JPS61272644A - 核磁気共鳴撮像装置 - Google Patents
核磁気共鳴撮像装置Info
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- JPS61272644A JPS61272644A JP60116180A JP11618085A JPS61272644A JP S61272644 A JPS61272644 A JP S61272644A JP 60116180 A JP60116180 A JP 60116180A JP 11618085 A JP11618085 A JP 11618085A JP S61272644 A JPS61272644 A JP S61272644A
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- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
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- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
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- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/561—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution by reduction of the scanning time, i.e. fast acquiring systems, e.g. using echo-planar pulse sequences
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
(産業上の利用分野)
本発明は、核磁気共鳴(nuclear magnet
ic reS O11a II Ce :以下これを
NMRと略称する)現象を利用して被検体内にお()る
特定原子核分布等を被検体外部より知るようにしたNM
R装置に関し、特にS/N比を高めるためのパルスシー
ケンスおにびデータ処理方式の改良に関する。 (従来の技術) プラナ−法における一手法であるフーリエ変換法(FT
法)により被検体の断層画像を得るNMR装置はよく知
られている。この!¥置には、F[D信号を測定してこ
れをフーリエ変換するいわゆるFID法と、スピンエコ
ー信号を測定しこれをフーリエ変換するいわゆるスピン
1コー法とがある。FID法は第6図にホブようなパル
スシーケンスによりF I’ D信号を得る。すなわら
、Z勾配磁場Gz″″ (同図の(ニ))を与えた状態
で90゜パルス(RFパルス)を印加し、被検体の一面
を励起する。次に、Z勾配磁場Gz十及びY勾配磁場G
y (同図(ハ))を印加し、その後Gz及びGyの印
加をやめて×勾配磁場Gx(同図の(11))り印加す
る。この時点よりF I +)信号(同図の(ホ))の
測定が始まり、このようにしてFID借りを得る。 スピンE丁コー法は第7図は示Jにうイ、<パルスシー
ケンスによりエコー信号を得る。すなりら、oO°パル
ス印加及びその時点ないしでの直後の勾配磁場印加はF
ID法の場合と同じであるが、90゜パルス印加後τ時
間経過した時1800パルスを印加して緩和中のスピン
を1800回転させる。この1800パルス印加時(そ
の前後わずかの時間を含む)にはGxの印加を中止し、
その後は再びGxを印加Jる。スピンは依然として緩和
過程にあるが、スピンエコー信号は1800パルスから
1時間後に最大どなり、同図の(ホ)に示す」;うに、
その後減衰してゆく。 (光明が解7ノシしようどする問題点)フーリエ変換処
理を行うに際し、データとしては信号の中心の時点を時
間原点として正負の時刻にお(′するデータが必要であ
る。 しかしながら、十記11D法の場合では時間原点が不明
であり(第6図のtElp は時間07(点ではイ丁
い〉、90°パルス励起(90°パルスの中央)がらF
I I)信号が19られるまでの時刻t: = tF
lp まで磁場の不拘−分イロにj:る位相回転(呪
所により異イfる)があり、
ic reS O11a II Ce :以下これを
NMRと略称する)現象を利用して被検体内にお()る
特定原子核分布等を被検体外部より知るようにしたNM
