JPH10134404A - 光ピックアップ及びそれに用いる光学素子 - Google Patents
光ピックアップ及びそれに用いる光学素子Info
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- JPH10134404A JPH10134404A JP9050993A JP5099397A JPH10134404A JP H10134404 A JPH10134404 A JP H10134404A JP 9050993 A JP9050993 A JP 9050993A JP 5099397 A JP5099397 A JP 5099397A JP H10134404 A JPH10134404 A JP H10134404A
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- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
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- G02B5/1833—Diffraction gratings comprising birefringent materials
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- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B2007/0003—Recording, reproducing or erasing systems characterised by the structure or type of the carrier
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- Optical Elements Other Than Lenses (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 再生装置の小型化に寄与し取り扱いの容易な
光ピックアップ及びこれに用いる光学素子を提供するこ
とを目的とする。 【解決手段】 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域
以外に回折格子パターンを形成し、該回折格子パターン
は、所定幅および長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを
有して周期的に形成されたイオン交換領域１３と、該イ
オン交換領域の上面に形成された誘電体膜１４とからな
り、複屈折板に対する常光線は前記回折格子パターンを
透過しかつ異常光線はその０次回折波が回折格子パター
ンによって遮断されるように、イオン交換領域の厚みと
前記誘電体膜の膜厚が設定されている。
光ピックアップ及びこれに用いる光学素子を提供するこ
とを目的とする。 【解決手段】 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域
以外に回折格子パターンを形成し、該回折格子パターン
は、所定幅および長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを
有して周期的に形成されたイオン交換領域１３と、該イ
オン交換領域の上面に形成された誘電体膜１４とからな
り、複屈折板に対する常光線は前記回折格子パターンを
透過しかつ異常光線はその０次回折波が回折格子パター
ンによって遮断されるように、イオン交換領域の厚みと
前記誘電体膜の膜厚が設定されている。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光ピックアップ及び
それに用いる光学素子に関し、特に記録媒体の厚みが異
なり、所定の位置から記録媒体面までの距離が異なる２
つの光記録媒体に対応可能な光ピックアップに関する。
それに用いる光学素子に関し、特に記録媒体の厚みが異
なり、所定の位置から記録媒体面までの距離が異なる２
つの光記録媒体に対応可能な光ピックアップに関する。
【０００２】
【従来の技術】デジタル・ビデオ・ディスク（ＤＶＤ）
は現在普及しているコンパクト・ディスク（ＣＤ）やレ
ーザディスク（ＬＤ）の６〜８倍の記録容量であるた
め、次世代の記憶媒体として注目を集めている。ＤＶＤ
ではディスク上における記録密度を高めると共に、再生
装置側において対物レンズの開口数（ＮＡ）を大きくす
ることにより大記憶容量を確保している。すなわち、開
口数ＮＡを大きくし、ディスク面に照射するレーザ光の
スポット径を小さく絞り込むことによって、ディスク面
に高密度で記録された情報の読取りを可能としている。
一方、対物レンズの開口数ＮＡを大きくすると、ディス
クの厚さによる収差や複屈折の影響を受けやすくなるた
め、光ピックアップの光軸に対してディスク面が垂直か
らズレる角度（チルト角）の許容値が小さくなり、ディ
スクの反り具合によっては再生不可能な状態となるとい
う問題点がある。チルトの影響はＡｄ（ＮＡ）3 で表さ
れ、Ａは係数、ｄはディスクの厚みである。したがっ
て、ＤＶＤでは、ディスクの厚みを薄くすることによ
り、レーザ光がディスクの表面から入って記録面で反射
し再び出ていくまでの距離を短くし、許容できるチルト
角を広げ、開口数ＮＡを大きくとった場合であっても所
望のチルト角の許容値を確保している。そのため、ＤＶ
Ｄの厚みは、従来のＣＤの厚みｔ＝1.2mm 比べて半分の
0.6mm とし、開口数の大きい対物レンズを用い、レーザ
光のスポット径を小さくし、安定したデータの読み出し
の実現を図っている。ところで、ディスク状の記憶媒体
としては、既にＣＤが市場で広く普及しており、またＤ
ＶＤとＣＤ（ビデオＣＤを含む）との外形寸法が等しい
こと及び類似した利用形態、すなわち、高音質ＣＤとし
てのＤＶＤ利用が予想されることから、ＤＶＤ再生装置
の提供に当たってはＤＶＤ再生機能とＣＤ再生機能とを
持たせ、互換性を確保した装置が望まれている。
は現在普及しているコンパクト・ディスク（ＣＤ）やレ
ーザディスク（ＬＤ）の６〜８倍の記録容量であるた
め、次世代の記憶媒体として注目を集めている。ＤＶＤ
ではディスク上における記録密度を高めると共に、再生
装置側において対物レンズの開口数（ＮＡ）を大きくす
ることにより大記憶容量を確保している。すなわち、開
口数ＮＡを大きくし、ディスク面に照射するレーザ光の
スポット径を小さく絞り込むことによって、ディスク面
に高密度で記録された情報の読取りを可能としている。
一方、対物レンズの開口数ＮＡを大きくすると、ディス
クの厚さによる収差や複屈折の影響を受けやすくなるた
め、光ピックアップの光軸に対してディスク面が垂直か
らズレる角度（チルト角）の許容値が小さくなり、ディ
スクの反り具合によっては再生不可能な状態となるとい
