JPH0635323B2 - 表面処理方法 - Google Patents
表面処理方法Info
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- JPH0635323B2 JPH0635323B2 JP57108336A JP10833682A JPH0635323B2 JP H0635323 B2 JPH0635323 B2 JP H0635323B2 JP 57108336 A JP57108336 A JP 57108336A JP 10833682 A JP10833682 A JP 10833682A JP H0635323 B2 JPH0635323 B2 JP H0635323B2
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- Japan
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- gas
- vacuum chamber
- film
- forming
- magnetic field
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- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C23—COATING METALLIC MATERIAL; COATING MATERIAL WITH METALLIC MATERIAL; CHEMICAL SURFACE TREATMENT; DIFFUSION TREATMENT OF METALLIC MATERIAL; COATING BY VACUUM EVAPORATION, BY SPUTTERING, BY ION IMPLANTATION OR BY CHEMICAL VAPOUR DEPOSITION, IN GENERAL; INHIBITING CORROSION OF METALLIC MATERIAL OR INCRUSTATION IN GENERAL
- C23C—COATING METALLIC MATERIAL; COATING MATERIAL WITH METALLIC MATERIAL; SURFACE TREATMENT OF METALLIC MATERIAL BY DIFFUSION INTO THE SURFACE, BY CHEMICAL CONVERSION OR SUBSTITUTION; COATING BY VACUUM EVAPORATION, BY SPUTTERING, BY ION IMPLANTATION OR BY CHEMICAL VAPOUR DEPOSITION, IN GENERAL
- C23C16/00—Chemical coating by decomposition of gaseous compounds, without leaving reaction products of surface material in the coating, i.e. chemical vapour deposition [CVD] processes
- C23C16/44—Chemical coating by decomposition of gaseous compounds, without leaving reaction products of surface material in the coating, i.e. chemical vapour deposition [CVD] processes characterised by the method of coating
- C23C16/50—Chemical coating by decomposition of gaseous compounds, without leaving reaction products of surface material in the coating, i.e. chemical vapour deposition [CVD] processes characterised by the method of coating using electric discharges
- C23C16/511—Chemical coating by decomposition of gaseous compounds, without leaving reaction products of surface material in the coating, i.e. chemical vapour deposition [CVD] processes characterised by the method of coating using electric discharges using microwave discharges
-
- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C30—CRYSTAL GROWTH
