JPH04219388A - シリコン単結晶の直径制御方法及び装置 - Google Patents
シリコン単結晶の直径制御方法及び装置Info
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- JPH04219388A JPH04219388A JP8863391A JP8863391A JPH04219388A JP H04219388 A JPH04219388 A JP H04219388A JP 8863391 A JP8863391 A JP 8863391A JP 8863391 A JP8863391 A JP 8863391A JP H04219388 A JPH04219388 A JP H04219388A
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Landscapes
- Crystals, And After-Treatments Of Crystals (AREA)
- Liquid Deposition Of Substances Of Which Semiconductor Devices Are Composed (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【0001】
【産業上の利用分野】本発明はシリコン単結晶の直径制
御方法及び装置、特にるつぼに対して相対的に回転させ
ながらシリコン単結晶を連続的に製造する結晶引上げ中
に引上げ単結晶の直径を制御するシリコン単結晶の直径
制御方法及び装置に関するものである。
御方法及び装置、特にるつぼに対して相対的に回転させ
ながらシリコン単結晶を連続的に製造する結晶引上げ中
に引上げ単結晶の直径を制御するシリコン単結晶の直径
制御方法及び装置に関するものである。
【0002】
【従来の技術】図2はシリコン等の半導体単結晶の製造
方法としてよく知られているチョクラルスキー法による
単結晶製造装置を示す模式説明図である。なお、チョク
ラルスキー法は広くCZ法と称され、また一般には結晶
引上げ法と呼称されている。
方法としてよく知られているチョクラルスキー法による
単結晶製造装置を示す模式説明図である。なお、チョク
ラルスキー法は広くCZ法と称され、また一般には結晶
引上げ法と呼称されている。
【0003】図において、シリコン単結晶を製造する場
合、るつぼ2にはヒータ4によって加熱溶融されたシリ
コン融液3が入っていて、そこから図示しない回転機構
によりシリコン単結晶1をるつぼ2の回転方向と逆方向
に回転させながら、引上げ装置7で徐々に引上げ、シリ
コン融液3とシリコン単結晶1との界面領域で結晶成長
させるようになっている。このシリコン単結晶1は種結
晶1aから結晶成長して育成され、種結晶1aは引上げ
装置7に接続する種結晶ホルダ6によって支持されてい
る。このような成長中のシリコン単結晶1を以下の説明
では引上げ単結晶と呼称している。また、引上げ装置7
はシリコン単結晶1を上下する機構と回転する機構を備
えており、モータコントローラ8、引上げモータ9その
他によって構成されているが、よく知られている装置で
あるので、その構造の詳細説明は省略する。るつぼ2は
上述の回転機構のほか図示しない上下機構によって支持
されており、この上下機構により例えば結晶が成長して
も融液面は下降せずに一定に保たれるようになっていて
、融液面付近の温度分布を変化させないような工夫が施
されている。
合、るつぼ2にはヒータ4によって加熱溶融されたシリ
コン融液3が入っていて、そこから図示しない回転機構
によりシリコン単結晶1をるつぼ2の回転方向と逆方向
に回転させながら、引上げ装置7で徐々に引上げ、シリ
コン融液3とシリコン単結晶1との界面領域で結晶成長
させるようになっている。このシリコン単結晶1は種結
晶1aから結晶成長して育成され、種結晶1aは引上げ
装置7に接続する種結晶ホルダ6によって支持されてい
る。このような成長中のシリコン単結晶1を以下の説明
では引上げ単結晶と呼称している。また、引上げ装置7
はシリコン単結晶1を上下する機構と回転する機構を備
えており、モータコントローラ8、引上げモータ9その
他によって構成されているが、よく知られている装置で
あるので、その構造の詳細説明は省略する。るつぼ2は
上述の回転機構のほか図示しない上下機構によって支持
されており、この上下機構により例えば結晶が成長して
も融液面は下降せずに一定に保たれるようになっていて
、融液面付近の温度分布を変化させないような工夫が施
されている。
【0004】CZ法により製造された引上げ単結晶1は
、のちに円柱状のシリコン単結晶インゴットに仕上げら
れるので、引上げ単結晶1はボディー部全体にわたって
ほぼ同一直径で引上げられることが要求される。そのた
め、ビデオメジャー5等の光学的手段で引上げ単結晶1
の直径を引上げ中に直接計測して、直径を目標値に保つ
ように引上げ速度を調整しながら引上げる直径制御を行
っている。この場合、光学的手段は結晶引上げ装置に固
定されていて、引上げ単結晶1と融液面との境界にみら
れるフユージョンリングを斜め上方から一本の計測線で
