DE1592856A1 - Verfahren zur Umwandlung von vorwiegend kohlenstoffhaltigem,pulverfoermigem Material in im wesentlichen kolloidale Kohlenstoffteilchen - Google Patents
Verfahren zur Umwandlung von vorwiegend kohlenstoffhaltigem,pulverfoermigem Material in im wesentlichen kolloidale KohlenstoffteilchenInfo
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- DE1592856A1 DE1592856A1 DE1967C0043828 DEC0043828A DE1592856A1 DE 1592856 A1 DE1592856 A1 DE 1592856A1 DE 1967C0043828 DE1967C0043828 DE 1967C0043828 DE C0043828 A DEC0043828 A DE C0043828A DE 1592856 A1 DE1592856 A1 DE 1592856A1
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- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C01—INORGANIC CHEMISTRY
- C01B—NON-METALLIC ELEMENTS; COMPOUNDS THEREOF; METALLOIDS OR COMPOUNDS THEREOF NOT COVERED BY SUBCLASS C01C
- C01B32/00—Carbon; Compounds thereof
Description
PATENTANWÄLTE J P 928 5 Q
DR.-ING. VON KREISLER DR.-ING. SCHDNWALD DR.-ING. TH. MEYER DR. FUES
KÖLN 1, DEICHMANNHAUS
Köln, den 11.11.1967 EL/Ax
125 High Street, Boaton, Massachusetts 02110 (U.S.A.).
Verfahren zur Umwandlung von vorwiegend kohlenstoffhaltigem, pulverförmiger!] Material in im wesentlichen kolloidale Koh-
lenstoffteilchen
Die Erfindung betrifft ein neues Verfahren zur direkten Umwandlung von gröberen, roheren Formen von Kohlenstoff,
z.B. Koks, in Ruß oder von verhältnismäßig groben Rußen von minderer Qualität in feinere, hochwertigere Ruße.
Ruß wird großtechnisch durch thermische Zersetzung von kohlenstoffhaltigen Materialien, die gewöhnlich im wesentlichen
aus Kohlenwasserstoffen bestehen, hergestellt. Die Zersetzung des kohlenstoffhaltigen Materials kann naoh
verschiedenen Verfahren erfolgen, z.B. durch Zersetzung mit einer offenen Flamme (Impingement oder Channel), durch
Zersetzung mit einer eingeschlossenen direkten Flamme, durch beheizte Oberflächen (Thermalverfahren) oder duroh Detonation
•bzw, mit Hilfe von Verbrennungsmasohinen (Motoren oder
energieverbrauohende Systeme) usw* Bei den genannten Verfahren
liegen die Zersetzungstemperaturen selten über 165O0O. Die Grundeigenschaften eines Rußes und damit seine
Eignung für bestimmte Zwecke hängen in hohem Maße von dem jeweiligen Herstellungsverfahren ab· Beispielsweise sind
Ghannel-Ruße, die in Gegenwart von Luft bei Temperaturen
von etwa 11500O hergestellt werden, gewöhnlioh duroh eine
große Oberfläche, geringe Struktur, hohen Gehalt an flüch-
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tigen Bestandteilen und niedrigen Pg-Wert gekennzeichnet.
Sie eignen sich "besonders als färbende Mittel und als Verstärkerfüllstoff in Naturkautschuk· Andererseits können
Ruße, die in einer geschlossenen Umwandiungszone bei Temperaturen
Von etwa 139O0C hergestellt werden, z.B. nach dem
Furnace-Verfahren, mit Teilchengrößen hergestellt werden,
die über einen weiten Bereich genau einstellbar sind. Diese Ruße eignen sich daher als Füllstoffe für die verschiedensten
Kunstkautschuke und Kunststoffe. Angesichts der vielen bekannten Anwendungsmöglichkeiten für Ruße als feinteilige
Füllstoffe und/oder Pigmente ist es offensichtlich, daß jedes Verfahren, das die gleichmäßige Herstellung von
hochwertigen Rußen mit erwünschten Eigenschaften ermöglicht, ein erheblicher technischer Fortschritt sein würde.
