DE1811549C3 - Optischer Sender (Laser) zur Erzeugung von Riesenimpulsen - Google Patents
Optischer Sender (Laser) zur Erzeugung von RiesenimpulsenInfo
- Publication number
- DE1811549C3 DE1811549C3 DE19681811549 DE1811549A DE1811549C3 DE 1811549 C3 DE1811549 C3 DE 1811549C3 DE 19681811549 DE19681811549 DE 19681811549 DE 1811549 A DE1811549 A DE 1811549A DE 1811549 C3 DE1811549 C3 DE 1811549C3
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- resonator
- main
- transmitter
- optical
- radiation
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
Links
- 230000001702 transmitter Effects 0.000 title claims description 31
- 230000003287 optical Effects 0.000 title claims description 24
- 230000005284 excitation Effects 0.000 claims description 14
- 230000001427 coherent Effects 0.000 claims description 6
- 230000005693 optoelectronics Effects 0.000 claims description 6
- 239000007787 solid Substances 0.000 claims description 5
- 230000000630 rising Effects 0.000 description 4
- 239000006096 absorbing agent Substances 0.000 description 2
- 230000000149 penetrating Effects 0.000 description 2
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 1
- 230000001276 controlling effect Effects 0.000 description 1
- 230000000875 corresponding Effects 0.000 description 1
- 230000008929 regeneration Effects 0.000 description 1
- 238000011069 regeneration method Methods 0.000 description 1
- 238000004904 shortening Methods 0.000 description 1
Description
Die Erfindung bezieht sich auf einen nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitenden optischen Sender
für kohärente Strahlung (Laser) zur Erzeugung sehr kurzer Lichtimpulse hoher Leistung (Riesenimpulslaser),
mit einem stabförmigen stimulierbaren Medium, dem das für den Betrieb erforderliche Anregungslicht in
Richtung der Stabachse von einem nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitenden optischen Hilfssender
für kohärente Strahlung, dessen stimulierbares Medium von einem stabförmigen dielektrischen Festkörper
gebildet ist, in Form von sehr kurzen Lichtimpulsen hoher Leistung geliefert wird, einem
optischen Schalter zum wahlweisen Unterbrechen und Öffnen des Strahlenganges des Anregungslichts sowie
mit einer Auskoppelvorrichtung für die erzeugten Riesenimpulse, bei dem ein erster optischer Resonator
(Hauptresonator) das erstgenannte, von einem stabförmigen,
ebenfalls dielektrischen Festkörper gebildete stimuiierbare Medium und ein zweiter optischer
Resonator (Hilfsresonator) das zweitgenannte, von einem stabförmigen dielektrischen Festkörper gebildete
stimuiierbare Medium sowie den optischen Schalter
zum wahl weisen Unterbrechen und öffnen des Strahlengangs
des Anregungslichts enthält, und bei dem der Hauptresonator durch dielektrische Spiegel begrenzt
ist, von denen der in Strahlrichtung des Anregungslichts erste dielektrische Spiegel nur für das Anregungslicht
durchlässig ist.
Mittels Lasern als Hilfslichiquelle angeregte Laser dieser Art sind im Hauptpatent angegeben und durch
die Literaturstelle Journal of Appl. Phys, Vol. 37, Nr. 5,
1966, Seiten 2004 bis 2006, bekannt.
Die Form der erzeugten Riesenimpulse einer solchen Laseranordnung weist einen exponentiellen Anstieg bis
zur maximalen Emission und einen sich daran anschließenden exponentiellen Abfall auf. Mittels der
vom Hilfssender zur Anregung des Hauptsenders erzeugten Riesenimpulse läßt sich eine sehr steile
Anstiegsflanke des vom Hauptsender erzeugten ausgangsseitigen Riesenimpulses herbeiführen. Die Rückflanke
ist jedoch relativ flach, da die im Hauptresonator zwischen dessen Spiegeln hin und her reflektierte
Strahlung einem der Vorderflanke entsprechend steilen Abfall der Rückflanke entgegensteht.
Zum Erzeugen von Riesenimpulsen sehr kurzer Dauer in der Größenordnung einiger Nanosekunden
mittels Lasern, die mit inkohärentem Licht angeregt werden, ist es durch die Literaturstelle »Theory of Laser
Regeneration Switching«, von Arthur A. Vuylsteke in Journal of Applied Physics, Vol.34, No.6, Juni 1963,
Seiten 1615 bis 1622, bekannt, zur Versteilerung sowohl
der Vorder- als auch der Rückflanke eines Riesenimpulses einen fremdgesteuerten Schalter vorzusehen.
