DE1598958C3

DE1598958C3 -

Info

Publication number: DE1598958C3
Application number: DE19651598958
Authority: DE
Inventors: Johan Wolfheze Kalshoven (Niederlande)
Original assignee: REACTOR CENTRUM NEDERLAND (STICHTING) DEN HAAG (NIEDERLANDE)
Current assignee: REACTOR CENTRUM NEDERLAND (STICHTING) DEN HAAG (NIEDERLANDE)
Priority date: 1964-07-15
Filing date: 1965-05-17
Publication date: 1973-12-06
Also published as: BE666939A; DE1598958B2; DE1598958A1; LU49084A1; NL6408043A; GB1081749A

Description

-atf

mit α = —, wobei t_e die gesamte Meßdauer und 4 1

ist, wobei v₀ die Geschwindigkeit der Teilchen mit größtem Durchmesser ist.

2. Sedimentometer nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch eine Kurvenscheibe (6) zum Antrieb eines mit dem Sedimentationsrohr (2) gekoppelten Tasters (4), die während der Messung gedreht wird und deren Kurvenform durch

35

⁰ 4 ^max 2.7 V 2rry

gegeben ist, wobei r der Radius der Kurvenscheibe, φ = 2 π at der Dreh winkel im Uhrzeigersinn

und - die Umlaufzeit der Scheibe ist.

3. Sedimentometer nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch eine Kurvenbahn mit der Länge ß zum Antrieb eines mit dem Sedimentationsrohr (2) gekoppelten Tasters (4), die in horizontaler Richtung mit der Geschwindigkeit!; bewegbar und durch die Gleichung gegeben ist

27

vt

4. Sedimentometer nach Anspruch 2 oder 3, dadurch gekennzeichnet, daß der Taster (4) mittels einer elektromechanischen Einrichtung (25, 28, 29, 30) an das Sedimentationsrohr (2) gekoppelt ist.

Die Erfindung betrifft ein Sedimentometer mit einem in vertikaler Richtung mittels einer Strahlungsquelle und einem Empfangsorgan für die durchgelassene Strahlungsintensität abtastbaren Sedimentationsrohr, einer Einrichtung zum Umsetzen der durchgelassenen Strahlungsintensitäten in Teilchenkonzentrationen und einem Registriergerät.

Aus T. C. M i c h e 1 und T. A. R i c h, X-Ray Photometer, General Electric Review, 50 (1947), Februar, S.45 bis 48, S. Bernstein, A Reference Wedge X-Ray Gauge, Non Destructive Testing (1958), Juli bis August, S. 305 bis 312, und R. R. I r a η i und C. F. C a 11 e s, Particle size: Measurement, Interpretation and Application, John Wiley and Sons, New York (19.63), S. 69, sind bereits Sedimentometer bekannt, bei denen das Sedimentationsrohr von einer ortsfesten Strahlungsquelle aus durchstrahlt wird, ein zweites Strahlenbündel etwa gleicher Intensität einen Kompensationskeil oder eine Kompensationsscheibe durchläuft und die durchgelassenen Strahlungsintensitäten gemessen und an ein Registriergerät weitergeleitet werden.

Aus Chemie-Ing-Technik 26 (1954), Nr. 12, S. 684 bis 686, ist es weiterhin bekannt, zur Abkürzung der Meßdauer das Sedimentationsrohr in vertikaler Richtung mittels einer Strahlungsquelle und einem Empfangsorgan abzutasten. Aus den von diesen bekannten Geräten aufgenommenen Absorptions-Zeitkurven kann nach umfangreichen Umrechnungen das Kornverteilungs-Diagramm einer Suspension gewonnen werden.

Der dazu erforderliche Rechenaufwand ist besonders bei der Analyse einer großen Anzahl von Suspensionen sehr zeitraubend. Elektronische Geräte, die diese Umrechnungen automatisch ausführen können, sind sehr kostspielig, so daß die Verwendung solcher Geräte in den meisten Fällen nicht wirtschaftlich ist.