測定して直接引上げ単結晶1の直径を計測している。
、のちに円柱状のシリコン単結晶インゴットに仕上げら
れるので、引上げ単結晶1はボディー部全体にわたって
ほぼ同一直径で引上げられることが要求される。そのた
め、ビデオメジャー5等の光学的手段で引上げ単結晶1
の直径を引上げ中に直接計測して、直径を目標値に保つ
ように引上げ速度を調整しながら引上げる直径制御を行
っている。この場合、光学的手段は結晶引上げ装置に固
定されていて、引上げ単結晶1と融液面との境界にみら
れるフユージョンリングを斜め上方から一本の計測線で
測定して直接引上げ単結晶1の直径を計測している。
【0005】上述の引上げ速度の調整による引上げ単結
晶の直径制御は、光学的手段による直径実測値と目標直
径値とを比較してその偏差をよく知られているPID制
御することにより操作量として引上げ速度を算出し、こ
れをモータコントローラ8に入力指令し引上げ速度を制
御することによって行われている。
晶の直径制御は、光学的手段による直径実測値と目標直
径値とを比較してその偏差をよく知られているPID制
御することにより操作量として引上げ速度を算出し、こ
れをモータコントローラ8に入力指令し引上げ速度を制
御することによって行われている。
【0006】
【発明が解決しようとする課題】上記のような従来のシ
リコン単結晶の直径制御方法乃至直径制御装置において
は、結晶引上げ装置の例えば引上げ速度を変えた時のシ
リコン単結晶の応答すなわち引上げ単結晶の直径の変化
は、その影響が現れるまでに時間がかかり(むだ時間が
長い)、さらに変化の割合いが小さい(変化又は応答速
度が小さい)のが一般である。したがって、目標直径値
と比較してPID制御を行う場合、引上げ単結晶の直径
の変化を的確にとらえるタイムリーな引上げ速度の操作
が必要とされるために、微分項(微分動作)をきかせた
先行制御が必要である。しかしながら、光学的手段で計
測された引上げ単結晶の直径実測値にはノイズが多いた
め、この影響を受けて引上げ速度が過剰に変動する恐れ
があって微分項を大きくした制御を行うことができなか
った。このため結晶直径変動抑制に限界があり、その歩
留りが悪くなりがちであった。
リコン単結晶の直径制御方法乃至直径制御装置において
は、結晶引上げ装置の例えば引上げ速度を変えた時のシ
リコン単結晶の応答すなわち引上げ単結晶の直径の変化
は、その影響が現れるまでに時間がかかり(むだ時間が
長い)、さらに変化の割合いが小さい(変化又は応答速
度が小さい)のが一般である。したがって、目標直径値
と比較してPID制御を行う場合、引上げ単結晶の直径
の変化を的確にとらえるタイムリーな引上げ速度の操作
が必要とされるために、微分項(微分動作)をきかせた
先行制御が必要である。しかしながら、光学的手段で計
測された引上げ単結晶の直径実測値にはノイズが多いた
め、この影響を受けて引上げ速度が過剰に変動する恐れ
があって微分項を大きくした制御を行うことができなか
った。このため結晶直径変動抑制に限界があり、その歩
留りが悪くなりがちであった。
【0007】また、現場でのPIDパラメータ調整が不
可欠なものであったため、シリコン単結晶をPIDパラ
メータの調整のために無駄に引上げなければならなかっ
た。
可欠なものであったため、シリコン単結晶をPIDパラ
メータの調整のために無駄に引上げなければならなかっ
た。
【0008】本発明は上述のような課題を解決するため
になされたもので、直径制御において実施するPID演
算の算法に改良を加え、さらにはむだ時間補償制御を付
加して、目標値追従が優れ、かつ、現場でのPIDパラ
メータ調整作業をなくしたシリコン単結晶の直径制御方
法及び装置を提供することを目的とするものである。
になされたもので、直径制御において実施するPID演
算の算法に改良を加え、さらにはむだ時間補償制御を付
加して、目標値追従が優れ、かつ、現場でのPIDパラ
メータ調整作業をなくしたシリコン単結晶の直径制御方
法及び装置を提供することを目的とするものである。
【0009】
【課題を解決するための手段】本発明に係る第1のシリ
コン単結晶の直径制御方法は、るつぼに対して相対的に
回転させながらシリコン単結晶を引上げてシリコン単結
晶を製造する工程中において、光学的手段により計測さ
れる引上げ単結晶の直径実測値と目標直径値とを比較し
、この偏差をもとに不完全微分によるPID処理を行っ
て引上げ速度を算出し、引上げ速度を結晶引上げ装置の
モータコントローラに出力して引上げ速度の操作により
引上げ単結晶の直径制御を行うものである。
コン単結晶の直径制御方法は、るつぼに対して相対的に
回転させながらシリコン単結晶を引上げてシリコン単結
晶を製造する工程中において、光学的手段により計測さ
れる引上げ単結晶の直径実測値と目標直径値とを比較し
、この偏差をもとに不完全微分によるPID処理を行っ
て引上げ速度を算出し、引上げ速度を結晶引上げ装置の
モータコントローラに出力して引上げ速度の操作により
引上げ単結晶の直径制御を行うものである。
【0010】また、本発明に係る第2のシリコン単結晶
の直径制御方法は、第1の直径制御方法における不完全
微分によるPID処理の代りに、スミス法による処理を
行って引上げ速度を算出するようにしたものである。
