JPS61177655A - 光磁気差動再生装置 - Google Patents
光磁気差動再生装置Info
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- JPS61177655A JPS61177655A JP60016912A JP1691285A JPS61177655A JP S61177655 A JPS61177655 A JP S61177655A JP 60016912 A JP60016912 A JP 60016912A JP 1691285 A JP1691285 A JP 1691285A JP S61177655 A JPS61177655 A JP S61177655A
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
[発明の技術分野]
本発明はS/Nを向上するのに適した光磁気差動再生装
置に関する。
置に関する。
[発明の技術的背景とその問題点]
近年、情報関連産業の進歩の度合が大きく、益々大量の
情報を記録したり、再生できる装置が必要とされる状況
にある。
情報を記録したり、再生できる装置が必要とされる状況
にある。
そのため高密度に記録したり再生できる光磁気方式の記
録再生装置が注目されるようになった。
録再生装置が注目されるようになった。
この光磁気方式の記録再生装置の従来例としては例えば
特開昭58−196640号に開示されているものがあ
る。
特開昭58−196640号に開示されているものがあ
る。
しかしながら光磁気方式においては磁気の方向に対応す
る再生光における偏光角のずれが非常に小さいため、上
記従来例ではS/Nを向上させることが難しい。
る再生光における偏光角のずれが非常に小さいため、上
記従来例ではS/Nを向上させることが難しい。
このため例えば第7図に示すように差動型の再生装置1
が提案されている。
が提案されている。
即ち、直線偏光を図示しない記録媒体としてのディスク
にスポット状に集光して照射した場合における該ディス
クでの反射光を1/2波長板(λ/2板)2を通して偏
光方向を45度回転させ、その後偏光ビームスプリッタ
3を検光子としてP偏光を透過させると共に、S偏光成
分を反射させ、それぞれ光検出器4.5で受光して各光
電変換出力を差動アンプ6に入力させてその差動信号を
出力する構成にしである。
にスポット状に集光して照射した場合における該ディス
クでの反射光を1/2波長板(λ/2板)2を通して偏
光方向を45度回転させ、その後偏光ビームスプリッタ
3を検光子としてP偏光を透過させると共に、S偏光成
分を反射させ、それぞれ光検出器4.5で受光して各光
電変換出力を差動アンプ6に入力させてその差動信号を
出力する構成にしである。
この構成による動作は次のようになる。
ディスクに入力される直線偏光は上記偏光ビームスプリ
ッタ3に対してS偏光に設定してあり、この直線偏光は
ディスクで反射された際その磁化方向に応じて第8図に
示すように+θK又は−〇にの角度だけ回転することに
なる。この光はλ/2板2で第9図に示すように45度
回転される。
ッタ3に対してS偏光に設定してあり、この直線偏光は
ディスクで反射された際その磁化方向に応じて第8図に
示すように+θK又は−〇にの角度だけ回転することに
なる。この光はλ/2板2で第9図に示すように45度
回転される。
従って、偏光ビームスプリッタ3を通る透過光が第10
図(a>に示すものであると、該偏光ビームスプリッタ
3で反射される反射光は同図(b)に示すようになり、
これら透過光と反射光とで信号成分は互いに逆相になる
。一方、光量変動によるノイズは同相となるため、差動
アンプ6を通すことによって第10図(C)に示すよう
に光m変動ノイズが減少でき、且つ信号成分を2倍にで
きる。
図(a>に示すものであると、該偏光ビームスプリッタ
3で反射される反射光は同図(b)に示すようになり、
これら透過光と反射光とで信号成分は互いに逆相になる
。一方、光量変動によるノイズは同相となるため、差動
アンプ6を通すことによって第10図(C)に示すよう
に光m変動ノイズが減少でき、且つ信号成分を2倍にで
きる。
この光量変動ノイズの減少効果は、各光検出器4.5に
て検出される光量変動ノイズ同士の振幅が等しいときに
最大となり、そのためS/N比は、λ/2板の設定角が
45°のとき最大となっている。
て検出される光量変動ノイズ同士の振幅が等しいときに
