JPS6310802B2 - - Google Patents
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- JPS6310802B2 JPS6310802B2 JP21655482A JP21655482A JPS6310802B2 JP S6310802 B2 JPS6310802 B2 JP S6310802B2 JP 21655482 A JP21655482 A JP 21655482A JP 21655482 A JP21655482 A JP 21655482A JP S6310802 B2 JPS6310802 B2 JP S6310802B2
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B5/00—Optical elements other than lenses
- G02B5/18—Diffraction gratings
- G02B5/1876—Diffractive Fresnel lenses; Zone plates; Kinoforms
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- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Lenses (AREA)
- Optical Couplings Of Light Guides (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
この発明は、空気中より屈折率が１以上の透明
な物質中の１点に平行光を集光させ、かつコマ収
差のないフレネルゾーンプレートに関するもので
ある。
な物質中の１点に平行光を集光させ、かつコマ収
差のないフレネルゾーンプレートに関するもので
ある。
従来のこの種フレネルゾーンプレートはその輪
帯の半径rkが第(1)式 で与えられる値をもち、平行平板のガラス板の片
面のみにフレネルゾーンが形成される構成になつ
ていた。第(1)式において、λは波長、ｆは焦点距
離、ｋ＝１、２、３、…である。このフレネルゾ
ーンプレートの作用を第１図に示す。第１図にお
いて、１はガラス板、２はフレネルゾーン、３は
フレネルゾーンプレート、４は光軸、５は入射平
行光、６は出射光、７は焦点光である。このよう
な構成のフレネルゾーンプレート３に光軸４に平
行な入射光が入射すると、入射平行光５はフレネ
ルゾーン２の半径rkのところで回折され、集光点
７に向う出射光線６に変換され、他の入射光線も
同様に集光点７に向う出射光線６に変換される。
この場合には焦光点７では収差を生じることなく
回折限界のスポツトサイズをもつ集光光が得られ
る。
帯の半径rkが第(1)式 で与えられる値をもち、平行平板のガラス板の片
面のみにフレネルゾーンが形成される構成になつ
ていた。第(1)式において、λは波長、ｆは焦点距
離、ｋ＝１、２、３、…である。このフレネルゾ
ーンプレートの作用を第１図に示す。第１図にお
いて、１はガラス板、２はフレネルゾーン、３は
フレネルゾーンプレート、４は光軸、５は入射平
行光、６は出射光、７は焦点光である。このよう
な構成のフレネルゾーンプレート３に光軸４に平
行な入射光が入射すると、入射平行光５はフレネ
ルゾーン２の半径rkのところで回折され、集光点
７に向う出射光線６に変換され、他の入射光線も
同様に集光点７に向う出射光線６に変換される。
この場合には焦光点７では収差を生じることなく
回折限界のスポツトサイズをもつ集光光が得られ
る。
次に、第(1)式で与えられる輪帯をもつフレネル
ゾーンプレートを用いて、空気中より屈折率n2＞
１の透明な物質中へ平行光を集光させる場合に
は、空気と上記透明物質との境界で屈折が起きる
ため球面収差が生じ、集光点でのスポツト径が回
折限界による値よりも大きくなり、シヤープに集
光することができなくなる。この状態を示したも
のが第２図である。第２図において、３は第１図
