示すものである。送信コイル３ｂの両端に発生
する磁極のそれぞれの大きさ＋ｑｍ、−ｑｍ、各磁極か
らＡ点までの距離ｒは送信コイル３ａの場合と同じ値で
あり、これによって発生する磁界Ｈ’は送信コイル３ｂ
の＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 ’と−ｑｍによって
発生する磁界Ｈ2 ’とが合成したものとなる。
界Ｈ’を示すものである。送信コイル３ｂの両端に発生
する磁極のそれぞれの大きさ＋ｑｍ、−ｑｍ、各磁極か
らＡ点までの距離ｒは送信コイル３ａの場合と同じ値で
あり、これによって発生する磁界Ｈ’は送信コイル３ｂ
の＋ｑｍによって発生する磁界Ｈ1 ’と−ｑｍによって
発生する磁界Ｈ2 ’とが合成したものとなる。
【００１２】
【数１６】
【数１７】
【数１８】
【数１９】 ここでケーブル１の地点に発生する磁界Ｈ0 は磁界Ｈと
磁界Ｈ’を合成したものであり、ここで前記磁界Ｈ1 と
磁界Ｈ2 のｘ方向成分及びｚ方向成分は互いに等しく向
きが逆となるため打ち消され、ｙ方向成分のみとなる。
又、同じことが前記磁界Ｈ1'及び磁界Ｈ2'についても言
えるため、磁界Ｈ’はｙ方向成分のみとなる。更に磁界
ＨとＨ’は互いに大きさが等しく向きが逆となって打ち
消されるため、Ａ点には送信コイル３ａ、３ｂによって
生じた磁界は存在しない。
磁界Ｈ’を合成したものであり、ここで前記磁界Ｈ1 と
磁界Ｈ2 のｘ方向成分及びｚ方向成分は互いに等しく向
きが逆となるため打ち消され、ｙ方向成分のみとなる。
又、同じことが前記磁界Ｈ1'及び磁界Ｈ2'についても言
えるため、磁界Ｈ’はｙ方向成分のみとなる。更に磁界
ＨとＨ’は互いに大きさが等しく向きが逆となって打ち
消されるため、Ａ点には送信コイル３ａ、３ｂによって
生じた磁界は存在しない。
【００１３】このような点は送信コイル３ａ、３ｂの各
中心を含む水平面上の直線上に存在する。そこでコイル
軸が前記直線に直交し、大地に平行でかつコイルの中心
が前記直線上となるように受信コイル４が配置された場
合、差動接続された送信コイル３ａ、３ｂはケーブル１
に誘導電流を流すことができ、受信コイル４は送信コイ
ル３ａ、３ｂからの直接の磁界を受けることなく、ケー
ブル１からの磁界により検知してケーブル１位置を測定
することが可能である。これにより受信信号が最大とな
る地点を求めることによりケーブル１直上位置を見出す
ことができ、又、このように構成された埋設ケーブル位
置測定器では、送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４が
ケーブル１に対して同時に移動するためケーブル１に近
い位置では送信コイル３ａ、３ｂがケーブル１位置に発
生する磁界が強まり、その結果、ケーブル１に流れる誘
導電流が増えケーブル１から発生する磁界も強くなる。
又、その状態では受信コイル４もケーブル１に近ずいて
いるため受信信号も大きくなると言う、送受信相乗効果
で測定器の移動による受信信号の大小が強調されるた
め、位置検出が容易確実となる効果がある。
中心を含む水平面上の直線上に存在する。そこでコイル
軸が前記直線に直交し、大地に平行でかつコイルの中心
が前記直線上となるように受信コイル４が配置された場
合、差動接続された送信コイル３ａ、３ｂはケーブル１
に誘導電流を流すことができ、受信コイル４は送信コイ
ル３ａ、３ｂからの直接の磁界を受けることなく、ケー
ブル１からの磁界により検知してケーブル１位置を測定
することが可能である。これにより受信信号が最大とな
る地点を求めることによりケーブル１直上位置を見出す
ことができ、又、このように構成された埋設ケーブル位
置測定器では、送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４が
ケーブル１に対して同時に移動するためケーブル１に近
い位置では送信コイル３ａ、３ｂがケーブル１位置に発
生する磁界が強まり、その結果、ケーブル１に流れる誘
導電流が増えケーブル１から発生する磁界も強くなる。
又、その状態では受信コイル４もケーブル１に近ずいて
いるため受信信号も大きくなると言う、送受信相乗効果
で測定器の移動による受信信号の大小が強調されるた
め、位置検出が容易確実となる効果がある。
【００１４】次に、この測定器を使用して、ケーブル１
の埋設深度を測定する方法について説明する。図８は側
面から見た図である。図３で示した各コイル間の位置関
係を変えずに両方の送信コイル３ａ、３ｂの中心を通る
直線を軸として送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４を
