JPH0417237A - 投写型陰極線管 - Google Patents
投写型陰極線管Info
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- JPH0417237A JPH0417237A JP2120783A JP12078390A JPH0417237A JP H0417237 A JPH0417237 A JP H0417237A JP 2120783 A JP2120783 A JP 2120783A JP 12078390 A JP12078390 A JP 12078390A JP H0417237 A JPH0417237 A JP H0417237A
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J31/00—Cathode ray tubes; Electron beam tubes
- H01J31/08—Cathode ray tubes; Electron beam tubes having a screen on or from which an image or pattern is formed, picked up, converted, or stored
- H01J31/10—Image or pattern display tubes, i.e. having electrical input and optical output; Flying-spot tubes for scanning purposes
-
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- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
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-
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-
- H—ELECTRICITY
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- H01J2229/8913—Anti-reflection, anti-glare, viewing angle and contrast improving treatments or devices
- H01J2229/8918—Anti-reflection, anti-glare, viewing angle and contrast improving treatments or devices by using interference effects
Landscapes
- Cathode-Ray Tubes And Fluorescent Screens For Display (AREA)
- Vessels, Lead-In Wires, Accessory Apparatuses For Cathode-Ray Tubes (AREA)
- Formation Of Various Coating Films On Cathode Ray Tubes And Lamps (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
この発明は、光学多重干渉膜付きの投写型陰極線管に関
し、とくに、フェースパネル内面の着色現象(以下、ブ
ラウニングという)の発生を防止した投写型陰極線管に
関するものである。
し、とくに、フェースパネル内面の着色現象(以下、ブ
ラウニングという)の発生を防止した投写型陰極線管に
関するものである。
従来技術lとして、本出願人による米国特許第4642
695号に記載の発明がある。同号特許明細書には、投
写型テレビセットにおける各単色の投写型陰極線管から
の発光を投写レンズユニットに取り込む際の集光率の悪
さを改善するための方法が開示されている。すなわち、
通常の陰極線管においては、蛍光面から発せられる光は
、いわゆる完全拡散光に近い状態であるが、投写型テレ
ヒセソトにおいては、蛍光面から発せられる光のうち、
発散角約±30°以内のもののみが投写レンズユニット
へ取り込まれて有効に利用され、その他は不要光となる
。この不要光は投写レンズユニットの鏡筒等で反射され
て迷光となり、投写された映像のコントラストを低下さ
せるなどの問題があった。上記の従来技術1は、上記の
問題を解消するためになされたものであって、蛍光面の
、ある発光点より発せられる全光束の30%以上を発散
角±30°の円錐体内部へ集約化することにより、投写
型テレビセットのスクリーン上での映像の明るさを大幅
に向上させることができる。
695号に記載の発明がある。同号特許明細書には、投
写型テレビセットにおける各単色の投写型陰極線管から
の発光を投写レンズユニットに取り込む際の集光率の悪
さを改善するための方法が開示されている。すなわち、
通常の陰極線管においては、蛍光面から発せられる光は
、いわゆる完全拡散光に近い状態であるが、投写型テレ
ヒセソトにおいては、蛍光面から発せられる光のうち、
発散角約±30°以内のもののみが投写レンズユニット
