JPH0325922B2

JPH0325922B2 -

Info

Publication number: JPH0325922B2
Application number: JP58037896A
Authority: JP
Inventors: Setsuo Fujimura; Masato Sagawa; Yutaka Matsura
Original assignee: Sumitomo Special Metals Co Ltd
Current assignee: Proterial Ltd
Priority date: 1983-03-08
Filing date: 1983-03-08
Publication date: 1991-04-09
Also published as: JPS59163802A

Description

【発明の詳細な説明】

本発明はFeBR系永久磁石材料に関し、特に、
好ましい磁気特性を具現しうる特定の結晶粒径を
有するものに関する。本発明において、ＲはＹを
含む希土類元素を表わす。永久磁石は昨今のエレクトロニクスの技術の進
歩に伴ない、機械的エネルギー−電気的エネルギ
ー間のエネルギー交換や、イオン・電子ビームの
ローレンツの力による偏向の原理などを利用し
て、スピーカ、モータ、磁気デイスク駆動装置、
地震計、発電機、マグネトロンなどの装置に巾広
く利用されており、工業的に重要な材料の一つで
ある。また、これまでの永久磁石材料としてはアルニ
コ、ハードフエライト、サマリウムコバルト
（SmCo）系などがよく知られており、実用に供
されている。このうちアルニコは高い残留磁束密
度（以下、Brと略記）を有するが、保磁力（以
下、Hcと略記）が小さく、またハードフエライ
トは大きいHcを有するがBrが低い。エレクトロニクス技術の進歩に伴ない、電気部
品は高集積化・小型化の傾向にあるが、アルニ
コ、ハードフエライトを用いた磁気回路は他の部
品と比較して重量・容積ともに大きくならざるを
得ない。これに対し、SmCo系磁石は高いBrと大
きなHcを有するため磁気回路の小型化・高性能
化の要求に合致しているが、原料に用いるサマリ
ウムは希少資源であり、またコバルトは資源が特
定の地域に偏在しているため供給が不安定な状況
にある。従つて、これらの問題点を有しない新規
な永久磁石材料の開発が望まれていた。しかし、希土類磁石がもつと広い分野で安価
に、かつ多量に使われるようになるためには、高
価なコバルトを含まず、かつ希土類金属として、
鉱石中に多量に含まれている軽希土類を主成分と
することが必要である。このような永久磁石材料
の一つの試みとして、RFe₂系化合物（ただしＲ
は希土類金属の少なくとも一種）が検討された。
クラーク（A.E.Clark）はスパツタしたアモルフ
アスTbFe₂は42〓で29.5MGOeのエネルギ積をも
ち、300〜500℃で熱処理すると、室温で保磁力
Hc＝3.4KOe、最大エネルギ積（BH）max＝
7MGOeを示すことを見い出した。同様な研究は
SmFe₂についても行なわれ、77〓で、9.2MGOe
を示すことが報告されている。しかし、これらの
材料はどれもスパツタリングにより作製される薄
膜であり、一般のスピーカやモータに使う磁石で
はない。また、PrFe系合金の超急冷リボンが、
Hc＝2.8kOeの高保磁力を示すことが報告され
た。さらに、クーン等は（Fe_0.82B_0.18）_0.9Tb_0.05
La_0.05の超急冷アモルフアスリボンを627℃で焼
鈍すると、Hc＝3kOeにも達することを見い出し
た（Br＝5KG）。但し、この場合、磁化曲線の角
形性が悪いため（BH）maxは低い（N.C.Koon
他、Appl.Phys.Lett.39（10），1981，840〜842
頁）。また、カバコフ（L.Kabacoff）等は（Fe_0.8
B_0.2）_1-XPr_X（Ｘ＝０〜0.3原子比）の組成の超急冷
リボンを作製し、Fe−Pr二成分系で室温にて
kOeレベルのHcをもつものがあると報告してい
る。これらの超急冷リボン又はスパツタ薄膜はそれ
自体として使用可能な実用永久磁石（体）ではな
く、これらのリボンや薄膜から実用永久磁石を得
ることはできない。即ち、従来のFe・Ｂ・Ｒ系超急冷リボンまた
はRFe系スパツタ薄膜からは、任意の形状・寸法
を有するバルク永久磁石体を得ることができな
い。これまでに報告されたFe・Ｂ・Ｒ系リボン
の磁化曲線は角形性が悪く、従来慣用の磁石に対
