CN102481144B - 用于确定介质特征的超声方法和装置 - Google Patents

Abstract

将包括N^E个超声发射器(11)和N^R个超声接收器(12)的探头施加在要确定特征的介质上。相继启动每个发射器(11)，且每次提取在一时间窗口内的所有接收器(12)的信号。提取的N^E×N^R个信号的每个通过时间傅立叶变换转换为振动分量的和，每个振动分量具有其时间频率。从中得出对于每个频率的具有该频率的振动分量的复幅度的N^E×N^R矩阵。对这些矩阵(每个频率一个)进行奇异值分解，消除最弱的，并对于每个频率用与保留的奇异值相关的奇异向量形成接收信号空间的基底。计算该基底中每个平面波的贡献，平面波以其速度(空间频率)为特征。将该贡献以频率-传播速度坐标系中的灰度水平的形式表示。本发明用于更好地确定介质、特别是有噪声的介质的特征。

Description

用于确定介质特征的超声方法和装置

技术领域

本发明涉及用于确定一介质的特征的超声方法和装置。

本发明尤其应用于确定构成物体的固体介质的特征，其涉及了解介质的性质、成分、均匀度、状态、尺寸等，特别是通过与对已知介质先前建立的结果的比较。

特别是，可以涉及以非破坏方式检测机械零件的状态。更特别的是，可以涉及探测人或动物的骨头状态，特别是骨头皮层的状态，例如用于了解儿童的骨头生长期，在某些影响骨骼的不利情况下的骨头状态，或者发现一些骨骼病理、如骨质疏松，及必要时评价检测出的病理的严重程度。

背景技术

与X射线方法相比，超声方法提供许多优点，X射线方法需要昂贵的设备和适当的环境，并且具有一些不希望的副作用，因此在同一个体上的应用频率需要被限制。

人们已知的确定特征的方法在于，在一发射地点施加超声激励，并在多个相继的接收地点检测由该激励产生的第一信号的到达，然后计算该第一信号的传播速度。该方法可以通过在病人身体的外表面上施加探头来实施。文献FR2839877记载了消除探头与要探测的骨头之间的软组织(皮肤、肌肉)的可能变化的厚度的影响的方法和装置。在骨头皮层中，第一信号的速度随一些参数变化，如皮层厚度、骨质疏松的存在等。因此，只测量第一信号的速度不是总能够区分不同的症状。

然而，在接收器上观察到的响应于激励、如脉冲或其它多频激励的超声信号包含多个与波相关的贡献，这些波以不同的速度传播且速度随频率而变化，并具有不同的能量水平。已知的是在时间上连续检测分布在信号路径上的多个接收器的激励状态，并用这些检测结果建立沿被研究介质传递的超声信号的依据时间和空间的能量水平的图像。该能量水平的空间-时间图像包含丰富的信息，因为，在激励方面，它重组了激励信号在被研究介质中产生的不同振动模式的结果。人们已知从相继的检测器得到的信号得出根据频率和传播速度的能量水平的图形。该图形的形式例如是通过颜色或灰度水平表示的频率-传播速度坐标系的每个点的能量。从中看到出现一些称为“路径”的强能量线条，每一个反映一个振动模式，并形成传播介质的特征整体。

在旨在得到该图形的一个实施例中，空间-时间图像可以经过处理，特别是通过二维数字傅立叶变换，以便从中提取时间频谱和空间频谱，尤其是建立空间频率值与时间频率值之间的对应关系。通过在时间和空间(由于接收器的有限数量)上的取样，接收的信号形成能量水平在空间和时间上的(时间-空间)矩阵的形式。然后实施能量水平矩阵的二维数字傅立叶变换(TF2D)，以便从时间和空间变量过渡到频率和传播速度变量。前述的图形相当于二维傅立叶变换(TF2D)的视觉化。

但是该技术具有一些局限性和/或缺点。弱能量模式有被更强能量的模式掩盖的趋势。在噪声介质中得到的图像质量会变差。另外，现有技术要求大量的采集，尤其是如果检测器的数量受到包含要确定特征的介质的物体的形状或尺寸的限制。特别是，一种改进已知方法的性能的技术在于将每个测量进行许多次，然后对由实施的测量的平均值形成的矩阵进行数学处理(TF2D)。这消除了大部分随机发生的误差，但不能消除某些***误差源。

