TWI305061B - Nitride semiconductor substrate and method of producing same - Google Patents
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1305061 九、發明說明: 【發明所屬之技術領域】 本發明係關於氮化物半導體基板及其製造方法。InGaN 類藍色發光元件係在藍寶石基板或SiC基板上,使n型、p 型之GaN、InGaN、AlGaN等進行薄膜氣相成長而製造。藍 寶石基板具有製造方法已知、供給穩定且價格低廉之優點。 【先前技術】 藍寶石基板與GaN或InGaN由於晶格常數不同以致缺陷 密度較高。儘管如此,可以製造可以發出藍色、綠色等較 寬波長範圍之光之發光二極體(LED)。由此,大量市售使用 藍寶石基板上具有GaN類之藍色發光二極體。作為發光波 長範圍較廣且廉價之發光二極體使用InGaN/藍寶石基板即 可。 ☆然而,雖說如此’藍寶石基板具有缺點。由於藍寶石不 谷易劈開’不能藉由自然劈開而製造雷射之共振器之反射 鏡。必須機械地切割表面以形成平滑面。 十由於藍寶石具有絕緣性,所以不能自其底部作為電極。
To要石基板上加上η型_薄膜,在其上層積―、 ::Γη型、_層:姓刻除去層之部分直至前述一 曰 nlGaN中形成η電極。為 連接m… 〜將P電極、η電極與導線 之剩餘面冑H人配線結合。由於需要相對於η電極大小 之幻餘面積,所以且有日Η 積比例較小之缺點 積内之發光部分所佔有之面 無論如何,由於晶格不匹配,在藍寶石基板上氣相成長 94730.doc 1305061
GaN薄膜仍然具有較大缺陷而使錯位密度較大。其 為109〜其在低電流下之寬波長範圍内發光之咖 之晴况下,雖然沒有問題,但是在將來之短波長發光時, 仍需要高輸出之LED。在該用途中,存在結晶缺陷(錯位) 成為發光之障礙。 口此,具有不使用藍寶石基板而使用GaN基板之需求。 如果為GaN基板,由於需要與薄膜之材料相同,晶格不會 不匹配,所以應該可以得到優質之薄膜。另外,由於11型〇. -、有‘電|·生’所以基板可以作為n電極’也可以將底面作為 η電極而僅與外殼連接下,與陰極插㈣線連ι由於使η 電極處於上部沒有困難’所以可以選取較寬之有效面積。 此外,如果使用如後所述之小面成長法,可以使錯位密度 減小到10〜108 cm 2。具有容易劈開而形成晶片使用之優點。 然而,製作GaN之單晶較為困_,此係由於不能形成溶 液而不能進行液相成長。因&,可以使較薄膜成長之氣 相成長法在襯底基板上形成較厚之⑽膜後,除去概底基 板,得到GaN之獨立薄膜結晶之方法。 土 曰由此’如果可以使用GaN獨立基板,在其上使㈣薄膜磊 晶生長’由於不具有晶格不匹配’可以得到錯位較小之薄 膜。但仍無法良好地進行。仍然具有高密度錯位元。^ 如何’⑽基板本身具有高密度錯位元,由於蟲晶成長薄 膜延續其錯位元,仍具有高密度之錯位元。可以理解該問 題。 Λ 可以形成錯 如果在藍寶石基板上就此使GaN氣相成長, 94730.doc 1305061 位毯度極大之薄膜。因此,本發明者們發明如下方法·在 :成小面且維持小面之同時,藉由使⑽在。轴方向 =㈣錯則人小面之底部而生成錯位束,以降低其以 /刀的錯位②、度。在專利文獻21論述該方法。由此可以 仔到10〜10 cm左右之低錯位GaN獨立結晶。,然而,由於 其使錯位成束而彙集’可見之數量減少’並不能使此處之 錯位消減。由於避開錯位元束之部分而製作裂置較佳,此 種GaN基板為有用。 僅用所述之GaN之獨立結晶不能成為製造裝置之晶圓。 由於所述之半導體晶圓係藉由微影蝕刻進行佈圖,故需要 使其不產生扭曲。另外,表面必須為平滑平坦之反射鏡面。 此處僅提出不使扭曲成為問題的平坦度^雖然不能直接表 現平坦度,但是其為表面粗糙度的相反概念,且表面粗糙 度可以由面粗度表示。 表面平坦度係與錯位完全不同之問題。為了提高平坦 度,可以對試料進行研磨。為了使平坦度更高,可以進行 更徹底之研磨。但是,如果反覆進行研磨會提高成本,但 是提高晶圓成本並非所期望。應當根據成本與裝置之要求 共同決定必要之平坦度(或面粗度)。 