へ取り込まれて有効に利用され、その他は不要光となる
。この不要光は投写レンズユニットの鏡筒等で反射され
て迷光となり、投写された映像のコントラストを低下さ
せるなどの問題があった。上記の従来技術1は、上記の
問題を解消するためになされたものであって、蛍光面の
、ある発光点より発せられる全光束の30%以上を発散
角±30°の円錐体内部へ集約化することにより、投写
型テレビセットのスクリーン上での映像の明るさを大幅
に向上させることができる。
上記従来技術1を具体的に達成する手段としては、本出
願人による特開昭60−257043号公報に記載の発
明(従来技術2)がある。この従来技術2は、投、耳型
陰極線管のフェースパネルと蛍光面とのあいだに、高屈
折膜と低屈折膜を交互に形成してなる複数の光学多重干
渉膜を設けた投写型陰極線管について開示し、上記高屈
折膜の構成材料としてTa205 を用い、低屈折膜の
構成材料としてSiO2が用いた6層からなる光学多重
干渉膜を用いる提案をした。この従来技術2によれば、
蛍光面の発光の輝度分布に角度依存性を持たせることが
でき、この結果、高品質の投写型陰極線管が得られる利
点がある。
願人による特開昭60−257043号公報に記載の発
明(従来技術2)がある。この従来技術2は、投、耳型
陰極線管のフェースパネルと蛍光面とのあいだに、高屈
折膜と低屈折膜を交互に形成してなる複数の光学多重干
渉膜を設けた投写型陰極線管について開示し、上記高屈
折膜の構成材料としてTa205 を用い、低屈折膜の
構成材料としてSiO2が用いた6層からなる光学多重
干渉膜を用いる提案をした。この従来技術2によれば、
蛍光面の発光の輝度分布に角度依存性を持たせることが
でき、この結果、高品質の投写型陰極線管が得られる利
点がある。
しかしながら、上記の従来技術2の発明には、つぎのよ
うな問題があることが判明した。
うな問題があることが判明した。
すなわち、従来技術2の発明においては、上記のような
利点がある反面、動作時間とともに投写型陰極線管から
の発光出力が低下する度合いが、光学多重干渉膜を有し
ない投写型陰極線管よ゛りも大きいという間層があった
。
利点がある反面、動作時間とともに投写型陰極線管から
の発光出力が低下する度合いが、光学多重干渉膜を有し
ない投写型陰極線管よ゛りも大きいという間層があった
。
ここで、上記の動作時間とともに投写型陰極線管からの
発光出力が低下する度合いについて述べる。
発光出力が低下する度合いについて述べる。
第2図は緑色(G)発光の投写型陰極線管を高圧(加速
電圧)32KV、蛍光面電流密度6μA・a112で連
続的に動作させたときの動作時間に対する光出力の変化
を示すものである。なお、上記の投写型陰極線管のフェ
ースパネルの外面はいずれの場合も冷却液で冷却がおこ
なわれているものとする。
電圧)32KV、蛍光面電流密度6μA・a112で連
続的に動作させたときの動作時間に対する光出力の変化
を示すものである。なお、上記の投写型陰極線管のフェ
ースパネルの外面はいずれの場合も冷却液で冷却がおこ
なわれているものとする。
同図において、曲線(I)は光学多重干渉膜を設けない
投写型陰極線管(従来品])についての光出力の劣化曲
線であって、7000時間経過後に初期の光出力の74
%にまで光出力が低下することを示している。この原因
としては、蛍光体の発光効率そのものが低下することと
、フェースパネル内表面の着色現象(ブラウニング)の
2つがあげられ、現在のところ、その寄与率は約手々と
考えられている。この蛍光体の劣化による光出力とフェ
ースパネル内表面の着色現象(ブラウニング)による光
出力の程度をそれぞれ、後掲する第1表の(A)欄に示
す(なお、同表では、いずれも初期値を100%とし、
初期比で示した)。
投写型陰極線管(従来品])についての光出力の劣化曲
線であって、7000時間経過後に初期の光出力の74
%にまで光出力が低下することを示している。この原因
としては、蛍光体の発光効率そのものが低下することと
、フェースパネル内表面の着色現象(ブラウニング)の
2つがあげられ、現在のところ、その寄与率は約手々と
考えられている。この蛍光体の劣化による光出力とフェ
ースパネル内表面の着色現象(ブラウニング)による光
出力の程度をそれぞれ、後掲する第1表の(A)欄に示
す(なお、同表では、いずれも初期値を100%とし、
初期比で示した)。
同表に示す結果から明らかなように、蛍光体の発光効率
の低下は、電子線衝撃のエネルギおよびそのとき発生す
る熱やX線により蛍光体の発光機構そのものが徐々に破
壊されていくことにより生じると考えられている。
の低下は、電子線衝撃のエネルギおよびそのとき発生す
る熱やX線により蛍光体の発光機構そのものが徐々に破
壊されていくことにより生じると考えられている。
また、着色現象(ブラウニング)には、電子線ブラウニ
ングとX線ブラウニングとの2種類があり、前者は、蛍
光体層の間隙を通り抜けた電子線がフェースパネル内表
面へ直接、衝突する際のエネルギによりフェースパネル
を構成するナトリウム(Na)やカリウム(K)などの
アルカリ金属イオンが還元されて金属化することにより
生じ、後者は、一種のソーラリゼーションであり、蛍光
体層やガラス表面に高速度で電子が衝突することにより