う問題点がある。チルトの影響はＡｄ（ＮＡ）3 で表さ
れ、Ａは係数、ｄはディスクの厚みである。したがっ
て、ＤＶＤでは、ディスクの厚みを薄くすることによ
り、レーザ光がディスクの表面から入って記録面で反射
し再び出ていくまでの距離を短くし、許容できるチルト
角を広げ、開口数ＮＡを大きくとった場合であっても所
望のチルト角の許容値を確保している。そのため、ＤＶ
Ｄの厚みは、従来のＣＤの厚みｔ＝1.2mm 比べて半分の
0.6mm とし、開口数の大きい対物レンズを用い、レーザ
光のスポット径を小さくし、安定したデータの読み出し
の実現を図っている。ところで、ディスク状の記憶媒体
としては、既にＣＤが市場で広く普及しており、またＤ
ＶＤとＣＤ（ビデオＣＤを含む）との外形寸法が等しい
こと及び類似した利用形態、すなわち、高音質ＣＤとし
てのＤＶＤ利用が予想されることから、ＤＶＤ再生装置
の提供に当たってはＤＶＤ再生機能とＣＤ再生機能とを
持たせ、互換性を確保した装置が望まれている。
【０００３】
【課題を解決しようとする課題】通常の光学系ではディ
スク基板の厚さが異なるＣＤとＤＶＤとを同じ装置にて
再生すると、厚みの大きいＣＤを再生する際にスポット
径が広がってしまいデータが読みとれないという問題点
があり、このためディスクの厚みの異なる２つの光記録
媒体に対応する各種の対処方法が提案されている。まず
第１の方法としては、再生装置内に厚みが0.6mm のディ
スク（ＤＶＤ）用の光ピックアップと厚みが1.2mm のデ
ィスク（ＣＤ）用の光ピックアップとを備え、再生する
ディスクの種類に応じて光ピックアップを切り替える方
法がある。しかしながら、光ピックアップを複数備える
方法では、再生装置の大型化を招くと共に、高コストで
あるという問題点がある。また第２の方法として、光ピ
ックアップにＤＶＤ対応の対物レンズとＣＤ対応の対物
レンズと備え、再生するディスクに応じて対物レンズを
切り替える方法も提案されているが、この方法も再生装
置の大型化を招くという問題点がある。更に第３の方法
としては特開平７−３１１９４５号公報に開示されたよ
うに、１つ光ピックアップで２つの焦点距離を実現する
方法も提案されている。これは図６に示すように、光源
１のパワーを切り替え、これにより光源より出射する光
束の径を異ならしめ、径の異なる光ビーム１７ａ、１７
ｂを対物レンズに入射することによって異なる焦点距離
１８ａ、１８ｂの光ビームを生成する方法である。この
ような光ピックアップであれば、上述した第１、第２の
方法に比べて装置の小型化に寄与することができる。し
かしながら、前記第３の方法は光源に強く依存してお
り、光源の経時的な劣化等によって所望の光束径が得ら
れないという虞があり、所望の光束径が得られない場合
には焦点距離に誤差を生じ、ディスク上に照射する光ス
ポット径が変動して読取エラーを生ずる可能性があっ
た。
スク基板の厚さが異なるＣＤとＤＶＤとを同じ装置にて
再生すると、厚みの大きいＣＤを再生する際にスポット
径が広がってしまいデータが読みとれないという問題点
があり、このためディスクの厚みの異なる２つの光記録
媒体に対応する各種の対処方法が提案されている。まず
第１の方法としては、再生装置内に厚みが0.6mm のディ
スク（ＤＶＤ）用の光ピックアップと厚みが1.2mm のデ
ィスク（ＣＤ）用の光ピックアップとを備え、再生する
ディスクの種類に応じて光ピックアップを切り替える方
法がある。しかしながら、光ピックアップを複数備える
方法では、再生装置の大型化を招くと共に、高コストで
あるという問題点がある。また第２の方法として、光ピ
ックアップにＤＶＤ対応の対物レンズとＣＤ対応の対物
レンズと備え、再生するディスクに応じて対物レンズを
切り替える方法も提案されているが、この方法も再生装
置の大型化を招くという問題点がある。更に第３の方法
としては特開平７−３１１９４５号公報に開示されたよ
うに、１つ光ピックアップで２つの焦点距離を実現する
方法も提案されている。これは図６に示すように、光源
１のパワーを切り替え、これにより光源より出射する光
束の径を異ならしめ、径の異なる光ビーム１７ａ、１７
ｂを対物レンズに入射することによって異なる焦点距離
１８ａ、１８ｂの光ビームを生成する方法である。この
ような光ピックアップであれば、上述した第１、第２の
方法に比べて装置の小型化に寄与することができる。し
かしながら、前記第３の方法は光源に強く依存してお
り、光源の経時的な劣化等によって所望の光束径が得ら
れないという虞があり、所望の光束径が得られない場合
には焦点距離に誤差を生じ、ディスク上に照射する光ス
ポット径が変動して読取エラーを生ずる可能性があっ
た。
【０００４】
【課題を解決するための手段】本発明は上記課題に鑑み
てなされたものであって、再生装置の小型化に寄与し取
り扱いの容易な光ピックアップ及びこれに用いる光学素
子を提供することを目的とする。この目的のため本発明
に係る光学素子（複屈折薄板）は、複屈折板のほぼ中央
に設けた所望の領域以外に回折格子パターンを形成し、
該回折格子パターンは、所定幅および長さかつ入射光軸
方向に所定の厚みを有して周期的に形成されたイオン交
換領域と、該イオン交換領域の上面に形成された誘電体
膜とからなり、前記複屈折板に対する常光線は前記回折
格子パターンを透過しかつ異常光線はその０次回折波が
回折格子パターンによって遮断されるように、前記イオ
ン交換領域の厚みと前記誘電体膜の膜厚が設定されてい
ることを特徴とする。特に、前記複屈折板の常光線に対
する屈折率、異常光線に対する屈折率をそれぞれｎ1o、
ｎ1eとし、前記イオン交換領域の常光線に対する屈折
率、異常光線に対する屈折率および厚みをそれぞれ
ｎ2o、ｎ2e、ｄ2 とし、前記誘電体膜の屈折率および膜
厚をそれぞれｎ3 、ｄ3 としたとき、 （ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝０ （ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝λ／２ を満足するように、前記イオン交換領域の厚みｄ2 およ
び誘電体膜の膜厚ｄ3 が設定されていることを特徴とす
る。
てなされたものであって、再生装置の小型化に寄与し取
り扱いの容易な光ピックアップ及びこれに用いる光学素
子を提供することを目的とする。この目的のため本発明
に係る光学素子（複屈折薄板）は、複屈折板のほぼ中央
に設けた所望の領域以外に回折格子パターンを形成し、
該回折格子パターンは、所定幅および長さかつ入射光軸
方向に所定の厚みを有して周期的に形成されたイオン交
換領域と、該イオン交換領域の上面に形成された誘電体
膜とからなり、前記複屈折板に対する常光線は前記回折
格子パターンを透過しかつ異常光線はその０次回折波が
回折格子パターンによって遮断されるように、前記イオ
ン交換領域の厚みと前記誘電体膜の膜厚が設定されてい
ることを特徴とする。特に、前記複屈折板の常光線に対