抗できる実用永久磁石材料はみなされえない。ま
た、上記スパツタ薄膜及び超急冷リボンは、いず
れも本質上等方性であり、これらから磁気異方性
の実用永久磁石を得ることは、事実上不可能であ
る。従つて、本発明の基本目的は上述の従来法の欠
如を除去した、Co、Sm等の資源的希少物質を必
須とせずに従来のハードフエライトを同等程度以
上の磁気特性を有する新規な実用永久磁石体を得
ることにある。さらに詳細には、本発明は、室温
以上で良好な磁気特性を有し、任意の形状・実用
寸法に成形でき、磁化曲線の角形性が高く、さら
に磁気異方性を有する実用永久磁石材料であつ
て、しかもFeを主体とし、Ｒとして資源的に豊
富な軽希土類元素を有効に使用できるものを得る
ことを目的とする。本発明者等はさきに、Co、Smを必ずしも必要
とせず、資源的に豊富で、且つ現在までほとんど
用途が知られていないNdなど軽希土類と、Feを
主成分とするFeBR系化合物永久磁石を開発し、
本願と同一出願人により出願した（特願昭57−
145072）。このFeBR系磁石材料は高Brと高いエネルギー
積（以下（BH）maxと略記）を有しており、従
来のアルニコ、ハードフエライト、SmCo系磁石
に置換わるまつたく新しい工業的永久磁石材料で
ある。本発明は、このFeBR系永久磁石材料において
さらに良好な磁石特性を得るための結晶粒径の範
囲を与えることを具体的目的とする。即ち、本発明は、FeBR系永久磁石材料におい
て、原子百分率で８〜30％のＲ（但しＲはＹを包
含する希土類元素の一種又は二種以上）、２〜28
％のＢ、残部実質的にFeから成り、平均結晶粒
径が１〜80μｍであると共に結晶粒子の間にＲが
80重量％以上の組成を有する室温で非磁性の相が
存在し、磁気異方性であることを特徴とする。この非磁性相は、Fe−Ｂ−Ｒ化合物結晶粒子
を単磁区粒子に保持する役割をなす。又、Ｒはその50原子％以上がNdとPrの一種又
は二種から成ることを特徴とする。（さらに、そ
の残部Ｒは、Dy、Ho、Tb、La、Ce、Gd、Ｙの
うち少くとも一種であることを、特徴とする。）以下本発明について詳述する。 FeBR系合金は、特願昭57−145072に開示の通
り、焼結体として高い磁気特性を発現しキユリー
点300℃前後ないし約370℃を有する全く新規な結
晶性の合金である。本発明者は、このFeBR系合
金が溶解、鋳造、粉砕、磁界中配向成形、焼結と
いう工程により、焼結体とすることにより、従来
この系では確認できなかつた磁気特性を備えた永
久磁石をもつとも効果的に得ることを見出した
が、さらに、本願発明では、永久磁石材料として
の優れた磁気特性を発現しうるのは、その平均結
晶粒径が一定の範囲内にある場合であることを、
広汎な実験により明確にし高性能のFeBR系永久
磁石材料を工業的に安定して製造可能としたもの
である。 FeBR系合金は本発明者等の測定によつて高い
結晶磁気異方性定数Kuを有し、従来のSmCo系
磁石材料に匹敵する異方性磁界Haを有すること
が判つた。単磁区粒子の理論によると、高いHaをもつ磁
性体はハードフエライトやSmCo系磁石のように
高性能の微粒子型磁石になる可能性を持つてい
る。このような観点から、本発明者はFeBR系の
広い組成範囲及び結晶粒径を変化させた微粒子型
磁石材料を作成し、永久磁石特性を測定した。そ
の結果、得られた磁石特性は第１表に示すように
焼結後の平均結晶粒径と密接な関わりを持つこと
を見出した。一般に、単磁区微粒子型磁石では粒子が大きけ
れば粒子内に磁壁を有するようになるため、磁化
の反転は磁壁の移動によつて容易に起きて、Hc
は小さい。一方、粒子が小さくなつてある寸法以
下になると、粒子内に磁壁を有さなくなり、磁化
の反転は回転のみによつて進行するため、Hcは
大きくなる。この単磁区になる限界寸法は各材質
によつて異なつており、鉄の場合は0.01μｍ、ハ
ードフエライトは1μｍ、SmCo系は4μｍ位である
といわれている。またこれらの各材質のHcはこの限界寸法付近
で高い値が得られている。本発明のFeBR系永久
磁石材料においては、平均結晶粒径が１〜80μｍ
の範囲でHc1kOe以上が得られ好ましくは２〜
40μｍの範囲でHc4kOe以上が得られる。本発明
の永久磁石材料は好ましくは焼結体として得られ
る。その場合焼結体の焼結後の結晶粒子の大きさ
が問題である。焼結体のHcを1kOe以上とするた
め、この焼結後の平均結晶粒径は1μｍ以上が必
