DE929818C - Einrichtung zur Messung von Gasdruecken - Google Patents
Einrichtung zur Messung von GasdrueckenInfo
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Description
AUSGEGEBEN AM 4. JULI 1955
N 7136 IXb 142 k
Die Erfindung bezieht sich auf die Messung absoluter Drücke von Atmosphärendruck bis herab
zu Drücken von der Größenordnung io~6 mm Hg.
Die Erfindung betrifft Verbesserungen von Meßgeräten nach Art des sogenannten Alphatrons, das
in der amerikanischen Patentschrift 2 497 213 beschrieben ist.
Das Alphatron enthält einen radioaktiven Strahler, dessen Emission von Ionisatoren annähernd
konstant und annähernd unabhängig von der Temperatur und von dem elektrischen Feld in seiner
Umgebung ist. Das radioaktive Material ist so angebracht, daß es Ionisatoren in den Raum zwischen
zwei Elektroden einstrahlt und die dort befindlichen Gasmoleküle ionisiert, die sich innerhalb
einer die beiden Elektroden enthaltenden Ionisierungskammer befinden.
Bei einer bevorzugten Ausführungsform des Alphatrons ist der Strahler ein alpha-Strahler, z.B.
Radium oder ein beta-S tr ahler, z. B. Strontium 90. Die Erfindung wird für den Fall dieser geladenen
Teilchen als Ionisatoren beschrieben, ist jedoch ohne weiteres auch auf andere Arten von Ionisatoren
anwendbar. Die Ionisierung innerhalb der Kammer wird durch Auffangen der in ihr entstehenden
Ionen und durch Verstärkung und Anzeige des Ionenstroms gemessen. Der Ionisierungsstrom hängt unmittelbar von der Zusammensetzung
und dem absoluten Druck des Gases innerhalb des Meßgerätes ab. Innerhalb eines erheblichen Druckbereiches
ist dieser Zusammenhang einfach proportional. Abweichungen von diesem proportionalen
Zusammenhang zwischen dem Gasdruck und dem Ionisierungsstrom treten bei höheren Druck-
bereichen auf. Diese Abweichungen rühren von der gleichzeitigen Wirkung zweier Ursachen her.
Erstens ist nämlich die beim Durchgang eines ionisierenden Teilchens durch eine gegebene Gas.-menge
gebildete Zahl von Ionenpaaren (nämlich eines positiven Ions und eines Elektrons) stark
veränderlich, wenn das ionisierende Teilchen an das Ende seiner Reichweite gelangt. Zweitens
wird bei'hohen Drücken die Konzentration von ίο positiven Ionen und Elektronen, die durch das
ionisierende Teilchen gebildet werden, so groß, daß ein erheblicher Teil dieser positiven Ionen und
Elektronen rekombiniert, ohne die Sammelelektroden zu erreichen: Natürlich müssen aber positive
Ionen und Elektronen die zugehörigen Elektroden erreichen, um als Ionisierungsstrom in Erscheinung
zu treten. Wenn ein Ion schon im Gase rekombiniert, so trägt es zu dem Ionenstrom
nichts bei.
Beim Entwurf einer Ionisierungskammer für einen bestimmten Druckbereich, z. B. für den Bereich
von etwa 10 mm bis Atmosphärendruck ergibt sich somit folgendes. Der Ionenstrom darf nur
aus denjenigen Ionenpaaren bestehen, welche von ionisierenden Teilchen gebildet werden, die eine
merklich kleinere Strecke als ihre mittlere Restreiichweite durchlaufen· haben. Unter mittlerer Restreichweite
wird die in Längeneinheiten gemessene mittlere Reichweite der ionisierenden Teilchen
nach dem Eintritt in das Gas, dessen Druck gemessen werden soll, verstanden. Diese Reichweite
hängt von der Zusammensetzung des Gases ab und ist natürlich dem Gasdruck umgekehrt proportional.
Für alpha-Teilchen, die von Radium ausgestrahlt werden, ist diese mittlere Restreichweite die mittlere
Reichweite der alpha-Teilchen, nachdem diese den Rhodium-Film durchsetzt 'haben, der vorzugsweise
zum Zusammenhalten der Zerfallsprodukte des Radiums, nämlich des Radons, benutzt wird.