する屈折率、異常光線に対する屈折率をそれぞれｎ1o、
ｎ1eとし、前記イオン交換領域の常光線に対する屈折
率、異常光線に対する屈折率および厚みをそれぞれ
ｎ2o、ｎ2e、ｄ2 とし、前記誘電体膜の屈折率および膜
厚をそれぞれｎ3 、ｄ3 としたとき、 （ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝０ （ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝λ／２ を満足するように、前記イオン交換領域の厚みｄ2 およ
び誘電体膜の膜厚ｄ3 が設定されていることを特徴とす
る。
【０００５】また本発明に係る光学素子（複屈折薄板）
は、複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域以外に回折
格子パターンを形成し、該回折格子パターンは、所定幅
および長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを有して周期
的に形成された複屈折性材料からなる凹凸部と、該凹部
に形成された入射光軸方向に所定の厚みを有するイオン
交換領域とからなり、前記複屈折板に対する異常光線は
前記回折格子パターンを透過しかつ常光線はその０次回
折波が回折格子パターンによって遮断されるように、前
記凸部の厚みと前記イオン交換領域の厚みが設定されて
いることを特徴とする。特に、前記複屈折性材料からな
る凸部の常光線に対する屈折率、異常光線に対する屈折
率および厚みをそれぞれｎ1o、ｎ1e、ｄ1 とし、前記イ
オン交換領域の常光線に対する屈折率、異常光線に対す
る屈折率および厚みをそれぞれｎ2o、ｎ2e、ｄ2 とした
とき、 （ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＝λ／２ （ｎ1e−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＝０ を満足するように、前記凸部の厚みｄ1 およびイオン交
換領域の厚みｄ2 が設定されていることを特徴とする。
は、複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域以外に回折
格子パターンを形成し、該回折格子パターンは、所定幅
および長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを有して周期
的に形成された複屈折性材料からなる凹凸部と、該凹部
に形成された入射光軸方向に所定の厚みを有するイオン
交換領域とからなり、前記複屈折板に対する異常光線は
前記回折格子パターンを透過しかつ常光線はその０次回
折波が回折格子パターンによって遮断されるように、前
記凸部の厚みと前記イオン交換領域の厚みが設定されて
いることを特徴とする。特に、前記複屈折性材料からな
る凸部の常光線に対する屈折率、異常光線に対する屈折
率および厚みをそれぞれｎ1o、ｎ1e、ｄ1 とし、前記イ
オン交換領域の常光線に対する屈折率、異常光線に対す
る屈折率および厚みをそれぞれｎ2o、ｎ2e、ｄ2 とした
とき、 （ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＝λ／２ （ｎ1e−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＝０ を満足するように、前記凸部の厚みｄ1 およびイオン交
換領域の厚みｄ2 が設定されていることを特徴とする。
【０００６】また上記光学素子において、前記複屈折板
のほぼ中央に設けた所望の領域は複屈折性材料からなる
ことを特徴とする。また前記複屈折板のほぼ中央に設け
た所望の領域は円形の領域であることを特徴とする。ま
た、本発明に係る上記光学素子を用いた光ピックアップ
は、光源から出射された光の光軸上に、無偏光型ビーム
スプリッタと、前記光学素子と、対物レンズと、偏光方
向変更手段とを設け、該偏光方向変更手段を前記無偏光
型ビームスプリッタと前記光学素子との間に配置するこ
とにより、該光学素子に入射する直線偏光の偏光方向を
可変し、前記光学素子より出射する光の光束径を規制す
ることにより、前記対物レンズによって収束する光の焦
点距離を可変したことを特徴とする。
のほぼ中央に設けた所望の領域は複屈折性材料からなる
ことを特徴とする。また前記複屈折板のほぼ中央に設け
た所望の領域は円形の領域であることを特徴とする。ま
た、本発明に係る上記光学素子を用いた光ピックアップ
は、光源から出射された光の光軸上に、無偏光型ビーム
スプリッタと、前記光学素子と、対物レンズと、偏光方
向変更手段とを設け、該偏光方向変更手段を前記無偏光
型ビームスプリッタと前記光学素子との間に配置するこ
とにより、該光学素子に入射する直線偏光の偏光方向を
可変し、前記光学素子より出射する光の光束径を規制す
ることにより、前記対物レンズによって収束する光の焦
点距離を可変したことを特徴とする。
【０００７】
【発明の実施の形態】以下、本発明を図示した実施の形
態に基づいて詳細に説明する。図１は本発明に係る光ピ
ックアップの全体構成を示す図であって、１は光源、２
はレンズ、３はビームスプリッタ、４は１／２波長板、
５は複屈折薄板、６は対物レンズ、７は光記録媒体であ
り、また８は絞りレンズ、９はシリンドリカルレンズ、
１０は光検出器である。前記光源１は例えばレーザダイ
オードを用い、一定のパワーで光ビームを出射する。
尚、光源からの光ビームは直線偏光であるか若しくは所
望の光学素子、例えば偏光ビームスプリッタ等を用いて
単一の直線偏光成分のみを含む状態とし、直線偏光方向
は後述する複屈折薄板５の光学軸に直交となるようにす
る。前記レンズ２は光源１からの光ビームを平行なビー
ムに変えるコリメートレンズである。前記ビームスプリ
ッタ３は無偏光型ビームスプリッタ（Non Poralized Be
am Spliter）であり、光記録媒体７の記録面上で反射し
た光ビームを光検出器１０に導くためのものである。ま
た光記録媒体に入射する入射光の偏光方向を変更するた
めの手段である１／２波長板４は必要に応じて光軸上に
配置されたり或いは光軸上から外れるように構成されて
おり、且つ該１／２波長板４の光学軸は入射直線偏光の
偏光方向に対して４５°傾いた状態で配置する。これに
より該１／２波長板４を光軸上に配置するか否かによっ
て、複屈折薄板に入射する入射直線偏光の偏光方向を９
０゜回転せしめることができる。
態に基づいて詳細に説明する。図１は本発明に係る光ピ
ックアップの全体構成を示す図であって、１は光源、２
はレンズ、３はビームスプリッタ、４は１／２波長板、
５は複屈折薄板、６は対物レンズ、７は光記録媒体であ
り、また８は絞りレンズ、９はシリンドリカルレンズ、
１０は光検出器である。前記光源１は例えばレーザダイ
オードを用い、一定のパワーで光ビームを出射する。
尚、光源からの光ビームは直線偏光であるか若しくは所