R装置に関し、特にS/N比を高めるためのパルスシー
ケンスおにびデータ処理方式の改良に関する。 (従来の技術) プラナ−法における一手法であるフーリエ変換法(FT
法)により被検体の断層画像を得るNMR装置はよく知
られている。この!¥置には、F[D信号を測定してこ
れをフーリエ変換するいわゆるFID法と、スピンエコ
ー信号を測定しこれをフーリエ変換するいわゆるスピン
1コー法とがある。FID法は第6図にホブようなパル
スシーケンスによりF I’ D信号を得る。すなわら
、Z勾配磁場Gz″″ (同図の(ニ))を与えた状態
で90゜パルス(RFパルス)を印加し、被検体の一面
を励起する。次に、Z勾配磁場Gz十及びY勾配磁場G
y (同図(ハ))を印加し、その後Gz及びGyの印
加をやめて×勾配磁場Gx(同図の(11))り印加す
る。この時点よりF I +)信号(同図の(ホ))の
測定が始まり、このようにしてFID借りを得る。 スピンE丁コー法は第7図は示Jにうイ、<パルスシー
ケンスによりエコー信号を得る。すなりら、oO°パル
ス印加及びその時点ないしでの直後の勾配磁場印加はF
ID法の場合と同じであるが、90゜パルス印加後τ時
間経過した時1800パルスを印加して緩和中のスピン
を1800回転させる。この1800パルス印加時(そ
の前後わずかの時間を含む)にはGxの印加を中止し、
その後は再びGxを印加Jる。スピンは依然として緩和
過程にあるが、スピンエコー信号は1800パルスから
1時間後に最大どなり、同図の(ホ)に示す」;うに、
その後減衰してゆく。 (光明が解7ノシしようどする問題点)フーリエ変換処
理を行うに際し、データとしては信号の中心の時点を時
間原点として正負の時刻にお(′するデータが必要であ
る。 しかしながら、十記11D法の場合では時間原点が不明
であり(第6図のtElp は時間07(点ではイ丁
い〉、90°パルス励起(90°パルスの中央)がらF
I I)信号が19られるまでの時刻t: = tF
lp まで磁場の不拘−分イロにj:る位相回転(呪
所により異イfる)があり、
【1の時刻のデータ]1イ
定が回動でdうり、このため再椙成象にボケや歪みを生
ずる問題があった。 また、スピンエコー法では、−■二’ (:弓の中心
(90°パルス印加より2τ時間後の時点)を時間原点
どするためデータの推定は不要であるが、2τ時間後に
もスピン本来の横緩和過程に基づく位相ずれは集束でき
ず磁化の絶対量は丁、減衰に応じて減少し、信号が小さ
くなっているため、SN比が悪いという問題があった。 本発明の目的は、この様な点に鑑み、前二者の方式を折
衷したもので、FI D方式にお()ると同等のSN比
で、データの11f定が簡単で画像の劣化が極めて小ざ
いパルスシーケンスを採用した核磁気共鳴1最像装置を
提供することにある。 この様な目的を達成Jるために本発明では、9゜°励起
パルスから、読出し方向にデ゛フェース゛した後180
0パルスでスピンを反転μしめ、がっ 1800パルス
後90°パルス−1800パルス間と等しい時刻で]コ
ービークを出現ざぜ−るいわゆる1806パルス反転エ
コー法で、90°パルス−1800パルス間を極めて短
時間とし、かつ 1800パルス印加後スピンが集合す
るまでと、集合した後か散するJ、での時間を非対称に
サンプリングするスピン]−]−法で、フーリエ面上で
のデータ不足分t、i m定1ノて補間し、そのように
して得たデータをフーリエ変換し再構成画1鋭を得るよ
うにしたことを特徴とする。 (実施例) 以下図面を用いて本発明の詳細な説明J−る。第1図は
本発明に係るN M Rlti像装置mの一実施例をホ
ブ要部構成図である。図において、1はマグネツ1へア
センブリで、内部には対象物を挿入Jるための空間部分
く孔)が設(プられ、この空間部分を取巻くようにして
、対象物に一様静磁揚]−1,を印加する主磁場コイル
2と、勾配磁場を発生ずるための勾配磁場コイル3(個
別に勾配磁場を発生でることができるように構成された
X勾配磁場コイル、Y勾配磁場コイル、Z勾配磁場コイ
ルより)i4成される)と、対象物内の原子核のスピン
を励起。 づ−るための高周波パルスを与えるR、F送倍二】、イ
ル4と、夕・1象物かlうのNMR信号を検il−,j
る受+= JTIコーイル5等が配置されている。 主磁場コイル2は静磁場制御回路15に、GX。 Gy、Gz各勾配磁場コイルは勾配磁場制御回路14に
、RF送送信コイイル電力増幅器1Bに、そしてN M
R信号の受信用コイル5はプリアンプ19に、それぞ
れ接続されている。 13はコン1〜ローラで、勾配磁場や高周波磁場の発生