で説明した輪帯半径が第(1)式で与えられるフレネ
ルゾーンプレート、８は屈折率n2＞１の透明物
質、９は上記透明物質と空気との境界である。フ
レネルゾーンプレート３で回折された出射光６は
焦点１０に向う光線となるが、境界９で屈折され
るためこの面における屈折の法則に従つた方向に
変えられ、光軸４とは焦点１０とは異なる位置で
交わる。他の光線も同様にして境界９で屈折され
集光点７の近傍で光軸と交わる。この光軸と交わ
る位置は各光線により異なるため１点では交わら
ず、集光点７における像はボケ、そのスポツト径
は回折限界による値よりも大きくなる。
ゾーンプレートを用いて、空気中より屈折率n2＞
１の透明な物質中へ平行光を集光させる場合に
は、空気と上記透明物質との境界で屈折が起きる
ため球面収差が生じ、集光点でのスポツト径が回
折限界による値よりも大きくなり、シヤープに集
光することができなくなる。この状態を示したも
のが第２図である。第２図において、３は第１図
で説明した輪帯半径が第(1)式で与えられるフレネ
ルゾーンプレート、８は屈折率n2＞１の透明物
質、９は上記透明物質と空気との境界である。フ
レネルゾーンプレート３で回折された出射光６は
焦点１０に向う光線となるが、境界９で屈折され
るためこの面における屈折の法則に従つた方向に
変えられ、光軸４とは焦点１０とは異なる位置で
交わる。他の光線も同様にして境界９で屈折され
集光点７の近傍で光軸と交わる。この光軸と交わ
る位置は各光線により異なるため１点では交わら
ず、集光点７における像はボケ、そのスポツト径
は回折限界による値よりも大きくなる。
また、第１図で示したフレネルゾーンプレート
３に上記光軸４に対して傾きをもつ平行光１１を
入射した場合には、コマ収差が生じ、集光点での
スポツト径が回折限界による値よりも大きくな
り、シヤープに集光することができなくなる。こ
の状態を示したものが第３図である。第３図にお
いて１１，１１ａ，１１ｂは上記光軸４に対して
傾きをもつ入射平行光、１２，１２ａ，１２ｂは
入射平行光１１，１１ａ，１１ｂに対する出射
光、１３は入射平行光１１に対する集光点であ
る。フレネルゾーン２で回折された出射光１２は
上記境界９で屈折され焦光点１３に向う光線とな
るが、入射平行光１１のフレネルゾーンに対する
入射高さが、入射平行光１１と入射平行光１１
ａ，１１ｂとでは異なるため、フレネルゾーン２
で回折された出射光１２と出射光１２ａおよび出
射光１２ｂは境界面９で屈折されたのちも１点で
は交わらず互いに異なる位置で交わる。他の光線
についても同じである。その差異はいわゆるコマ
収差となつて現われ集光点１３における像はボ
ケ、そのスポツト径は回折限界による値よりも大
きくなる。第４図に、第３図の焦光点１３におけ
るスポツトダイアグラムを示す。
３に上記光軸４に対して傾きをもつ平行光１１を
入射した場合には、コマ収差が生じ、集光点での
スポツト径が回折限界による値よりも大きくな
り、シヤープに集光することができなくなる。こ
の状態を示したものが第３図である。第３図にお
いて１１，１１ａ，１１ｂは上記光軸４に対して
傾きをもつ入射平行光、１２，１２ａ，１２ｂは
入射平行光１１，１１ａ，１１ｂに対する出射
光、１３は入射平行光１１に対する集光点であ
る。フレネルゾーン２で回折された出射光１２は
上記境界９で屈折され焦光点１３に向う光線とな
るが、入射平行光１１のフレネルゾーンに対する
入射高さが、入射平行光１１と入射平行光１１
ａ，１１ｂとでは異なるため、フレネルゾーン２
で回折された出射光１２と出射光１２ａおよび出
射光１２ｂは境界面９で屈折されたのちも１点で
は交わらず互いに異なる位置で交わる。他の光線
についても同じである。その差異はいわゆるコマ
収差となつて現われ集光点１３における像はボ
ケ、そのスポツト径は回折限界による値よりも大
きくなる。第４図に、第３図の焦光点１３におけ
るスポツトダイアグラムを示す。
このように、従来のフレネルゾーンプレートで
は、屈折率が１より大きい物質中でシヤープに集
光できないという欠点があるとともに、入射平行