生じたX線のエネルギによりフェースパネル表面のガラ
ス中の格子欠損に着色中心が生じることにより起こる。
ングとX線ブラウニングとの2種類があり、前者は、蛍
光体層の間隙を通り抜けた電子線がフェースパネル内表
面へ直接、衝突する際のエネルギによりフェースパネル
を構成するナトリウム(Na)やカリウム(K)などの
アルカリ金属イオンが還元されて金属化することにより
生じ、後者は、一種のソーラリゼーションであり、蛍光
体層やガラス表面に高速度で電子が衝突することにより
生じたX線のエネルギによりフェースパネル表面のガラ
ス中の格子欠損に着色中心が生じることにより起こる。
これら電子線ブラウニングおよびX線ブラウニングとも
、フェースパネルのガラス表面が茶色に着色し、第3図
から明らかなように、着色前の分光透過率分布fa)に
比べて、着色後の分光透過率分布fblは可視光の短波
長領域はと透過率の大きな低下を示す。
、フェースパネルのガラス表面が茶色に着色し、第3図
から明らかなように、着色前の分光透過率分布fa)に
比べて、着色後の分光透過率分布fblは可視光の短波
長領域はと透過率の大きな低下を示す。
また、第2図の曲線(II)は光学多重干渉膜を設けた
投写型陰極#i!管(従来品2)についての光出力の劣
化曲線を示す。
投写型陰極#i!管(従来品2)についての光出力の劣
化曲線を示す。
この従来品2の構造は第4図で示すように、フェースパ
ネル(11の内面上に、高屈折膜として二酸化チタン(
Tie、)を、低屈折膜として二酸化珪素(Sin2)
を用い、これらを交互に蒸着して合計5層の光学薄膜層
からなる光学多重干渉膜(2)を形成し、その上に蛍光
体層(3)とメタルバック層(4)を設(すた構成とな
っている。
ネル(11の内面上に、高屈折膜として二酸化チタン(
Tie、)を、低屈折膜として二酸化珪素(Sin2)
を用い、これらを交互に蒸着して合計5層の光学薄膜層
からなる光学多重干渉膜(2)を形成し、その上に蛍光
体層(3)とメタルバック層(4)を設(すた構成とな
っている。
上記したような従来品2によれば、第2図の曲線(n)
から明らかなように、7000時間で初期の光出力の6
3%にまで低下しており、前述の従来品1の場合の曲線
(1)よりも大幅に悪化している。この劣化の要因の分
析結果を後掲する第1表のB欄に示す。当然のことなが
ら、蛍光体の劣化に関しては、光学多重干渉膜の有無に
は無関係であるため、光学多重干渉膜のない従来品1の
場合と同じ値を示す。また、光学多重干渉膜それ自体に
もブラウニングが生じており、この結果、投写型陰極線
管の光出力が5%低下している。また、非常に注目すべ
きことはフェースパネルのガラス表面のブラウニングに
よる光出力の低下の増大である。すなわち、従来品l(
光学多重干渉膜を設けない)の場合、フェースパネルの
ガラス表面のブラウニングによ、る投写型陰極線管の光
出力の低下は14%であったのに対して、従来品2(光
学多重干渉膜を設けた)場合には光出力の低下が23%
であり、大幅に増大している。本来、光学多重干渉膜は
フェースパネルのガラス表面を被覆してガラス表面に突
入する電子線のエネルギを弱めるためにブラウニング(
電子線ブラウニングおよびX線ブラウニングとも)は軽
減されるはずであるが、上記分析の結果では、逆に従来
品2(光学多重干渉膜を設けた)の場合、フェースパネ
ルのガラス表面のブラウニングは増大している。
から明らかなように、7000時間で初期の光出力の6
3%にまで低下しており、前述の従来品1の場合の曲線
(1)よりも大幅に悪化している。この劣化の要因の分
析結果を後掲する第1表のB欄に示す。当然のことなが
ら、蛍光体の劣化に関しては、光学多重干渉膜の有無に
は無関係であるため、光学多重干渉膜のない従来品1の
場合と同じ値を示す。また、光学多重干渉膜それ自体に
もブラウニングが生じており、この結果、投写型陰極線
管の光出力が5%低下している。また、非常に注目すべ
きことはフェースパネルのガラス表面のブラウニングに
よる光出力の低下の増大である。すなわち、従来品l(
光学多重干渉膜を設けない)の場合、フェースパネルの
ガラス表面のブラウニングによ、る投写型陰極線管の光
出力の低下は14%であったのに対して、従来品2(光
学多重干渉膜を設けた)場合には光出力の低下が23%
であり、大幅に増大している。本来、光学多重干渉膜は
フェースパネルのガラス表面を被覆してガラス表面に突
入する電子線のエネルギを弱めるためにブラウニング(
電子線ブラウニングおよびX線ブラウニングとも)は軽
減されるはずであるが、上記分析の結果では、逆に従来
品2(光学多重干渉膜を設けた)の場合、フェースパネ
ルのガラス表面のブラウニングは増大している。
上記従来品2(光学多重干渉膜を設けた投写型陰極線管
)におけるブラウニング増大の原因について検討した結
果、以下に述べるメカニズムによって、フェースパネル
のガラス表面のブラウニングか増大することが判明した
。
)におけるブラウニング増大の原因について検討した結
果、以下に述べるメカニズムによって、フェースパネル
のガラス表面のブラウニングか増大することが判明した
。
すなわち、従来品2の場合、第4図に示すように、フェ
ースパネル(1)のガラス表面には光学多重干渉膜(2
)の第1層目として高屈折膜の二酸化チタン(TiO□