由於GaN基板直到最近才出現,所以幾乎沒有涉及表面 之面粗度之文獻。專利文獻1敍述應當使GaN基板之凹凸差 為±1 μιη以下。其揭露使n_GaN層、n-AlGaN/GaN超晶格包 覆層、InGaN活性層、p_A1GaN/GaN超晶格包覆層*p_GaN 罩層等在GaN基板上磊晶成長,雖然初 始之η-GaN層有5 μπι 94730.doc 1305061 ,但是其他層較薄為超晶格之11_八1(}你為〇 〇2 μηι、〇.為 〇·〇2μπι、InGaN活性層為〇〇3μιη,由於非常薄,如果基板 之凹凸為± 1 μιη以上,則其上之磊晶成長層凹凸變得過大, 作為LED時之特性變差。 首先’在基板上負載5 pm2n_GaN,其具有緩和凹凸差 之作用,使凹凸差之下限為土〇·3 μιη左右。 基於不切斷與錯位密度無關之薄膜之觀點,選取凹凸差 為±1 μιη〜±0.3 μιη。由±表示其差值為絕對值之2倍。也即, 專利文獻1中所期望之表面高低差為2 μηι〜〇 6 pm。雖然使 用凹凸差此等措詞,但是由於其係指相鄰之凹凸之高度差 平均值,係相當於前述之表示面粗度之定義中之以之2倍之 值。所以Ra為2 μιη〜0.6 μιη左右。
Ra與Rms之關係不能同義地決定。然而Ra肯定小於尺瓜8。 然而,即使在有規則混亂之情況下,Rms/Ra&值較小,為 1.3倍左右。進一步在具有無序之高低差之情況下,Rms/Ra 比值變得更大,為!·3倍〜2倍左右。另外,如果取其中間值 大約為1.5’由專利文獻丨之凹凸差轉換為Rms而進行比較, 則 Rms為 3 μπι〜1 μιη。 專利文獻1將凹凸差規定為土 1 μηι。由於只記載了如果凹 凸在該值以上,則LED特性變差,並未就GaN基板之磨削 (lapping)研磨技術進行具體地記述。另外,未涉及基板錯 位密度。也未就基板錯位密度對薄膜之影響進行考察。 非專利文獻1載述:在藍寶石基板上形成等間隔地打開多 數之窗口之Si〇2、SiN之ELO膜而在其上製作GaN薄膜,由 94730.doc 1305061 於在GaN中***異種材料,可以形成空隙,也可以形成不 均一之部分,此均為所不期望者。因此,提出藉由許多反 應性離子姓刻而平行地穿過<1]L_2〇>方向而在藍寶石基板 上c軸成長之GaN薄膜上形成深度為丨# m之溝,該溝具有 7 μιη之底邊(0001)與45度之斜面(1_1〇2),然後在薄膜上藉 由MOCVD法再成長2 μιη;|之薄膜,而製造表面錯位密度減 少之GaN薄膜之方案。 藉由改變5/3族比可以改變^軸方向之成長速度和 <1-101>方向之成長速度。在5/3族比為55〇〇時,可以斷定 藉由將2 μηι厚之表面適當之錯位密度集中而有效地減少錯 位密度。所述之5族為Η%氣體,所述之3族為三甲基鎵 TMGGCHAGa)。所述之5/3族比係將腿3之莫耳數除以供給 到藍寶石基板之TMG之莫耳數之值。所述之其比為55〇〇係 指相對於!莫耳TMG,供給55〇〇莫耳NH3。可以知道5族之 供給極不均等。所以其不僅為實現%〇(::¥1)法,而且出於實 現該新方法之可能,也有必要使其進行。如果為普通之 MOCVD法,5/3族比為 1〇〇〇〜3000。 由於論文難以理解,使用圖6進行說明。也即,如下所述。 傾斜面(1-101)之表面面而5/3族比較高,則傾斜之 <1-101>方向之成長速度11變大。(:面(〇〇〇1)之表面為(5&面且 5/3族比較高之<0001>方向成長(c面成長)速度ν變高。如果 使溝之表面之長度為此處為7㈣,溝之深度為F(此處為 1 μηι),使再結晶之GaN層之厚度為w(此處為2 ,而使 由傾斜面以速度u傾斜成長到達溝之正中點〇(3.5陣處) 94730.doc •10· Z305061 鈣位隼:厗度為W’則正好將溝覆蓋,使由斜面延伸出之 =集中到中點。由溝底面到結晶表面之距離係深度F盘再 ^晶厚度w之和(F+w)。由傾斜面之點p到再成長結晶 溝中點 〇之㈣為{(w+(F/2))2+(M/2_(F/2)e_)2} % 使傾 斜面與水平之角度為θ。有必要使結晶成長從㈣面之法線 向上進仃,並使其正好朝向再成長結晶表面之中點〇。