JP2006037165A - 金属磁性粉およびその製造法 - Google Patents
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Abstract
【課題】 ポリオール合成法で合成されるＦｅＰｔナノ粒子が、合成された状態のままで
高い保磁力と飽和磁化値をもつｆｃｔ構造（面心正方晶）となるように改善する。
【解決手段】 ＦｅまたはＣｏの少なくとも１種と、ＰｔまたはＰｄの少なくとも１種とを主成分とし且つ面心正方晶の割合が１０〜１００％の範囲にある磁性合金からなる平均
粒径が５０ｎｍ以下の磁性粉であって、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力Ｈｃ：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０emu/g 以上であり、且つ
流動性を有する磁性粉である。
【選択図】なし
高い保磁力と飽和磁化値をもつｆｃｔ構造（面心正方晶）となるように改善する。
【解決手段】 ＦｅまたはＣｏの少なくとも１種と、ＰｔまたはＰｄの少なくとも１種とを主成分とし且つ面心正方晶の割合が１０〜１００％の範囲にある磁性合金からなる平均
粒径が５０ｎｍ以下の磁性粉であって、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力Ｈｃ：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０emu/g 以上であり、且つ
流動性を有する磁性粉である。
【選択図】なし
Description
本発明は、高密度磁気記録媒体、ナノスケール・エレクトロニクス、永久磁石材料、生体分子標識剤、薬剤キャリアなどに用いることのできる磁性粉およびその製造法に関する
ものである。本発明の磁性粉は、厳密には後述の一般式によって表される成分組成をもつ粒子からなるが、Ｔ＝Ｆｅ、Ｍ＝Ｐｔである場合のＦｅＰｔ系合金粒子がその代表例とし
て挙げられるので、本明細書では該材料の粒子を単にＦｅＰｔ粒子、若しくはＦｅＰｔナ
ノ粒子と呼ぶことがあるが、それらは該材料の粒子の例示である。
ものである。本発明の磁性粉は、厳密には後述の一般式によって表される成分組成をもつ粒子からなるが、Ｔ＝Ｆｅ、Ｍ＝Ｐｔである場合のＦｅＰｔ系合金粒子がその代表例とし
て挙げられるので、本明細書では該材料の粒子を単にＦｅＰｔ粒子、若しくはＦｅＰｔナ
ノ粒子と呼ぶことがあるが、それらは該材料の粒子の例示である。
高密度磁気記録媒体では、記録密度の上昇のために記録単位のサイズ低下が必要であるが、従来のスパッタ薄膜を用いた媒体では、熱ゆらぎや結晶粒子サイズの微細化やバラツ
キ等の問題から高記録密度化の限界に近づいている。このようなことから、最近、高密度磁気記録媒体として、熱ゆらぎの問題がなく、高い異方性を有し且つ大きな保磁力を示す
ＦｅＰｔ系の磁性金属ナノ粒子が注目されている。
キ等の問題から高記録密度化の限界に近づいている。このようなことから、最近、高密度磁気記録媒体として、熱ゆらぎの問題がなく、高い異方性を有し且つ大きな保磁力を示す
ＦｅＰｔ系の磁性金属ナノ粒子が注目されている。
このような磁性金属ナノ粒子に関して、特許文献１には、鉄ペンタカルボニルの熱分解反応と、白金（II）アセチルアセトナートの多価アルコール（文中で、多価アルコールを
ポリオール、もしくはポリアルコールと表現している場合があるが、多価アルコール、ポリオール、ポリアルコールは同義である）による還元作用を同時に行わせることにより、
単分散状態のＦｅＰｔ合金粒子を生成する方法が記載されている。非特許文献１には、オクタンを油相、CTAB(cetyl trimethyl ammonium bromide)を界面活性剤とした、油中水滴
型（W/O type）逆ミセルを反応場として、水素化ホウ素を用いて金属イオンを還元する方
法が記載されている。
ポリオール、もしくはポリアルコールと表現している場合があるが、多価アルコール、ポリオール、ポリアルコールは同義である）による還元作用を同時に行わせることにより、
単分散状態のＦｅＰｔ合金粒子を生成する方法が記載されている。非特許文献１には、オクタンを油相、CTAB(cetyl trimethyl ammonium bromide)を界面活性剤とした、油中水滴
型（W/O type）逆ミセルを反応場として、水素化ホウ素を用いて金属イオンを還元する方
法が記載されている。
これらの方法で得られるＦｅＰｔ粒子の結晶構造は、不規則相であるｆｃｃ（面心立方晶）構造であるため、ナノオーダーの粒子では常温において超常磁性を示す。したがって
強磁性粒子として使用する場合は、熱処理によってＬ10規則相（ｆｃｔ（面心正方晶）構
造）に結晶構造転移させる必要がある。
強磁性粒子として使用する場合は、熱処理によってＬ10規則相（ｆｃｔ（面心正方晶）構
造）に結晶構造転移させる必要がある。
この熱処理は、不規則相から規則相への結晶構造転移温度（Ｔｔ）以上で処理する必要があるが、一般に４５０℃以上の高温で行う。この熱処理の際、熱により粒子同士の合体
による巨大化が起こるために粒度分布の分布幅が広がり、粒子は単磁区と多磁区構造に混在するようになって高密度磁気記録媒体には適さなくなる。したがって、粒子合成直後の
粒径を保存したまま、強磁性を有するＦｅＰｔ粒子を得るためには、粒子同士の合体を防止する保護剤で粒子を被覆することや、何らかの方法によりＴｔを低下させ、熱処理温度
がより低温で実施できるようにすることが有効である。
による巨大化が起こるために粒度分布の分布幅が広がり、粒子は単磁区と多磁区構造に混在するようになって高密度磁気記録媒体には適さなくなる。したがって、粒子合成直後の
粒径を保存したまま、強磁性を有するＦｅＰｔ粒子を得るためには、粒子同士の合体を防止する保護剤で粒子を被覆することや、何らかの方法によりＴｔを低下させ、熱処理温度
がより低温で実施できるようにすることが有効である。
非特許文献２には、ポリオール法によるＦｅＰｔ粒子合成の際に、Ａｇ、Ｃｕ、Ｓｂ、Ｂｉ、Ｐｂなどの元素を添加すると、ｆｃｃ構造からｆｃｔ構造への結晶構造転移温度（
Ｔｔ) を低下できる旨が記載されている。
Ｔｔ) を低下できる旨が記載されている。
非特許文献３には、ポリオール法によるＦｅＰｔ粒子合成の際に、ポリオールとしてテトラエチレングリコール（ＴＥＧ）を使用し、白金及び鉄アセチルアセトネートを３００
℃で還元すると、合成されたままで、ｆｃｔ構造を有するＦｅＰｔナノ粒子が得られたと
記載されている。
特許第３２５８２９５号公報（特開2000-54012号公報）
Journal of Applied Physics, Vol.87, No.9, 1 May 2000, p.5615-5617
電子材料２００２年１月号, ｐ.61-67
Japanese Journal of Applied Physics, Vol.42, No.4A, 1 April 2003, p.L350-352
℃で還元すると、合成されたままで、ｆｃｔ構造を有するＦｅＰｔナノ粒子が得られたと
記載されている。
特許文献１、非特許文献１および非特許文献２の方法で得られるＦｅＰｔ粒子は、反応直後のものは磁性を持たないｆｃｃ（面心立方晶）構造であり、そのままでは磁気記録媒
体用途の磁性粒子として利用することはできない。このため、ｆｃｔ結晶構造転移温度（Ｔｔ）以上に加熱処理することにより、強磁性を発現するｆｃｔ（面心正方晶）構造に転
移させる必要がある。
体用途の磁性粒子として利用することはできない。このため、ｆｃｔ結晶構造転移温度（Ｔｔ）以上に加熱処理することにより、強磁性を発現するｆｃｔ（面心正方晶）構造に転
移させる必要がある。
しかし、該方法で得られるＦｅＰｔ粒子の結晶構造転移温度は４５０℃程度である。このため、ｆｃｔ構造に転移するには４５０℃以上の温度での熱処理が必要である。したが
って、このＦｅＰｔ粒子からなる集合体（粉体）をそのまま４５０℃以上の温度に加熱すると、金属粒子同士が合体して巨大化してしまい、ｆｃｔ構造が得られたとしても、高密
度記録媒体の用途に適したナノ粒子形態とはならないし、粒子同士の合体が一様に進行しないのが普通であるから、粒径分布が発生し、これに伴って磁気特性に大きな分布を生じ
て、実用上の問題となる。
って、このＦｅＰｔ粒子からなる集合体（粉体）をそのまま４５０℃以上の温度に加熱すると、金属粒子同士が合体して巨大化してしまい、ｆｃｔ構造が得られたとしても、高密
度記録媒体の用途に適したナノ粒子形態とはならないし、粒子同士の合体が一様に進行しないのが普通であるから、粒径分布が発生し、これに伴って磁気特性に大きな分布を生じ
て、実用上の問題となる。
加熱によって粒子同士が合体して巨大化するのを防止するには、各粒子が互いに所定の間隔をあけて位置決めされた状態で, 例えば基板上に各粒子を所定位置に固定した状態で
, あるいは粒子同士の焼結を防止するための何等かの障壁を設けた状態で、該熱処理を行うことが必要である。しかし、このような熱処理を実現するには、粒子の規則的な配置を
行うための精密技術が必要である。それが技術的に可能であるとしても、反応直後に得られたＦｅＰｔ粒子が既にｆｃｔ構造を有していれば、このような熱処理が省略もしくは簡
略（例えば熱処理温度の低下）になるので、そのメリットは甚大である。
, あるいは粒子同士の焼結を防止するための何等かの障壁を設けた状態で、該熱処理を行うことが必要である。しかし、このような熱処理を実現するには、粒子の規則的な配置を
行うための精密技術が必要である。それが技術的に可能であるとしても、反応直後に得られたＦｅＰｔ粒子が既にｆｃｔ構造を有していれば、このような熱処理が省略もしくは簡
略（例えば熱処理温度の低下）になるので、そのメリットは甚大である。
非特許文献３には、その可能性が示された。すなわち、合成されたまま状態でｆｃｔ構造をもつＦｅＰｔナノ粒子が得られる可能性が示された。しかし、該文献に記載された方
法で得られたＦｅＰｔナノ粒子粉末は、ＴＥＧを用いて３００℃で合成する方法のものでも、室温における保磁力Ｈｃは３７０エルステッド（Ｏe ）に過ぎない。このＦｅＰｔナ
ノ粒子粉末は、同じくＴＥＧ（テトラエチレングリコール）を用いて２６０℃で合成したものに比べると、ｆｃｔ構造を有することが確認されているが、それでも、室温での保磁
力Ｈｃが３７０Ｏe 程度では、実際の磁気記録用に適用するには難がある。
法で得られたＦｅＰｔナノ粒子粉末は、ＴＥＧを用いて３００℃で合成する方法のものでも、室温における保磁力Ｈｃは３７０エルステッド（Ｏe ）に過ぎない。このＦｅＰｔナ