)の光学薄膜層が形成されている。上記の光学多重干渉
膜(2)は層数で5層、膜厚で0.5〜0.7 μ−で
あるために、蛍光体層(3)の間隙を通り抜けてきた電
子線は、この光学多重干渉膜(2)へ突入し、フェース
パネル(1)のガラス表面近傍にまで容易に到達できる
。このとき、フェースパネルfilのガラス表面に形成
されている二酸化チタン(TiOz)の光学薄膜層が電
子線で衝撃を受け、二酸化チタン(TiO□)の酸素原
子(0)がはずれて−酸化チタン(T i O)となる
。この−酸化チタン(T i O)は非常に不安定であ
り、フェースパネル(11のガラス表面から酸素原子(
0)を取り込んで安定な二酸化チタン(T102)にな
ろうとする。フェースパネル(1)のガラス中には酸化
ナトリウム(Na20)や酸化カリウム(K2O)がイ
オンの型で存在しているので、酸素原子(0)かとられ
ると、還元反応により、ナトリウムイオンやカリウムイ
オンが金属ナトリウムや金属カリウムへと変化し、この
結果、フェースパネルfilのガラス表面の着色現象(
ブラウニング)が促進されると考えられる。とくに、第
1層目の高屈折膜としては、通常、金属の酸化物が使用
されることが多いが、光学的に使用可能な種々の金属の
酸化物について検討した結果、材料により程度の差はあ
るものの、どの材料を使用しても同様なブラウニングを
生じることが確認された。
ースパネル(1)のガラス表面には光学多重干渉膜(2
)の第1層目として高屈折膜の二酸化チタン(TiO□
)の光学薄膜層が形成されている。上記の光学多重干渉
膜(2)は層数で5層、膜厚で0.5〜0.7 μ−で
あるために、蛍光体層(3)の間隙を通り抜けてきた電
子線は、この光学多重干渉膜(2)へ突入し、フェース
パネル(1)のガラス表面近傍にまで容易に到達できる
。このとき、フェースパネルfilのガラス表面に形成
されている二酸化チタン(TiOz)の光学薄膜層が電
子線で衝撃を受け、二酸化チタン(TiO□)の酸素原
子(0)がはずれて−酸化チタン(T i O)となる
。この−酸化チタン(T i O)は非常に不安定であ
り、フェースパネル(11のガラス表面から酸素原子(
0)を取り込んで安定な二酸化チタン(T102)にな
ろうとする。フェースパネル(1)のガラス中には酸化
ナトリウム(Na20)や酸化カリウム(K2O)がイ
オンの型で存在しているので、酸素原子(0)かとられ
ると、還元反応により、ナトリウムイオンやカリウムイ
オンが金属ナトリウムや金属カリウムへと変化し、この
結果、フェースパネルfilのガラス表面の着色現象(
ブラウニング)が促進されると考えられる。とくに、第
1層目の高屈折膜としては、通常、金属の酸化物が使用
されることが多いが、光学的に使用可能な種々の金属の
酸化物について検討した結果、材料により程度の差はあ
るものの、どの材料を使用しても同様なブラウニングを
生じることが確認された。
この発明は上記のような問題点を解決するためになされ
たものであって、光学多重干渉膜を設けた投写型陰極線
管のフェースパネルのガラス表面のブラウニングをおさ
えて、光出力の経時的な劣化が少なくなるような投写型
陰極線管を提供することを目的とする。
たものであって、光学多重干渉膜を設けた投写型陰極線
管のフェースパネルのガラス表面のブラウニングをおさ
えて、光出力の経時的な劣化が少なくなるような投写型
陰極線管を提供することを目的とする。
上記の目的を達成するため、この発明は、高屈折膜と低
屈折膜とを交互に形成してなる光学多重干渉膜とフェー
スパネルとのあいだに、光学薄膜層としては機能しない
透明無機材料膜を介在させることにより、光学多重干渉
膜とフェースパネルのガラス表面とが直接に接しないよ
うに構成したものである。
屈折膜とを交互に形成してなる光学多重干渉膜とフェー
スパネルとのあいだに、光学薄膜層としては機能しない
透明無機材料膜を介在させることにより、光学多重干渉
膜とフェースパネルのガラス表面とが直接に接しないよ
うに構成したものである。
この発明による投写型陰極線管によれば、光学多重干渉
膜とフェースパネルとのあいだに、光学薄膜層としては
機能しない透明無機材料膜を介在させているので、第1
層目の光学薄膜層である二酸化チタン(TiOz)層が
電子線で衝撃を受けて不安定な一酸化チタン(T i
O)を生じてもガラス表面から直接、酸素原子(0)を
取り込むことかできない。したがって、フェースパネル
のガラス中にイオンの型で存在している酸化ナトリウム
(NazO)や酸化カリウム(K20)が還元反応によ
り、ナトリウムイオンやカリウムイオンが金属ナトリウ
ムや金属カリウムへと変化することがなく、ガラス1表
面のブラウニング化が防止されることになる。
膜とフェースパネルとのあいだに、光学薄膜層としては
機能しない透明無機材料膜を介在させているので、第1
層目の光学薄膜層である二酸化チタン(TiOz)層が
電子線で衝撃を受けて不安定な一酸化チタン(T i
O)を生じてもガラス表面から直接、酸素原子(0)を
取り込むことかできない。したがって、フェースパネル
のガラス中にイオンの型で存在している酸化ナトリウム
(NazO)や酸化カリウム(K20)が還元反応によ
り、ナトリウムイオンやカリウムイオンが金属ナトリウ