- C30B—SINGLE-CRYSTAL GROWTH; UNIDIRECTIONAL SOLIDIFICATION OF EUTECTIC MATERIAL OR UNIDIRECTIONAL DEMIXING OF EUTECTOID MATERIAL; REFINING BY ZONE-MELTING OF MATERIAL; PRODUCTION OF A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; SINGLE CRYSTALS OR HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; AFTER-TREATMENT OF SINGLE CRYSTALS OR A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; APPARATUS THEREFOR
- C30B25/00—Single-crystal growth by chemical reaction of reactive gases, e.g. chemical vapour-deposition growth
- C30B25/02—Epitaxial-layer growth
- C30B25/10—Heating of the reaction chamber or the substrate
- C30B25/105—Heating of the reaction chamber or the substrate by irradiation or electric discharge
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Description
【発明の詳細な説明】 この発明は真空室を有するプラズマデポジション装置を
用い、真空室内に配置した被処理物上に堆積膜を形成す
る表面処理方法に関するものである。
用い、真空室内に配置した被処理物上に堆積膜を形成す
る表面処理方法に関するものである。
気相を用いた表面処理方法としては、CVD法、スパッ
タリング法、プラズマCVD法等がある。特に、プラズ
マCVD法は処理温度が低く、また膜形成速度が大きい
等の長所のために、半導体素子製造プロセスに積極的に
用いられようとしている。
タリング法、プラズマCVD法等がある。特に、プラズ
マCVD法は処理温度が低く、また膜形成速度が大きい
等の長所のために、半導体素子製造プロセスに積極的に
用いられようとしている。
半導体素子製造プロセスにおけるプラズマCVD法の適
用例としては、シリコン系膜の形成が主流であり、とく
に半導体素子の保護膜としての窒化シリコン膜(Si−
N膜)の形成が行なわれている。
用例としては、シリコン系膜の形成が主流であり、とく
に半導体素子の保護膜としての窒化シリコン膜(Si−
N膜)の形成が行なわれている。
第1図は従来の表面処理方法に使用する直流グロー放電
方式のプラズマCVD装置の構成説明図である。図にお
いて、1は真空室、2は電極、3は直流電源、4は被処
理物台、5は被処理物、6は成膜用ガス導入用のリーク
バルブ、7はプラズマである。
方式のプラズマCVD装置の構成説明図である。図にお
いて、1は真空室、2は電極、3は直流電源、4は被処
理物台、5は被処理物、6は成膜用ガス導入用のリーク
バルブ、7はプラズマである。
第2図は従来の表面処理方法に使用するRF放電方式の
プラズマCVD装置の構成説明図である。図において、
1は真空室、2は電極、5は被処理物、6は成膜用ガス
導入用のリークバルブ、7はプラズマ、8はコンデン
サ、9はRF電源(周波数f;数十kHz<f<数+MH
z)である。
プラズマCVD装置の構成説明図である。図において、
1は真空室、2は電極、5は被処理物、6は成膜用ガス
導入用のリークバルブ、7はプラズマ、8はコンデン
サ、9はRF電源(周波数f;数十kHz<f<数+MH
z)である。
上記従来のプラズマCVD装置による膜の生成には、基
本的に次のような欠点があり、操作条件が極めて狭い範
囲に限定される。すなわち、第1に、放電可能なガス圧
力が一般に10-2〜10-1Torrであり、10-2Torr以下
のガス圧力での膜の形成が困難である。第2に、第2図
に示したRF放電方式では、被処理物5の前面にイオン
シースが形成されて、プラズマに対して自動的にセルフ
バイアスVsbが印加される。この結果、被処理物5に入
射してくるイオンはセレフバイアスに相当した運動エネ
ルギーを持つことになる。この運動エネルギーは数百e
V以上であり、イオンの運動エネルギーをこれ以下に制
御することは困難である。生成する膜の特性は入射イオ
ン衝撃により影響を受け易いため、イオンの入射運動エ
ネルギーを小さく制御できない従来の方法は不利とな
る。第3に、第1図、第2図に示した装置を使用する方
法では、電極材料(金属)がプラズマに接しており、こ
の電極材料がスパッタされて生成膜の中に不純物として
混入される。この不純物が、電気的、光学的膜物性に悪
影響を与える。
本的に次のような欠点があり、操作条件が極めて狭い範
