JPS6326450B2 - - Google Patents
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- JPS6326450B2 JPS6326450B2 JP10928080A JP10928080A JPS6326450B2 JP S6326450 B2 JPS6326450 B2 JP S6326450B2 JP 10928080 A JP10928080 A JP 10928080A JP 10928080 A JP10928080 A JP 10928080A JP S6326450 B2 JPS6326450 B2 JP S6326450B2
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
- G11B5/33—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only
- G11B5/39—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only using magneto-resistive devices or effects
- G11B5/3903—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only using magneto-resistive devices or effects using magnetic thin film layers or their effects, the films being part of integrated structures
- G11B5/398—Specially shaped layers
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- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Magnetic Heads (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は磁気抵抗ヘツドに係り、特に細長い磁
気抵抗素子に磁気方向と電流方向との間の角度が
20〜70度になるようにバーバーポール条件パター
ン電極を設けてなる磁気抵抗ヘツドの改良に関す
るものである。
気抵抗素子に磁気方向と電流方向との間の角度が
20〜70度になるようにバーバーポール条件パター
ン電極を設けてなる磁気抵抗ヘツドの改良に関す
るものである。
磁気抵抗ヘツドとしては、一般に第1図に示す
構造のものが知られている。すなわち、例えば、
ニツケル―鉄合金薄膜からなる磁気抵抗素子1の
一方の端面を磁気記録媒体7の近傍またはそれと
接触させて配置することにより、記録媒体7の磁
界により磁気抵抗素子1の磁化を変化させて、磁
気抵抗効果による磁気抵抗素子1の電気抵抗の変
化を磁気抵抗素子1の両端に設けた電極2,3を
介して接続された電流源4の電圧変化として取り
出すようにしてある。なお、第1図において、5
は磁気抵抗素子1に近傍対向させて設けたマグネ
ツトで、マグネツト5により磁気抵抗素子1にバ
イアス磁界をかけるようにしてある。このマグネ
ツト5は記録媒体7からの信号に対する磁気抵抗
素子1の感度を高めるとともに線形応答に近づけ
る作用をする。すなわち、磁界下における磁気抵
抗素子1の抵抗の変化は、2次的であるので、マ
グネツト5を用いて磁気抵抗素子1の高さ方向に
バイアス磁界をかけて、磁化の方向が磁気抵抗素
子1内を流れる電流の方向と45度の角度をなすよ
うにし、磁気抵抗素子1の動作が最適になるよう
にしている。しかし、このように磁気抵抗素子1
の高さ方向にバイアス磁界をかけると、記録媒体
7上の情報が、このバイアス磁界によつて変化す
る恐れがあり、しかも、多チヤンネルの場合に、
すべての磁気抵抗素子1に対して磁界の強度が同
一になるようにバイアス磁界をかけることが困難
であるという問題がある。
構造のものが知られている。すなわち、例えば、
ニツケル―鉄合金薄膜からなる磁気抵抗素子1の
一方の端面を磁気記録媒体7の近傍またはそれと
接触させて配置することにより、記録媒体7の磁
界により磁気抵抗素子1の磁化を変化させて、磁
気抵抗効果による磁気抵抗素子1の電気抵抗の変
化を磁気抵抗素子1の両端に設けた電極2,3を
介して接続された電流源4の電圧変化として取り
出すようにしてある。なお、第1図において、5
は磁気抵抗素子1に近傍対向させて設けたマグネ
ツトで、マグネツト5により磁気抵抗素子1にバ
イアス磁界をかけるようにしてある。このマグネ
ツト5は記録媒体7からの信号に対する磁気抵抗
素子1の感度を高めるとともに線形応答に近づけ
る作用をする。すなわち、磁界下における磁気抵
抗素子1の抵抗の変化は、2次的であるので、マ
グネツト5を用いて磁気抵抗素子1の高さ方向に
バイアス磁界をかけて、磁化の方向が磁気抵抗素
子1内を流れる電流の方向と45度の角度をなすよ
うにし、磁気抵抗素子1の動作が最適になるよう