Ferner soll der Abstand zwischen den beiden Elektroden der Ionisierungskammer so klein wie
möglich sein, um die Rekombination von Ionenpaaren nicht zu begünstigen. Praktisch wird beiden
genannten Gesichtspunkten ausreichend Rechnung getragen, wenn die mittlere Abmessung der Ionisierungskammer
kleiner als die mittlere Restreichweite der ionisierenden Teilchen bei dem höchsten
zu messenden Druck ist. Da die Elektroden innerhalb der Ionisierungskammer liegen, ist der Elektrodenabstand
erheblich kleiner als diese mittlere Restreichweite.
Da bei einem absoluten Druck in der Größenordnung von 1000 mm die mittlere Restreichweite
der alpha-Teilchen ziemlich klein ist, nämlich nur von der Größenordnung von etwa 2 cm, ist zur Erreichung
eines linearen Meßbereichs bei etwa Atmosphärendruck eine.sehr kleine Ionisierungskamnier
notwendig. Andererseits können mit einer so kleinen Ionisierungskammer aber nicht sehr
niedrige Drücke gemessen werden, da das Verhältnis des sogenannten Dunkelstroms zu dem positiven
Ionenstrom sehr groß ist. Dieser sogenannte Dunkelstrom rührt wenigstens teilweise von einer
Bombardierung der Sammelelektrode für die positiven Ionen durch alpha-Teilchen her. Bei niedrigen
Drücken ist der im Gas erzeugte Strom positiver Ionen sehr klein, da er dem Druck und den Abmessungen
der Ionisationskammer für Luft nach der Gleichung I = 5,25 · 10— 1S L-N-P proportional
ist, in welcher I der Ionisierungsstrom in Ampere ist, P der Druck in Millimetern, N die Zahl der
alpha-Teilchen, welche je Sekunde in die Ionisierungskammer eingestrahlt werden und L der mittlere
Abstand in Zentimetern zwischen dem alpha-Strahler und dem Ende der Ionisierungskammer.
Man kann nun zwar eine doppelte Ionisierungskammer mit zwei getrennten Quellen von
Ionisatoren und einer geeigneten Umschaltung zur Erreichung linearer Ablesungen innerhalb eines
weiten Druckbereiches benutzen, jedoch hätte eine solche Einrichtung den Nachteil, daß zwei getrennte
Quellen von Ionisatoren, also z. B. Radiumkörper, vorhanden sein müssen. Da die radioaktiven
Materialien bei solchen Meßgeräten aber einen erheblichen Bruchteil der Gesamtkosten ausmachen,
möchte man aus Kostengründen die Benutzung zweier Radiumkörper vermeiden.
Die Erfindung bezweckt in erster Linie, ein Meßgerät nach Art des Alphatrons zu schaffen,
welches innerhalb eines weiten Druckbereiches von Atmosphärendruck bis zu Drücken von ganz ungefähr
10—8 mm Hg linear anzeigt und nur eine
einzige Quelle von Ionisatoren besitzt.
Dabei soll das Meßgerät eine kleine Ionisierungskammer innerhalb einer größeren enthalten,
wobei die kleinere Kammer elektrisch von der größeren Kammer isoliert ist, um den Übertritt
von positiven Ionen aus einer Kammer in die andere zu verhindern.
Fig. ι ist eine schematische Darstellung einer Ausführungsform der Erfindung und
Fig. 2 eine vergrößerte Darstellung eines Teiles der Anordnung nach Fig. 1.
Bei der erfindungsgemäßen Anordnung wird eine erste Elektrode vorgesehen, welche eine verhältnismäßig
große Ionisierungskammer umschließt, und innerhalb dieser größeren Kammer ist eine erste
Sammelelektrode vorhanden. Zwischen die beiden Elektroden wird eine Spannung gelegt, derart, daß
positive Ionen von der einen und negative Teilchen (Ionen und Elektronen) von der anderen der beiden
Elektroden aufgenommen werden. Bei einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist der
Ionisator ein alpha-Strahler, z. B. Radium, welcher
positive Ionen erzeugt. Die erste Elektrode, welche die Ionisierungskammer umschließt, liegt auf einem
Potential V1 und die zweite Elektrode auf einem Potential V2, wobei F2 negativ gegen V1 ist, so daß
die zweite Elektrode positive Ionen anzieht. Die Erfindung wird im folgenden unter der Voraussetzung
der Benutzung eines solchen alpha-Strahlers und unter der Voraussetzung einer solchen Anordnung
der Elektrode beschrieben, daß der positive Ionenstrom zur Druckmessung benutzt wird.