囲に限定される。すなわち、第1に、放電可能なガス圧
力が一般に10-2〜10-1Torrであり、10-2Torr以下
のガス圧力での膜の形成が困難である。第2に、第2図
に示したRF放電方式では、被処理物5の前面にイオン
シースが形成されて、プラズマに対して自動的にセルフ
バイアスVsbが印加される。この結果、被処理物5に入
射してくるイオンはセレフバイアスに相当した運動エネ
ルギーを持つことになる。この運動エネルギーは数百e
V以上であり、イオンの運動エネルギーをこれ以下に制
御することは困難である。生成する膜の特性は入射イオ
ン衝撃により影響を受け易いため、イオンの入射運動エ
ネルギーを小さく制御できない従来の方法は不利とな
る。第3に、第1図、第2図に示した装置を使用する方
法では、電極材料(金属)がプラズマに接しており、こ
の電極材料がスパッタされて生成膜の中に不純物として
混入される。この不純物が、電気的、光学的膜物性に悪
影響を与える。
これらの欠点以外に、残された問題点もある。
第1図または第2図に示したプラズマCVD装置を使用
して、被処理物5の表面に堆積膜として窒化シリコン膜
を形成するには、真空室1内にリークバルブ6を介して
成膜用ガスすなわち(SiH4+N2+Ar)の混合ガ
ス(菅野卓雄編著;「半導体プラズマプロセス技術」、
産業図書(昭和55年)、pp.238〜242)を導入し、電極
2間に電源3、9によって放電を発生させると、放電中
で発生した活性粒子により被処理物5の表面に窒化シリ
コン膜が形成される。
して、被処理物5の表面に堆積膜として窒化シリコン膜
を形成するには、真空室1内にリークバルブ6を介して
成膜用ガスすなわち(SiH4+N2+Ar)の混合ガ
ス(菅野卓雄編著;「半導体プラズマプロセス技術」、
産業図書(昭和55年)、pp.238〜242)を導入し、電極
2間に電源3、9によって放電を発生させると、放電中
で発生した活性粒子により被処理物5の表面に窒化シリ
コン膜が形成される。
しかし、このような表面処理方法においては、シリコン
供給用ガスとしてSiH4を用いているから、窒化シリ
コン膜中に水素(H)が混入する。このため、保護膜用
の窒化シリコン膜では、混入した水素が解理して半導体
素子中に侵入し、半導体素子の素子特性を劣化させる
〔R.B.Fair他;“Threshold-Voltage Instability in M
OSFET′s Due to Channel Hot-Hole Emission”,IEE
E,ED-28,83〜94(1981)〕。
供給用ガスとしてSiH4を用いているから、窒化シリ
コン膜中に水素(H)が混入する。このため、保護膜用
の窒化シリコン膜では、混入した水素が解理して半導体
素子中に侵入し、半導体素子の素子特性を劣化させる
〔R.B.Fair他;“Threshold-Voltage Instability in M
OSFET′s Due to Channel Hot-Hole Emission”,IEE
E,ED-28,83〜94(1981)〕。
そして、水素混入のない窒化シリコン膜を生成するため
にはシリコン供給ガスとしてSiH4の代りにハロゲン
化シリコンガス(例えば、SiF4、SiCl4、Si
FCl3、SiF3Cl、SiBr4等)を用いればよ
い。しかし、第1図、第2図に示す従来装置においてハ
ロゲン化シリコンガスをシリコン供給ガスとして用いる
と、被処理物の表面には膜は生成されず、被処理物がシ
リコンウェハであると、逆にシリコンウェハがエッチン
グされてしまう。このように膜が生成されない理由とし
て次の2点が重要である。第1に、成膜用ガス圧力が1
0-2Torr以上と高いから、放電の電子温度(自由電子の
エネルギー分布に対応する温度)が低く(〜4eV)、
しかもハロゲン化シリコンガスの結合エネルギー(E
Si-F=115 kcal/mol、QSi-Cl=67.8kcal/mol)は、
SiH4の結合エネルギー(QSi-H=53.7kcal/mol)
に比べて大きい(JANAF,“Thermochemical Tables”,
Dow Chemical Co.,Midland;Mich.)。このため、従来
装置の放電ではハロゲン化シリコンガスは十分分解され
ず、窒化シリコン膜の生成が行なわれない。第2に、第
2図に示した従来装置では、被処理物の表面に入射する
入射イオン運動エネルギーが大きいため、表面に堆積し
た物質はイオンによるスパッタリングや分解作用を受け
て膜成長が阻害される。
にはシリコン供給ガスとしてSiH4の代りにハロゲン
化シリコンガス(例えば、SiF4、SiCl4、Si
FCl3、SiF3Cl、SiBr4等)を用いればよ
い。しかし、第1図、第2図に示す従来装置においてハ
ロゲン化シリコンガスをシリコン供給ガスとして用いる
と、被処理物の表面には膜は生成されず、被処理物がシ
リコンウェハであると、逆にシリコンウェハがエッチン
グされてしまう。このように膜が生成されない理由とし
て次の2点が重要である。第1に、成膜用ガス圧力が1
0-2Torr以上と高いから、放電の電子温度(自由電子の
エネルギー分布に対応する温度)が低く(〜4eV)、
