DE312315C - - Google Patents

Description

A. Beschreibung der Rückkehrprisme n.

i. Unter Rückkehrprisma soll eine solche Anordnung von spiegelnden Ebenen verstanden werden, daß jedes in die Anordnung eintretende Strahlenbüschel nach Reflexion an diesen Ebenen die Anordnung in einer seiner ursprünglichen Richtung entgegengesetzten

ίο Richtung verläßt, ohne daß diese Eigenschaft durch eine Änderung der Lage der Anord-' nung gegen den eintretenden Lichtstrahl, wenigstens innerhalb der durch die Öffnung gegebenen Grenzen, geändert würde. Die spiegelnden Ebenen können entweder durch geschliffene Flächen eines Glaskörpers oder durch fest miteinander verbundene Planspiegel vertreten sein, welche ersteren entweder außen mit Spiegelmasse . belegt sind oder total reflektierend wirken. .

Das einzige bis jetzt bekannte Rückkehrprisma war der von A. Beck erfundene, in der Zeitschrift für Instrumentenkunde 1887, Band 7, beschriebene Zentralspiegel, welcher später in etwas abgeänderter Form von A. Beck unter dem Namen »Zentralprisma« zu Distanzmeßzwecken vorgeschlagen wurde. Ferner wird verwiesen auf die deutsche Patentschrift 187417 und auf das englische Patent 21856 vom Jahre 1905.

Gegenstand der Erfindung ist ein neues Rückkehrprisma, das folgende Eigenschaften hat: Das Licht wird im Innern des Prismas nacheinander an fünf Ebenen reflektiert, die gegen eine bestimmte Richtung, die Figurenachse des Prismas, gleich geneigt und so angeordnet sind, daß die durch die Figurenachse senkrecht zu je zwei vom Lichte nacheinander getroffenen Flächen gelegten Normalebenen dieselben Winkel miteinander bilden. Geht der auf die erste Fläche fallende Lichtstrahl (Eintrittsstrahl) parallel zu der durch die Figurenachse gelegten Normalebene der dritten Fläche, so· ist dies eine Symmetrieebene für den ganzen Lichtweg. Jede reflektierende Fläche kann parallel mit sich verschoben werden, um dem Prisma die für den Lichtdurchgäng eines Büschels von bestimmter Einfallsrichtung und bestimmter Öffnung günstigste Gestalt zu geben, bei welcher das Ganze durch die Öffnung eingetretene Strahlenbündel von jeder Fläche in ganzer Ausdehnung reflektiert wird. Für eine ganz bestimmte Einfallsrichtung, die parallel mit der Symmetrieebene geht, sind die Einfallswinkel an allen fünf Flächen gleichgroß. Läßt man also in dieser Richtung ein Strahlenbüschel von zylindrischem Querschnitt durch das Prisma gehen, so bildten die vom Licht getroffenen Stellen jeder Fläche Ellipsen mit gleichen Hauptachsen, und die große Achse liegt auf jeder Fläche parallel der Grundfläche des Prismas. Um bei Verwendung konischer Strahlenbüschel, wie sie von Objektiven gebildet werden oder bei Betrachtung naher

Objekte vorkommen, den durch ungleiche Refraktion an der Eintrittsfläche herrührenden Astigmatismus zu vermeiden, wird Ein- ! tritts- und Austrittsfläche senkrecht zur j Achsenrichtung des eintretenden zylindrischen oder konischen Strahlenbüschels gelegt. Die Fig. 5, 6, 7, 8, 9, 10 und 11 beziehen sich auf den vorhin genannten Gleichgewichtsfall, in welchem alle Reflexionswinkel gleich werden, und die reflektierenden Flächen sind so angeordnet, daß das Prisma den möglichst kleinen Raum einnimmt, d. h., wenn je zwei aufeinanderfolgende Reflexionsellipsen des zylindrischen Strahlenbüschels einander . in einem Punkte der Kante zwischen ihren Flächen berühren.

2. Nur zum geometrischen Verständnis mögen die Fig. 1 bis 4 dienen. Vorausgeschickt wird, daß sich das neue Rückkehrprisma in drei verschiedenen Typen ausführen läßt. Da die Normalebenen je zweier aufeinanderfolgender Flächen beim Typ I und Typ III 144⁰, bei Typ II 72⁰ bilden, so entsteht eine reguläre fünfseitige Pyramide als mathematische Grundlage für die Berechnung des Strahlengangs in jedem Typ, wenn man durch einen Punkt S der Figurenachse Ebenen parallel den fünf Spiegelflächen legt, welche die Grundfläche nach dem regulären Fünfeck a, b, c, d, e schneiden. Bedeutet (Fig. 3) S, a, e die III. Fläche, so entspricht bei Typ I und III 6", a, b der L, S, c, d der IL, S, b, c, der IV., S, d, e der V. Fläche. In Wirklichkeit bilden ' die reflektierenden Flächen, auch wenn sie bis zum Schnitt verlängert werden, im allgemeinen keine Pyramide, sondern sie sind Parallelflächen zu den Seitenflächen jener Grundpyramide. Die Größe der Parallelverschiebung ist für jede Achsenrichtung des eintretenden Büschels verschieden und so bemessen, daß das eintretende Licht an allen Flächen nacheinander möglichst vollständig zur Reflexion gelangt. Durch den Neigungswinkel j der spiegelnden Flächen gegen die Grundfläche und den Winkel ν zwischen den Normalebenen zweier vom Licht nacheinander getroffenen Flächen ergeben sich für jeden Typ außerdem gewisse für die Konstruktion wichtige Winkel, nämlieh die Kantenwinkel k zwischen je zwei im Lichtweg aufeinanderfolgenden, die Kantenwinkel ι zwischen je zwei nicht aufeinanderfolgenden Spiegelflächen und die Flächenwinkel s und t zwischen der ■ Schnittlinie jeder Flächet mit der durch die Figurenachse gelegten Normalebene einerseits und den Kanten zwischen der Spiegelfläche und der im Lichtweg folgenden und! übernächsten Fläche andererseits. Während diese Winkel für jeden Typ gleich bleiben, ist die Größe der; Parallel verschiebung jeder Fläche und der Einfallswinkel für die Achse des Strahlenbüschels ?.uf jeder Fläche (Spiegelfläche) sowie die . Lage der Einfall'sebene gegen die Nonnalebene der Flä he durch die Einfallsrichtung bestimmt. Es läßt sich keine Eintrittsrichtung finden, für welche an allen Flächen die Reflexion an der Innenseite jener Grundpyramide stattfindet, sondern einzelne Flächen sind so zu verschieben, daß sie an der Außenseite der Grundpyramide spiegeln.