橫 向之距離為(M/2)-(F/2)e_,縱向之距離為(F/2)+w。其比 例必須恰好為tane。 ” M F ~ζ----cot ❹ _ = — 2 (i) 此處,使θ=45。。所以(1)之比例應該為1。 側向之平坦面成長(C面成長)速度為¥而其成長距離為 w。平坦面之膜厚為贾時,由傾斜面之成長可以恰好達到溝 中點。傾斜面之成長到達溝中點之時間為[{(f/2+w)2+((m/2) -(F/2)c〇te)2}]/2/u。平坦面到達厚度评之時間為w/v。如果 使5/3族比值變大,可以使速度比u/v變高。因此,如果可以 賦與u/v比而成為下述[式2],則可以將錯位集中到w之再結 晶下之恰在溝之正上方之中點。可以列舉集中之錯位之一 種。所以’使用該做法之原因在於可以將錯位密度減少到 1/100左右。可以斷定5/3族比值為55〇〇左右且u/v比值滿足 (2)式可以降低錯位密度。此處,由於μιη、w==2 μιη、 Μ=7 μιη、θ=45°,所以下述[式3]式成立。所以,所述原因 94730.doc 11 13〇5〇61 為:如果以使u/v=2之5/3族比值供給原料氣,可以藉由恰好 為2 μηι厚度之再結晶減少錯位密度。
(2)
(3) 此為藉由改變為ELO法,而在較薄之基板上製作2 μιη或 3 μηι之較薄之薄膜而得到之物質。雖然本發明根據基板、 薄膜之不同,其目的也不同,但是由於藉由溝而減少錯位 氆度的想法較為有趣,所以在此處列舉。 ,仁疋非專利文獻1之方法為:在如前決定溝之深度F、 寬度Μ與再結晶層厚度w,且使u/v比為—定值之非常嚴格 之條件下才⑥成立之非常受局限之方法。由於厚度小於或 大於W,均會使來自錯位束之錯位變寬,將無法减小錯位 密度。溝必須與相同尺寸(F、M、傾斜角θ)之一定方位 <11,>平行。稍微在其以外,則錯位密度完全不能減小。 由於(Η02)面應當μ面成4319。之角度,所以所述之 θ = 45為使溝之傾斜面為(1_1〇2)之情形。 雖然為感興趣之方法 彳一疋MOCVD法之5/3族比值通常 為1000〜3000。該方法在比苴 匕八更大之5/3族比值=5500之比例 下’提供原料氣體。其係ΝΗ | 心n〜 #良費且浪費較多之方法。本 發明研究:在MOCVD法中,不將俨、日 +财衩混入到GaN中。 94730.doc -12- 1305061 由此,本發明者不使用MOCVD法而藉由HVPE法或MOC 法形成GaN膜。 HVPE法不以有機金屬提供Ga,而將Ga金屬放入舟皿 中,放入熱壁型爐中加熱,在形成Ga熔液時導入氫氣與HC1 之混和氣體,一次生成GaCl。在支撐襯底基板之基座 (susceptor)上吹入氫氣與NH3氣,使GaCl與NH3反應而以 G aN在基板上堆積。 MOC法使用有機金屬原料,並使其與HC1反應製作 GaCl,使其與NH3反應生成GaN。由於製作一次GaCl,則 GaN之碳污染變少。 專利文獻3為本申請人所闡述之藉由GaN基板之氣相成 長之製造方法。該發明之基板選取藉由該方法而製造之剛 切割(as-cut,7只、'力7卜)晶圓作為起始材料。 [專利文獻1]特開平10-256662號”氮化物半導體基板之製 造方法及氮化物半導體元件之製造方法”。 [專利文獻2]特開200卜102307號”單結晶GaN之結晶成長 方法及單結晶GaN基板之製造方法與單結晶GaN基板”。 [專利文獻3]特開2000-12900號"GaN單結晶基板及其製 造方法”。 [非專利文獻 1 ] M. Ishida, M. Ogawa,K. Orita, 0· Imafuji, M.Yuki, T.Sugino, K.Itoh, "Drastic reduction of threading dislocation in GaN regrown on groov edstripe structure", Journal of Crystal Growth 221 (2000) 345-349 發明公開 94730.doc -13 - 1305061 發明所欲解決之問題 用於製造InGaN類藍色LED之剛切割GaN基板只可藉由 氣相成長法製造,而磨削(lapping)、研磨、蝕刻等方法則 不月b確定。此處,以磨削(lapping)、研磨為課題。關於 獨立基板之適當磨削(lapping)、研磨方法還不清楚。另外, 還不明白可以研磨到何種程度之平坦度。 此處所述之平坦性係作為表現表面凹凸較少之情形之用 使用使用平坦度之措詞,並非直接表示平坦度之參數。 因此,藉由面粗度表示平坦性。所述之較小之面粗度,即 為平坦度較尚。面粗度也如Rmax、Ra、Rms,具有幾種不 同之定義。