望の光学素子、例えば偏光ビームスプリッタ等を用いて
単一の直線偏光成分のみを含む状態とし、直線偏光方向
は後述する複屈折薄板５の光学軸に直交となるようにす
る。前記レンズ２は光源１からの光ビームを平行なビー
ムに変えるコリメートレンズである。前記ビームスプリ
ッタ３は無偏光型ビームスプリッタ（Non Poralized Be
am Spliter）であり、光記録媒体７の記録面上で反射し
た光ビームを光検出器１０に導くためのものである。ま
た光記録媒体に入射する入射光の偏光方向を変更するた
めの手段である１／２波長板４は必要に応じて光軸上に
配置されたり或いは光軸上から外れるように構成されて
おり、且つ該１／２波長板４の光学軸は入射直線偏光の
偏光方向に対して４５°傾いた状態で配置する。これに
より該１／２波長板４を光軸上に配置するか否かによっ
て、複屈折薄板に入射する入射直線偏光の偏光方向を９
０゜回転せしめることができる。
【０００８】複屈折薄板５は図２に示すように、LiNiO3
等の透明な複屈折材料からなる矩形状平面板（複屈折
板）１１の主面中央の円形部１２を後述する回折格子パ
ターンを形成しない複屈折材料からなる領域とし、この
円形部１２以外に光学的回折格子パターンを形成したも
のである。この回折格子パターンの構造について詳細に
説明すると、図３は図２に示した複屈折薄板５のＡ−Ａ
断面図であって、複屈折板１１の主面には所定の幅及び
長さかつ入射光軸方向に厚みｄ2 を有するイオン交換領
域１３を形成し、さらにその上面には厚みｄ3 の誘電体
膜１４を形成している。このパターン上を透過する光の
うち直接透過波（０次回折波）の透過率Ｉ0 は、 Ｉ0 ＝ｃｏｓ2 （δ／２） （ただし、δ：光路ａ，ｂの光の位相差） で表すことができるが、前記位相差は前記複屈折板の光
学軸と直交する偏光成分（常光線）の場合と前記光学軸
と平行な偏光成分（異常光線）との場合とで異なり、常
光線に対する位相差δo および異常光線に対する位相差
δe はそれぞれ次のようになる。 δo ＝２π／λ｛（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ
3 ）｝ δe ＝２π／λ｛（ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ
3 ）｝ ただし、ｎ1o：複屈折板の常光線に対する屈折率、
ｎ1e：複屈折板の異常光線に対する屈折率、ｎ2o：イオ
ン交換領域の常光線に対する屈折率、ｎ2e：イオン交換
領域の異常光線に対する屈折率、ｎ3 ：誘電体膜の常光
線および異常光線に対する屈折率である。
等の透明な複屈折材料からなる矩形状平面板（複屈折
板）１１の主面中央の円形部１２を後述する回折格子パ
ターンを形成しない複屈折材料からなる領域とし、この
円形部１２以外に光学的回折格子パターンを形成したも
のである。この回折格子パターンの構造について詳細に
説明すると、図３は図２に示した複屈折薄板５のＡ−Ａ
断面図であって、複屈折板１１の主面には所定の幅及び
長さかつ入射光軸方向に厚みｄ2 を有するイオン交換領
域１３を形成し、さらにその上面には厚みｄ3 の誘電体
膜１４を形成している。このパターン上を透過する光の
うち直接透過波（０次回折波）の透過率Ｉ0 は、 Ｉ0 ＝ｃｏｓ2 （δ／２） （ただし、δ：光路ａ，ｂの光の位相差） で表すことができるが、前記位相差は前記複屈折板の光
学軸と直交する偏光成分（常光線）の場合と前記光学軸
と平行な偏光成分（異常光線）との場合とで異なり、常
光線に対する位相差δo および異常光線に対する位相差
δe はそれぞれ次のようになる。 δo ＝２π／λ｛（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ
3 ）｝ δe ＝２π／λ｛（ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ
3 ）｝ ただし、ｎ1o：複屈折板の常光線に対する屈折率、
ｎ1e：複屈折板の異常光線に対する屈折率、ｎ2o：イオ
ン交換領域の常光線に対する屈折率、ｎ2e：イオン交換
領域の異常光線に対する屈折率、ｎ3 ：誘電体膜の常光
線および異常光線に対する屈折率である。
【０００９】ここで（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）
ｄ3 ＝０となるようにｄ2 、ｄ3 を設定することによ
り、常光線に対する透過率Ｉ0o＝１となって０次回折波
をすべて透過することができる。また（ｎ1e−ｎ2e）ｄ
2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝λ／２となるようにｄ2 、ｄ3
を設定することにより、異常光線に対する透過率Ｉ0e＝
０となって０次回折波をすべて遮断することができる。
したがって、図４（ａ）の如く複屈折板１１の光学軸と
直交する偏光方向を有する光ビーム、即ち常光線は全て
複屈折薄板を透過し、また図４（ｂ）の如く光学軸と平
行な偏光方向成分の光ビーム、即ち異常光線は前記回折
格子パターン上で回折し、円形部１２に照射された光ビ
ームのみが透過するため、円形部１２の径と等しい瞳径
で透過する。
ｄ3 ＝０となるようにｄ2 、ｄ3 を設定することによ
り、常光線に対する透過率Ｉ0o＝１となって０次回折波
をすべて透過することができる。また（ｎ1e−ｎ2e）ｄ
2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝λ／２となるようにｄ2 、ｄ3
を設定することにより、異常光線に対する透過率Ｉ0e＝
０となって０次回折波をすべて遮断することができる。
したがって、図４（ａ）の如く複屈折板１１の光学軸と
直交する偏光方向を有する光ビーム、即ち常光線は全て
複屈折薄板を透過し、また図４（ｂ）の如く光学軸と平
行な偏光方向成分の光ビーム、即ち異常光線は前記回折
格子パターン上で回折し、円形部１２に照射された光ビ
ームのみが透過するため、円形部１２の径と等しい瞳径
で透過する。
【００１０】
【表１】 表１は複屈折薄板の回折格子パターンに入射される光の
透過率を測定した実験結果を示す表であり、図３におけ
る複屈折薄板５のイオン交換領域１３の厚みｄ2 を9.5
μｍ、誘電体膜１４の厚みｄ3 を1.85μｍ、回折格子パ
ターンのピッチを12μｍ、入射する光ビームの波長λを
636 ｎｍとし、１０個のサンプル各々において常光線、
異常光線を入射したときの０次および±１次回折波（０
次および±１次光成分）の光透過率を表している。同表
に示すように、複屈折薄板５に常光線を入射すると、該
複屈折薄板５を透過する０次光の透過率は平均94.0％、
±１次光の透過率は0.0 ％となり、入射光のほとんどが
回折格子パターンにより回折することなく透過している
ことが分かる。また複屈折薄板５に異常光線を入射する
と、該複屈折薄板５を透過する０次光の透過率は平均1.