シーケンスを制御すると共に得られたNMR信号を波形
メモリ21に取込むために必要な制御を1テう。 17はグー1〜変調回路、16は高周波信号を発生する
高周波発振器である。ゲート変調回路17−6= は、コン1ヘローラ13h日うの制御信号にJ:り高周
波発振器16が出力した高周波信号を適宜に変調し、所
定の位相の高周波パルスを生成する。この高周波パルス
はRF電力増幅器18を通してRF送信コイル1に加え
られる。 19は検出=】イル5から1qられるNIV’lR信号
を増幅するプリアンプ、20は高周波発振器の出ツノ信
弓を参照してN M RiR@を位相検波Jる位相検波
回路、21は位相検波されたプリアンプからの波形信号
を記憶づ−る波形メモリで、ここには△/′D変換器を
含んでいる。 11は波形メモリ21からの(fi号を受り、所定の信
号処理を施して断層像を得る]ンビュータ、12は1q
られた断層像を表示するプレビジョンモニタのにうな表
示器である。 な(13、制御手段とは、コン1〜[1−ラ13および
コンビ−1−タ11の所定の機能部分を含む構成部分を
いう。 このj;うな構成に8月)る動作を第2図のパルスシー
ケンスを参照して次にボ2明ゴる。コントローラ13の
制御に基づきグーミル変調回路17を通して第2図(イ
)に示づような90°パルスを発生し、これを電ツノ増
幅器18を介してRF送信=]イル4にりえ、被検体を
励起J−る。このとき同時に勾配磁J易G z−も印加
して(第2図の(ロ))、特定のスライス面内にあるス
ピンのみを)■択励起J−る。 次に勾配磁Jk2 G yにより位相エンコードを行い
、それと同時に勾配磁場Gyを印加〈第2図(ニ))し
てエコー信号を観測する準1Ilf+をする。 続いて、勾配磁場の印加を停止し、1800パルスを印
加しスピンを反転させる。その後向図(ニ)に示すよう
にGXを印加しておき、発生するエコー信号(同図(小
))を受信コイル5で検出する。 検出されたスピンエコー信号は、プリアンプ19及び位
相検波回路20を粁て波形メモリ21に蓄えられる。 このようにして1qたエコー1吉qはスライス面内のス
ピン密度分布の2次元フーリエ変換の1ラインに相当J
−る。したがって、各ピコ−ごとにGyの大きさ、すな
わち位相エンコード吊を変えながら一連のア゛−夕を採
取ずれは、これらのデータの2次元フーリエ変換を行う
ことにJ:り再構成画(象を得ることができる。 このような動作において、90°パルスど1806パル
ス間を極力短くして90°パルス励起から短い時間経過
2τ後に二Iニコー信弓のピークが出るようにする。こ
の時エコー信号のピークからのの方向に向かって時間τ
以前ではデータが欠落しているが、時間原点(スピンが
総べて同位相となる時点)がエコーピークであることを
利用して、−Jローピー9時点以後の正の時間のデータ
を利用し、位相連続、振幅連続の条(’+より前記欠落
部のデータを1ff定する。このようなデータの推定及
びそのデータを用いてのフーリエ変換はコンビコータ1
1により行われる。 第3図はエコー信号の測定から再構成像が19られるま
での処理のフローを示すものである。すなわち、上述の
ようなパルスシーケンスにより発生l)た工]−信号を
逐次ΔD変換しつつメモリに取込む。次にそのエコー信
号のピークを検出し、その時点を時間原点とし、正の時
間のデ゛−夕をもとに負の時間のデータについて位相歪
みの検出を行い欠落データを生成する。このようにして
必要な時間幅にわたる正負の時間領域のデータを生成し
、イのデータをbとにフーリエ変換を行って実空間画像
を1qる。 以上ばぺたJ:うに、90°パルス励起より余り時間を
おかないで、すなわちT2緩和の小さいうちにデータを
取込み、かつ完全な2次元フーリエ而にデータを拡張〈
推定)して、歪みのない再構成画像を1りることができ
る。 <>お、負の時間のデータは必ずしも上記のように推定
する必要はなく、データの連続性を補償づ−る処理をす
れば負の時間のデータがOであっても同等差支えない。 データの連続性を補償する処理としては、例えば第4図
に示ずにうに(イ)の原波形(1ビユ一分)に(ロ)に
示ずような関数のハニング窓をデータネ連続点にか(プ
ることにより、連続性の補償された(ハ)のような波形
を得る処理等がある。 第!5図は、本発明による二Vコー信″r4ど従来のF
ID法、SEン去、7ルヂ]−ロー法でのエコ1−(8
弓とを対比するための略示的波形図で、Tfに(ロ)な
いしく小)ではJ]−信8と励起パルスとを同一軸」二