要であることが実験的に確められた。これ以上微
細な結晶粒径を得るためには、焼結前に微粉末を
作成する必要がある。しかしFeBR合金の微粉末
は酸化し易いこと、微粒子に加わる歪みの影響が
大きくなること、さらに粒子径が極端に小さくな
ると強磁性体ではなく超常磁性体になること、等
により焼結体のHcは著しく低下するものと考え
られる。また結晶粒径が80μｍより大きくなる
と、粒子は単磁区微粒子ではなくなり、粒子内部
に磁壁を有するようになつて、磁化の反転が容易
に起こり、Hcは小さくなる。Hc1kOe以上であ
るためには80μｍ以下でなければならない。特に
好ましくは２〜40μｍで、Hcは4kOe以上の高特
性のものが得られる。本発明の永久磁石材料に用いる希土類元素Ｒは
Ｙを包含し、軽希土類及び重希土類を包含する希
土類元素であり、そのうち一種以上を用いる。即
ちこのＲとしては、Nd、Pr、La、Ce、Tb、
Dy、Ho、Er、Eu、Sm、Gd、Pm、Tm、Yb、
Lu及びＹが包含される。Ｒとしては、軽希土類
をもつて足り、特にNd、Prが好ましい。これら
Nd、PrをＲの50％以上として他のDy、Ho、
Tb、La、Ce、Gd、Ｙのうち少なくとも一種を
混合して用いることが工業的に有用である。実用
上は二種以上の混合物（ミツシユメタル、ジジム
等）を入手上の便宜等の理由により用いることが
できる。なお、このＲは純希土類元素でなくとも
よく、工業上入手可能な範囲で製造上不可避な不
純物を包含するもので差支えない。Ｂ（ホウ素）としては、純ボロン又はフエロボ
ロンを用いることができ、不純物としてAl、Si、
Ｃ等を含むものも用いることができる。本発明の永久磁石材料は、既述の８〜30％Ｒ、
２〜28％Ｂ、残部Fe（原子百分率）において、保
磁力Hc≧1kOe、残留磁束密度Br4kG以上の磁気
特性を示し、最大エネルギ積（BH）maxはハー
ドフエライト（4MGOe程度）と同等以上とな
る。Ｒは８原子％未満であると、Hcが1kOeより低
くなる。Ｒが増加するにつれて、Hcは上昇する
が、30原子％を越えるとハードフエライトのもつ
Brの値約4kG未満になる。Ｂも同様の傾向を示
し、２％未満ではHcが1kOeより低くなり、28％
を越えるとBrが4kGより低くなる。軽希土類をＲの主成分（即ち全Ｒ中Nd、Pr50
原子％以上）とし、11〜24％Ｒ、３〜27％Ｂ、残
部Feの組成は、最大エネルギ積（BH）max≧
7MGOeを示し、好ましい範囲である。最も好ましくは、Nd、PrをＲの主成分（同
上）とし、12〜20％Ｒ、４〜28％Ｂ、残部Feの
組成であり、最大エネルギ積（BH）max≧
10MGOeを示し、（BH）maxは最高33MGOe以
上に達する。本発明の永久磁石材料はFe・Ｂ・Ｒ系であり、
必ずしもCoを含む必要がなく、またＲとしては
資源的に豊富な軽希土類を用いることができ、必
ずしもSmを必要とせず或いはSmを主体とする必
要もないので原料が豊富で安価であり、きわめて
有用である。以下本発明の態様及び効果について、実施例に
従つて説明する。但し実施例及び記載の態様は、
本発明をこれらに限定するものではない。第１表に、各種Fe・Ｂ・Ｒ合金の16kOeにお
ける磁化4πI_16K（常温時）及びキユリー点Tc
（10kOeにて測定）を示す。これらの合金は高周
波溶解によつて製造しインゴツト冷却後約0.1ｇ
のブロツクを切り出し、振動試料型磁力計
（VSM）によつて4πI_10k（10kOeにおける磁化）の
温度変化を測定し、キユリー点を確定した。第１
図は、66Fe14B20Nd（第１表、試料７）のインゴ
ツトの磁化の温度変化を示すグラフであり、Tc
＝310℃であることが示される。従来、Ｒ・Fe合金において第１表のTcをもつ
化合物は見い出されていない。かくて、Ｒ・Fe
系にＢを添加することによつて安定となる新しい
Fe・Ｂ・Ｒ三元化合物が存在し、それらは各Ｒ
により第１表のようなTcをもつことが認められ
る。第１表に示すように、この新しいFe・Ｂ・
Ｒ三元化合物はＲの種類によらず存在する。大部
分のＲにおいて、新化合物のTcはCeを除き300℃
前後である。なお、従来既知のＲ・Fe合金のTc
よりも、本発明のFe・Ｂ・Ｒ三元化合物のTcは
かなり高い。なお、第１表において、4πI_16Kの測定値は、試
料が多結晶体であるため、飽和磁化を示すもので
はないが、いずれも6kG以上の高値を示してお
り、高磁束密度の永久磁石材料として有用である
ことが明らかとなつた。