にしている。しかし、このように磁気抵抗素子1
の高さ方向にバイアス磁界をかけると、記録媒体
7上の情報が、このバイアス磁界によつて変化す
る恐れがあり、しかも、多チヤンネルの場合に、
すべての磁気抵抗素子1に対して磁界の強度が同
一になるようにバイアス磁界をかけることが困難
であるという問題がある。
この解決策として、第2図に示す構造の磁気抵
抗ヘツドが特公昭54−7564号で提案されている。
これは、磁気抵抗素子1にこれの長さ方向と所定
の角度をなすようにバーバーポール条件パターン
電極(短絡電極)6を設け、この短絡電極6に
て、磁気抵抗素子1の磁気方向と電流方向との間
の角度が20〜70度となるようにし、第1図の磁気
抵抗ヘツドと同様に感度の向上等をはかるように
したものである。以下このような短絡電極、すな
わち、バーバーポール条件パターン電極6を有す
る磁気抵抗素子をバーバーポール型磁気抵抗素子
と称することにする。これによれば、短絡電極6
により、磁化の方向と電流の方向とのなす角を容
易に調節できるため、記録媒体7上の情報の変化
をもたらすような大きなバイアス磁界をかける必
要がなくなる。
抗ヘツドが特公昭54−7564号で提案されている。
これは、磁気抵抗素子1にこれの長さ方向と所定
の角度をなすようにバーバーポール条件パターン
電極(短絡電極)6を設け、この短絡電極6に
て、磁気抵抗素子1の磁気方向と電流方向との間
の角度が20〜70度となるようにし、第1図の磁気
抵抗ヘツドと同様に感度の向上等をはかるように
したものである。以下このような短絡電極、すな
わち、バーバーポール条件パターン電極6を有す
る磁気抵抗素子をバーバーポール型磁気抵抗素子
と称することにする。これによれば、短絡電極6
により、磁化の方向と電流の方向とのなす角を容
易に調節できるため、記録媒体7上の情報の変化
をもたらすような大きなバイアス磁界をかける必
要がなくなる。
ところが、第2図に示す磁気抵抗ヘツドにおい
ても、線形性を良好にするためには、多少のバイ
アス磁界が必要となる。すなわち、第4図に示す
ように、バイアス磁界をかけないときは、外部磁
界Hとバーバーポール型磁気抵抗素子1の抵抗変
化との間に、図示矢印で示してあるようにヒステ
リシス現象が生じ、外部磁界を変化させる回数が
多くなるほど、抵抗変化分が小さくなる。この原
因は、磁気抵抗素子1内に磁区が発生するため
で、これを解決するためには、磁気抵抗素子1の
長手方向に新たにバイアス磁界をかけることが必
要になる。そして、バイアス磁界をマグネツトを
設けて与えるようにすると、第3図に示すよう
に、ヒステリシス現象がなくなり、感度の低下が
現れないようになる。
ても、線形性を良好にするためには、多少のバイ
アス磁界が必要となる。すなわち、第4図に示す
ように、バイアス磁界をかけないときは、外部磁
界Hとバーバーポール型磁気抵抗素子1の抵抗変
化との間に、図示矢印で示してあるようにヒステ
リシス現象が生じ、外部磁界を変化させる回数が
多くなるほど、抵抗変化分が小さくなる。この原
因は、磁気抵抗素子1内に磁区が発生するため
で、これを解決するためには、磁気抵抗素子1の
長手方向に新たにバイアス磁界をかけることが必
要になる。そして、バイアス磁界をマグネツトを
設けて与えるようにすると、第3図に示すよう
に、ヒステリシス現象がなくなり、感度の低下が
現れないようになる。
なお、第3図の実線aは素子1の長手右側方向
に、点線bは素子1の長手左側方向に磁界をかけ
たときの特性である。このように、第2図の構成
にしても、第1図の場合ほど大きくないが、磁気
抵抗素子1の材料の保持力の大きさ程度の磁界の
強さのバイアス磁界をかけることが必要であると
いう欠点がある。
に、点線bは素子1の長手左側方向に磁界をかけ
たときの特性である。このように、第2図の構成
にしても、第1図の場合ほど大きくないが、磁気
抵抗素子1の材料の保持力の大きさ程度の磁界の
強さのバイアス磁界をかけることが必要であると
いう欠点がある。
本発明は上記に鑑みてなされたもので、その目
的とするところは、バイアス磁界を必要としない
高感度で線形性が良好な磁気抵抗ヘツドを提供す
ることにある。
的とするところは、バイアス磁界を必要としない
高感度で線形性が良好な磁気抵抗ヘツドを提供す
ることにある。
本発明の特徴は、磁気抵抗素子をリング型閉磁
気回路を形成するように構成し、この磁気抵抗素
子の磁気記録媒体に近接させる部分に磁気方向と
電流方向との間の角度を所定値に調節するための
バーバーポール条件パターン電極を設け、かつ、
上記磁気抵抗素子の上記磁気記録媒体より遠いと
ころに位置する部分に空隙を設けるかまたは該空
隙に相当する部分に高抵抗磁性体を介在させるよ
うにした点にある。
気回路を形成するように構成し、この磁気抵抗素
子の磁気記録媒体に近接させる部分に磁気方向と
電流方向との間の角度を所定値に調節するための
バーバーポール条件パターン電極を設け、かつ、
上記磁気抵抗素子の上記磁気記録媒体より遠いと
ころに位置する部分に空隙を設けるかまたは該空
隙に相当する部分に高抵抗磁性体を介在させるよ
うにした点にある。