Das Verfahren gemäß der Erfindung hat zwei besonders wichtige
Vorteile: 1) Es ermöglicht die Umwandlung von verhältnismäßig
billigen kohlenstoffhaltigen Materialien in Kohlenstofformen von stark erhöhtem Wert. 2) Es ermöglicht die
Umwandlung von bereits wertvollem Material, z.B. Ruß, in feinere, hochwertigere Ruße, deren Kristallinitat über
einen ungewöhnlich weiten Bereich einstellbar ist·
Zu den Rohstoffen, die sich für die Umwandlung in Ruße nach
dem Verfahren gemäß der Erfindung eignen, gehören die verschiedensten gemahlenen oder feinteiligen Kolcse, Hartkohlen,
gewisse Holzkohlen und die verschiedenen, verhältnismäßig groben bekannten Ruße·
Jeder Kohlenstoff ist wenigstens in einem gewissen Grade kristallin, d.h. das Teilchen besteht aus Eristalliten von
endlichen Abmessungen, die wenigstens einen gewissen Ordnungsgrad aufweisen. Je amorpher ein Kohlenstoffteilohen ist,
umso stärker fehlt jedoch eine dreidimensional· Ordnung in den Kristallitebenen zueinander. Je höher di· Kristallinitat,
um so geordneter ist die Anordnung der Kristallite· HIr
Vergleichszwecke wird Graphit nachstehend als tOO^ig kristallin
angesehen. Bei der Röntgenuntersuchung zeigt Graphit
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viele Absorptionspeaks, die deutlich abgegrenzt sind. Bei den weniger kristallinen Formen wird die Begrenzung dieser
Peaks jedoch weniger scharf, und ihre Zahl wird geringer. Beispielsweise ist es bekannt, daß die meisten Ruße überwiegend
amorph sind, da die wenigen Peaks, die das Röntgenbeugungsbild zeigt, ziemlich breit und verschwommen sind.
Einige dieser Peaks entsprechen jedoch ziemlich genau denjenigen von Graphit und zeigen eine echte Verwandtschaft
mit gewissen Erscheinungsformen der Graphitstruktur. Biscoe und Warren analysierten quantitativ die Röntgenbeug
ungsMlder von Graphit und verschiedenen Rußen und kamen in ihrem Artikeliri1 Journal of Applied Physics" ^3,
Nr.6, Seite 364-371 (1942) zu der Schlußfolgerung, daß
Ruße kleine Xristallitbündel von flachen oder plättchenartigen Schichten von Kohlenstoff ähnlich denjenigen, aus
denen Graphit besteht, enthalten, daß aber die relativen Dimensionen dieser Bündel und der Grad der dreidimensional
geordneten Orientierung zwischen den Bündeln beide in Rußen entschieden geringer waren. Ferner zeigte der Artikel von
Biscoe und Warren, daß durch Erhitzen der Ruße auf hohe Temperaturen die Abmessungen dieser Kristallitbündel größer
zu werden pflegen und die Orientierung der Bündel zueinander gleichmäßiger zu werden pflegt.
Den meisten Bemühungen, die auf die Einstellung der Kristallini tat von Rußen gerichtet waren, lag somit das Prinzip
zu Grunde, daß der gebildete Ruß umso amorpher ist, je
niedriger die Temperatur ist, bei der der Ruß erzeugt wird und umgekehrt· Obwohl dieses Prinzip allgemein gültig ist,
war es bisher absolut unmöglich, Ruße herzustellen, die wenig oder keine graphitischen Kristallitbündel und Röntgenbeugungsbilder
zeigen. Beispielsweise gelten Channel-Ruße, ·
die keiner Wärmebehandlung unterworfen worden sind, normalerweise als am stärksten amorph von allen bekannten
Rußen. Die Kristallinität dieser Ruße, gemessen durch Vergleichsdimensionen der Kristallitbündel, erweist sich jedoch
selten als geringer als 15# der reinen Graphitbezugs-
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probe.,, wenn die Bestimmung nach der Röntgenbeugungsmethode
von Biscoe und Warren vorgenommen wirde Die Ruße mit der
höchsten Kristallinitat, die nach dem Stand der Technik
direkt herstellbar sind, sind die Acetylenruße mit einem Kristallinitätswert von 30'/o, "bezogen auf Graphit,
Gemäß der Erfindung werden jedoch Ruße kontinuierlich hergestellt,
die unmittelbar nach der Bildung eine Kristallinität
bis zu 509ε oder unter 10$ aufweisen.
