DE3512437A1

DE3512437A1 - Mit kernmagnetischer resonanz arbeitendes diagnosegeraet

Info

Publication number: DE3512437A1
Application number: DE19853512437
Authority: DE
Inventors: Kazuya Tokio/Tokyo Hoshino; Hideto Hachiohji Tokio/Tokyo Iwaoka; Keiki Fuchu Tokio/Tokyo Yamaguchi
Original assignee: Yokogawa Medical Systems Ltd; Yokogawa Hokushin Electric Corp
Current assignee: Yokogawa Electric Corp
Priority date: 1984-04-20
Filing date: 1985-04-04
Publication date: 1985-10-31
Also published as: GB8508746D0; JPS60222043A; US4684889A; GB2157832B; GB2157832A

Description

Mit kernmagnetischer Resonanz arbeitendes Diagnosegerät

■; ■; Die Erfindung betrifft ein mit kernmagnetischer Resonanz _:"-' (NMR) arbeitendes Untersuchungs- oder Diagnosegerät und insbesondere eine Einrichtung zur Verhinderung einer Verschlechterung der Bildgüte infolge von zeitabhängigen Änderungen der Primärmagnetfeldintensität bei einem ο

rechnergestützten NMR-Tomographen.

Bei üblichen, mit kernmagnetischer Resonanz arbeitenden bzw. NMR-Diagnosegeräten, z.B. einem rechnergestützten NMR-Tomographen, wird ein primäres Magnetfeld durch Erregung einer Primärmagnetfeld-Spule oder -Wicklung mit einem konstanten Strom erzeugt. Dabei kann jedoch die Stromversorgung für diese Spule oder Wicklung Schwankungen in der Ausgangsleistung aufweisen, oder

die Primärmagnetfeld-Spule kann Formänderungen aufgrund 2b

von Änderungen der Raumtemperatur oder der Temperatur dieser Spule selbst unterliegen, mit dem Ergebnis, daß die Intensität des primären Magnetfelds in einem Bereich von einigen 10 ppm variieren kann. Wenn die

Intensität des primären Magnetfelds variiert, kann das 30

Bild (die Abbildung) eines Untersuchungsbereichs durch Artefakte verschlechtert werden.

Aufgabe der Erfindung ist damit die Schaffung eines

NMR-Diagnosegeräts mit einer Einrichtung zur Verhinde-35

rung der Entstehung von Artefakten infolge von Schwan-

kungen im primären Magnetfeld.

.. Diese Aufgabe wird durch die in Patentanspruch 1 geb

kennzeichneten Merkmale gelöst.

Das NMR-Diagnosegerät gemäß der Erfindung mißt die Intensität eines Magnetfelds durch Anordnung einer Substanz mit bekannten Eigenschaften in der Nähe eines Untersuchungsobjekts, und es steuert oder regelt die (Magnet-)Feldintensität, korrigiert eine berechnete Größe oder steuert die Bezugsfrequenz eines Phasendetektors auf der Grundlage der gemessenen, als Bezugsgröße benutzten Feldintensität.
15

Im folgenden ist eine bevorzugte Ausführungsform der Erfindung anhand der Zeichnung näher erläutert. Es zeigen:

Fig. 1 ein Blockschaltbild eines NMR-Diagnosegeräts

gemäß der Erfindung,

Fig. 2 eine Schnittansicht einer Liege,

Fig. 3 eine schematische Darstellung von Projektionsbildern eines Untersuchungsobjekts und von ein Rohr oder einen Schlauch füllendem Wasser,

Fig. 4 ein Zeitdiagramm einer Abtastimpulsfolge bei

einem Kernspinverdrehungssättigungs-Erholungsverfahren (spin warp saturation recovery method),

Fig. 5 eine graphische Darstellung der Projektionen

eines Untersuchungsobjekts und von Substanzen 35

zur Messung einer Magnetfeldintensität auf

einer x-Achse,

Fig. 6 eine graphische Darstellung von Änderungen einer Bezugsfrequenz <iJ_n und

Fig. 7 eine graphische Darstellung der Art und Weise, auf welche beobachtete oder ausgelesene (observed) Daten korrigiert werden.