2 ％、＋１次光の透過率は35.2％、−１次光の透過率は
35.0％となり、入射光の直接透過波であるところの０次
光がほとんど得られず、±１次光となって現れているこ
とが分かる。以上の結果からも、前記複屈折薄板５によ
って、入射光軸と同一方向に進む光ビームのうち常光線
は透過し、異常光線は遮断されることが分かる。
透過率を測定した実験結果を示す表であり、図３におけ
る複屈折薄板５のイオン交換領域１３の厚みｄ2 を9.5
μｍ、誘電体膜１４の厚みｄ3 を1.85μｍ、回折格子パ
ターンのピッチを12μｍ、入射する光ビームの波長λを
636 ｎｍとし、１０個のサンプル各々において常光線、
異常光線を入射したときの０次および±１次回折波（０
次および±１次光成分）の光透過率を表している。同表
に示すように、複屈折薄板５に常光線を入射すると、該
複屈折薄板５を透過する０次光の透過率は平均94.0％、
±１次光の透過率は0.0 ％となり、入射光のほとんどが
回折格子パターンにより回折することなく透過している
ことが分かる。また複屈折薄板５に異常光線を入射する
と、該複屈折薄板５を透過する０次光の透過率は平均1.
2 ％、＋１次光の透過率は35.2％、−１次光の透過率は
35.0％となり、入射光の直接透過波であるところの０次
光がほとんど得られず、±１次光となって現れているこ
とが分かる。以上の結果からも、前記複屈折薄板５によ
って、入射光軸と同一方向に進む光ビームのうち常光線
は透過し、異常光線は遮断されることが分かる。
【００１１】また対物レンズ６は光記録媒体の記録面上
への結像点の絞り込みを行うものであって、前記複屈折
薄板５と対物レンズ６はホルダー１５により一体的に固
定され、ユニット化されている。以上のような構成の光
ピックアップにおいて、まず光軸上に１／２波長板４が
挿入されていない状態とし、光源１から出射した光ビー
ムはコリメートレンズ２により平行なビームとなり、更
にビームスプリッタ３を透過したのち複屈折薄板５に入
射する。このとき入射する光ビームの偏光方向は複屈折
薄板５の光学軸に対して直交である。前述したように複
屈折薄板５は円形部１２以外に回折格子パターンを形成
しているので、複屈折板薄５に入射する直線偏光のビー
ム径はビームスプリッタ３を出射した光ビームと同一径
で透過する。一方、光軸上に１／２波長板４を挿入する
と、複屈折板５に入射する直線偏光の偏光方向が９０度
回転し、該複屈折薄板５に対して異常光線となるため、
複屈折薄板５に入射した直線偏光は回折格子パターンで
回折し、円形部１２を透過した光ビームのみが円形部１
２の円形と等しい瞳径（第２の瞳径）で透過する。
への結像点の絞り込みを行うものであって、前記複屈折
薄板５と対物レンズ６はホルダー１５により一体的に固
定され、ユニット化されている。以上のような構成の光
ピックアップにおいて、まず光軸上に１／２波長板４が
挿入されていない状態とし、光源１から出射した光ビー
ムはコリメートレンズ２により平行なビームとなり、更
にビームスプリッタ３を透過したのち複屈折薄板５に入
射する。このとき入射する光ビームの偏光方向は複屈折
薄板５の光学軸に対して直交である。前述したように複
屈折薄板５は円形部１２以外に回折格子パターンを形成
しているので、複屈折板薄５に入射する直線偏光のビー
ム径はビームスプリッタ３を出射した光ビームと同一径
で透過する。一方、光軸上に１／２波長板４を挿入する
と、複屈折板５に入射する直線偏光の偏光方向が９０度
回転し、該複屈折薄板５に対して異常光線となるため、
複屈折薄板５に入射した直線偏光は回折格子パターンで
回折し、円形部１２を透過した光ビームのみが円形部１
２の円形と等しい瞳径（第２の瞳径）で透過する。
【００１２】そして図５に示すように、前記複屈折薄板
５を透過した光ビームは対物レンズ６に入射し、結像点
に絞り込まれ、光記録媒体の記録面上に焦点として光ス
ポットが形成される。このとき対物レンズ６の焦点距離
は入射する光ビームの瞳径が大きいとき短く瞳径が小さ
いとき長くなるという関係を有するため、第１の瞳径の
焦点距離は短く、第２の瞳径の焦点距離は長くなる。そ
して光記録媒体の記録面上で反射した光ビームは再び対
物レンズ６、複屈折薄板５を通ってビームスプリッタ３
に入射するが、その一部が反射し、絞りレンズ８、シリ
ンドリカルレンズ９を通って光検出器１０に入射する。
従って光記録媒体上の記録情報を読み取ることができ
る。上述の光ピックアップにおいてｔ＝1.2mm の光記録
媒体（ＣＤ）を再生する場合は、光軸上に１／２波長板
４を挿入することにより複屈折薄板５に入射する直線偏
光の偏光方向を前記複屈折板の光学軸と平行になるよう
に回転せしめ、該回折格子パターンに入射する光を回折
せしめる。これにより、複屈折薄板５を透過する光ビー
ムは複屈折薄板５の中央部に設けられた円形領域の径
（第２瞳径）に等しくなり、図５に示すように長い焦点
距離で結像点が結ばれ、前記光記録媒体上で光スポット
が形成される。
５を透過した光ビームは対物レンズ６に入射し、結像点
に絞り込まれ、光記録媒体の記録面上に焦点として光ス
ポットが形成される。このとき対物レンズ６の焦点距離
は入射する光ビームの瞳径が大きいとき短く瞳径が小さ
いとき長くなるという関係を有するため、第１の瞳径の
焦点距離は短く、第２の瞳径の焦点距離は長くなる。そ
して光記録媒体の記録面上で反射した光ビームは再び対
物レンズ６、複屈折薄板５を通ってビームスプリッタ３
に入射するが、その一部が反射し、絞りレンズ８、シリ
ンドリカルレンズ９を通って光検出器１０に入射する。
従って光記録媒体上の記録情報を読み取ることができ
る。上述の光ピックアップにおいてｔ＝1.2mm の光記録
