DE2837762C2 - Verfahren zur Herstellung von Triacs - Google Patents
Verfahren zur Herstellung von TriacsInfo
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Description
35
Die Erfindung bezieht sich auf ein Verfahren nach dem Oberbegriff des Anspruchs 1.
Ein derartiges Verfahren ist aus der US-PS 39 43 013
bekannt.
Eine der wichtigen Charakteristika von Triacs ist deren dv/dt-Fähigkeit. Die dv/df-Fähigkeit eines Triacs
schließt das statische dv/dt, das wiederangelegte dv/df und das kommutierte dv/df ein.
Aus den eingangs genannten US-PS 39 43 013 ist ein
Zweiwegthyristor (»Triac«) bekannt, bei dem zur Verbesserung des. dv/dt-Verhaltens Gold oder Platin in die
Grenzbereiche zwischen den »Einzel-Thyristoren« sowie zwischen diesen und dem Gate-Bereich mittels Diffusion eingebracht wird. Die Diffusion muß dabei vor
dem Aufbringen der Elektrodenkontaktierungsschichten erfolgen, da andernfalls aufgrund der relativ hohen
Diffusionstemperatur gleichzeitig ein unerwünschtes Eindiffundieren des Elektrodenmaterials in den Thyristorkörper
bei unkontrollierbarer Änderung mit der Folge einer Verschlechterung der Thyristor-Betriebseigenschaften
erfolgen würde. Andererseits können die tatsächlichen Betriebseigenschaften eines fertiggestellten
Thyristors erst nach Aufbringen der Elektrodenkontaktierungsschichten und Anbringen entsprechender
Zuleitungen an diesen Elektrodenschichten geprüft t>o
werden. Es ist also nicht möglich, mit Gold- oder Platindiffusion nachträglich die Eigenschaften der Thyristoren
zu verändern.
Aus »IEEE Transactions on Electron Devices«, Vol. ED-24,No. 8, August 1977, Seiten 1103 bis 1108, sind 6·;
Untersuchungsergebnisse bei der Elektronen- oder Gammabestrahlung von Silicium-Leistungsbauelementen
d. h. Gleichrichtern und Thyristoren, bekannt. Diese Untersuchungsergebnisse werden dabei verglichen mit
Ergebnissen, die durch Golddotierung erzielt werden. Die Energie der Elektroncnstrahlung liegt im Bereich
zwischen 0,8 bis 12 MeV. die Bestrahlungsdosis bei 1013
Elektronen/cm2.
Weiterhin ist aus der US-PS 40 43 837 ein Thyristor bekannt dessen Gate-Bereich zur Erhöhung des erforderlichen
Zündstroms, d. h. zur Verringerung der Gate-Empfindlichkeit als Schutzmaßnahme gegen eine unerwünschte
Thyristorzündung durch Störeinflüsse, einer Strahlungsbehandlung mittels- Elektronen bei Energien
oberhalb 1 MeV unterzogen wird, während zur Erhöhung der zulässigen Biockierspannung und Verbesserung
des dv/dl-Verhaltens im Kathoden-Emitter-Bereich
punktförmig verteilte, Bor-dotierlc Bereiche cindiffundiert
sind. Die auf diese Weise hergestellten Thyristoren sind jedoch nur für eine Stromleitung in einer
einzigen Richtung geeignet, nicht aber für einen Betrieb,
bei dem eine Stromsteuerung in beiden Stromrichtungen gewünscht ist
Der Erfindung liegt demgegenüber die Aufgabe zugrunde, ein Verfahren gemäß dem Oberbegriff des Patentanspruches
1 anzugeben, bei dem eine Verbesserung des kommutierenden dv/dt-Verhaltens ohne nachhaltige
Auswirkungen auf die Größe des zur Zündung erforderlichen Zücdstromes auch bei bereits fertiggestellten
Triacs auf einfache Weise ermöglicht wird.
Erst durch eine Energie von mehr als 0,4 MeV werden ausreichende Gitterstömngen erzeugt durch die die Lebensdauer
der Minoritätsträger verringert wird. Die gleichzeitige Verwendung der Elektroden zur Maskierung
ermöglicht eine einfache Handhabung bei der Bestrahlung. Es ist nicht mehr erforderlich, gesonderte
Masken aufzubringen und genau zu justieren.