Fig. 1 veranschaulicht in Blockschaltbildform ein mit 10

kernmagnetischer Resonanz (NMR) arbeitendes Diagnosegerät gemäß der Erfindung, das bei der dargestellten Ausführungsform in einem rechnergestützten NMR-Tomographen verkörpert ist.

Eine Steuerung oder ein Regler 2 mit einem (elektronischen) Rechner ist mit einer Anzeigeeinheit 2, einer Primärmagnetfeld-Stromversorgung 3, einer Folgespeichereinheit 4, einem Hochfrequenz-Oszillator 6, einem Analog/Digital- oder A/D-Wandler 9 und einer Steuer-

oder Bedienkonsole 12 verbunden. Die Primärmagnetfeld-Stromversorgung 3 ist mit einer Magnetanordnung 13 verbunden. Die Folgespeichereinheit 4 ist an einen Gradientmagnetfeld-Treiber 5, einen Tor-Modulator 7 und den A/D-Wandler 9 angeschlossen. Der Treiber 5 ist mit der

Magnetanordnung 13 verbunden. Der Tor-Modulator 7 ist an einen mit der Magnetanordnung 13 verbundenen Hochfrequenz-Leistungsverstärker8angeschlossen. Der Oszillator 6 ist mit dem Modulator 7 und einem mit dem A/D-Wandler 9 verbundenen Phasendetektor 10 verbunden. Die

Magnetanordnung 13 ist mit einem an den Phasendetektor 10 angeschlossenen Vorverstärker 11 verbunden.

Die Magnetanordnung besteht aus einer Primärfeldspule, x-Achsen-, y-Achsen- und z-Achsen-Gradientfeidspulen,

einer Hochfrequenz-Sendespule und einer NMR-Signal-

Empfangsspule. Die Magnetanordnung 13 beaufschlagt ein in sie eingebrachtes Untersuchungsobjekt 100 (Fig. 2)

P- mit einem Primärmagnetfeld, Gradientmagnetfeldern und ο

Hochfrequenzimpulsen und empfängt ein die Resonanzfrequenz und den (das) Resonanzenergiepegel oder -niveau angebendes NMR-Signal.

Eine Liege (cradle) 14, auf welcher das Untersuchungsobjekt 100 ruht, wird in die Magnetanordnung 13 eingebracht. An der Unterseite der Liege 14 ist ein nicht dargestelltes, mit Wasser gefülltes Rohr (oder ein Schlauch) angebracht. Die Wasserfüllung des Rohrs wird

später noch näher erläutert werden. 15

Die Primärmagnetfeld-Stromversorgung 3 ist mit der Primärfeldspule in der Magnetanordnung 13 gekoppelt, um das Untersuchungsobjekt 100 mit dem Primärmagnetfeld zu beaufschlagen. Die Stromversorgung 3 wird durch die Steuerung bzw. den Regler 1 auf noch naher zu beschreibende Weise so angesteuert, daß dadurch die Intensität des Primärmagnetfelds eingestellt wird.

Die Folgespeichereinheit 4 liefert ein Taktsignal zum Sammeln von beobachteten (oder gewonnenen) Daten eines NMR-Energieniveaus für die Steuerung des Betriebs des Gradientmagnetfeld-Treibers 5, des Tor-Modulators 7 und des A/D-Wandlers 9. Die Folgespeichereinheit 4 steuert somit die Sequenz, in welcher die Gradientmagnetfelder und das Hochfrequenz-Magnetfeld erzeugt werden.

Der Gradientmagnetfeld-Treiber 5 ist mit den x-, y- und z-Gradientfeldspulen in der Magnetanordnung 13 verbunden, um das Untersuchungsobjekt 100 mit den betreffenden Gradientmagnetfeldern zu beaufschlagen.

Der Hochfrequenz-Oszillator 6, der Tor-Modulator 7 und der Hochfrequenz-Leistungsverstärker 8 sind zur Beaufschlagung des in die Magnetanordnung 13 eingebrachten 5

Untersuchungsobjekts 100 mit Hochfrequenzimpulsen angeordnet, um die Atomkerne im Untersuchungsobjekt 100 in kernmagnetische Resonanz zu versetzen. Der Oszillator liefert dabei ein Hochfrequenzsignal. Der Tor-Modulator 7 spricht auf das Taktsignal von der Folgespeichereinheit 5 an, um das Hochfrequenzsignal vom Oszillator 6 zu modulieren und dadurch Hochfrequenzimpulse zu erzeugen. Der Hochfrequenz-Leistungsverstärker 8 verstärkt die Hochfrequenzimpulse vom Tor-Modulator 7 und

liefert die verstärkten Hochfrequenzimpulse zur Hoch-15

frequenz-Empfangsspule in der Magnetanordnung 13.