Hauptgegenstand der Erfindung ist demgemäß ein neues kontinuierliches
Verfahren für die direkte Herstellung von entweder ungewöhnlich amorphen oder hochkristallinen Rußen.
In der Abbildung ist als Längsschnitt schematisch ein Plasmabrenner
dargestellt, der sich für das Verfahren gemäß der Erfindung eignet.
Gemäß der Erfindung wurde gefunden, daß hochkristalline
Ruße hergestellt werden können, wenn in eine thermische Plasmazone ein im wesentlichen aus Kohlenstoff bestehendes
Pulver eingeführt wird und die gebildeten Kohlenstoffdämpfe unter Ausschluß wesentlicher Mengen von Elementen außer
solchen, die relativ inert.gegenüber Kohlenstoff sind, gekühlt und zu festen Kohlenstoffteilchen kondensiert werden,
während ungewöhnlich amorphe Ruße bei dem gleichen Verfahren gebildet werden, bei dem jedoch zusätzlich Chlor-oder Bromgas
in die Kohlenstoffdämpfe eingeführt werden, bevor diese
soweit abgekühlt sind, daß sie feste Kohlenstoffteilchen bilden.
Ein thermisches Plasma kann für die Zwecke der Erfindung allgemein als der Zustand definiert werden, der sich einstellt,
wenn einem Gas unter einem Druck von wenigstens etwa 1 Atmosphäre so viel Energie verliehen wird, daß
wenigstens etwa 105ε des Gases im ionisierten Zustand gehalten
werden. Es gibt verschiedene Methoden, die zur Bildung eines thermischen Plasmas geeignet sind. Am häufigsten.
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im 5 —
ist das in Wechselstrom- oder Gleichstrom-Plasmabrennern angewendete Verfahren, "bei dem ein elektrisch gezündeter
Lichtbogen zwischen zwei Elektroden gebildet wird, von denen eine mit einer Öffnung versehen ist. Ein geeignetes
Gas wird am Lichfbogen vor "beigeführt. In und um diesen
Lichfbogen bildet sich ein Plasma, das durch die Öffnung nach außen gerichtet wird.
Ein weiteres vorteilhaftes Verfahren zur Erzeugung und Aufrechterhaltung eines geeigneten thermischen Plasmas ist
die "elektrodenlose Entladungsmethode". Bei dieser Methode wird ein thermisches Plasma gebildet, indem ein geeignetes
Gas innerhalb eines induzierten Feldes, das durch einen Hochfrequenzstrom gebildet wird, auf Ionisierungstemperaturen
erhitzt wird. Durch Einschließung der Ionisierungszone
und kontinuierliche Zufuhr des Gases zur Ionisierungszone ergibt sich ein Brennereffekt. Im allgemeinen werden
Frequenzen von etwa 0,4 bis etwa 1000MHz bei Ausgangsleistungen von mehr als etwa 2 kW verwendet. Nähere Einzelheiten
über die Plasmabildung durch induktive Erhitzung mit Hochfrequenzstrom finden sich in der Arbeit von Reed
"Plasma Torches", International Science and Technology, Juni 1962, S.42-48.