の直径制御方法は、第1の直径制御方法における不完全
微分によるPID処理の代りに、スミス法による処理を
行って引上げ速度を算出するようにしたものである。
【0011】つぎに、本発明に係る第1のシリコン単結
晶の直径制御装置は、光学的手段により計測される引上
げ単結晶の直径実測値を取り込む入力部と、引上げ単結
晶の直径実測値と目標直径値を比較して引上げ速度を算
出する不完全微分PID演算部と、引上げ速度を結晶引
上げ装置のモータコントローラに出力する出力部とによ
って構成したものである。
晶の直径制御装置は、光学的手段により計測される引上
げ単結晶の直径実測値を取り込む入力部と、引上げ単結
晶の直径実測値と目標直径値を比較して引上げ速度を算
出する不完全微分PID演算部と、引上げ速度を結晶引
上げ装置のモータコントローラに出力する出力部とによ
って構成したものである。
【0012】また、本発明に係る第2のシリコン単結晶
の直径制御装置は、第1の直径制御装置の不完全微分P
ID演算部の代りに、スミス法演算部を用いて構成した
ものである。
の直径制御装置は、第1の直径制御装置の不完全微分P
ID演算部の代りに、スミス法演算部を用いて構成した
ものである。
【0013】さらに、本発明に係るシリコン単結晶のモ
デルパラメータ決定方法は、引上げ単結晶の直径値の引
上げ速度に対する応答特性を下記の式に示す伝達関数に
よりモデル化し、引上げ速度をステップ的に変化させた
ときの直径値の応答を調べるステップ応答試験により伝
達関数中の応答速度V、むだ時間Lの2つのモデルパラ
メータを決定するものである。
デルパラメータ決定方法は、引上げ単結晶の直径値の引
上げ速度に対する応答特性を下記の式に示す伝達関数に
よりモデル化し、引上げ速度をステップ的に変化させた
ときの直径値の応答を調べるステップ応答試験により伝
達関数中の応答速度V、むだ時間Lの2つのモデルパラ
メータを決定するものである。
【0014】
伝達関数:Gp(s)=V/s2 ・e−Ls また、
本発明に係るPIDパラメータ決定方法は、上記のシリ
コン単結晶モデルを用いた計算機シミュレーションを行
って最適パラメータを求めるものである。
本発明に係るPIDパラメータ決定方法は、上記のシリ
コン単結晶モデルを用いた計算機シミュレーションを行
って最適パラメータを求めるものである。
【0015】
【作用】本発明においては、前記第1のシリコン単結晶
の直径制御方法及び装置において、不完全微分PID制
御により直径実測値のノイズの影響を抑えた有効な微分
効果を発揮させうるため、シリコン単結晶の直径値を目
標値に限りなく近づけることができる。
の直径制御方法及び装置において、不完全微分PID制
御により直径実測値のノイズの影響を抑えた有効な微分
効果を発揮させうるため、シリコン単結晶の直径値を目
標値に限りなく近づけることができる。
【0016】また、前記第2のシリコン単結晶の直径制
御方法及び装置において、不完全微分PID制御単独で
なく、スミス法による直径制御を行うから、第1の直径
制御方法及び装置の作用に加えて、Gp(s)・(1−
e−Ls )というむだ時間補償モデルをマイナールー
プに挿入することによりむだ時間のない伝達関数Gp(
s)を制御対象とすることができ、目標値追従性の優れ
た直径制御が行われる。 また、上記の直径制御方法
及び装置の演算手段に適用するPIDパラメータ及びス
ミス法パラメータは実際にシリコン単結晶を引き上げて
決定することなく、最適のパラメータは計算機シミュレ
ーションで決定される。
御方法及び装置において、不完全微分PID制御単独で
なく、スミス法による直径制御を行うから、第1の直径
制御方法及び装置の作用に加えて、Gp(s)・(1−
e−Ls )というむだ時間補償モデルをマイナールー
プに挿入することによりむだ時間のない伝達関数Gp(
s)を制御対象とすることができ、目標値追従性の優れ
た直径制御が行われる。 また、上記の直径制御方法
及び装置の演算手段に適用するPIDパラメータ及びス
ミス法パラメータは実際にシリコン単結晶を引き上げて
決定することなく、最適のパラメータは計算機シミュレ
ーションで決定される。
【0017】
【実施例】以下、本発明による実施例を説明する。実施
例1では主として不完全微分PID演算によるシリコン
単結晶の直径制御方法及び装置、実施例2ではスミス法
演算による直径制御方法及び装置についてのべる。
例1では主として不完全微分PID演算によるシリコン
単結晶の直径制御方法及び装置、実施例2ではスミス法
演算による直径制御方法及び装置についてのべる。
【0018】実施例1;図1は不完全微分PID演算に
よる直径制御方法に用いる直径制御装置の一実施例を示
す模式構成図である。図において、1〜9は図2の従来
のシリコン単結晶製造装置の説明に用いた部分符号と同
一又は相当部分を示すものでその説明は省略する。また
、図3は図1の直径制御装置の機能を説明するブロック
図である。
よる直径制御方法に用いる直径制御装置の一実施例を示
す模式構成図である。図において、1〜9は図2の従来
のシリコン単結晶製造装置の説明に用いた部分符号と同
一又は相当部分を示すものでその説明は省略する。また