Jedoch ist die Erfindung nicht auf diese Voraussetzung beschränkt.
Das Meßgerät enthält auch noch eine dritte Elektrode, welche eine zweite Ionisierungskammer umschließt.
Diese zweite Kammer ist verhältnismäßig klein gegenüber der ersten Kammer. Die zweite Kammer
enthält ebenfalls eine Sammelelektrode, welche die vierte Elektrode des Meßgerätes darstellt. Die
Ionisatorenquelle (z. B. Radium) ist so angebracht, daß die emittierten alpha-Teilchen sowohl die
große wie die kleine Kammer durchlaufen. Bei ίο einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung
befindet sich das Radium innerhalb oder in der Nähe der kleinen Kammer und seine alpha-Teilchen
durchsetzen die kleine Kammer, bevor sie in die große Kammer eintreten. Die alpha-Teilchen treten
also durch die die kleine Kammer bildende Elektrode hindurch und durchlaufen anschließend die
große Kammer.
Bei dieser Einrichtung dient der positive Ionenstrom dazu, den Druck innerhalb des Meßgerätes
anzuzeigen. Die Elektrode, welche die kleinere Kammer bildet, ist für alpha-Teilchen durchlässig
und wird auf ein Potential V3 (vorzugsweise gleich
V1) gebracht, um die Wanderung positiver Ionen aus einer Kammer in die andere zu verhindern.
Insbesondere muß der Übertritt positiver Ionen aus der größeren in die kleinere Kammer verhindert
werden, wenn die kleinere Kammer zur Messung verhältnismäßig hoher Drücke benutzt wird.
In Fig. ι und 2 ist eine bevorzugte Ausführungsform
dargestellt, welche sich insbesondere zur Benutzung mit einem Radiumpräparat eignet,
welches als Ionisatorenquelle dient. Das Meßgerät besteht aus einem Gehäuse 10, welches so fest ausgeführt
ist, daß es dem äußeren Überdruck bei seiner Evakuierung standhalten kann. Dieses Gehäuse
10 dient vorzugsweise als die eine Elektrode (mit dem Potential V1) und umschließt die Ionisierungskammer
12. Innerhalb der Kammer 12 liegt eine Sammelelektrode 14, die auf einem Potential
V2, welches negativ gegenüber V1 ist, gehalten
werden kann und also positive Ionen anzieht. Eine weitere Elektrode 16, welche eine zweite Ionisierungskammer
20 umschließt, ist innerhalb der ersten Kammer 12 angeordnet und befindet sich auf
einem Potential V3, welches vorzugsweise gleich V1
sein soll. Innerhalb der Ionisierungskammer 20 befindet sich eine weitere Sammelelektrode 18 für
positive Ionen, die auf einem Potential V1 gehalten
wird, welches vorzugsweise gleich V2 ist. Die Elektrode 16 besteht aus einer Mehrzahl von
Bügeln, die ein Gitter bilden, das alpha-Teilchen hoher Geschwindigkeit hindurchtreten läßt, während
es positive Ionen, die sich den Gitterstäben annähern, zurückstößt. Wie insbesondere in Fig. 2
dargestellt, wird der Boden der kleineren Ionisierungskammer 20 durch eine Platte 22 mit einem
Radiumpräparat gebildet. Die Platte 22 liegt auf zwei leitenden Stützen 23 auf, die am Gehäuse 10
befestigt sind. Diese Radiumplatte 22 ist vorzugsweise so wie in der oben genannten Patentschrift
ausgebildet, d. h. das Radium befindet sich im Gleichgewicht mit seinen unmittelbaren Zerfallsprodukten.
Die beiden Kollektorelektroden 14 und 18 zur
Aufnahme positiver Ionen werden vorzugsweise von den Isolatoren 24 und 26 getragen und sind an
die Leitungen 25 und 27 angeschlossen.