Für die Einfallsrichtung des Gleichgewichtsfalls und benachbarte Einfallsrichtungen liegen zum Beispiel bei Typ I und Typ III die Flächen II und IV oberhalb der Kanten zwischen I und! III bzw. III und V, bei Typ II behalten die Flächen II und IV ihre Lage in der Grundpyramide, während die übrigen Flächen nach oben verschoben sind. Dadurch entstehen, unter Verlängerung aller Flächen bis zum Schnitt, Grundformen, die der in Fig. 4 für Typ III gezeichneten ähnlich sind' und die man nach kristallographischem Sprachgebrauch als hemiedrische Skalenoeder bezeichnen könnte, wenn in der Kristallographie reguläre Pentagone überhaupt möglich wären.

Hierdurch finden die Fig. 15, 16, 17 im Grundriß, Aufriß und Vorderansicht des Typs I für die Einfallsrichtung parallel der Schnittlinie von Grundfläche und Symmetrieebene, die Fig. 5 (Grundriß), 6 (Aufriß), 7 (perspektivische Ansicht) für den Gleichgewichtsfall von Typ L die Fig. 8 (Grundriß), 9 (Aufriß), für den Gleichgewichtsfall von'Typ II, die Fig. 10 (halber Grundriß), 11 (halber Aufriß) für den Gleichgewichtsfall von Typ III ihre Erklärung. Hierbei sind¹ die für dien Lichtdurchgang nicht benötigten Teile der Spiegelflächen durch Ebenen abgeschnitten, welche teils zur Symmetrieebene parallel gehen, teils auf ihr senkrecht stehen, und entweder auf der Eintrittsfläche oder auf der Figurenachse senkrecht 105. stehen.

3. Bei Typ I ist der Neigungswinkel

7 = 31° 43' 3" (tg / = Va P/5 - i). cos / = l/io + 2 J/5 /2]/5,sin/ = ]/io — 2J/5 / 2 j/5), uo Winkel ν = 144°, der Kantenwinkel k — 6o°, I = 144°. ferner ist -tg s = ¹J₂ (3 + Vs), tgi= 1/2(1/5 —Ο·

Für den Gleichgewichtsfall ist der Neigungswinkel der Eintrittsfläche gegen die Grundfläche = 2 / (tg 2J = 2), das Achsenverhältnis derReflexionsellipsen, deren kleine Achse immer gleich der Öffnung ist, beträgt auf allen Flächen V2 (F ^I0 + 2 I/5), und die großen Achsen dieser Ellipsen stehen auf der Schnittlinie mit der Normalebene senkrecht.

Dagegen ist für den Fall (in Fig. 15, 16 17), wo der Eintrittsstrahl parallel mit Grundfläche und Symmetrieebene verläuft, das Achsenverhältnis der Reflexionsellipsen auf der I. Fläche 2^5 + 2 j/57 für die II. Flüche Υ10 + 2 Vs j Y~5~, für die III. Fläche

]/ 10!— 2 j/5 / 2, und die. grüßen Achsen dieser Reflexionsellipsen bilden mit der Schnittlinie

der Fläche und ihrer Normalebene Winkel, deren Tangente bei der I. Fläche den Wert ¹ItVs (V 5 + i). bei der II. Fläche V» J

bei der III. Fläche 00 ist. Für den Gleichgewichtsfall berühren die Reflexionsellipsen zweier aufeinanderfolgender Flächen einander in der Mitte ihrer Kante, außerdem wird auch die Kante zwischen zwei nicht aufeinanderfolgenden Flächen beiderseits von den Reflexionsellipsen dieser Flächen im selben Punkt berührt, dagegen sind ■ in den Fig. 15, 16, 17 die Spiegelflächen so weit nach außen

. verschoben, daß die Reflexionsellipsen von den dazwischenliegenden Kanten nicht mehr

berührt \verden. ■ . . ■

In den Fig. 5, 6, 7 ist Fläche I · durch die Punkte 1, 2, 6, 9, 14, 13,· 1 bestimmt, Fläche II durch 2, 3, 10, 12, 13, 1, 2, III durch 2, 3, 4, 7, 6, 2, IV durch 4, 5, 15, 11, ίο, 3, 4, V durch 5, 15, 16, 8, 7, 4, 5, die Eintritts- und Austrittsfläche 8, 9, 14, 13, 12, 11, 16, 8, Fläche 10, 11, 12 schneidet.den oberen Teil. Fläche 9, 6, 7, 8 den unteren Teil, die Flächen 5, 15, 16 und 1, 13, 14. den linken und rechten Teil des Glaskörpers weg.

A⁷On dem Strahlenzylinder, der die Ein- und Austrittsfläche in den Kreisen E¹ und £" durchdringt, sind der Deutlichkeit halber die • Mantellinien nicht gezeichnet, sondern nur die Eckpunkte der Achse A¹, Ä^l, A^s, A⁴-, A⁵, B^s: Zwischen Ein- und Austrittstelle kann . der vom Licht, nicht durchsetzte Teil des Körpers ausgeschnitten werden, und unterhalb von Aus- und Eintrittsstelle kann die vorspringende Ecke, in Fig. 6 angedeutet, durch eine zur Eintrittsfläche senkrechten Ebenen abgeschnitten werden. Die Länge des Lichtwegs im Glase ist für alle Strahlen von gleicher Eintrittsrichtung gleich groß; beim vorliegenden Typ beträgt, wenn man den Durchmesser des Strahlenzylindefs als Öffnung bezeichnet, der Lichtweg im Glase das 5,7fache, die Verschiebung (mittlere) das 2,6fache der Öffnung.

In den Fig. 15, 16, 17 ist 1, 2, 6, 7, 8, 10, ι die L, i, 2, 3, 12, 13, 1 die IL, 2, 3, 4, 6, 2 die III., 3, 4, 5, 14, 12, 3 die IV., 4, 6, 7, 9, 11,. 4 die V., 8/9, 12, 16, 15, 10, 8 die Ein- und Austrittsstelle; die Flächen 1, 10, 15, 13 und 5, 11, 16, 14, 5 stehen links und rechts der Symmetrieebene parallel. Die Flächen 7, 8, 9 und 12, .13, 15, 16, 14 begrenzen den Körper oben und unten parallel zur Grundfläche. Die Fläche III wird außen versilbert, weil bei gewöhnlichem Glase der Einfallswinkel dort ein wenig kleiner als der Grenzwinkel für totale Reflexion ist. Auf Ausschneiden des inneren Teils zwischen ■ Ein- und .Austrittsöffnung wird verzichtet, wenn man kleine Spannungen und Deformationen infolge starker Temperaturschwankungen möglichst vermeiden will.