Der A/D-Wander 9, der Phasendetektor 10 und der Vorverstärker 11 arbeiten zur Lieferung (to observe) eines

NMR-Signals zum Sammeln von beobachteten oder gewonnenen 20

Daten in digitaler Form. Der Vorverstärker 11 ist zur Verstärkung des NMR-Signals mit der NMR-Signal-Empfangsspule in der Magnetanordnung 13 verbunden. Der Phasendetektor 10 erfaßt die Phase des Ausgangssignals vom

Vorverstärker 11 in bezug auf das Ausgangssignal vom 25

Hochfrequenz-Oszillator 6. Der A/D-Wandler 9 dient zur Umwandlung des phasenerfaßten NMR-Signals in ein Digitalsignal.

Die Steuerung bzw. der Regler 1 schreibt den Speicherinhalt der Folgespeichereinheit 4 um und steuert die Primärmagnetfeld-Stromversorgung 3 und den Hochfrequenzoszillator 6 an. Durch Umschreiben (rewriting) des Speicherinhalts der Folgespeichereinheit 4 können verschiedene Steuersequenzen erhalten werden. Die Steuerung 35

bzw. der Regler 1 bewirkt auch eine Rechenoperation

an den Beobachtungsdaten zum Rekonstruieren eines Bilds aus einer Verteilung von Resonanzenergieniveaus.

Die Anzeigeeinheit 2 gibt die durch die Steuerung oder den Regler 1 berechnete NMR-Atomverteilung als Bild wieder.

Über die Bedienkonsole 12 werden durch die Bedienungsperson entsprechende Eingangssignale eingegeben.

Erfindungsgemäß wird eine Substanz zur Messung der Magnetfeldintensität oder -stärke in die Nähe des

Untersuchungsobjekts 100 gebracht. Eine solche Substanz 1D

muß so angeordnet sein, daß sie

1. das Untersuchungsobjekt 100 nicht stört,

2. mindestens eine Ansicht oder Darstellung liefert, in welcher eine Projektion des Untersuchungsobjekts 100 und eine Projektion der Feldintensitäts-Meßsubstanz einander nicht überlappen,

3. sich möglichst dicht an der NMR-Signal-Empfangsspule befindet und

4. in einem gleichmäßigen Magnetfeld liegt.

Bedingung (1) ist ein Erfordernis, das bei einem Diagnosegerät selbstverständlich erfüllt sein sollte. Bedingung (2) ist nötig zur Messung der Intensität des Primärmagnetfelds. Die Primärmagnetfeld-Intensität kann

nämlich nicht gemessen werden, wenn sich in allen An-30

sichten oder Darstellungen je eine Projektion des Untersuchungsobjekts 100 und der Feldintensitäts-Meßsubstanz überlappen. Die Bedingungen (2) und (3) müssen zur Gewährleistung eines guten Rauschabstands erfüllt

Bei einem tatsächlichen Diagnosegerät ist es wünschenswert, eine den obigen Bedingungen genügende Lage außerhalb des Bereichs zur Gewinnung eines Bilds des Untersuchungsobjekts 100 zu suchen oder die Feldintensitäts-Meßsubstanz auf beiden Seiten der Liege 14 oder unter der Liege 14 anzuordnen. Wenn diese Substanz an der Liege 14 angebracht ist, muß die Bewegung der Liege 14 berücksichtigt werden. Dies bedeutet, daß die Feldintensitäts-Meßsubstanz an der Liege 14 über deren Gesamtlänge hinweg angeordnet werden muß, um ein konstantes NMR-Signal ohne Beeinflussung durch die Bewegung der Liege 14 zu liefern. Außerdem müssen genaue Informationen bezüglich der Höhe und Breite der Liege 14 15

vorhanden sein.

Fig. 2 veranschaulicht eine derartige Liege 14 im Schnitt.