Es ist daher die Aufgabe der Erfindung, ein Sedimentometer der eingangs genannten Art zu entwickeln, mit dem auf wirtschaftliche Weise die Kornverteilung in einer Suspension direkt, ohne daß Umrechnungen notwendig sind, gemessen werden kann.

Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß bei dem obengenannten Sedimentometer eine Einrichtung zum vertikalen Bewegen des Sedimentationsrohres gegenüber den feststehenden Bauteilen, der Strahlungsquelle und dem Empfangsorgan nach der Gleichung

27

-atf

mit α=τ, wobei t_e die gesamte Meßdauer und

ist, wobei v₀ die Geschwindigkeit der Teilchen mit größtem Durchmesser ist, vorgesehen ist.

Da durch diese Maßnahme die im Stokesschen Gesetz quadratische Beziehung zwischen der Fallgeschwindigkeit und dem Durehmesser der Teilchen bei dem erfindungsgemäßen Sedimentometer linearisiert ist, stellt die als Funktion des Durchmessers aufgenommene Konzentrationskurve zugleich die integrale Kornverteilung dar.

Im folgenden wird das Meßverfahren erläutert und die Gleichung hergeleitet, nach der die Bewegung des Sedimentationsrohres erfolgt.
Ein Pulver kann unter anderem durch den Gewichts-Prozentsatz der Teilchen der vorkommenden Größenklassen charakterisiert werden. Ein Verfahren, die Größe eines einzelnen Teilchens zu messen, beruht auf der Beziehung zwischen der Größe und der Ge-

schwindigkeit, mit der sich das Teilchen in einem bestimmten Medium, einem Gas oder einer Flüssigkeit absetzt. Aus dem Kräftegleichgewicht zwischen der Reibungskraft nach dem Stokesschen Gesetz und der Schwerkraft, die auf das Teilchen wirkt, ergibt sich eine Beziehung zwischen dem Durchmesser und der Fallgeschwindigkeit eines Teilchens. Diese Beziehung gilt Tür kugelförmige Teilchen, denn nur für solche trifft das Stokessche Gesetz zu. Es ist üblich, den nicht kugelförmigen Teilchen eine Größe zuzuordnen, die mit Hilfe des Stokesschen Gesetzes aus ihrer Fallgeschwindigkeit hergeleitet werden kann. Die auf diese Weise gefundene Größe wird »Stokesscher Durchmesser« genannt. Ein Verfahren zur Bestimmung der Kornverteilung nach dem Stokesschen Durchmesser ist die Messung der Anteile der Teilchen, die bestimmte unterschiedliche Fallgeschwindigkeiten aufweisen.

Die Messung erfolgt auf die folgende Weise: eine Suspension des Pulvers, z. B. in Wasser, wird zur Zeit t = 0 durch Schütteln in einem nicht ganz gefüllten Rohr homogen verteilt und dann sedimentieren gelassen. Da sich die Teilchen während der Sedimentation nicht beeinflussen dürfen, indem sie das als laminar angenommene Strömungsfeld in ihrer Umgebung zerstören oder beim Aneinandertreffen aneinander klebenbleiben, darf die Konzentration der Suspension nicht zu hoch sein und muß letztere in kolloidalchemischer Hinsicht stabil sein. Wenn diesen Erfordernissen Rechnung getragen ist, .so werden von der Zeit t = 0 an die Teilchen sedimentieren, und zwar jedes Teilchen mit seiner eigenen konstanten Geschwindigkeit.

Da die Fallgeschwindigkeit eines Teilchens beim freien Fall in einem Fluidum

υ = vJ 1 -e—

beträgt, wobei υ die Fallgeschwindigkeit, wenn die Gleichgewichtsgeschwindigkeit v_e noch nicht erreicht ist, g die Gravitationskonstante und t die Zeit ist, ergibt sich, daß Tür feine Teilchen mit kleiner Gleichgewichtsgeschwindigkeit v_e angenommen werden kann, daß diese Geschwindigkeit nahezu sofort erreicht wird.