Weitere vorteilhafte Ausgestaltungen des erfindungsgemäßen Verfahrens gehen aus den Untcransprüchen
hervor.
Im folgenden wird die Erfindung unter Bezugnahme
auf die Zeichnung näher beschrieben. Im einzelnen zeigt
Fig. 1 eine Draufsicht auf ein Triac-Bauelemcnt, auf
das die Erfindung angewendet wird.
Fig.2 und 3 Seitenansichten des Bauelementes nach
Fig. 1,
Fi g. 4 eine Schnittansicht eines Triacs. bei dem eine
Maskierung mit einem Lot hohen Bleigchaltcs vorgenommen worden ist.
Der in F i g. 1 gezeigte Thyristor 10 weist einen ersten Hauptstrom-tragt-nden Teil 12 und einen zweiten
Hauptstromtragendcn Teil 14 auf. Der Hauptstrom-tragende Teil 12 besteht aus p-leitendem Halbleitermaterial,
während der Teil 14 aus n-lcitendem Material besteht. Der Thyristor 10 weist in den F i g. 2 und 3 dargestellte
Elektroden 16 auf, die in F i g. 1 weggelassen ist, um die stromtragcndcn Bereiche 12 und 14 zu zeigen.
Der Thyristor 10 weist weiter einen Gatebereich 18 auf, der ebenfalls aus n-lcitcndem Halbleitermaterial besteht.
Der Thyristor 10 kann in einer Scheibe 20 aus Halbleitermaterial
mit n-Leitfähigkeit gebildet werden. Die p-leitenden Bereiche 22 und 24 werden durch Eindiffundieren
eines Dotierungsniittcls in die Scheibe 20 gebildet. Danach bildet man in ähnlicher Weise die n-lcitcndcn
Bereiche 14 und 28 sowie den Gatebercich 18. Die Elektrode 26 stellt den ohmschen Kontakt /um Gatebercich
18 her. Die Hauptstrom-führenden Teile 12 und 14 befinden sich in einem seitlichen Abstand zueinander
und sind durch den Grenzbereich 30 voneinander getrennt, der in Fig. I gestrichelt gezeigt ist In ähnlicher
Weise sind die Bereichel2 und 14 vom Gatebereich 18 durch einen zweiten Grenzbereich 32 getrennt, der in
F i g. 1 gestrichelt gezeigt ist. In ähnlicher Weise sind die Bereiche 12 und 14 vom Gatebereich 18 durch einen
zweiten Grenzbereich 32 getrennt, der in Fig. 1 ebenfalls
gestrichelt gezeigt ist. Der Thyristor 10 der Fig. 1
bis 3 wird üblicherweise als einer einer Anzahl solcher Elemente auf einer großen Halbleiterscheibe gebildet.
Nach der Bildung der Thyristoren wird die Scheibe in
eine Anzahl von Halbleiterpellets zerteilt, die dann einzeln verpackt werden. Obwohl in der Zeichnung nur ein
einzelnes Pellet dargestellt ist, wird das erfindungsgemäße Verfahren vorzugsweise auf das Halbleitermaterial
angewandt, bevor die Zerteilung in die einzelnen Elemente stattfindet Auf diese Weise kann eine große
Anzahl von Elementen mit im wesentlichen der gleichen Hers'.ellungsgeschichte gleichzeitig fabriziert und der
Vorteil des erfindungsgemäßen Verfahrens zu außerordentlich geringen Kosten erhalten werden.
Die bisher vorgenommene Eindiffusion von Gold oder einer ähnlichen Verunreinigung bzw. Dotierung
der Grenzbereiche eines Elementes weist verschiedene Schwierigkeiten auf. So kann eine solche Üiffusion nicht
ausgeführt werden, nachdem Metallkontakte an dem Element angebracht sind, aufgrund der hohen Temperaturen,
die üblicherweise nicht nur für die Diffusion erforderlich sind, sondern auch für das Wachsen einer
Oxidschicht zum Maskieren. Außerdem diffundiert das Gold sehr rasch in die Siliziumelemente, und zwar nicht
nur vertikal sondern auch seitlich. Die durch die selektive Diffusion des Goldes in die Grenzbereiche bewirkte
Verringerung der Trägerlebensdauer erfolgt daher nicht nur in den erwünschten Bereichen, sondern auch in
einem Teil des Elementes, wo die Träger-Lebensdauerverringerung nicht erwünscht und tatsächlich nachteilig
ist. Dies führt zu einer Zunahme des Spannungsabfalls des Elementes in Durchlaßrichtung und zu einer Abnahme
der Gateempfindlichkeit. Durch die selektive Elektronenbe«:trahlung
werden diese Schwierigkeiten im wesentlichen vollständig überwunden. Die Bestrahlung
bewirkt eine Verringerung der Trägerlebensdauer in einem Bereich, der im wesentlichen vertikal verläuft und
der seitlich benachbarte Bereiche nicht beeinflußt.