しかもハロゲン化シリコンガスの結合エネルギー(E
Si-F=115 kcal/mol、QSi-Cl=67.8kcal/mol)は、
SiH4の結合エネルギー(QSi-H=53.7kcal/mol)
に比べて大きい(JANAF,“Thermochemical Tables”,
Dow Chemical Co.,Midland;Mich.)。このため、従来
装置の放電ではハロゲン化シリコンガスは十分分解され
ず、窒化シリコン膜の生成が行なわれない。第2に、第
2図に示した従来装置では、被処理物の表面に入射する
入射イオン運動エネルギーが大きいため、表面に堆積し
た物質はイオンによるスパッタリングや分解作用を受け
て膜成長が阻害される。
このため、水素を含まない窒化シリコン膜を形成するに
は、電子温度が高く、かつ入射イオン運動エネルギーの
低いプラズマCVD装置が必要となる。さらには、成膜
用ガス圧力、電子温度、入射イオン運動エネルギーを広
範囲に制御できる装置が極めて有用となる。
は、電子温度が高く、かつ入射イオン運動エネルギーの
低いプラズマCVD装置が必要となる。さらには、成膜
用ガス圧力、電子温度、入射イオン運動エネルギーを広
範囲に制御できる装置が極めて有用となる。
この発明は上述の課題を解決するためになされたもの
で、水素を含まない窒化シリコン膜を形成することがで
きる表面処理方法を提供することを目的とする。
で、水素を含まない窒化シリコン膜を形成することがで
きる表面処理方法を提供することを目的とする。
この発明は、真空室と、この真空室内にマイクロ波を供
給するマイクロ波供給手段と、上記真空室内に磁場を形
成する磁場形成手段と、上記真空室内に成膜用ガスを導
入する成膜用ガス導入手段と、上記真空室内に被処理物
を保持する保持手段とを備えたプラズマデポジション装
置を用い、上記真空室内に上記成膜用ガスを供給し、上
記真空室内にマイクロ波放電を利用してプラズマを発生
させることにより、上記保持手段に保持された上記被処
理物上に堆積膜を形成する表面処理方法において、上記
成膜用ガスとしてN2ガス、NF3ガスのいずれか一方
およびハロゲン化シリコンガスより本質的になる混合ガ
スを上記真空室内における圧力が5×10-5Torrよりも高
くかつ3×10-2Torr未満となるように上記真空室に導入
して、上記被処理物上に上記堆積膜として水素を含まな
い窒化シリコン膜を形成することを特徴とする表面処理
方法である。
給するマイクロ波供給手段と、上記真空室内に磁場を形
成する磁場形成手段と、上記真空室内に成膜用ガスを導
入する成膜用ガス導入手段と、上記真空室内に被処理物
を保持する保持手段とを備えたプラズマデポジション装
置を用い、上記真空室内に上記成膜用ガスを供給し、上
記真空室内にマイクロ波放電を利用してプラズマを発生
させることにより、上記保持手段に保持された上記被処
理物上に堆積膜を形成する表面処理方法において、上記
成膜用ガスとしてN2ガス、NF3ガスのいずれか一方
およびハロゲン化シリコンガスより本質的になる混合ガ
スを上記真空室内における圧力が5×10-5Torrよりも高
くかつ3×10-2Torr未満となるように上記真空室に導入
して、上記被処理物上に上記堆積膜として水素を含まな
い窒化シリコン膜を形成することを特徴とする表面処理
方法である。
以下、この発明を実施例によって詳細に説明する。
第3図はこの発明に係る表面処理方法に使用するマイク
ロ波放電方式のプラズマデポジション装置の構成説明図
である。図において、14は例えばマグネトロン等のマ
イクロ波発生部、10はマイクロ波発生部14で発生し
たマイクロ波(通常0.1〜10GHz)を真空室1に導入す
る円形導波管で、マイクロ波発生部14と円形導波管1
0とで真空室1内にマイクロ波を供給するマイクロ波供
給手段を構成している。11は放電管で、放電管11は
マイクロ波を通すために絶縁物(例えば石英、アルミナ
等)で形成されている。12は真空室1内に磁場を形成
する磁場形成手段として用いるソレノイドコイル、13
は真空室1内に磁場を形成する磁場形成手段として用い
る永久磁石、15は被処理物室で、被処理物室15内に
は被処理物(例えば半導体ウェハ)5を保持する保持手
段である被処理物台4が設けられている。なお、真空室
1としては放電管11の内部と被処理物室15とを含め
るものとする。
ロ波放電方式のプラズマデポジション装置の構成説明図
である。図において、14は例えばマグネトロン等のマ
イクロ波発生部、10はマイクロ波発生部14で発生し
たマイクロ波(通常0.1〜10GHz)を真空室1に導入す
る円形導波管で、マイクロ波発生部14と円形導波管1
0とで真空室1内にマイクロ波を供給するマイクロ波供
給手段を構成している。11は放電管で、放電管11は
マイクロ波を通すために絶縁物(例えば石英、アルミナ
等)で形成されている。12は真空室1内に磁場を形成
する磁場形成手段として用いるソレノイドコイル、13
は真空室1内に磁場を形成する磁場形成手段として用い
る永久磁石、15は被処理物室で、被処理物室15内に
は被処理物(例えば半導体ウェハ)5を保持する保持手