一体で図の時計方向に角度θだけ回転させたもので、こ
の状態で送信コイル３ａ、３ｂの下面からケーブル１ま
での垂直方向の距離をｈとすると、各磁極がケーブル１
の位置に発生する磁界はそれぞれ
の埋設深度を測定する方法について説明する。図８は側
面から見た図である。図３で示した各コイル間の位置関
係を変えずに両方の送信コイル３ａ、３ｂの中心を通る
直線を軸として送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４を
一体で図の時計方向に角度θだけ回転させたもので、こ
の状態で送信コイル３ａ、３ｂの下面からケーブル１ま
での垂直方向の距離をｈとすると、各磁極がケーブル１
の位置に発生する磁界はそれぞれ
【００１５】
【数２０】
【数２１】
【数２２】
【数２３】
【数２４】
【数２５】
【数２６】
【数２７】 これをケーブル断面方向からの図に示したのが図９であ
る。このときｌ Sinθとケーブル１の埋設深度ｈとの関
係が
る。このときｌ Sinθとケーブル１の埋設深度ｈとの関
係が
【００１６】
【数２８】 とすると、ケーブル１の地点における磁界Ｈ0 は
【００１７】
【数２９】 となり、図２の場合と同様にＸ方向のみの磁界となる。
この磁界Ｈ0 に対応した誘導電流ｉがケーブル１に流
れ、受信コイル４には
この磁界Ｈ0 に対応した誘導電流ｉがケーブル１に流
れ、受信コイル４には
【００１８】
【数３０】 なる電圧Ｅ1 が誘起する。次に図１０に示すように図の
反時計方向に送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４を一
体で角度２θ回転させる。その結果、送信コイル３ａ、
３ｂの軸は大地に垂直な直線に対しθの角度を成す。こ
のときの断面図が図１１であるが、ケーブル１の位置に
送信コイル３ａ、３ｂの各磁極が発生する磁界は図１０
及び図１１から明らかなように
反時計方向に送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４を一
体で角度２θ回転させる。その結果、送信コイル３ａ、
３ｂの軸は大地に垂直な直線に対しθの角度を成す。こ
のときの断面図が図１１であるが、ケーブル１の位置に
送信コイル３ａ、３ｂの各磁極が発生する磁界は図１０
及び図１１から明らかなように
【００１９】
【数３１】
【数３２】
【数３３】
【数３４】 従って、その合成磁界Ｈ0 ’も
【００２０】
【数３５】 となる。磁界Ｈ0 ’によってケーブル１には誘導電流ｉ
が流れ、それにより受信コイル４には
が流れ、それにより受信コイル４には
【００２１】
【数３６】 Ｋは比例定数なる電圧Ｅ2 が誘起する。先に測定したＥ
1 とこのＥ2 によりｈは次のようにして求められる。
1 とこのＥ2 によりｈは次のようにして求められる。
【００２２】
【数３７】 このｈによってケーブル１までの埋設深度を算出するこ
とが可能である。
とが可能である。
【００２３】
【発明の効果】本発明の埋設ケーブル位置測定器によれ
ば、従来分離されていた送信器と受信器とを一体化する
ことができることから、送受操作を一人の測定者で行う
ことができ、その結果、埋設ケーブルの位置測定を迅速
かつ正確に行うことができ、しかも、ケーブル誘導電流
を変化させることなく、ケーブルからの磁界を２水準で
測定することにより、埋設ケーブルの深度をも容易に測
定することができる効果がある。
ば、従来分離されていた送信器と受信器とを一体化する
ことができることから、送受操作を一人の測定者で行う
ことができ、その結果、埋設ケーブルの位置測定を迅速
かつ正確に行うことができ、しかも、ケーブル誘導電流
を変化させることなく、ケーブルからの磁界を２水準で
測定することにより、埋設ケーブルの深度をも容易に測
定することができる効果がある。
【図１】本発明の一実施例の埋設ケーブル位置測定器の
構造を示すブロックダイアグラムを含む斜視図である。
構造を示すブロックダイアグラムを含む斜視図である。
【図２】本実施例の埋設ケーブル１と送信コイル３ａ、
３ｂと受信コイル４との関係を説明する断面図である。
３ｂと受信コイル４との関係を説明する断面図である。
【図３】本実施例の送信コイル３ａ、３ｂの各磁極がケ
ーブル１の位置に発生する磁界を説明する断面図であ
る。
ーブル１の位置に発生する磁界を説明する断面図であ
る。
【図４】本実施例の送信コイル３ａ、３ｂの各磁極がケ
ーブル１の位置に発生する磁界を説明する断面図であ
る。
ーブル１の位置に発生する磁界を説明する断面図であ
る。
【図５】本実施例の各送信コイル３ａ、３ｂの磁極から
等しい距離の位置に発生する磁界を説明する斜視図であ