最大となり、そのためS/N比は、λ/2板の設定角が
45°のとき最大となっている。
ところで、Paを光強度、θKをカー回転角。
ψを検光子(相当)設定角とすると、信号光IIは
I=Po sin 2θK sin 2ψとなる。
この変調光を電流増幅度Mの光検出器4゜5で受光する
と得られる2乗平均電流12はi、2=(I−に−M)
2/2 ocPo 2 sin 2θK sin 22ψ・(1
)となる。ここでKは光検出器の光重変換係数である。
と得られる2乗平均電流12はi、2=(I−に−M)
2/2 ocPo 2 sin 2θK sin 22ψ・(1
)となる。ここでKは光検出器の光重変換係数である。
光検出器4.5に入射される平均光量はPo sin
2ψに比例するものとなり、光量変動によるノイズの2
乗手均電流i。、2は変動率をαとすると、 i op2 g (αKMPo sin 2 ψ)2”
Po 2 sin 牛 ψ
−(2’)となる。一方、光■変動ノイズ以外の
ノイズもその存在を確認されているショットノイズによ
る2乗手製りi。、2は i 2=2eKM2+xBPo sin 2ψ・(3
)S である。ここでXは光検出器過剰M音係数であり、Bは
帯域幅である。
2ψに比例するものとなり、光量変動によるノイズの2
乗手均電流i。、2は変動率をαとすると、 i op2 g (αKMPo sin 2 ψ)2”
Po 2 sin 牛 ψ
−(2’)となる。一方、光■変動ノイズ以外の
ノイズもその存在を確認されているショットノイズによ
る2乗手製りi。、2は i 2=2eKM2+xBPo sin 2ψ・(3
)S である。ここでXは光検出器過剰M音係数であり、Bは
帯域幅である。
又、検光子の設定角に関係しないノイズとしてアンプノ
イズ1゜a2等がある。
イズ1゜a2等がある。
これら信号成分、ノイズ成分の関係の一例を第11図に
示す。ここから解かるように光量変動ノイズを減少させ
ればS/Nを向上させることができる。
示す。ここから解かるように光量変動ノイズを減少させ
ればS/Nを向上させることができる。
そこで、光量変動ノイズをショットノイズ以下に減少さ
せる方式で、第7図よりS/Nのよい光学系として第1
2図の光学系が考えられている。
せる方式で、第7図よりS/Nのよい光学系として第1
2図の光学系が考えられている。
即ち、ディスクからの反射光はP偏光、S偏光に対する
反射率Rρ、RsをRρ=Rs =50%に設定したハ
ーフミラ−11にて分離され、各々検光子12.13を
介して光検出器14.15で光電変換された後、差動ア
ンプ16にて取り出されている。
反射率Rρ、RsをRρ=Rs =50%に設定したハ
ーフミラ−11にて分離され、各々検光子12.13を
介して光検出器14.15で光電変換された後、差動ア
ンプ16にて取り出されている。
この方式により、差動アンプ16の出力において光量変
動ノイズは、任意の検光子設定角ψでショットノイズ以
下に抑えられるため、(3)式のショットノイズが支配
的となり、再生光のS/Nは = (T’ o Sin 2 θK sin 2φ/
sin φoc cos ψ
・(4)となる。
動ノイズは、任意の検光子設定角ψでショットノイズ以
下に抑えられるため、(3)式のショットノイズが支配
的となり、再生光のS/Nは = (T’ o Sin 2 θK sin 2φ/
sin φoc cos ψ
・(4)となる。
このため、ψ=OのときS/Nは最大となるが、実際に
はψを小さくするとショットノイズに対してアンプノイ
ズが支配的となるので一概には決まらずS/Nは0°く
ψ〈45°の範囲内で最適値が決定される。
はψを小さくするとショットノイズに対してアンプノイ
ズが支配的となるので一概には決まらずS/Nは0°く
ψ〈45°の範囲内で最適値が決定される。
第7図の方式はψ=45゛のとき光最変動ノイズが減少
してショットノイズ以下の状態でS/Nが最大となるの
で、(4)式を考慮すると第12図の方式の方がより大
きなS/Nが得られるのが解かる。
してショットノイズ以下の状態でS/Nが最大となるの
で、(4)式を考慮すると第12図の方式の方がより大
きなS/Nが得られるのが解かる。
ところが、実際は、Rp =Rs =50%のハーフミ
ラ−をつくることが非常に難しく光を吸収したり、位相
差を生じさせるため、得られる信号成分のレベルが小さ
くなり、結局、ノイズ成分の減少と共に信号成分も減少
するので、S/Nは、余り向上しないという問題が生じ
る。
ラ−をつくることが非常に難しく光を吸収したり、位相