ノ粒子粉末は、同じくＴＥＧ（テトラエチレングリコール）を用いて２６０℃で合成したものに比べると、ｆｃｔ構造を有することが確認されているが、それでも、室温での保磁
力Ｈｃが３７０Ｏe 程度では、実際の磁気記録用に適用するには難がある。
したがって、本発明の課題は、前記の非特許文献３に示されたＦｅＰｔナノ粒子の製法をさらに改善して、実際の磁気記録用材料に適した高い保磁力を有するｆｃｔ構造のＦｅ
Ｐｔナノ粒子粉体を直接合成することにある。
Ｐｔナノ粒子粉体を直接合成することにある。
本発明者は、合成反応終了の時点でｆｃｔ構造を有し、室温での保磁力Ｈｃが１００Ｏe 以上、場合によっては１０００Ｏe 以上、さらには１５００Ｏe 以上を示すことができ
るＦｅＰｔナノ粒子粉体を得ることに成功した。
るＦｅＰｔナノ粒子粉体を得ることに成功した。
すなわち本発明によれば、ＦｅまたはＣｏの少なくとも１種とＰｔまたはＰｄの少なくとも１種とを主成分とし且つ面心正方晶の割合が１０〜１００％の範囲にある磁性合金か
らなる平均粒径が５０ｎｍ以下の磁性粉であって、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力Ｈｃ：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０emu/g 以上で
あり、且つ流動性を有する磁性粉を提供する。この磁性粉は、一般式〔ＴXＭ1-X〕YＺ1-Yで表される量比の成分を含有するのが好ましい（ただし、式中において、Ｔ：Ｆｅま
たはＣｏの１種または２種、Ｍ：ＰｔまたはＰｄの１種または２種、Ｚ：ＴとＭ以外の相
転移に影響を与える金属元素、Ｘ：０.３〜０.７、Ｙ：０.７〜１.０を表す）。
らなる平均粒径が５０ｎｍ以下の磁性粉であって、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力Ｈｃ：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０emu/g 以上で
あり、且つ流動性を有する磁性粉を提供する。この磁性粉は、一般式〔ＴXＭ1-X〕YＺ1-Yで表される量比の成分を含有するのが好ましい（ただし、式中において、Ｔ：Ｆｅま
たはＣｏの１種または２種、Ｍ：ＰｔまたはＰｄの１種または２種、Ｚ：ＴとＭ以外の相
転移に影響を与える金属元素、Ｘ：０.３〜０.７、Ｙ：０.７〜１.０を表す）。
当該磁性粉は、前記のＴおよびＭ、さらに必要に応じてＺの成分を含む金属塩を、沸点が２００℃以上の多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体からなる液に、固形分が
残存しない状態にまで溶解し、その溶液を不活性ガス雰囲気下で２００℃以上の温度で且つ大気圧を超える圧力に保持して該金属塩を該多価アルコールおよび／またはこれらの誘
導体で還元し、この還元によって該磁性粉を合成することによって得ることができる。この方法によれば、この合成された粒子粉末が、合成された状態において面心正方晶の割合
が１０〜１００％の範囲にあり、且つ平均粒径：５０ｎｍ以下、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０ emu
/g以上を具備する。
残存しない状態にまで溶解し、その溶液を不活性ガス雰囲気下で２００℃以上の温度で且つ大気圧を超える圧力に保持して該金属塩を該多価アルコールおよび／またはこれらの誘
導体で還元し、この還元によって該磁性粉を合成することによって得ることができる。この方法によれば、この合成された粒子粉末が、合成された状態において面心正方晶の割合
が１０〜１００％の範囲にあり、且つ平均粒径：５０ｎｍ以下、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、室温での保磁力：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０ emu
/g以上を具備する。
前記の製法において、還元中の圧力は大気圧との差圧で＋１００Ｐａ以上とすることができ、還元温度に昇温するさいの昇温速度を１〜２０℃／分の範囲で変化させるのが好ま
しい。多価アルコールとしては、トリエチレングリコールまたはテトラエチレングリコールの１種または２種を使用することができ、Ｔ、ＭおよびＺ成分の塩としては、これらの
成分のアセチルアセトナートであることができる。また、多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体と原料金属塩とのモル比（多価アルコールモル／原料金属モル）は５０〜
３０００とすることができ、還元温度を２７０℃以上、大気圧を超える圧力に保持する時
間を１時間以上とするのがよい。
しい。多価アルコールとしては、トリエチレングリコールまたはテトラエチレングリコールの１種または２種を使用することができ、Ｔ、ＭおよびＺ成分の塩としては、これらの
成分のアセチルアセトナートであることができる。また、多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体と原料金属塩とのモル比（多価アルコールモル／原料金属モル）は５０〜
３０００とすることができ、還元温度を２７０℃以上、大気圧を超える圧力に保持する時
間を１時間以上とするのがよい。
非特許文献３に記載されているように、ポリオール法によるＦｅＰｔ粒子合成の際に、テトラエチレングリコール（ＴＥＧ）を用いて白金及び鉄アセチルアセトネートを２６０
℃で還元しても、ｆｃｔ構造をもつＦｅＰｔナノ粒子を合成することは困難であるが、テトラエチレングリコール（ＴＥＧ）を使用して該アセチルアセトネートを３００℃で還元
すると、合成されたままでｆｃｔ構造を有するＦｅＰｔナノ粒子を得ることができる。
℃で還元しても、ｆｃｔ構造をもつＦｅＰｔナノ粒子を合成することは困難であるが、テトラエチレングリコール（ＴＥＧ）を使用して該アセチルアセトネートを３００℃で還元
すると、合成されたままでｆｃｔ構造を有するＦｅＰｔナノ粒子を得ることができる。
本発明者は、この高沸点のポリアルコールを用いるポリオール法について鋭意、研究を進めた結果、その還元反応を大気圧に対して１００Ｐａ以上の正圧下で実施し、さらに昇
温速度を１〜２０℃／分の間で制御することによって、合成されるＦｅＰｔ粒子ナノ粒子の結晶粒径を制御することができることがわかった。そしてこのＦｅＰｔナノ粒子の磁気
特性が、この粒子の結晶粒径に大きく依存していることを見い出した。すなわち、出来るだけ沸点の高い多価アルコール類を還元剤として使用してＦｅＰｔナノ粒子を合成する実
験を繰り返してきたが、沸点が２００℃以上の多価アルコール類を使用し、不活性ガス雰囲気下で反応温度を２００℃以上として該多価アルコール中のＦｅイオンおよびＰｔイオ
ンを還流下で還元するさいに、還元反応中の雰囲気圧力を大気圧に対して１００Ｐａ以上の正圧下に保持したうえで、昇温速度を１〜２０℃／分の間で変化させた条件で還元を進
行させると、結晶粒子径を変化させることができ、それによって、用途にあった保磁力の
fct 構造のＦｅＰｔナノ粒子粉末を直接的に合成できることを見い出した。
温速度を１〜２０℃／分の間で制御することによって、合成されるＦｅＰｔ粒子ナノ粒子の結晶粒径を制御することができることがわかった。そしてこのＦｅＰｔナノ粒子の磁気
特性が、この粒子の結晶粒径に大きく依存していることを見い出した。すなわち、出来るだけ沸点の高い多価アルコール類を還元剤として使用してＦｅＰｔナノ粒子を合成する実
験を繰り返してきたが、沸点が２００℃以上の多価アルコール類を使用し、不活性ガス雰囲気下で反応温度を２００℃以上として該多価アルコール中のＦｅイオンおよびＰｔイオ
ンを還流下で還元するさいに、還元反応中の雰囲気圧力を大気圧に対して１００Ｐａ以上の正圧下に保持したうえで、昇温速度を１〜２０℃／分の間で変化させた条件で還元を進
行させると、結晶粒子径を変化させることができ、それによって、用途にあった保磁力の
fct 構造のＦｅＰｔナノ粒子粉末を直接的に合成できることを見い出した。
以下に本発明で特定する事項について説明する。
〔磁性合金の成分組成と組織〕
本発明の磁性粉は、少なくともＦｅおよび／またはＣｏと、Ｐｔおよび／またはＰｄを含む磁性合金からなり、面心正方晶（ｆｃｔ：Ｌ10規則相）の割合が１０〜１００％の範
囲にある金属組織を有する磁性体からなる。
本発明の磁性粉は、少なくともＦｅおよび／またはＣｏと、Ｐｔおよび／またはＰｄを含む磁性合金からなり、面心正方晶（ｆｃｔ：Ｌ10規則相）の割合が１０〜１００％の範
囲にある金属組織を有する磁性体からなる。
その合金組成は、代表的には、一般式〔ＴXＭ1-X〕YＺ1-Yで表される。ただし、式中のＴはＦｅまたはＣｏの１種または２種、ＭはＰｔまたはＰｄの１種または２種であり
、Ｚは相転移に影響を与えるＴとＭ以外の添加金属元素である。Ｘは０.３〜０.７の範囲、Ｙは０.７〜１.０である。面心正方晶を形成する組成としてはＸ＝０. ５が理想的
であるが、Ｘ：０. ３〜０. ７の範囲でも面心正方晶が１０〜１００％の金属組織を得る
ことができる。
、Ｚは相転移に影響を与えるＴとＭ以外の添加金属元素である。Ｘは０.３〜０.７の範囲、Ｙは０.７〜１.０である。面心正方晶を形成する組成としてはＸ＝０. ５が理想的
であるが、Ｘ：０. ３〜０. ７の範囲でも面心正方晶が１０〜１００％の金属組織を得る
ことができる。
Ｚ成分において相転移に影響を与えるとは、ポリオール法によるＦｅＰｔ粒子合成の際にｆｃｃ構造からｆｃｔ構造への結晶構造転移温度（Ｔｔ) を低下させる作用を有するこ
とを意味する。具体的には、そのＺ塩を添加しておくと、金属に還元されたさいにそのＺ金属が結晶粒界または粒界に偏析して、前記の作用を示すことを意味している。このよう
な作用を有する金属元素としてはＡｇ、Ｃｕ、Ｓｂ、Ｂｉ、Ｐｂなどがある。Ｚ成分に関しては、その塩がポリオールで還元されることが重要である。Ｙの値は、Ｚの種類によっ
て最適値は異なるが０. ７〜１. ０の範囲であればよい。Ｙが０. ７未満の場合にはＺが多くなりすぎてｆｃｔ構造の発現を阻害するため、磁気特性の急激な悪化が起きるので好
ましくない。Ｙが１.０の場合はＺ成分を含まないことになるが、Ｚ成分は、場合によっては含有しなくてもよい。本発明に従う磁性粉の粉末としての平均組成の測定は、粉末を
酸により完全に溶解したものをＩＣＰ測定で行うことができる。また、ＴＥＭ−ＥＸＤ測定を行うこともできる。ＴＥＭ−ＥＸＤ測定でも十分に校正を実施したものではＩＣＰ測
定結果と誤差が数％以内となることを確認した。本発明の磁性粉は、前記の一般式で表される成分組成の磁性体を主成分とするが、この磁性体中に製造上不可避的に混入する不純
