DE2408994C3 - Magnetisches Konvergenzsystem für Farbbildröhren mit drei in einer Ebene und zueinander parallel angeordneten Elektronenstrahlerzeugern - Google Patents

Description

Die Erfindung betrifft ein magnetisches Konvergenz '" system der im Oberbegriff des llaiiptanspruches genannten Art.

Aus der französischen Offenlcgungsschrift 20 "52 957 ist cm magnetisches Konvergenzsystem bekannt, bei dem in Strahlrichtung gesehen hinter den Elektronen- ·· Mrahlcrzeugern zunächst die f'olschuhc fur Horizontal konvergenz angeordnet sind. Der aus dem mittleren Elektronenstrahlerzeuger austretende Strahl ist von einem /ylindcrelcmcnt umgeben, wahrend die aus den beiden äußeren Elcktronenslrahlcrzcugern austreten ^Wl den Strahlen icweils zwei plattenartigen Polschuhen /.ugcurdnct sind, die symmetrisch /.ur ersten fibcne angeordnet sind, deren freie Enden Vor dem den ifiitligen Strahl umgebenden Zylinder enden, In Sirahlrichtung ist den Pölschuhcn für die Horizontal· *"' konvergenz ein Polschuhpaar nachgeordncl, dessen Polschtihc im wesentlichen symmetrisch z.u und mit Abstand von einer zweiten Ebene, die zur ersten Ebene senkrecht in der Achse des mittleren Elekironenstrahlerzeugers schneidet, derart angeordnet sind, daß jeder Polschuh die erste Ebene schneidet und /wischen dem mittleren Elektronenstrahl und einem der äußeren Elektronetihtrahlen liegt, wobei die Polschuh? eine solche Formgebung aufweisen, daß ihr senkrecht zur zweiten Ebene gemessener Abstund zueinander an ihrem mittigen Abschnitt vorgegebene Erstreckung kleiner isi als der Abstand an ihren weiter von der ersten Ebene entfernten Enden. Die freien Ende, dieses Polschuhpaares sind direkt mit dem Trage· verbunden. Auf der von dem Polschuh dieses Po'schtihpaares abgewandten Seite der äußeren Elektronenstrahl ist jeweils ein weiterer Polschuh angeordnet, dessen Formgebung im wesentlichen der des zugeordneten Polschuhs entspricht, der zwischen dem mittleren Elektronenstrahl und dem äußeren Elektronenstrahl liegt. Die Polschuhe für die vertikale Konvergenz schwächen das von den Polschuhen für die horizontale Konvergen/ der beiden äußeren Elektronenstrahl gebaute Feld. Die fur die Speisung der Hori/onlalkonvergen/polschuhe erforderliche elektrische Leistung sleigt an. Der Raumbedarf dieses bekannten Konvergenzsyslems. in axialer Richtung der Röhre gesehen, ist bedingt durch die Anordnung der Polschuhpaarc hintereinander relativ groß.

Aus der IIS PS 33 2ib75 ist ein magnetisches Konvergenzsystem bekannt, bei dem die fur die Konvergenz erforderlichen Polschuhe im wesentlichen in gleichem Absland von ilen Sir.ihlerzcugcrn in einer Ebene hegen Hierbei ist der miniere Elektronenstrahl wie bei der I KOS 20 )2^t)'i7 völlig gegenüber einem äußeren Magnetfeld abgeschirmt, sei es das EeId des Ablenkjochs oder seien es die fur die statische und dynamische Konvergenz verwendeten Felder. Die vollständige magnetische Abschirmung des mutieren Slr.ihls wird dadurch erreicht, dafi dieser durch die einen im wesentlichen quadratischen (Querschnitt abschirmen den Scitcnabsi hniitc eines mutigen Polslucks vollständig umschlossen wird. |cdcm alliieren Seitenslrahl ist cn aus zwei voneinander getrennten, im wesentlichen U formigen Polschuhen bestehendes Pulschuhpa.ir zugeordnet, wobei icweils ein Schenkel des U formigen Querschnitts an einem !rager befestigt ist. Die paarige Konfiguration und der U-formige Querschnitt der den äußeren I leklr· "anstrahlen zugeordneten Polschuh p.iare sind erfoiicrlich. um einerseits eine horizontale Auslenkung und andererseits cmc vertikale Auslenkung der äußeren I lcklronensirahlcn zu ermöglichen. Die Polschiihanordmint: des aus der IIS-PS 3 3 25b7S bekannten magnetise hen Konvergenzsvstems ist korn ρ izierl im Aufbau Da der zentrale Strahl allseitig umschlossen ist. kann die Ablcnkcmpfindlichkeit des ii'illleren Elektronenstrahls in horizontaler oeler verti k.jlcr Richtung nie hl erhöht werden