ムや金属カリウムへと変化することがなく、ガラス1表
面のブラウニング化が防止されることになる。
以下、この発明の一実施例を添付図面にもとづいて説明
する。
する。
第1図は、この発明の一実施例における光学多重干渉膜
を備えた投写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面
の断面図である。
を備えた投写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面
の断面図である。
同図において、メタルバック層(4)と蛍光体層(3)
の内側には従来と同様、高屈折膜として二酸化チタン(
710g)からなる光学薄膜層が、低屈折膜として二酸
化珪素(Sift)からなる光学薄膜膜が、それぞれ、
交互に合旧5層形成してなる光学多重干渉膜(2)が設
けられている。
の内側には従来と同様、高屈折膜として二酸化チタン(
710g)からなる光学薄膜層が、低屈折膜として二酸
化珪素(Sift)からなる光学薄膜膜が、それぞれ、
交互に合旧5層形成してなる光学多重干渉膜(2)が設
けられている。
上記実施例の場合、光学多重干渉膜(2)とフェースパ
ネル(1)とのあいだに、光学薄膜層としては機能しな
い透明無機材料膜(5)が介在している。
ネル(1)とのあいだに、光学薄膜層としては機能しな
い透明無機材料膜(5)が介在している。
ここで、透明無機材料膜(5)は、高屈折膜である二酸
化チタン(TiO□)の光学薄膜層とフェースパネルf
ilのカラス表面とが電子線のエネルギにより直接、化
学反応をおこすことを妨げるためのバリアの役目をして
いる。すなわち、蛍光体層(3)の間隙を通り抜けてき
た電子線が光学多重干渉H(2)へ突入し、フェースパ
ネル(11側の二酸化チタン(TiO2)の第1層目へ
到達して、その衝撃エネルギにより二酸化チタン(T
s O2ンの酸素原子(0)がはずれて不安定な一酸化
チタン(Tie)が生じても、フェースパネル(1)の
ガラス表面とのあいだに、バリア層として電子線衝撃に
対して安定な透明無機材料膜(5)(たとえば、5iO
2)が存在するので、−酸化チタン(T i O)は従
来のように、フェースパネル(1)のガラス表面から直
接、酸素原子(0)を取り込むことはできない。
化チタン(TiO□)の光学薄膜層とフェースパネルf
ilのカラス表面とが電子線のエネルギにより直接、化
学反応をおこすことを妨げるためのバリアの役目をして
いる。すなわち、蛍光体層(3)の間隙を通り抜けてき
た電子線が光学多重干渉H(2)へ突入し、フェースパ
ネル(11側の二酸化チタン(TiO2)の第1層目へ
到達して、その衝撃エネルギにより二酸化チタン(T
s O2ンの酸素原子(0)がはずれて不安定な一酸化
チタン(Tie)が生じても、フェースパネル(1)の
ガラス表面とのあいだに、バリア層として電子線衝撃に
対して安定な透明無機材料膜(5)(たとえば、5iO
2)が存在するので、−酸化チタン(T i O)は従
来のように、フェースパネル(1)のガラス表面から直
接、酸素原子(0)を取り込むことはできない。
したがって、ガラス表面のブラウニングを軽減すること
か可能となる。才な、この透明無機材料膜(51は光学
薄膜層として機能すると、光学多重干渉膜(2)の光学
特性に影響を与えてしまうが、この光学特性への影響を
なくするためには、光学的膜厚に対して十分厚いか、あ
るいは逆に、十分に薄い二とが要求される。電子線衝撃
に対して非常に安定な材料である二酸化珪素(SiO=
)または酸化アルミニウム<Al2O3>を透明無機材
料膜(5)として使用する場合には、その膜厚を500
人(005μs+)以上にするか、あるいは5000人
(05μm)以上にすることが望ましい。
か可能となる。才な、この透明無機材料膜(51は光学
薄膜層として機能すると、光学多重干渉膜(2)の光学
特性に影響を与えてしまうが、この光学特性への影響を
なくするためには、光学的膜厚に対して十分厚いか、あ
るいは逆に、十分に薄い二とが要求される。電子線衝撃
に対して非常に安定な材料である二酸化珪素(SiO=
)または酸化アルミニウム<Al2O3>を透明無機材
料膜(5)として使用する場合には、その膜厚を500
人(005μs+)以上にするか、あるいは5000人
(05μm)以上にすることが望ましい。
つぎに、この透明無機材料膜として、300 人の膜厚
の二酸化珪素(Si20)を用いた光学多重干渉膜付き
の投写型陰極線管を試作して、従来と同様、高圧(加速
電極)32KV、蛍光面電流密度6μA−am−”の条
件下で、連続動作させたときの動作時間に対する光出力
の変化を求めた。この結果を第2図の曲線(III)に
示す。
の二酸化珪素(Si20)を用いた光学多重干渉膜付き
の投写型陰極線管を試作して、従来と同様、高圧(加速
電極)32KV、蛍光面電流密度6μA−am−”の条
件下で、連続動作させたときの動作時間に対する光出力
の変化を求めた。この結果を第2図の曲線(III)に
示す。
上記の第2図における曲線(n[)で示した測定結果を
考察するに、フェースパネルのガラス表面のブラウニン
グ現象が抑制されて、光出力の劣化曲線も7000時間
で初期の光出力の77%であり、従来品lの場合、つま
り、光学多重干渉膜なしの場合(初期の光出力の74%