以下本発明を第5図、第6図に示した実施例を
用いて詳細に説明する。
用いて詳細に説明する。
第5図は本発明の磁気抵抗ヘツドの一実施例を
示す斜視図である。第5図において、10は基
板、11はニツケル―鉄等の磁気抵抗効果を有す
る厚さ0.05μmの薄膜で構成した磁気抵抗素子で、
磁気抵抗素子11は、リング型閉磁気回路を形成
するように構成してあり、磁気抵抗素子11の磁
気記録媒体7に近接させる部分に、磁気方向と電
流方向との間の角度を20〜70度に調整するための
金製のバーバーポール条片パターン電極12を磁
気抵抗素子11の長手方向と30度の角度をなすよ
うに設け、また、磁気抵抗素子11の磁気記録媒
体7より遠いところに位置する部分に空隙13を
設けてある。また、磁気抵抗素子11の条片パタ
ーン電極12を設けた部分の両側に駆動電流を流
すための金製の電極14,15を設けた。
示す斜視図である。第5図において、10は基
板、11はニツケル―鉄等の磁気抵抗効果を有す
る厚さ0.05μmの薄膜で構成した磁気抵抗素子で、
磁気抵抗素子11は、リング型閉磁気回路を形成
するように構成してあり、磁気抵抗素子11の磁
気記録媒体7に近接させる部分に、磁気方向と電
流方向との間の角度を20〜70度に調整するための
金製のバーバーポール条片パターン電極12を磁
気抵抗素子11の長手方向と30度の角度をなすよ
うに設け、また、磁気抵抗素子11の磁気記録媒
体7より遠いところに位置する部分に空隙13を
設けてある。また、磁気抵抗素子11の条片パタ
ーン電極12を設けた部分の両側に駆動電流を流
すための金製の電極14,15を設けた。
磁気抵抗素子11の電極14,15間の条片パ
ターン電極12を設けてある部分は、磁気記録媒
体7に基板10を介して近接あるいは接触させて
情報磁界を検出する。そして等電位条片パターン
電極12の影響下においては、電流は磁気方向と
約45度の角度をなして流れる。また、空隙13
は、検出された情報電圧が後部磁気回路で分圧さ
れるのを防止する。
ターン電極12を設けてある部分は、磁気記録媒
体7に基板10を介して近接あるいは接触させて
情報磁界を検出する。そして等電位条片パターン
電極12の影響下においては、電流は磁気方向と
約45度の角度をなして流れる。また、空隙13
は、検出された情報電圧が後部磁気回路で分圧さ
れるのを防止する。
上記した実施例の磁気抵抗ヘツドによれば、磁
気抵抗素子11の情報磁界を検出する検出部11
aに磁区が発生しないため、感度が低下すること
がなく、かつ、良好な線形特性が得られる。さら
に、磁気抵抗素子11の検出部11aの後方に空
隙13が設けてある磁気回路11bがあるので、
長記録波長領域での出力増加が期待できる。しか
も、磁気抵抗素子11がリング型閉磁気回路を構
成しているので、静磁エネルギーが小さく、磁壁
の少ない方がエネルギー的に低いから磁区の発生
が抑えられ、従来のように磁区をなくすためのバ
イアス磁界をかける必要がない。ただし、リング
型閉磁気回路にすると、検出部11aでの出力電
圧が分圧されて、出力が低下するという問題を生
ずるが、これは空隙13を設けることによつて解
決している。
気抵抗素子11の情報磁界を検出する検出部11
aに磁区が発生しないため、感度が低下すること
がなく、かつ、良好な線形特性が得られる。さら
に、磁気抵抗素子11の検出部11aの後方に空
隙13が設けてある磁気回路11bがあるので、
長記録波長領域での出力増加が期待できる。しか
も、磁気抵抗素子11がリング型閉磁気回路を構
成しているので、静磁エネルギーが小さく、磁壁
の少ない方がエネルギー的に低いから磁区の発生
が抑えられ、従来のように磁区をなくすためのバ
イアス磁界をかける必要がない。ただし、リング
型閉磁気回路にすると、検出部11aでの出力電
圧が分圧されて、出力が低下するという問題を生
ずるが、これは空隙13を設けることによつて解
決している。
なお、第5図において、磁気抵抗素子11に初
期状態において長さ方向に100Oe程度の磁界を印
加し、その状態で磁界を減ずることにより、磁気
抵抗素子11の検出部11aでの磁化を一方向に
そろえておくことが望ましい。
期状態において長さ方向に100Oe程度の磁界を印
加し、その状態で磁界を減ずることにより、磁気
抵抗素子11の検出部11aでの磁化を一方向に
そろえておくことが望ましい。
また、磁気回路の形状は、磁気回路の幅を検出
部11aで最小とし、空隙13に近づくにしたが
い大きくすると、磁界を取り去つた後に、磁気回
路の磁化が周方向に一様になるようにすることが
できる。
部11aで最小とし、空隙13に近づくにしたが
い大きくすると、磁界を取り去つた後に、磁気回
路の磁化が周方向に一様になるようにすることが
できる。
第6図は本発明の他の実施例を示す斜視図であ
る。第6図においては、第5図の空隙13に相当
する部分にフエライト等の高抵抗磁性体16を介
在させてあり、その他は第5図と同様に構成して
ある。高抵抗磁性体16は蒸着またはスパツタに
より取りつける。このように構成してもよく、効
果は同一である。また、高抵抗磁性体16のかわ