In einer gewissen Entfernung h unter der Suspensionsoberfläche wird die Teilchenkonzentration gemessen. Zur Zeit t wird die Konzentration an dieser Stelle um den Anteil abgenommen haben, der der Konzentration derjenigen Teilchen in der ursprünglichen Suspension entspricht, die groß genug sind, um in der Zeiti die Entfernung h zurückzulegen. Kleinere Teilchen, die die Meßstelle verlassen haben, sind durch gleichartige, die zur Zeit ί = 0 näher unter der Oberfläche waren, ersetzt. Aus der als Funktion der Sedimentationszeit gemessenen Konzentrationskurve kann die Kornverteilung als Funktion der Fallgeschwindigkeit erhalten werden. Diese Kurve muß dann in eine Funktion des Stokesschen Durchmessers umgerechnet werden.

Die Bewegungsgleichung des Sedimentationsrohres leitet sich wie folgt ab:

Die Gleichgewichtsfallgeschwindigkeit eines kugelförmigen Teilchens lautet:

Hierin ist

d der Durchmesser des Teilchens,
ρ das spezifische Gewicht des Teilchens,
ρ¹ das spezifische Gewicht des Suspensionsmittels, g die Gravitationskonstante,
η die dynamische Viskosität des Suspensionsmittels.

Diese Gleichung läßt sich vereinfachen, indem

(g - Q^l)g

18»

= C

gesetzt wird. Die Beziehung für die Stokessche Geschwindigkeit lautet nun:

v = d²C. (2)

Bei der Konzentrationsmessung wird hintereinander der Durchgang von Teilchen gemessen, deren Durchmesser d abnimmt. Eine lineare Beziehung zwischen diesem abnehmenden Durchmesser und dem Zeitpunkt, an dem der Durchgang der Teilchen dieses Durchmessers gemessen wird, lautet z. B.:

= do(l-ut).

Aus Gleichung (2) folgt für die Fallgeschwindigkeit der Teilchen:

V = V₀(I -atf (4)

wobei v₀ die Fallgeschwindigkeit der Teilchen ist, deren Durchgang im Zeitpunkt t = 0 gemessen wird. Für den von den Teilchen zurückgelegten Wert h gilt

h = vt

und für die Teilchen mit dem Durchmesser

at)

demnach

Das Maximum h_m

-atft (6)

der Gleichung (6) liegt bei

3a

(6a)

r„, ist die Zeit, bei der die zu diesem Zeitpunkt erfaßten Teilchen einen maximalen Weg zurückgelegt haben.
Durch Einsetzen von t_m in Gleichung (6) ergibt sich:

4 1

Aus Gleichung (6) und (7) folgt:

Wird die Messung der Konzentration in einer durch Gleichung (8) gegebenen Entfernung h unter der Suspensionsoberfläche ausgeführt, so wird ein Teilchendurchgang gemessen, Tür den die Beziehung d = do{l — aat) gilt. Da die Zeit t bei O beginnt und at > 1 zu Messungen oberhalb der Suspensionsoberfläche führt, können nach Gleichung (8) nur Teilchen

gemessen werden, deren Durchmesser zwischen d₀ Dabei ist π der Drehwinkel im Uhrzeigersinn,

und'O liegt. Wenn die letzten Teilchen gemessen Nach Auflösen der Gleichung(ll) nach at, Einsetzen

werden, ist at_e = 1. Da die Messung im Zeitpunkt von α tin Gleichung (8) und Umbenennung des Buch-

t = 0 beginnt, ergibt sich daraus, daß I gleich der , sf^ensn in den Radius der Kurvenscheibe r ergibt

et 5 SICH SOIXIlL.

gesamten Meßdauer t_e ist. ₂

Aus Gleichung (4) ergibt sich: _r = ±L _hmax JL Λ _ JL.V (12)

_ υ

^V° ~ (1 — at)² ίο Für Konstruktionszwecke ist es günstiger, einen

Radius zu nehmen, der um einen konstanten Betrag r₀ , , _o , ... .. . , größer ist, da lediglich die Änderung des Radius r von

und nach Substitution von t_m und v_m: Bedeutung ist.