发明内容

本发明的目的在于克服至少某些上述缺点，提出一种本质上比现有技术性能更好的通过超声途径确定特征的方法和/或装置。

根据本发明，用于确定介质特征的超声方法包括：

-在介质上施加超声激励信号；

-检测由距施加激励信号的发射点不同距离处的多个接收点接收到的超声信号构成的响应；

-从全部的收到的超声信号出发，提取在频率-传播速度坐标系中传播的模式的图形；

其特征在于，对于每个接收点，对至少两个不同的激励信号连续地进行检测，使得每个接收点通过至少两个其振动分量不同和/或不同地叠加的响应。

人们知道，对超声激励的响应解析为振动分量的叠加，每个分量具有幅度(能量水平)、频率、时间位置(相位)和传播速度。

激励本身(例如Dirac脉冲)解析为由振动分量形成，每个分量具有频率和幅度(能量水平)。激励还由施加激励的发射点来表示特征，因为在本发明中，如果两个激励信号的组成相同，但在不同的发射点施加，则认为它们是不同的。

与第一激励信号不同的第二激励信号在每个检测器中产生与同一检测器中响应于第一激励信号所产生的响应不同的响应。

该特性可以不同的方式进行利用。例如，可以实施多次已知的方法，每次改变激励信号，每次得到与发射的激励信号对应的图形，然后比较和/或叠加得到的图形，以便形成更可靠的结果图形。

本发明考虑优选使用两个以上的不同激励信号，例如大约十多个，以进一步提高本发明的基础性能。

根据本发明，优选地使不同激励信号的各自发射点与每个接收点之间的距离不同。在这种情况下，优选地使激励信号之间没有其它不同，即它们的基础振动分量谱基本相同。例如，可以***地使用Dirac脉冲作为激励信号。人们知道，超声换能器对这种脉冲的响应具有位于一定间隔中的频率形成的频谱，并且具有在中心频率两侧的幅度的高斯分布。

由于激励在给定介质中的响应由以不同速度传播的振动分量形成，对两个组成相同但在给定检测器的不同距离上施加的激励信号的两个响应的振动分量在该检测器前通过时不同地进行叠加。因此，每个检测器俘获的两个信号是不同的。这里同样，可以利用两个以上的不同信号，例如十多个，每个信号在各自的发射点施加。

因此，在通常情况下，该方法的优选方案使用N^E个发射器和N^R个接收器。优选地，发射器被相继激励，每次一个，且每次只激励一个发射器，进行N^R个时间信号的采集，在N^R个接收器的每一个上采集一个。总共得到N^E×N^R个时间信号。

实践中，为了细化检测，每个测量可以被执行预定的次数，并且上述的为后续保留的每个时间信号可以由响应于这些预定次数的相同激励得到的信号的平均值构成。下面，为了陈述清楚，不再描述为后续方法获取的每个时间信号实际为多个有效检测信号的平均值的可能性。

人们知道，任何时间函数都可以解析为具有幅度、频率和相位(时间位置)的时间正弦函数的叠加。幅度和相位可以分别表达为称为“复幅度”的同一复数的模和幅角。复数由实部和虚部构成。可以在由实轴和虚轴确定的坐标系中把复数表示为一个向量，实轴和虚轴在向量的原点垂直相交。模为向量的长度，幅角为向量与实轴形成的角度。

通过计算机数字化实现的傅立叶变换可以得知与构成函数的每个正弦函数相关的复幅度。施加给时间函数以得到振动分量的和的变换称为时间傅立叶变换。在时间傅立叶变换中出现的正弦函数的频率间距(两个相邻频率之间的间隔)被随意选定，通常在希望结果的精细度、计算持续时间及必要时使用的信息部件的容量限度之间的折中范围内。

在本发明的一个优选实施例中，确定每个收到的超声信号的振动分量谱，特别是通过时间傅立叶变换，换言之，即上面所说的N^E×N^R个时间信号中的每一个。对所有傅立叶变换使用的频率级数(série)是相同的。因此，对级数的每个频率得到与N^E×N^R个时间信号的每一个相关的复幅度。