、図3は図1の直径制御装置の機能を説明するブロック
図である。
【0019】図1の20は不完全微分PID処理による
直径制御装置をブロック図で示した部分である。この装
置における制御対象データは基本的には光学的手段とし
て用いたビデオメジャー5で計測された直径実測値であ
る。図にみられるように、直径制御装置は直径実測値を
処理する結晶直径入力部10と、処理された直径実測値
と目標直径とを比較して引上げ速度を演算する不完全微
分PID演算部11と、引上げ速度をシリコン単結晶製
造装置(結晶引上げ装置)に指令する引上げ速度出力部
12とによって構成されている。なお、13は演算時に
使用するパラメータを格納するPIDパラメータを示し
ている。
直径制御装置をブロック図で示した部分である。この装
置における制御対象データは基本的には光学的手段とし
て用いたビデオメジャー5で計測された直径実測値であ
る。図にみられるように、直径制御装置は直径実測値を
処理する結晶直径入力部10と、処理された直径実測値
と目標直径とを比較して引上げ速度を演算する不完全微
分PID演算部11と、引上げ速度をシリコン単結晶製
造装置(結晶引上げ装置)に指令する引上げ速度出力部
12とによって構成されている。なお、13は演算時に
使用するパラメータを格納するPIDパラメータを示し
ている。
【0020】つぎに、図1,図2にもとづいて不完全微
分PIDによる直径制御方法の一実施例を説明する。ビ
デオメジャー5から得られた直径実測値(図3ではシリ
コン単結晶製造装置30からの出力で、図1では結晶入
力部10の出力)を加算点31で図示しないメモリに格
納された目標直径と比較し、不完全微分PID演算部1
1において不完全微分を用いたPID演算11aを行い
操作出力の引上げ速度を算出する。この引上げ速度を引
上げ速度出力部12を介してモータコントローラ8に出
力することにより指令を行い、引上げ単結晶1が制御さ
れた引上げ速度により引上げられてシリコン単結晶1が
製造される。このような制御操作を引上げ単結晶1が例
えば1回転する間に数回行い、この操作をボディー部引
上げの全体にわたって行うようになっている。
分PIDによる直径制御方法の一実施例を説明する。ビ
デオメジャー5から得られた直径実測値(図3ではシリ
コン単結晶製造装置30からの出力で、図1では結晶入
力部10の出力)を加算点31で図示しないメモリに格
納された目標直径と比較し、不完全微分PID演算部1
1において不完全微分を用いたPID演算11aを行い
操作出力の引上げ速度を算出する。この引上げ速度を引
上げ速度出力部12を介してモータコントローラ8に出
力することにより指令を行い、引上げ単結晶1が制御さ
れた引上げ速度により引上げられてシリコン単結晶1が
製造される。このような制御操作を引上げ単結晶1が例
えば1回転する間に数回行い、この操作をボディー部引
上げの全体にわたって行うようになっている。
【0021】以上のような直径制御方法を実施すること
により、直径変動が少なく、かつ目標直径に近い直径値
を有するシリコン単結晶1を製造することができる。な
お、この制御方法において、PIDパラメータ13はシ
リコン単結晶モデルを用いた計算機シミュレーションに
より最良のパラメータが決定済みであるので、現場での
PIDパラメータの調整は不要である。
により、直径変動が少なく、かつ目標直径に近い直径値
を有するシリコン単結晶1を製造することができる。な
お、この制御方法において、PIDパラメータ13はシ
リコン単結晶モデルを用いた計算機シミュレーションに
より最良のパラメータが決定済みであるので、現場での
PIDパラメータの調整は不要である。
【0022】ここで、不完全微分PID演算の算法とモ
デルパラメータ決定方法について説明する。
デルパラメータ決定方法について説明する。
【0023】通常のPID動作のみによる操作出力Go
(s)は、直径実測値と目標直径との偏差をE(s)
として、式[2]のようになる。
(s)は、直径実測値と目標直径との偏差をE(s)
として、式[2]のようになる。
【0024】
【数2】
【0025】
Go(s)=K*{1+1/(Ti *s)+
Td *s}E(s) …[2]ここで、
Kは比例ゲイン、Ti は積分時間、Td は微分時間
、sはラプラス変数(複素数)である。
Td *s}E(s) …[2]ここで、
Kは比例ゲイン、Ti は積分時間、Td は微分時間
、sはラプラス変数(複素数)である。
【0026】一方、本発明の直径制御で使用する不完全
微分PID動作の操作出力G(s) は式[3]で示す
ことができる。
微分PID動作の操作出力G(s) は式[3]で示す
ことができる。
【0027】
【数3】
【0028】
G(s)=K*{1+1/(Ti*s)
+Td *s/(1+α*Td *s}*E(s)
…[3]ここで、1/α
は微分ゲインと呼ばれる。[2]式と[3]式との違い
は、微分項による操作変数の計算にあるが、[3]式の
場合は[2]式の通常の微分項出力Td *sに一次遅
れフィルタをかけたものとなっている。 図4は偏差E(s) のステップ状変化に対する応答特
性の比較波形図である。図4の(a) は横軸時間に対
する偏差の値を示し、図4の(b) は偏差に対する通