Rmax為表面中最深之凹部和最高之凸部之高度差。每隔 一定微小距離選取樣品點,Ra為鄰接之樣品點之高度差匕 之平均值(Σ1ι/Ν)。Rms為鄰接之凹凸高度平方之平均值 之平方根’2/N}1/2)。藉由凹凸之狀態其值之關係不同, 不存在同義關係。 相對於相同表面之狀態,Rmax最大,Ra最小,尺咖為其 中間值。如前所述,雖然Rms/Ra最小為13,但如果分佈散 亂’則變為1.3〜2。Rmax為最大值在數學上係確定的,係由 於彎度加入而變得更大。由於尺瓜以挑選異常之凹凸,所以 並非代表表面之粗度之最適合參數。此處,一貫使用 表示面粗度。 為了可以使用GaN基板作為製造LED之晶^,必須使 GaN、InGaN等氮化物類半導體膜在其上良好地蟲晶成長。 94730.doc •14- 1305061 貝】非务光中心增加,寄生準位也增加,發光效率變差。可 以知道與其提高幾何學之平坦度不如降低錯位密度更為有 效。 由於錯位係由基板傳遞給薄膜,所以認為製作低錯位之 基板最佳。雖然如此,製作錯位密度較低之基板仍然很困 難。雖然進行極為麻煩之工作可以降低一些錯位密度,但 疋其徒增加基板之成本。作為藍色LED基板並不實用。作 為超越藍寶石基板LED性能之物質,即使可以使用GaN基板 LED,但由於基板成本過高,與藍寶石基板led相比並不優 越。
GaN基板與現在之藍寶石基板相比具有不應當有之高成 本,所以無論如何必須逐漸降低成本。若非如此,在價格、 需求、性能、用途等方面難以和藍f石基板LED相比。 【發明内容】 本每明之f 1目的在於提供一種氮化物半導體結晶基 板’其可以使蟲晶成長之氮化物_薄膜結晶低錯位。 本發明之第2目的在於提供低成本之GaN基板。 本叙明之第3目的在於提供一種氮化物半導體結晶基板 之製w方法’其可以使磊晶成長之氮化物類薄膜結晶低錯 位。 對本發明之GaN基板進行加工使其表面粗链度為 5疆〜Rms 200 nm。其指表面相當粗棱。由於為粗糖之表 面’所以可以使研磨程序簡略化且可降低研磨成本。由於 G a N較硬則研磨困難且費時,所以研磨成本之比例變大。 94730.doc •16- 1305061 =口果可以縮短研磨時間則可以降低晶圓成本。可以僅使用 1磨料使之磨削而得到上述之面粗度為Rms5nm〜2〇〇_ 之表面。 :然使用游離磨料之研磨費時且大量消費作為游離磨料 ::價金剛石、SlC、氧化鋁磨粒,但是之前之磨削(1—㈣ 士紐時間内進行且磨料幾乎不損耗。如果可以僅透過磨削 完成,則可以大量地降低成本。 〆由於基板不僅具有如此之成本效果而且表面之面粗度相 田大所以在其上 <吏薄膜蟲晶成長肖,可卩生成具有降低 錯位密度作用之低錯位密度之GaN、InGaN薄膜。此可完全 在新穎功能中加以說明。 【實施方式】 發明效果 半導體之剛切割(as_cut,7.乂、力、y卜)晶圓無論為^之情 況或GaAs之情況,均藉由磨削〇apping)確定厚度後,藉由 研磨提高表面平坦度作為反射面,再藉由蝕刻除去變質層 洗淨而成為反射面晶圓。亦即,為剛切割晶圓—磨削 (lapping)->研磨->蝕刻—洗淨—反射面晶圓之程序。由於 姓刻或洗淨與本發明無關,所以不加以闡述。僅對磨削 (lapping)和研磨進行說明。 雖然藉由磨削或研磨對晶片表面進行摩擦而削落表面, 但是磨削之削落速度較快,研磨較慢。研磨還進行—^研 磨與二次研磨共2次。 在磨削時,使用在圓盤狀金屬表面上固定有金岡彳石 94730.doc •17- 1305061 lC、二氧化矽等磨料之定盤(又稱為磨石),將I板固定在 研磨盤上,使基板面接觸定盤面,藉由一邊注入研磨液一 邊使研磨盤與定盤(磨石)旋轉而切削基板面。 