Für die Zwecke der Erfindung besonders geeignete Plasmagasmedien
sind die einatomigen Elemente der Gruppe VIII des Periodischen Systems. Diese Elemente zeichnen sich dadurch
aus, daß sie allgemein chemisch inert und mit Kohlenstoff nicht reaktionsfähig sind. Dies sind erwünschte Eigenschaften
für das Verfahren gemäß der Erfindung. Ein besonders gut geeigneter Brennstoff ist Argon, weil es im Vergleich
zu anderen Elementen der Gruppe 8 ein verhältnismäßig niedriges Ionisationspotential hat. Wenn jedoch andere
Elemente der Gruppe VIII verwendet werden sollen, z.B. Neon, Helium oder Xenon, ist es vorteilhaft, Argon als
"Zündplasma" zu verwenden und anschließend den gewünsohten Brennstoff, der das höhere Ionisationspontentlal hat, in
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die Ionisationszone einzuführen. Auch andere verhältnismäßig inerte Gase einschließlich des zweiatomigen Stickstoffs können verwendet werden»
Allgemein kann jedes verhältnismäßig reine Kohlepulver als Einsatzmaterial verwendet werden. Beispielsweise sind
reguläre, verhältnismäßig grobe Ruße, z.B. Gasruße, Furnace-Ruße
und Thermalruße, ideale Rohstoffe. Weitere verhältnismäßig reine Kohlenstoffpulver, die normalerweise
geeignet sind, sind Gaskoks, ölkoks, Anthrazitkohle u.dgl.
Es ist zu bemerken, daß die Anwesenheit wesentlicher Mengen anderer Elemente im Einsatzmaterial, die mit Kohlenstoffatomen
reagieren, z.B. Sauerstoff, Schwefel und Wasserstoff, nach Möglichkeit zu vermeiden Ast. Die Anwesenheit dieser
Elemente in Mengen von mehr als etwa 5 bis 10 Gew.-$ im zugeführten Kohlenstoffpulver kann zu wesentlich schlechteren
Rußausbeuten sowie zu verringerter Gewinnung von Halogenen führen, die als Nebenprodukt gebildet werden, wenn
Chlor oder Brom zur Begünstigung der Bildung eines amorphen Produkts in die letzte Stufe des Prozesses eingeführt werden.
Das zugeführte, Kohlenstoffpulver sollte somit überwiegend, d.h. Z\x wenigstens etwa 90 Gew.-j6 (auf Irockenbasis)
aus Kohlenstoff bestehen.
Das Verfahren, nach dem das Kohlenstoffpulver in d as thermische
Plasma eingeführt wird, ist normalerweise nicht entscheidend wichtig, vorausgesetzt, daß die Zufuhr verhältnismäßig
genau dosiert und kontinuierlich erfolgt· Wenn beispielsweise feinteilige Rufle als Ausgangsmatepial verwendet
werden, können diese Ruße normalerweise im Inertgas als Trägergas, das der Plasmazbne zugeführt wird, eingeführt
werden. Eine weitere geeignete Methode zur Zufuhr des Ausgangsmaterials in die Plasmazone ist die Verwendung
einer Opferelektrode aus Kohle oder eines Kohlestabes, der mit der gewünsohten Geschwindigkeit in die Plasmazone eingeführt
wird. In jedem Fall muß das kohlenstoffhaltige Pulver bei der Zuführung praktisch trocken sein, d.h. es
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darf nicht mehr als 1 oder 2 Gew.-# Feuchtigkeit enthalten.
Die Verfahrensbedingungen, z.B. die Verweilzeit des eingesetzten kohlenstoffhaltigen Materials im Plasma, die Plasmatemperatur
usw. sind im allgemeinen nicht wesentlich, vorausgesetzt, daß unter diesen Bedingungen der zugeführte
Kohlenstoff praktisch vollständig verdampft wird. Im allgemeinen sind die in einem Plasma auftretenden Temperaturen
genügend hoch (wenigstens etwa 60000K und häufig über 100000K), um diese Verdampfung des eingesetzten Rohstoffs
innerhalb eines weiten Bereichs von Zuführungsgeschwindigkeiten sicherzustellen. Dem Fachmann ist es in jedem Pail
möglich, die Plasmabedingungen und/oder die Zuführungsbe·»·
dingungen des kohlenstoffhaltigen Materials so zu verändern, daß diese Verdampfung eintritt.