Es ist ehe Aufgabe eier vorliegenden Erfinehing. ein magnetisches Konvergenzsystem der im Oberbegriff des vorstehenden llauptanspriie hs genannten Art zu sehaffen. bei dem die Polschuhpaare fur die statische unel dynamische Konvergenz in gleichem Absland von den Strahlerzeugern in derselben Ebene liegen und bei dem die dynamische Konvergenz, leicht eingestellt werden kann.

Diese Aufgabe wird durch die Merkmale im Kcnnzcichenlci! des I lauptanspruchs gelöst. Durch das erste Polschuhpaar wird die Ablenkung des mittleren Elektronenstrahls in der vertikalen Richtung erhöht, wobei das zweite Polschuhnaar dafür sorgt, daß der

Magnetfluß für tlie 1 lorizontalablenkung gleichmäßig ,mi die äußeren eiektronenstrahlen einwirkt. [);t die magnetischen Felder für die dynamische und statische Konvergenz nicht störend auf den mittleren eiekiro nensiralil einwirken können, kanu die Konvergenz der Farbbildröhre auch leicht eingestellt werden.

Die Unteransprüehe betreffen vorteilhafte Ausgestal Hingen des Konvergen/systems nach dem Anspruch I.

Die Frfindung wird nun anhand der Zeichnung erläutert. Ks zeigt

[■"ig. I schematisch einen Feil einer Iarbhildröhre mit drei in einer Kbene angeordneten Flektronenstrahler-/eugern,

Fig. 2 typische Lage der Bildraster auf dem Bildschirm, wenn kein Pols·.huh verwendet wird,

Fig. 3 typische Lage der Bildrasier im (alle einer magnetischen Abschirmung des mittleren Flekironenstrahler/eugers.

Fig.4 perspektivisch eine Ausführungsform des Konvergen/systems.

Fig. 5 einen Querschnitt durch eine Anordnung der Polschuhe in F i g. 4.

Fig. 6 ein Feldlinienverlauf bei Verweiu'.uig des Konvergen/systems nach F ι g 4,

Fi g. 7 die dabei auftretenden Bildrasler und

F ι g. 8 ein Schema zur I rlauterung der Wirkungsvvei se dt s Konvergen/systems.

Ik-i der Farbbildröhre gemall I ig 1 werden die von den in einer Kbene liegenden Flektronensirahlerzeii gern G. Il und R ausgehenden Flektronensirahlen (1. Il bzw R durch ein Konvergenzsystem 1 korrigiert und dann durch ein Ablenkjoch 2 abgelenkt

Da das Konvergenzsystem I und das Anlenk|mh 2 nahe aneinander angeordnet sind, unterliegen die pr.iklisch in derselben Fbene wie das Konvergen/sy stem I befindlichen Polschuh (nullt gezeigt) fur die I eldkorrektur der Wirkung sowohl des durch das Ablenkjoch 2 erzeugten Magnetflusses ,ils ,uich den magnetischen Flüssen fur die dynamische und die statische Konvergen/ Insbesondere beim Fmslellen der statischen Konvergenz wird der mittlere I lekironen strahl R beim Versuch, den Flckironensirahl /J oder G auf der einen Seile mit dem mutieren elektronenstrahl R zum Zusammentreffen zu bringen, durch die Störung des Magnetflusses fur die Schaffung der statischen Konvergenz bewegt werden, so dal! d;is einstellen Schwierigkeiten bereitet.