物等が存在しても、特性に大きな影響を与えない限りそのような不純物の存在は許容され
る。
とを意味する。具体的には、そのＺ塩を添加しておくと、金属に還元されたさいにそのＺ金属が結晶粒界または粒界に偏析して、前記の作用を示すことを意味している。このよう
な作用を有する金属元素としてはＡｇ、Ｃｕ、Ｓｂ、Ｂｉ、Ｐｂなどがある。Ｚ成分に関しては、その塩がポリオールで還元されることが重要である。Ｙの値は、Ｚの種類によっ
て最適値は異なるが０. ７〜１. ０の範囲であればよい。Ｙが０. ７未満の場合にはＺが多くなりすぎてｆｃｔ構造の発現を阻害するため、磁気特性の急激な悪化が起きるので好
ましくない。Ｙが１.０の場合はＺ成分を含まないことになるが、Ｚ成分は、場合によっては含有しなくてもよい。本発明に従う磁性粉の粉末としての平均組成の測定は、粉末を
酸により完全に溶解したものをＩＣＰ測定で行うことができる。また、ＴＥＭ−ＥＸＤ測定を行うこともできる。ＴＥＭ−ＥＸＤ測定でも十分に校正を実施したものではＩＣＰ測
定結果と誤差が数％以内となることを確認した。本発明の磁性粉は、前記の一般式で表される成分組成の磁性体を主成分とするが、この磁性体中に製造上不可避的に混入する不純
物等が存在しても、特性に大きな影響を与えない限りそのような不純物の存在は許容され
る。
本発明に従う磁性粉は、前記のようにＦｅＰｔの粒子粉末が代表的である。このため、以下に主としてＦｅＰｔ粒子粉末を例として説明するが、本明細書において、ＦｅＰｔ粒
子粉末と言えば, 実際には前記の一般式の金属粒子粉末を意味するものとする。
子粉末と言えば, 実際には前記の一般式の金属粒子粉末を意味するものとする。
〔面心正方晶の割合〕
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、メスバウワー分光法で計測される強磁性構造の体積割合（面心正方晶の割合）が１０〜１００％の範囲にある。一般に、金属組織中における
或る金属相の割合（その結晶構造の割合）は、Ｘ線回折のピーク強度の比較によって行われる場合が多い。しかし、本発明が対象とするＦｅＰｔ合金などでは、ｆｃｃ構造（面心
立方晶）とｆｃｔ構造（面心正方晶）のＸ線回折パターンが殆ど同じであり、またｆｃｔ構造のみから得られる（００１）と（１１０）の反射は強度が非常に弱いので、これらの
ピークだけで定量化を行うことは困難である。
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、メスバウワー分光法で計測される強磁性構造の体積割合（面心正方晶の割合）が１０〜１００％の範囲にある。一般に、金属組織中における
或る金属相の割合（その結晶構造の割合）は、Ｘ線回折のピーク強度の比較によって行われる場合が多い。しかし、本発明が対象とするＦｅＰｔ合金などでは、ｆｃｃ構造（面心
立方晶）とｆｃｔ構造（面心正方晶）のＸ線回折パターンが殆ど同じであり、またｆｃｔ構造のみから得られる（００１）と（１１０）の反射は強度が非常に弱いので、これらの
ピークだけで定量化を行うことは困難である。
しかし、メスバウワー分光法で計測されるＦｅＰｔ合金についての強磁性構造の体積割合を解析することによって、そのｆｃｔ構造の体積割合を算出することができる。そこで
本発明においては、ＦｅＰｔ粒子のｆｃｔ構造の体積割合については、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定による強磁性構造の体積割合の解析によって、すなわち、Ｆｅ原子のメス
バウアー分光測定による磁気秩序下にあるＦｅ原子の個数割合を求めることによって、こ
れをｆｃｔ構造の体積割合とする。
本発明においては、ＦｅＰｔ粒子のｆｃｔ構造の体積割合については、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定による強磁性構造の体積割合の解析によって、すなわち、Ｆｅ原子のメス
バウアー分光測定による磁気秩序下にあるＦｅ原子の個数割合を求めることによって、こ
れをｆｃｔ構造の体積割合とする。
ｆｃｔ構造すなわち面心正方晶の体積割合（容積％）が１０vol.％未満では磁気異方性が小さくなり、磁気記録材料として必要な保磁力、および熱安定性が得られなくなる。磁
気異方性が大き過ぎる場合には保磁力が大きくなりすぎるため、磁気記録媒体用途に用いることが困難になることもあるが、強力な永久磁石用途にはむしろ好適である。したがっ
て、本発明の金属磁性粒子の面心正方晶（ｆｃｔ）の割合は、体積割合で１０〜１００％
とする。
気異方性が大き過ぎる場合には保磁力が大きくなりすぎるため、磁気記録媒体用途に用いることが困難になることもあるが、強力な永久磁石用途にはむしろ好適である。したがっ
て、本発明の金属磁性粒子の面心正方晶（ｆｃｔ）の割合は、体積割合で１０〜１００％
とする。
〔粒径〕
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒子の粒径の平均値が５０ｎｍ以下、好ましくは３０ｎｍ以下、さらに好ましくは２０ｎｍ以下で
ある。１次粒子はそれ以上には分けられない最小単位の粒子を言う。本発明に従って合成されたｆｃｔ構造をもつＦｅＰｔ粒子粉末は、その合成されたまま粉末として回収された
段階では、１次粒子の粒子間に静磁場作用が働くことから、多数の１次粒子が群をなして存在することが多い。すなわち、多数の１次粒子が集まって一つの群をなし、この群の多
数が分散した状態に成りやすい。多数の１次粒子からなる一つの群を２次粒子と言う。この２次粒子の粒径は合成反応の条件によって様々であるが、約１００μｍ程度になる場合
もある。いずれにしても、このような２次粒子が形成されていても、全体として流動性を
有する粉体を構成している。
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒子の粒径の平均値が５０ｎｍ以下、好ましくは３０ｎｍ以下、さらに好ましくは２０ｎｍ以下で
ある。１次粒子はそれ以上には分けられない最小単位の粒子を言う。本発明に従って合成されたｆｃｔ構造をもつＦｅＰｔ粒子粉末は、その合成されたまま粉末として回収された
段階では、１次粒子の粒子間に静磁場作用が働くことから、多数の１次粒子が群をなして存在することが多い。すなわち、多数の１次粒子が集まって一つの群をなし、この群の多
数が分散した状態に成りやすい。多数の１次粒子からなる一つの群を２次粒子と言う。この２次粒子の粒径は合成反応の条件によって様々であるが、約１００μｍ程度になる場合
もある。いずれにしても、このような２次粒子が形成されていても、全体として流動性を
有する粉体を構成している。
本発明者は、適切な界面活性剤等からなる分散剤をこのような２次粒子が存在している溶媒に添加するか、或いは該分散剤を含む溶媒を当該２次粒子に添加して、超音波ホモジ
ナイザーなどで分散処理を施すと、１次粒子が所定の間隔をあけて分散した状態となることを知見した。前記のＴＥＭ観察による１次粒子の粒径測定はこのような分散処理を施し
たうえで実施することができ、この場合、１次粒子の粒径の平均値は、例えば３０万倍の倍率のＴＥＭ写真により１次粒子１００個以上の粒径を測定したときの平均値として算出
する。ＦｅＰｔ粒子を磁気記録媒体の磁性層を構成するのに使用する場合には、その粒子の粒径が記録密度と密接に関係しており、一般に粒径が小さいほど記録密度を高めること
ができる。本発明に従う粒子粉末は、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒子の粒径の平均値が５０ｎｍ以下、好ましくは３０ｎｍ以下、さらに好ましくは２０ｎｍ以下で
あるので、磁気記録媒体の用途に適する。
ナイザーなどで分散処理を施すと、１次粒子が所定の間隔をあけて分散した状態となることを知見した。前記のＴＥＭ観察による１次粒子の粒径測定はこのような分散処理を施し
たうえで実施することができ、この場合、１次粒子の粒径の平均値は、例えば３０万倍の倍率のＴＥＭ写真により１次粒子１００個以上の粒径を測定したときの平均値として算出
する。ＦｅＰｔ粒子を磁気記録媒体の磁性層を構成するのに使用する場合には、その粒子の粒径が記録密度と密接に関係しており、一般に粒径が小さいほど記録密度を高めること
ができる。本発明に従う粒子粉末は、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒子の粒径の平均値が５０ｎｍ以下、好ましくは３０ｎｍ以下、さらに好ましくは２０ｎｍ以下で
あるので、磁気記録媒体の用途に適する。
〔Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）〕
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、結晶粒子径Ｄが４.０ｎｍ以上、好ましくは５.０ｎｍ以上、さらに好ましくは６.０ｎｍ以上である。本発明に従うＦｅＰｔ粒子の結晶粒
子径はＸ線回折結果から Scherrer の式より求めることができる。このため、結晶粒子径
は本明細書ではＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と呼ぶ。その求め方は、次のとおりである。
Scherrer の式は、次の一般式で表現される。
Ｄ＝Ｋ・λ／β COSθ
式中、Ｋ：Scherrer定数、Ｄ：結晶粒子径、λ：測定Ｘ線波長、β：Ｘ線回折で得られた
ピークの半価幅、θ：回折線のブラッグ角をそれぞれ表す。
後記の実施例では、Ｋは0.94の値を採用し、Ｘ線の管球はＣｕを用いた。このため前式は
次のように書き換えられる。
Ｄ＝0.94×1.5405／β COSθ
この式でＤを求めるＦｅＰｔ粒子のピークについては４１°付近に観察される(111) のも
のを採用できる。
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、結晶粒子径Ｄが４.０ｎｍ以上、好ましくは５.０ｎｍ以上、さらに好ましくは６.０ｎｍ以上である。本発明に従うＦｅＰｔ粒子の結晶粒
子径はＸ線回折結果から Scherrer の式より求めることができる。このため、結晶粒子径
は本明細書ではＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と呼ぶ。その求め方は、次のとおりである。
Scherrer の式は、次の一般式で表現される。
Ｄ＝Ｋ・λ／β COSθ
式中、Ｋ：Scherrer定数、Ｄ：結晶粒子径、λ：測定Ｘ線波長、β：Ｘ線回折で得られた