4. Für Typ II.ist ν = 72°, j = 53⁰ 16' 57", also das Komplement von Typ I (cos / =

I/10 — 2 I/5"

-). Für dieGleiehgcwichtsfigurist

2 Vs ■

auch hier der Winkel zwischen Figurenachse und Eintrittsrichtung= 2/ = i8o° — i6°33'54" (tg 2 j = ^:— 2), also ein stumpfer Winkel.. Der Strahl tritt von links unten in das Prisma, \vas die -in Fig. 3 erwähnte Umstellung zur Folge hat. In Fig. 8 (Grundriß) und Fig. 9 (Aufriß) ist 1, 2, 3, 6, 7 die Fläche I, 4, 5, 20, 16, 12, 10 Fläche II, 13, 14, 16, 15 Fläche III, 2, 1, 17, 15, 11, 9, die Fläche IV, 3, 4, 5, 8, 6 die V. Fläche, 15, 16,

12, Ii die Eintrittsfläche und 2, 3, 4, 10, 9 eine Hilfsfläche zur Verbindung der stehengebliebenen Flächen II und IV an Stelle der verschobenen Fläche III. 5, 8, 19, 20, 16, 20, 19, 14, i, 7, 18, 19 und. 15, 17, 18, 13 sind Hilfsflächen zur - Verbindung der Flächen I und V mit III, der nicht gebrauchte Teil wird durch die Flächen 6, 7,

13, 14, 8 und 9, 10, 12, 11 abeschnitten.
Wegen des kleinen Reflexionswinkels, der

beträchtlich unter dem Grenzwinkel für totale Reflexion liegt, kann für diesen Typ ein Glaskörper mit total reflektierenden Flächen nicht in Betracht kommen. Doch gibt es andere Einfallsrichtungen, bei welchen der Reflexionswinkel an einer Fläche, etwa der III., kleiner als der Grenzwinkel¹, dagegen an den vier anderen Flächen größer ist. In diesem Fall kann ein Glasprisma verwendet werden, dessen III. Fläche außen mit Spiegelmasse belegt ist.

5. Für Typ III ist wie bei Typ Iv= 144⁰,

1/ 7=

We _ 2 Vs
dagegen j = 71 ° 2' 22" (ctg j — )·

Also ist die Gründpyramide, von welcher wieder im Gleichgewichtsfall die Flächen I, III, V stehen bleiben, II und IV nach oben verschoben werden (vgl. Fig. 4), sehr steil. Die Neigung des Eintrittsstrahls gegen die Figurenachse, also der Austrittsfläche gegen die Grundfläche = 8i° 23'SS"; der Strahl tritt im Gleichgewichtsfall nahezu parallel mit der Grundfläche ein.

Infolge des großen Reflexionswinkels sind

die Reflexionsellipsen sehr lang- gestreckt und liegen ganz in der durch die Skalenoederkanten gebildeten Mittelzone des Körpers. Schneidet man vom Körper durch Ebenen, die auf Symmetrieebene und Einfallsebene senkrecht stehen und die äußersten Ellipsen noch berühren, den obersten Teil vseg, so fallen von den Ecken, in denen je drei reflektierende Flächen einander schneiden, verschiedene weg; diese sind in der Aufrißfigur durch feine Strichelung angedeutet. In Grund- und Aufriß ist nur die Hälfte des Körpers gezeichnet. Das für den Strahlengang nicht in Betracht kommende Glas ist

!5 durch einen zur Figurenachse parallelen zylindrischen Schnitt weggenommen. Auch an der Decke des halbkreisförmigen Ringes kann durch Ebenen, die auf der Symmetrieebene senkrecht stehen und in der Aufriß-

2ö zeichnung (Fig. io) durch strichpunktierte Linien angedeutet sind, ein weiterer Teil des Glases weggeschnitten werden und damit an Material gespart \verden. Fläche I wird durch die Punkte i, 2, 3, 8, 7, 1 bestimmt, Fläche II durch 2, 3, 4, 5, 2, die halbe Fläche III durch 4, 5, 10, 9, die Eintrittsfläche durch 7, 8, 11, 12, 7, die obere Schnittfläche durch 6, 1, 2, 5, 10, 13, 12, 6, die untere durch die Punkte 8, 3, 4, 9, 14, 11. Seit-Hch ist durch eine Ebene parallel der Symmetrieebene das Eck 7, 1, 6 weggenommen. Die Weglänge im Glase beträgt das i6,9fache, die mittlere Verschiebung des rückkehrenden Strahls gegen den eintretenden das 8,5 fache der öffnung.

6. Der eingangs angeführten Definition des Rückkehrprismas entspricht zwar auch das Becksche Zentralprisma, wekhes bekanntlich eine reguläre dreiseitige Pyramide darstellt, deren drei Seitenflächen (Spiegelflächen) aufeinander senkrecht stehen, während die gegen die Seitenflächen gleich geneigte Grundfläche als gemeinschaftliche Aus- und Eintrittsflächc dient und¹ die drei Ecken der Grundfläche etwas abgeschnitten sind. AVie schon A. Beck nachgewiesen hat, besitzt dieses Zentralprisma einige Eigenschaften, welche den drei bisher beschriebenen fünfflächigen Typen abgehen. Ein durch die Grundfläche ins Innere gedrungenes Parallelstrahlenbüschel teilt sich nämlich in mehrere parallel zueinander austretende Büschel, falls das Büschel die erste Spiegelfläche in einer Ausdehnung trifft, welche über den zwischen einer Pyramidenkante und einer Halbierungsgeraden des rechten Winkels gelegenen Raum hinausgeht. Für ein konisches Strahlenbüschel, wie es von einer nahegelegenen Lichtquelle herrührt, findet die Teilung auch dann noch statt, wenn die' genannte Bedingung erst an der II. Fläche j eintritt. Unterscheiden sich die Flächcn- ! winkel der Spiegelebenen etwas von einem Rechten, so entstehen auf. diese Weise von einem Gegenstand bis zu sechs getrennte Bilder. Außerdem greift das rückkehrende Strahlenbüschel in allen den Fällen in das eintretende Strahlenbüschel hinein, d. h. die Austrittsstelie greift über die Eintrittsstelle hinüber, wenn das eintretende Strahlenbüschel die Spitze der Pyramide umschließt. Bei den ersten Typen von Rückkehrprismen ist die Austrittsöffnung von der Eintrittsöffnung räumlich getrennt, und zu einer Teilung des eintretenden Strahlenbüschels ist keine Möglichkeit vorhanden. Gemäß der Erfindung sind nun ferner dem Zentralprisma durch passendes Wegschneiden derjenigen Stellen, welche zur Teilung eines die Eintrittsfläche (Grundfläche) senkrecht durchdringenden Strahlenbüschels Veranlassung geben könnten, oder welche zur Reflexion dieses Strahlenbüschels nichts beitragen, dem Beckschen Zentralprisma zwei bisher nicht bekannte Formen gegeben worden, welche ebenso wie die drei Typen I, II, III des fünf-' flächigen Rückkehrprismas die Eigenschaften haben:

a) Rückkehrprismen zu sein, b) räumlich getrennte Eintritts- und Austrittsöffnungen zu haben, c) Eintritts- und Austrittsflächen zu haben, welche auf der Achse des eintretenden Strahlenbüschels senkrecht stehen, d) das eintretende Strahlenbüschel in seiner -Gesamtheit und ungeteilt wieder austreten zu lassen.