差を生じさせるため、得られる信号成分のレベルが小さ
くなり、結局、ノイズ成分の減少と共に信号成分も減少
するので、S/Nは、余り向上しないという問題が生じ
る。
[発明の目的]
本発明は上述した点にかんがみてなされたもので、製造
の難しいRp =Rs =50%のハーフミラ−を用い
ることなく、検光子設定角を所望とする値に設定してS
/Nを向上できる光磁気差動再生装置を提供することを
目的とする。
の難しいRp =Rs =50%のハーフミラ−を用い
ることなく、検光子設定角を所望とする値に設定してS
/Nを向上できる光磁気差動再生装置を提供することを
目的とする。
[発明の概要]
本発明は記録媒体側からの反射光をλ/2波長板で適宜
の角度回転して互いに直交する偏光方向のP偏光又はS
偏光に対し、殆んどO又は100%の反射率又は透過率
を有するビームスプリッタで2つに分岐し、その際上記
O又は100%の反射率又は透過率によって、一方の偏
光波に対しては該ビームスプリッタを検光子として機能
させ、他方の光に対しては適宜な角度に設定した検光子
を通し、それぞれ光検出器に入力させ、これら光検出器
から出力される信号成分が互いに逆相で等しい大きさと
なるように設定することによりS/Nを大きくできるよ
うにしである。
の角度回転して互いに直交する偏光方向のP偏光又はS
偏光に対し、殆んどO又は100%の反射率又は透過率
を有するビームスプリッタで2つに分岐し、その際上記
O又は100%の反射率又は透過率によって、一方の偏
光波に対しては該ビームスプリッタを検光子として機能
させ、他方の光に対しては適宜な角度に設定した検光子
を通し、それぞれ光検出器に入力させ、これら光検出器
から出力される信号成分が互いに逆相で等しい大きさと
なるように設定することによりS/Nを大きくできるよ
うにしである。
[発明の実施例]
以下、図面を参照して本発明を具体的に説明する。
第1図ないし第5図は本発明の第1実施例に係り、第1
図は第1実施例の再生光学系を示し、第2図はディスク
からの反射光の偏光方向を示し、第3因はλ/2板を通
して回転された偏光波を示し、第4図はビームスプリッ
タで反射された信号成分を示し、第5図はビームスプリ
ッタを透過した光をさらに検光子を通して取出される他
方の信号成分を示す。
図は第1実施例の再生光学系を示し、第2図はディスク
からの反射光の偏光方向を示し、第3因はλ/2板を通
して回転された偏光波を示し、第4図はビームスプリッ
タで反射された信号成分を示し、第5図はビームスプリ
ッタを透過した光をさらに検光子を通して取出される他
方の信号成分を示す。
第1図に示すように第1実施例の差動再生装置21は、
半導体レーザ等の光源22の単色光をコリメータレンズ
23で平行光束にし、さらに偏光子24で直線偏光にさ
れた後、ビームスプリッタ25によつ・て反射され、対
物レンズ26によって集光されて記録媒体としてのディ
スク27にスポット状に照射されるようにしである。し
かしてディスク27での反射光は、対物レンズ26で平
行光束にされ、ビームスプリッタ25を通した後λ/2
板28に入射される。このλ/2板28に入射される偏
光波は、ディスク27の記録層に照射される直線偏光の
方向が、後述するビームスプリッタ29に対してP偏光
であるとすると、ディスク27の記録層の磁化方向に依
存してその反射光が第2図に示すように光磁気効果によ
って、正又は負の方向に微小角度+θK又は−θにだけ
回転したものとなる。
半導体レーザ等の光源22の単色光をコリメータレンズ
23で平行光束にし、さらに偏光子24で直線偏光にさ
れた後、ビームスプリッタ25によつ・て反射され、対
物レンズ26によって集光されて記録媒体としてのディ
スク27にスポット状に照射されるようにしである。し
かしてディスク27での反射光は、対物レンズ26で平
行光束にされ、ビームスプリッタ25を通した後λ/2
板28に入射される。このλ/2板28に入射される偏
光波は、ディスク27の記録層に照射される直線偏光の
方向が、後述するビームスプリッタ29に対してP偏光
であるとすると、ディスク27の記録層の磁化方向に依
存してその反射光が第2図に示すように光磁気効果によ
って、正又は負の方向に微小角度+θK又は−θにだけ
回転したものとなる。
しかしてλ/2板28で第3図に示すように上記P偏光
をO〜45°の間の適宜角度φだけ回転され、ビームス
プリッタ29に入射されるようにしである。