媒体（ＣＤ）を再生する場合は、光軸上に１／２波長板
４を挿入することにより複屈折薄板５に入射する直線偏
光の偏光方向を前記複屈折板の光学軸と平行になるよう
に回転せしめ、該回折格子パターンに入射する光を回折
せしめる。これにより、複屈折薄板５を透過する光ビー
ムは複屈折薄板５の中央部に設けられた円形領域の径
（第２瞳径）に等しくなり、図５に示すように長い焦点
距離で結像点が結ばれ、前記光記録媒体上で光スポット
が形成される。
【００１３】またｔ＝0.6mm の光記録媒体（ＤＶＤ）を
再生する場合は、光軸上から１／２波長板４を外すこと
により、複屈折薄板５に入射する直線偏光の偏光方向は
前記光学軸と直交せしめ、光源からの光ビームはコリメ
ートレンズ２によって形成されたままの状態（第１の瞳
径）で対物レンズ６に入射するから、図３に示すように
短い焦点距離で結像点が結ばれ、前記光記録媒体上で光
スポットが形成される。尚、上記説明においては、第１
の瞳径を得るために１／２波長板を光軸上に挿入し、第
２の瞳径を得るために１／２波長板を光軸上から外した
形態を用いて説明したが、１／２波長板に入射する光線
の偏光方向を前述した形態例と比較して９０°ずらすこ
とによって１／２波長板を光軸上に挿入した場合に第２
の瞳径を得、また１／２波長板を光軸上から外した場合
に第１の瞳径を得られるように変更することも可能であ
る。
再生する場合は、光軸上から１／２波長板４を外すこと
により、複屈折薄板５に入射する直線偏光の偏光方向は
前記光学軸と直交せしめ、光源からの光ビームはコリメ
ートレンズ２によって形成されたままの状態（第１の瞳
径）で対物レンズ６に入射するから、図３に示すように
短い焦点距離で結像点が結ばれ、前記光記録媒体上で光
スポットが形成される。尚、上記説明においては、第１
の瞳径を得るために１／２波長板を光軸上に挿入し、第
２の瞳径を得るために１／２波長板を光軸上から外した
形態を用いて説明したが、１／２波長板に入射する光線
の偏光方向を前述した形態例と比較して９０°ずらすこ
とによって１／２波長板を光軸上に挿入した場合に第２
の瞳径を得、また１／２波長板を光軸上から外した場合
に第１の瞳径を得られるように変更することも可能であ
る。
【００１４】図６は上記複屈折薄板５の第２の形態例を
示す図であって、複屈折薄板５の断面図である。同図に
おいて、複屈折板１１の主面には凹凸部１６が設けら
れ、該凹凸部１６は所定の幅及び長さかつ入射光軸方向
に厚みｄ1 を有する凸部からなり、さらにその凹部底面
には入射光軸方向に向けて厚みｄ2 のイオン交換領域１
４を形成している。上述したようにこのパターン上を透
過する光のうち直接透過波（０次回折波）の透過率Ｉ0
は、 Ｉ0 ＝ｃｏｓ2 （δ／２） （ただし、δ：光路ａ，ｂの光の位相差）で表すことが
できるが、前記位相差は前記複屈折板の光学軸と直交す
る偏光成分（常光線）の場合と前記光学軸と平行な偏光
成分（異常光線）との場合とで異なり、常光線に対する
位相差δo および異常光線に対する位相差δe はそれぞ
れ次のようになる。 δo ＝２π／λ｛（ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ
2 ｝ δe ＝２π／λ｛（ｎ1e−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1e−ｎ2e）ｄ
2 ｝ ただし、ｎ1o：複屈折板の常光線に対する屈折率、
ｎ1e：複屈折板の異常光線に対する屈折率、ｎ2o：イオ
ン交換領域の常光線に対する屈折率、ｎ2e：イオン交換
領域の異常光線に対する屈折率である。
示す図であって、複屈折薄板５の断面図である。同図に
おいて、複屈折板１１の主面には凹凸部１６が設けら
れ、該凹凸部１６は所定の幅及び長さかつ入射光軸方向
に厚みｄ1 を有する凸部からなり、さらにその凹部底面
には入射光軸方向に向けて厚みｄ2 のイオン交換領域１
４を形成している。上述したようにこのパターン上を透
過する光のうち直接透過波（０次回折波）の透過率Ｉ0
は、 Ｉ0 ＝ｃｏｓ2 （δ／２） （ただし、δ：光路ａ，ｂの光の位相差）で表すことが
できるが、前記位相差は前記複屈折板の光学軸と直交す
る偏光成分（常光線）の場合と前記光学軸と平行な偏光
成分（異常光線）との場合とで異なり、常光線に対する
位相差δo および異常光線に対する位相差δe はそれぞ
れ次のようになる。 δo ＝２π／λ｛（ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ
2 ｝ δe ＝２π／λ｛（ｎ1e−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1e−ｎ2e）ｄ
2 ｝ ただし、ｎ1o：複屈折板の常光線に対する屈折率、
ｎ1e：複屈折板の異常光線に対する屈折率、ｎ2o：イオ
ン交換領域の常光線に対する屈折率、ｎ2e：イオン交換
領域の異常光線に対する屈折率である。
【００１５】ここで（ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）
ｄ2 ＝λ／２となるようにｄ1 、ｄ2 を設定することに
より、常光線に対する透過率Ｉ0o＝０となって０次回折
波をすべて遮断することができる。また（ｎ1o−1 ）ｄ
1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ０となるようにｄ1 、ｄ2 を設
定することにより、異常光線に対する透過率Ｉ0e＝１と
なって０次回折波をすべて透過することができる。した
がって、図７（ａ）の如く複屈折板１１の光学軸と直交