In Cig. 2 ist eine fehlende Konvergenz der eicktronenslrahlcn II, G und R am Rand des l.euchschirms dargestellt, wobei kein Polschuh fur die I eldkorrektur verwendet wird, so d;'l! man die Wirkung des Ablenkjochs erkennen kann In vertikaler Richtung reicht die Ablenkung des roten I lcklroncnstrahls R nicht aus. so daß der rote elektronenstrahl R gegenüber dem blauen elektronenstrahl Il und dem grünen eiektronentrahl f# Z'.ir Schirmmitle hin versetzt auftrifft. In der horizontalen Richtung ist der elektronenstrahl R zwischen dem elektronenstrahl Wund dem elektronen strahl G gelegen. Mit den R.ister/usl;inden der I leklronenslrahlcn genial! 1 ι g. 2 wurden :m I alle einer magnetischen Abschirmung (gestrichelte Linie in Fig. J) /-ur Vermeidung der durch den Magnetfluß für die statische Konvergenz des mittleren Elektronenstrahls R bewirkten Störung die Störungen von den Elcktroncnstrahlcrzcugern Gn und Gr, abnehmen, was das Einstellen erleichtern würde. Aber wie durch die Raster auf dem Leuchtschirm in Fig.3 angedeutet ist, wird sich am Rand des Schirmes das Raster des elektronenstrahls Ii zur Mitte des .Schirms hin verschieben, wodurch die einstellung der Konvergenz mit den anderen FJektronenstrahlen Wund Gschwierig wird.

eine Ausführung des Konvergen/sysiems wird jetzt anhand der Y i g. 4 und 5 beschrieben. Das Konvergenzsystem weist ein erstes Polschuhpaar 3 und ein zweites Polschuhpaar 6 auf. leder Polschuh 3 ist konkav ausgebildet und weist einen mittleren, flachen Abschnitt 3.7 und auf beiden Seiten dazu geneigte Abschnitte 3/) auf. leder Polschuh 6 weist einen gekrümmten Abschnitt b.i und einen sieh diametral von der Mitte des Abschnitts 6./ erstreckenden, flachen Steg 6b auf. Um einen niedrigen magnetischen Widerstand zu erhalten, bestehen die Polschuhc 3 und 6 aus einem Material hoher Permeabilität, z. B. aus einer Hisen-Nickel-l.egierung mit 3b —ai%Ni. Demgemäß ist es notwendig, die Polschuhe 3 und 6 einstückig auszubilden, so daß kein Luftspalt oder ein Bereich hohen magnetischen Widerstands zwischen den jeweiligen Abschnitten 3;i und 3d bzw. 6.i und bb besteht.

(ieniaß I ι g. 5 sind die zwei Polschu.ie 3 mit einander gegenüberliegenden Riickflachen symmetrisch angeordnet und an der Innenseite eines zylindrischen Käfigs 5 mittels Stutzkorper 4 befestigt. Die Slut 'korper 4 und der zylindrische Käfig 5 können aus einem Materia, niedriger Permeabilität, z. B. aus nichtmagnetischem, rostfreien Stahl, bestehen. Die Polschuhe f> sind zwischen den zwei auf Abstand gehaltenen Polschuhen 3 angeordnet, wobei ihre gekrümmter Abschnitte b.i an der Innenseite des zylindrischen Käfigs S befestigt sind. Die Polschuhe 3 und f> sind hierbei derart angeordnet, d.ili eine die Stege bb der Polschuhe ft verbindende gedachte Linie eine die Mitte der Polschuhe 5 verbindende Linie im reihten Winkel schneidet. Da die Polschulianordniing im I linhlick auf die Konvergen/ein stellflache der e'arhbildröhre derart gelegen is', daß das Polschiihpaar 3 nut der Richtung der vertikalen Ablenkung übereinstimmt, wird tier mittlere elektronenstrahl R durch den Mittelpunkt eines von den Polschuhen 3 und f> eingeschlossenen Raumes hindurch gehi'ti. wohingegen die I lektronenstrahlen // und G durch die vom linken und vom rechten Polschuh 3 sowie vom zylindrischen Käfig 5 bestimmten Räume hindurch gehen.