光が光軸に対して傾くとコマ収差を生じシヤープ
に集光することはできないという欠点があつた。
は、屈折率が１より大きい物質中でシヤープに集
光できないという欠点があるとともに、入射平行
光が光軸に対して傾くとコマ収差を生じシヤープ
に集光することはできないという欠点があつた。
この発明は、以上の欠点を除去するため、１枚
のガラス板の平行光が入射する側に第１のフレネ
ルゾーンを、出射側に第２のフレネルゾーンを作
製し、正弦条件を満足し、かつ屈折率が１以上の
物質中で回折限界のスポツト径となるように各フ
レネルゾーンの輪帯半径を決定し、コマ収差を生
じないようにしたものであり、以下図面について
詳細に説明する。
のガラス板の平行光が入射する側に第１のフレネ
ルゾーンを、出射側に第２のフレネルゾーンを作
製し、正弦条件を満足し、かつ屈折率が１以上の
物質中で回折限界のスポツト径となるように各フ
レネルゾーンの輪帯半径を決定し、コマ収差を生
じないようにしたものであり、以下図面について
詳細に説明する。
第５図は本発明のフレネルゾーンプレートの輪
帯半径を求めるための模式図である。このフレネ
ルゾーンプレートより距離ｌのところにある屈折
率n2１の透明物質８中に表面９より距離ｔのと
ころで入射平行先５を無収差で集光させかつコマ
収差を生じない条件、すなわち正弦条件を満足す
るように、２つのフレネルゾーンの輪帯半径を求
める。第５図において、２ａは平行光が入射する
第１のフレネルゾーン、２ｂは第２のフレネルゾ
ーン、１５は第１のフレネルゾーン２ａによる回
折光である。
帯半径を求めるための模式図である。このフレネ
ルゾーンプレートより距離ｌのところにある屈折
率n2１の透明物質８中に表面９より距離ｔのと
ころで入射平行先５を無収差で集光させかつコマ
収差を生じない条件、すなわち正弦条件を満足す
るように、２つのフレネルゾーンの輪帯半径を求
める。第５図において、２ａは平行光が入射する
第１のフレネルゾーン、２ｂは第２のフレネルゾ
ーン、１５は第１のフレネルゾーン２ａによる回
折光である。
第５図において、入射光を集光点Ｆ上で１点に
集光するためには、第１のフレネルゾーン上の点
Ａから第２のフレネルゾーン上の点Ｂおよび透明
物質８の表面９上の点Ｃを経て集光点Ｆに至る光
学距離と、点Ａから点Ｐおよび点Ｑを経て点Ｒに
至る光学距離との差が1/2波長の整数倍になるこ
とが必要である。すなわち、この条件はガラス板
１の屈折率をn1とすると、第(2)式 （n1＋＋n2）−（n1＋ ＋n2）＝ｋ・λ／２（ｋ＝１、２、…） (2) のように書くことができる。
集光するためには、第１のフレネルゾーン上の点
Ａから第２のフレネルゾーン上の点Ｂおよび透明
物質８の表面９上の点Ｃを経て集光点Ｆに至る光
学距離と、点Ａから点Ｐおよび点Ｑを経て点Ｒに
至る光学距離との差が1/2波長の整数倍になるこ
とが必要である。すなわち、この条件はガラス板
１の屈折率をn1とすると、第(2)式 （n1＋＋n2）−（n1＋ ＋n2）＝ｋ・λ／２（ｋ＝１、２、…） (2) のように書くことができる。
次に、コマ収差を生じないようにするには、入
射光の高さと出射光の主面における高さが等しく
なるようにすればよい。すなわち、第５図におい
て、点Ｆから屈折光の方向FC→にそつて光線を延
長した直線FC→が直線AR→と交わる点Ｇ、および点
Ｋが点Ｆを中心とする半径n2f（ｆは焦点距離）の
球面上にあり、かつ出射光の高さが入射光の
高さrkに等しくなることである 第１のフレネルゾーンの輪帯の半径をrk（＝
AO）第２のフレネルゾーンの輪帯半径をRk（＝
BH）、ガラス板１の厚さをｄ、出射光６の表面
９での入射高さをｈとすると、上記条件は以下の
ように書ける。
射光の高さと出射光の主面における高さが等しく
なるようにすればよい。すなわち、第５図におい
て、点Ｆから屈折光の方向FC→にそつて光線を延
長した直線FC→が直線AR→と交わる点Ｇ、および点
Ｋが点Ｆを中心とする半径n2f（ｆは焦点距離）の
球面上にあり、かつ出射光の高さが入射光の