常のPID演算の操作出力量Mを縦軸に示したものであ
り、図4の(c) は不完全微分PID演算における微
分動作部分の操作出力量Mの応答特性である。図4から
も明らかなるように、不完全微分PIDの場合は、例え
ばノイズ偏差に対する出力が1/αのゲインで抑えられ
る(図ではM/α)こととなりノイズに対する敏感な応
答が抑えられ、有効な微分効果を得ることができる。
+Td *s/(1+α*Td *s}*E(s)
…[3]ここで、1/α
は微分ゲインと呼ばれる。[2]式と[3]式との違い
は、微分項による操作変数の計算にあるが、[3]式の
場合は[2]式の通常の微分項出力Td *sに一次遅
れフィルタをかけたものとなっている。 図4は偏差E(s) のステップ状変化に対する応答特
性の比較波形図である。図4の(a) は横軸時間に対
する偏差の値を示し、図4の(b) は偏差に対する通
常のPID演算の操作出力量Mを縦軸に示したものであ
り、図4の(c) は不完全微分PID演算における微
分動作部分の操作出力量Mの応答特性である。図4から
も明らかなるように、不完全微分PIDの場合は、例え
ばノイズ偏差に対する出力が1/αのゲインで抑えられ
る(図ではM/α)こととなりノイズに対する敏感な応
答が抑えられ、有効な微分効果を得ることができる。
【0029】また、PIDパラメータ13を決定するた
めに計算機シミュレーションで用いたシリコン単結晶モ
デルに関しては、実際の応答を忠実に再現できるむだ時
間Lを考慮した式[4]で示す2次の積分系で近似した
。
めに計算機シミュレーションで用いたシリコン単結晶モ
デルに関しては、実際の応答を忠実に再現できるむだ時
間Lを考慮した式[4]で示す2次の積分系で近似した
。
【0030】
【数4】
【0031】
Gp(s)=V/s2 ・e−Ls
…
[4]ただし V:反応速度 モデルパラメータであるむだ時間L、反応速度Vは、以
下の手順によりもとめる。まず、シリコン単結晶製造装
置において、引上げ速度をステップ的に変化させ、その
ときのシリコン単結晶直径の応答データを採取する。次
に、むだ時間L、反応速度Vを仮定して計算機シミュレ
ーションによりステップ応答試験を再現する。そしてこ
のシミュレーション結果と実際の応答波形データとの誤
差が最も少なくなるVとLとを決定する。
…
[4]ただし V:反応速度 モデルパラメータであるむだ時間L、反応速度Vは、以
下の手順によりもとめる。まず、シリコン単結晶製造装
置において、引上げ速度をステップ的に変化させ、その
ときのシリコン単結晶直径の応答データを採取する。次
に、むだ時間L、反応速度Vを仮定して計算機シミュレ
ーションによりステップ応答試験を再現する。そしてこ
のシミュレーション結果と実際の応答波形データとの誤
差が最も少なくなるVとLとを決定する。
【0032】ここで、上記のような不完全微分PID制
御方法及び装置により、実際にシリコン単結晶を製造し
た実施例結果について説明する。
御方法及び装置により、実際にシリコン単結晶を製造し
た実施例結果について説明する。
【0033】本実施例では、0.1秒毎の直径計測デー
タの移動平均値と目標直径値との比較、引上げ速度算出
、モータコントローラ8への出力の一連の作業を、1秒
間に1回、つまりシリコン単結晶が1回転する間に3回
行った。(引上げ単結晶の回転数は20.0rpm で
ある。)この制御周期については、引上げ速度、回転数
が増加した場合、さらにるつぼ内の温度変動等の運転上
の外乱が大きい場合にはさらに短かくすることが直径制
御上有効と考えられる。ボディー部の目標直径は、16
0.0mmである。製造されたシリコン単結晶を有効ボ
ディー部のトップから0.0,50.0,100.0,
150.0,200.0,250.0mmのところで直
径を計測した結果を図5の模式図に示す。図5に示す通
り、目標直径160.0mmに対してその偏差は最大値
、最小値で±0.5mm以内であり各部で均一な直径の
シリコン単結晶を製造することができた。
タの移動平均値と目標直径値との比較、引上げ速度算出
、モータコントローラ8への出力の一連の作業を、1秒
間に1回、つまりシリコン単結晶が1回転する間に3回
行った。(引上げ単結晶の回転数は20.0rpm で
ある。)この制御周期については、引上げ速度、回転数
が増加した場合、さらにるつぼ内の温度変動等の運転上
の外乱が大きい場合にはさらに短かくすることが直径制
御上有効と考えられる。ボディー部の目標直径は、16
0.0mmである。製造されたシリコン単結晶を有効ボ
ディー部のトップから0.0,50.0,100.0,
150.0,200.0,250.0mmのところで直
径を計測した結果を図5の模式図に示す。図5に示す通
り、目標直径160.0mmに対してその偏差は最大値
、最小値で±0.5mm以内であり各部で均一な直径の
シリコン単結晶を製造することができた。
【0034】また、このデータは、シリコン単結晶モデ
ルを用いて、計算機シミュレーションにより求めたPI
Dパラメータで行った最初の製造であり、1回目からこ
のように精度良く目標直径に追従したシリコン単結晶を
製造することができた。
ルを用いて、計算機シミュレーションにより求めたPI
Dパラメータで行った最初の製造であり、1回目からこ