に描き、互いの時間関係をも示している。 この場合のS/N比は ここに、T2は被検体のT2緩和時間 であり、本発明におけるS 、、’ N比は従来の「I
Dン入とIJぼ同じて゛あるが、マルヂーrコ〜法や
ε3 El人よりははるかに優れており、一方画質の方
は従来のS「法やマルチエコ1−法にほぼ同等であるが
、F I D法よりb+aれているという特徴がある。 (発明の効果) Lス+説明したJコうに、本発明によれば、F f D
方式にJ51Jるど同等のSN比で、データの1(1定
が簡単で画像の劣化が極めて小さいパルスシーケンスを
採用した核磁気」1.1烏1最像装買を実現Jることが
でき、次のよう4T効果がある。 ■111間D:間熱:はっきりしており、1)″ll中
歪の補正が可能であるため、FrD方式にりも使い易い
。 ■−1−丁I−をl−3にでの無駄■、1間及びンルブ
エゴ1−に必要な反転パルスをか(Jている11M駄時
間がなく、−■−2緩和にJ、る信号減衰が少4Tいた
め、スピンエコー2人や7ルブ工コーr人よりS/N比
か良い。
定が回動でdうり、このため再椙成象にボケや歪みを生
ずる問題があった。 また、スピンエコー法では、−■二’ (:弓の中心
(90°パルス印加より2τ時間後の時点)を時間原点
どするためデータの推定は不要であるが、2τ時間後に
もスピン本来の横緩和過程に基づく位相ずれは集束でき
ず磁化の絶対量は丁、減衰に応じて減少し、信号が小さ
くなっているため、SN比が悪いという問題があった。 本発明の目的は、この様な点に鑑み、前二者の方式を折
衷したもので、FI D方式にお()ると同等のSN比
で、データの11f定が簡単で画像の劣化が極めて小ざ
いパルスシーケンスを採用した核磁気共鳴1最像装置を
提供することにある。 この様な目的を達成Jるために本発明では、9゜°励起
パルスから、読出し方向にデ゛フェース゛した後180
0パルスでスピンを反転μしめ、がっ 1800パルス
後90°パルス−1800パルス間と等しい時刻で]コ
ービークを出現ざぜ−るいわゆる1806パルス反転エ
コー法で、90°パルス−1800パルス間を極めて短
時間とし、かつ 1800パルス印加後スピンが集合す
るまでと、集合した後か散するJ、での時間を非対称に
サンプリングするスピン]−]−法で、フーリエ面上で
のデータ不足分t、i m定1ノて補間し、そのように
して得たデータをフーリエ変換し再構成画1鋭を得るよ
うにしたことを特徴とする。 (実施例) 以下図面を用いて本発明の詳細な説明J−る。第1図は
本発明に係るN M Rlti像装置mの一実施例をホ
ブ要部構成図である。図において、1はマグネツ1へア
センブリで、内部には対象物を挿入Jるための空間部分
く孔)が設(プられ、この空間部分を取巻くようにして
、対象物に一様静磁揚]−1,を印加する主磁場コイル
2と、勾配磁場を発生ずるための勾配磁場コイル3(個
別に勾配磁場を発生でることができるように構成された
X勾配磁場コイル、Y勾配磁場コイル、Z勾配磁場コイ
ルより)i4成される)と、対象物内の原子核のスピン
を励起。 づ−るための高周波パルスを与えるR、F送倍二】、イ
ル4と、夕・1象物かlうのNMR信号を検il−,j
る受+= JTIコーイル5等が配置されている。 主磁場コイル2は静磁場制御回路15に、GX。 Gy、Gz各勾配磁場コイルは勾配磁場制御回路14に
、RF送送信コイイル電力増幅器1Bに、そしてN M
R信号の受信用コイル5はプリアンプ19に、それぞ
れ接続されている。 13はコン1〜ローラで、勾配磁場や高周波磁場の発生
シーケンスを制御すると共に得られたNMR信号を波形
メモリ21に取込むために必要な制御を1テう。 17はグー1〜変調回路、16は高周波信号を発生する
高周波発振器である。ゲート変調回路17−6= は、コン1ヘローラ13h日うの制御信号にJ:り高周
波発振器16が出力した高周波信号を適宜に変調し、所
定の位相の高周波パルスを生成する。この高周波パルス
はRF電力増幅器18を通してRF送信コイル1に加え
られる。 19は検出=】イル5から1qられるNIV’lR信号
を増幅するプリアンプ、20は高周波発振器の出ツノ信
弓を参照してN M RiR@を位相検波Jる位相検波
回路、21は位相検波されたプリアンプからの波形信号
を記憶づ−る波形メモリで、ここには△/′D変換器を
含んでいる。 11は波形メモリ21からの(fi号を受り、所定の信
号処理を施して断層像を得る]ンビュータ、12は1q
られた断層像を表示するプレビジョンモニタのにうな表
示器である。 な(13、制御手段とは、コン1〜[1−ラ13および