高さrkに等しくなることである 第１のフレネルゾーンの輪帯の半径をrk（＝
AO）第２のフレネルゾーンの輪帯半径をRk（＝
BH）、ガラス板１の厚さをｄ、出射光６の表面
９での入射高さをｈとすると、上記条件は以下の
ように書ける。
n1√2＋（k−k）2＋√2＋（k−）2
＋n2√2＋2−（n1d＋ｌ
＋n2t）＝ｋλ／２（ｋ＝１、２、…）……(3)
ｆ（Rk−ｈ）＝rk√2＋（k−）2 ……(4)
ｈ√（2）2−k 2＝trk ……(5)
すなわち、第(3)式と第(4)式および第(5)式をｋを
パラメータとして、rkとRkおよびｈに関する連立
方程式として解けばよい。
パラメータとして、rkとRkおよびｈに関する連立
方程式として解けばよい。
このように、第１のフレネルゾーンおよび第２
のフレネルゾーンの輪帯半径rkとRkとをきめる
と、入射平行光が光軸４に対して傾いたとしても
出射光のコマ収差は除去されているので、集光点
１３ではシヤープなスポツトが得られる。第６図
はこの状況を示したものである。
のフレネルゾーンの輪帯半径rkとRkとをきめる
と、入射平行光が光軸４に対して傾いたとしても
出射光のコマ収差は除去されているので、集光点
１３ではシヤープなスポツトが得られる。第６図
はこの状況を示したものである。
第７図は本発明の一実施例であり、透明なガラ
ス板１もしくはプラスチツクの板の上に、第(4)、
(5)式できまる輪帯半径rkの０とr1の間およびr2kと
r2k+1（ｋ＝１、２、…）との間を透明、r2k-1とr2k
（ｋ＝１、２、…）との間を不透明にして第１の
フレネルゾーンを入射側に作製し、輪帯半径Rk
の０とR1の間およびR2kとR2k+1（ｋ＝１、２、
…）との間を透明、R2k-1とR2k（ｋ＝１、２、…）
との間を不透明にして第２のフレネルゾーンを出
射側に作製したものである。
ス板１もしくはプラスチツクの板の上に、第(4)、
(5)式できまる輪帯半径rkの０とr1の間およびr2kと
r2k+1（ｋ＝１、２、…）との間を透明、r2k-1とr2k
（ｋ＝１、２、…）との間を不透明にして第１の
フレネルゾーンを入射側に作製し、輪帯半径Rk
の０とR1の間およびR2kとR2k+1（ｋ＝１、２、
…）との間を透明、R2k-1とR2k（ｋ＝１、２、…）
との間を不透明にして第２のフレネルゾーンを出
射側に作製したものである。
第８図は本発明の他の実施例であり、透明なガ
ラス板１もしくはプラスチツクの板の上に輪帯の
半径rkのr2k-1とr2k（ｋ＝１、２、…）との間のみ
に屈折率がｎ（≠１）のその厚みがλ／（ｎ−１）
以上になる透明物質１２を付けて第１のフレネル
ゾーンを入射側に作成し、輪帯の半径Rkの０と
R1との間およびR2kとR2k+1（ｋ＝１、２、…）と
の間に上記透明物質１２を厚さがλ／（ｎ−１）
以上になるように付けて第２のフレネルゾーンを
出射側に作成した位相型のフレネルゾーンプレー
トである。
ラス板１もしくはプラスチツクの板の上に輪帯の
半径rkのr2k-1とr2k（ｋ＝１、２、…）との間のみ
に屈折率がｎ（≠１）のその厚みがλ／（ｎ−１）
以上になる透明物質１２を付けて第１のフレネル
ゾーンを入射側に作成し、輪帯の半径Rkの０と
R1との間およびR2kとR2k+1（ｋ＝１、２、…）と
の間に上記透明物質１２を厚さがλ／（ｎ−１）
以上になるように付けて第２のフレネルゾーンを
出射側に作成した位相型のフレネルゾーンプレー
トである。
なお、第９図は本発明の他の実施例であり、透
明なガラス板１もしくはプラスチツク板の上に、
輪帯の半径rkの０からr2およびr2からr2k+2（ｋ＝
１、２、…）の輪帯の間では連続的に厚さが厚く
なる屈折率ｎの透明物質１２を付けて第１のフレ
ネルゾーンを入射側に作成し、また、輪帯の半径
Rkの０からR2およびR2kからR2k+2（ｋ＝１、２、
…）の輪帯の間では連続的に厚さが薄くなる透明
物質を付けて第２のフレネルゾーンを形成し、ブ
レーズ化を計つた位相型のフレネルゾーンプレー
トである。
明なガラス板１もしくはプラスチツク板の上に、
輪帯の半径rkの０からr2およびr2からr2k+2（ｋ＝