段である被処理物台4が設けられている。なお、真空室
1としては放電管11の内部と被処理物室15とを含め
るものとする。
つぎに、第3図に示したプラズマデポジション装置を用
いたこの発明に係る表面処理方法を説明する。まず、真
空室1内を排気して、高度の真空状態(例えば、10-6To
rr)にしたのち、シリコン供給用ガスであるSiF4ガ
スと窒素供給用ガスであるN2ガスとを1:1の割合
(体積比)で混合した成膜用ガスをリークバルブ6を介
して真空室1に導入する。つぎに、マイクロ波周波数を
2.45GHz、マイクロ波電力を 200W、成膜用ガス圧力を
8×10-4Torrとし、第3図に示したプラズマデポジショ
ン装置の磁場分布を第4図に示す分布とする。被処理物
5には外部電圧を印加しない状態で膜形成を行なった。
その際、マイクロ波をマイクロ波発生部14によって発
生させ、このマイクロ波を円形導波管10を通して真空
室1内に導入する。すると、マイクロ波電界と磁場との
相乗作用によりマイクロ波放電が発生し、この条件のも
とで被処理物5の表面に窒化シリコン膜(Si3N
4膜)が約100nm/minの堆積速度で形成された。形成さ
れた窒化シリコン膜の光屈折率は2.0であり、純粋な窒
化シリコン膜と一致している。また、形成された窒化シ
リコン膜内に水素が含まれていないことは勿論であり、
半導体素子の保護膜として耐蝕性、硬度、緻密性の優れ
た膜が得られている。
いたこの発明に係る表面処理方法を説明する。まず、真
空室1内を排気して、高度の真空状態(例えば、10-6To
rr)にしたのち、シリコン供給用ガスであるSiF4ガ
スと窒素供給用ガスであるN2ガスとを1:1の割合
(体積比)で混合した成膜用ガスをリークバルブ6を介
して真空室1に導入する。つぎに、マイクロ波周波数を
2.45GHz、マイクロ波電力を 200W、成膜用ガス圧力を
8×10-4Torrとし、第3図に示したプラズマデポジショ
ン装置の磁場分布を第4図に示す分布とする。被処理物
5には外部電圧を印加しない状態で膜形成を行なった。
その際、マイクロ波をマイクロ波発生部14によって発
生させ、このマイクロ波を円形導波管10を通して真空
室1内に導入する。すると、マイクロ波電界と磁場との
相乗作用によりマイクロ波放電が発生し、この条件のも
とで被処理物5の表面に窒化シリコン膜(Si3N
4膜)が約100nm/minの堆積速度で形成された。形成さ
れた窒化シリコン膜の光屈折率は2.0であり、純粋な窒
化シリコン膜と一致している。また、形成された窒化シ
リコン膜内に水素が含まれていないことは勿論であり、
半導体素子の保護膜として耐蝕性、硬度、緻密性の優れ
た膜が得られている。
つぎに、磁場の設定条件について説明する。電子は磁力
線のまわりをサイクロトロン運動する。ここで、磁束密
度をB(T)、電子質量をm(kg)、電子電荷をe(C
oulomb)とすると、電子のサイクロトロン周波数fce(H
z)は次式で表わされる。
線のまわりをサイクロトロン運動する。ここで、磁束密
度をB(T)、電子質量をm(kg)、電子電荷をe(C
oulomb)とすると、電子のサイクロトロン周波数fce(H
z)は次式で表わされる。
そして、サイクロトロン周波数fceをマイクロ波周波数
fmwと一致させると、マイクロ波電界と電子サイクロト
ロン運動との間に共鳴現象が発生する。この共鳴現象を
用いることにより、マイクロ波電力をプラズマ中の電子
に効率よく伝達させることができる。しかし、マイクロ
波電力のプラズマへの吸収効率および発生したプラズマ
の被処理物5の表面への到達効率を全体として向上させ
るためには、以下の点を考慮する必要がある。第1にf
ce=fmw(電子サイクロトロン共鳴(ECR)条件)と
すると、マイクロ波はプラズマ内に伝播することができ
ず、完全反射してしまう。したがって、マイクロ波電力
を効率よくプラズマ内に伝達させるためには、共鳴点が
少しずらす(off resonance;fce≠fmwただしfce≒
fmw)ようにするのが望ましい。第2に、発生したプラ
ズマは磁場強度の強い領域から弱い領域へ広がろうとす
る(ローレンツ力)。したがって、放電管11部では磁
場強度が被処理物5の表面に向かった方向(第3図の放
電管11上部から被処理物5への方向)に沿って減少す
る傾向を持っていることが望ましい。第3に、放電管1
1内で発生して磁力線に沿って運ばれて来たプラズマを
被処理物5の表面位置に収束させるためには、被処理物
5の表面位置で磁力線が絞られていること(磁場強度が
増大していること)が望ましい。以上の第1〜第3の点
を考慮すると、磁場強度分布としては第4図に示すよう
なものが望ましいことがわかる。すなわち、第4図では
被処理物台4の下端からの距離すなわち放電管11、被
処理物5の位置に対応させて磁場強度分布の具体例を示
しており、放電管11の最上部位置Iでは、磁場強度は
ECR条件を満足する磁束密度Bceより大きな値となっ
ており、被処理物5に向かって徐々に減少し、途中II位
置でECR条件を満足したのちさらに減少しているが、
永久磁石13が被処理物5の表面位置で磁力線を絞る働
きをしており、被処理物5の表面近傍の位置IIIで再び