Die Herstellung besonders interessanter Ruße wird in den folgenden Beispielen beschrieben.
In eine elektrodenlose Plasma-Apparatur des Typs, der in der Abbildung dargestellt ist und mit einer Quarzglashülle
1 von etwa 40 mm Durchmesser und 38,1 cm Länge versehen ist, werden durch Leitung 3 etwa 906 Nl Argon pro
Stunde eingeführt. Ein Strom einer Frequenz von etwa 5 MHz wird von einem 20 kW-Mittelfrequenzumformer an die Kupferspulen
5 gelegt. Das Plasma wird durch Einführung des Wolframdrahts 7 in die Plasmazone 9 ausgelöst. Der leitfähige
Draht erhitzt sich im elektrischen Feld zum Glühen und dient dazu, die Durchschlagsspannung (breakdown potential)
des Argons zu erniedrigen. Sobald das Plasma sich gebildet hat, wird dieser Draht aus der Plasmazone heraus- ·
gezogen. Der Druck des gebildeten Plasmas wird mit etwa 25 mm Hg über Normaldruck bestimmt.
Anschließend wird zusätzlich in die Leitung 3 ein Furnace-Ruß,
der einen Gehalt an flüchtigen Bestandteilen von etwa
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1 Gew.-^ hat, in einer Menge von etwa 60 g/Stunde eingeführt»
Dieser Ruß wird vom Argon, das durch diese Leitung strömt, mitgetragen und mit dem Argon in die Plasmaflamme
in deren mittleren Teil eingeführt, wo eine Temperatur von etwa 1000O0K gemessen wird.
Das aus der Plasmazone austretende Produkt fließt unter Ausschluss der Atmosphäre in eine geschlossene Kühlzone 11,
die mit einer Hülle aus einem Quarzglasrohr von 77 mm Durchmesser und etwa 10 cm Länge versehen ist. In diese Kühlzone
wird durch die Leitung 13, die etwa 13 mm unterhalt des
Ausströmendes angeordnet ist, Argon kontinuierlich in einer Menge von etwa 40 g/Stunde eingeführt.
Die Temperatur des austretenden Stroms an einem Punkt etwa 19 mm hinter dem Ausströmende der Kühlzone wird mit etwa
450O0K gemessen·
Das austretende Rußprodukt wird dann auf etwa 21 G gekühlt,
abgeschieden und mit dem Elektronenmikroskop und durch Röntgenstrahlenbeugung analysiert. Eine Kristallinitat von
mehr als 50^> wurde ermittelt unter Zugrundelegung eines
durch Röntgenstrahlenbeugung ermittelten Bezugswertes von
100$ für Graphitkristallite (siehe die Werte in der später
folgenden Tabelle).
Der in Beispiel 1 beschriebene Versuch wurde wiederholt mit dem Unterschied, daß ein billiger Thermalruß in die
Plasmareaktionszone eingeführt wurdö» Der Thermalruß hatte
einen mittleren Teilchendurchmesser von etwa 0,5 W und zu
2 '
Beginn eine Oberfläche von etwa 6 m /g. Das erhaltene Produkt hatte eine viel geringere Teilchengröße als der eingesetzte
Thermalruß. Die Kristallitetruktur der gebildeten
Ruße wurde ebenso wie die Form der Teilchen verändert. Im
allgemeinen hatte der Ruß eine stark gesteigerte Kristallinität. Die mittlere L -Dimension der Kristallite betrug
etwa 105 A gegenüber etwa 140 A für Standardgraphit.