因此，对于每个频率，N^E×N^R个复幅度可以表示为N^E×N^R维的矩阵。

相对于通过二维傅立叶变换直接由测量信号过渡到图形的现有技术，本发明在此阶段提出通过一维傅立叶变换，即只是时间的，而不是空间-时间的。

人们发现，在介质中传播的能量具有取决于频率的线性特性。这表明，与激励信号中振动分量相关的能量处于对该激励的响应的相同频率的振动分量中。该特点使得可以应用矩阵计算。

如果知道相速度，就能以协调的方式以相应频率激励所有发射器，特别是在时间位置(相位)方面，以便从第二发射器开始，使每个发射器强化从它前面通过的来自于上游的发射器的信号。因此，一方面可以放大激励，另一方面可以更好地观察介质对该激励的响应，特别是在能量水平方面。

已经发现，矩阵计算可以模拟该研究，并精确标注在要确定特征的介质中对于每个频率的能量移动速度。

矩阵计算是用于任何矩阵的称为“奇异值分解”(SVD)的操作。根据该数学技术，M×N维矩阵分解为一定数量的三元组，每个组包括一个奇异值和两个相关的奇异向量。其中一个向量为M维，另一向量为N维。三元组的数量等于矩阵的两个维数M和N中的最小的。

将该奇异值分解用于上述每个矩阵，每个矩阵与一频率相关，对每个矩阵(每个频率)得到N^E个三元组，三元组包括一个具有N^E个复坐标的发射向量、一个具有N^R个复坐标的接收向量和一个为正实数的奇异值。

对于一给定频率，N^E个发射向量构成激励的数学空间的正交向量的基底。

奇异值是与该频率相关的模式的能量水平的指示。

对于每个频率，N^E个接收奇异向量构成响应的数学空间的正交向量的基底。

然后，研究接收奇异向量与哪个平面波相关。构成代表在每个接收点的平面波的向量。在接收奇异向量的基础上计算给定频率和固定相速度的向量的坐标。这样，对于每个频率，通过改变相速度探查所有的平面波。

将这样计算的坐标的和的平方与每对值(频率、相速度)相关联。因此构成灰度水平的图像，水平值在0到1之间。这样得到的图像显示出沿接收器网络传播的模式的相速度曲线。

在频率-传播速度坐标系中，所有路径的能量水平不相同，甚至能量水平可能沿路径剧烈变化。直接通过现有的TF2D技术得到的实际能量水平的直观显示实际上缺乏清晰度，因为某些弱能量路径可能不出现，甚至某些中等能量路径也会被强能量路径的环境遮盖。因此，使能量水平的表示规范化是有利的，例如使每个频率的最大能量水平的值为1。

提出的方法自动地使在图形上表示的能量水平规范化，因为能量水平表达在奇异值中，并且在本发明的优选方法中，这些奇异值在一定阶段从图形表示的水平的计算中被消除。

根据本发明的一个重要特征，对于图形，只保留具有最强能量水平的频率响应。在包括频率响应矩阵的奇异值分解的实施例中，可以非常简单地进行只保留最强能量的频率响应的过滤，这是通过只保留与超过一定阈值的奇异值相关的接收奇异向量。例如，对于每个频率，可以只保留预定数量的接收奇异向量，这些向量与对该频率所得到的最高的奇异值相关。作为变型，对于每个频率，可以只保留与超过预定的一定阈值的奇异值相关的接收奇异向量，该阈值对所有的频率可以都是相同的，或者根据频率或频率范围变化。

该过滤可以取消对弱能量模式的分析，因为人们认为弱能量模式相当于噪声。

在图像的每个点表示的能量水平表达给定平面波在接收奇异向量基底中的贡献程度。该水平越高，振动模式对振动反应的贡献越大。

还可以通过在产生的图像中只保留大于预先确定的某一阈值，例如0.6或0.7，来进一步改进结果的质量。可以通过施加该阈值选择只表示贡献最大的模式。例如所有没有保留的点都视为为它们的能量水平为零。

强能量区域的形状有点像具有山脊的山脉，山脊相当于上面定义的路径。可以对结果进行处理，以便只出现路径。

根据本发明的第二方面，实施上述方法的装置包括装有超声发射部件的和一行超声接收器的探头、用于激励发射部件和在发射部件激励后在时间窗口内接收来自接收器信号的部件，和从接收信号提取频率-传播速度坐标系中的能量水平图形的处理部件，该装置的特征在于，发射部件包括多个发射器，并且处理部件通过对响应于发射器的不同激励状态的接收信号进行数学组合建立图形。