Hiernach wird mit Hilfe einer, den steuerbaren Schalter darstellenden Kerrzelle in Verbindung mit einem
Nicoischen Prisma die Resonatorgüte zur Emission eines Impulses zweimal umgeschaltet. Die Spiegel des
Resonators haben beide höchste Reflexion. Der Polarisationsschalter sperrt während des Anregungsimpulses
den Resonator. Nach Erreichen der maximalen Inversion öffnet ein Steuerimpuls an der Kerrzelle den
Resonator und der Riesenimpuls steigt steil an. Bei seiner Spitzenleistung wird die Spannung an der
Kerrzelle wieder abgeschaltet, und die Strahlung im Resonator wird an der Polarisationsweiche aus dem
Resonator herausreflektiert. Die Realisierung einer solchen Anordnung bedingt einen sehr hohen steuertechnischen
Aufwand, weil die Kerrzelle eine Steuerspannung in der Größenordnung von 20 bis 30 kV
benötigt und es außerordentlich schwierig ist, einen genau definierten Steuerspannungsimpuls dieser Größenordnung
mit einer Dauer von höchstens einigen Nanosekunden zu erzeugen.
Durch die Bündelung des kohärenten Anregungslichtes auf einen kleinen Querschnitt des stimulierbaren
Mediums c'es Hauptresonators ist es möglich, in diesem eine Inversionsdichte zu erzeugen, wie sie mit normaler
f>5 inkohärenter Lichtquelle nicht erreicht werden kann.
Du die Anstiegsflanke des Impulses der emittierten Strahlung von dieser Größe abhängig ist, kann dadurch
eine wesentliche Impulsversteilerung und -Verkürzung
erreicht werden.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, für einen Riesenimpuls-Laser nach dem Hauptpatent eine weitere
Lösung anzugeben, die bei relativ geringem Mehraufwand eine zusätzliche Herabsetzung der Impulsdauer
durch Verkürzen der Impulsrückflanke ermöglicht
Ausgehend von einem optischen Sender nach dem Hauptpatent wird diese Aufgabe erfindungsgemäß
gelöst durch die Verwendung eines Hauptresonators mit seitlich auslenkbarer Ausgangsstrahlung mit Hilfe
einer Polarisationsweiche in Verbindung mit einem Polarisationsdreher, jedoch derart daß beide den
Haupresonator begrenzenden Spiegel für dis Strahlung mit der vom Hilfssender erzeugten Frequenz durchlässig
und für die Strahlung mit der vom Hauptsender erzeugten Frequenz undurchlässig ausgebildet sind, und
daß dem äußeren Spiegel des Hauptresonators ein optoelektronischer Wandler nachgeschaltet ist, dessen
elektrischer Ausgang mit dem Steuereingang einer Steuereinrichtung für den Polarisationsdrehcr verbunden
ist.
Vorteilhaft ist es, wenn der dem Hauptsender benachbarte Spiegel des Hilfsiesonators des Hilfssenders
lediglich für die von diesem erzeugte Strahlung teildurchlässig ausgebildet ist.
Der Erfindung liegt die Erkenntnis zugrunde, daß der steuerbare Polarisationsdreher nicht nur mit einem
unsicher zu handhabenden Impuls extrem kurzer Dauer und sehr hoher Spitzenspannung in der Größenordnung
von 30 kV gesteuert werden kann, sondern auch mit einem wesentlich leichter zu realisierenden Spannungssprung. Um einen möglichst kurzen Ausgangsimpuls zu
erhalten, kommt es bei Anwendung eines mittels eines Hilfs-Riesenimpulslasers angeregten Riesenimpulslasers
nämlich nur noch darauf an, die Rückflanke des im Hauptlaser erzeugten Riesenimpulses und nicht auch
noch zusätzlich dessen Vorderflanke zu versteuern.
An sich ist es durch die Literaturstelle Journ. Appl.
Phys., Vol. 38, Nr. 6, Mai 1967, Seiten 2693 bis 2695 bereits bekannt, zur Erzeugung von sehr kurzen
Riesenimpulsen in einem Resonator hintereinander einen passiven Absorber, ein stimulierbares Medium,
einen Polarisator und eine Kerrzelle anzuordnen. Das Steuersignal erhält die Steuereinrichtung für die
Kerrzelle durch am Polarisator reflektierte Strahlung bei eintretender Sättigung des passiven Absorbers im
Zuge der durch Inversion der Energieniveaus des stimulierbaren Mediums angeregten kohärenten Strahlung.
Diese bekannte Anordnung ermöglicht keine Anregung mittels eines Hilfs-Riesenimpulslasers im
Sinne einer extrem schnellen Inversion der Energieniveaus des stimulierbaren Mediums mit großer Übersetzung,
wie sie für die Erzeugung von Riesenimpulsen kürzester Dauer wichtig ist. Außerdem ist auch hier der
Aufwand für die Steuereinrichtung der Kerrz^lle, die zum Umschalten einen Rechteckspannungsimpuls von
35 kV benötigt, außerordentlich hoch.