還具有種裝置,其藉由將未固定在研磨盤上之基板放 入模板中,藉由埋入固定磨料之上下定盤夾住而使模板. f板做行星運動之同時進行切削。為了使固定磨料之突出 量穩定,而將其植人金屬面中。具有樹脂枯合、枯土燒結、 金屬黏合、電鍍等植入方法。由於粒徑6〇〜左右被埋 入,因此從表面突出之高度大概為30〜40%左右。 如果使用粒徑較大之固定磨料,則磨削速度較快,表面 粗链。因此,將磨削定盤之固定磨料由粒徑較大之物質替 換為粒徑較小之物質,則表面變平坦。 接著、,麈續進行研磨。應當明確地認識到磨削與研磨之 不同。研磨係藉由游離磨料進行。 還有一種裝置’其藉由使用在®盤狀金屬表面舖設研磨 布之定盤,絲㈣定在研磨盤上,使基板面接觸定盤面, 一邊注入含有游離磨料之研磨液一邊使定盤與研磨盤旋 轉。此時也將未附在研磨盤上之基板放入模板中,藉由上 下定盤將其夾住並使上下定盤向相反方向旋轉而進行研 磨。 、f游離磨料之粒徑較大之物質改變為粒徑較小之物質再 進仃4 -人研磨’花費時間進行研磨直到所需之面粗度。 如此’在如Si晶圓、GaAs晶圓等技術已經確立之晶圓中, 根據上述方法進行係理所當然的。 , 94730.doc 1305061 但是,由於GaN比Si或GaAs更硬且脆,所以不能如Si、 GaAs那樣簡單地進行。GaN結晶為硬且難以切削之結晶, 具有各向異性,N面比較柔軟而Ga面特別堅固,即使金剛 石、SiC、氧化鋁粒子也不能切削。其具有如此特別之條件。
GaN基板之情形也根據其從藉由埋入較大之固定磨料之 定盤之磨削(lapping),慢慢地變為藉由埋入細小之固定磨 料之定盤進行磨肖彳(lapping)而完成磨削程序。之後,使用 較大粒子之游離磨料進行研磨,慢慢地使用較小粒徑之游 離磨料進行研磨。如果如此進行,也可以得到Rms為2 nm 以下之平坦度。在實現其時,還具有費時且在中途產生裂 痕或瑕疯而不能得到最後之反射面晶片之問題。 使用固定磨料之磨削,定盤、研磨盤之轉數較快。所以 磨削速度也較快。例如,如果藉由使#1〇〇〇之金剛石、Sic、 氧化鋁磨料(平均粒徑5 μιη左右)以突出i〜2 μιη而固定之樹 脂粘合定盤對GaN進行磨削,磨削速度大概為5 μιη/分鐘左 右。如果藉由使比其更細之#3000之金剛石、Sic、氧化銘 磨料(平均粒徑2 μηι左右)以突出〇·9〜〇.6 而固定之樹脂 粘合之磨石(具有固定磨料之定盤)對GaN進行磨削,則磨削 速度為1 μιη/分鐘左右。最終磨石之固定磨料之平均粒徑較 佳為2 μιη〜5 μηι。如果使用5 μηι之磨料’可以得到尺阳2〇〇 nm之面粗度;如果使用2 μηι之磨料,可以得到Rms 5 之 面粗度。在最差之情況下,可以使用1 μπΐ2磨料。 使用游離磨料之研磨係僅在定盤上舖上研磨布且將游離 磨粒放入研磨液中。轉速較低且研磨速度較慢。例如使用 94730.doc -19- 1305061 實施例1 [實施例 1 (Rms = l 50 nm、Ra=l 1 7 nm)] 圖1係實施例1之GaN基板表面之顯微鏡照片,二維地表 示掃描X方向高度之掃描線群之斜視圖,以及表示某y值下 切面之高度變化之一維圖表^ GaN晶圓本身之直徑為2英寸 (50 ηιηιφ),顯微鏡照片表示其一部分,亦即表示χ方向13〇 Mm、y方向1〇〇 μηι之矩形區域。 所述之Rms 150.873 nm、Ra 116.572 指在該矩形區 域内之平均面粗度Rms、以之測定值,並非對整體測定而 得到之值。雖然原本應當測定晶圓整體之面粗度Rms,但 是由於其較費時,所以僅對〇丨3 mmx〇丨mm部分進行測 定。此範圍包含於本發明之Rms之範圍5 nm〜2〇〇 nm中。 如至今所說明的,該GaN係以(m)GaAs為襯底基板使 用ELO法與小面成長法’藉由HvpE、m〇c法使㈣較厚地 成長,藉由王水除去GaAs ’形成GaN獨立膜,再藉由切片 機將八切斷為-定厚度之GaN剛切割晶圓者。由於其成長 法詳細地記餘本巾請人之專利文獻3中,此處不再詳細敛 雖然在圖1之照片中無法充分瞭解凹凸,但是藉由描述凹 凸分佈之右圊之線圖集合,可以知道具有凹凸。雖然也具 有如山形之突出物’但是形成較大山谷之部分較多。幾乎 不存在如溝般之一維連續凹部。 