如前所述，发射器的不同激励状态可以例如在于，每次只有一个发射器被激励，其它发射器静止，每次激励的发射器不同。

优选地，处理部件实现：

-每个接收器响应于每个激励状态收到的每个信号的时间傅立叶变换，以便对于每个频率得到由N^R个检测器响应于N^E个激励状态而获得的N^E个响应的N^E×N^R矩阵；

-将这些矩阵进行奇异值分解，以便从每个矩阵得到至少一个形成接收空间基底的构成部分的奇异向量；

-计算代表接收奇异向量基底中给定的平面波的向量的坐标。

这将是上面解释的提供的图像的起源。

附图说明

通过下面与两个非限定的实施例相关的描述，可以了解本发明的其它特征和优点。

附图中：

-图1是根据本发明的装置的示意图；

-图2示意地示出施加在厚度为2毫米的铜板上的图1探头的发射器和检测器或接收器杆；

-图3示出在图2所示的实施例中，在每个接收器上响应第i个发射器施加的激励信号而得到信号；

-图4示出根据频率的奇异值的模数；

-图5示出接收奇异向量基底的使用图；

-图6通过频率-传播速度坐标系中的灰度水平示出，在消除与小于固定阈值的奇异值相关的基底向量后，在接收奇异向量基底中的平面波分量的模数平方的图形；

-图7示出只考虑平面波后的图6的图形，使得在接收奇异向量基底中相关的向量具有大于0.7的范数(norm)平方；

-图8示出从图7的图形提取的路径；

-图9是利用二维傅立叶变换(TF2D)的现有技术与利用本发明得到的结果的比较图；

-图10局部示意示出本发明的探头施加在病人手臂上；

-图11与图5类似，但探头施加在活体外桡骨(radius in vitro)上；

-图12示出相应的图形，其中示出灰度水平的水平线条；

-图13示出使用本发明技术得到的路径；

-图14示出使用TF2D现有技术得到的路径；

-图15示出相应的理论路径；

-图16与图11类似，但是当本发明应用于厚度为2毫米的“仿”骨材料板时，奇异值以分贝表示；

-图17示出相应的图形；及

-图18示出得到的路径和仿骨材料板的理论路径。

具体实施方式

在图1、2所示的例子中，本发明的装置包括处理单元1，该单元与显示屏2和打印机3以及探头4连接。

探头4具有工作面6，工作面6的形状一般为平面，并且用于直接或间接施加在要确定特征的介质上。工作面6主要具有发射部分7和接收部分8，两部分被遮挡9分开，遮挡9防止发射部分7与接收部分8之间的直接超声传递。

如图2所示，发射部分7包括一定数量N^E个发射器11，并且接收部分8包括一定数量N^R个接收器12。为了不加重图2的负担，图中只出示少量的发射器11和接收器12。发射器11排列成行，并且接收器12与发射器11排列在同一条线上。发射器和接收器的间距例如为0.8毫米。该例中，发射器和接收器的间距相同。但选择不同的间距可能是有利的，特别是互相不为倍数，也不是公因数的倍数。

处理单元1自身以已知方式包括用于通过探头的发射部分7即时启动超声激励发射的部件、计时器、以及在从发射启动起的预定时间的窗口期间每个接收器12上收到的信号的记录器。

图3示出对包括十四个接收器12的探头在横坐标上表示的40μs的窗口期间记录的图形显示，接收器12的编号示于纵坐标。对每个接收器，信号的零水平相当于与该接收器相关的信号在坐标垂直轴线上的出发点。

每个发射器11是超声换能器，它把处理单元1收到的电信号转换为超声信号，该超声信号传输给介质5，探头施加在介质5上面。每个接收器12也是超声换能器，它把探头贴靠的介质5收到的超声信号转换为输送给处理单元1的电信号。如下面将详细描述的，处理单元1包含处理来自探头4的接收部分8的信号的部件，并从中得到相速度随沿接收器传播的超声波频率的变化。

根据本发明，处理单元1能够产生探头4的发射部分7的多个激励状态，并对每个激励状态记录探头4的所有接收器12收到的信号。产生二个两个相邻状态之间的时间间隔至少与处理单元1记录两个收到信号的时间窗口相同(图3例子中的40μs)。