する偏光方向を有する光ビーム、即ち常光線は前記回折
格子パターン上で回折し、円形部１２に照射された光ビ
ームのみが透過するため、円形部１２の径と等しい瞳径
で透過し、また図７（ｂ）の如く光学軸と平行な偏光方
向成分の光ビーム、即ち異常光線は全て複屈折薄板を透
過する。以上のような構成の複屈折薄板５は、第１の形
態例で示した複屈折薄板５と入射光偏光方向と瞳径との
関係が逆となるものの、同様の機能を有するから、入射
光の偏光方向に応じてビームの瞳径を可変し、光記録媒
体までの焦点距離を異ならしめることができる。上記形
態例においてはλ／２波長板を光路に挿入し又は外すこ
とで光の偏光方向を変更しているが、偏光ビームスプリ
ッタを光軸を中心として９０°回転させる、或いは液晶
パネルに印加する電圧を変化させるといった手段によっ
て複屈折薄板５に入射する直線偏光の偏光方向を変える
ように構成しても良い。また、上記各形態例では円形部
１２としたが円形を多角形にかえて構成することも可能
である。
ｄ2 ＝λ／２となるようにｄ1 、ｄ2 を設定することに
より、常光線に対する透過率Ｉ0o＝０となって０次回折
波をすべて遮断することができる。また（ｎ1o−1 ）ｄ
1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ０となるようにｄ1 、ｄ2 を設
定することにより、異常光線に対する透過率Ｉ0e＝１と
なって０次回折波をすべて透過することができる。した
がって、図７（ａ）の如く複屈折板１１の光学軸と直交
する偏光方向を有する光ビーム、即ち常光線は前記回折
格子パターン上で回折し、円形部１２に照射された光ビ
ームのみが透過するため、円形部１２の径と等しい瞳径
で透過し、また図７（ｂ）の如く光学軸と平行な偏光方
向成分の光ビーム、即ち異常光線は全て複屈折薄板を透
過する。以上のような構成の複屈折薄板５は、第１の形
態例で示した複屈折薄板５と入射光偏光方向と瞳径との
関係が逆となるものの、同様の機能を有するから、入射
光の偏光方向に応じてビームの瞳径を可変し、光記録媒
体までの焦点距離を異ならしめることができる。上記形
態例においてはλ／２波長板を光路に挿入し又は外すこ
とで光の偏光方向を変更しているが、偏光ビームスプリ
ッタを光軸を中心として９０°回転させる、或いは液晶
パネルに印加する電圧を変化させるといった手段によっ
て複屈折薄板５に入射する直線偏光の偏光方向を変える
ように構成しても良い。また、上記各形態例では円形部
１２としたが円形を多角形にかえて構成することも可能
である。
【００１６】
【発明の効果】以上説明したように本発明の光ピックア
ップは、光源の偏光成分を切り替えることによって光ビ
ームの瞳径を変形し、これにより光記録媒体のディスク
の厚みに応じた焦点距離に変更するようにしたため、従
来に比べて簡単な構成であり、再生装置を小型化する上
で著しい効果を有する。また、光源の出力の誤差によっ
て焦点距離が大きく変動することがないので、光ピック
アップの動作の安定化を図るうえでも著しい効果を有す
る。
ップは、光源の偏光成分を切り替えることによって光ビ
ームの瞳径を変形し、これにより光記録媒体のディスク
の厚みに応じた焦点距離に変更するようにしたため、従
来に比べて簡単な構成であり、再生装置を小型化する上
で著しい効果を有する。また、光源の出力の誤差によっ
て焦点距離が大きく変動することがないので、光ピック
アップの動作の安定化を図るうえでも著しい効果を有す
る。
【図１】本発明に係る光ピックアップの全体構成を示す
図。
図。
【図２】本発明に係る複屈折薄板の第１形態例の構成を
説明するための斜視図。
説明するための斜視図。
【図３】図２に示した本発明に係る複屈折薄板のＡ−Ａ
断面図。
断面図。
【図４】（ａ）及び（ｂ）は本発明に係る複屈折薄板の
第１形態例の機能を説明するための斜視図。
第１形態例の機能を説明するための斜視図。
【図５】本発明に係る光ピックアップにおける焦点距離
の変更を説明するための図。
の変更を説明するための図。
【図６】本発明に係る複屈折薄板の第２形態例を説明す
るための断面図。
るための断面図。
【図７】本発明に係る複屈折薄板の第２形態例の機能を
説明するための斜視図。
説明するための斜視図。
【図８】従来の光ピックアップの構成を示す図。
１ ・・・ 光源、 ２ ・・・ 集光レンズ、 ３
・・・ ビームスプリッタ、 ４ ・・・ １／２波長
板、 ５ ・・・ 複屈折薄板、 ６ ・・・対物レン
ズ、 ７ ・・・ 光記録媒体、 ８ ・・・ 絞りレ
ンズ、 ９・・・ シリンドリカルレンズ、 １０ ・
・・ 光検出器、 １１ ・・・ガラス板、 １２ ・
・・ 円形部、 １３ ・・・ イオン交換領域、 １
４・・・ 誘電体膜、 １５ ・・・ ホルダー、 １
６ ・・・ 凹凸部、
・・・ ビームスプリッタ、 ４ ・・・ １／２波長
板、 ５ ・・・ 複屈折薄板、 ６ ・・・対物レン
ズ、 ７ ・・・ 光記録媒体、 ８ ・・・ 絞りレ
ンズ、 ９・・・ シリンドリカルレンズ、 １０ ・
・・ 光検出器、 １１ ・・・ガラス板、 １２ ・
・・ 円形部、 １３ ・・・ イオン交換領域、 １
４・・・ 誘電体膜、 １５ ・・・ ホルダー、 １
６ ・・・ 凹凸部、
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.6 識別記号 ＦＩ Ｇ０２Ｂ 27/40 Ｇ０２Ｂ 27/40 Ｇ１１Ｂ 7/125 Ｇ１１Ｂ 7/125 Ｃ 19/12 ５０１ 19/12 ５０１Ｎ ５０１Ｊ
Claims (8)
- 【請求項１】 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域