１、２、…）の輪帯の間では連続的に厚さが厚く
なる屈折率ｎの透明物質１２を付けて第１のフレ
ネルゾーンを入射側に作成し、また、輪帯の半径
Rkの０からR2およびR2kからR2k+2（ｋ＝１、２、
…）の輪帯の間では連続的に厚さが薄くなる透明
物質を付けて第２のフレネルゾーンを形成し、ブ
レーズ化を計つた位相型のフレネルゾーンプレー
トである。
第７図、第８図および第９図に示した本発明に
係わるフレネルゾーンプレートを用いれば、入射
平行光が上記フレネルゾーンプレート３の光軸４
に対して相対的に傾いたとしてもコマ収差を生じ
ないので回折限界のスポツト径となるシヤープな
集光が得られる。
係わるフレネルゾーンプレートを用いれば、入射
平行光が上記フレネルゾーンプレート３の光軸４
に対して相対的に傾いたとしてもコマ収差を生じ
ないので回折限界のスポツト径となるシヤープな
集光が得られる。
なお、以上は１枚のガラス板を用いてその両側
にフレネルゾーンを作成する場合について述べた
が、第１のフレネルゾーンの作成を１枚のガラス
板に、第２のフレネルゾーンを他のガラス板に作
成しこの２枚のガラス板を光学的にはり合せた構
成としてもよい。
にフレネルゾーンを作成する場合について述べた
が、第１のフレネルゾーンの作成を１枚のガラス
板に、第２のフレネルゾーンを他のガラス板に作
成しこの２枚のガラス板を光学的にはり合せた構
成としてもよい。
以上のように、この発明に係るフレネルゾーン
プレートでは、１枚のガラス板の平行光が入射す
る側に第１のフレネルゾーンを、出射側に第２の
フレネルゾーンを作成し、それぞれのフレネルゾ
ーンの輪帯半径rk、Rkが連立方程式である第(3)式
と第(4)式および第(5)式の解となるように決定する
ことにより、屈折率が１以上の透明物質内で回折
限界のスポツトを得、正弦条件を満足するように
してコマ収差を生じないようにしたものであり入
射平行光かつ上記フレネルゾーンプレート３の光
軸４に対して傾いたとしても回折限界のスポツト
径が得られ、シヤープな集光特性が得られるとい
う効果を有する。
プレートでは、１枚のガラス板の平行光が入射す
る側に第１のフレネルゾーンを、出射側に第２の
フレネルゾーンを作成し、それぞれのフレネルゾ
ーンの輪帯半径rk、Rkが連立方程式である第(3)式
と第(4)式および第(5)式の解となるように決定する
ことにより、屈折率が１以上の透明物質内で回折
限界のスポツトを得、正弦条件を満足するように
してコマ収差を生じないようにしたものであり入
射平行光かつ上記フレネルゾーンプレート３の光
軸４に対して傾いたとしても回折限界のスポツト
径が得られ、シヤープな集光特性が得られるとい
う効果を有する。
第１図は従来のフレネルゾーンプレートを用い
て光軸に平行な入射平行光を集光する場合の模式
図、第２図は従来のフレネルゾーンプレートを用
いてｎ＞１の透明物質に集光する場合の模式図、
第３図は従来のフレネルゾーンプレートを用いて
光軸に対して傾いた入射平行光を集光する場合の
模式図、第４図は第３図に対する集光点でのスポ
ツトダイアグラム、第５図は本発明に係るフレネ
ルゾーンプレートの輪帯半径を求めるための模式
図、第６図は本発明に係るフレネルゾーンプレー
トを用いて光軸に対して傾いた入射平行光を集光
する場合の模式図、第７図は本発明に係るフレネ
ルゾーンプレートの一実施例を示す図、第８図は
この発明に係るフレネルゾーンプレートの他の実
施例を示す図、第９図はこの発明に係るフレネル
ゾーンプレートの他の実施例を示す図である。 図中、１はガラス板、２，２ａ，２ｂはフレネ
ルゾーン、３はフレネルゾーンプレート、４は光
軸、５は入射平行光、６は出射光、８は屈折率が
１以上の透明物質、９は表面、１０は焦点、１
１，１１ａ，１１ｂは入射平行光、１２，１２
ａ，１２ｂは出射光、１３は焦光点、１４は焦
点、１５は回折光、１６は透明物質である。な
お、図中、同一あるいは相当部分には同一符号を
付して示してある。
て光軸に平行な入射平行光を集光する場合の模式