ピークの半価幅、θ：回折線のブラッグ角をそれぞれ表す。
後記の実施例では、Ｋは0.94の値を採用し、Ｘ線の管球はＣｕを用いた。このため前式は
次のように書き換えられる。
Ｄ＝0.94×1.5405／β COSθ
この式でＤを求めるＦｅＰｔ粒子のピークについては４１°付近に観察される(111) のも
のを採用できる。
ＦｅＰｔ粒子の磁気異方性の起源は結晶構造に由来し、一般に、結晶磁気異方性といわれる。この結晶磁気異方性の強さはその粒子の結晶性ひいては結晶粒子径の大きさによっ
て決まる。ＦｅＰｔ粒子におけるｆｃｔ構造の結晶磁気異方性に関しては、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が小さすぎると、熱によるスピンの擾乱の効果が顕著になり出し、磁化を持たな
い状態の超常磁性になる。そのため、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は、或る一定以上の大きさを有することが必要である。本発明者は本発明に従うＦｅＰｔ粒子のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が制御可能であることを見い出し、さらにＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と磁気特性との関係を調らべた結果、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍ以上、好ましくは５.０ｎｍ以上、さら
に好ましくは、６.０ｎｍ以上とすることによって、良好な磁気特性を有するＦｅＰｔ粒子粉末が得られることがわかった。具体的には後記の実施例に示すが、図２に示されるよ
うに、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて保磁力が高くなり、また図３に示されるように、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると
、それにつれて飽和磁化値（σｓ）も高くなることがわかった。本発明はこの知見事実に
基いてＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を４.０ｎｍ以上と規定する。
て決まる。ＦｅＰｔ粒子におけるｆｃｔ構造の結晶磁気異方性に関しては、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が小さすぎると、熱によるスピンの擾乱の効果が顕著になり出し、磁化を持たな
い状態の超常磁性になる。そのため、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は、或る一定以上の大きさを有することが必要である。本発明者は本発明に従うＦｅＰｔ粒子のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が制御可能であることを見い出し、さらにＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と磁気特性との関係を調らべた結果、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍ以上、好ましくは５.０ｎｍ以上、さら
に好ましくは、６.０ｎｍ以上とすることによって、良好な磁気特性を有するＦｅＰｔ粒子粉末が得られることがわかった。具体的には後記の実施例に示すが、図２に示されるよ
うに、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて保磁力が高くなり、また図３に示されるように、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると
、それにつれて飽和磁化値（σｓ）も高くなることがわかった。本発明はこの知見事実に
基いてＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を４.０ｎｍ以上と規定する。
〔磁気特性〕
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、合成されたままの状態で（熱処理を施さない状態
で）ｆｃｔ構造を有し、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍ以上を有することから、室温での保磁力Ｈｃが１００Ｏe 以上、好ましくは５００Ｏe 以上、さらに好ましくは１００
０Ｏe 以上、最も好ましくは１５００Ｏe 以上を有する。磁気記録用途や永久磁石用途としては、保磁力は５００Ｏe 以上であることが望ましく、この点で、本発明のＦｅＰｔ粒
子粉末は磁気記録用途や永久磁石用途に適する。磁性流体の原料、生体分子標識剤、薬剤
キャリヤーなどの用途には保磁力が５００Ｏe 未満でも適用可能である。
本発明に従うＦｅＰｔ粒子粉末は、合成されたままの状態で（熱処理を施さない状態
で）ｆｃｔ構造を有し、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍ以上を有することから、室温での保磁力Ｈｃが１００Ｏe 以上、好ましくは５００Ｏe 以上、さらに好ましくは１００
０Ｏe 以上、最も好ましくは１５００Ｏe 以上を有する。磁気記録用途や永久磁石用途としては、保磁力は５００Ｏe 以上であることが望ましく、この点で、本発明のＦｅＰｔ粒
子粉末は磁気記録用途や永久磁石用途に適する。磁性流体の原料、生体分子標識剤、薬剤
キャリヤーなどの用途には保磁力が５００Ｏe 未満でも適用可能である。
磁気記録用途においては、保磁力Ｈｃはとくに１０００Ｏe 以上であるのが好適である（後述の図５参照）。ＦｅＰｔ粒子粉末の保磁力Ｈｃは、本発明によればＸ線結晶粒径（
Ｄｘ）が大きくなるほど高くできることがわかった。後記の実施例に示したように、ＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が５.５ｎｍ以上となると保磁力Ｈｃを１０００Ｏ
e 以上とすることが可能となり、６.０ｎｍ以上で安定して１０００Ｏe 以上とすること
ができる。
Ｄｘ）が大きくなるほど高くできることがわかった。後記の実施例に示したように、ＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が５.５ｎｍ以上となると保磁力Ｈｃを１０００Ｏ
e 以上とすることが可能となり、６.０ｎｍ以上で安定して１０００Ｏe 以上とすること
ができる。
本発明に従う磁性粉の飽和磁化量σｓは２０emu/g 以上、好ましくは３０emu/g 以上、さらに好ましくは４０emu/g 以上である。永久磁石や磁性流体でも、磁性粉の磁力が弱す
ぎるとモーターの駆動力が弱くなったり軸シールの耐圧が小さくなって好ましいことではない。本発明の磁性粉は２０emu/g 以上のσｓ値を有することから、これらの用途に好適
である。生体分子標識剤や薬剤キャリヤーではσｓが２０emu/g 未満では生体外からの検出が困難になるが、本発明の磁性粉はそのようなことがなく、これらの用途にも好適に適
用できる。
ぎるとモーターの駆動力が弱くなったり軸シールの耐圧が小さくなって好ましいことではない。本発明の磁性粉は２０emu/g 以上のσｓ値を有することから、これらの用途に好適
である。生体分子標識剤や薬剤キャリヤーではσｓが２０emu/g 未満では生体外からの検出が困難になるが、本発明の磁性粉はそのようなことがなく、これらの用途にも好適に適
用できる。
とくに、磁気記録用の磁性粉では飽和磁化量σｓが３０emu/g 未満では書き込んだ情報が弱すぎて高感度ヘッドでも読み取りができない場合がある（後述の図６参照）。ＦｅＰ
ｔ粒子粉末のσｓは、本発明によればＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなるにつれて高くできることがわかった。後記の実施例に示したように、ＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（
Ｄｘ）が３ｎｍ以上となると、飽和磁化量σs を３０emu/g 以上にすることができる。
ｔ粒子粉末のσｓは、本発明によればＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなるにつれて高くできることがわかった。後記の実施例に示したように、ＦｅＰｔ粒子粉末のＸ線結晶粒径（
Ｄｘ）が３ｎｍ以上となると、飽和磁化量σs を３０emu/g 以上にすることができる。
本発明に従う磁性粉の角形比ＳＱ（残留磁化／飽和磁化）は０.３０以上、好ましくは０.４０以上である。また本発明に従う磁性粉のＳＦＤは１.１以下、好ましくは１.０
以下である。このようにＳＱが大きくＳＦＤが小さいことは粒子個々の磁気特性にバラツキが少ないことを意味している。このことは、前記のいずれの用途にも本発明の磁性粉が
適していることを意味する。
以下である。このようにＳＱが大きくＳＦＤが小さいことは粒子個々の磁気特性にバラツキが少ないことを意味している。このことは、前記のいずれの用途にも本発明の磁性粉が
適していることを意味する。
磁気特性の測定は次のようにして行うことができる。合成反応終了後の液に３倍量のメタノールを添加したあと遠心分離器にかけ、上澄み液を取り除く。上澄み液を除いたあと
の残留分（粒子粉末）にメタノール１００ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させ、得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液
を取り除く。得られた残留分（粒子粉末）を同じくメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返す。最後に上澄み液を分別して得
られたＦｅＰｔナノ粒子粉末含有物を真空乾燥機で十分に乾燥する。この乾燥粉をカプセルに詰め、測定中サンプルが動かないように、接着剤で十分に固定し、振動試料型磁力計
（ＶＳＭ）を用いて測定する。試料をカプセルに詰めるときには特別に磁化方向を配向さ
せる操作等は行わない。
の残留分（粒子粉末）にメタノール１００ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させ、得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液