磁場強度が増大している。これはいわゆるミラー磁場と
呼ばれる磁場分布である。このミラー磁場はたとえばマ
イクロ波周波数fmw=2.45GHzのときには複数の磁場形
成手段を用いて磁場強度を0.05〜0.2 Tの範囲で変化さ
せることにより実現できる。
fmwと一致させると、マイクロ波電界と電子サイクロト
ロン運動との間に共鳴現象が発生する。この共鳴現象を
用いることにより、マイクロ波電力をプラズマ中の電子
に効率よく伝達させることができる。しかし、マイクロ
波電力のプラズマへの吸収効率および発生したプラズマ
の被処理物5の表面への到達効率を全体として向上させ
るためには、以下の点を考慮する必要がある。第1にf
ce=fmw(電子サイクロトロン共鳴(ECR)条件)と
すると、マイクロ波はプラズマ内に伝播することができ
ず、完全反射してしまう。したがって、マイクロ波電力
を効率よくプラズマ内に伝達させるためには、共鳴点が
少しずらす(off resonance;fce≠fmwただしfce≒
fmw)ようにするのが望ましい。第2に、発生したプラ
ズマは磁場強度の強い領域から弱い領域へ広がろうとす
る(ローレンツ力)。したがって、放電管11部では磁
場強度が被処理物5の表面に向かった方向(第3図の放
電管11上部から被処理物5への方向)に沿って減少す
る傾向を持っていることが望ましい。第3に、放電管1
1内で発生して磁力線に沿って運ばれて来たプラズマを
被処理物5の表面位置に収束させるためには、被処理物
5の表面位置で磁力線が絞られていること(磁場強度が
増大していること)が望ましい。以上の第1〜第3の点
を考慮すると、磁場強度分布としては第4図に示すよう
なものが望ましいことがわかる。すなわち、第4図では
被処理物台4の下端からの距離すなわち放電管11、被
処理物5の位置に対応させて磁場強度分布の具体例を示
しており、放電管11の最上部位置Iでは、磁場強度は
ECR条件を満足する磁束密度Bceより大きな値となっ
ており、被処理物5に向かって徐々に減少し、途中II位
置でECR条件を満足したのちさらに減少しているが、
永久磁石13が被処理物5の表面位置で磁力線を絞る働
きをしており、被処理物5の表面近傍の位置IIIで再び
磁場強度が増大している。これはいわゆるミラー磁場と
呼ばれる磁場分布である。このミラー磁場はたとえばマ
イクロ波周波数fmw=2.45GHzのときには複数の磁場形
成手段を用いて磁場強度を0.05〜0.2 Tの範囲で変化さ
せることにより実現できる。
また、第5図は第3図に示したプラズマデポジション装
置を使用した表面処理方法による窒化シリコン膜形成時
の成膜用ガス圧力と膜形成速度との関係を示したグラフ
である。実験条件は種々の成膜用ガス圧とした以外は上
述の実施例と同様で、成膜用ガスはSiF4ガスとN2
ガスとの1:1(体積比)の混合ガスであり、マイクロ
波電力は200Wである。また、被処理物5には外部電圧
を印加していない。第5図から明らかなように、成膜用
ガス圧力が低い領域での膜形成速度は大きく、一方成膜
用ガス圧力が高くなると、膜形成速度は急激に減少す
る。したがって、成膜用ガス圧力は実用上3×10-2Torr
未満にする必要がある。また、成膜用ガス圧力をさらに
低くした実験も行なったが、5×10-5Torr以下では放電
が起りにくくなり、実用領域から外れることが分かっ
た。以上のことから、成膜用ガスを真空室1内における
圧力が5×10-5Torrよりも高くかつ3×10-2Torr未満と
なるように真空室1に導入する。
置を使用した表面処理方法による窒化シリコン膜形成時
の成膜用ガス圧力と膜形成速度との関係を示したグラフ
である。実験条件は種々の成膜用ガス圧とした以外は上
述の実施例と同様で、成膜用ガスはSiF4ガスとN2
ガスとの1:1(体積比)の混合ガスであり、マイクロ
波電力は200Wである。また、被処理物5には外部電圧
を印加していない。第5図から明らかなように、成膜用
ガス圧力が低い領域での膜形成速度は大きく、一方成膜
用ガス圧力が高くなると、膜形成速度は急激に減少す
る。したがって、成膜用ガス圧力は実用上3×10-2Torr
未満にする必要がある。また、成膜用ガス圧力をさらに
低くした実験も行なったが、5×10-5Torr以下では放電
が起りにくくなり、実用領域から外れることが分かっ
た。以上のことから、成膜用ガスを真空室1内における
圧力が5×10-5Torrよりも高くかつ3×10-2Torr未満と
なるように真空室1に導入する。
つぎに、従来装置で不可能であったSiF4ガスまたは
それを含む混合ガスによるシリコン系堆積膜の形成が可
能になった理由について説明する。すなわち、マイクロ
波放電は従来装置の放電と比べて高い電子温度を有して
いる。特に、低ガス圧力(<10-2Torr)では高い電子温
度(〜8eV)を有している。このため、SiH4ガス
に比べて高い結合エネルギーを持っているSiF4ガス
をも十分に分解することができ、しかも比処理物5の表
面に入射する入射イオン運動エネルギーは約20eVと低
いため、イオンによるスパッタリングや分解作用は生ぜ
ず、堆積膜が形成されやすい。