Unter der Liege 14 ist ein Rohr oder einen Schlauch füllendes Wasser 20 als Feldintensitäts-Meßsubstanz angeordnet. Das Rohr (bzw. die letzteres füllende Säule des Wassers 20) erstreckt sich über die Gesamtlänge der ^{Liege 14}·

Fig. 3 veranschaulicht eine Projektion des Untersuchungsobjekts100 sowie eine Projektion des das Rohr füllenden Wassers 20.

Gemäß Fig. 3 befindet sich das Wasser 20 im Rohr in

einer Lage, bei der mindestens eine Ansicht oder Darstellung geliefert wird, in welcher eine Projektion des Untersuchungsobjekts 100 und eine Projektion der Feldintensitäts-Meßsubstanz während eines Abtastzyklus 35

einander nicht überlappen.

Bei der dargestellten Ausführungsform besitzt die FeIdintensitäts-Meßsubstanz eine rechteckigen Querschnitt, r, doch kann sie auch eine beliebige andere Querschnitts-

form besitzen. Wenn jedoch das Diagnosegerät nach dem Spindrehungsverfahren (spin warp method) arbeitet, nimmt die Signalintensität einer Ansicht oder· Darstellung mit zunehmender Drehungsgröße plötzlich ab, wenn die Meßsubstanz in Richtung der Verwindung (d.h. in der Richtung, in welcher der Kernspin durch magnetische Resonanz verwunden oder verdreht wird, nämlich y-Richtung gemäß Fig. 3) eine große Dicke besitzt. In diesem Fall werden dann weniger Ansichten oder Darstellungen mit einem Rauschabstand erhalten, der für 15

die Messung der Primärmagnetfeldintensität brauchbar ist. Wenn die Substanz in Richtung der Verwindung dünn ist, verkleinert sich das gesamte Signal zur Messung der Primärmagnetfeldintensität, was zu einer Minderung der Meßgenauigkeit führt. Die optimale Dicke der FeIdintensitäts-Meßsubstanz muß daher unter Berücksichtigung der obigen Gesichtspunkte ermittelt werden.

Während bei der beschriebenen Ausführungsform als FeId-

intensitäts-Meßsubstanz das in ein Rohr oder einen 25

Schlauch eingefüllte Wasser 20 benutzt wird, kann auch ein beliebiges anderes Material verwendet werden, sofern es eine vorgeschriebene Form bekannter Eigenschaften besitzt. Für diesen Zweck können eine oder mehrere derartige Meßsubstanzen verwendet werden.

Fig. 4 ist ein Zeitdiagramm einer Impulsseguenz oder -folge für eine nach dem allgemeinen Kernspinverdrehungs*

sättigungs-Erholungsverfahren abgetastete Ansicht oder 35

Darstellung.

In einer Zeitspannung ti wird eine Schnittebene des Untersuchungsobjekts durch das Gradientmagnetfeld Gz in

■ z-Richtung bezeichnet oder bestimmt, und im Untersub

chungsobjekt werden Kernspins selektiv angeregt und durch einen Hochfreuqenzimpuls um 90 Grad gedreht. In einer Zeitspanne t2 wird die Phase der Spins entsprechend einer y-Koordinate durch das Gradientmagnetfeld Gy in y-Richtung kodiert. In einer Zeitspannung t3 werden die gesamten Echosignale von den in x-Richtung durch das Gradientmagnetfeld in x-Richtung frequenzkodierten Spins empfangen. In einer folgenden Ansicht oder Darstellung wird die Intensität des Magnetfeld Gy

in y-Richtung in der Zeitspanne t2 variiert, um die zu 15

beobachtende y-Koordinate zu verschieben.

Die Größe der Phasenkodierung (entsprechend der Intensität des Gradientmagnetfelds in Richtung der y-Achse) vom einen Ende zum anderen eines Bereichs, der als Bild in Richtung der y-Achse rekonstruiert werden soll, wird als Verdrehungsgröße (amount of warp) bezeichnet. Durch Änderung der Verwindungsgröße für 2nj^ (mit η = eine ganze Zahl) in jeder Ansicht oder Darstellung kann

eine oarallel zur x-Achse einer zweidimensionalen 25

Fourier-transformierten Größe einer Dichteverteilung von NMR-Atomen im Untersuchungsobjekt liegende Komponente unmittelbar als beobachtete oder gewonnen Daten auf der Zeitbasis erhalten werden. Für in einer Ansicht

