JP4655046B2 - 線形イオン加速器 - Google Patents
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Description
従来はφ0を±π/2程度まで大きく変える必要があり、加速電界EはE=E0・Cos(φ0)で決まるため、実効的な高周波加速電界は小さくなる。そのため、高エネルギーまで加速するには加速電界のかかる加速ギャップの数を増やす必要が生じ、その結果、円筒電極の数も多くなるため、APF型線形イオン加速器の全長が長くなってしまうという、全長の短縮化にとり本質的な問題があった。
加速器でイオンを加速しようとすると、イオン相互間にクーロン反発力が生じ、これにより発散力が生じる。これを空間電荷効果という。空間電荷効果はイオンの質量が軽いほど大きいので、特にイオン種が陽子の場合には発散力が大きくなる。
従来方式のAPF型線形イオン加速器では、上記の理由から全長の長い線形イオン加速器でビームをゆっくり加速する必要があったので、空間電荷効果の影響が大きくなってしまい、イオンビームが発散して、特に陽子を高エネルギーまで大電流加速することは難しいという問題があった。
さらに、従来は加速位相φ0を±π/2程度まで大きく変える必要があった。一方、加速ビームはビーム進行方向にある広がりをもって加速されるが加速ビームの中の加速位相が少し異なると、高周波電界が大きく変わってしまい、結果的に加速ビームの中心にいるイオンと端にいるイオンのビーム収束力が大きく異なってしまい、端のビームが発散し、加速の安定領域からはみ出したり、円筒電極に衝突したりして、中心近傍にいるイオンしか安定に加速できず、通過効率(入射ビームに対する出射ビームの比)が低くなってしまう。この点からも大電流加速が難しかった。
図1は本願発明の実施の形態1によるAPF型線形イオン加速器の概念を断面図で示したものである。図1において、横軸方向は線形イオン加速器の長さ方向(又は中心軸方向)、縦軸方向は線形イオン加速器の中心軸方向に直交する方向で、縦軸、横軸に付された数値はそれぞれの方向の位置をm単位で示したものである。1は高周波電界を閉じ込めるための加速空胴、2は円筒電極(ドリフトチューブ)と呼ばれる円筒状の電極で、加速空胴1の中心軸(図1の縦軸目盛り0を通る横軸)に沿って図示する通り複数個配置されており、その個数は加速条件に応じて数個から数百個になることもある。2aは最初の円筒電極2で、2bは最終の円筒電極2を示す。3は隣接する円筒電極2間の隙間を示したもので加速ギャップと呼ばれている。図1には記載されていないが、円筒電極2は加速空胴1にステムと呼ばれる棒で固定されている。同じく図1には記載されていないが、ステムと加速空胴1の間にリッジと呼ばれる金属の板を取り付ける場合もある。
横軸方向は最初の円筒電極2aの終端位置、即ち最初の加速ギャップの始まりの位置を原点とし、また、縦軸方向は、その方向での加速空胴1の断面形状が円の場合を例にとり、加速空胴1の中心軸位置を原点として示している。
図2に示す電極長の特徴は以下のとおりである。
(i)各電極長は基本的にはイオンの速度に依存した電極長になっている。
イオンビームの速度は加速とともに大きくなるので、加速ギャップ位置での加速位相の条件をそろえるためには電極長に加速ギャップ長を加えたいわゆるセル長は、イオンの加速とともに長くしなければならない。すなわち、ある加速ギャップ3を通過した時から次の加速ギャップ3を通過する時までに、高周波電界の位相が特定の位相、たとえば2π(2πモード)又はπ(πモード)変化する長さをセル長とすることから、セル長はその時点でのイオンの速度に比例させる。加速ギャップ長は加速効率を上げる為に、イオンの速度に比例して大きくするのが一般的である。
従って、イオン速度に比例して設定したセル長から同じくイオン速度に比例して設定された加速ギャップ長を引いて得られる円筒電極2の電極長もイオン速度に比例したものになり、図2にあらわすとすれば電極番号の増加とともに増加する直線となるはずである。実際の電極長は図2に示すように途中に凹凸の周期的な変動部分があるがこの凹凸分を平均すると、図2の4で示す直線になり、イオンビームの加速とともに電極長は長くなる。この直線4で示された電極長のことを以下では速度依存電極長と呼ぶこととする。
なお、電極長が短くなりすぎる場合にはその部分だけ3π/2モードとすることもある。
以上はAPF型に限らず一般の線形イオン加速器の基本的な設計指針を踏襲したものである。なお、速度依存電極長4を示す直線は、実は縦軸方向に所定の幅を有している。加速されるイオンは一群になって移動しており、進行方向に対して加速位相にして略±15度に相当する幅を有している。そのため、この加速位相に対応する長さの分、速度依存電極長4は幅を持つことになる。たとえば図2では、入射部近傍のセル長は3cmであり、πモード加速を例に取ると、この速度依存電極長4は3cm×(±15度/180度)=±0.25cmほどの幅を有していることになる。以下では、説明の便宜上、速度依存電極長4は幅を有しないものとして扱い、これに別途、上記所定幅の1/2に相当する値を所定値として定め、この所定値を速度依存電極長4に対して増減するという形で上記所定幅を扱うこととする。
これは従来のAPF型線形イオン加速器の基本的な設計指針を踏襲したものである。このように電極長を所定周期で同期条件に対して振動させることで所期の収束・発散力をイオンビームに付与することができる。