Wie in Fig. 1 dargestellt, besteht die Schaltung zur Messung der positiven Ionenströme der beiden
Elektroden 14 und 18 aus einem Verstärker, der im ganzen mit 30 bezeichnet ist. Dieser Verstärker
enthält ein Meßinstrument 32, welches vorzugsweise in Druckeinheiten geeicht sein soll und
welches den absoluten Druck innerhalb der Kammer 12 direkt anzeigt. Der Verstärker 30 ist vorzugsweise
so ausgebildet, wie in der Zeitschrift Review of Scientific Instruments, Bd. 22, Heft 4,
Jahrgang 1951, S. 236, von Moody beschrieben. Ferner soll der Verstärker vorzugsweise auf tiefe,
mittlere und höhere Drücke umschaltbar sein. Zu diesem Zweck ist ein Widerstandsnetzwerk, bestehend
aus den Widerständen R1, R2, R3 und i?4
und einer Anzahl von thermischen Relais rv r2 und
r3 vorhanden. Bei einer bevorzugten Ausführungsform hatten die Widerstände die folgenden Größen:
R1= ι 000 Megohm
R2 = 10 000
R3 = 100 000
Rt = ι 000
Rt = ι 000
Die Relais rv r2, r3 sind an die Wählertasten B1.
B2 und B3 angeschlossen, so daß der gewünschte
Meßbereich nach Wunsch gewählt werden kann. Außerdem ist eine Wählertaste B0 vorgesehen,
welche die Relais T1 und r3 schließen kann. Die
hierzu nötige Schaltung ist in Fig. 1 fortgelassen. Das genannte Widerstandsnetzwerk dient als
eine besonders vorteilhafte Einrichtung, um einem einzigen Verstärker die Spannungen zuzuführen,
welche stark verschiedenen Ionisierungsströmen zu den beiden Kollektorelektroden entsprechen. Bei
niedrigen Gasdrücken wird nur der Ionisierungsstrom des Kollektors 14 benutzt, während der
Strom des Kollektors 18 über T1 geerdet ist. Der
Ionisierungsstrom des Kollektors 14 ist verhältnismäßig klein, und der hohe Widerstand R3 dient als
Eingangswiderstand des Verstärkers. Dieser Eingangswiderstand wird in einem Druckbereich von
ι : 100 benutzt, z. B. von P1 bis P2. Für höhere
Drücke, nämlich zwischen P.2 und P3 wird das Relais
r2 geschlossen und R1 dient als Eingangswiderstand
des Verstärkers. Auf diese Weise ist ein Bereich von vier Zehnerpotenzen verfügbar, da nämlich
P3 = ι o4 · P1 ist. Wenn der lineare Bereich
der großen Kammer 12 und seiner Kollektorelektrode 14 größer ist als dieser Druckbereich von
vier Zehnerpotenzen, können zusätzliche kleinere Widerstände und zugehörige Relais (nicht dargestellt)
parallel mit R1 und r,2 quer zum Eingang des
Verstärkers gelegt werden. Bei noch höheren Gasdrücken zwischen P3 und P4 wird der Ionisierungsstrom des Kollektors 18 alleine benutzt und der
vom Kollektor 14 aufgenommene Ionisierungsstrom durch das Relais r3 geerdet. Die Relais T1 und r2
sind offen. Der Ionisierungsstrom des Kollektors 18
ist verhältnismäßig groß und der verhältnismäßig niedrige Widerstand Rt dient als Eingangswiderstand.
Da bei den hohen Drücken oberhalb P4 der Ionisierungsstrom,
der durch die Elektrode i8 aufgenommen wird, groß ist, muß man, um zu bequemen
Abmessungen der Kammer 20 zu kommen, den Eingangs widerstand, über welchen die Elektrode i8
geerdet ist, nicht zu hoch wählen. Dies wird durch
ίο die Benutzung des Widerstandes i?4 erreicht, wobei
die Widerstände i?3 und R2 als Spannungsteiler
dienen und die ganze Schaltung einen genügend niedrigen Geamteingangswiderstand hat.
Die beschriebene Anordnung besitzt eine Reihe von Vorteilen. Erstens ist die Anzahl der Schaltelemente,
die am Verstärkereingang liegen, sehr klein, so daß der Kriechweg einen hohen Widerstand
aufweist. Zweitens ist die Parallelkapazität niedrig, so daß Druckschwankungen schnell angezeigt
werden können. Drittens kann man thermische Relais verwenden, so daß keine magnetischen
Streufelder den Verstärkungsvorgang beeinflussen. Die Isolatoren 24 und 26 sind gemäß Fig. 2 vorzugsweise
mit Schutzringen 40 und mit weiteren Isolatoren 42 versehen, so daß der Kriechstrom
sehr gering ausfällt. Diese Schutzringe 40 sind vorzugsweise mit einer Leitung 44 verbunden, welche
sich etwa auf demselben Potential befindet, wie die Leitungen 25 und 27, nämlich auf V2 und F4. Der
Schutzring 40 dient also als Abschirmung der beiden Leitungen 25 und 27 gegen das positive
Potential des-Gehäuses 10.