コンビ−1−タ11の所定の機能部分を含む構成部分を
いう。 このj;うな構成に8月)る動作を第2図のパルスシー
ケンスを参照して次にボ2明ゴる。コントローラ13の
制御に基づきグーミル変調回路17を通して第2図(イ
)に示づような90°パルスを発生し、これを電ツノ増
幅器18を介してRF送信=]イル4にりえ、被検体を
励起J−る。このとき同時に勾配磁J易G z−も印加
して(第2図の(ロ))、特定のスライス面内にあるス
ピンのみを)■択励起J−る。 次に勾配磁Jk2 G yにより位相エンコードを行い
、それと同時に勾配磁場Gyを印加〈第2図(ニ))し
てエコー信号を観測する準1Ilf+をする。 続いて、勾配磁場の印加を停止し、1800パルスを印
加しスピンを反転させる。その後向図(ニ)に示すよう
にGXを印加しておき、発生するエコー信号(同図(小
))を受信コイル5で検出する。 検出されたスピンエコー信号は、プリアンプ19及び位
相検波回路20を粁て波形メモリ21に蓄えられる。 このようにして1qたエコー1吉qはスライス面内のス
ピン密度分布の2次元フーリエ変換の1ラインに相当J
−る。したがって、各ピコ−ごとにGyの大きさ、すな
わち位相エンコード吊を変えながら一連のア゛−夕を採
取ずれは、これらのデータの2次元フーリエ変換を行う
ことにJ:り再構成画(象を得ることができる。 このような動作において、90°パルスど1806パル
ス間を極力短くして90°パルス励起から短い時間経過
2τ後に二Iニコー信弓のピークが出るようにする。こ
の時エコー信号のピークからのの方向に向かって時間τ
以前ではデータが欠落しているが、時間原点(スピンが
総べて同位相となる時点)がエコーピークであることを
利用して、−Jローピー9時点以後の正の時間のデータ
を利用し、位相連続、振幅連続の条(’+より前記欠落
部のデータを1ff定する。このようなデータの推定及
びそのデータを用いてのフーリエ変換はコンビコータ1
1により行われる。 第3図はエコー信号の測定から再構成像が19られるま
での処理のフローを示すものである。すなわち、上述の
ようなパルスシーケンスにより発生l)た工]−信号を
逐次ΔD変換しつつメモリに取込む。次にそのエコー信
号のピークを検出し、その時点を時間原点とし、正の時
間のデ゛−夕をもとに負の時間のデータについて位相歪
みの検出を行い欠落データを生成する。このようにして
必要な時間幅にわたる正負の時間領域のデータを生成し
、イのデータをbとにフーリエ変換を行って実空間画像
を1qる。 以上ばぺたJ:うに、90°パルス励起より余り時間を
おかないで、すなわちT2緩和の小さいうちにデータを
取込み、かつ完全な2次元フーリエ而にデータを拡張〈
推定)して、歪みのない再構成画像を1りることができ
る。 <>お、負の時間のデータは必ずしも上記のように推定
する必要はなく、データの連続性を補償づ−る処理をす
れば負の時間のデータがOであっても同等差支えない。 データの連続性を補償する処理としては、例えば第4図
に示ずにうに(イ)の原波形(1ビユ一分)に(ロ)に
示ずような関数のハニング窓をデータネ連続点にか(プ
ることにより、連続性の補償された(ハ)のような波形
を得る処理等がある。 第!5図は、本発明による二Vコー信″r4ど従来のF
ID法、SEン去、7ルヂ]−ロー法でのエコ1−(8
弓とを対比するための略示的波形図で、Tfに(ロ)な
いしく小)ではJ]−信8と励起パルスとを同一軸」二
に描き、互いの時間関係をも示している。 この場合のS/N比は ここに、T2は被検体のT2緩和時間 であり、本発明におけるS 、、’ N比は従来の「I
Dン入とIJぼ同じて゛あるが、マルヂーrコ〜法や
ε3 El人よりははるかに優れており、一方画質の方
は従来のS「法やマルチエコ1−法にほぼ同等であるが
、F I D法よりb+aれているという特徴がある。 (発明の効果) Lス+説明したJコうに、本発明によれば、F f D
方式にJ51Jるど同等のSN比で、データの1(1定
が簡単で画像の劣化が極めて小さいパルスシーケンスを
採用した核磁気」1.1烏1最像装買を実現Jることが
でき、次のよう4T効果がある。 ■111間D:間熱:はっきりしており、1)″ll中
歪の補正が可能であるため、FrD方式にりも使い易い
。 ■−1−丁I−をl−3にでの無駄■、1間及びンルブ
エゴ1−に必要な反転パルスをか(Jている11M駄時
間がなく、−■−2緩和にJ、る信号減衰が少4Tいた
め、スピンエコー2人や7ルブ工コーr人よりS/N比
か良い。
第1図は本発明に係る核磁気共唱踊{椋具冒の一実施例