在将要描述的例子中，每个激励状态在于只激励发射器11中的一个，其它发射器保持静止。通过被激励的发射器的编号互相区分激励状态。所有发射器被激励时发射相同的激励信号，该信号一般为对Dirac脉冲的响应。因此，该例中，激励状态的数量等于发射器的数量N^E，但这不是限定性的。

图2中，X轴与两个发射器11和接收器12的排列方向平行，i表示沿X轴的位置为X_i ^E的接收器11的编号，j表示沿X轴的位置为X_j ^R的接收器12的编号。

因此，对每个激励状态，处理单元1记录N^R个空间-时间响应，形成与图3所示类似的一组。一旦处理单元1生成N^E个激励状态，每个状态对应与其中一个发射器11的激励，则处理单元1采集N^E组N^R个空间-时间响应，因此总计N^R×N^E个空间-时间响应。后面把第j个检测器响应于第i个发射器的一个激励而获得的空间-时间响应称为r_ji(t)。因此在图3看到十四个对第i个发射器的激励的连续的空间-时间响应r_1i(t)到r_14i(t)。

现在描述处理单元1对空间-时间响应的处理。

通过时间傅立叶变换，接收器j响应于激励状态收到的每个时间信号r_ji(t)在发射器i的激励例子中是振动分量的叠加，每个分量具有可以通过下式对每个频率计算的频率和复幅度：

$R_{\mathrm{ji}}\left(f\right)={\∫}_{-\∞}^{+\∞}{r}_{\mathrm{ji}}\left(t\right)e^{-i2\mathrm{\πft}}\mathrm{dt}$

因此，对于每个频率(f)，得到N^R×N^E个复幅度，可以把这些幅度写为具有N^R行和N^E列的矩阵形式：

$\left[\begin{array}{cccc}{R}_{11}& R_{12}& ...& R_{{1N}^E}\\ R_{21}& R_{22}& ...& R_{{2N}^E}\\ ...& & & \\ R_{N^{R}1}& R_{N^{R}2}& ...& R_{N^R{N}^E}\end{array}\right]$

根据奇异值分解的定律，每个频率响应的矩阵R(f)可以写为相当于N^E项的和的以下形式，其中每一项为一个矩阵：

$R\left(f\right)=\underset{n=1}{\overset{N^E}{\mathrm{\Σ}}}{U}_n\left(f\right)\·{\mathrm{\σ}}_n{\left(f\right)}^t\·V_n{\left(f\right)}^{*}$

和的每一项由一向量(列矩阵)U_n(f)乘以正实数σ_n(f)，乘以标记为另一向量V_n(f)的共轭转置的行矩阵。

该式中，U_n(f)是有N^R个复坐标的所谓的“奇异”向量，称为“接收向量”，V_n(f)是有N^E个复坐标的所谓的“奇异”向量，称为“发射向量”，σ_n(f)是奇异值。可以看到，对于每个频率f，有N^E个(激励状态数，该例中等于发射器数)三元组，每个三元组由一个发射奇异向量、一个接收奇异向量和一个奇异值形成。

根据本发明得到，每个发射奇异向量是模拟响应模式的不同发射器的组合激励的描述，每个奇异值表示与相应发射奇异向量相关的模式的能量水平，并且每个接收奇异向量可以看作是接收信号空间基底的单位向量之一。每个与频率相关的基底的单位向量互相正交。

然后进行第一次过滤，该过滤在于只保留与最高奇异值相关的奇异向量，如已经看到的，它们相当于能量最大的响应。

图4示出奇异值σ_n(f)随频率的变化。任意确定一阈值S₁。认为小于阈值S₁的奇异值与噪声现象相关，因此对后面的数学处理消除相应的接收向量。

矩阵的奇异值的数量等于它的两个维数中的最小值。该例中，有N^E＝8个发射器，和N^R＝14个接收器，则矩阵最小的维数为N^E＝8。因此对于每个频率有八个奇异值。过滤后，对于每个频率得到具有N^EK维数的接收空间，该数不是总是相同的，它小于或可能等于激励状态数N^E，并小于接收器的数量N^R。

可以以稍微不同的方式进行第一过滤，例如根据频率改变阈值，或者对于每个频率只保持预定数量的奇异值，该数量对所有频率都相同，或者根据频率或频率范围变化。无论使用何种过滤方式，对于每个频率得到对以该频率沿接收器网传播的波的N^EK个接收奇异向量的基底。