)よりもむしろ良い結果を示すことが判明した。このよ
うな結果をもたらすのは、上記透明無機材料膜のバリア
効果によって、高屈折膜である二酸化チタン(TiO□
)の光学薄膜層とフェースパネルのガラス表面とが電子
線エネルギにより、直接、化学反応をおこすことか妨げ
られるからである。また、この第2図の曲線(II[)
の光出力の劣化の要因分析は第1表の(C)欄に示すと
おりであり、開開に示す結果から明らかなように、従来
品1および2の場合に比べて、この発明の実施品では、
フェースパネルのガラス表面のブラウニングによる光出
力の低下か大幅に改善されている。これは元来、光学多
重干渉膜がフェースパネルのガラス表面のプランニング
に対しては、電子線エネルギを減衰させるためのバリア
としての役割を果たすうえに、前述したような高屈折膜
である二酸化チタン(T+02)の光学薄膜層とフェー
スパネルのカラス表面とが電子線エネルギにより直接、
化学反応をおこすことが、透明無機材料膜の有するバリ
ア効果によって妨げられることによる相乗効果である。
考察するに、フェースパネルのガラス表面のブラウニン
グ現象が抑制されて、光出力の劣化曲線も7000時間
で初期の光出力の77%であり、従来品lの場合、つま
り、光学多重干渉膜なしの場合(初期の光出力の74%
)よりもむしろ良い結果を示すことが判明した。このよ
うな結果をもたらすのは、上記透明無機材料膜のバリア
効果によって、高屈折膜である二酸化チタン(TiO□
)の光学薄膜層とフェースパネルのガラス表面とが電子
線エネルギにより、直接、化学反応をおこすことか妨げ
られるからである。また、この第2図の曲線(II[)
の光出力の劣化の要因分析は第1表の(C)欄に示すと
おりであり、開開に示す結果から明らかなように、従来
品1および2の場合に比べて、この発明の実施品では、
フェースパネルのガラス表面のブラウニングによる光出
力の低下か大幅に改善されている。これは元来、光学多
重干渉膜がフェースパネルのガラス表面のプランニング
に対しては、電子線エネルギを減衰させるためのバリア
としての役割を果たすうえに、前述したような高屈折膜
である二酸化チタン(T+02)の光学薄膜層とフェー
スパネルのカラス表面とが電子線エネルギにより直接、
化学反応をおこすことが、透明無機材料膜の有するバリ
ア効果によって妨げられることによる相乗効果である。
ここで、光学多重干渉膜のブラウニングによる先出力の
低下が従来の場合(第1表のA欄およびB欄)よりも少
し増加しているのは、二酸化チタン(TiOz)の光学
薄膜層への酸素原子(0)の供給がなされなくなるから
であると考えられる。
低下が従来の場合(第1表のA欄およびB欄)よりも少
し増加しているのは、二酸化チタン(TiOz)の光学
薄膜層への酸素原子(0)の供給がなされなくなるから
であると考えられる。
なお、上記の透明無機材料膜の材料としては、二酸化珪
素(SiO=)または酸化アルミニウム(Af203)
以外にも無機元素の酸化物、弗化物、硫化物など種々の
ものが考えられる。
素(SiO=)または酸化アルミニウム(Af203)
以外にも無機元素の酸化物、弗化物、硫化物など種々の
ものが考えられる。
以上、説明したように、この発明によれば、光学多重干
渉膜を設けた投写型陰極線管の第1層目の光学薄膜層と
フェースパネルのガラス表面とのあいだに、電子線衝撃
に対して安定な透明無機材料膜を介在させるので、これ
がバリアとなってフェースパネルのガラス表面でおこる
ブラウニングが軽減され、光出力の経時的な劣化の少な
い高品質な投写型陰極線管を得ることができる。
渉膜を設けた投写型陰極線管の第1層目の光学薄膜層と
フェースパネルのガラス表面とのあいだに、電子線衝撃
に対して安定な透明無機材料膜を介在させるので、これ
がバリアとなってフェースパネルのガラス表面でおこる
ブラウニングが軽減され、光出力の経時的な劣化の少な
い高品質な投写型陰極線管を得ることができる。
第1図はこの発明の一実施例における光学多重干渉膜を
備えた投写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面を
模式的に示す断面図、第2図は投写型陰極線管の光出力
の経時的な劣化を示す特性図、第3図はフェースパネル
のガラス表面のブラウニングによる分光透過率の変化を
示す特性図、第4図は従来の光学多重干渉膜を備えた投
写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面の断面図で
ある。 (11・・・フェースパネル、(2)・・・光学多重干
渉膜、(3)・・・蛍光体層、(5)・・・透明無機材
料膜。 なお、図中、同一符号は同一または相当部分を示す。
備えた投写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面を
模式的に示す断面図、第2図は投写型陰極線管の光出力
の経時的な劣化を示す特性図、第3図はフェースパネル
のガラス表面のブラウニングによる分光透過率の変化を
示す特性図、第4図は従来の光学多重干渉膜を備えた投
写型陰極線管のフェースパネルおよび蛍光面の断面図で
ある。 (11・・・フェースパネル、(2)・・・光学多重干
渉膜、(3)・・・蛍光体層、(5)・・・透明無機材