【表】つぎに第１表で見い出された新しい化合物が、
例えば粉末焼結法によつて、高性能永久磁石体に
なることを示す。第２表は、つぎの工程によつて
作製した種々のFe・Ｂ・Ｒ化合物から成る永久
磁石体の特性を示す（本発明の範囲外のものも対
比のためＣ符号を付して示されている）。 (1) 合金を高周波溶解し、水冷銅鋳型に鋳造出発
原料はFeとして純度99.9％の電解鉄、Ｂとして
フエロボロン合金（19.38％Ｂ、5.32％Al、0.74
％Si、0.03％Ｃ残部Fe）、Ｒとして純度99.7％
以上（不純物は主として他の希土類金属）を使
用。 (2) 粉砕スタンプミルにより35メツシユスルー
までに粗粉砕し、次いでボールミルにより３時
間微粉砕（３〜10μｍ）。 (3) 磁界（10kOe）中配向・成形（1.5t／cm²にて
加圧）。 (4) 焼結 1000〜1200℃ １時間Ar中、焼結後
放冷。第２表に示すように、Ｂを含まない化合物は保
磁力Hcが０に近く（高Hc用測定器では測定でき
ないくらい小さいので０とした）、永久磁石には
ならない。ところが、原子比で４％、重量比でわ
ずか0.64％のＢ添加により、Hcは3kOeにもなり
（試料No.４）、Ｂ量の増大にともなつてHcは急増
する。これにともない（BH）maxは７〜
20MGOe、最大33MGOe以上にも達し、現在知
られている最高級永久磁石であるSmCo磁石に匹
敵する高特性を示す。第２表には主としてNdと
Prの場合について示したが、第２表下部に示し
たように、他のＲについても、また種々のＲの組
合せについても、Fe・Ｂ・Ｒ化合物は良好な永
久磁石特性を示す。Fe・Ｂ・Ｒ化合物は適当な
Ｂ量およびＲ量において良好な永久磁石特性を示
す。第２表及び第６図から明らかなように、
Fe・Ｂ・Ｒ系においてＢを０から増大していく
と、Hcは増大していく。一方、残留磁束密度Br
は、最初単調に増大するが10原子％付近でピーク
に達し、さらにＢ量を増大させるとBrは単調に
減少していく。