因此，可以在与该频率相关的基底中表达任何的平面波(与一对频率f和相速度c相关)。该波通过有N^R个坐标的向量e^test(f，c)表达，它的j行的坐标通过下式给出：

$e^{\mathrm{test}}(f,c,j)=\frac{1}{\sqrt{N^R}}\exp \left[i\frac{2\mathrm{\πf}}{c}{x}_j\right]$

除以N^R的方根用于使N^R个分量的平方和，即向量的模，等于1。在接收奇异向量的基底中，测试向量e^test(f，c)以下面的方式表示：

$e^{\mathrm{test}}(f,c)=\underset{n=1}{\overset{N^{\mathrm{EK}}}{\mathrm{\&Sigma;}}}<e^{\mathrm{test}}(f,c)|U_n\left(f\right)>U_n$

<...|...>表示标量乘积。图5示出该操作在于将测试向量投影在二维(N^EK＝2)基底的两个轴上。

值得注意到的是：

$<e^{\mathrm{test}}(f,c)|U_n\left(f\right)>=\tilde{U}(f,c)$

其中，是奇异向量U_n的傅立叶空间变换。

该例中，构成图像的每个点(固定频率、固定相速度)由下式确定：

$\mathrm{im}(f,c)=\underset{n=1}{\overset{N^{\mathrm{EK}}}{\mathrm{\&Sigma;}}}{|<e^{\mathrm{test}}(f,c)|U_n>|}^2$

这就是测试向量在N^EK个保留的接收奇异向量基底中的投影的模的平方。其为部分任意的，例如，也可以把模本身作为代表值，则值的平方根与上式对应。由于测试向量的模等于1，因此它在保留的接收奇异向量基底中的投影的模始终小于或等于1。同样地，该模的平方也始终小于或等于1。

图6示出这样得到的图像，该图像可以在图1的屏幕2上看到，或者作为通过图1的打印机3图形打印的对象。图右边的标尺示出与每个灰度水平相关的值。灰度水平在0到1之间，因为图像表示代表平面波的向量的模的平方，即根据前面陈述的结构，该模不能大于1。图的下部和左边有两个完全空白的三角形区域，相当于没有计算的点，因为它们都是几乎没有意义的。

如图7所示，该阶段还可进行第二次过滤，这次将选择的第二阈值S₂施加在产生的图像上，该例中S₂等于0.7。因此，在参与接收奇异向量的平面波中只保留给出更大贡献的平面波(通过测试向量的范数平方的最高值)。

在图7看到，与大于第二阈值S₂的灰度水平对应的点的整体形状为具有山脊的山脉。在图8的表示中，只保留山脊，因此得到前面定义的路径表示。

在图9的表示中，厚度为2毫米的铜板的已知理论路径以实线和虚线出现，通过TF2D的现有方法得到的路径通过每个表示一个点的小圈表示。用经过奇异值分解(SVD)的本发明方法得到的路径用黑点表示。一方面，本发明使路径更接近理论，因此可能更正确，另一方面，本发明提供了现有方法在2.5-3MHz的区域完全不能检测的模式。

图10示出将探头4用于病人，在骨头16的皮层14之上，骨头例如为股骨、桡骨等。一定厚度的肌肉软组织16位于探头4与皮层14的外表面之间。

图11示出在活体外(in vitro)实验的范围内用有5个直接施加在桡骨上的发射器的探头根据频率得到的奇异值。因为有五个发射器，所以对于每个频率有五个奇异值。该图还表示对所有频率恒定的阈值S₁的例子。在后面的数学处理中没有保留与位于该阈值以下的奇异值对应的奇异向量。

图12示出上面解释的在数学处理后得到的图像。在右边的标尺中，等于0.6的灰度水平被圈出，表示它可以选择为第二阈值S₂，在它以下的点为灰度水平等于零，和前面参照图7描述的基本相同。

图13示出与图12的显示对应的路径。图14示出在与使用TF2D的现有技术相似的实验条件下得到的路径。图13和14的路径与图15的理论路径进行比较。用本发明得到的结果(图13)可以辨认出理论模式，而用现有技术得到的结果(图14)因为充满噪声点而很难利用。

因此，本发明的方法显示出它提供更准确结果的能力，它的噪声大部分被消除。

图16-18与一些实验有关，这些实验在于在由位于美国华盛顿州Vashon的太平洋研究实验室的Sawbones分部制造的2毫米的材料板上实施本发明。开发该合成材料的目的是使其具有尽可能接近骨头的物理-机械特征。