Wenn die oben beschriebene Polschu'ianordn'ing in das Ablenkfeld gebracht wird, ergibt sich eine Verteilung des magnetischen Flusses so. wie in I ι g. b gezeigt ist. C ienauer gesagt, bundein die Polschuhe 3 den Magnetfluß Vu für die Vertikalablenkung in der Mute, so daß die Vertikal-Ablenkungsempfindlichkeit des mittleren elektronenstrahls R erhöht wird. Dies wird durch den geringen magnetischen Widerstand zwischen den gegenüberliegenden, flachen Abschnitten 3<; der Pi Isci.uhe 3 bewirkt, wodurch der gleichmäßig verteilte Magnetfluß Vu konzentriert wird. Da der gleichmäßig verteilte Magnetfluß Hn für die Horizontalablenkung durch die Stege bb der zwei Polschuhe 6 hindurchgeht, wirtl dieser andererseits schwach konzentriert, wodurch der auf den initiieren elektronenstrahl R wirkende Magnetfluß und der auf die beiden äußeren elektronen strahlen B und G wirkende Magnetfluß einander angeglichen werden. Daher wird die Ablenkung der drei Elektronenstrahl in der horizontalen Richtung im wesentlichen dieselbe sein wie es ohne Polschuh-Anordnungder Fall wäre.

Folglich können die Raster gemäß F i g. 7 erhalten werden. In Fi 2. 7 sind die linken und die rechten Rasier

unvermindert geblieben, wohingegen die linslcr des Strahls W entiling dent oberen und unteren Rand mit den Rastern oder Strahlen Ii und Ci auf denselben Seiten zusammenfallen. Es ist nicht notwendig, für eine vertikale dynamische Konvergenz zu sorgen. Darüberhinaus ist es möglich, eine horizontale dynamische Kon vergen/ für den blauen und den grünen Fleklronenstrahl im Hinblick auf den roten llektroncnsiiahl R mit Hilfe eines eine symmetrische Wellenform aufweisenden Stromes vorzusehen.

Die /Wei Polscluihpaare 3 und 6 sorgen für eine nnignclischc Abschirmung, durch die ein StörcinfliiU auf den mittleren Elektronenstrahl U von dem Magnetfluß einer äußeren Einstellvorrichtung (nicht gezeigt) verhindert wird. Diese Funktion der Polschuli-Anordmmg wird nun anhand der F i g. 8 erläutert.

Fig.8 zeigt den Zusammenhang zwischen der statischen und der dynamischen konvergenz und die Polschuh-Anordnung, wobei auf der linken Seite ;; die

ι IfIi(Vffwti.ifvuiau UUl UJlUffIirauiiuif iNUlfVCI gCIIA tiitu mn der rechten Seite b die der statischen Konvergenz gezeigt ist. Wie aus der Figur hervorgeht, wird die statische Konvergenz durch Drehen der Magnete Λ/ι, Λ/j, Λ/j und Ma zur Einstellung der Polarität und der Dichte des durch die E-förmigcn Magnetkerne des Konvergenzsystem* I verlaufenden Magnetflusses .S*// gesorgt, so dal.l statisch die äußeren iüektronenstrahlen C und Ii mit dem mittleren Elektronenstrahl R zur Deckung gebracht werden.