をO〜45°の間の適宜角度φだけ回転され、ビームス
プリッタ29に入射されるようにしである。
上記ビームスプリッタ29は、例えばP偏光に対しては
反射率がO2つまりRp=Oで、S偏光に対しては反射
率が50%、つまりRs =50%となるものが用いで
ある。
反射率がO2つまりRp=Oで、S偏光に対しては反射
率が50%、つまりRs =50%となるものが用いで
ある。
従って、上記ビームスプリッタ29で反射される光はS
偏光成分のみとなり、検光子として機能するビームスプ
リッタ29を経た反射波は集光レンズ30で集光されて
光検出器31に入射される。
偏光成分のみとなり、検光子として機能するビームスプ
リッタ29を経た反射波は集光レンズ30で集光されて
光検出器31に入射される。
この場合、R5−50%であるので、光検出器31で受
光される信号波は第4図に示すように回転角ψ′を略ψ
/2に設定した場合に相当するものとなる。つまり((
1/2)sinψ= sinψ/2、−cosψ/2(
=sinψ−) >sinψ/2となる。) 一方、上記ビームスプリッタ29を透過する光は、P偏
光成分と、1/2の透過率のS偏光成分となり、この光
は検光子32で該検光子32の偏光成分のみが通された
後、集光レンズ33で集光されて他方の光検出器34で
受光される。この場合、検光子32をS偏光方向に対し
て略ψの角度(即ち、軸lと直交する軸mに対して略ψ
−の角度)に設定することによって第4図に示す上記反
射波成分と同振幅且つ逆相となる第5図に示すような透
過波信号成分となる。
光される信号波は第4図に示すように回転角ψ′を略ψ
/2に設定した場合に相当するものとなる。つまり((
1/2)sinψ= sinψ/2、−cosψ/2(
=sinψ−) >sinψ/2となる。) 一方、上記ビームスプリッタ29を透過する光は、P偏
光成分と、1/2の透過率のS偏光成分となり、この光
は検光子32で該検光子32の偏光成分のみが通された
後、集光レンズ33で集光されて他方の光検出器34で
受光される。この場合、検光子32をS偏光方向に対し
て略ψの角度(即ち、軸lと直交する軸mに対して略ψ
−の角度)に設定することによって第4図に示す上記反
射波成分と同振幅且つ逆相となる第5図に示すような透
過波信号成分となる。
上記各光検出器31.34で受光され、光電変換された
信号出力は差動アンプ35に入力され、その差動出力で
再生される。
信号出力は差動アンプ35に入力され、その差動出力で
再生される。
上記第1実施例によれば、光検出器31.34の出力は
検光子設定角ψ′が45°以外でも同振幅且つ逆位相と
なるので、各出力の差動出力から光量変動ノイズが減少
される。
検光子設定角ψ′が45°以外でも同振幅且つ逆位相と
なるので、各出力の差動出力から光量変動ノイズが減少
される。
第6図は本発明の第2実施例を示す。
この第2実施例においてはP偏光に対しては反射率Rρ
が50%、つまりRρ=50%で且つS偏光に対して゛
は反射率Rsが100%、つまりR5−100%のビー
ムスプリッタ41が用いられている。しかして検光子と
して機能するビームスプリッタ41を通るP偏光成分の
みを集光レンズ42を経て光検出器43で受光し、S偏
光及び1/2の大きさのP偏光を反射して検光子44を
通して集光レンズ45で集光して光検出器46で受光し
、これら光検出器43.46の出力を差動アンプ47に
入力してその差動出力を得るようにしている。
が50%、つまりRρ=50%で且つS偏光に対して゛
は反射率Rsが100%、つまりR5−100%のビー
ムスプリッタ41が用いられている。しかして検光子と
して機能するビームスプリッタ41を通るP偏光成分の
みを集光レンズ42を経て光検出器43で受光し、S偏
光及び1/2の大きさのP偏光を反射して検光子44を
通して集光レンズ45で集光して光検出器46で受光し
、これら光検出器43.46の出力を差動アンプ47に
入力してその差動出力を得るようにしている。
この第2実施例は、上記第1実施例における透過光と反
射光の関係を入れ換えたもので、その動作は同様となる
。
射光の関係を入れ換えたもので、その動作は同様となる
。
尚、上述の各実施例においては、ディスク27側への直
線偏光をP偏光としたが、S偏光にしたものでも良い。
線偏光をP偏光としたが、S偏光にしたものでも良い。
この場合にはλ/2板で回転される角度を45°〜90
”の間に設定すればよい。
”の間に設定すればよい。
又、上述の各実施例において、ビームスプリッタ29.
