WO2006133944A1 - Verfahren und vorrichtung zum optischen messen einer probe - Google Patents

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WO2006133944A1
WO2006133944A1 PCT/EP2006/005765 EP2006005765W WO2006133944A1 WO 2006133944 A1 WO2006133944 A1 WO 2006133944A1 EP 2006005765 W EP2006005765 W EP 2006005765W WO 2006133944 A1 WO2006133944 A1 WO 2006133944A1
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signal
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photons
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PCT/EP2006/005765
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Stefan Hell
Christian Eggeling
Gerald Donnert
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MAX-PLANCK-Gesellschaft zur Förderung der Wissenschaften e.V.
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Priority to JP2008516235A priority patent/JP2008544235A/ja
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Priority to US11/955,793 priority patent/US7719679B2/en

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    • G—PHYSICS
    • G01—MEASURING; TESTING
    • G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
    • G01N21/00—Investigating or analysing materials by the use of optical means, i.e. using sub-millimetre waves, infrared, visible or ultraviolet light
    • G01N21/62—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light
    • G01N21/63—Systems in which the material investigated is excited whereby it emits light or causes a change in wavelength of the incident light optically excited
    • G01N21/64—Fluorescence; Phosphorescence
    • G01N21/645—Specially adapted constructive features of fluorimeters
    • G01N21/6456—Spatial resolved fluorescence measurements; Imaging
    • G01N21/6458—Fluorescence microscopy

Definitions

  • the invention relates to a method for optically measuring a sample, the method having the features of the preamble of claim 1 or. Furthermore, the invention relates to a device for optically measuring a sample having the features of the preamble of claim 19.
  • the electromagnetic signal for transferring the sample from a first to a second state may in particular be light.
  • a method for optically measuring a sample and a device for carrying out this method are known, which are also referred to as STED microscopy.
  • STED microscopy For fluorescence microscopic examination of a sample, a dye in the sample is first brought into an excited energetic state with excitation light.
  • excitation light In this optical excitation, the usual limit for the spatial resolution in optical methods of ⁇ / 2n, where ⁇ is the wavelength of the light used and n is the refractive index of the sample.
  • the optically excited state of the dye with de-excitation light is again de-energized to a desired measuring point in which the intensity distribution of the depletion light has a zero point; ie with the de-excitation light, the dye is forced to stimulated emission everywhere outside the measurement point.
  • the dimensions of the resulting fluorescent measuring point ie the spatial resolution of the remaining fluorescence, can be lowered well below the usual optical resolution limit by applying the excitation light outside the desired measuring point to the sample with such a high intensity that the Depletion by stimulated emission saturation is achieved.
  • the dye in the sample is only in a very narrow range around the zero of the intensity distribution of the de-excitation light in the fluorescent state.
  • the de-excitation light and thus the excitation light are pulsed.
  • Another reason for the use of pulsed light in STED microscopy is to avoid that the intense de-excitation light loads the sample even when the dye is not excited.
  • This light irradiation with a small repetition distance sufficiently above the fluorescent dye half-life of typically 1 ns and of the order of 10 ns, is many times repeated for the same regions of the sample, even with only a few dye molecules within a measurement point to still get sufficient from the background noise contrasting measurement signal.
  • the pulses of the excitation light and the excitation light incident in the same regions of the sample have a typical repetition rate of 80 MHz.
  • detectors with which the photons are registered by the sample have been improved with considerable effort in terms of their response probability. It has been possible to increase the response probability of high-quality detectors from approximately 20% to 40 to 60% over a period of the past 10 to 15 years. The however, the maximum increase in the yield of photons associated with this has been accompanied by an extreme increase in the cost of the detectors.
  • US 2002/0027202 A1 discloses a method for optically measuring a sample having the features of the preamble of patent claim 1 and an apparatus for carrying out this method having the features of the preamble of patent claim 19, which are also referred to as confocal two-photon microscopy.
  • Two-photon microscopy utilizes a quadratic dependence of the fluorescence dye transition probability on the intensity distribution of the excitation light to increase resolution, which it exhibits for transitioning the energy of two photons from its ground state to its excited fluorescent state. In order to obtain the highest possible yield of fluorescent light, the excitation light is concentrated on pulses of high intensity.