Die Entstehung dieser beiden Formen ist aus Fig. 26 und 27 ersichtlich. Das gleichseitige Dreieck A-B-C mit seinen Symmetrie-' achsen A-O-D, B-O-E, C-O-F stellt die Grundfläche des vollständigen, nicht abgeschnittenen Hauptprismas dar, in welchem die unter A-O-B liegende Seitenfläche A-S-B die L, B-S-C die IL, C-S-A die III. Spiegelfläche in der Reihenfolge der Reflexionen bedeutet. In Fig. 26 wurden in die beiden Dreiecke B-O-F und C-O-E diie Inkreise einbeschrieben und diese als Eintritts- bzw. Austrittsöffnungen gewählt. Senkrecht zur Grundfläche stehende Schnittflächen, die in der Figur durch starke Linien angegeben sind, begrenzen den Körper so, daß das durch die Eintrittsöffnung senkrecht eingedrungene Licht von Fläche I auf Fläche II und von da auf Fläche III gerade unter die Austrittsöffnung fällt, durch welche es von Fläche III senkrecht nach oben austritt. Die Fig. 12, 13 und 14 stellen den ausgeschnittenen Körper des Typs IV (vgl. Fig. 26) in Grundriß, Aufriß und Seitenriß dar. Fläche I ist durch die Punkte 2, 3, 12, 9, 8, 2, II durch 14, 12, 9, 10, 13, 15, III durch 7, 11, 10, 13, 16, Eintrittsfläche durch 2, 3, 4, 17, Austritts-

fläche durch 18, 5, 6, 7 bestimmt. Die Flächen 1, 2, 8, 16 und 1, 7, 11, 16 begrenzen den Körper auf. der Rückseite parallel 0-F und 0-E, die Flächen 3, 12, 14, 4 und 5, 15, 13, 6 vorn parallel· O-F und O-JS, die Fläche 4, 14, 15, 5 vorn parallel B-C. Zwischen Ein- und Austrittsöffnung wird der vom Lichte nicht durchsetzte Teil, vom Querschnitt ■ 17, 19, 18 herausgeschnitten, die Spitze wird durch die Fläche 16, 9, 10 weggeschnitten.

In Fig. 27 ist der Inkreis des Dreiecks A-O-C .Austrittsfläche; ■ ein ebenso großer, ebenso weit vom Mittelpunkt entfernter Kreis, dessen Mittelpunkt auf B-O liegt, ist

*5 Eintrittsöffnung. Ein durch diese senkrecht einfallendes Strahlenbüschel teilt sich an der Kante S-O zwischen den beiden Flächen I und II; die auf I fallende Hälfte wird auf die Fläche II reflektiert und von ihr parallel mit B-O-E nach der rechten Hälfte dier Fläche III. Das durch die rechte Hälfte der Eintrittsöffnung fallende Licht wird von Fläche II nach links auf. Fläche I und von dieser parallel mit.B-0-Ιϊ nach der linken Hälfte von Fläche III geworfen. Die beiden auf verschiedenen Wegen von Fläche III geworfenen Büschelhälften setzen sich nach Reflexion an III zu dem durch die Austrittsöffnung senkrecht hindurchdringenden Büschel zusammen. Der Körper wird daher, wie in Fig. 27 durch starke Linien angedeutet ist, von zwei mit B-O-E parallelen und einer zu B-O-E senkrechten, die Eintrittsöffnung berührenden Ebene begrenzt; diese drei Ebenen stehen auf der Grundfläche senkrecht. In den Fig. 21 (Grundriß), 22 (Seitenriß), 23 (Ansicht von der III. Flache), 24 (Ansicht von der Kante zwischen I und II) sind a¹, a², a" die drei Halbellipsen, welche durch Reflexion der linken Hälfte des Strahlenbüschels auf I, II, HI entstehen, b^x _r b~, b³ die Halbellipsen, welche sich aus der rechten Hälfte durch Reflexion an II, I, III ergeben. Fläche II ist durch 1, 4, 2, 9, 8, Fläche I durch i, 5, 3, 10, 8, Fläche III durch 6, 7, 3, 10, 9, 2, die beiden seitlichen Begrenzungsflächen durch i, 7, 4, 2, 6 und 1, 8, 5, 3, 7, die vordere Begrenzungsfläche durch 17, 4, 15, 18 bestimmt. Zwischen der Eintrittsfläche 17, 18, 11, 1.2 und Austrittsfläche 6, 7, 14, 13 ist der nicht vom Licht durchsetzte Teil durch den Schlitz 11, 15, 16, 13 ausgeschnitten. Die unterste Spitze ist durch ein Dreieck abgeschnitten. Die Zeichnungen 12 bis 14 von Typ IV und 21 bis 24 von Typ V entsprechen! beim dreiflächigen Rückkehr,-prisma der Gleichgewichtsform der fünfflächigen; dbeh könnte Typ IV auch in der' Weise geändert werden, daß die Eintrittsrichtung mit der Vertikalen, also die Eintrittsfläche mit der Grundfläche einen Winkel bilden würde, der von der Vertikalen gegen A hin geneigt ist. Die Eintrittsfläche würde dadurch um einen zu B-C parallelen Durchmesser gedreht, die Höhe des Prismas'etwas verringert, dagegen die Breite und Länge etwas vermehrt. Ebenso kann die Eintrittsfläche um einen zu A-C parallelen Durchmesser der Grundfläche gedreht und auf der Seite von A-C gehoben werden, wodurch auch hier die Höhe sich auf Kosten der Länge vermindern ließe.

.7. Wie schon Ä. Beck nachgewiesen hat, ist für einen auf die Eintrittsfläche blickenden Beschauer das austretende Strahlenbüschel gegen das eintretende in bezug auf den Mittelpunkt der Zentrale beider Öffnungen um i8o° gedreht. Die gleiche Erscheinung findet auch bei den fünfflächigen Typen statt. Die Fig. 14 bis 17 zeigen dies deutlich: Ein Strahl, welcher im Nordwesten des Randes der Eintrittsöffnung bei a° ins Prisma eintritt und in den Punkten.«¹, a², a?; a⁴, aP von den fünf Spiegelflächen reflektiert wird, dringt bei α⁶ im Südosten des Randes der Austrittsöffnung durch diese heraus. Wenn· daher vor die Eintrittsöffnung ein Objekt (Fahne) gehalten wird (mit Spitze nach oben und nach Westen flatternd), so sieht man ihr Bild, in die Austrittsöffnung schauend, unter Vertauschung von oben und unten, rechts und links (Spitze nach unten und nach Osten flatternd). Hierbei werden jedoch Bild und Objekt von verschiedenen Seiten betrachtet. (Man überzeugt sich davon leicht, wenn die Fahne auf einer Seite andere Färbung erhält.) Würde man Objekt und Bild von der nämlichen Seite betrachten, so würde nur oben und unten vertauscht, wenn man sich in die Symmetrieebene stellt, dagegen nur rechts und links, wenn man sich in die Einfallsebene. des Prismas stellt, d.h. in die durch die Achsen des ein- und des austretenden Büschels gelegte Ebene. Die beschriebenen Rückkehrprismen vertauschen daher, im Sinne der Lichtrichtung gesehen, rechts und links, sie sind Umwendeprismen mit senkrecht zur Achse des Lichtstrahls stehenden Endflächen. Hierauf beruht die Wirkung einer Kombination, sei es von zwei Umkehrprismen, sei es eines Umkehrprismas mit einem oder zwei der bekannten rechtwinklig abbiegenden Spiegelprismen.