Die Leitungen V1 und V3 sind vorzugsweise unmittelbar
geerdet, um die Berührungsgefahr auszuschalten und Meßfehler bei zufälliger Erdung der
Kammer io-zu vermeiden. Wie in Fig. 2 dargestellt,
ist die Radiumplatte 22 so angeordnet, daß die von ihr ausgehenden alpha-Teilchen die kleine Ionisierungskammer
durchsetzen, welche von den Gitterstäben 16 umschlossen wird. Die älpha-Teilchen
fliegen zwischen den Gitterstäben 16 hindurch und treten dann in die große Ionisierungskammer 12
ein. Zur Messung hoher Drücke werden die positiven Ionen, die innerhalb der Kammer 20 gebildet
werden, von der Elektrode 18 gesammelt. Die geringen Abmessungen der Kammer 20 ergeben eine
lineare Anzeige des Meßgerätes bei hohen Drücken, da die Abmessungen dieser Kammer kleiner sind,
als die mittlere Restreichweite der alpha-Teilchen, und zwar selbst bei Drücken von der Größenordnung
von 1000 mm Hg. Um diese Linearität zu wahren, wird der Abstand der alpha-Teilchenquelle
von dem entferntesten Punkt der Ionisierungskammer 20 vorzugsweise unterhalb 0,25 cm gehalten.
Die Tatsache, daß die Elektrode 16 sich auf dem Potential Vs befindet, verhindert das Einströmen
von positiven, außerhalb der Kammer 20 gebildeten Ionen in diese Kammer 20, so daß die
Linearität der Druckmessung nicht gestört wird.
Wenn der Druck unter 10 mm Hg sinkt, wird die Kollektorelektrode 14 der großen Ionisierungskammer
12 zur Sammlung der positiven Ionen benutzt, welche in dieser großen Kammer durch die
zwischen den Gitterstäben 16 eingestrahlten alpha-Teilchen erzeugt werden. .
Beim Betrieb des Meßgerätes nach Fig. 1 wird dieses mittels eines geeigneten Gewindes 28 an ein
Vakuumsystem angeschlossen. Wenn in diesem Atmosphärendruck herrscht, wird die Wählertaste
2?3 gedrückt, so daß nur der vom Kollektor 18
aufgenommene positive Ionenstrom den Verstärker erreicht. Wenn der Druck etwa unter 10 mm Hg
gesunken ist, werden die Wählertasten B1 und B,
betätigt, so daß nur der vom Kollektor 14 aufgenommene Ionenstrom den Verstärker erreicht. Da
dann beide Relais T1 und r2 geschlossen sind,
können jedoch verhältnismäßig hohe Ionisierungsströme abgelesen werden. Wenn der Druck etwa
unter 0,1 mm Hg absinkt, wird die Wählertaste B2
ausgeklinkt, so daß sehr kleine Ionisierungsströme entsprechend den niedrigen Drücken abgelesen
werden können. Zur Kontrolle der Nullstellung wird die Wählertaste B0 betätigt, so daß sich die
Relais T1 und r3 schließen und keine positiven Ionenströme
in den Verstärker gelangen.
Die beschriebene Ausführungsform kann innerhalb
des Erfindungsgedankens noch in vielfacher Weise abgewandelt werden. So kann z. B. die
kleine Kammer 20 außerhalb der großen Kammer 12 in einem am Gehäuse 10 befestigten zweiten ,90
Gehäuse angebracht werden. Man kann auch das Gehäuse 10 länger und enger als in Fig. 1 dargestellt
ausbilden und die kleine Ionisierungskammer an der Stirnfläche dieses langen Gehäuses anbringen.
Die kleine Kammer liegt dann also an einem Ende der großen Kammer. Ferner braucht die
Radiumplatte 22 nicht so angebracht zu werden, daß sie eine Wand der kleinen Kammer bildet.