を取り除く。得られた残留分（粒子粉末）を同じくメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返す。最後に上澄み液を分別して得
られたＦｅＰｔナノ粒子粉末含有物を真空乾燥機で十分に乾燥する。この乾燥粉をカプセルに詰め、測定中サンプルが動かないように、接着剤で十分に固定し、振動試料型磁力計
（ＶＳＭ）を用いて測定する。試料をカプセルに詰めるときには特別に磁化方向を配向さ
せる操作等は行わない。
本発明の磁性粉は前記のように合成されたままの状態で優れた磁気特性を有するので、このまま磁気記録媒体用の磁性粉として適用が可能である。また、熱処理を施す場合にあ
ってもその簡略化ができる。そのため、熱処理に伴う粒子間の固着が防止できるので、流
動性を有する粉末の状態で採取できる。
ってもその簡略化ができる。そのため、熱処理に伴う粒子間の固着が防止できるので、流
動性を有する粉末の状態で採取できる。
〔製造法〕
非特許文献３では保磁力Ｈｃ＝３７０Ｏe のｆｃｔ構造のＦｅＰｔ粒子粉末が得られている。本発明によると、その限界を超えて、さらに高い保磁力を有するｆｃｔ構造のＦｅ
Ｐｔ粒子を直接的に合成することができる。本発明の製造法の要旨は前記したとおりであるが、特に、その還元反応を大気圧を超える圧力で実施する点と、反応温度までの昇温速
度を操作してＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を制御する点に特徴がある。すなわち、前記の一般式のＴおよびＭ、さらに必要に応じてＺの成分を含む金属塩を、沸点が２００℃以上、好ま
しくは２７０℃以上の多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体からなる液に、固形分が残存しない状態にまで溶解したあと、その溶液を不活性ガス雰囲気下で２００℃以上
、好ましくは２７０℃以上の温度で且つ大気圧を超える圧力に保持して該金属塩を該多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体で還元し、そのさい、還元温度までの昇温速度
を１〜２０℃／分の範囲とする。
非特許文献３では保磁力Ｈｃ＝３７０Ｏe のｆｃｔ構造のＦｅＰｔ粒子粉末が得られている。本発明によると、その限界を超えて、さらに高い保磁力を有するｆｃｔ構造のＦｅ
Ｐｔ粒子を直接的に合成することができる。本発明の製造法の要旨は前記したとおりであるが、特に、その還元反応を大気圧を超える圧力で実施する点と、反応温度までの昇温速
度を操作してＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を制御する点に特徴がある。すなわち、前記の一般式のＴおよびＭ、さらに必要に応じてＺの成分を含む金属塩を、沸点が２００℃以上、好ま
しくは２７０℃以上の多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体からなる液に、固形分が残存しない状態にまで溶解したあと、その溶液を不活性ガス雰囲気下で２００℃以上
、好ましくは２７０℃以上の温度で且つ大気圧を超える圧力に保持して該金属塩を該多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体で還元し、そのさい、還元温度までの昇温速度
を１〜２０℃／分の範囲とする。
ここで、大気圧を超える圧力とは、大気圧よりも５Ｐａ以上高い圧力である。好ましくは大気圧よりも１０Ｐａ以上、さらに好ましくは１００Ｐａ以上の圧力である。大気圧よ
り高くしても、その差圧が５Ｐａ未満では１００Ｏe 以上の保磁力を有するＦｅＰｔ粒子粉末を安定して得ることが困難となる。この圧力は実際には反応槽内の内圧である。この
反応槽内圧を高めるることにより溶媒の沸点があがることになる。このため同じ反応温度でも溶媒の気化を抑制することができ、安定に反応を進めることができる。また、反応槽
内圧を高くすれば、低いときよりも反応温度を高めることができる。このため面心正方晶の成長を有利に進行させることができる。しかし、あまり高圧にして、例えば大気圧より
１０ＭＰａを超えるような高い圧力にすると、保磁力の向上効果が飽和に近づく共に反応装置の耐圧構造を厳重にしなければならなくなり、経済的ではない。したがって、反応槽
内圧は、溶媒の種類、反応温度、目的とする磁気特性を勘案して設定しなければならないが、例えば、溶媒にテトラエチレングリコールを用いる場合は、大気圧との差圧が１００
００Ｐａ以内、好ましくは５０００Ｐａ以内の圧力に収めるのがよい。
り高くしても、その差圧が５Ｐａ未満では１００Ｏe 以上の保磁力を有するＦｅＰｔ粒子粉末を安定して得ることが困難となる。この圧力は実際には反応槽内の内圧である。この
反応槽内圧を高めるることにより溶媒の沸点があがることになる。このため同じ反応温度でも溶媒の気化を抑制することができ、安定に反応を進めることができる。また、反応槽
内圧を高くすれば、低いときよりも反応温度を高めることができる。このため面心正方晶の成長を有利に進行させることができる。しかし、あまり高圧にして、例えば大気圧より
１０ＭＰａを超えるような高い圧力にすると、保磁力の向上効果が飽和に近づく共に反応装置の耐圧構造を厳重にしなければならなくなり、経済的ではない。したがって、反応槽
内圧は、溶媒の種類、反応温度、目的とする磁気特性を勘案して設定しなければならないが、例えば、溶媒にテトラエチレングリコールを用いる場合は、大気圧との差圧が１００
００Ｐａ以内、好ましくは５０００Ｐａ以内の圧力に収めるのがよい。
還元反応を進行させる反応温度は２００℃以上、好ましくは２７０℃以上とする必要がある。２００℃未満ではｆｃｔ構造を１０vol.％以上有するＦｅＰｔ粒子粉末を安定して
得ることが困難となる。しかし、あまり高い温度では溶媒の蒸発が激しくなるので、４０
０℃以下、好ましくは３５０℃以下とするのがよい。
得ることが困難となる。しかし、あまり高い温度では溶媒の蒸発が激しくなるので、４０
０℃以下、好ましくは３５０℃以下とするのがよい。
そのさい、この反応温度に至るまでの昇温速度を操作すると、合成されるＦｅＰｔナノ粒子のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が変化することがわかった。また、得られるＦｅＰｔナノ粒
子粉末の磁気特性はそのＸ線結晶粒径（Ｄｘ）に大きく依存していることがわかった。具体的には、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のＦｅＰｔナノ粒子粉末を得るには、前記
の圧力および温度条件において、昇温速度を０.２〜２０℃／分の範囲、好ましくは１〜２０℃／分の範囲で調節するのがよく、この範囲を外れる昇温速度を採用した場合には、
Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のものを安定して得ることが困難となる。また、昇温速度が0.２℃／分より遅いと生産性の観点からも好ましくない。ここで、本発明で言う昇
温速度とは厳密には５０℃から１５０℃に至るまでの平均昇温速度（℃／分）である。実際には、最終目標とする反応温度に近づいた時点では、例えば最終目標温度より２０℃ほ
ど低い温度付近にまで達したら、実際の温度が目標の反応温度を超えてしまわないように
、昇温速度を落としてゆっくりと目標温度まで昇温するのが好ましい。
子粉末の磁気特性はそのＸ線結晶粒径（Ｄｘ）に大きく依存していることがわかった。具体的には、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のＦｅＰｔナノ粒子粉末を得るには、前記
の圧力および温度条件において、昇温速度を０.２〜２０℃／分の範囲、好ましくは１〜２０℃／分の範囲で調節するのがよく、この範囲を外れる昇温速度を採用した場合には、
Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のものを安定して得ることが困難となる。また、昇温速度が0.２℃／分より遅いと生産性の観点からも好ましくない。ここで、本発明で言う昇
温速度とは厳密には５０℃から１５０℃に至るまでの平均昇温速度（℃／分）である。実際には、最終目標とする反応温度に近づいた時点では、例えば最終目標温度より２０℃ほ
ど低い温度付近にまで達したら、実際の温度が目標の反応温度を超えてしまわないように
、昇温速度を落としてゆっくりと目標温度まで昇温するのが好ましい。
本発明法で使用する多価アルコールとしては、トリエチレングリコールまたはテトラエチレングリコールが好ましい。しかし、これに限らず、沸点が２７０℃以上の多価アルコ
ールまたはその誘導体であれば本発明で使用できる。また多価アルコールまたはその誘導体は、１種のみでなく２種以上を混合して使用することもできる。エチレングリコールは
沸点が１９７℃と低いので好ましくない。
ールまたはその誘導体であれば本発明で使用できる。また多価アルコールまたはその誘導体は、１種のみでなく２種以上を混合して使用することもできる。エチレングリコールは
沸点が１９７℃と低いので好ましくない。
該多価アルコール中に溶存させるＦｅおよびＰｔは、代表的には、鉄(III) アセチルアセトナートおよび白金 (II) アセチルアセトナートとして供給するのがよい。これらの鉄
(III) アセチルアセトナートおよび白金 (II) アセチルアセトナートを多価アルコールに完全に溶解したあと、すなわち、これらの固形分が残存しない状態にまで溶解したあと、
昇温し加圧下で還元反応を進行させるのがよい。固形分が残存していると、合成されるＦｅＰｔ粒子粉末には個々の粒子内においても、また粒子相互の間でも、組成のバラツキが
発生し、高い保磁力をもつＦｅＰｔ粒子粉末を得ることが困難になる。
(III) アセチルアセトナートおよび白金 (II) アセチルアセトナートを多価アルコールに完全に溶解したあと、すなわち、これらの固形分が残存しない状態にまで溶解したあと、
昇温し加圧下で還元反応を進行させるのがよい。固形分が残存していると、合成されるＦｅＰｔ粒子粉末には個々の粒子内においても、また粒子相互の間でも、組成のバラツキが
発生し、高い保磁力をもつＦｅＰｔ粒子粉末を得ることが困難になる。
このようにして、アセチルアセトナート錯体からＦｅとＰｔの双方を高沸点ポリオールで加圧下で還元すると、合成されるＦｅＰｔ粒子粉末は、合成されたままの状態において
メスバウワー分光法で計測される強磁性構造の体積割合（面心正方晶の割合）が１０〜１００％の範囲で、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のものとなり、室温での保磁力が５