Stellt man zwei Umkehrprismen einander so gegenüber, daß die Eintrittsöffnung des zweiten der Austrittsöffnung des ersten parallel gegenüberliegt, so wird die Achse des , eintretenden Strahlenbüschels parallel verschoben, und die beiden Vertauschungen von rechts und links heben sich auf: Die Kornbination zeichnet richtig unter seitlicher Verschiebung, welche durch Drehung des zweiten

Prismas um die Achse des gemeinsamen Strahlenbüschels verändert werden kann. Dabei kann jedes der beiden Elemente der Kombination gegen die Lichtrichtung etwas nach beiden Seiten geneigt werden, ohne die Wirkung zu beeinträchtigen.

Setzt man auf die Austrittsfläche eines der Umkehrprismen ein gewöhnliches rechtwinklig abbiegendes Spiegelprisma mit einer

ίο Kathetenfläche auf, so kommt zur Vertauschung von rechts und links durch das Umkehrsprisma diejenige durch den Aufsatz hinzu. Die Kombination kehrt also das Bild vollständig um und wirkt daher wie ein rechtwinklig abbiegendes Dachprisma.

Versieht man beide Endflächen eines der Rückkehrprismen mit einfachen, rechtwinklig abbiegenden Spiegelprismen, so heben sich die Wirkungen der letzteren auf, wenn ihre Einfallsebenen (Ouerschnittsebenen) parallel sind. Läßt man diese auch mit der Einfallsebene des Umkehrprismas zusammenfallen, so fällt jede Seitenverschiebung der Lichtbüschelachse weg, und man erhält ein geradsichtiges Umwendeprisma mit senkrecht zur Strahlrichtung stehenden Endflächen und vier oder sechs Reflexionen. Die Ebene, um welche das Bild umgewendet wird, ist die gemeinsame Einfallsebene der drei Prismen.

Im Interesse möglichst kurzen Lichtwegs wird hierzu das dachförmige Umkehrprisma vom Typ V verwendet, an welches die beiden einfachen Spiegelprismen direkt angeschliffen werden, so daß das Ganze aus einem Stücke Glas besteht. Die Vorrichtung ist wichtig für Konstruktion von Periskopen und Ründblickfernrohren, weil sie die Anbringung des Umwendeprismas zwischen Objektiv und Okular, also die Verwendung einer größeren Brennweite erlaubt und ein größeres Gesichtsfeld ermöglicht.

B. Apparate:

1. Schon bisher wurde das Zentralprisma zum Signalisieren, Markieren des Standorts von Bojen und ähnlichen Zwecken benutzt. Hierzu eignet sich auch das fünfflächige Rückkehrprisma, besonders das vom Typ II wegen seiner im Verhältnis zur öffnung gedrungenen Gestalt, wobei einzelne Glasspiegel mittete Rahmen zu einem Körper vereinigt werden.

2. Wegen der großen Verschiebung der Austrittstelle gegenüber der Eintrittstelle eignet sich der Typ III (Halbringprisma) am besten als Lichtschlauch; um von einer seitlich angebrachten Lichtquelle Licht nach dem Kondensor eines Mikroskops zu führen. An der Austrittstelle wird seitlich das halbringförmige Glasstück etwa 10 mm weit zylindrisch abgeschliffen, so daß der 'stehen bleibende Teil gerade von dem austretenden Lichtzylinder erfüllt wird. Das abgeschliffene Stück wird in eine unter dem Kondensor angebrachte Fassung* gesteckt. Auf der Ein-. trittstelle wird eine Sammellinse, deren optische Achse mit derjenigen des eintretenden Lichtzylinders zusammenfällt, aufgekittet. In ihrem Brennpunkt befindet sich die möglichst punktförmig anzuordnende Lichtquelle. Will man bei kleinerer Öffnung des Kondensors die Lichtquelle in größere Entfernung vom Mikroskop-bringen, so setzt man zwei Halbringe des Typs III zu einem wellenförmigen Lichtschlauch aneinander.

3. Die Verwendung von Typ III zu e η d ο skopischen Zwecken zeigen die Fig. 18 (Draufsicht auf die Endflächen) und 19 (Seitenansicht des Endteils), z. B. für einen Augen- oder Ohrenspiegel. An dem Endstück ist seitlich eine Hohlkehle mit halbkreisförmigem Querschnitt der Länge nach, d. h. parallel der Achse des austretenden Strahlenzylinders eingeschliffen, deren tiefste Mantellinie einerseits durch die Mitte, der Reflexionsellipse von Fläche I, andererseits durch die Mitte des Austrittskreises geht. Durch diese Hohlkehle wird aus dem austretenden Lichtbüschel allerdings ein Teil weggenommen. Ein in die Hohlkehle eingekittetes, - nach hinten sich erweiterndes, unterhalb der Endfläche stark verengtes Metallrohr dient dazu, um von hinten in das Strahlenbüschel in der Richtung der Strahlen hineinzusehen. Das austretende Strahlenbüschel wird durch eine auf die Endfläche aufgekittete Sammellinse oder eine an die Endfläche angeschliffene Kugelfläche, welche von der Hohlkehle ebenfalls durchbohrt ist, konvergent gemacht. Der Brennpunkt dieser Linse ist zugleich der äußere Brennpunkt einer kleinen Zerstreuungslinse, aus der ebenfalls ein kleiner kreisförmiger Ausschnitt zur Aufnahme des vorderen verengten Teiles des konischen Sehrohrs herausgenommen ist. Sammel- und Zerstreuungslinse bilden ein teleskopisches System, durch welches das aus dem Prisma kommende Strahlenbüschel in ein zylindrisches Büschel von kleinerem Querschnitt (etwa 5-mm) verwandelt wird. Die Zerstreuungslinse wird durch einen innen geschwärzten, auf den zylindrischen Schliff am Ende des Prismas aufgesetzten konischen Ansatz geüagen (in der Figur nicht gezeichnet). In einen Schlitz dieses Ansatzes ist das konische Sehrohr eingelötet. Am Ende des Prismas befinden sich eine gegen außen luftdicht abgeschlossene Beleuchtungsvorrichtung wie beim Lichtschlauch gemäß 2. Das Prisma kann vom untersuchenden Arzt in der Hand gehalten und in beliebige Lage

zur Pupille oder zum Ohreninnern gebracht werden, ohne daß eine Verdunklung des Zimmers dringendes Erfordernis ist.