それを含む混合ガスによるシリコン系堆積膜の形成が可
能になった理由について説明する。すなわち、マイクロ
波放電は従来装置の放電と比べて高い電子温度を有して
いる。特に、低ガス圧力(<10-2Torr)では高い電子温
度(〜8eV)を有している。このため、SiH4ガス
に比べて高い結合エネルギーを持っているSiF4ガス
をも十分に分解することができ、しかも比処理物5の表
面に入射する入射イオン運動エネルギーは約20eVと低
いため、イオンによるスパッタリングや分解作用は生ぜ
ず、堆積膜が形成されやすい。
なお、上述した実施例においては、シリコン供給用ガス
としてSiF4ガスを用いたが、シリコン供給用ガスと
して他のハロゲン化シリコンガス例えばSiCl4ガス
等を用いてもよい。また、上述した実施例においては、
窒素供給用ガスとしてN2ガスを用いたが、窒素供給用
ガスとしてはN2ガスに限定する必要はなく、窒素を含
むガス(例えばNF3ガス等)なら同様に使用しうる。
また、上述した実施例においては、マイクロ波を導入す
る手段として円形導波管10を用いたが、円形導波管1
0の代りに同軸導波管、リィジターノ・コイル(Lisita
no Coil;例えばJ.Vac.Sci.Technol.,7(5),pp.1247〜12
51 Sept./Oct.1980.参照)を用いてもよい。また、上述
した実施例においては、リークバルブ6を有する成膜用
ガス導入手段を1系統設けたが、リークバルブ6を有す
る成膜用ガス導入手段を複数系統設けることにより、膜
形成速度の一様性を向上させることができる。また、上
述した実施例においては、真空室1内に磁場を形成する
磁場形成手段としてソレノイドコイル12、永久磁石1
3を用いたが、真空室1内(例えば少なくとも放電管1
1部)に磁場を形成する磁場形成手段として電磁石ある
いは永久磁石またはこれらの複数個の組み合わせを用
い、所望の磁場分布、磁場強度(磁束密度の大きさ)を
得るよう構成してもよい。
としてSiF4ガスを用いたが、シリコン供給用ガスと
して他のハロゲン化シリコンガス例えばSiCl4ガス
等を用いてもよい。また、上述した実施例においては、
窒素供給用ガスとしてN2ガスを用いたが、窒素供給用
ガスとしてはN2ガスに限定する必要はなく、窒素を含
むガス(例えばNF3ガス等)なら同様に使用しうる。
また、上述した実施例においては、マイクロ波を導入す
る手段として円形導波管10を用いたが、円形導波管1
0の代りに同軸導波管、リィジターノ・コイル(Lisita
no Coil;例えばJ.Vac.Sci.Technol.,7(5),pp.1247〜12
51 Sept./Oct.1980.参照)を用いてもよい。また、上述
した実施例においては、リークバルブ6を有する成膜用
ガス導入手段を1系統設けたが、リークバルブ6を有す
る成膜用ガス導入手段を複数系統設けることにより、膜
形成速度の一様性を向上させることができる。また、上
述した実施例においては、真空室1内に磁場を形成する
磁場形成手段としてソレノイドコイル12、永久磁石1
3を用いたが、真空室1内(例えば少なくとも放電管1
1部)に磁場を形成する磁場形成手段として電磁石ある
いは永久磁石またはこれらの複数個の組み合わせを用
い、所望の磁場分布、磁場強度(磁束密度の大きさ)を
得るよう構成してもよい。
以上説明したように、この発明に係る表面処理方法にお
いては、水素を含まない窒化シリコン膜を形成すること
ができる。
いては、水素を含まない窒化シリコン膜を形成すること
ができる。
第1図は従来の、直流グロー放電方式のプラズマCVD
装置の構成説明図、第2図は従来の、RF放電方式のプ
ラズマCVD装置の構成説明図、第3図はこの発明に係
る表面処理方法に使用するマイクロ波放電方式のプラズ
マデポジション装置の構成説明図、第4図は第3図に示
した装置の具体的な磁場強度分布例を示す図、第5図は
第3図に示した装置を使用した表面処理方法による窒化
シリコン膜形成時の成膜用ガス圧力と膜形成速度との関
係を示すグラフである。 1……真空室 4……被処理物台 5……被処理物 10……円形導波管 12……ソレノイドコイル 13……永久磁石 14……マイクロ波発生部
装置の構成説明図、第2図は従来の、RF放電方式のプ
ラズマCVD装置の構成説明図、第3図はこの発明に係
る表面処理方法に使用するマイクロ波放電方式のプラズ
マデポジション装置の構成説明図、第4図は第3図に示
した装置の具体的な磁場強度分布例を示す図、第5図は
第3図に示した装置を使用した表面処理方法による窒化
シリコン膜形成時の成膜用ガス圧力と膜形成速度との関
係を示すグラフである。 1……真空室 4……被処理物台 5……被処理物 10……円形導波管 12……ソレノイドコイル 13……永久磁石 14……マイクロ波発生部