雖然認為由磨削(1_啪製成之表面不會大量產生如到 喂此類之—維之溝’但是事實並非如此。由於將溝切為幾 94730.doc -21 - 1305061 層,所以全體連續之一維之溝消失,產生大量孤立孔。所 述之比山還深之山谷之山與谷不具有對稱性。如果從將其 切為某y值之一維高度之圖表方面觀之,更加清晰。在一維 圖表中,虛線為零點。雖然具有比零點高之山,但是其較 低之山較少。然而,山谷較深,還具有_〇354111左右之較深 之山谷。 在上述之0.13 mmx〇.i mm之矩形部分中,Rms為15〇 nm、Ra為11 7nm,在沿著下邊之某y值之線之一維部分中, Rms為122 nm、Ra為8〇 nm,與矩形部分之面粗度較大不 同。所述之Rms、Ra為隨機變數,其本身為沒有任何意義 之值。將其平均則具有意義。以Ym線之Rms、L, 再將有關Y之值平均作為上述矩形部分2Rms、Ra,所以部 分之Rms或Ra當然會偏離矩形部分之該值。 藉由GaN基板整體之Rms、Ra而對本發明進行定義。所以 此處應當對整體進行測定’但是由於面積較寬與樣品點增 加而測定時間增加,所以以上述矩形區域<Rms、以為代 表。 · 如前所述 隨分佈而異 選取Rms與Ra之比值之最小值為13以上。其 但矩形區域中為約i.3倍,7線上為約15倍。 如此,所述之較深之孤立之谷較多係將底部指數之小面 形成山谷。底部指數之小面中可以形成錐形孔。基板在表 面上具有C面,由於在其上磊晶成長薄膜,雖然。軸朝向上 方,但是實際上較少超出C面,藉由底部指數之、 {1卜21}、U0-12}、{1_212}等面而形成谷。 94730.doc -22- 1305061 少蟲晶成長層之錯位。 實施例2 [貝 ^i^2(Rms=i3 7 nm、Ra=1〇3 nm)]
圖2係貫施例2之GaN基板表面之顯微鏡照片,二維地表 不知描X方向高度之掃描線群之斜視圖,以及表示某y值下 刀面之河度變化之一維圖表。顯微鏡照片表示晶圓之一部 分,其為X方向130 μηι、y方向1〇〇 μηι之矩形區域。矩形區 域之平均面粗度Rms=136 884 nm、Ra=1〇3 〇57腿。此範圍 匕3於本發明之尺邮之範圍5 nm〜2〇〇 中。矩形區域之 ΜΙ比約為U。—定之丫值之線切斷之-维面粗度為RmS 119‘749 mn、Ra 73.152 nm。其—維面粗度中,Rms/Ra比為 1.6。 由於該GaN結晶之剛切割晶圓之製造方法與實施例^目 同’所以不再就其進行敍述。如果在該基板上使⑽蟲晶 成8長,,在形態方面不佳,但是錯位密度(EpD)較低為〇9χ 108cm·2左右。對表面凹凸之圊進行觀測可以知道孔之數量 較多且平坦之部分較少。由於孔部分之錯位元都彙集到工 個中,所以如果孔較寬、數量較多,則錯位顯著減少。藉 由圖8可以知道與本發明之錯位行為相關之推測正確。曰 實施例3 [實施例 3(Rms = 117_944 nm、Ra=53.598 nm)] 圖3係實施例3之GaN基板表面之顯微鏡照片,二維地表 示掃描X方向高度之掃描線群之斜視圓,以及表示某乂值下 切面之高度變化之一維圖表。顯微鏡照片表示晶圓之一部 94730.doc -24- 1305061 分’其為χ方向130 μηι、y方向1〇〇 pm之矩形區域。矩形區 域之平均面粗度為Rms = 117 944 nrn、Ra=53.5 98 nm。此範 圍3於本舍明之Rms之範圍5 nm~200 nm中。矩形區域之
Rms/Ra比約為 2.2。 某y值線切斷而得到之一維之面粗度為Rnis 286.647 nm、 Ra 204·892 nm °其一雒面粗度中,Rms/Ra比為14。該一維 之面粗度比矩形區域之平均面粗度更大,其係對透過右上 之斜視圖之左下角之較大凹陷之較深之孔部分進行掃描而 得到。其他部分為平坦。將其與圖丨、2進行比較並觀測, 可以了解該問題。 如果在其基板上使GaN磊晶成長,則形態變佳。但是錯 位密度(EPD)增加,為左右。對表面凹凸之圖進 行觀測可以知道孔之數量變少、平坦之部分增加。由於孔 之數量減少而平坦之部分變多’所以可以集結之錯位比例 較少,錯位之減少變小。 實施例4 [實施例 4(Rms=23 nm、Ra=9 nm)] 圖4係實施例4之GaN基板表面之顯微鏡照片,二維地表 示掃描X方向高度之掃描線群之斜視圖,以及表示某又值下 切面之高度變化之一維圖表。顯微鏡照片表示晶體之一部 分,其為X方向!30㈣、y方向100 _之矩形區域。矩形區 醜、Ra=9.494 nm。此範圍 nm〜200 nm*。矩形區域之 域之平均面粗度為RmS=23.709 包含於本發明之Rms之範圍5