００Ｏe 以上、室温での飽和磁化σｓが２０emu/g 以上、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒径の平均値が５０ｎｍ以下の流動性を有するＦｅＰｔ粒子粉末を得ることが
できる。
メスバウワー分光法で計測される強磁性構造の体積割合（面心正方晶の割合）が１０〜１００％の範囲で、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４ｎｍ以上のものとなり、室温での保磁力が５
００Ｏe 以上、室温での飽和磁化σｓが２０emu/g 以上、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）観察による１次粒径の平均値が５０ｎｍ以下の流動性を有するＦｅＰｔ粒子粉末を得ることが
できる。
この合成反応において、反応溶液に分散剤を含有させておくこともできる。分散剤は合成された粒子表面に吸着して粒子同士の凝集を抑制するのに有効である。また、分散剤の
種類と添加量を適切にすることによって、合成されるＦｅＰｔ粒子の粒径を制御することも可能である。使用できる分散剤としては、ＦｅＰｔ粒子粉末表面に吸着しやすいＮ原子
を有するアミン基、アミド基、およびアゾ基を有する界面活性剤か、またチオール基またはカルボキシル基のいずれかを構造中に含有する有機分子が好適である。これらの官能基
をもつ界面活性剤は、ＦｅＰｔ粒子等の金属表面に直接配位できるため、本発明に従うＦ
ｅＰｔ粒子に用いる界面活性剤として好適である。
種類と添加量を適切にすることによって、合成されるＦｅＰｔ粒子の粒径を制御することも可能である。使用できる分散剤としては、ＦｅＰｔ粒子粉末表面に吸着しやすいＮ原子
を有するアミン基、アミド基、およびアゾ基を有する界面活性剤か、またチオール基またはカルボキシル基のいずれかを構造中に含有する有機分子が好適である。これらの官能基
をもつ界面活性剤は、ＦｅＰｔ粒子等の金属表面に直接配位できるため、本発明に従うＦ
ｅＰｔ粒子に用いる界面活性剤として好適である。
合成反応の反応速度を適正に制御することも重要である。そのための方法として溶媒中の金属濃度の制御がある。例えば金属原料の濃度を抑えることにより、生成する金属の過
飽和度を低下させ、これによって、核発生および粒子成長の速度を低下させることができる。ポリオールと金属塩中に含まれる全ての金属イオンのモル比、すなわちポリオール／
全金属イオンのモル比が１０００以上であれば、本発明に従うＦｅＰｔ粒子を有利に製造
することができる。
飽和度を低下させ、これによって、核発生および粒子成長の速度を低下させることができる。ポリオールと金属塩中に含まれる全ての金属イオンのモル比、すなわちポリオール／
全金属イオンのモル比が１０００以上であれば、本発明に従うＦｅＰｔ粒子を有利に製造
することができる。
当該合成反応で得られるＦｅＰｔ粒子の異方性磁界Ｈｋは、反応時間によっても変化する。一般に、反応時間の増加に伴ってＨｋが増加する。このため、充分大きなＨｋを得る
ためには反応時間は１時間以上、好ましくは２時間以上、さらに好ましくは３. ５時間以
上とするのがよい。
ためには反応時間は１時間以上、好ましくは２時間以上、さらに好ましくは３. ５時間以
上とするのがよい。
以下に実施例を挙げて、本発明をさらに説明する。
〔実施例１〕
テトラエチレングリコール（沸点：３２７℃）2 ００ｍＬに、鉄(III) アセチルアセトナート＝１.３７ｍ mol／Ｌと白金 (II) アセチルアセトナートを１.２１ｍ mol／Ｌ添
加し、鉄(III) アセチルアセトナートと白金 (II) アセチルアセトナートの固形分が存在しなくなるまで溶解した。この溶液を還流器のついた容器に移してオイルバスに載せ、容
器内に不活性ガスとして窒素ガスを４００ｍＬ／ｍｉｎの流量で吹込みながら、該溶液を１６０ｒｐｍの回転速度で撹拌しつつ加熱し、３００℃の温度で５時間の還流を行って、
反応を終了した。そのさい、昇温速度は１５℃／min とした。また該容器のガス排出口に圧力調節弁付きの排気管を取付けておき、その調節弁の開度を調節することによって、容
器内の圧力を大気圧よりも３１００Ｐａだけ高い圧力に反応のあいだ一定に維持した。
テトラエチレングリコール（沸点：３２７℃）2 ００ｍＬに、鉄(III) アセチルアセトナート＝１.３７ｍ mol／Ｌと白金 (II) アセチルアセトナートを１.２１ｍ mol／Ｌ添
加し、鉄(III) アセチルアセトナートと白金 (II) アセチルアセトナートの固形分が存在しなくなるまで溶解した。この溶液を還流器のついた容器に移してオイルバスに載せ、容
器内に不活性ガスとして窒素ガスを４００ｍＬ／ｍｉｎの流量で吹込みながら、該溶液を１６０ｒｐｍの回転速度で撹拌しつつ加熱し、３００℃の温度で５時間の還流を行って、
反応を終了した。そのさい、昇温速度は１５℃／min とした。また該容器のガス排出口に圧力調節弁付きの排気管を取付けておき、その調節弁の開度を調節することによって、容
器内の圧力を大気圧よりも３１００Ｐａだけ高い圧力に反応のあいだ一定に維持した。
反応終了後の液に３倍量のメタノールを添加したうえで遠心分離器にかけ、その後、上澄み液を取り除いた。上澄み液を除いたあとの残留分（粒子粉末）に再びメタノール１０
０ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させた。得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液を取り除いた。得られた残留分（粒子
粉末）に対し、前記同様のメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返した。最後に上澄み液を分別して得られたＦｅＰｔナノ粒
子粉末含有物を、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）、Ｘ線回折（ＸＲＤ）、組成分析および磁気測定（ＶＳＭ）に供した。ＴＥＭ観察にさいしては、ＦｅＰｔ粒子粒子粉末含有物をヘキ
サン中に入れ、界面活性剤としてオレイン酸とオレイルアミンを添加したうえ、超音波分
散処理して得られた分散液の状態で測定に供した。
０ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させた。得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液を取り除いた。得られた残留分（粒子
粉末）に対し、前記同様のメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返した。最後に上澄み液を分別して得られたＦｅＰｔナノ粒
子粉末含有物を、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）、Ｘ線回折（ＸＲＤ）、組成分析および磁気測定（ＶＳＭ）に供した。ＴＥＭ観察にさいしては、ＦｅＰｔ粒子粒子粉末含有物をヘキ
サン中に入れ、界面活性剤としてオレイン酸とオレイルアミンを添加したうえ、超音波分
散処理して得られた分散液の状態で測定に供した。
その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は８.４ｎｍであった。Ｘ線回折の結果、超格子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが
現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は９.６ｎｍであった。組
成分析の結果は、原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５２：４８であった。
現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は９.６ｎｍであった。組
成分析の結果は、原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５２：４８であった。
図１に、本例で得られたＦｅＰｔナノ粒子粉末のヒステレシスループを示したが、図１に見られるように、保磁力Ｈｃ＝２４８５Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝５２emu/g 、角形比＝
０.６２０、ＳＦＤ＝０.８６０であった。また、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によ
るｆｃｔ構造の割合は５８％であった。
０.６２０、ＳＦＤ＝０.８６０であった。また、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によ
るｆｃｔ構造の割合は５８％であった。
〔実施例２〕
昇温速度を１２℃／min とした以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は８.２ｎｍであった。Ｘ線回折では超
格子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は８.４ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ
＝５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝２３３６Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝５４emu/g 、角形比＝０.６２０、ＳＦＤ＝０.８８０であった。また、Ｆｅ原子のメス
バウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は５６％であった。
昇温速度を１２℃／min とした以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は８.２ｎｍであった。Ｘ線回折では超
格子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は８.４ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ
＝５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝２３３６Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝５４emu/g 、角形比＝０.６２０、ＳＦＤ＝０.８８０であった。また、Ｆｅ原子のメス
バウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は５６％であった。
〔実施例３〕
昇温速度を２℃／min とした以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は７.９ｎｍであった。Ｘ線回折では超格
子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は６.２ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ＝
５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝１３４０Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝４７emu/g 、角形比＝０.４９０、ＳＦＤ＝１.０８であった。また、Ｆｅ原子のメスバウ
アー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は３２％であった。
昇温速度を２℃／min とした以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は７.９ｎｍであった。Ｘ線回折では超格
子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は６.２ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ＝
５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝１３４０Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝４７emu/g 、角形比＝０.４９０、ＳＦＤ＝１.０８であった。また、Ｆｅ原子のメスバウ
アー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は３２％であった。
〔比較例１〕
昇温速度を０.１℃／min した以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は６.８ｎｍであった。Ｘ線結晶粒径（
Ｄｘ）は２.５ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝２Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝１４.９emu/g 、角形比＝０.
００３であった。Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は０％であっ
た。
昇温速度を０.１℃／min した以外は実施例１を繰り返した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）から観測された１次粒子の平均粒径は６.８ｎｍであった。Ｘ線結晶粒径（
Ｄｘ）は２.５ｎｍであった。組成分析では原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５２：４８であった。磁気測定の結果、保磁力Ｈｃ＝２Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝１４.９emu/g 、角形比＝０.
００３であった。Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割合は０％であっ
た。
〔比較例２〕
テトラエチレングリコール（沸点：３２７℃）１００ｍＬに、鉄(III) アセチルアセトナート＝２.５３９ｍ mol／Ｌと白金 (II) アセチルアセトナートを１.２６９ｍ mol／
Ｌ添加し、鉄(III) アセチルアセトナートと白金 (II) アセチルアセトナートの固形分が存在しなくなるまで溶解した。この溶液を還流器のついた容器に移してオイルバスに載せ
、容器内に不活性ガスとして窒素ガスを４００ｍＬ／ｍｉｎの流量で吹込みながら、該溶液を１６０ｒｐｍの回転速度で撹拌しつつ加熱し、３００℃の温度で３時間半の還流を行
って、反応を終了した。そのさい、昇温速度は１０℃／min とした。容器内の圧力調整は
実施せず、大気圧と同じとした。
テトラエチレングリコール（沸点：３２７℃）１００ｍＬに、鉄(III) アセチルアセトナート＝２.５３９ｍ mol／Ｌと白金 (II) アセチルアセトナートを１.２６９ｍ mol／
Ｌ添加し、鉄(III) アセチルアセトナートと白金 (II) アセチルアセトナートの固形分が存在しなくなるまで溶解した。この溶液を還流器のついた容器に移してオイルバスに載せ
、容器内に不活性ガスとして窒素ガスを４００ｍＬ／ｍｉｎの流量で吹込みながら、該溶液を１６０ｒｐｍの回転速度で撹拌しつつ加熱し、３００℃の温度で３時間半の還流を行
って、反応を終了した。そのさい、昇温速度は１０℃／min とした。容器内の圧力調整は
実施せず、大気圧と同じとした。
反応終了後の液に３倍量のメタノールを添加したうえで遠心分離器にかけ、その後、上澄み液を取り除いた。上澄み液を除いたあとの残留分（粒子粉末）に再びメタノール１０
０ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させた。得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液を取り除いた。得られた残留分（粒子
粉末）に対し、前記同様のメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返した。最後に上澄み液を分別して得られたＦｅＰｔナノ粒
子粉末含有物を、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）、Ｘ線回折（ＸＲＤ）、組成分析および磁気
測定（ＶＳＭ）に供した。
０ｍＬを添加して超音波洗浄槽に装填し、この超音波洗浄槽で該粒子粉末を分散させた。得られた分散液を遠心分離器にかけたあと上澄み液を取り除いた。得られた残留分（粒子
粉末）に対し、前記同様のメタノールを加えて超音波洗浄槽および遠心分離器で処理する洗浄操作を、さらに２回繰り返した。最後に上澄み液を分別して得られたＦｅＰｔナノ粒
子粉末含有物を、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）、Ｘ線回折（ＸＲＤ）、組成分析および磁気
測定（ＶＳＭ）に供した。
ＴＥＭ観察に関しては、ＦｅＰｔナノ粒子粉末含有物をヘキサンに入れ、これに界面活性剤としてオレイン酸とオレイルアミンを添加したうえ、超音波分散処理して粒子の分散
液を作成し、その分散液に関して観察を実施した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）
から観測された１次粒子の平均粒径は７.５ｎｍであった。
液を作成し、その分散液に関して観察を実施した。その結果、透過電子顕微鏡（ＴＥＭ）
から観測された１次粒子の平均粒径は７.５ｎｍであった。
Ｘ線回折では、超格子反射（００１）と（１１０）に対応する回折ピークが現れ、面心正方晶の存在が確認された。Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）は３.７ｎｍであった。ＴＥＭ−ＥＤ
Ｘによる組成分析では、ＦｅとＰｔの組成比は、原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５５：４５であっ
た。
Ｘによる組成分析では、ＦｅとＰｔの組成比は、原子比でＦｅ：Ｐｔ＝５５：４５であっ
た。
磁気測定では、保磁力Ｈｃ＝３７０Ｏe 、飽和磁化量σｓ＝４０emu/g 、角形比＝０.２５、ＳＦＤ＝１.１０であった。また、本例で得られたＦｅＰｔナノ粒子粉末をメスバ
ウアー分光測定に供したところ、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割
合は３８％であった。
ウアー分光測定に供したところ、Ｆｅ原子のメスバウアー分光測定によるｆｃｔ構造の割
合は３８％であった。
図２〜図４において、前記の実施例１〜３および比較例１〜２のものに加え、さらに同じ使用原料のもとで反応条件（特に昇温速度）を変えて得られた数多くのＦｅＰｔナノ粒
子粉末含有物について、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）と磁気特性の関係を整理して示した。これらの結果から、ＦｅＰｔナノ粒子粉末の磁気特性はＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と密接な相関を
有することがわかる。特に、図２からは、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて保磁力が高くなることがわかる。図３からもＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて飽和磁化値（σｓ）も高くなることがわかる。図４からはＸ線結晶粒径（Ｄｘ）とＳＦＤについての相関は必ずしも明確ではないが
、６ｎｍ以上のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を有することによって、保磁力分布（ＳＦＤ）が１
以下の安定した値に落ち着くことを示している。
子粉末含有物について、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）と磁気特性の関係を整理して示した。これらの結果から、ＦｅＰｔナノ粒子粉末の磁気特性はＸ線結晶粒径（Ｄｘ）と密接な相関を
有することがわかる。特に、図２からは、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて保磁力が高くなることがわかる。図３からもＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が４.０ｎｍより大きくなると、それにつれて飽和磁化値（σｓ）も高くなることがわかる。図４からはＸ線結晶粒径（Ｄｘ）とＳＦＤについての相関は必ずしも明確ではないが
、６ｎｍ以上のＸ線結晶粒径（Ｄｘ）を有することによって、保磁力分布（ＳＦＤ）が１
以下の安定した値に落ち着くことを示している。
図５〜７は、前掲の図２〜４図の上に磁気記録に好適な磁気特性の範囲を網掛け範囲で示したものである。磁気記録に用いるためには、保磁力Ｈｃは図５に示したように１００