_v Damit ergibt sich als Gleichung für den Radius

^vo — τι— · 15 der zu benutzenden Kurvenscheibe:

I¹ ~ ^atm)

Durch weitere Substitution von t_m in Gleichung (4) r = r₀ + -j- h_max -^- (\ — -γ-Λ . (13)

ergibt sich: ⁴ 2π \ 2.-τ/

A ²⁰

_Ό _ z _v (9) " ^^us Gleichung (8)" läßt sich ebenfalls eine Kurven-

"' 9 °' bahn konstruieren, die in horizontaler Richtung

bewegbar ist. Zunächst ergibt sich, ausgehend von C * Durch Substituieren von Gleichung (9) in Glei- Gleichung (8),
chung (5) ergibt sich: ₂₅

_4 1 h = ^h_maxat(\-atf. (15)

"max Q O τ

oder Weist die Kurvenbahn eine Länge B auf und wird

27 30 sie in horizontaler Richtung mit der Geschwindig-

4 ^max keit ν bewegt, so ist α durch -g zu ersetzen. Die Größen

Aus Gleichung (10) ist zu entnehmen, daß die Fall- ist der reziproke Wert der gesamten Meßdauer, nach

geschwindigkeit V₀ der Teilchen mit dem größten _Γ ι ,. »* -^. ι «r ° , · .

Durchmesst bei diesem Verfahren durch α und h_max 35 ^{erfoIgter MesSUng 1St} ^at° ⁼ ^L ^Wenn B ^l< = ^l ^lst' ^so

bestimmt ist. Sollen Teilchen gemessen werden, deren gilt vt_e = B. Daraus ergibt sich
Fallgeschwindigkeiten infolge größeren Durchmessers

größer als v₀ ist, so muß α oder h_max vergrößert werden. 27 »t / υί\²

Vorzugsweise wird zum Antrieb eines mit dem Sedi- h = -τ- h_max -^ (l —^-J . (16)

mentationsrohr gekoppelten Tasters eine Kurven- 40 4 /> \ ij/
scheibe verwandt, die während der Messung gedreht

wird und deren Kurvenform durch Wird aus konstruktiven Gründen eine zusätzliche

₂ konstante GrOBeZj₀ eingeführt, so ergibt sich als

_r _{= ro} _|_ _ h JL (l — JL\ allgemeine Gleichung für die sich horizontal be- f

4 ^max 2π \ 2η) 45 wegende Kurvenbahn:

zum Quadrat gegeben ist, wobei 27 vt / ü£\²

r der Radius der Kurvenscheibe, ^{h = 1}^ ⁺ ~4~ ^hmax ~B~ \^l ~ 1) '

Ψ 2nat der Dreh winkel im Uhrzeigersinn und

¹ die τ Jmlauf₇eit der Schuhe ⁵° ^{Bei einer} g^rößeren Ausführung des Sedimentations-

- aie umiauizeit oer öcneioe _{rohres kanQ eg nützlich} ^ _{den Taster mittels einer}

ist. - elektromechanischen Einrichtung an das Sedimenta-

Die Verwendung einer Kurvenscheibe zur Um- tionsrohr zu koppeln. Dieses gilt sowohl für die Setzung einer nichtlinearen Ordinatenskala in eine Kurvenscheibe wie auch die sich horizontal bewegende lineare Skala ist an sich z. B. aus M. Keller und 55 Kurvenbahn. Dadurch wird erreicht, daß der Umfang W. Hoffmann, Elektronisches Kurvenauswerte- der Kurvenscheibe oder die Kurvenbahn nicht ungerät für Registrierstreifen, Kerntechnik, 5. Jahrgang nötig durch das Sedimentationsrohr belastet werden, 1963, Heft 10, S. 409, bekannt. wodurch die Konstruktion mechanisch weniger stabil