図、第２図は従来のフレネルゾーンプレートを用
いてｎ＞１の透明物質に集光する場合の模式図、
第３図は従来のフレネルゾーンプレートを用いて
光軸に対して傾いた入射平行光を集光する場合の
模式図、第４図は第３図に対する集光点でのスポ
ツトダイアグラム、第５図は本発明に係るフレネ
ルゾーンプレートの輪帯半径を求めるための模式
図、第６図は本発明に係るフレネルゾーンプレー
トを用いて光軸に対して傾いた入射平行光を集光
する場合の模式図、第７図は本発明に係るフレネ
ルゾーンプレートの一実施例を示す図、第８図は
この発明に係るフレネルゾーンプレートの他の実
施例を示す図、第９図はこの発明に係るフレネル
ゾーンプレートの他の実施例を示す図である。 図中、１はガラス板、２，２ａ，２ｂはフレネ
ルゾーン、３はフレネルゾーンプレート、４は光
軸、５は入射平行光、６は出射光、８は屈折率が
１以上の透明物質、９は表面、１０は焦点、１
１，１１ａ，１１ｂは入射平行光、１２，１２
ａ，１２ｂは出射光、１３は焦光点、１４は焦
点、１５は回折光、１６は透明物質である。な
お、図中、同一あるいは相当部分には同一符号を
付して示してある。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 平行光を屈折率が１以上の透明物質中の１点
に集光させるフレネルゾーンプレートにおいて、
透明で平行なガラス板もしくは透明なプラスチツ
ク板の平行光が入射する側に第１のフレネルゾー
ンを形成し、上記ガラス板もしくはプラスチツク
板の出射側に第２のフレネルゾーンを形成し、か
つ上記第１のフレネルゾーンの輪帯半径rkと上記
第２のフレネルゾーンの輪帯半径Rkをrk、Rkお
よびｈを変数とする連立方程式 n1√2＋（k−k）2＋√2＋（k−）2 ＋n2√2＋2−（n1d＋ｌ＋n2t）＝ｋ・λ／２ ｆ（Rk−ｈ）＝rk√2＋（k−）2 ｈ√（2）2−k 2＝trk （ここで、ｋ＝１、２、…、ｄはガラス板もしく
はプラスチツク板の厚さ、n1はその屈折率、ｌは
フレネルゾーンプレートの出射側から屈折率n2の
透明物質の表面までの距離、ｔは上記透明物質の
表面から集光点までの距離、ｆはフレネルゾーン
プレートの焦点距離、λは波長である）の解とし
たことを特徴とするフレネルゾーンプレート。 ２ 透明なガラス板もしくはプラスチツク板の上
に、第１のフレネルゾーンの輪帯半径rkの０とr1
の間およびr2kとr2k+1（ｋ＝１、２、…）との間を
透明、r2k-1とr2k（ｋ＝１、２、…）との間を不透
明にし、第２のフレネルゾーンの輪帯半径Rkの
０とR1の間およびR2kとR2k+1（ｋ＝１、２、…）
との間を透明、R2k-1とR2k（ｋ＝１、２、…）と
の間を不透明にしたことを特徴とする特許請求の
範囲第１項記載のフレネルゾーンプレート。 ３ 透明なガラス板もしくはプラスチツク板の上
に、第１のフレネルゾーンの輪帯半径rkのr2k-1と
r2k（ｋ＝１、２、…）との間のみに屈折率がｎ
（≠１）でその厚みがλ／（ｎ−１）以上になる
透明物質を付け、上記第２のフレネルゾーンの輪
帯半径Rkの０とR1との間およびR2kとR2k+1（ｋ＝
１、２、…）との間のみに屈折率がｎでその厚み
がλ／（ｎ−１）以上となる透明物質を付けたこ
とを特徴とする特許請求の範囲第１項記載のフレ
ネルゾーンプレート。 ４ 透明なガラス板もしくはプラスチツク板の上
に、第１のフレネルゾーンの輪帯半径rkの０から
r2およびr2kからr2k+2（ｋ＝１、２、…）の輪帯の
間では連続的に厚さが厚くなる屈折率ｎ（≠１）
の透明物質を形成し、また上記第２のフレネルゾ
ーンの輪帯半径Rkの０からR2およびR2kから
R2k+1（ｋ＝１、２、…）の輪帯の間では連続的に
厚さが薄くなる屈折率ｎ（≠１）の透明物質を形
成しフレネルゾーンのブレーズ化を計つたことを
特徴とする特許請求の範囲第１項記載のフレネル