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. Ein weiterer Vorteil der Erfindung steht mit dem Temperaturprofil
der jeweils gebildeten Plasmazone im Zusammenhang. Wenn dieses Profil in Abhängigkeit vom Einsatz des kohlenstoffhaltigen
Ausgangsmaterials so modifiziert wird, daß die verschiedenen Teile des Einsatzmaterials beim Durchgang
durch die Reaktionszone und in deren Nähe verschiedenen Temperaturen ausgesetzt sind, können die verschiedensten
Kohlenstoffprodukte gebildet werden. Beispielsweise können Produkte, die polyedrische Form haben, gemeinsam mit Produkten
von dendritischer Form gebildet werden» Bei einer Vielzahl solcher gebildeten Produkte erwies es sich als
zweckmäßig, falls gewünscht, diese Produkte durch Windsichtung beispielsweise in einem Klassierzentrifugensystem
zu trennen, wo die Formfaktoren der verschiedenen Teilchen einen ausreichend verschiedenen Luftwiderstand ergeben, um
ihre leichte Klassierung zu ermöglichen.
Nachdem gute Verdampfung des kohlenstoffhaltigen Ausgangsmaterials
erreicht worden ist, kann ein ungewöhnlich amorpher Ruß daraus gebildet werden, wenn der aus der Plasmazone
austretende Strom mit Chlor oder Brom in Berührung gebracht wird, bevor die Kondensationstemperatur der gebildeten
Kohlenstoffdämpfe erreicht ist. Diese Berührung
kann erreicht und die Kühlung des gebildeten Rußes gleichzeitig vorgenommen werden, indem Ohlor oder Brom in den
aus der Plasmazone austretenden frischen Strom eingeführt wird, jedoch ist es im allgemeinen wirtschaftlich vorteilhaft,
den austretenden Strom zunächst in gewissem Umfange in beliebiger geeigneter Weise zu kühlen und ihn anschliesaend
mit dem Ohlor oder Brom zusammenzuführen. Diese Vorkühlung
kann in beliebiger passender Weise erreioht werden. Beispielsweise ist es bekannt, daß thermische Plasmen im
allgemeinen wesentliche Wärmeverluste duroh Strahlung erleiden.
Diese Erscheinung kann mit Vorteil ausgenutzt werden, indem man das thermische Plasma durch Strahlungsverluste
abkühlen läßt und anschließend das Chlor oder Brom zusetzt,
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beispielsweise durch Einführung des Halogens etwas hinter
(in Strömungsrichtung gesehen) dem Ende der Flamme der Plasmazone. Eine weitere geeignete Methode zur Kühlung
besteht darin, daß in den aus der Plasmazone austretenden Strom ein kühles Inertgas, zweckmäßig das gleiche Element,
das als Plasmabrenngas verwendet wird, eingeführt wird. In jedem Fall darf die Temperatur des aus dem Plasma austretenden
Stroms nicht so weit gesenkt werden, daß der Kohlenstoff wieder kondensiert, d.h. die Temperatur darf
vor dem Kontakt mit dem Halogen nicht wesentlich unter 450O0K liegen. Vorzugsweise wird die Temperatur zum Zeitpunkt
des Kontaktes auf einen Wert zwischen etwa 4500 und 550O0K gesenkt.
Das Halogen kann getrennt in den aus der Plasmazone austretenden Strom eingeführt oder mit Hilfe eines inerten
Trägergases zugeführt werden· Bei Verwendung eines Trägergases ist es natürlich besonders vorteilhaft, daß im
wesentlichen das gleiche Gas wie das Plasmabrenngas verwendet
wird. Sie Konzentration des Halogens kann innerhalb weiter Grenzen liegen· Im allgemeinen wird durch Behandlung
mit wenigstens etwa 1 Atom des Halogens pro 5 Kohlenstoffatome
eine ausreichend« Halogenkoneentration erzielt» Es
wird nochmals bemerkt, daß die Aasbeute an gebildete« amorphem
Ruß weitgehend von Menge und Art anderer Elemente abhängt, die im eingesetzten kohlenstoffhaltigen Material
vorhanden sind. Wenn Sauerstoff oder Schwefel nur in sehr geringen Mengen vorhanden sind, kann sich diese Ausbeute
100^ der Theorie nähern· Wenn jedoch die Konzentration von
Sauerstoff oder Schwefel hoch 'ist, d.h. Über etwa 5 bis 10 Gew.-$>
liegt, insbesondere wenn Sauerstoff als Verunreinigung vorhanden ist, kann die Ausbeute stark verschlechtert
werden. Ferner wird in Fällen, in denen Schwefel oder Wasserstoff vorhanden ist, wenigstens ein Teil des hinter
der Plasmazone verwendeten Halogens in den Halogenwasserstoff oder das Sohwefelhalogenid umgesetzt, das die wirk-
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same Rückgewinnung des Halogens erschweren kann.