oder Darstellung, in welcher die Verdrehungsgröße 30

gleich Null ist, beobachtete oder gewonnene Daten werden die Zeitbasisdaten einer umgekehrten Fourierschen Transformation unterworfen, um Projektionen des Untersuchungsobjekts 100 und der Feldintensitäts-Meßsubstanz

auf der x-Achse zu gewinnen.
35

Fig. 5 veranschaulicht die Projektionen eines Untersuchungsobjekts und von Feldintensitäts-Meßsubstanzen

auf der x-Achse. Bei diesem Beispiel sind diese Meß-5

substanzen auf beiden Seiten des Untersuchungsobjekts angeordnet, so daß Projektionen 201, 202 dieser Meßsubstanzen auf gegenüberliegenden Seiten der Projektion 200 des Untersuchungsobjekts wiedergegeben werden.

Anhand der Lagen der Feldintensitäts-Meßsubstanzen und der Intensität des Gradientmagnetfelds Gx in x-Richtung werden eine Mittenfrequenz '-"-'201A ^{der Pro}3^ektion

201 und eine Mittenfrequenz ^l'"?o?a ^^{er Pro}J^ektion erhalten, sofern die Intensität des Primärmagnetfelds unverändert bleibt. Diese Frequenzen und tatsächlich gemessene Frequenzen °^201 ' ^uJ?02 ^wer<^^en (miteinander) verglichen, um eine Änderung oder Abweichung der Intensität des Primärmagnetfelds zu bestimmen. Genauer gesagt, qelten:

201 ^202

Ein Übergang ACO einer bestimmten Frequenz aufgrund einer Abweichung der Primärmagnetfeldintensität bestimmt sich durch:

Wenn beispielsweise das gyromagnetische Verhältnis durch γ- ausgedrückt wird, besitzen der Übergang Δ00 der bestimmten Frequenz und die Abweichung ^B der Primärmagnetfeldintensität die folgende Beziehungs

Die Änderung oder Abweichung der Primärmagnetfeldintensität laßt sich somit mittels der obigen Gleichung be-

r. stimmen.
b

Bevorzugt wird die oben genannte Messung in jeder Ansicht oder Darstellung durchgeführt, um eine Änderung oder Abweichung der Primärmagnetfeldintensität während der Abtastung festzustellen. In der Praxis ist jedoch das empfangene Signal in einer Ansicht oder Darstellung mit großer Verdrehungsgröße verringert, so daß es unmöglich ist, die Messung in jeder Ansicht oder Darstellung durchzuführen. Infolgedessen werden Ansichten

oder Darstellungen mit kleinen Verdrehungsgrößen wäh-15

rend der Abtastung gestreut (are scattered) und als Magnetfeldintensitäts-Meßansichten benutzt, und es werden mehrere Primärmagnetfeldintensitäten in einem Abtastzyklus gemessen. Für die anderen Ansichten oder Darstellungen werden interpolierte Größen benutzt. Da sich das Primärmagnetfeld nicht plötzlich ändert, braucht seine Intensität nur einige Male gemessen zu werden. Die Magnetfeldintensitäts-Meßansichten können in gleichen oder unregelmäßigen Abständen angeordnet sein.

Auf der Grundlage der gemessenen Intensität des Primärmagnetfelds bewirkt die Steuerung oder der Regler 1 das Ansteuern der Primärmagnetfeld-Stromversorgung 3 oder die Korrektur der Daten.

Die Korrektur der gewonnen Daten ist nachstehend beschrieben. Obgleich im folgenden ein grundsätzliches Korrekturverfahren beschrieben ist, stehen für verschiedene Abtastverfahren auch andere Korrekturverfahren zur

Verfügung.
35

Ί 2437

Da die Änderung oder Abweichung der Primärmagnetfeldintensität gewöhnlich langsam erfolgt, hat das Fourier-

_c sehe Transformationsverfahren in vielen Fällen nur geb

ringe Einflüsse auf die Phasenkodierung. Die Änderung der Primärmagnetfeldintensität erscheint daher prinzipiell als Frequenzverschiebung der beobachteten oder gewonnenen Daten. Wenn die Frequenzdifferenz zwischen der Larmor-Frequenz CJ ., durch die Primärmagnetfeldintensität vorgegegen, und der Bezugsfrequenz 6j _n mit

bezeichnet wird, besitzen beobachtete oder gewonnene Daten f(t) für Aco =0 und entsprechende Daten f'(t) für 4^#0 die folgende Beziehung:

f'(t) = f(t) exp (-jAt-t) ...(5)

Infolgedessen können die Bezugsfrequenz lj ~ variiert oder die beobachteten oder gevoinenen Daten gemäß Gleichung (5) korrigiert werden.
A U

Fig. 6 veranschaulicht die Art und Weise, auf welche die Bezugsfrequenz to _n variiert oder geändert wird.