以外に回折格子パターンを形成し、 該回折格子パターンは、所定幅および長さかつ入射光軸
方向に所定の厚みを有して周期的に形成されたイオン交
換領域と、該イオン交換領域の上面に形成された誘電体
膜とからなり、 前記複屈折板に対する常光線は前記回折格子パターンを
透過しかつ異常光線はその０次回折波が回折格子パター
ンによって遮断されるように、前記イオン交換領域の厚
みと前記誘電体膜の膜厚が設定されていることを特徴と
する光学素子。 - 【請求項２】 前記複屈折板の常光線に対する屈折率、
異常光線に対する屈折率をそれぞれｎ1o、ｎ1eとし、前
記イオン交換領域の常光線に対する屈折率、異常光線に
対する屈折率および厚みをそれぞれｎ2o、ｎ2e、ｄ2 と
し、前記誘電体膜の屈折率および膜厚をそれぞれｎ3 、
ｄ3 としたとき、 （ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝０ （ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＋（1 −ｎ3 ）ｄ3 ＝λ／２ を満足するように、前記イオン交換領域の厚みｄ2 およ
び誘電体膜の膜厚ｄ3 が設定されていることを特徴とす
る請求項１記載の光学素子。 - 【請求項３】 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域
以外に回折格子パターンを形成し、 該回折格子パターンは、所定幅および長さかつ入射光軸
方向に所定の厚みを有して周期的に形成された複屈折性
材料からなる凹凸部と、該凹部に形成された入射光軸方
向に所定の厚みを有するイオン交換領域とからなり、 前記複屈折板に対する異常光線は前記回折格子パターン
を透過しかつ常光線はその０次回折波が回折格子パター
ンによって遮断されるように、前記凸部の厚みと前記イ
オン交換領域の厚みが設定されていることを特徴とする
光学素子。 - 【請求項４】 前記複屈折性材料からなる凸部の常光線
に対する屈折率、異常光線に対する屈折率および厚みを
それぞれｎ1o、ｎ1e、ｄ1 とし、前記イオン交換領域の
常光線に対する屈折率、異常光線に対する屈折率および
厚みをそれぞれｎ2o、ｎ2e、ｄ2 としたとき、 （ｎ1o−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1o−ｎ2o）ｄ2 ＝λ／２ （ｎ1e−1 ）ｄ1 ＋（ｎ1e−ｎ2e）ｄ2 ＝０ を満足するように、前記凸部の厚みｄ1 およびイオン交
換領域の厚みｄ2 が設定されていることを特徴とする請
求項３記載の光学素子。 - 【請求項５】 前記複屈折板のほぼ中央に設けた所望の
領域が複屈折性材料からなることを特徴とする請求項１
乃至４記載の光学素子。 - 【請求項６】 前記複屈折板のほぼ中央に設けた所望の
領域が複屈折性材料であってかつ円形の領域からなるこ
とを特徴とする請求項１乃至４記載の光学素子。 - 【請求項７】 光源から出射された光の光軸上に、無偏
光型ビームスプリッタと、 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域以外に回折格子
パターンを形成し、該回折格子パターンは、所定幅およ
び長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを有して周期的に
形成されたイオン交換領域と、該イオン交換領域の上面
に形成された誘電体膜とからなり、前記複屈折板に対す
る常光線は前記回折格子パターンを透過しかつ異常光線
はその０次回折波が回折格子パターンによって遮断され
るように、前記イオン交換領域の厚みと前記誘電体膜の
膜厚が設定されている前記光学素子と、 対物レンズと、偏光方向変更手段とを設け、該偏光方向
変更手段を前記無偏光型ビームスプリッタと前記光学素
子との間に配置することにより、該光学素子に入射する
直線偏光の偏光方向を可変し、前記光学素子より出射す
る光の光束径を規制することにより、前記対物レンズに
よって収束する光の焦点距離を可変したことを特徴とす
る光ピックアップ。 - 【請求項８】 光源から出射された光の光軸上に、無偏
光型ビームスプリッタと、 複屈折板のほぼ中央に設けた所望の領域以外に回折格子
パターンを形成し、該回折格子パターンは、所定幅およ
び長さかつ入射光軸方向に所定の厚みを有して周期的に
形成された複屈折性材料からなる凹凸部と、該凹部に形
成された入射光軸方向に所定の厚みを有するイオン交換
領域とからなり、前記複屈折板に対する異常光線は前記
回折格子パターンを透過しかつ常光線はその０次回折波
が回折格子パターンによって遮断されるように、前記凸
部の厚みと前記イオン交換領域の厚みが設定されている
前記光学素子と、 対物レンズと、偏光方向変更手段とを設け、該偏光方向
変更手段を前記無偏光型ビームスプリッタと前記光学素
子との間に配置することにより、該光学素子に入射する
直線偏光の偏光方向を可変し、前記光学素子より出射す
る光の光束径を規制することにより、前記対物レンズに
よって収束する光の焦点距離を可変したことを特徴とす
る光ピックアップ。
Priority Applications (6)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP05099397A JP3861270B2 (ja) | 1996-02-23 | 1997-02-19 | 光ピックアップ及びそれに用いる光学素子 |
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