を示’I ’R’S成図、第2図はパルスシーケンスを
示1図、第3図{J,画像データの処理のノ1−1−を
示すフI−二+ − 1− +− − 1へ、第4図1
Jデ−夕の不;I続1′jを補償ηる処理1ノ法の 例
を6((明づるための図、第5図は本発明において冑ら
れる]−」1−f,1号と{、Y−来のパルスシ−クン
スにおいて1!′7られろ土” k号とを夕・J比す
るための説明図、第6図f;i F I D法のパルス
シーランスを示M図、第7図131,スビン]ー:ー1
−法のパルスシーケンスを示η図である。 1・・・マ
グネッ1へj′ゼンブリ、2・・・gl付i揚1イノレ
、J3・・・勾配tifl IJ!−1イル、1・・・
RFiメ信]イル、5・・・受信用=】イル、11・・
・コンビ−l一夕、12・・・表示器、133・・・−
1ン1へ[1−ラ、171・・・勾配滋揚制il++回
路、15・・・静磁場制御回路、10・・・高周波発振
器、17・・・グー1・変i;I.+1回路、I El
・・・電力増幅器、10・・・プリアンプ、20・・・
位相検波回路、2゛1・・・波形メ−しり1。 第1図 ″“−円7′″″′ コントローラ
2゜特開Eiffel−272644(’5)第
2図 二][]受4 ■ ケート変加司1 「行り一昌逼扉
i]第3図 −〇 Y Oて
を示’I ’R’S成図、第2図はパルスシーケンスを
示1図、第3図{J,画像データの処理のノ1−1−を
示すフI−二+ − 1− +− − 1へ、第4図1
Jデ−夕の不;I続1′jを補償ηる処理1ノ法の 例
を6((明づるための図、第5図は本発明において冑ら
れる]−」1−f,1号と{、Y−来のパルスシ−クン
スにおいて1!′7られろ土” k号とを夕・J比す
るための説明図、第6図f;i F I D法のパルス
シーランスを示M図、第7図131,スビン]ー:ー1
−法のパルスシーケンスを示η図である。 1・・・マ
グネッ1へj′ゼンブリ、2・・・gl付i揚1イノレ
、J3・・・勾配tifl IJ!−1イル、1・・・
RFiメ信]イル、5・・・受信用=】イル、11・・
・コンビ−l一夕、12・・・表示器、133・・・−
1ン1へ[1−ラ、171・・・勾配滋揚制il++回
路、15・・・静磁場制御回路、10・・・高周波発振
器、17・・・グー1・変i;I.+1回路、I El
・・・電力増幅器、10・・・プリアンプ、20・・・
位相検波回路、2゛1・・・波形メ−しり1。 第1図 ″“−円7′″″′ コントローラ
2゜特開Eiffel−272644(’5)第
2図 二][]受4 ■ ケート変加司1 「行り一昌逼扉
i]第3図 −〇 Y Oて
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 核磁気共鳴信号を測定しその信号を用いてフーリエ変換
法により被検体の断層像を再構成するようにした核磁気
共鳴撮像装置において、 下記の機能を有する制御手段を具備し、S/N比および
画質の向上を図り得るようにしたことを特徴とする核磁
気共鳴撮像装置。 記 (イ)90°励起パルスを印加した後極めて短時間にス
ピン反転用の 180°パルスを印加する。 (ロ)発生するスピンエコー信号について、前記180
0パルス印加後スピンが集合するまでと、集合後分散す
るまでの時間を非対称にサンプリングする。 (ハ)フーリエ面上でのデータ不足分は推定して補間し
、そのデータを用いてフーリエ変換処理を行い再構成像
を得る。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60116180A JPS61272644A (ja) | 1985-05-29 | 1985-05-29 | 核磁気共鳴撮像装置 |
US06/864,000 US4713616A (en) | 1985-05-29 | 1986-05-16 | Nuclear magnetic resonance imaging apparatus |
GB8612146A GB2176012B (en) | 1985-05-29 | 1986-05-19 | Nuclear magnetic resonance imaging apparatus |
DE19863617659 DE3617659A1 (de) | 1985-05-29 | 1986-05-26 | Nmr-abbildungsgeraet |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60116180A JPS61272644A (ja) | 1985-05-29 | 1985-05-29 | 核磁気共鳴撮像装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS61272644A true JPS61272644A (ja) | 1986-12-02 |