Rms/Ra比約為 2.4。 94730.doc -25- 1305061 某y值線切斷而得到之一維面粗度為Rms 48 287腿' Ra nm 其—維面粗度中’ Rms/Ra比為1.7。該一維之 面粗度比矩形區域之平均面粗度更大,其係對透過右上之 斜視圖之中央部位之較大凹陷之較深之孔部分進行掃描而 得到。其他部分平坦。孔之數量減少,孔之深度也減少(注 思早位較小)〇 如果在其基板上使GaN磊晶成長,則形態進一步變佳。 但是錯位密度(EPD)增加,為8xl〇8cm·2左右。對表面凹凸 之圖進行觀測可以知道孔之數量變少、平坦之部分增加。 由於孔之數量減少而平坦之部分變多,所以可以集結之錯 位比例減少’錯位之減少變小。 [比較例 5(Rms=2 nm、Ra=1.6 nm)] 圖5係實施例5之GaN基板表面之顯微鏡照片,二維地表 示掃描X方向高度之掃描線群之斜視圖,以及表示某y值下 切面之高度變化之一維之圖表。顯微鏡照片表示晶圓之一 部分,其為X方向130 μηι、y方向100 μπι之矩形區域。矩形 區域之平均面粗度為Rms=2.034 nm、Ra=l_610nm。此不包 含於本發明之Rms之範圍5nm〜2〇〇nm中。小於下限之5nm 。矩形區域之Rms/Ra比約為L3。某y值線切斷而得到之— 維之面粗度為Rms 1.694 nm、Ra 1.344 nm。其一維面粗声 中,Rms/Ra比為1 _3。孔之深度減小且靠近所述孤立孔之鄰 接孔與山融合,並非由美觀之小面形成之孔。 如果在此基板上使GaN磊晶成長,則形態進一步變佳。 但是錯位密度(EPD)增加’為2xl〇9 cm-2左右。由於本發明 94730.doc •26· 13〇5〇61 選取之條件為:EPD為lxlO9 cm·2以下,麻,、,甘备 所以其在該範圍以 外。由於孔之數量減少而孔也較淺,則藉由孔部分之小面 成長而可集結之錯位比例減少,錯位之減少變小。 由此,使降低基板之面粗度之值越來越低而在其上成長 之磊晶層之錯位密度並未減少,仍延續有起始之基板錯位 密度。雖然認為基板之面粗度小而平坦度提高為佳,作β 其係錯誤的。如果對圖i到圖5進行觀察,谷之數量逐漸= 少’由明確之孤立谷變成混和之融合之谷山,在成長時\ 難以使錯位收攏而難以成為低錯位密度。 磊晶層之形態與錯位密度具有矛盾關係,為了使此等需 求平衡,可以知道面粗度相當大且11„^為5 nm〜2〇 nm者亦 可。如果基於減少錯位密度之考慮,A 了使Rms為2〇〇nm 〜100 nm,則谷較多、較深亦可。其中,表示面粗度之表示 方式有Rmax、Ra、Rms、±μηι等各種表示方式其完全不 同。其關係並非同義。此處所述之Rms係指基板全體之平 均值。 【圖式簡單說明】 圖1為根據本發明實施例1之Rms 150 nm、Ra 116 nni2 GaN基板表面之顯微鏡照片、掃描又方向上之表面高度而表 不之向度二維分佈斜視圖,以及高度二維分佈圖中之某Y 值之面截斷之-維高度分佈圖。如果使GaN薄膜磊晶成 長’則表面之錯位密度(EPD)為l〇9cm·2以下。 圖2為根據本發明之實施例2之Rms 137 nm、Ra 103 nm之 GaN基板表面之顯微鏡照片、掃描X方向上之表面高度而表 94730.doc •27· 1305061 n a二維分佈斜視圖,以及高度二維分佈圖中之 值之面截廊· ( 之一維高度分佈圖。如果使GaN薄膜磊晶成 則表面之錯位密度(EPD)為l〇9cm·2以下。 圖3為根據本發明之實施例3之Rms 118 nm、Ra 54麵之 _基板表面之顯微鏡照片、掃描X方向上之表面高度而表 不之阿度二維分佈斜視圖,以及高度二維分佈圖中之某γ 面截斷之一維高度分佈圖。如果使GaN薄膜磊晶成 長,則表面之錯位密度(EPD)為l〇9cm-2以下。