０Ｏe 以上であることが好適であるが、本発明の実施例で得られたＦｅＰｔ粒子粉末はこの範囲内であるのに対し、比較例１や２のものではこの範囲から外れている。図５からお
よそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が５.５ｎｍ以上で保磁力Ｈｃは１０００Ｏe 以上となり、６
．０以上では安定して１０００Ｏe 以上となることがわかる。
０Ｏe 以上であることが好適であるが、本発明の実施例で得られたＦｅＰｔ粒子粉末はこの範囲内であるのに対し、比較例１や２のものではこの範囲から外れている。図５からお
よそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が５.５ｎｍ以上で保磁力Ｈｃは１０００Ｏe 以上となり、６
．０以上では安定して１０００Ｏe 以上となることがわかる。
同様に、磁気記録用には飽和磁化量σｓは図６のように３０emu/g 以上であることが好適であるが、本発明の実施例で得られたＦｅＰｔ粒子粉末はこの範囲内であるのに対し、
比較例１のものではこの範囲から外れている。図６から、およそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が３.０ｎｍ以上で飽和磁化量σｓは３０emu/g 以上となり、４.０以上では安定して３０
emu/g 以上となることがわかる。
比較例１のものではこの範囲から外れている。図６から、およそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が３.０ｎｍ以上で飽和磁化量σｓは３０emu/g 以上となり、４.０以上では安定して３０
emu/g 以上となることがわかる。
ＳＦＤについは磁気記録用には、図７に見られるように１.１０以下であることが好適であるが、本発明の実施例で得られたＦｅＰｔ粒子粉末はこの範囲内であるのに対し、比
較例１や２のものではこの範囲から外れている。図７から、およそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が５.０ｎｍ以上でＳＦＤは１.１０以下となることがわかる。
較例１や２のものではこの範囲から外れている。図７から、およそＸ線結晶粒径（Ｄｘ）
が５.０ｎｍ以上でＳＦＤは１.１０以下となることがわかる。
このように、本発明のＦｅＰｔ粒子粉末は磁気記録用の磁性粉末として好適である。とくに、図５〜７から、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が４.０ｎｍ以上、好ましくは５.５ｎｍ以
上、さらに好ましくは６.０ｎｍ以上を有している本発明のＦｅＰｔ粒子粉末は磁気記録
用として好適であることがわかる。
上、さらに好ましくは６.０ｎｍ以上を有している本発明のＦｅＰｔ粒子粉末は磁気記録
用として好適であることがわかる。
図８は、前記の実施例１と同じ使用原料のもとで同様にしてＦｅＰｔ粒子粉末含有物質を製造した場合に、ＦｅとＰｔの仕込み比（実施例１では５０：５０ at.％）変えて得ら
れたＦｅＰｔ粒子粉末含有物について、反応時の昇温速度がそれらのＸ線結晶粒径（Ｄｘ）にどのように影響するかを調べた結果をプロットしたものである。図８の結果から、仕
込み比が異なっても昇温速度が高いとＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなることがわかる。また、Ｆｅ仕込み量が低いほど、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなる傾向にある。仕込み
比が同等である場合には昇温速度が高いほどＸ線結晶粒径（Ｄｘ）は大きくなり、Ｘ線結
晶粒径（Ｄｘ）は昇温速度と密接な相関を有することがわかる。
れたＦｅＰｔ粒子粉末含有物について、反応時の昇温速度がそれらのＸ線結晶粒径（Ｄｘ）にどのように影響するかを調べた結果をプロットしたものである。図８の結果から、仕
込み比が異なっても昇温速度が高いとＸ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなることがわかる。また、Ｆｅ仕込み量が低いほど、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）が大きくなる傾向にある。仕込み
比が同等である場合には昇温速度が高いほどＸ線結晶粒径（Ｄｘ）は大きくなり、Ｘ線結
晶粒径（Ｄｘ）は昇温速度と密接な相関を有することがわかる。
Claims (12)
- ＦｅまたはＣｏの少なくとも１種と、ＰｔまたはＰｄの少なくとも１種とを主成分とし且つ面心正方晶の割合が１０〜１００％の範囲にある磁性合金からなる平均粒径が５０ｎ
ｍ以下の磁性粉であって、
Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.０ｎｍ以上、
室温での保磁力Ｈｃ：１００Ｏe 以上、
室温での飽和磁化量σｓ：２０emu/g 以上であり、且つ
流動性を有する磁性粉。 - 磁性合金が、
一般式〔ＴXＭ1-X〕YＺ1-Y
で表される量比の成分を含有している請求項１に記載の磁性粉。
ただし、式中において、
Ｔ：ＦｅまたはＣｏの１種または２種、
Ｍ：ＰｔまたはＰｄの１種または２種、
Ｚ：ＴとＭ以外の相転移に影響を与える金属元素、
Ｘ：０.３〜０.７、
Ｙ：０.７〜１.０、
を表す。 - ＺはＡｇ、Ｃｕ、Ｓｂ、ＢｉまたはＰｂの少なくとも１種の金属元素である請求項２に
記載の磁性粉。 - 角形比（残留磁化量／飽和磁化量）の値が０.３以上である請求項１、２または３に記
載の磁性粉。 - ＳＦＤ値が１.１以下である請求項１、２、３または４に記載の磁性粉。
- 一般式〔ＴXＭ1-X〕YＺ1-Y（ただし、Ｔ：ＦｅまたはＣｏの１種または２種、Ｍ：ＰｔまたはＰｄの１種または２種、Ｚ：相転移に影響を与える金属元素、Ｘ：０.３〜０
．７、Ｙ：０.７〜１.０を表す）で表される量比の成分を含有している金属磁性粉の製
造法において、
前記のＴおよびＭ、さらに必要に応じてＺの成分を含む金属塩を、沸点が２００℃以上の多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体からなる液に、固形分が残存しない状態
にまで溶解し、その溶液を不活性ガス雰囲気下で２００℃以上の温度で且つ大気圧を超える圧力に保持して該金属塩を該多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体で還元し、
この還元によって該磁性粉を合成すること、
そのさい、この合成された粒子粉末が、合成された状態において面心正方晶の割合が１０〜１００％の範囲にあり、且つ平均粒径：５０ｎｍ以下、Ｘ線結晶粒径（Ｄｘ）：４.
０ｎｍ以上、室温での保磁力：１００Ｏe 以上、室温での飽和磁化量σｓ：２０ emu/g以
上であることを特徴とする金属磁性粉の製造法。 - 還元中の圧力が、大気圧との差圧で＋１００Ｐａ以上である請求項６に記載の金属磁性
粉の製造法 - 還元温度に昇温するさいの昇温速度を１〜２０℃／分の範囲で変化させる請求項６また
は７に記載の金属磁性粉の製造法。 - 多価アルコールおよび／またはこれらの誘導体と原料金属塩とのモル比（多価アルコールモル／原料金属モル）が、５０〜３０００である請求項６ないし８のいずれかに記載の
金属磁性粉の製造法。 - 多価アルコールが、トリエチレングリコールまたはテトラエチレングリコールの１種ま
たは２種である請求項６ないし９のいずれかに記載の金属磁性粉の製造法。 - Ｔ、ＭおよびＺ成分の塩がこれらの成分のアセチルアセトナートである請求項６ないし
１０のいずれかに記載の金属磁性粉を製造法。 - 還元温度が２７０℃以上で且つ大気圧を超える圧力に保持する時間が１時間以上である
請求項６ないし１１のいずれかに記載の金属磁性粉の製造法。
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| JP2004218587A JP4452847B2 (ja) | 2004-07-27 | 2004-07-27 | 金属磁性粉の製造法 |
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|---|---|---|---|---|
| JP2008057037A (ja) * | 2006-08-01 | 2008-03-13 | Toyota Central R&D Labs Inc | ＦｅＰｔナノ粒子の合成方法 |
| CN100457340C (zh) * | 2006-07-20 | 2009-02-04 | 同济大学 | 一种单分散铁铂纳米合金粒子的制备方法 |
| CN102909381A (zh) * | 2012-10-17 | 2013-02-06 | 北京工业大学 | 一种钴纳米颗粒掺杂制备高矫顽力锰铋磁粉的方法 |
| WO2014115836A1 (ja) * | 2013-01-25 | 2014-07-31 | 戸田工業株式会社 | 磁気記録媒体用スピネル型フェリ磁性粒子粉末及び磁気記録媒体 |
-
2004
- 2004-07-27 JP JP2004218587A patent/JP4452847B2/ja not_active Expired - Fee Related
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| JP2008057037A (ja) * | 2006-08-01 | 2008-03-13 | Toyota Central R&D Labs Inc | ＦｅＰｔナノ粒子の合成方法 |
| JP4661837B2 (ja) * | 2006-08-01 | 2011-03-30 | 株式会社豊田中央研究所 | ＦｅＰｔナノ粒子の合成方法 |
| CN102909381A (zh) * | 2012-10-17 | 2013-02-06 | 北京工业大学 | 一种钴纳米颗粒掺杂制备高矫顽力锰铋磁粉的方法 |
| WO2014115836A1 (ja) * | 2013-01-25 | 2014-07-31 | 戸田工業株式会社 | 磁気記録媒体用スピネル型フェリ磁性粒子粉末及び磁気記録媒体 |
| JP2014146387A (ja) * | 2013-01-25 | 2014-08-14 | Toda Kogyo Corp | 磁気記録媒体用スピネル型フェリ磁性粒子粉末及び磁気記録媒体 |
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