4. Das Rückkehrprisma im Prismenfeldstecher. EineKombinationvon Rückkehrprismen, \velche die Sehrichtung wiederherstellt, ist deshalb in Prismenfernrohren besonders geeignet, weil erstens ein'bedeutender Lichtweg durch die Hufeisengestalt des Prismas und der Kombination auf kleinen Raum zusammengedrängt wird, zweitens weil die Verschiebung des austretenden Lichtbüschels gegen das eintretende im Verhältnis zur öffnung, also zum Objektivdurchmesser ziemlich bedeutend ist, daher .. die Plastik des binokularen Fernrohrs bedeutend gesteigert wird. Drittens kommt sehr wesentlich der Umstand in Betracht, daß beim gewöhnlichen. binokularen FeIdstecher die gebräuchlichen Prismensysteme nach Porro, Hensoldt und anderen sehr sorgfältig montiert sein müssen, damit beim Abbiegen nicht eine kleine Schiefstellung der Prismenachse gegen die Drehachse der Abbiegung ein Schwanken des Bildes zur Folge hat. Beim Umkehrprisma hat eine solche Schiefstellung keinen Einfluß auf die Stellung des Bildes, daher kann die Montage mit weniger Sorgfalt geschehen und wesentlich verbilligt werden.

Eine der möglichen Ausführungsarten zeigt Fig. 25 teilweise im Durchschnitt, teilweise in der Ansicht: Die beiden Rückkehr-■ prismen P¹ und P² sind. in zwei Gehäusen untergebracht, die je aus zwei parallelen Platten A-B, C-D mit dazwischen angebrachten Stützen und der (nicht gezeichneten) Seitenwand bestehen. Das erste Gehäuse ist mit dem (nicht gezeichneten) Mittelscharnier dadurch drehbar verbunden, daß zwei an dieses Scharnier angelötete Platten M-N sich gegen B und A legen, wobei M gegen B um einen Schraubenbolzen K, N gegen A um das mit Flansche und Ringmutter F versehene Rohr-

45. stück G gedreht werden kann. In ein Innengewinde des Rohrs G ist das terrestrische Okular O-K eingeschraubt. Das Gehäuse des zweiten Prismas (nicht gezeichneten) läßt sich gegen das erstere, mit Flansche und Ringmutter H -.versehene Rohr I drehen. Die öffnungen von Prisma P¹ liegen-- über den gleich großen Öffnungen der Rohrstücke G und /, die öffnungen des Prismas P² einerseits unter J, andererseits unter 'einem außen in Platte C eingebohrten Loch, in das nach vorn während des Gebrauches das konische Blendrohr £ eingesteckt wird. Das Objektiv Q-E wird entweder zwischen beiden Rückkehrprismen im Rohrstück I angebracht, oder in .das äußere Loch der Platte C eingeschraubt, je nachdem man eine kleinere oder größere Brennweite verwenden will. Im ersteren Falle gibt man dem äußeren Prisma eine um einige Millimeter größere Öffnung als dem Objektiv, um das Gesichtsfeld des Fernrohis durch die Eintrittsöffnung von. P~ nicht zu beeinträchtigen. Zwecks Raumersparnis beim verpackten Instrument kann nach Abnahme des Rohrs E das Gehäuse von P¹ und dann jedes der beiden Fernrohre um seine Okularachse gegen das mittlere Verbindungsstück soweit gedreht werden, bis. sich, die beiden Hälften aufeinander legen. Natürlich werden die Drehachsen mit Rasten, und Marken zum raschen Wiedereinstellen auf gleiche Distanz versehen.

6. Das fünfflächige Rückkehrprisma vom Typ I mit 'gleichmäßig veränderten Winkeln im '. Distanzmesser mit konstantem Parallaxwinkel und gemessener Basis.

Schon A. Beck hat in seiner früher erwähnten Arbeit aus dem Jahr 1887 nachgewiesen, daß ein Zentralprisma, wenn man darin sämtliche oder einige der drei Winkel und kleine Beträge ändert, ein auf die gemeinsame Eintrittsfläche fallendes Strahlenbüschel nicht mehr ungeteilt in der alten Richtung zurückwirft, sondern in sechs Teilbüschel zerlegt, von denen je zwei paarweise symmetrisch zu je einer von. drei bestimmten optischen Achsen des Prismas liegen. Hierauf ist ein in der deutschen .Patentschrift 187418 beschriebenes Verfahren zum Messen von Entfernungen mit Tripelspiegel am Ziel gegründet. Es besteht im wesentlichen darin, daß der lineare Abstand eines solchen Paares zusammengehöriger Teilbüschel am Beobachtungsort gemessen, und dieser Ab- ioo •stand als Basis eines Dreiecks betrachtet wird, dessen Winkel an der Spitze (in der Astronomie als Parallaxe bezeichnet) aus den Kons'truktionsdaten des Prismas, bekannt ist. In Wirklichkeit wird dabei nicht die Entfernung des am' Ziel befindlichen Tripelspiegels, sondern die Höhe des ganzen Dreiecks, an dessen Spitze die Parallaxe liegt, berechnet, und hiervon' ist die Höhe desjenigen Dreiecks abzuziehen, dessen Basis 11c die Entfernung der beiden Austrittstellen für die Teilbüschel aus dem Prisma ist. Auch in der Einleitung der deutschen Patentschrift ist dieser Umstand erwähnt, doch nimmt das mitgeteilte Verfahren hierauf keine Rücksicht, da offenbar der genannte Abstand als wegen seiner Kleinheit zu vernachlässigen gift. Das letztere ist aber nur dann der Fall, wenn der Parallaxwinkel eine ziemliche Größe hat, also die genannte Basis gegenüber der Ausdehnung des Prismas verhältnismäßig groß ist. Aus dem Umstand,

daß im vereinfachten Zentralprisma beider Formen ein an der linken Seite der Eintrittsfläche eintretender Strahl rechts austritt, dagegen ein mehr der Mitte zu eintretender auch mehr der Mitte zu austritt, folgt, daß jener·Abstand nicht für alle Strahlen gleich groß ist, also nicht als Konstante des Apparates behandelt werden kann.