圖4為根據本發明之實施例4之Rms 23 nm、Ra 9 nm之GaN 基板表面之顯微鏡照片、掃描χ方向上之表面高度而表示之 问度—維分佈斜視圖,以及高度二維分佈圖中之某γ值之面 截斷之—維鬲度分佈圖。如果使GaN薄膜磊晶成長,則表 面之錯位密度(EPD)為l〇9cm-2以下。 圖5為根據比較例之Rms 2 nm、Ra 16 nm之GaN基板表面 之顯微鏡照片、掃描X方向上之表面高度而表示之高度二維 刀佈斜視圖,以及兩度二維分佈圖中之某γ值之面截斷之一 維高度分佈圖。如果使GaN薄膜磊晶成長,則表面之錯位 禮、度為1 09 cm-2以下。 圖 6為在非專利文獻1(^ Ishida,M 〇gawa,K 〇rita,〇
Imafuji, M.Yuki, T.Sugino, K.Itoh, "Drastic reduction of threading dislocation in GaN regrown on groovedstripe structure", Journal of Crystal Growth 221 (2000) 345-349) 中顯示之表示一種方案之溝部分’其中方案為:將代替EL〇 之掩膜於GaN結晶上切成平行溝,使5/3族比為55〇〇,使由 94730.doc 28· 1305061 傾斜邊之成長與由平坦面之成長在再成長面中恰好吻合, 以藉由使錯位集中到溝中央而使薄膜低錯位。 圖7為以橫軸表示實施例1〜4與比較例之基板面粗度,以 左縱軸表示磊晶層之錯位密度(EPD),以右縱軸表示磊晶層 之表面形態(以面粗度表示)之示意圖。A、B表示與面粗度 相關之本發明之範圍;C、D表示與磊晶薄膜之面粗度相關 之本發明之範圍。 圖8為一斜視圖,其用於說明在可以藉由磨肖|j(lapping)形 成之許多孤立凹部中,如果傾斜地結晶成長,則錯位往邊 緣移動,如果進行進一步成長,則錯位由邊緣往凹部底部 移動,藉由集中錯位,可以使錯位成束,且可有效地使磊 晶成長層低錯位。 94730.doc 29-
Claims (1)
- % 0^3121516號專利案贫々---中文申§青專利範圍替|臭本(96产另、月): 十、申請專利碱圉:S :4 1 · 種氮化物半導體基板之製造方法,其特徵在於:藉由 HVPE或MOC法在GaAs襯底基板上形成氮化物半導體結 晶膜,除去GaAs襯底基板形成氮化物半導體獨立膜,萨 由使用固定磨料之磨削(lapping)而使氮化物半導體獨立 膜表面之面粗度為Rms 1 00 nm〜200 nm,形成包含許多山 與谷且存在許多較山之高度為深之獨立谷之凹凸。 2.如請求項1之氮化物半導體基板之製造方法,其中將山與 谷之高度平均所得之高度訂為零點,在零點之上的山係 廣且低,在零點之下的谷係獨立且深,自零點起算之谷 深的最大值為_〇·35 μηι以上。 3· 一種氮化物半導體磊晶晶圓之製造方法,其特徵在於: 於一氮化物半導體基板上形成小面,一邊維持小面一邊 氮化物半‘體之薄膜蟲晶‘成長;該氮化物半導體基板 係·藉由HVPE或MOC法在GaAs襯底基板上形成氮化物半 導體結晶膜,除去GaAs襯底基板形成氮化物半導體獨立 膜藉由使用固定磨料之磨削Opping)而使氮化物半導體 獨立膜表面之面粗度為尺„^ 1〇〇 nm〜2〇〇 nm,形成包含許 夕山與合且存在許多較山之高度為深之獨立谷之凹凸 者。 一種氮化物半導體蟲晶晶圓,其特徵在於:於一氮化物 半導體基板上形成小面,一邊維持小面一邊使氮化物半 導肢之薄膜磊晶成長而得者;該氮化物半導體基板係: 藉由HVPE或MOC法在GaAs襯底基板上形成氮化物半導 94730-960813.doc 1305061 卜7“_一喊____ pU'Vi —Ί 泳日修(更)正替.:顏j —去GaAs襯底基板形成氮化物半導體獨立 膜’藉由使用固定磨料之磨削(lapping)而使氮化物半導體 獨立膜表面之面粗度為Rms 100 nm〜200 nm,形成包含許 夕山與谷且存在許多較山之高度為深之獨立谷之凹凸 者。 94730-960813.doc
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