料膜。 なお、図中、同一符号は同一または相当部分を示す。
Claims (1)
- (1)蛍光面を構成するフェースパネルと蛍光体層との
あいだに、高屈折膜と低屈折膜とを交互に形成してなる
光学多重干渉膜とを備えた投写型陰極線管において、上
記光学多重干渉膜とフェースパネルとのあいだに光学薄
膜層として機能しない透明無機材料膜を介在させたこと
を特徴とする投写型陰極線管。
Priority Applications (6)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2120783A JP2512204B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | 投写型陰極線管 |
KR1019910006920A KR940006304B1 (ko) | 1990-05-09 | 1991-04-30 | 투사형 음극선관 |
US07/695,348 US5177400A (en) | 1990-05-09 | 1991-05-03 | Projection cathode-ray tube |
CA002041776A CA2041776C (en) | 1990-05-09 | 1991-05-03 | Projection cathode-ray tube |
DE4115437A DE4115437C2 (de) | 1990-05-09 | 1991-05-08 | Projektions-Kathodenstrahlröhre |
GB9109960A GB2244857B (en) | 1990-05-09 | 1991-05-08 | Projection cathode-ray tube |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2120783A JP2512204B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | 投写型陰極線管 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH0417237A true JPH0417237A (ja) | 1992-01-22 |
JP2512204B2 JP2512204B2 (ja) | 1996-07-03 |
Family
ID=14794895
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP2120783A Expired - Lifetime JP2512204B2 (ja) | 1990-05-09 | 1990-05-09 | 投写型陰極線管 |
Country Status (6)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US5177400A (ja) |
JP (1) | JP2512204B2 (ja) |
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CA (1) | CA2041776C (ja) |
DE (1) | DE4115437C2 (ja) |
GB (1) | GB2244857B (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US6844667B2 (en) | 2002-07-29 | 2005-01-18 | Lg. Philips Displays Korea Co., Ltd. | Panel for cathode ray tube |
KR100463281B1 (ko) * | 1997-09-18 | 2005-04-20 | 소니 가부시끼 가이샤 | 반사형편평관및그제조방법 |
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KR950014541B1 (ko) * | 1991-05-24 | 1995-12-05 | 미쯔비시덴끼 가부시끼가이샤 | 광선택흡수층 또는 뉴트럴 필터층을 갖는 컬러음극선관 |
US5498923A (en) * | 1994-01-05 | 1996-03-12 | At&T Corp. | Fluoresence imaging |
JPH08129963A (ja) * | 1994-10-31 | 1996-05-21 | Hitachi Ltd | カラー陰極線管 |
KR100186540B1 (ko) * | 1996-04-25 | 1999-03-20 | 구자홍 | 피디피의 전극 및 그 형성방법 |
WO1998054742A1 (en) * | 1997-05-26 | 1998-12-03 | Koninklijke Philips Electronics N.V. | Color display device having color filter layers |
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DE10216092A1 (de) * | 2002-04-11 | 2003-10-30 | Schott Glas | Verbundmaterial aus einem Substratmaterial und einem Barriereschichtmaterial |