のように精度良く目標直径に追従したシリコン単結晶を
製造することができた。
【0035】実施例2;図6はスミス法演算による直径
制御方法に用いる直径制御装置の一実施例を示す模式構
成図である。図において、11を除く1〜13は図1の
実施例装置の説明に用いた部分符号と同一又は相当部分
を示すものである。また、図7は図6の直径制御装置の
機能を説明するブロック図である。
制御方法に用いる直径制御装置の一実施例を示す模式構
成図である。図において、11を除く1〜13は図1の
実施例装置の説明に用いた部分符号と同一又は相当部分
を示すものである。また、図7は図6の直径制御装置の
機能を説明するブロック図である。
【0036】図6の21はスミス法処理による直径制御
装置をブロック図で示した部分であり、14はスミス法
演算部である。これは図1の実施例の不完全微分PID
演算部11の部分をスミス法演算部14とおきかえただ
けの構成であるが、図7にみられるようにスミス法制御
における主調節機能は不完全微分PID11a の演算
であるが、スミス法による引上げ単結晶1の直径制御で
は、さらに制御偏差を求めるのに式[4]で示したシリ
コン単結晶モデルを用いることに特徴を有するものであ
る。すなわち、不完全微分PID11a のフィードバ
ックの主ループに、式[4]から求めたむだ時間補償モ
デルによる伝達関数V/s2 (1−e−Ls )14
aをマイナーループに挿入して、加算点2にフィードバ
ックし制御偏差を求めるものである。これにより、むだ
時間を補償した制御が可能となり、目標追従性の優れた
直径制御が達成される。
装置をブロック図で示した部分であり、14はスミス法
演算部である。これは図1の実施例の不完全微分PID
演算部11の部分をスミス法演算部14とおきかえただ
けの構成であるが、図7にみられるようにスミス法制御
における主調節機能は不完全微分PID11a の演算
であるが、スミス法による引上げ単結晶1の直径制御で
は、さらに制御偏差を求めるのに式[4]で示したシリ
コン単結晶モデルを用いることに特徴を有するものであ
る。すなわち、不完全微分PID11a のフィードバ
ックの主ループに、式[4]から求めたむだ時間補償モ
デルによる伝達関数V/s2 (1−e−Ls )14
aをマイナーループに挿入して、加算点2にフィードバ
ックし制御偏差を求めるものである。これにより、むだ
時間を補償した制御が可能となり、目標追従性の優れた
直径制御が達成される。
【0037】図8はシリコン単結晶製造において、スミ
ス法制御による直径制御の様態を計算機シミュレーショ
ンにより得た結果を示す線図である。図において、横軸
は制御時間、縦軸は引上げ単結晶の直径である。実線が
スミス法による制御特性であり、参考のため従来のPI
D制御によるシミュレーション結果も点線で示した。シ
ミュレーションではいずれも初期直径162.0mm、
目標直径160.0mmとして求めている。図から明ら
かなように、PID制御では目標値に一致するのに約2
時間かかっているが、スミス法では約1時間であり、む
だ時間を補償した目標値追従の良い制御がスミス法では
可能である。
ス法制御による直径制御の様態を計算機シミュレーショ
ンにより得た結果を示す線図である。図において、横軸
は制御時間、縦軸は引上げ単結晶の直径である。実線が
スミス法による制御特性であり、参考のため従来のPI
D制御によるシミュレーション結果も点線で示した。シ
ミュレーションではいずれも初期直径162.0mm、
目標直径160.0mmとして求めている。図から明ら
かなように、PID制御では目標値に一致するのに約2
時間かかっているが、スミス法では約1時間であり、む
だ時間を補償した目標値追従の良い制御がスミス法では
可能である。
【0038】
【発明の効果】以上のように本発明によるシリコン単結
晶の直径制御方法及びその装置によれば、まず、不完全
微分によるPID制御によりノイズの影響を抑えた結晶
引上げ中の直径制御ができるので、制御性能を向上させ
ることができ、そのため結晶品質の均一化をはかれるの
みでなく、微分項をきかせた制御ができるので直径を限
りなく目標値に近づけることができるため、歩留りの向
上を達成できる効果がある。
晶の直径制御方法及びその装置によれば、まず、不完全
微分によるPID制御によりノイズの影響を抑えた結晶
引上げ中の直径制御ができるので、制御性能を向上させ
ることができ、そのため結晶品質の均一化をはかれるの
みでなく、微分項をきかせた制御ができるので直径を限
りなく目標値に近づけることができるため、歩留りの向
上を達成できる効果がある。
【0039】つぎに、スミス法を用いた制御においても
、不完全微分PID制御と同様の作用による効果が得ら
れるばかりでなく、むだ時間を補償した制御ができるの
で、目標値追従性の優れた直径制御が達成され、より一
層の歩留り向上が得られる。
、不完全微分PID制御と同様の作用による効果が得ら
れるばかりでなく、むだ時間を補償した制御ができるの
で、目標値追従性の優れた直径制御が達成され、より一
層の歩留り向上が得られる。
【0040】その他、計算機シミュレーションにより最
良のPIDパラメータによるシリコン単結晶製造が最初