Wenn sich die Primärmagnetfeldintensität ändert, vari-25

iert die Larmor-Frequenz <^-ι, und die Bezugsfrequenz Cv_-- ₀ wird in den betreffenden Magnetf eldintensitäts-Meßansichten auf die durch die Pfeile in Fig. 6 angedeutete Weise in Übereinstimmung mit der Larmor-Frequenz _c - gebracht bzw. letzterer angepaßt. Hierdurch wird verhindert, daß das phasenerfaßte Signal durch die Änderung oder Abweichung der Primärmagnetfeldintensität nachteilig beeinflußt wird.

Zum Variieren der Bezugsfrequenz Lo _ wird die Schwingo ο

frequenz des Hochfrequenz-Oszillators 6 so gesteuert

oder eingestellt, daß sie mit der in der Magnetfeldintensitäts-Meßansicht erhaltenen Larmor-Frequenz Us ·, koinzidiert, wodurch die Bezugsfrequenz des Phasendetektors 10 verändert wird.

Mit dem beschriebenen Korrekturverfahren kann jedoch die Bezugsfrequenz 4j_fi nur mit dem Takt (timing) der Magnetfeldintensitäts-Meßansichten korrigiert werden, so daß sich die Bezugsfrequenz 6->_n stufenartig ändert. Aus diesem Grund ist es vorteilhaft, zahlreiche Magnetfeldintensitäts-Meßansichten einzufügen.

Fig. 7 veranschaulicht die Art und Weise der Korrektur 15

der beobachteten oder gewonnenen Daten.

Unter Heranziehung der Frequenzdifferenz Δ CJ) zwischen der Larmor-Frequenz £j und der Bezugsfrequenz £--> ₀ werden die beobachteten oder gewonnenen Daten f'(t) wie

folgt korrigiert:

f (t) = f' (t) exp (j4^t) ...(6)

Gleichung (6) zeigt, daß f'(g) um - heu frequenzver-25

schoben ist. Für eine Änderung der Magnetfeldintensität zwischen ihrer einen Messung und einer folgenden Messung derselben muß Δ C-> durch zweckmäßige Interpolation abgeschätzt werden. Fig. 7 veranschaulicht ein Beispiel einer linearen Interpolation, bei welcher die Magnetfeld-Meßansichten in solchen Abständen eingefügt werden sollten, daß ein geschätzter Fehler &. (i = 1, 2 ...) in jedem Intervall innerhalb eines bestimmten Bereichs bleibt. Die Korrektur der Daten im Intervall 1 ist nach

der zweiten Magnetfeld-Meßansicht möglich, d.h. zu 35

einem Zeitpunkt, zu dem das Intervall 2 abgetastet

wird. Abtastung und Datenkorrektur können somit gleichzeitig vorgenommen werden.

Die beobachteten oder gewonnenen Daten können getrennt korrrigiert werden. Mit zunehmender Abweichung des Magnetfelds wird jedoch eine Scheibenschnittebene verzerrt. Die Datenkorrektur sollte daher bevorzugt mit dem Verfahren kombiniert werden, nach dem die Bezugsfrequenz (J₀ variiert wird.