  • US 2002/0027202 A1 specifies a range from kHz to GHz, whereby the repetition rate is to be matched to the lifetime of the fluorescent dye, for which, however, no numerical examples are given. It is known from EP 0666 473 B1 to obtain a comparatively high yield of fluorescent light in two-photon microscopy despite the use of excitation light of relatively low power by using very specific fluorescent dyes, for example in the form of lanthanide chelates, which have a long average life of at least 0.1 ⁇ s (1 x 10 '7 s), are acted upon with this life matched relatively long pulses of the excitation light. The repetition rate of these long pulses corresponding to the stated lifetime is less than 10 MHz (1 x 10 7 Hz).
  • the lifetime of the fluorescent state of fluorescence dyes commonly used in fluorescence microscopy is of the order of 1 ns, that is less than 10 ns.
  • the invention has for its object to provide a method for optically measuring a sample having the features of the preamble of claim 1 and an apparatus having the features of the preamble of claim 20, with which a significant increase in the yield of photons without a costly increase in the response probability achieved by deployed detectors.
  • the object of the invention is achieved by a method having the features of claim 1 and by a device having the features of claim 19, preferred embodiments of the new method and the new device are defined in the dependent claims.
  • the dependent claim 25 relates to the use of the new device as a fluorescent light microscope.
  • the yield of photons from the substance reaches an optimum at an optimized repetition distance of the signal, which is significantly greater than the lifetime of the state of the substance from which they expose the photons sending out. It seems that the signal still further states of the substance to be stimulated directly or indirectly, which have a longer life and the sensible way decay before the signal is again directed to the substance in the same area of the sample. It is thus a departure from the previous approach necessary to increase the yield of photons by avoiding dead times in the optical measurement of a sample by a possible short, ie the lifetime of the photon emitting state of the substance approximate repetition distance.
  • the repetition distance is varied within a range of at least 0.1 ⁇ s to 2 ⁇ s, the largest increase in the photon yield from the substance is detected by increasing the repetition distance.
  • the energy of each individual signal can be kept constant. This is not mandatory. Rather, the energy of each individual signal at the optimized repetition distance can be increased significantly over shorter repetition intervals, without there being an increased risk of bleaching the substance with the signal.
  • the optimization of the repetition distance can be carried out due to various variants of the considered yield of photons from the substance. If the observed photon yield from the substance is the photon yield from the substance obtained with a given number of repetitions of the signal, which includes the photon yield per repetition of the signal, typically an increase in yield will result with each increase of the photon Repetition distance.
  • the criterion for the optimized repetition distance can then be the achievement of a certain percentage of, for example, 90% of a maximum yield. If the observed photon yield from the substance is the yield of photons from the substance during a certain period of optical measurement of the sample, the optimized repetition distance is that at which the maximum yield in the given time is achieved.
  • the observed yield of photons from the substance may also be that of a given amount of the substance as a whole, i. H. be yielded to photobleaching until it fades.
  • This total photon yield from the substance an increase is expected again with each repeat distance increase, and the optimized repetition distance criterion may be equivalent to achieving a certain percentage of, for example, 90% of the maximum total photon yield from the substance.
  • the optimized repetition distance determined according to the invention is advantageously set for the further optical measurement of the sample.
  • this may be done automatically, or the optimizer may output an optimized repetition distance or a plurality of repetition intervals optimized according to different criteria, one of which is selected by the user of the device and then by the optimizer or the user at an arbitrary one Adjusting the repetition distance itself is set for the further optical measurement of the sample.
  • an optimized time repetition distance with which the electromagnetic signal, z.
  • an optical light signal repeatedly directed to the same regions of the sample to transfer a substance in the sample from a first to a second electronic state, set greater than a lifetime of a third state, in the parasitic manner a significant portion the substance in the sample is converted due to the electromagnetic signal.
  • the time repetition distance can be set in relation to the life of such a third state, from which the substance with the signal in a fourth state can be transferred, from which it is not for a period which is longer than the duration of the optical measurement the first or the second state returns.
  • the present invention is based on the surprising finding that a significant risk of inactivation of the substance in the sample assumes that the Substance from a third state, in which it passes in a parasitic manner, but from which it returns relatively quickly to the first or second state, with the signal in a fourth state is convertible, from which they out for a long time or at all no longer returns to the first or second state.
  • very small probabilities are sufficient to convert a large proportion of the substance in the sample in the fourth state and thus to inactivate persistently with a very frequent redirecting the electromagnetic signal to the same areas of the sample.