例えば図2ではイオンビーム入射端から1/2周期ごとに順に増加電極組の電極数1個、減少電極組の電極数2個、増加電極組の電極数2個、減少電極組の電極数2個、増加電極組の電極数2個、減少電極組の電極数2個、増加電極組の電極数2個、減少電極組の電極数2個となっている。「所定値」とは上記(i)で説明した加速される一群のイオンの進行方向に対する加速位相幅の1/2に対応して決まる電極長のことで、図2の速度依存電極長4を示す直線の上下に示した線が所定値に対応する線である。この上下の線からはみ出した一群の点の数が各電極組の電極数になる。次に、各電極組の電極数が「3個以下」であることとする根拠を図4に示す。図4は電極組の電極数に対して、最終のセルまで残存して加速できるイオンビームの割合(出射ビーム/入射ビーム)、すなわち通過効率(%)を示す図である。電極組の電極数が5個以上では通過効率がほぼ0となり、安定にイオンビームを加速できないことがわかる。電極組の電極数が4個ではかろうじて加速できるという状態に対応する値で、通過効率は2%程度となり、従来のAPF型線形イオン加速器の場合の通過効率20%よりも小さい。この20%を超える通過効率であることを基準とすると、電極組の電極数が4個以上の場合は基準を満たさないことになる。一方、電極組の電極数が1個の場合は通過効率50%、2個の場合は90%、3個の場合は60%程度となり、いずれも従来の20%を大きく上回るため、前記基準を満たすためには各電極組の電極数は3以下でなければならない。本規定は、上記(i)と(ii)の規定を前提条件として、図4の効果を奏することができ、本願発明のポイントとなるものである。
これは、電極長に対応する値である加速位相が正側に振れている振幅の方が、負側に振れている振幅より大きいことに対応しているが、これは後述の図5の形状によるものである。本規定によれば上記(i)から(iii)までの規定と合わせて通過効率を改善することができる。
電極長の周期的な変化の中で、上記位置は、縦方向、即ちビーム進行方向のビーム収束力が最大となる位置に相当する。一般にビームの収束、発散を繰り返しつつ全体として収束力を得ている加速器ではビームを収束させる機能を有する収束要素が存在する位置で加速位相幅が極大、ビームを発散させる機能を有する発散要素が存在する位置で加速位相幅が極小となる。加速位相幅と運動量分散の積は規格化エミッタンスとしてその加速器の所定の運転条件下では保存されるので、加速位相幅が極大の位置で運動量分散が極小となる。即ち電極長が増加する部分で、かつ速度依存電極長4に対する増減値が略0となる電極長となる位置は運動量分散が極小の位置となる。後段の円形加速器に入射されるイオンビームの加速利用効率を向上させるためには、運動量分散の小さいビームを取り出し、後段円形加速器に入射することが必要という理由から、最終円筒電極2bの電極長をこのように設定することとしたものである。なお、この効果は(i)から(iv)の規定による効果とは独立のものであるから、選択することが可能である。
電極長の周期的な変化の中で、上記位置は、(v)で説明したとおり、加速位相幅が極大の位置となる。一般に加速器に入射されるビームの加速位相幅は、前段加速器、又はイオン発生源との距離で決まる。一方、ビームが入射されたほうの加速器(ここでは本願の対象となるAPF型線形イオン加速器)は、ある範囲内の加速位相幅のビームしか安定に加速することができない。よって加速位相幅が極大の位置を入射位置にしておくと、ビーム加速可能なビーム電流を極大にすることができる。これが、最初の円筒電極2aの次に配置される円筒電極について上記の条件を課した理由である。なお、この効果は(i)から(v)の規定による効果とは独立のものである。従ってこの規定については選択することができる。なお、(v)の規定とあいまって、目的とする最終エネルギーのビーム電流を大きくすることに寄与するものである。
なお、図5に示す加速位相の負の側の極小値は、加速が進むにつれてその絶対値がπ/3よりもさらに小さくなりπ/6程度にまでなっている。これは、更に最適化を行った結果であり、このことも実効的な加速電圧の増加に寄与している。なお、加速位相をこのようなフラットトップ形状にしたことから上記(iv)の結果が導き出されている。
Claims (4)
- 高周波電界が投入された加速空胴と、前記加速空胴内に入射するイオンビームの走行経路である直線上に、互いに所定の間隔からなる加速ギャップを有して直線状に配設された複数の円筒電極とを備え、前記高周波電界により前記各加速ギャップで前記入射イオンビームを加速するAPF型線形イオン加速器において、
前記円筒電極の電極長を、その電極を通過する前記イオンビームの走行速度に比例して設定された速度依存電極長に、円筒電極列の位置に依存して所定の周期で電極長を正負に増減した振動成分を加えたものであり、且つ、前記振動成分の正の部分では、前記速度依存電極長に前記イオンビームの走行方向の位相幅に対応するイオンビーム走行方向の長さで定義される所定値を加えた値を超える電極長を有する長い電極長の電極組、および前記振動成分の負の部分では前記速度依存電極長から前記所定値を除いた値を下回る電極長を有する短い電極長の電極組が交互に配設され、前記各電極組の電極数は前記所定の周期の半周期に含まれる電極数よりも小さく、且つ3以下であることを特徴とするAPF型線形イオン加速器。 - 各電極組の中でイオンビームの入射側に一番近い電極の電極長よりも次の電極の電極長の方が長いことを特徴とした請求項1に記載のAPF型線形イオン加速器。
- イオンビームの出射直前に配置する電極は、振動成分の負の部分から、イオンビーム進行方向に対して電極長が増加する部分にあり、且つ振動成分の値が0の電極長であることを特徴とした請求項1または2に記載のAPF型線形イオン加速器。
- イオンビーム入射端円筒電極の次の円筒電極は、振動成分の負の部分から、イオンビーム進行方向に対して電極長が増加する部分にあり、且つ振動成分の値が0の電極長であることを特徴とした請求項1乃至3のいずれか一項に記載のAPF型線形イオン加速器。
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