Die Kurvenbahn ist aus der Gleichung (8) nach ausgeführt werden muß. Es. wird ebenfalls eine Beeinigem Umarbeiten zu erhalten. Aus (8) ergibt sich: 60 Schädigung der Kurvenbahn infolge des Tasterdruckes

vermieden. Gleichzeitig ist es auf diese Weise möglich,

, _ 2? .. .₂ ,. _n . αA_mex kontinuierlich zu variieren, was zur Folge hat,

η - — at u - at) n_max. (iua; _daß ^ willkürlich gewählt werden kann. Ein Bereich

j zwischen 0 und 10,0 μ ist bei der Messung praktischer

Da - gleich der gesamten Meßzeit ist, ergibt sich 65 als ein Bereich von 0 bis beispielsweise 11,2 μ.

Tür die^aKurvenscheibe . Ini .folgenden wird an Hand der Zeichnung eine

beispielsweise, bevorzugte Ausiuhrungsform. der Er- φ = 2 π a t. (11) findung näher erläutert.

F i g. 1 stellt schematisch eine Meßanordnung dar, die ein vertikal bewegliches Sedimentationsrohr und eine Kurvenscheibe aufweist;

F i g. 2 stellt eine Ausfuhrungsform des Schaltschemas dar;

F i g. 3 stellt eine elektromechanische Kopplung dar, die dem in F i g. 2 gezeigten Schema zugefügt werden kann;

F i g. 4 zeigt schematisch eine weitere Ausführungsform einer Meßanordnung, die mit einem vertikal beweglichen Sedimentationsrohr und einer Kurvenscheibe versehen ist;

F i g. 5 zeigt eine Draufsicht auf die Anordnung in F i g. 4.

F i g. 1 zeigt eine Röntgenröhre 1, ein Sedimentationsrohr 2, einen Szintillator 3 und ein Verlängerungsstück 4, das aus einem Stift besteht, auf den sich das Sedimentationsrohr stützt.

Am unteren Teil des Stiftes 4 ist eine Kugel 5 befestigt, mit der der Stift auf einer im Uhrzeigersinn rotierenden Kurvenscheibe 6 ruht. Die Kurvenform der Kurvenscheibe 6 ist durch

= r_Q + =Z h_max -X. (l - -0

(13)

bestimmt, wobei r der Radius der Kurvenscheibe 6 und ψ = 2παί (11) ist.

F i g. 2 zeigt eine Röntgenröhre 1, die zwei Röntgenstrahlenbündel von ungefähr gleicher Intensität durch eine Bleiblende 9 aussendet. Ein Bündel durchläuft das Sedimentationsrohr 2. Das durch Absorption geschwächte Bündel trifft danach einen Szintillator 3. Der im Szintillator erzeugte Protonenstrom wird in einen Elektronenstrom umgewandelt und von einem Verstärker 10 verstärkt. Als Wandler und Verstärker kann eine normale, handelsübliche Photomultiplierröhre mit kleiner Photokathode benutzt werden. Das andere Bündel durchläuft einen Kompensationskeil 11 und trifft danach einen Szintillator 12, dessen Photonenstrom in einen Elektronenstrom umgewandelt und durch einen Verstärker 13 verstärkt wird. Szintillator 12 und Verstärker 13 sind mit dem Szintillator 3 und dem Verstärker 10 identisch.