【表】

【表】又、前述の工程と同様にして製造した試料によ
り、Fe−8B−xNdの系においてｘを０〜40に変
化させてNd量とBr、iHcの関係を調べた。その
結果を第５図に示す。さらに、Fe−xB−15Ndの
系においてｘを０〜35に変化させてＢ量とBr、
iHcの関係を調べ、その結果を第６図に示す。永久磁石（材料）としては少くとも1kOe以上
のHcが必要であるから、これを満たすために、
Ｂ量は少くとも２原子％以上でなければならない
（好ましくは３原子％以上）。本発明永久磁石体は
高Brであることを特徴としており、高い磁束密
度を必要とする用途に多く使われる。ハードフエライトのBr約4kG以上とするため
には、Fe・Ｂ・Ｒ化合物において、Ｂ量は28原
子％以下でなければならない。なお、B3〜27原
子％、４〜24原子％は夫々（BH）max7MGOe
以上、10MGOe以上とするための好ましい、又
は最適の範囲である。（第２表及び第６図参照）つぎにＲ量の最適範囲を検討する。第２表及び
第５図に示すように、Ｒの量が多いほどHcが高
くなり、永久磁石材料として望ましい。永久磁石
材料としては、さきに述べたようにHcが1kOe以
上必要であるから、そのためにはＲ量は８原子％
以上でなければならない。一方、Ｒ量の増大にと
もない、高Hcになるのは良いが、必要以上の添
加は残留磁束密度Brの低下を招く。従つてハー
ドフエライトのBr約4kGを越えるためにＲは30
原子％以下とする。また、Ｒは大変酸化されやす
いため、高Ｒ合金の粉末は燃えやすく、取扱いが
困難となる。従つて大量生産性を考慮すると、Ｒ
の量は30原子％以下であることが望ましい。Ｒの
量がこれ以上であると、粉末が燃えやすく大量生
産が大変困難となる。また、ＲはFeに比べれば高価であるから、少
しでも少ない方が望ましい。なお、R11〜24原子
％、12〜20原子％の範囲は、夫々（BH）maxを
7MGOe以上、10MGOe以上とする上で好ましい
又は最適の範囲である。第２図に、FeBR磁気異方性永久磁石材料の代
表例として、Fe₆₈B₁₇Nd₁₅（第２表のNo.６と同じ
組成）焼結体の初磁化曲線１および第１、第２両
象限の減磁曲線２を示す。初磁化曲線１は、低磁界で急峻に立ち上がり、
飽和に達する。減磁曲線２はきわめて角形性が高
い。初磁化曲線１の形から、本磁石材料は、保磁
力が反転磁区の核発生によつて決まる、いわゆる
ニユークリエーシヨン型永久磁石の類型に属する
ことがわかる。また、減磁曲線２の高い角形性
は、本磁石材料が典型的な高性能異方性磁石材料
であることを示している。第２表に示した化合物
のうち、Ｃ符号を付した試料以外の本発明の範囲
内のものはすべて第２図のような傾向−即ち、初
磁化曲線の急峻な立ち上がりと減磁曲線の高い角
形性−を示した。このように高い永久磁石特性
は、従来知られているFeR系やFeBR系アモルフ
アスリボンの結晶化によつて決して得られないも
のである。また、その他従来知られている永久磁
石材料のなかで、コバルトを含まずにこれほど高
い特性を示すものも知られていない。次に、前記の方法中(2)粉砕をFisher社製のサ
ブ・シーブ・サイザ（sub−Sieve−sizer）での
平均粒度測定値が0.5〜100μｍの各値をとるよう
適当に粉砕時間を変更して行い、第３表に示す各
組成の試料を作成した。比較例：100μｍの結晶粒径とするため、焼結後
に焼結温度よりも５〜20℃低い温度でAr雰囲
気中にて長時間保持した（第３表、No.C7、C17
等）。このようにして得られた第３表に示す各組成の
試料について磁石化の検討を行い、磁石特性及び
平均結晶粒径を測定した。その結果を第３表に示
す。ここで平均結晶粒径とは、試料面を研摩、腐
蝕後光学顕微鏡を用いて×100〜×1000の倍率の
顕微鏡写真を撮影し、既知面積の円を描いて円を
８等分する直線を描き、直線上にある平均粒子数
を数え、算出した。但し、境界上（円周上）にて
区切られた粒子は1/2個として数える（この方法
はHeynの方法として知られている）。空孔の部分
は計算より省く。また、粒子の間〓に充填されて
いる部分はＸ線マイクロアナライザーにより、Ｒ
が80重量パーセント以上の組成を有することが確
認され室温では非磁性であるため、この部分も計
算より省いた。