ゾーンプレート。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21655482A JPS59105605A (ja) | 1982-12-10 | 1982-12-10 | フレネルゾ−ンプレ−ト |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP21655482A JPS59105605A (ja) | 1982-12-10 | 1982-12-10 | フレネルゾ−ンプレ−ト |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59105605A JPS59105605A (ja) | 1984-06-19 |
| JPS6310802B2 true JPS6310802B2 (ja) | 1988-03-09 |
Family
ID=16690251
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP21655482A Granted JPS59105605A (ja) | 1982-12-10 | 1982-12-10 | フレネルゾ−ンプレ−ト |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS59105605A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0229201U (ja) * | 1988-08-17 | 1990-02-26 |
Families Citing this family (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62160401A (ja) * | 1986-01-08 | 1987-07-16 | Toshiba Corp | 光学部品及びその製造方法 |
| JPS6368801A (ja) * | 1986-09-11 | 1988-03-28 | Omron Tateisi Electronics Co | グレ−テイング・レンズ装置 |
| DE4314574C2 (de) * | 1993-04-29 | 1997-04-10 | Leica Lithographie Systeme Jen | Verfahren zur Herstellung einer Stufenlinse vom fresnelschen Typ |
| US6330118B1 (en) | 1999-04-08 | 2001-12-11 | Aerial Imaging Corporation | Dual focus lens with extended depth of focus |
| US6466371B1 (en) | 2000-01-26 | 2002-10-15 | Aerial Imaging Corporation | Diffractive lens with gratings modified to offset effects caused by holding the lens at an angle with respect to a light source |
| AU2001245189A1 (en) * | 2000-03-01 | 2001-09-12 | Kan Cheng | Fresnel zone plate with multiple layers of delay zones |
-
1982
- 1982-12-10 JP JP21655482A patent/JPS59105605A/ja active Granted
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0229201U (ja) * | 1988-08-17 | 1990-02-26 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS59105605A (ja) | 1984-06-19 |
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