Aus den Differenzialformeln für den

ίο Durchgang des Lichtes durch ein fünfflächiges Rückkehrprisma ergibt sich, daß auch dieses eine ähnliche Wirkung hat, wie die von A.Beck für das abgeänderte Zentralprisma nachgewiesen wurde. Verändert man jeden der fünf Neigungswinkel j der fünf reflektierenden Flächen gegen die Grundfläche um 'den gleichen kleinen Betrag, so entstehen zwar nicht mehrfache Bilder wie beim unveränderten Zentralprisma, aber es bildet der austretende Strahl mit dem eintretenden einen kleinen Winkel. Dieser Winkel ist konstant, wenn der eintretende Strahl parallel dfer zur III. Fläche senkrecht stehenden Symmetrieebene und zugleich parallel zur Grundfläche der fünfseitigen Pyramide liegt (wie in Fig. 15 bis 17). Entfernt sich der eintretende Strahl um einige Grade von dieser Richtung, so ändert sich der Parallaxwinkel nur um sehr kleine Beträge höherer Ordnung, welche dem Sinus der Abweichung des eintretenden Strahls von der Symmetrieebene und von der Grundfläche proportional sind, also vernachlässigt werden können.
Es sei in Fig. 20 (deren beide Teile in Wirklichkeit weit auseinander gedacht werden müssen) L-E der in das Prisma eintretende und A-F der austretende Strahl. Zieht man durch die Eintrittstelle E eine ' Parallele mit dem austretenden Strahl A-F, welche die gemessene Grundlinie F-L in D trifft, so ist der Winkel L-E-D gleich dem Parallaxwinkel und F-D gleich der Verschiebung von Ein- und Austrittstelle am Prisma. Man erhält somit den Abstand des Prismas vom Beobachter als Höhe eines Dreiecks, dessen Winkel an der Spitze gleich dem konstanten Parallaxwinkel und dessen Basis gleich der Differenz ist zwischen dem linearen Abstand von Aus- und Eintrittstelle am Beobachtungsort und der Verschiebung von Ein- und Austrittstelle am Prisma.

Die Messung wird um so genauer, je weniger der eintretende und der austretende Strahl sich von der Symmetrieebene und der Grundfläche des Prismas entfernt. Beträgt der Parallaxwinkel nur einige Bogenminuten, so kann man für kleinere Entfernungen mit einer Basis von nicht über 80 cm auskommen, falls der austretende Strahl die Form eines möglichst schmalen, zur Grundfläche senkrechten Lichtstreifen hat, wie z. B. vom gradlinigen Faden einer Röhrenglühlampe geliefert wird. .Zur Senkrechtstellung einer gemessenen Basis F-L gegenüber dem rückkehrenden Strahl A-F dient ein Diopter oder ein schwach vergrößerndes Fernrohr F, dessen optische Achse senkrecht zu der Linie steht, längs welcher die Röhrenlampe sich vor einem Maßstabe verschieben läßt. Um auch das Prisma in die richtige Stellung gegen Richtung A-F bringen zu können, wird auf dem Deckel des Prismengehäuses T-H ein Diopter angebracht, dessen optische Achse nach F gerichtet wird. Die Verdrehung des Prismas und des Maßstabes F-L um die Blickrichtung F-A wird innerhalb der notwendigen Grenzen dadurch vermieden, daß auf dem Prismenkästchen und dem Basismeßapparat kleine, wenig empfindliche Röhrenlibellen senkrecht zu A-F gebracht sind.

Hat das Prisma eine Eintrittsfläche von einiger Breitenausdehnung, so wird man im Fernrohr das Spiegelbild der Röhrenlampe nicht nur dann sehen, wenn diese in einem ganz bestimmten Abstand vom Fernrohr liegt, sondern auch noch dann, wenn die Lampe um die Breite der Prismenendflächen hin und her verschoben wird; während sich der eintretende Strahl, sehr nahe parallel bleibend, der Mittellinie des Prismas nähert, nähert sich ihr ebensogut auch der austretende, ebenfalls seine Richtung beibehaltend. Dadurch wird der Abstand zwischen Aus- und Eintrittstelle am Prisma, also die Größe -F-P veränderlich. Es ist daher nötig, die Lampe längs des Maßstabes zu verschieben, solange als das Fadenbild im Fernrohr sichtbar ist, und sowohl in der größten' wie in der kleinsten Entfernung der Lampe abzulesen. Vom Mittel dieser Ablesungen ist dann der mittlere konstante Abstand zwischen Ein- und Austrittstelle abzuziehen.

Will man mit größeren Parallaxwinkeln rechnen, also größere Standlinien anwenden, so wird bei F ein helles Signal (Röhrenglühlampe) aufgestellt, und der Beobachter begibt sich, mit einem Winkelspiegel versehen, soweit seitlich von F, bis er im Prisma deren Bild sieht, dann schreitet er in dieser Riehtung, in den Winkelspiegel schauend, so lange fort, bis er geradeaus das Spiegelbild der Lampe im Prisma und im Winkelspiegel die Lampe selbst sieht. Er befindet sich dann im Fußpunkt D des von F auf den austretenden Strahl gefällten Lotes. Die Entfernung F-C, gegenüber welcher die Verschiebungsgröße E-A meistens wird vernachlässigt werden können, wird mit Bandmaß oder Meßlatte gemessen. Im vorigen Falle ergibt sich die gesuchte Entfernung F-A als Produkt aus D-L und kötangens der Par-

allaxe, im zweiten Falle als Quotient aus [ F-C durch den Sinus der Parallaxe. j

Basismeßapparat und Prismenkästchen können vom Beobachter und seinem Gehilfen in der Hand gehalten oder unter Wegfall eines Gehilfen auf leichtes Stativ aufgesteckt werden. _;

'' Der gemessene Parallaxwinkel kann aus der gemessenen Abweichung der fünf Prismenwinkel von dem für vollständige Rückkehr berechneten Normalwinkel berechnet werden. Er vergrößert sich aber durch die Refraktion, und zwar um einen konstanten Betrag, solange die Lage des Prismas nicht zu schief gegen die Sehlinie ist. Deshalb wird seine Größe am besten durch Vergleichung mit der durch neue Theodolitmessung erhaltenen Parallaxe an einer genau bekannten Strecke bestimmt.

Es wurde schon vielfach der Mangel bei Prismen für Meßzwecke hervorgehoben, daß zeitlich wechselnde innere Spannungen die Güte der Bilder beeinträchtigen, und daß diese besonders bei .Apparaten auftritt, -welche^: starker Bestrahlung ausgesetzt sind. Ein Teil der Spannungen, der bleibenden Charakter hat, rührt von rascher Abkühlung bei der Fabrikation her und kann wenigstens für gewöhnliche Glassorten, wie sie hier in Betracht kommen, durch sorgfältige Auswahl der benutzten Stücke und langsame Abkühlung vermieden werden. Die veränderlichen Spannungen haben ihren Hauptgrund in Temperaturunterschieden an verschiedenen Stellen des' schlecht wärmeleitenden Glaskörpers, deshalb empfiehlt es sich, das Prisma in einem Metallkästchen mit Doppelwänden, die nach der Innenseite zu poliert sind, zu umgeben, im inneren Kästchen erschütterungssicher festgehalten durch solide Stützen . und gegen eine innen mit Isoliermaterial umrahmte öffnung leicht angedrückt. Vor dem Prisma ist eine planparallele Glasplatte als . Schutz gegen Wärmebestrahlung angebracht.