Die Anwendung der Erfindung zur Herstellung von außergewöhnlich amorphen Produkten wird im folgenden Beispiel
beschrieben.
Der in Beispiel 1 beschriebene Versuch wird wiederholt
mit dem Unterschied, daß an Stelle von stündlich 40 g reinem Argon stündlich 10g Argon und etwa 30 g Chlor
durch Leitung 13 in die Kühlzone eingeführt werden. Das erhaltene Produkt wird abgeschieden und analysiert.
(Siehe "Plasma Ruß, chlorbehandelt" in der folgenden Tabelle.),
Der Versucn wird dann fortgesetzt, wobei jedoch an Stelle
eines Chlor-Argon-Gemisches stündlich etwa 10 g Argon und etwa 70 g Brom durch die Leitung 13 eingeführt werden.
Das erhaltene Rußprodukt wird ungefähr auf Raumtemperatur gekühlt, abgeschieden und analysiert. (Siehe "Plasma-Ruß,
brombehandelt" in der folgenden Tabelle.)
Für Vergleichszwecke sind in der folgenden Tabelle außerdem
die Ergebnisse von Röntgenuntersuchungen genannt, die an verschiedenen handelsüblichen, nach bekannten Verfahren
hergestellten Rußen vorgenommen wurde.
Kristallini- Mittlerer Teiltät,$
chendurchmesser, (Graphit= £ (Elektronen-100%)
mikroskop) (Röntgenbe ugung)
Channel-Ruß 15 280
Channel-Ru3, 2 Std. in inerter
Atmosphäre bei 28000C behandelt 50 280
Ül-Furnace-Ruß 20 290
Gas-Furnace-Ruß 23 800
Thermal-Ruß 30 21^0
Acetylen-Ruß 32 r>00
109808/1633 ■ 0RIG|NAL INSPECTED
Kristallinität,^ Mittlerer Ieil-(Graphit=100$)
chendurchmesser,A· (Röntgenbeugung) (Elektronenmikroskop)
Plasma-Ruß (Beispiel 1) 55 370
Plasma-Ruß (chlorbehandelt)
(Beispiel 3) <1 400
Plasma-Ruß (brombehandelt)
(Beispiel 3) <1 400
Natürlich sind im Rahmen der Erfindung zahlreiche Änderungen der vorstehend b es ehr i ebenen Arbeitsweise möglich.
Beispielsweise können gut getrockneter Petrolkoks oder fein gemahlene Anthrazitkohle an Stelle der in den vorstehenden
Beispielen genannten Ruße als Ausgangsmateriäl verwendet
werden. Ferner kann das in Beispiel 3 als Gemisch mit einem Inertgas zugeführte Halogen auch allein eingeführt werden.
Außerdem kann das Halogen mit dem aus der Plasmazone austretenden Strom an jeder Stelle des ReaktionsStroms zusammengeführt
werden, vorausgesetzt natürlich, daß noch keine wesentliche erneute Kondensation des Kohlenstoffs begonnen
hat.
Es ist zu bemerken, daß im allgemeinen eine praktisch vollständige Rückgewinnung und Wiederverwendung des austretenden
Plasmastroms möglich ist. Im allgemeinen besteht dieser Strom nach der Abkühlung aus einem Gemisch von Ruß,
inertem Plasmagas und dem gegebenenfalls verwendeten gasförmigen Halogen, Das feste Rußprodukt kann in beliebiger
passender Weise abgeschieden werden, z.B. mit Beutelfiltern, Zyklonabscheidern u.dgl. Die verbleibenden gasförmigen
Komponenten können anschließend getrennt und gereinigt werden, z.B. durch Kühlung des Stroms auf eine Temperatur
unterhalb des Taupunktes des Halogens. Anschließend können der abgetrennte Plasmabrennstoff und das Halogen unmittelbar
oder gegebenenfalls nach weiterer Reinigung in den Rußbildungsprozess zurückgeführt werden.