41等の特性は上述した条件(例えばRp =O,R5
−50%)に限定されるものでない。
41等の特性は上述した条件(例えばRp =O,R5
−50%)に限定されるものでない。
例えば、第1実施例において、Rp =0.Rs =5
0%のビームスプリッタ29を用いた場合、検光子32
の設定角はS/Nを最大になるように設定されると共に
、光検出器31及び34の出力波が互いに逆相で且つ等
しい大き°ざ(直流レベルを除外する)になるようにし
であるが、この場合R5−0,Rs≠50%(例えばR
s>50%)でも良い。検光子32の設定角で出力波が
互いに逆相で、且つ等しい大きさにされる。
0%のビームスプリッタ29を用いた場合、検光子32
の設定角はS/Nを最大になるように設定されると共に
、光検出器31及び34の出力波が互いに逆相で且つ等
しい大き°ざ(直流レベルを除外する)になるようにし
であるが、この場合R5−0,Rs≠50%(例えばR
s>50%)でも良い。検光子32の設定角で出力波が
互いに逆相で、且つ等しい大きさにされる。
又、第2実施例に適用すれば、Rs=100%。
Rρ≠50%のビームスプリッタを用いることもできる
。
。
[発明の効果]
以上述べたように本発明によれば、検光子設定角を任意
の角度に設定できるようにしであるので、光固変動ノイ
ズをショットノイズ以下に抑えられる。
の角度に設定できるようにしであるので、光固変動ノイ
ズをショットノイズ以下に抑えられる。
また、ハーフミラ−を用いた従来例と比べ、信号成分が
減少することがないので、S/Nが大幅に向上する。
減少することがないので、S/Nが大幅に向上する。
第1図ないし第5図は本発明の第1実施例に係り、第1
図は第1実施例の再生用光学系を示す構成図、第2図は
ディスクからの反射光の偏光方向を示す説明図、第3図
はλ/2板を通した偏光波を示す説明図、第4図はビー
ムスプリッタで反射された信号波成分を示す説明図、第
5図はさらにビームスプリッタの透過波をさらに検光子
を通した信号波成分を示す説明図、第6図は本発明の第
2実施例の要部を示す説明図、第7図は従来例を示す構
成図、第8図は従来例におけるディスクからの反射波の
偏光成分を示す説明図、第9図は反射波をλ/2板で4
5度回転した状態を示す説明図、第10図は差動アンプ
に入力される信号波とその出力波を示す説明図、第11
図は検光子設定角に対する信号キャリアと、各種ノイズ
との相対的大きさを示す特性図、第12図は他の従来例
を示す構成図である。 21・・・差動再生装置 22・・・光源23・・・
コリメータレンズ 24・・・偏光子 27・・・ディスク28・
・・λ/2板 29・・・ビームスプリッタ30・
・・集光レンズ 31・・・光検出器32・・・検光
子 33・・・集光レンズ34・・・光検出器
35・・・差動アンブ第2図 第3図 第
4図 第5図 第6図 第7図 第8図 第9図 第10図第12図 手続ネI正書(自発) 昭和61年 1月6日 1、事件の表示 昭和60年特許願第16912
号2、発明の名称 光磁気差動再生装置3、補正
をする者 事件との関係 特許出願人 代表者 下 山 敏 部 5、補正命令の日付 (自 発) i、l]ms中第4ページの第12ページの第12行目
の「は」を「は差動をとる前で」に、訂正します。 2、明細書中箱4ページの第17行目に[・・・5in
2θK・・・」とあるのを「・・・sin 22θK・
・・」に、訂正します。 3、明細書中東5ページの第5行目に「・・・ノイズも
そ」とあるのを「・・・ノイズで、そ」に、訂正します
。 4、明細書中東5ページの第12行目に「アンプ・・・
」とあるのを「アンプによって発生するアンプ・・・」
に、訂正します。 5、明細書中東5ページの第17行目から第7ベージの
4行目に「そこで、元旦変動・・・のが解かる。 」とあるのを以下のように、訂正します。[光伍変動ノ
イズが他のノイズに比べて支配的だとすると、再生信号
のS/N比は、差動をとる前でS/No= q=〒/C
=可 S n5 =PoSin2θK sin 2ψ/Po sin 2
ψ=−,1Sin2θK cotφ ・−・
−(4)となる。 このため、ψが小さいほどS/Nは良くなるが実際はφ