から実施できるので、従来方式のように実際にシリコン
単結晶を引上げてパラメータを求めるためにむだな結晶
引上げを行うというようなシリコン単結晶製造の冗長作
業をなくすことができる。
良のPIDパラメータによるシリコン単結晶製造が最初
から実施できるので、従来方式のように実際にシリコン
単結晶を引上げてパラメータを求めるためにむだな結晶
引上げを行うというようなシリコン単結晶製造の冗長作
業をなくすことができる。
【図1】本発明による不完全微分PID演算によるシリ
コン単結晶の直径制御方法に用いる直径制御装置の一実
施例を示す模式構成図である。
コン単結晶の直径制御方法に用いる直径制御装置の一実
施例を示す模式構成図である。
【図2】従来からのチョクラルスキー法によるシリコン
単結晶製造装置を示す模式説明図である。
単結晶製造装置を示す模式説明図である。
【図3】図1の実施例装置の機能を説明するブロック図
である。
である。
【図4】偏差のステップ状変化に対する不完全微分の応
答特性を示す比較波形図である。
答特性を示す比較波形図である。
【図5】製造されたシリコン単結晶の直径実測値を示す
模式図である。
模式図である。
【図6】スミス法演算による直径制御方法に用いる直径
制御装置の一実施例を示す模式構成図である。
制御装置の一実施例を示す模式構成図である。
【図7】図6の実施例装置の機能を説明するブロック図
である。
である。
【図8】スミス法による直径制御の様態を計算機シミュ
レーションにより求めた結果を示す線図である。
レーションにより求めた結果を示す線図である。
1 シリコン単結晶(引上げ単結晶)2 るつぼ
3 シリコン融液
4 ヒータ
5 ビデオメジャー
6 種結晶ホルダ
7 引上げ装置
8 モータコントローラ
9 引上げモータ
10 結晶直径入力部
11 不完全微分PID演算部
12 引上げ速度出力部
13 PIDパラメータ
14 スミス法演算部
20 不完全微分PID処理による直径制御装置21
スミス法処理による直径制御装置30 シリコン
単結晶製造装置
スミス法処理による直径制御装置30 シリコン
単結晶製造装置
Claims (6)
- 【請求項1】 るつぼに対して相対的に回転する引上
げ単結晶の直径を結晶引上げ速度で制御するシリコン単
結晶の直径制御方法において、光学的手段により測定し
た上記引上げ単結晶の直径実測値と目標直径値とを比較
して偏差を求め、この偏差をもとに不完全微分によるP
ID処理を行って単結晶引上げ速度を算出し、この単結
晶引上げ速度を引上げ手段に指令して上記引上げ単結晶
の直径を目標直径に制御することを特徴とするシリコン
単結晶の直径制御方法。 - 【請求項2】 偏差を不完全微分によるPIDで処理
する代りに、スミス法により処理することを特徴とする
請求項1記載のシリコン単結晶の直径制御方法。 - 【請求項3】 るつぼに対して相対的に回転する引上
げ単結晶の直径を結晶引上げ速度により制御するシリコ
ン単結晶の直径制御装置において、光学的手段により測
定される上記引上げ単結晶の直径実測値を取り込む結晶
直径入力部と、上記直径実測値と目標直径値とを比較し
てその偏差から上記単結晶引上げ速度を算出する不完全
微分PID演算部と、上記結晶引上げ速度を引上げ手段
に指令する引上げ速度出力部とを有することを特徴とす
るシリコン単結晶の直径制御装置。 - 【請求項4】 不完全微分PID演算部の代りにスミ
ス法演算部を用いたことを特徴とする請求項3記載のシ
リコン単結晶の直径制御装置。 - 【請求項5】 引上げ単結晶の直径値の結晶引上げ速
度に対する応答特性を式[1]に示す伝達関数により定
義し、上記結晶引上げ速度のステップ的変化に対する上
記直径値の応答を求めるステップ応答試験を行って上記
伝達関数中のV,Lの2種類のモデルパラメータを決定
することを特徴とするモデルパラメータ決定方法。 【数1】 Gp(s)=V/s2 ・e−Ls
…[1
] ただし、 V:応答速度
L:む
だ時間
s:ラプラス変数 - 【請求項6】 請求項1,3記載の
不完全微分PID処理による演算に用いるPIDパラメ
ータ及び請求項2,4記載のスミス法処理による演算に
用いるスミス法パラメータを、請求項5記載のシリコン
単結晶モデルを用いた計算機シミュレーションにより求
めることを特徴とするPIDパラメータ決定方法。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP8863391A JPH04219388A (ja) | 1990-04-27 | 1991-04-19 | シリコン単結晶の直径制御方法及び装置 |
Applications Claiming Priority (3)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP11038590 | 1990-04-27 | ||
JP2-110385 | 1990-04-27 | ||
JP8863391A JPH04219388A (ja) | 1990-04-27 | 1991-04-19 | シリコン単結晶の直径制御方法及び装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH04219388A true JPH04219388A (ja) | 1992-08-10 |