【表】第３表において符号Ｃを添付したものは比較例
を示す。なお、C1、C3、C5及びC11は各々本発
明組成範囲外のものである。また、C6、C7、C17から結晶粒径が本発明範
囲外ではHcが1kOe以下に低下していることがわ
かる。つぎに第３表のうちNo.４、10、18の組成の平均
結晶粒径ＤとHcの関係について詳細に検討を行
い、第３図に示すような関係を得た。第３図より
HcはＤが３〜10μｍ付近をピークにして、それよ
りも小さな場合は急激に、また大きな場合はなだ
らかに減少する様子がわかる。本発明組成範囲内
で組成が変化してもHcと平均結晶粒径Ｄの関係
は同じ傾向を示す。このことは、FeBR系磁石
（材料）が単磁区微粒子型磁石であることを示し
ている。なお本発明者等はさらに第３表のNo.７と同一組
成の合金を先に述べた(1)の方法である鋳造法によ
つて得たが鋳造合金の平均的結晶粒径は20〜80μ
ｍであつたにも拘らず、Hcは1kOe未満の低い値
しか得られなかつた。第３表及び第３図の結果より、FeBR系磁石の
Brがハードフエライトの約4kG以上となり、且
つHcが1kOe以上であるためには、組成が本発明
範囲内で且つ平均結晶粒径が１〜80μｍであるこ
と、さらにHc4kOe以上の高特性を得るためには
２〜40μｍであることが示される。第４図は、第３表、第３図に挙げた試料No.
477Fe−8B−15Ndの代表的平均結晶粒径（Ｄ＝
0.8，５，65μｍ）のものについての減磁特性曲線
を示す。本発明の範囲に属する平均結晶粒径を有
する磁石は高いHcと優れた角形性を有している
ことが判る。結晶体永久磁石を得る場合、その結晶粒径の制
御は、粉砕、焼結、熱処理等の製造条件を制御す
ることよつて可能である。以上の通り、本発明のFeBR三元系磁気異方性
永久磁石材料は、Fe、Ｂ、Ｒの外工業的製造上
不可避な不純物の存在を許容できるが、さらに、
以下の展開も可能であり、一層実用性を高めるこ
とができる。即ち、Feの一部をCoで置換するこ
とにより化合物のキユリー点Tcを一層上昇でき
る。またＢの一部をＣ、Ｓ、Ｐ、Si等により置換
することも可能であり、製造性改善、低価格化が
可能となる。さらに、三元系基本組成FeBRに、Al、Ti、
Ni、Ｖ、Cr、Mn、Zr、Hf、Nb、Mo、Ge、
Ta、Ｗ、Sn、Bi、Sbの一種以上を添加すること
により、高保磁力化が可能である。なお、Cuを
少量含むことができる。以上、本発明は特定の平均結晶粒径を有し、か
つCoを必須とせずFeを主体とし、またＲとして
も資源的に豊富であり工業上入手し易い希土類元
素（Nd、Pr）を主体とすることができる新規な
磁気異方性永久磁石材料を提供するものであり、
これを用いることにより高残留磁化、高保磁力、
高エネルギ積を有する磁気異方性永久磁石材料を
実現したものである。尚永久磁石材料としての利
点は、従来のSmCo系と対比するとその主成分元
素の点で極めて顕著になる。又、本永久磁石材料の平均結晶粒径１〜80μｍ
が磁気特性に与える臨界的意義については、それ
らの値を界として極めて急激な変化があることを
示す多くの実施例データ（特に第３表、第３図、
第４図）によつて明瞭に裏付けられている。そし
て、このFe−Ｂ−Ｒ化合物結晶粒子が該結晶粒
子の間に存在する特定の非磁性相と相俟つて優れ
た異方性磁気特性を発現する永久磁石材料として
の微細構造を形成している。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明の範囲内の組成を有する
FeBR合金（66Fe14B20Nd）のインゴツトの磁
化の温度変化特性を示すグラフ（縦軸：磁化
4πI₁₀（kG）、横軸：温度（℃））を示す。第２図
は、焼結68Fe17B15Nd磁石材料の初磁化曲線１
と減磁曲線２を示すグラフ（縦軸：磁化4πI
（kG）、横軸：磁界Ｈ（kOe）を示す。第３図は本
発明の実施例について、Hcと平均結晶径Ｄの関
係を示す。第４図は本発明の代表的な組成の実施
例について、平均結晶粒径の違いによる減磁特性
曲線の変化を示す。第５，６図は本発明の実施例
について、Nd量、Ｂ量とBr、iHcの関係を夫々
示すグラフである。

Claims

【特許請求の範囲】１原子百分率で８〜30％のＲ（但しＲはＹを包
含する希土類元素の一種又は二種以上）、２〜28
％のＢ、残部実質的にFeから成り、平均結晶粒
径が１〜80μｍであると共に結晶粒子の間にＲが
80重量％以上の組成を有する室温で非磁性の相が
存在し、磁気異方性であることを特徴とする永久
磁石材料。２Ｒはその50原子％以上がNdとPrの一種又は
二種から成る請求項第１項に記載の永久磁石材
料。３Ｒの残部は、Dy、Ho、Tb、La、Ce、Gd、
Ｙのうち少なくとも一種である請求項第２項に記
載の永久磁石材料。