JPH0241967B2 JPH0241967B2 (ja) | 1990-09-20 |
Family
ID=14680781
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP60116180A Granted JPS61272644A (ja) | 1985-05-29 | 1985-05-29 | 核磁気共鳴撮像装置 |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US4713616A (ja) |
JP (1) | JPS61272644A (ja) |
DE (1) | DE3617659A1 (ja) |
GB (1) | GB2176012B (ja) |
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Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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JPH0213431A (ja) * | 1988-04-14 | 1990-01-17 | Univ California | 磁気共鳴イメージングシステム |
JPH0241138A (ja) * | 1988-07-29 | 1990-02-09 | Hitachi Ltd | 断層撮像装置 |
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EP0105700B1 (en) * | 1982-10-06 | 1989-01-04 | Peter Mansfield | Nuclear magnetic resonance methods |
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JPS59200948A (ja) * | 1983-04-30 | 1984-11-14 | Toshiba Corp | 核磁気共鳴映像装置 |
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US4583044A (en) * | 1984-01-09 | 1986-04-15 | University Of Utah | NMR imaging method |
-
1985
- 1985-05-29 JP JP60116180A patent/JPS61272644A/ja active Granted
-
1986
- 1986-05-16 US US06/864,000 patent/US4713616A/en not_active Expired - Lifetime
- 1986-05-19 GB GB8612146A patent/GB2176012B/en not_active Expired
- 1986-05-26 DE DE19863617659 patent/DE3617659A1/de not_active Withdrawn
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JPH01131649A (ja) * | 1987-02-27 | 1989-05-24 | Hitachi Ltd | Mrイメージング方法及び装置 |
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Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US4713616A (en) | 1987-12-15 |
JPH0241967B2 (ja) | 1990-09-20 |
DE3617659A1 (de) | 1986-12-04 |
GB2176012B (en) | 1989-09-06 |
GB8612146D0 (en) | 1986-06-25 |
GB2176012A (en) | 1986-12-10 |
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