Obgleich vorstehend die Abtastung nach dem Fourierschen Transformationsverfahren beschrieben ist, ist die Erfindung auch auf ein Projektionsverfahren anwendbar. Im 15

Gegensatz zu einem rechnergestützteh Röntgentomographen besitzt der rechnergestützte NMR-Tomograph keine beweglichen Teile. Die Beobachtungssequenz kann somit beliebig.gewählt werden, sofern eine 1:1-Entsprechung zwischen der Darstellungszahl und dem Darstellungswinkel besteht. Demzufolge sind Ansichten oder Darstellungen, in denen sich Projektionen der Magnetintensitäts-Meßsubstanz und des Untersuchungsobjekts nicht überlappen, in einem Abtastzyklus verstreut oder verteilt, und die Primärmagnetfeldintensität wird nur in 25

derartigen Ansichten oder Darstellungen gemessen,

während für die anderen Ansichten oder Darstellungen Größen benutzt werden, die durch Interpolieren der Meßwerte gewonnen wurden. Die Ansichten oder Darstellungen, in denen die Primärmagnetfeldintensität ge-30

messen wird, können auf gleiche oder unregelmäßige Abstände verteilt sein. Die Bezugsgröße für die Mittenfrequenz der Projektion der Magnetfeldintensitäts-Meßsubstanz variiert in Abhängigkeit von unterschiedlichen Darstellungs- oder Betrachtungswinkeln, und diese Variation kann mittels des Betrachtungswinkels einfach

bestimmt werden.

_ Die Erfindung ist unabhängig von Impulssequenzen wie ο

beim Sattigungs-Erholungsverfahren, Rückerholungsverfahren, FID-Verfahren, Spinechoverfahren u.dgl. anwendbar

Mit beschriebenen NMR-Diagnosegerät gemäß der Erfindung können somit die zeitabhängigen Änderungen der Primärmagnetfeldintensität gemessen und damit die Erzeugung von Artefakten aufgrund von Änderungen oder Abweichungen der Primärmagnetfeldintensität verhindert werden.

Die Messung der Primärmagnetfeldintensität wird durch Bewe-15

gungen des Untersuchungsobjekts nicht beeinträchtigt.

Die Erfindung bietet somit einen hohen Nutzeffekt bei Anwendung auf medizinische Diagnosegeräte.

Selbstverständlich ist die Erfindung keineswegs auf die dargestellte und beschriebene Ausführungsform beschränkt, sondern verschiedenen Änderungen und Abwandlungen zugänglich

Claims

Patentansprüche

1. Mit kernmagnetischer Resonanz arbeitendes bzw. NMR-Diagnosegerät, umfassend

eine Einrichtung zur Beaufschlagung eines Untersuchungsobjekts mit einem primären Magnetfeld, eine Einrichtung zum Beaufschlagen des Untersuchungsobjekts mit Hochfrequenzimpulsen, um die Atomkerne im Untersuchungsobjekt in kernmagnetische Resonanz zu versetzen,

eine Einrichtung zum Anlegen von Gradientmagnetfeldern für das Projizieren eines NMR-Signals der

Atomkerne in mindestens einer Richtung, 20

eine Einrichtung zum Beobachten des durch die Gradientmagnetfeld-Anlegeeinrichtung projizierten NMR-Signals,
und eine Recheneinrichtung zum (Re-)Konstruieren

eines Bilds (einer Abbildung) aus einem Ausgangs-25

signal der Beobachtungseinrichtung, gekennzeichnet durch

eine Einrichtung zur Anordnung eines Objekts einer vorgegebenen Form und bekannter Eigenschaften in einer Lage in der Nähe des Untersuchungsobjekts, in welcher das Objekt und das Untersuchungsobjekt einander in mindestens einer Projektionsrichtung nicht überlappen, und zur Einstellung einer spezifischen Frequenz anhand einer Kernresonanzfrequenz im Objekt, die mittels der Beobachtungseinrichtung beobachtbar oder wiedergebbar ist.

2. Gerät nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Primärmagnetfeld-Anlegeeinrichtung Mittel zur

f. Steuerung des das Untersuchungsobjekt beaufschlagenden Magnetfelds auf der Grundlage der spezifischen Frequenz aufweist·.

3. Gerät nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß

_ die Beobachtungseinrichtung Mittel zur Erfassung der Phase des NMR-Signals und Mittel zur Einstellung einer Bezugsfrequenz der Erfassungsmittel auf der Grundlage der spezifischen Frequenz aufweist.

4. Gerät nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß 15

die Recheneinrichtung Mittel zum Korrigieren einer berechneten Größe auf der Grundlage der spezifischen Frequenz aufweist.

5. Gerät nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß das Objekt Wasser ist, das ein an einer Liege, auf welcher sich das Untersuchungsobjekt befindet, angebrachtes Rohr (oder einen Schlauch) füllt.