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 高橋 繁 東京都国分寺市東恋ケ窪一丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内 (72)発明者 西松 茂 東京都国分寺市東恋ケ窪一丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内 (72)発明者 二宮 健 東京都国分寺市東恋ケ窪一丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内 (72)発明者 奥平 定之 東京都国分寺市東恋ケ窪一丁目280番地 株式会社日立製作所中央研究所内 (56)参考文献 特開 昭58−125820(JP,A) 特開 昭56−155535(JP,A) 特開 昭54−145537(JP,A) 特開 昭56−65142(JP,A) 特開 昭57−66626(JP,A)
Claims (2)
- 【請求項1】真空室と、この真空室内にマイクロ波を供
給するマイクロ波供給手段と、上記真空室内に磁場を形
成する磁場形成手段と、上記真空室内に成膜用ガスを導
入する成膜用ガス導入手段と、上記真空室内に被処理物
を保持する保持手段とを備えたプラズマデポジション装
置を用い、上記真空室内に上記成膜用ガスを供給し、上
記真空室内にマイクロ波放電を利用してプラズマを発生
させることにより、上記保持手段に保持された上記被処
理物上に堆積膜を形成する表面処理方法において、上記
成膜用ガスとしてN2ガス、NF3ガスのいずれか一方
およびハロゲン化シリコンガスより本質的になる混合ガ
スを上記真空室内における圧力が5×10-5Torrよりも高
くかつ3×10-2Torr未満となるように上記真空室に導入
して、上記被処理物上に上記堆積膜として水素を含まな
い窒化シリコン膜を形成することを特徴とする表面処理
方法。 - 【請求項2】上記ハロゲン化シリコンガスがSiF4ガ
ス、SiCl4ガスのいずれか一方であることを特徴と
する特許請求の範囲第1項記載の表面処理方法。
Priority Applications (4)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP57108336A JPH0635323B2 (ja) | 1982-06-25 | 1982-06-25 | 表面処理方法 |
US06/505,719 US4481229A (en) | 1982-06-25 | 1983-06-20 | Method for growing silicon-including film by employing plasma deposition |
DE19833322680 DE3322680A1 (de) | 1982-06-25 | 1983-06-23 | Verfahren zum aufwachsenlassen eines silizium enthaltenden films durch plasmaablagerung |
NL8302261A NL8302261A (nl) | 1982-06-25 | 1983-06-24 | Werkwijze voor het aangroeien van een silicium bevattende foelie onder toepassing van plasma-afzetting. |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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JP57108336A JPH0635323B2 (ja) | 1982-06-25 | 1982-06-25 | 表面処理方法 |
Related Child Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP29780993A Division JPH07110997B2 (ja) | 1993-11-29 | 1993-11-29 | 表面処理方法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS593018A JPS593018A (ja) | 1984-01-09 |
JPH0635323B2 true JPH0635323B2 (ja) | 1994-05-11 |
Family
ID=14482102
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP57108336A Expired - Lifetime JPH0635323B2 (ja) | 1982-06-25 | 1982-06-25 | 表面処理方法 |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
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JP (1) | JPH0635323B2 (ja) |
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NL (1) | NL8302261A (ja) |
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