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Claims (7)
1) Verfahren zur Umwandlung von vorwiegend kohlenstoffhaltigem, pulverförmiger)! Material in im wesentlichen kolloidale Kohlenstoffteilchen
mit höherem Wert, dadurch gekennzeichnet, daß man
a) eine Zone thermischen Plasmas aus im wesentlichen inertem Gas bildet,
b) der Plasmazone das kohlenstoffhaltige Material mit derart geregelter Geschwindigkeit zuführt, daß der größte Teil
des Kohlenstoffs verdampft und
c) den aus der Plasmazone austretenden Strom zur Kondensation des verdampften Kohlenstoffs in einer Atmosphäre abkühlt,
die in Abhängigkeit vom gewünschten Kristallinitätsgrad eingestellt wird.
2) Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß man als Plasmaglas ein einatomiges Element der VIII. Gruppe des
Periodischen Systems einsetzt.
3) Verfahren nach Ansprüchen 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, daß man als inertes Gas für die Plasmazone Argon einsetzt.
4) Verfahren nach Ansprüchen 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet,
daß man in der Plasmazone Drucke von nicht unter 1 Atm. und Temperaturen von wenigstens etwa 6000 K einhält.
5) Verfahren nach Ansprüchen 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet,
daß man als hauptsächlich aus Kohlenstoff bestehendes, pulverförmiges Material Koks, Anthrazitkohlen, Aktivkohlen hoher
Reinheit und/oder relativ grobe Rußsorten einsetzt.
6) Verfahren nach Ansprüchen 1 bis 5* dadurch gekennzeichnet,
daß die Atmosphäre, in der die Kühlung und Kondensation er-
109808/1633
folgt, vorwiegend bis auf mit dem Kohlenstoff-haltigen Einsatzmaterial
eingebrachte geringe Verunreinigungen aus gegenüber Kohlenstoff inerten Gasen besteht.
7) Verfahren nach Ansprüchen 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet,
daß die Abkühlung und WMerkondensationsstufe in Gegenwart von gasförmigem Halogen ausgeführt wird.
y) Verfahren nach Anspruch 6, dadurch gekennzeichnet, daß man
das gasförmige Halogen in Mengen von wenigstens etwa 1 Atom Halogen pro 5 Kohlenstoffatomen dem aus der Plasmazone kommenden
Strom zuführt, bevor dessen Temperaturen auf wesentlich unter etwa 450O0K gefallen sind.
ORlGJMAL INSPECTED 109808/1633
Applications Claiming Priority (3)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US59444666A | 1966-11-15 | 1966-11-15 | |
US59446666A | 1966-11-15 | 1966-11-15 | |
US60477866A | 1966-12-27 | 1966-12-27 |
Publications (3)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1592856A1 true DE1592856A1 (de) | 1971-02-18 |
DE1592856B2 DE1592856B2 (de) | 1979-04-12 |
DE1592856C3 DE1592856C3 (de) | 1979-12-13 |
Family
ID=27416679
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DE1592856A Expired DE1592856C3 (de) | 1966-11-15 | 1967-11-14 | Verfahren zur Gewinnung von Ruß in einer Plasmazone |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
DE (1) | DE1592856C3 (de) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5976477A (en) * | 1993-04-23 | 1999-11-02 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Reaction control method using carbon soot molecules and organometallic complexes in excited state |
-
1967
- 1967-11-14 DE DE1592856A patent/DE1592856C3/de not_active Expired
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US5976477A (en) * | 1993-04-23 | 1999-11-02 | Mitsubishi Denki Kabushiki Kaisha | Reaction control method using carbon soot molecules and organometallic complexes in excited state |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
DE1592856B2 (de) | 1979-04-12 |
DE1592856C3 (de) | 1979-12-13 |
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