  • the repetition distance of the signal is selected to be greater than the lifetime of the third state, no significant portion of the substance will be in the third state the next time the electromagnetic signal is next directed to the sample. Thus, no relevant parts of the substance can be transferred from the third state with the signal in the fourth state and thus inactivated.
  • the significant proportion of the passes, the substance in the third state, can with 1 x 10 "2 down to 1 10 ⁇ which is transferred during a single incidence of the signal in the third state x, appear to be very small. Due to the typically very However, a large number of repetitions of the electromagnetic signal during the measurement of the sample can also increase such a small proportion of the substance, which is transferred to the third state, the risk of bleaching the substance considerably, for example, if the life of the third state is significantly greater, of course, as the effective life of the first or second state so that the substance accumulates in the third state, bleaching is also enhanced if the probability that the signal transfers the substance from the third to the fourth state is relatively large ,
  • a return or non-return of the substance from the fourth state to the first or second state after this time has elapsed is generally no longer relevant to the optical measurement of the sample according to the present invention, since at least substantial portions of the substance are potentially present in the fourth Condition remain that they are virtually no longer available for the optical measurement of the sample during the period of optical measurement.
  • the measure according to the invention of increasing the repetition distance with which the signal is directed to the same regions of the sample until reaching an optimum appears simple and in fact does not require a great deal of apparatus in the new apparatus, the effects of the invention are surprisingly large.
  • the photon yield may well be increased more than tenfold.
  • STED microscopy described in DE 101 54 699 A1, in which the de-excitation light has a particularly high intensity, and fluorescence microscopy with multi-photon excitation, which also requires very high light intensities.
  • Fundamental advantages also arise in other methods for optically measuring a sample, such as, for example, the life-time imaging with pulsed light.
  • the electromagnetic signal such as the light signal
  • various components ie, for example, portions of different wavelengths or even sequential parts may have.
  • the repetition distance for the electromagnetic signal is set, which is directed to the optical measurement of at least one measuring point once to the sample.
  • the optimized repetition distance of the electromagnetic signal in the present invention is at least 0.1 ⁇ s. This corresponds to a maximum repetition rate, with which the signal is directed to the same areas of the sample, of 10 MHz. Is preferred it, if the repetition distance of the electromagnetic signal amounts to at least 1 ⁇ s. This corresponds to a repetition rate of less than 1 MHz.
  • the duration of the respective electromagnetic signal must also be taken into account so that in each case a slightly lower value than the reciprocal of the repetition distance results.
  • the repetition frequency of the electromagnetic signal is at least 100 kHz.
  • a significantly lower repetition frequency can be tolerated if the sample is optically measured simultaneously in a number n of measuring points, because this increases the photon yield per time by a factor of n. Accordingly, then the repetition frequency of the signal can be reduced to 100 kHz / n.
  • a repetition frequency of the optical signal directed to the sample may be tuned down to increase the repetition distance.
  • a repetition frequency is currently on the order of 80 MHz in most optical methods in which an optical signal is repeatedly directed to the sample.
  • this repetition frequency is lowered to, for example, 500 kHz.
  • a sampling rate at which the sample is spatially scanned with the signal can be increased by the time repetition distance enlarge. Both measures, ie the reduction of the repetition frequency and the increase of the scanning speed can be used together to set the repetition distance to a value according to the invention.
  • the repetition distance, with which the same area of the sample is repeatedly subjected to the electromagnetic signal complies with the minimum dimension according to the invention.
  • such rapid scanning of the sample with the electromagnetic signal contributes to the fact that the electromagnetic signal is not incident twice in succession on the same regions of the sample, but that the respective areas acted upon by the optical signal do not overlap.
  • the repetition distance at which the electromagnetic signal is directed to the same area of the sample can become very large without the photon yield per unit time decreasing.
  • the photons from the sample are preferably registered with a one- or two-dimensional photosensor array onto which at least a portion of the sample is time invariant mapped.
  • Each spatially limited area of the electromagnetic signal which shifts when the sample is scanned relative to the sample is thus continuously imaged onto other light sensors of the light sensor array, but the same light sensor always registers photons from the same area of the sample.
  • the light sensor array may be a camera, in particular an electronic camera, such as a CCD or CMOS camera.
  • the signal By sampling the sample with the electromagnetic signal sufficiently fast, the signal may even be continuous, or altogether a continuous signal, which, due to the high scanning speed with which the sample is scanned, is only temporarily directed to the individual regions of the sample , The optical signal can therefore come wholly or partly from a continuous wave laser.