Family
ID=26429990
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP8863391A Pending JPH04219388A (ja) | 1990-04-27 | 1991-04-19 | シリコン単結晶の直径制御方法及び装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPH04219388A (ja) |
Cited By (8)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2007045687A (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv株式会社 | 単結晶製造装置及び方法 |
JP2007045684A (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv株式会社 | 無駄時間をもつ時変系制御対象のための制御システム及び方法 |
WO2007020744A1 (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv Corporation | チョクラルスキー法による単結晶製造装置のような無駄時間をもつ時変系制御対象のための制御システム及び方法 |
JP2007045685A (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv株式会社 | 単結晶製造装置及び方法 |
JP2010037191A (ja) * | 2008-07-31 | 2010-02-18 | Sumco Phoenix Corp | 単結晶シリコンインゴットの成長方法および成長用装置 |
DE19738438B4 (de) * | 1997-09-03 | 2010-04-08 | Crystal Growing Systems Gmbh | Einrichtung und Verfahren für die Bestimmung des Durchmessers eines Kristalls |
JP2012062216A (ja) * | 2010-09-16 | 2012-03-29 | Covalent Materials Corp | 単結晶引上装置及び単結晶引き上げ方法 |
CN109023511A (zh) * | 2018-08-29 | 2018-12-18 | 内蒙古中环协鑫光伏材料有限公司 | 一种直拉单晶大尺寸热场快速稳温的工艺方法 |
-
1991
- 1991-04-19 JP JP8863391A patent/JPH04219388A/ja active Pending
Cited By (9)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
DE19738438B4 (de) * | 1997-09-03 | 2010-04-08 | Crystal Growing Systems Gmbh | Einrichtung und Verfahren für die Bestimmung des Durchmessers eines Kristalls |
JP2007045687A (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv株式会社 | 単結晶製造装置及び方法 |
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JP2007045685A (ja) * | 2005-08-12 | 2007-02-22 | Sumco Techxiv株式会社 | 単結晶製造装置及び方法 |
US8150784B2 (en) | 2005-08-12 | 2012-04-03 | Sumco Techxiv Corporation | Control system and method for controlled object in time variant system with dead time, such as single crystal production device by czochralski method |
JP2010037191A (ja) * | 2008-07-31 | 2010-02-18 | Sumco Phoenix Corp | 単結晶シリコンインゴットの成長方法および成長用装置 |
JP2012062216A (ja) * | 2010-09-16 | 2012-03-29 | Covalent Materials Corp | 単結晶引上装置及び単結晶引き上げ方法 |
CN109023511A (zh) * | 2018-08-29 | 2018-12-18 | 内蒙古中环协鑫光伏材料有限公司 | 一种直拉单晶大尺寸热场快速稳温的工艺方法 |
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