りに絶縁物でサンドウイチした導電性磁性体を用
いてもよいことはいうまでもない。
る。第6図においては、第5図の空隙13に相当
する部分にフエライト等の高抵抗磁性体16を介
在させてあり、その他は第5図と同様に構成して
ある。高抵抗磁性体16は蒸着またはスパツタに
より取りつける。このように構成してもよく、効
果は同一である。また、高抵抗磁性体16のかわ
りに絶縁物でサンドウイチした導電性磁性体を用
いてもよいことはいうまでもない。
以上説明したように、本発明によれば、バイア
ス磁界を必要とせず、しかも、高感度で、かつ、
線形性が良好な磁気抵抗ヘツドとすることができ
るという効果がある。
ス磁界を必要とせず、しかも、高感度で、かつ、
線形性が良好な磁気抵抗ヘツドとすることができ
るという効果がある。
第1図、第2図は従来の磁気抵抗ヘツドの斜視
図、第3図、第4図は第2図の磁気抵抗ヘツドの
特性を示す線図、第5図は本発明の磁気抵抗ヘツ
ドの一実施例を示す斜視図、第6図は本発明の他
の実施例を示す斜視図である。 10……基板、11……磁気抵抗素子、11a
……検出部、12……バーバーポール条片パター
ン電極、13……空隙、14,15……電極、1
6……高抵抗磁性体。
図、第3図、第4図は第2図の磁気抵抗ヘツドの
特性を示す線図、第5図は本発明の磁気抵抗ヘツ
ドの一実施例を示す斜視図、第6図は本発明の他
の実施例を示す斜視図である。 10……基板、11……磁気抵抗素子、11a
……検出部、12……バーバーポール条片パター
ン電極、13……空隙、14,15……電極、1
6……高抵抗磁性体。
Claims (1)
- 1 細長い磁気抵抗素子に条片パターン電極を設
けて磁気方向と電流方向との間の角度を所定値に
調節してある磁気抵抗ヘツドにおいて、前記磁気
抵抗素子をリング型閉磁気回を形成するように構
成し、該磁気抵抗素子の磁気記録媒体に近接させ
る部分に前記条片パターン電極を設け、前記磁気
抵抗素子の前記磁気記録媒体より遠いところに位
置する部分に空隙を設けるかまたは該空隙に相当
する部分に高抵抗磁性体を介在させたことを特徴
とする磁気抵抗ヘツド。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10928080A JPS5736428A (ja) | 1980-08-11 | 1980-08-11 | Jikiteikohetsudo |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP10928080A JPS5736428A (ja) | 1980-08-11 | 1980-08-11 | Jikiteikohetsudo |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS5736428A JPS5736428A (ja) | 1982-02-27 |
JPS6326450B2 true JPS6326450B2 (ja) | 1988-05-30 |
Family
ID=14506159
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP10928080A Granted JPS5736428A (ja) | 1980-08-11 | 1980-08-11 | Jikiteikohetsudo |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS5736428A (ja) |
Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US4535375A (en) * | 1983-01-14 | 1985-08-13 | Magnetic Peripherals, Inc. | Magnetoresistive head |
JPS61196417A (ja) * | 1985-02-25 | 1986-08-30 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 薄膜磁気ヘツド |
JPH0810486B2 (ja) * | 1985-05-09 | 1996-01-31 | 松下電器産業株式会社 | 磁気抵抗型磁気ヘッド |
JP2583851B2 (ja) * | 1986-04-09 | 1997-02-19 | 松下電器産業株式会社 | 磁気抵抗型磁気ヘツド |
JP6052732B2 (ja) | 2012-11-22 | 2016-12-27 | 公立大学法人大阪市立大学 | 磁気抵抗効果素子 |
-
1980
- 1980-08-11 JP JP10928080A patent/JPS5736428A/ja active Granted
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPS5736428A (ja) | 1982-02-27 |
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