图16示出随时间频率变化的奇异值。奇异值以相对于值1(相当于0减弱分贝)的减弱分贝表达。该分贝表达的目的是例如比图11更清楚地显示弱值。另外，选择的阈值S1不是恒定的，而是随频率变化。在间距例如等于0.2MHz的选定频率，关联一经验确定的阈值。更特别的是，与每个频率相关的阈值选择得足够低，以保留尽可能多的有用信息，但又足够高，以尽可能消除噪声。为此，调节阈值，观察图17的图像中与所针对的频率对应的水平带，使该带具有尽可能多的在浅色背景上显示出的暗区。

图17示出在装置屏幕上提供的、奇异值在时间频率(纵坐标)-空间频率(横坐标)平面上投影的图像。对给定的时间频率，空间频率表示传播速度。在这个意义上，图17的图形与图6、7为同一类型，但其中时间频率为横坐标。在图17，和参照图6解释的一样，右边的垂直标尺显示灰度水平。

图18示出通过图17的图像的最大值得到相速度。得到的点用小圈表示。实线和虚线表示理论路径。

对某些路径得到的结果相当令人满意，但某些路径和路径的某些部分没有得到。结果没有使用铜板的结果完整。这不奇怪，因为骨头是比铜有更多噪声和衰减的介质，因此记录的信号质量较差。

当然，本发明不限于所描述和示出的例子。

Claims (8)

1.确定介质特征的超声方法，该超声方法包括：

－给介质施加超声激励信号；

－检测由距已施加超声激励信号的发射点(11)不同距离的多个接收点(12)收到的超声激励信号构成的响应；

－从全部的收到的超声激励信号出发，提取在频率－传播速度坐标系中传播的模式的图形，

该超声方法的特征在于，对于每个接收点(12)，对至少两个不同的超声激励信号连续地进行检测，使得在每个接收点通过至少两个其振动分量不同和/或不同地叠加的响应；对于每个频率，建立对于N^R个不同接收点和N^E个不同发射信号的能量水平和响应相位差的N^E×N^R矩阵；并且，对初始频率响应矩阵进行奇异值分解，其中对于每个频率，产生在激励空间中的奇异向量基底、在沿接收器传播的波的空间中的奇异向量基底、以及奇异值。

2.如权利要求1所述的超声方法，其特征在于，不同超声激励信号的不同在于它们各自的施加点与每个接收点之间的距离不同。

3.如权利要求2所述的超声方法，其特征在于，除了施加点与每个接收点之间的距离之外，超声激励信号基本相同。

4.如权利要求1至3之一所述的超声方法，其特征在于，不同的超声激励信号在不同时刻施加，并且对于每个超声激励信号单独地检测响应。

5.如权利要求1至3之一所述的超声方法，其特征在于，通过计算每个收到信号的时间傅立叶变换，确定每个收到的超声激励信号的振动分量谱。

6.如权利要求1至3之一所述的超声方法，其特征在于，对于每个频率，在接收奇异向量基底中表达平面波基底，并指出对接收奇异向量参与最多的平面波。

7.实施权利要求1至3之一所述的超声方法的装置，该装置包括配有超声发射部件(11)和一行超声接收器(12)的探头(4)、用于启动超声发射部件并在超声发射部件启动后的时间窗口内接收来自超声接收器的信号的部件、及处理部件，处理部件用于从接收信号提取传播的模式在频率－传播速度坐标系中的图形，该装置的特征在于，超声发射部件包括多个发射器(11)，并且处理部件通过对响应发射器的不同激励状态的收到信号的数学组合来建立图形；并且，处理部件实现：

－由每个超声接收器响应于每个激励状态而收到的每个信号的时间傅立叶变换，以便对于每个频率，得到由N^R个检测器响应N^E个激励状态而获得的N^E个响应的N^E×N^R矩阵；

－将这些矩阵进行奇异值分解，以便从每个矩阵提取至少一个奇异向量，该奇异向量形成接收空间基底的构成部分；

－计算代表接收奇异向量基底中的给定平面波的向量的坐标。

8.如权利要求7所述的装置，所述装置包括用于消除对应于较低能量水平的奇异向量的部件。