^r) Für die dynamische Konvergen/ wird gesorgt, indem ein Strom mit einer parabolischen Wellenform von einer iiuUeren Quelle /'. C. .S* durch eine Spule 8 des Konvcrgen/sysieim I /ur Schaffung des Magnetflusses Du geschickt wird, der den blauen und den grünen

Ki Flcklronetislrahl H und G in Deckung mit dem mittleren, roten Rlektroiiensirahl R bringt. Da die iUißcrcn Magnetflüsse Dn und .S'// den milllcrcn Elektronenstrahl /i kaum beeinflussen, kann auf diese Weise die Konvergenz leicht eingestellt werden. Da das Magnetfeld für die beiden äußeren Iilektronenstrahlcn nicht abgeschirmt ist. kann weiterhin die für die, dynamische Konvergenz benötigte Leistung klein gehalten werden. Die Größe und die Konfiguration der Polschuhc 3 und 6 muß gemäß dem äußeren Fcldvcrlatif

itr riff VIfU IVtfl[Vtli;VII/. UriVI UUIIl I L'IUVL'f ItIIlI UCV /\U(L*llfV* joclis variiert werden.

Das Konvergenzsystem nach der Frfimlung ist sowohl für mit einem sattclartigcn Ablenkjoch ausgerüstete Röhren mit kleinem Ablcnkwinkcl als auch für 2) Röhren mit großem Ablcnkwinkcl (110) sehr geeignet.

Hierzu 3 Blatt Zeichnungen

Claims (3)

Patentansprüche-

1. Magnetisches Konvergenzsystem für Farbbildröhren mit drei in einer ersten Ebene und zueinander parallel angeordneten Elektronenstnihler/eugern, > mit einem den Elektronenstrahler/eugern in Strahl· richtung nachgoordneten und innerhalb der Röhren auf einem Trager angeordneten Polschuhpaar, dessen Polschuhe im wesentlichen symmetrisch /u und mit Abstand von einer /weiten Ebene, die die ^ln erste Ebene senkrecht in der Achse des mittleren Eleklronensirahler/cugers schneidet, derart angeordnet sind, daß jeder Polschuh die erste Ebene schneidet und /wischen dem mittleren Elektronenstrahl und einem der äußeren Elektronenstrahlen ' · liegt, wobei die Polschuhe eine solche Form aufweisen, daß ihr senkrecht /ur /weiten Ebene gemessener Abstand voneinander an ihrem mittleren Abschnitt kleiner ist als der Abstand an ihren freien, weiler von der erslen [-'bene entfernten -'" Enden, d "durch gekennzeichnet, daß in gleichem Aasland von den Slruhler/eugern wie das erste Polschuhpaar ein weiteres Polschuhpaar (6) im wesentlichen symmetrisch /u und mn Abstand von der ersten Ebene derart angeordnet ist. daß ein -'· Abschnitt (6.J/¹ eines jeden Polschuhs (6) des zv,eilen Paares sich symmetrisch /ur /weiten Ebene erstreckt und von diesem Abschnitt (bu)cin Steg (bb) ausgeh!, der in der /weilen Ebene liegt und sich auf den mittleren Elektronenstrahl ff/'«) zu erstreckt. ^!"

2. Magnetisches Konvergenzsystem nach Anspruch I.dadurch gekennzeichnet, daß die Polschuh abschnitte [j.i. 3/'. b.i) und die Stege [bh) aus einem Werkstoff hoher Pcnieabi' .al bestehen und in einem zylindrischen Ka/'g (5) befestigt sind. ''

3. Magnetisches Koinerge /system nach An Spruch 2. dadurch gekennzeichnet, dall der sie h im wesentlichen symmetrisch /ur /weilen Ebene erstreckende \bschnilt [b.ij eines jeden Polschiihs (6) gekrümmt ist und direkt mit dem Käfig (5) ^!" verbunden ist. daß die freien Enden (3/j/des ersten Polschuhpaarcs (3) vor dem Käfig (5) enden und die Polschuhe (3) des ersten Pulse huhpaars innerhalb des Käfigs (5) durch Slul/korper (4) abgestützt sinu.