る。
等しい距離の位置に発生する磁界を説明する斜視図であ
る。
【図６】本実施例の各送信コイル３ａ、３ｂの磁極から
等しい距離の位置に発生する磁界を説明する斜視図であ
る。
等しい距離の位置に発生する磁界を説明する斜視図であ
る。
【図７】本実施例の送信コイル３ａ、３ｂと受信コイル
４の位置関係を示す平面図である。
４の位置関係を示す平面図である。
【図８】本実施例の深度測定時の埋設ケーブル１と送信
コイル３ａ、３ｂと受信コイル４との関係を説明する横
断面図である。
コイル３ａ、３ｂと受信コイル４との関係を説明する横
断面図である。
【図９】本実施例の深度測定時の送信コイル３ａ、３ｂ
の各磁極がケーブル１の位置に発生する磁界を説明する
横断面図である。
の各磁極がケーブル１の位置に発生する磁界を説明する
横断面図である。
【図１０】本実施例の深度測定時の埋設ケーブル１と送
信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４との関係を説明する
横断面図である。
信コイル３ａ、３ｂと受信コイル４との関係を説明する
横断面図である。
【図１１】本実施例の深度測定時の送信コイル３ａ、３
ｂの各磁極がケーブル１の位置に発生する磁界を説明す
る横断面図である。
ｂの各磁極がケーブル１の位置に発生する磁界を説明す
る横断面図である。
１ ケーブル ２ 大地面 ３ａ 送信コイル ３ｂ 送信コイル ４ 受信コイル ５ 発信回路 ６ 受信回路 ７ 演算回路 ８ 表示回路 ９ 入力部
Claims (1)
- 【請求項１】 それぞれの中心が同一高さに位置すると
ともに間隔をあけて平行に配設され、且つ差動接続され
た二つの送信コイルと、前記二つの送信コイルの合成磁
界がゼロとなる位置に中心が位置するとともに前記二つ
の送信コイルと一体的に配設された受信コイルとを、前
記二つの送信コイルの各中心を結ぶ直線を回転中心軸と
して所定角度回転させた場合に前記受信コイルで受信さ
れた磁界に基づいて埋設ケーブルの埋設深度を測定する
埋設ケーブル位置測定方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1939991A JP3068866B2 (ja) | 1991-01-18 | 1991-01-18 | 埋設ケーブル位置測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1939991A JP3068866B2 (ja) | 1991-01-18 | 1991-01-18 | 埋設ケーブル位置測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04313097A JPH04313097A (ja) | 1992-11-05 |
| JP3068866B2 true JP3068866B2 (ja) | 2000-07-24 |
Family
ID=11998197
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1939991A Expired - Lifetime JP3068866B2 (ja) | 1991-01-18 | 1991-01-18 | 埋設ケーブル位置測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3068866B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB0013620D0 (en) | 2000-06-06 | 2000-07-26 | Howell Mark I | A technique for finding the position and depth of any buried pipeline or cable accurately, even where it may be lying close to other long buried conductors |
| JP2011089902A (ja) * | 2009-10-22 | 2011-05-06 | Fuji Tecom Inc | 埋設ケーブル探査装置 |
-
1991
- 1991-01-18 JP JP1939991A patent/JP3068866B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH04313097A (ja) | 1992-11-05 |
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