Die von den Verstärkern 10 und 13 verstärkten Ströme werden durch die in F i g. 2 gezeigte Schaltung der Primärwicklung 14 des Eingangstransformators eines Registriergerätes 15 weitergeleitet. Ein Schreiber 16 des Registriergerätes ist mechanisch mit dem Kompensationskeil 11 gekoppelt. Eine Kopplung zwischen dem Schreiber 16 und dem Kompensationskeil 11 kann mittels eines mit einem nicht gezeigten Gegengewicht gespannten Stahldrahts gebildet werden. Die Kopplung ist schematisch durch eine gestrichelte Linie angegeben. Der Kompensationskeil 11 hat vorzugsweise die Form eines dreieckigen, geraden Hohlprismas aus einem Kunststoff aus polymerisiertem Methylmetaacrylat und ist mit einer Lösung einer chemischen Substanz gefüllt.

Die chemische Substanz in diesem Kompensationskeil kann beispielsweise ein Salz desselben Metalls sein, aus dem in Form von Metallteilchen oder Metalloxydteilchen die untersuchte Suspension gebildet ist. Die Scheibe oder der Keil können auch massiv ausgeführt sein.

Der Keil kann auch die Form einer rotierenden Scheibe einstellbarer Dicke aufweisen.

Der Kompensationskeil oder die Kompensationsscheibe 11 wird über die mechanische Kopplung vom Schreiber 16 des Registriergerätes 15 bewegt, bis die von den abgeschwächten Strahlenbündeln verursachten Ströme in den Szintillatoren 3 und 12 gleich groß sind.

Zwischen den Punkten 17 und 18 ist eine Spannung angelegt, die im allgemeinen zwischen 500 und 1000 V liegt. Die diese Spannung liefernde Spannungsquelle besteht aus einem einstellbaren Transformator.

to der mit einem Gleichrichter versehen ist. F i g. 2 zeigt weiterhin eine Batterie 19 von 100 V, ein Mikroamperemeter 20 und zwei identische Widerstände von 500 kü 21 und 22. Mit 23 ist ein regelbarer Widerstand bezeichnet, mit dem der Schreiber 16 auf einen vorher zu bestimmenden Wert eingestellt werden kann. Bei dieser Schaltung liefert die Verwendung von zwei Kunststoffszintillatoren und zwei Photomultiplierröhren eine höhere Empfindlichkeit als die Verwendung von zwei Ionisationskammern. Es ist wichtig.

daß die gewählten Verstärker eine stabile Charakteristik aufweisen.

In F i g. 3 ist eine elektromechanische Kupplung gezeigt, mit der erreicht wird, daß das Sedimentationsrohr 2 nicht direkt über das Verlängerungsstück 4 und die Kugel 5 auf dem Umfang der rotierenden Kurvenscheibe 6 ruht. Durch die in F i g. 3 gezeigte Ausführungsform wird erreicht, daß nur der Taster 4 mit der Kugel 5 auf der rotierenden Kurvenscheibe 6 ruht. Der Taster 4 wird durch eine Feder 24 gegen den Umfang der Kurvenscheibe 6 gedrückt. Der Taster wird durch die Führung 31 in seiner Stellung gehalten und bedient ein regelbares Potentiometer 25. Diese Bedienung ist schematisch durch eine gestrichelte Linie angegeben. Mit Hilfe des Potentiometers 25 wird die zwischen den Punkten 26 und 27 angelegte konstante Spannung verändert. Die von diesem Potentiometer 25 kommende Spannung bestimmt die Verstellung eines Servomotors 28. Der Servomotor 28 ist mechanisch mit einem Zahnrad 29 gekoppelt.

Durch die Drehung des Zahnrades 29 in einer Zahnstange 30, die vertikal an dem Sedimentationsrohr 2 befestigt ist, wird das Sedimentationsrohr vertikal bewegt. Mit 7 und 8 sind Führungen für das Sedimentationsrohr bezeichnet.