Wird der Thyristor mit Wechselstrom beaufschlagt, dann befinden sich die beiden leitenden Teile des Elementes
— die im wesentlichen von gleicher Ausdehnung sind wie die Bereiche 12 und 14 nach Fig. 1 und den
darunter liegenden Teilen des Elementes — in abwechselnd leitendem und jnerrendem Zustand. Da der eine
leiteride Abschnitt abschaltet und der andere anschaltet, ist es erwünscht, die Wh kung des einen stroniiragenden
Bereiches auf den anderen so gering wie möglich zu halten. Im schlimmsten Falle, in dem ein Teil des Elementes
rasch schaltet, wird genug Ladung zu dem anderen Teil des Elementes hinüber fließen, um diesen vorzeitig
anzuschalten. Diese Wirkung, für die das kommutierende dv/dt ein Maß ist, verringert die Geschwindigkeit,
bei der das Element arbeiten kann und bestimmt infolgedessen die wirksame Frequenzbeschränkung des
Elementes. Um die kömmutierende dv/di-Fähigkeit des
Elementes zu erhöhen und damit ein Element zu schaffen, das rascher und bei einer höheren Frequenz betrieben
werden kann, muß die Wechselwirkung zwischen den Thyristorabichnitten verringert werden. Zu diesem
Zwecke wird die Lebensdauer im Grenzbereich zwi sehen den stromtrage.cden Teilen des Thyristors durch
Elektronenbestrahlung des Grenzbereichs verringert.
Es wurde festgestellt, daß Elektronen mit Energien von 300 KeV oder weniger im wesentlichen keine Gitterschäden
verursachen, verglichen mit Elektronen mit Energien von 400 bis 500 KeV und mehr. Das Energieniveau
der Elektronenstrahlungsquelle ist zu einem gewissen Ausmaß bestimmt durch die Art der angewendeten
Maskierung durch die Elektroden. Die Energiemenge, die beim Hindurchgehen durch eine Maske verlorengeht,
kann nach der folgenden Gleichung bestimmt werden:
Dabei ist dE/axdie Energieänderung über die Distanz
gemessen in MeV/cm, K der »Beschädigungskoeffizient«, der eine relativ konstante Funktion der Energie
und des Elementes ist, Z ist die Atomnummer des Elementes, N ist die Zahl der Atome/cm3 und Φο ist gleich
Dabei ist es erwünscht, daß d?- Unterschied des Be-Schädigungskoeffizienten
der Strahlung, die auf die
Elektroden als Maske und die unmaskierten Teile des Elementes, die selektiv bestrahlt werden sollen, fällt, in
der Größenordnung von 10 liegt
Wenn Elektronen mit einer Energie von z. B. 400 KeV benützt werden, dann wird ein Unterschied im Beschädigungskoeffizienten
von etwa 20 dadurch erhalten, daß man die Energie der Teilchen im maskierten Bereich des
Elementes auf 300 KeV verringern
Die Bestrahlungszeit hängt selbstverständlich auch noch von der Flußgröße ab. Der Fluß ist proportional
zum Strahlstrom. Werden hohe Ströme benutzt, dann kann die Bestrahlungszeit verkürzt werden. Der Grad
der Veränderung in der Lebensdauer kann nach folgender Gleichung bestimmt werden:
worin t die Lebensdauer nach der Bestrahlung, ίο die
anfängliche Lebensdauer, K der Beschädigungskoeffirient und Φ der Fluß in Elektronen/cm2 ist. Werden
außerordentlich große Flußstärken angewandt, dann ist es häufig erwünscht, den Elektronenstrahl über die maskierenden
Elektroden hin- und herzuführen, um das Erhitzen über eine gewünschte Temperatur zu verhindern.