を小さくすると、ショットノイズ又はアンプノイズが支
配的になり、ψの最適値は一概には決まらず、O〈ψ〈
45°の範囲に存在する。 差動信号をとる場合も、S/Nのよい所で差動をとった
方が差動後のS/Nも良くなるので、検光子を任意の角
度<0<ψく45°)に設定できる光学系として第12
図の方式が考えられている。 即ち、ディスクからの反射光はP偏光、S偏光に対する
反射率Rp 、RsをRp =Rs =50%に設定し
たハーフミラ−11にて分離され、各々検光子12.1
3を介して光検出器14.15で光電変換された後、差
動アンプ16にて取り出されている。この方式によると
、それぞれの検光子の設定角φ1、ψ2を ψ1=−φ20くIψ11<45°。 Owlψ21<45゜ とすることができる。従って、最適な検光子の角度に設
定できるので、S/Nの優れた差動信号を得ることがで
きる。 第7図の光学系では、ψ−45°のときがS/NS最大
であるので、0くψ〈456で任意に設定できる第12
図の光学系の方がS/Nはよい。」6、明細書中筒8ペ
ージの第6行目及び第7行目に「・・・これら・・・等
しい・・・」とあるのを「・・・これら光量が等しい・
・・」に、訂正しまず。 以 上
図は第1実施例の再生用光学系を示す構成図、第2図は
ディスクからの反射光の偏光方向を示す説明図、第3図
はλ/2板を通した偏光波を示す説明図、第4図はビー
ムスプリッタで反射された信号波成分を示す説明図、第
5図はさらにビームスプリッタの透過波をさらに検光子
を通した信号波成分を示す説明図、第6図は本発明の第
2実施例の要部を示す説明図、第7図は従来例を示す構
成図、第8図は従来例におけるディスクからの反射波の
偏光成分を示す説明図、第9図は反射波をλ/2板で4
5度回転した状態を示す説明図、第10図は差動アンプ
に入力される信号波とその出力波を示す説明図、第11
図は検光子設定角に対する信号キャリアと、各種ノイズ
との相対的大きさを示す特性図、第12図は他の従来例
を示す構成図である。 21・・・差動再生装置 22・・・光源23・・・
コリメータレンズ 24・・・偏光子 27・・・ディスク28・
・・λ/2板 29・・・ビームスプリッタ30・
・・集光レンズ 31・・・光検出器32・・・検光
子 33・・・集光レンズ34・・・光検出器
35・・・差動アンブ第2図 第3図 第
4図 第5図 第6図 第7図 第8図 第9図 第10図第12図 手続ネI正書(自発) 昭和61年 1月6日 1、事件の表示 昭和60年特許願第16912
号2、発明の名称 光磁気差動再生装置3、補正
をする者 事件との関係 特許出願人 代表者 下 山 敏 部 5、補正命令の日付 (自 発) i、l]ms中第4ページの第12ページの第12行目
の「は」を「は差動をとる前で」に、訂正します。 2、明細書中箱4ページの第17行目に[・・・5in
2θK・・・」とあるのを「・・・sin 22θK・
・・」に、訂正します。 3、明細書中東5ページの第5行目に「・・・ノイズも
そ」とあるのを「・・・ノイズで、そ」に、訂正します
。 4、明細書中東5ページの第12行目に「アンプ・・・
」とあるのを「アンプによって発生するアンプ・・・」
に、訂正します。 5、明細書中東5ページの第17行目から第7ベージの
4行目に「そこで、元旦変動・・・のが解かる。 」とあるのを以下のように、訂正します。[光伍変動ノ
イズが他のノイズに比べて支配的だとすると、再生信号
のS/N比は、差動をとる前でS/No= q=〒/C
=可 S n5 =PoSin2θK sin 2ψ/Po sin 2
ψ=−,1Sin2θK cotφ ・−・
−(4)となる。 このため、ψが小さいほどS/Nは良くなるが実際はφ
を小さくすると、ショットノイズ又はアンプノイズが支
配的になり、ψの最適値は一概には決まらず、O〈ψ〈
45°の範囲に存在する。 差動信号をとる場合も、S/Nのよい所で差動をとった
方が差動後のS/Nも良くなるので、検光子を任意の角
度<0<ψく45°)に設定できる光学系として第12
図の方式が考えられている。 即ち、ディスクからの反射光はP偏光、S偏光に対する
反射率Rp 、RsをRp =Rs =50%に設定し
たハーフミラ−11にて分離され、各々検光子12.1