In den F i g. 4 und 5 ist mit 1 eine Röntgenröhre bezeichnet, von der zwei Röntgenstrahlenbündel durch die Bleiblende 9 ausgesandt werden. An der Bleiblende 9 sind Stützen 32 und 33 angeordnet, durch die die Halter 34 und 35 in ihrer Stellung gehalten werden. Der Halter 34 dient dazu, das Sedimentationsrohr 2 in seiner Stellung zu halten und zu unterstützen, während der Halter 35 als Führung für den Kompensationskeil 11 dient. Beide Halter 34 und 35 sind mit einer horizontalen Zentralbohrung 36 versehen, durch welche die Röntgenstrahlenbündel hindurchgesandt werden. Das Bündel, welches durch das Sedimentationsrohr 2 läuft, trifft den Szintillator 3, dessen Photonenstrom mittels Verstärker 10 umgewandelt und verstärkt wird. Auf ähnliche Weise wird der von dem Bündel, das durch den Kompensationskeil 11 läuft, im Szintillator 12 erzeugte Photonenstrom durch den Verstärker 13 umgewandelt und verstärkt. Der Stift 4, der sich an der unteren Seite des Sedimentationsrohres 2 befindet, ruht mit einer Kugel 5 auf dem Umfang der Kurvenscheibe 6, die in einer Unterstützung 37 drehbar gelagert ist. Die Kurvenscheibe 6 ist mit Bohrungen 38 versehen, die zum Ausbalancieren der Kurvenscheibe dienen. Mit 39 ist ein Elektro-

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motor bezeichnet, mit dem die Kurvenscheibe 6 gedreht werden kann.

Das Registriergerät ist mit 15 bezeichnet, während 16 den im Registriergerät 15 angeordneten Schreiber bezeichnet. Der Schreiber 16 ist mit Hilfe eines über Scheiben 40 und 41 laufenden Stahldrahtes 42 auf der einen Seite mit dem Kompensationskeil 11 und auf der anderen Seite mit einem Gegengewicht 43 gekoppelt.

Das Sedimentationsrohr 2 besteht aus einem zylindrischen Führungsrohr 44, das im Halter 34 befestigt ist und an der unteren Seite durch eine teilweise gezeigte Unterstützung 45 gestützt wird. Im Führungsrohr 44 ist koaxial ein in vertikaler Richtung verschiebbares, zylindrisches Rohr 46 angeordnet. Der Stift 4 ist in die untere Seite des Rohres 46 eingeschraubt. Im Inneren des Rohres 46 befindet sich ein zylindrisches Rohr 47, das ebenfalls vertikal beweglich ist und eine Suspension enthält. Das Rohr 47 ruht

10

mit seinem unteren Teil auf dem Stift 4 und ist an seinem oberen Teil mit einem Abschlußpfropfen 48 verschlossen.

Vor Beginn der Messung wird der Kompensationskeil 11 in den Halter 35 eingeschoben und mittels eines Aufhängehakens 49 an dem Kabel 42 befestigt.

Falls die Stellung des Rohres 47 eine vertikale Abweichung von der gewünschten Anfangsstellung aufweist, so kann diese durch Drehen des Stiftes 4 im Rohr 46 korrigiert werden. Daraufhin wird das Rohr 47 vom Halter 34 herausgenommen und in einer in der Zeichnung nicht abgebildeten Vorrichtung befestigt und während einiger Zeit um seine horizontale Achse gedreht, bis eine homogene Verteilung der Suspension erhalten wird. Danach wird das Rohr 47 in das Rohr 46 eingeschoben, bis der untere Teil des Rohres 47 auf dem Stift 4 ruht, worauf die Messung beginnen kann.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

Claims

Patentansprüche:

1. Sedimentometer mit einem in vertikaler Richtung mittels einer Strahlungsquelle und einem Empfangsorgan für die durchgelassene Strahlungsintensität abtastbaren Sedimentationsrohr, einer Einrichtung zum Umsetzen der durchgelassenen Strahlungsintensität in Teilchenkonzentrationen und einem Registriergerät, gekennzeichnet durch eine Einrichtung (4, 5, 6) zum vertikalen Bewegen des Sedimentationsrohres (2) gegenüber den feststehenden Bauteilen, der Strahlungsquelle (1) und dem Empfangsorgan (3) nach der Gleichung