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GB1306335A (ja) * | 1971-07-01 | 1973-02-07 | ||
GB1389737A (en) * | 1972-05-17 | 1975-04-09 | Gen Electric Co Ltd | Luminescent screens |
DE3151326A1 (de) * | 1981-12-24 | 1983-07-07 | Licentia Patent-Verwaltungs-Gmbh, 6000 Frankfurt | Verfahren zum herstellen einer elektronenroehre |
DD212359A1 (de) * | 1982-12-09 | 1984-08-08 | Narva Rosa Luxemburg K | Transparenter waermereflektierender kombinationsfilter fuer lichtquellen |
JPS60100347A (ja) * | 1983-11-04 | 1985-06-04 | Mitsubishi Electric Corp | 投写型陰極線管 |
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JPS60257043A (ja) * | 1984-05-31 | 1985-12-18 | Mitsubishi Electric Corp | 陰極線管 |
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GB2176048B (en) * | 1985-05-29 | 1989-07-05 | Philips Nv | Projection television display tube and projection television device comprising at least one such tube |
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JPH03138838A (ja) * | 1989-10-24 | 1991-06-13 | Mitsubishi Electric Corp | 投写型陰極線管 |
-
1990
- 1990-05-09 JP JP2120783A patent/JP2512204B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1991
- 1991-04-30 KR KR1019910006920A patent/KR940006304B1/ko not_active IP Right Cessation
- 1991-05-03 CA CA002041776A patent/CA2041776C/en not_active Expired - Fee Related
- 1991-05-03 US US07/695,348 patent/US5177400A/en not_active Expired - Fee Related
- 1991-05-08 DE DE4115437A patent/DE4115437C2/de not_active Expired - Fee Related
- 1991-05-08 GB GB9109960A patent/GB2244857B/en not_active Expired - Fee Related
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US6844667B2 (en) | 2002-07-29 | 2005-01-18 | Lg. Philips Displays Korea Co., Ltd. | Panel for cathode ray tube |
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---|---|
CA2041776C (en) | 1994-10-18 |
GB2244857A (en) | 1991-12-11 |
JP2512204B2 (ja) | 1996-07-03 |
CA2041776A1 (en) | 1991-11-10 |
US5177400A (en) | 1993-01-05 |
KR940006304B1 (ko) | 1994-07-14 |
KR920020578A (ko) | 1992-11-21 |
GB2244857B (en) | 1994-06-01 |
DE4115437A1 (de) | 1991-11-14 |
GB9109960D0 (en) | 1991-07-03 |
DE4115437C2 (de) | 1998-07-02 |
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