Ein Ausführungsbeispiel der Erfindung ist in der Zeichnung schematisch dargestellt und wird im
folgenden näher beschrieben.
Die Anordnung besteht aus dem optischen Hilfssender mit einer Blitzlampe 1, eirsem nicht näher
dargestellten Spiegelsystem zur Bündelung des Lichts aus der Blitzlampe auf das stimulierbare Medium 2,
einem vollständig reflektierenden Spiegel 3 und einem teildurchlässigen Spiegel 4, die gemeinsam einen
optischen Resonator begrenzen, und einem Güteschalter 5. Hinter dem optischen Hilfssender ist der
Hauptsender so angeordnet, daß beide Sender die gleiche optische Achse haben. Der Hauptresonator des
Hauptsenders wird begrenzt von den für die in ihm erzeugte Strahlung vollständig reflektierenden Spiegeln
6 und 7. Innerhalb des Hauptresonators ist das stimulierbare Medium 8, eine Polarisationsweiche 9,
z. B. ein Nicoisches Prisma, und ein Polarisationsdreher 10, z. B. eine Kerrzelle, hintereinander angeordnet.
Außerhalb des Hauptresonators, ebenfalls in der beiden Sendern gemeinsamen optischen Achse, liegt ein
optoelektronischer Wandlerl 1, z. B. eine Photozelle, der mit einer Steuereinrichtung 12 zur Steuerung des
Polarisationsdrehers 10 elektrisch verbunden ist.
Die in Gestalt von Riesenimpulsen aus dem teildurchlässigen Spiegel 4 des optischen Hilfssenders
austretende Energie hat eine sehr steile Anstiegsflanke. Ihre Rückflanke verläuft dagegen infolge der Laufzeit
der Quanten bei mehreren Reflexionen zwischen den Spiegeln 3 und 4 relativ flach. Der Spiegel 6 am
stimulierbaren Medium 8 des optischen Hauptsenders ist für die elektromagnetische Welle des Hilfsresonators
des Hilfssenders völlig durchlässig. Das stimulierbare Medium 8 wird nun beim Durchgang der Wellen
invertiert. Da dem optischen Hauptsender ein Absorptionsschalter fehlt, tritt die stimulierte Emission der
Strahlung sofort nach Erreichen des zur Emission benötigten Schwellenwerts mit einer sehr steilen
Anstiegsflanke auf, und zwar als linear polarisierte, die Polarisationsweiche 9 ungestört durchsetzende monochromatische
Strahlung. Der Polarisationsdreher 10 ist zum Zeitpunkt des Anschwingens so gesteuert, daLS
die Schwingungsebene des ihn durchsetzenden Lichtes nicht gedreht wird. Die bereits ermittierte Strahlung
wird also an den Spiegeln 6 und 7 hin und her reflektiert. Im Zeitpunkt maximaler Anregung im Hauptresonator
erhält der Polarisationsdreher 10 an seinen Steuerelektroden von dem an ihn angeschlossenen Steuergenerator
12 einen steilen Spannungssprung. Dadurch wird erreicht, daß sämtliche Strahlung nach einmaligem
Durchlaufen des Polarisationsdrehers 10 an der Polarisationsweiche 9 mit einer um 90° gedrehten
Schwingungsebene ankommmt und aus dem Hauptresonator ausgekoppelt wird. Im Gegensatz zur Auskopplung
an teildurchlässigen Spiegeln wird die Strahlung in einem durch seine Intensität stark erhöhten und zeitlich
verkürzten Impuls abgegeben. Der Steuergenerator 12 wird von einem optoelektronischen Wandler 11 zur
Abgabe des Spannungssprungs angeregt. Der optoelektronische Wandler ist seinerseits direkt von der
Strahlung des optischen Hilfssenders dadurch gesteuert, daß diese Strahlung zu einem geringen Teil nach
Durchgang durch den Hauptresonator auf den optoelektronischen Wandler 11 einfällt.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
Claims (2)
1. Nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitender optischer Sender für kohärente Strahlung
(Laser) zur Erzeugung sehr kurzer Lichtimpulse hoher Leistung (Riesenimpulslaser), mit einem
stabförmigen stimulierbaren Medium, dem das für den Betrieb erforderliche Anregungslicht in Richtung
der Stabachse von einem nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitenden optischen Hilfssender
für kohärente Strahlung, dessen stimulierbares Medium von einem stabförmigen dielektrischen
Festkörper gebildet ist, in Form von sehr kurzen Lichtimpulsen hoher Leistung geliefert wird, einem
optischen Schalter zum wahlweisen Unterbrechen und öffnen des Strahlenganges des Anregungslichts
sowie mit einer Auskoppelvorrichtung für die erzeugten Riesenimpulse, bei dem ein erster