Die öffnung im äußeren Gefäß wird bis zur Beobachtung durch einen Metallmantel mit ■ Doppelwandung geschlossen. Das äußere Kästchen hat außen einen Überzug aus schlecht wärmeleitendem Stoff, so daß das Ganze wie eine Thermosflasche gebaut ist. Die beiden Schlauchansätze im äußeren Gefäß, für gewöhnlich durch aufgeschraubte Kapseln verschlossen,- dienen dazu, den Hohlraum zwischen beiden Kästchen vor der Beobachtung längere Zeit hindurch mittels zweier Schläuche mit einem Thermoskasten zu verbinden, wie sie in der physikalischen, chemischen und physiologischen Praxis gebraucht werden, um einen Raum längere Zeit hindurch automatisch auf gleicher Temperatur ■ zu erhalten. Ein in den Schlauch eingebautes Gummigebläse dient zur Zirkulation der Luft im Kästchen und Thermostaten.

Claims (9)

P ATENT-Ansprüche:

1. Rückkehrprisma, dadurch gekennzeichnet, daß drei oder fünf spiegelnde Flächen gegen eine, im Prisma feste Richtung — Figurenachse — gleiche, für jeden Typ bestimmte Neigung haben, und je zwei aufeinanderfolgende spiegelnde Flächen um die Figurenachse gegeneinander um den gleichen, für jeden Typ bestimmten Winkel gedreht sind, daß ferner die Eintritts- und Austrittsfläche senkrecht auf der mittleren Eintrittsrichtung derjenigen Lichtstrahlen steht, welche durch die betreffende Form des T)^pS reflektiert werden sollen, sowie daß die . spiegelnden Flächen je nach der mittleren Eintrittsrichtung, der in jeder Form zur Abbildung kommenden Lichtstrahlen soweit parallel verschoben und durch Abschneiden der für die Reflexion nicht benötigten Teile so begrenzt sind, daß das durch die. Eintrittsöffnung tretende Lichtbüschel im vollen Querschnitt und ungeteilt durch die Austrittsöffnung austritt, und daß die Austritts- öffnung von der Eintrittsöffnung räumlich vollständig getrennt is f.

2. Fünfflächiges Prisma nach Anspruch i, dadurch gekennzeichnet, daß. jeder der fünf Neigungswinkel der spiegelnden Flächen gegen die Figurenachse um einen geringen, aber für alle Flächen gleichen Betrag geändert ist, so daß ein senkrecht zur Figurenachse und parallel zu der auf der III. Fläche senkrecht stehenden Symmetrieebene einfallendes, schmales Lichtband, dessen Ebene parallel der. Figurenachse liegt, nach '.dem Austreten aus dem Prisma einen kleinen im voraus zu berechnenden Winkel mit der Eintrittsrichtung bildet.

3. Schutzvorrichtung für das Prisma nach Anspruch ι und 2, gekennzeichnet durch ein metallenes Gehäuse mit Doppelwänden, die nach außen mit einem schlechten Wärmeleiter umgeben sind, und deren Zwischenraum mit einem AVärmeregler verbindbar ist.

4. Verbindung zweier Rückkehrprismen nach Anspruch 1 zu einem richtig zeichnenden, die Lichtstrahlen parallel verschiebenden System, dadurch gekennzeichnet, daß die Achse der Austrittsöffnung des einen mit der Achse der Eintrittsöffnung des andern zusammenfällt, ferner daß Mittel vorgesehen sind, um die Verschiebung des Lichtbüschels durch

Verdrehung der Prismen gegeneinander um die gemeinsame Achse zu ändern und außerdem die Stellung jedes einzelnen der beiden Prismen gegen die gemeinsame Achse um kleine Beträge unbeschadet der Wirkung zu verändern, sowie Verbindung zweier solcher Kombinationen mit Objektiven und terrestrischen Oku-■laren zu einem binokularen Fernrohr.

ίο

5. Verbindung eines dreiflächigen Rückkehrprismas vom Typ IV oder V mit zwei einfachen, rechtwinklig abbiegenden Spiegelprismen, dadurch gekennzeichnet, daß über der Austritts- und Eintrittsfläche des Umkehrprismas zwei mit ihm aus einem Stück Glas bestehende, rechtwinklig abbiegende Spiegelprismen der Art angebracht sind, daß die Einfallsebene al'er drei Prismen zusammenfällt und die freien Endflächen, nach außen gerichtet, einander parallel liegen.

6. Fünfflächiges Rückkehrprisma ν cm Typ III nach Anspruch 1 (Halbringprisma) als Lichtschlauch für Mikroskopie, dadurch gekennzeichnet, daß die Eintrittsfläche mit einer aufgekitteten Linse oder einer angeschliffenen Fläche versehen ist.

7. Fünfflächiges Rückkehrprisma (HaIbringprisma) vom Typ III nach Anspruch i, gekennzeichnet durch ein vor der Eintrittsfläche angebrachtes, aus Sammellinse und kleiner Zerstreuungslinse bestehendes System, welches das Strahlenbüschel konzentriert, so daß ein in Aussparungen der Gläser eingefügtes ko-

■ rasches Rohr die Betrachtung des vom verengten Büschel erleuchteten Innenraums von hinten her erlaubt.

8. Einrichtung zum Messen der Entfernung, gekennzeichnet durch eine derartige Zuordnung von Prismen nach Artspruch ι und 2 mit" bekannten Parallaxwinkcln am Ziel, einem Basismeßapparat am Beobachtungsort und einer Lichtquelle, daß das Prisma, in der Hand gehalten oder auf ein Stativ gesetzt, mittels Diopters und grober Libelle so gerichtet wird, daß die Eintrittsfläche auf der Zielvorrichtung senkrecht und ihre Schnittlinie mit der Einfallsebene nahezu wagerecht liegt, und daß am Beqbachtungsort längs eines mittels Handgriffen gehaltenen oder auf ein Stativ aufgesetzten Maßstabes, der mittels Fernrohr und Libelle nahezu wagerecht, auf der Zielrichtung nahezu senkrecht gestellt wird, eine fadenförmige Lichtquelle verschoben wird, bis ihr im Prisma reflektiertes Bild im Fernrohr erscheint.

9. Einrichtung nach Anspruch 8 bei Verwendung einer längeren Basis gekennzeichnet durch eine derartige Aufstellung eines für größeren Parallaxwinkel geschliffenen Prismas nach An-Spruch 2, daß die Eintrittsfläche senkrecht auf der Richtung nach dem durch eine feststehende Lichtquelle bezeichneten Ausgangsort steht, und der Beobachter mit Hilfe des Winkelspiegels den Fußpunkt des vom Ausgangsort auf den anderen Schenkel des Parallaxwinkels gefällten Lots aufsucht.

Hierzu 2 Blatt Zeichnungen.