3を介して光検出器14.15で光電変換された後、差
動アンプ16にて取り出されている。この方式によると
、それぞれの検光子の設定角φ1、ψ2を ψ1=−φ20くIψ11<45°。 Owlψ21<45゜ とすることができる。従って、最適な検光子の角度に設
定できるので、S/Nの優れた差動信号を得ることがで
きる。 第7図の光学系では、ψ−45°のときがS/NS最大
であるので、0くψ〈456で任意に設定できる第12
図の光学系の方がS/Nはよい。」6、明細書中筒8ペ
ージの第6行目及び第7行目に「・・・これら・・・等
しい・・・」とあるのを「・・・これら光量が等しい・
・・」に、訂正しまず。 以 上
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 記録媒体に直線偏光の光をスポット状に集光して照射す
ることにより光磁気効果で記録媒体における磁化の方向
に応じて偏光方向が互いに逆方向に回転される反射光を
光検出器で受光することにより記録媒体に記録された情
報を読出すための再生装置において、 1/2波長板で適宜角度、偏光面が回転された前記反射
光を、偏光方向が互いに直交するP又はS偏光に対し、
0又は100%の反射率を有するビームスプリッタで分
岐し、該ビームスプリッタが検光子として機能する該ビ
ームスプリッタによる一方の反射光又は透過光と、適宜
角度に設定した検光子を通した他方の光とをそれぞれ光
検出器で受光し、その光電変換出力を差動アンプを通し
て差動出力で再生することを特徴とする光磁気差動再生
装置。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
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JP60016912A JPS61177655A (ja) | 1985-01-31 | 1985-01-31 | 光磁気差動再生装置 |
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Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60016912A JPS61177655A (ja) | 1985-01-31 | 1985-01-31 | 光磁気差動再生装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
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JPS61177655A true JPS61177655A (ja) | 1986-08-09 |
Family
ID=11929348
Family Applications (1)
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JP60016912A Pending JPS61177655A (ja) | 1985-01-31 | 1985-01-31 | 光磁気差動再生装置 |
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---|---|
US (1) | US4682311A (ja) |
JP (1) | JPS61177655A (ja) |
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- 1985-01-31 JP JP60016912A patent/JPS61177655A/ja active Pending
-
1986
- 1986-01-29 US US06/823,559 patent/US4682311A/en not_active Expired - Fee Related
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---|---|
US4682311A (en) | 1987-07-21 |
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