optischer Resonator (Hauptresonator) das erstgenannte, von einem stabförmigen, ebenfalls dielektrischen
Festkörper gebildete stimulierbare Medium und ein zweiter optischer Resonator (Hilfsresonator)
das zweitgenannte, von einem stabförmigen dielektrischen Festkörper gebildete stimulierbare
Medium sowie den optischen Schalter zum wahlweisen Unterbrechen und öffnen des Strahlenganges
des Anregungslichts enthält, und bei dem der Hauptresonator durch dielektrische Spiegel begrenzt
ist, von denen der in Strahlrichtung des Anregungslichtes erste dielektrische Spiegel nur für
das Anregungslicht durchlässig ist, nach Hauptpatent 15 14 548, gekennzeichnet durch die
Verwendung eines Hauptresonators (6, 7) mit seitlich auslenkbarer Ausgangsstrahlung mit Hilfe
einer Polarisationsweiche (9) in Verbindung mit einem Polarisationsdreher (10), jedoch derart, daß
beide den Hauptresonator begrenzenden Spiegel (6, 7) für die Strahlung mit der vom Hilfssender (2 bis 5)
erzeugten Frequenz durchlässig und für die Strahlung mit der vom Hauptsender erzeugten Frequenz
undurchlässig ausgebildet sind, und daß dem äußeren Spiegel (7) des Hauptresonators ein optoelektronischer
Wandler (11) nachgeschaltet ist, dessen elektrischer Ausgang mit dem Steuereingang einer
Steuereinrichtung (12) für den Polarisationsdreher (10) verbunden ist.
2. Optischer Sender nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der dem Hauptsender benachbarte
Spiegel (4) des Hilfsresonators des Hilfssenders lediglich für die vom Hilfssender erzeugte
Strahlung teildurchlässig ausgebildet ist.
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19681811549 DE1811549C3 (de) | 1968-11-28 | Optischer Sender (Laser) zur Erzeugung von Riesenimpulsen |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
DE19681811549 DE1811549C3 (de) | 1968-11-28 | Optischer Sender (Laser) zur Erzeugung von Riesenimpulsen |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1811549A1 DE1811549A1 (de) | 1970-07-02 |
DE1811549B2 DE1811549B2 (de) | 1977-05-12 |
DE1811549C3 true DE1811549C3 (de) | 1978-01-05 |
Family
ID=
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE2429551C3 (de) | Optische Vorrichtung zur Formung optischer Impulse | |
AT408589B (de) | Laservorrichtung | |
DE69006958T2 (de) | Generator für Hochleistungs-Laserimpulse. | |
DE1212636B (de) | Optischer Sender fuer stimulierte Strahlung | |
DE2020104B2 (de) | Verstärkerkettenstufe für Laserlichtimpulse | |
DE1234340C2 (de) | Anordnung zur verbesserung der monochromasie eines optischen senders oder verstaerkers fuer kohaerente elektromagnetische strahlung | |
DE1281068B (de) | Anordnung zur Modulation der Ausgangsstrahlung eines optischen Senders | |
DE1811549C3 (de) | Optischer Sender (Laser) zur Erzeugung von Riesenimpulsen | |
EP0680118A1 (de) | Vorrichtung und Verfahren zur Erzeugung kurzer Laserpulse | |
DE1514411C3 (de) | Optischer Sender | |
DE1811549B2 (de) | Optischer sender (laser) zur erzeugung von riesenimpulsen | |
DE1614647C3 (de) | ||
DE1948344A1 (de) | Vorrichtung zur Unterdrueckung der Rueckstrahlung von auf ein Target fallendem Laserlicht | |
DE2731112C3 (de) | Anordnung zur Erzeugung von zwei Laserpulsen unterschiedlicher Wellen- | |
DE2225277A1 (de) | Verfahren zur regelung der leistung von laser-riesen-impulsen | |
DE1774161C3 (de) | Hochgeschwindigkeitsabtastlaser | |
DE1589903A1 (de) | Optischer Riesenimpuls-Sender | |
DE1564779C3 (de) | Nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitender optischer Sender | |
DE1514548C3 (de) | Nach dem Prinzip der stimulierten Emission arbeitender optischer Sender für kohärente Strahlung (Riesenimpulslaser) | |
DE3317065C2 (de) | ||
DE2105480A1 (de) | Verfahren und Anordnung zur Erzeugung von reproduzierbaren und steilen Laser-Riesenimpulsen | |
DE2610652C3 (de) | Gutegeschalteter Impulslaser | |
DE1169585B (de) | Optische Erzeugung von Harmonischen, von Schwebungen oder eines Modulations-gemisches elektromagnetischer Wellen | |
DE2045446C3 (de) | Laser mit optischem Resonator | |
DE1439157C (de) | Verfahren und Vorrichtung zum Be trieb einer Laseranordnung |