In Bezug auf die vorstehende Gleichung ist es erwünscht, daß in dem maskierten Bereich l/fo größer ist
als ΚΦ, während in dem unmaskierten Bereich 1/ to kleiner
sein soll als ΚΦ.
Fig.4 veranschaulicht die Anwendung eines Lotes mit hohem Bleigehalt auf das Thyristor-Element 10 zum Selbstmaskieren gegen Bestrahlung. Da der Bereich der Kontaktmetallisierung auf den Bereichen 12, 14 und 18 im wesentlichen den Bereichen entspricht, die gegen die Auswirkung der Schäden verursachenden Bestrahlung maskiert werden sollen, werden solche Kontakte als Maske benutzt. Diese Kontakte sind üblicherweise von ausreichender Dicke, um die erforderliche Energieverringerung für ei..e erfolgreiche selektive Bestrahlung zu bewirken. Zu diesem Zwecke wird daher eine Lotschicht, die vorzugsweise einen hohen Bleigehalt hat, auf die Kontakte aufgebracht und das element danach bestrahlt. Die Lotschichten 44 und 46 werden in einer Dicke auf die Elektroden 16 und 26 aufgebracht, die im Einklang steht mit den obigen Ausführungen hinsichtlieh der Energieverringerung der Elektronenstrahlung.
Fig.4 veranschaulicht die Anwendung eines Lotes mit hohem Bleigehalt auf das Thyristor-Element 10 zum Selbstmaskieren gegen Bestrahlung. Da der Bereich der Kontaktmetallisierung auf den Bereichen 12, 14 und 18 im wesentlichen den Bereichen entspricht, die gegen die Auswirkung der Schäden verursachenden Bestrahlung maskiert werden sollen, werden solche Kontakte als Maske benutzt. Diese Kontakte sind üblicherweise von ausreichender Dicke, um die erforderliche Energieverringerung für ei..e erfolgreiche selektive Bestrahlung zu bewirken. Zu diesem Zwecke wird daher eine Lotschicht, die vorzugsweise einen hohen Bleigehalt hat, auf die Kontakte aufgebracht und das element danach bestrahlt. Die Lotschichten 44 und 46 werden in einer Dicke auf die Elektroden 16 und 26 aufgebracht, die im Einklang steht mit den obigen Ausführungen hinsichtlieh der Energieverringerung der Elektronenstrahlung.
Außerhalb der angegebenen Bereiche wird eine selektive Elektronen-Bestrahlung in einem Energiebereich
von 0,4 bis Ii! MeV wirksam suseeführt. Rei hp-
reits verpackten Elementen können selbst höhere Knergien
bis zu 25 MeV oder mehr angewendet werden. Auch kann die Bestrahlung auf die Thyristor-Elemente
einer Halbleiterscheibe beschränkt werden, wo durch Tests festgestellt ist, daß sie ein zu geringes kommutierendes
d v/d / aufweisen.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
IO
20
bO
65
Claims (4)
1. Verfahren zur Herstellung von Triacs mit einem ersten stromleitenden Bereich zum Leiten in einer
ersten Richtung, einem zweiten stromleitenden Bereich zum Leiten in einer der ersten Richtung entgegengesetzten
zweiten Richtung, sowie mit einem Gatebereich, wobei diese drei Bereiche in seitlichem
Abstand zueinander angeordnet sind und zwischen sich eine Grenzschicht bilden, wobei in der Grenzschicht
Gitterstörstellen erzeugt werden, die die Lebensdauer der Minoritätsträger vermindern, und mit
Elektroden zur Bildung der ohmschen Kontakte mit den drei Bereichen, dadurch gekennzeichnet,
daß die Grenzschicht (30, 32) mit Elektronen mit einer Energie von mehr als 0,4 MeV bestrahlt
wird und daß die Elektroden (16, 26) die drei Sereiche (12,14J8) maskieren und gegen die ElektronenbesirahlüRg
abschirmen.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das Maskieren das Überziehen der
Elektroden (16, 26) mit Lotschichten (44, 46) hohen Bleigehaltes umfaßt
3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Bestrahlungsenergie kleiner
als 12 MeV ist
4. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet daß die Bestrahlungsdosis
im Bereich zwischen 1012 bis 1015 Elektronen/cm2 jo
liegt.
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