Jedoch müssen die alpha-Teilchen der Radiumplatte stets zuerst die kleine Kammer durchlaufen,
bevor sie in die größere eintreten. Die Radiumplatte kann auch die beiden Ionisierungskammern
voneinander trennen, so daß die Strahlung der einen Plattenseite in die eine Kammer und diejenige
der anderen Plattenseite in die andere Kammer eintritt. Diese Anordnung ist aber nicht so
vorteilhaft, weil Radiumplatten mit gleicher Emissionsfähigkeit auf beiden Seiten schwierig herzustellen
sind. Auch das Gitter 16, welches die kleine Ionisierungskammer umschließt, kann- verschiedene
Formen annehmen. Es kann z. B. ein Drahtnetz sein, sofern die alpha-Teilchen seine
Maschen durchsetzen können. Die Gitterelektrode 16 kann auch auf einem positiven Potential gegenüber
dem Gehäuse 10 liegen. Auch das Gehäuse 10 kann in Form eines Gitters ausgeführt werden,
wenn man dieses innerhalb eines weiteren vakuumdichten Gehäuses anbringt.
An Stelle von Radium als Ionisierungsquelle kann man zahlreiche andere Stoffe, nämlich beta-Strahler
(z. B. Strontium 90) oder gamma-Strahler (z. B. einen Radiumstrahler mit Filter) verwenden.
Gamma-Strahler sind jedoch am wenigsten empfehlenswert, da ihre Ionisationsfähigkeit am
kleinsten ist und sie eine gewisse gesundheitliche Gefährdung darstellen. Wenn man an Stelle der
alpha-Teilchen einen anderen Ionisator verwendet, sind gewisse Abänderungen der Schaltung nötig.
Zum Beispiel sind für diie Benutzung eines beta-Strahlers die Eingangswiderstände anders zu wählen,
da beta-Strahler schwächer ionisieren als alpha-Strahler.
An Stelle der beschriebenen Benutzung des positiven Ionenstromes zur Anzeige des Druckes kann
man auch die negativen Ionen benutzen, wenn man ίο die Polarität der Spannungen geeignet umkehrt
und den Verstärker anders bemißt.
Claims (4)
- PATENTANSPRÜCHE:i. Einrichtung zur Messung von Gasdrücken unter Verwendung einer Ionisierungskammer, einer Sammelelektrode, die sich auf einem vom Potential der Ionisierungskammer abweichenden Potential befindet und innerhalb der Ionisierungskammer angeordnet ist, sowie unter Verwendung eines radioaktiven Strahlers, dadurch gekennzeichnet, daß eine zweite kleinere mit der ersten Ionisierungskammer (12) kommunizierende Ionisierungskammer (20) mit einer in ihr angeordneten zweiten Sammelelektrode (18) vorhanden ist, die sich auf einem von der zweiten Ionisierungskammer abweichenden Potential befindet, und daß der radioaktive Strahler (22) so angeordnet ist, daß er in beide Ionisierungskammern einstrahlt.
- 2. Einrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die mittlere Abmessung der kleinen Ionisierungskammer (20) kleiner ist als die Restreichweite der vom Strahler ausgesandten Partikel beim höchsten noch zu messenden Druck.
- 3. Einrichtung nach Anspruch 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, daß die kleinere Ionisierungskammer (20) innerhalb der größeren Ionisierungskammer (12) ganz oder teilweise durch ein Gitter (16) umschlossen ist, das die vom radioaktiven Strahler (22) ausgesandten Partikel hindurchtreten läßt, aber sich auf einem solchen Potential befindet, daß keine positiven Ionen aus der größeren Kammer in die kleinere Kammer eintreten können.
- 4. Einrichtung nach Anspruch 1 oder einem der folgenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß an die Sammelelektroden ein Widerstandsnetzwerk (R1 bis i?4) angeschlossen ist, welches einem Verstärker (30) Spannungen entsprechend den Ionenströmen zu den Sammelelektroden (14, 18) zuführt, und daß dieses Netzwerk so ausgebildet ist, daß bei niedrigerrt Gasdruck der verhältnismäßig kleine Ionenstrom der erten Sammelelektrode (14) eine Spannung an einem verhältnismäßig hohen Eingangswiderstand (R3) des Verstärkers erzeugt, während bei hohem Gasdruck der verhältnismäßig starke Ionenstrom der zweiten Sammelelektrode (18) eine Spannung an einem verhältnismäßig niedrigen Eingangswiderstand (i?4) erzeugt, und daß ein Spannungsteiler (Rs, R2) zwischen dem niedrigen Eingangswiderstand und dem Verstärker liegt und ein Teil (R3) dieses Spannungsteilers durch den hohen Eingangswiderstand (R3) gebildet wird.Hierzu 1 Blatt Zeichnungen© 509 522 6.5S
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