  • the signal increase by very fast scanning at very high scanning speeds is also surprising for the skilled person, because the skilled person would not expect an advantage of a faster Abrastem the sample in and of itself. This misunderstanding is facilitated by the misconception that you have to measure at one point until you have collected enough signal. The fast scanning therefore initially appears to the skilled person only as an unnecessary complication.
  • the signal may include excitation and de-excitation light for excitation and spatially limited re-excitation of the subject in a STED process.
  • the signal may also comprise excitation light for, in particular, multiphoton excitation of a fluorescent dye or, more generally, a fluorophore as a substance in the sample.
  • the substance in which the substance is transferred with the electromagnetic signal and from which it emits photons, it can also be a virtual state (non-intrinsic state) of a molecule in the sample, which is extremely short-lived ( ⁇ 1 fs ) but is involved in a (non-linear) scattering process of the irradiated electromagnetic signal, whereby the scattered light generated by it by (non-linear) scattering is used as the measurement signal.
  • nonlinear stray light includes i.a. Higher Harmonics (Second and Third Harmonics) and Coherent Antistokes Raman Scattering (CARS).
  • the intensity profile of the signal which is repeatedly directed onto the sample at the repetition distance according to the invention may vary. It may consist of both a single and a plurality of individual pulses, not only the already mentioned combinations of pulses of different wavelengths as in STED microscopy are meant.
  • the signal can also have a plurality of individual pulses of the same wavelength, for example in the form of bursts, in which the frequency of the individual pulses has a usual high order of magnitude of 100 MHz or more.
  • the number of individual pulses of the same wavelength in the signal can be in a range of 2 to 100, for example. However, it is important that the signal ends and the repetition interval begins when a considerable proportion of the substance has already been transferred to the above-mentioned third state over the previous signal. When the transition probability to the third state is small, the number of single pulses of the same wavelength in each can single signal also be greater than 100. In any case, the proportion of the substance in the third state has sufficient time to decay during the following repetition interval.
  • Fig. 1 shows various electronic energy states of a fluorescent dye.
  • Fig. 2 shows the scanning of a sample with a single measuring point in the optical
  • Fig. 3 shows the scanning of a sample with several measuring points in the optical
  • Fig. 4 shows the increase in the total yield of photons with pulsed excitation of a common fluorophore by 1-photon absorption at 470 nm and a fixed pulse duration of 100 picoseconds by 7.7 times by reducing the repetition frequency from 40 MHz to 500 kHz.
  • Fig. 5 shows the increase in the total yield of photons at pulsed excitation of the green fluorescent protein GFP by 2-photon absorption at 900 nm and a pulse duration of about 200 femtoseconds by 14.3 times by reducing the repetition frequency of 40 MHz 500 KHz.
  • the electronic states of a fluorescent dye schematically represented in FIG. 1 comprise a ground state 1 which corresponds to the lowest energy of the fluorescent dye at all and in its singlet state S.
  • the fluorescent dye can be converted into an excited state 3, which likewise belongs to the singlet state of the fluorescent dye and which may be the fluorescent state of interest of the fluorescent dye from which it emits, while emitting recordable fluorescent light 4 in FIG the ground state 1 can return.
  • the fluorescent dye will enter a third state 5, which is the lowest energy state within the triplet state of the fluorescent dye.
  • Fig. 1 it is indicated that the fluorescent dye reaches state 5 out of state 3 out. But it is also possible that the fluorescent dye passes directly from the state 1 due to the signal 2 in the third state 5.
  • a lifetime that determines a return of the fluorescent dye from the third state 5 in the ground state 1 or in the excited state 3 is greater than a repetition distance of the signal 2, by a rapid repetition of the signal 2, the state 5 to a pumped to a certain level, which is determined by the exact ratios of the transition probability in the state 5, the life of the state 5 and the repetition distance of the signal 2.
  • a certain proportion of the molecules of the fluorescent dye of typically a few percent is constantly in the state 5 and thus is not transiently available for the emission of fluorescent light 4.
  • these molecules of the fluorescent dye in the state 5 are basically still available and also send back fluorescent light 4 after returning to the state 1 or 3.
  • the fluorescent dye in the state 5 need not be considered bleached, ie no longer available for the optical measurement of a sample. However, it is different with proportions of the fluorescent dye that from the third state 5 under excitation by the signal 2 in a fourth state. 6 from which they no longer return to the ground state 1 or the excited state 3 because either the fourth state 6 has a very long life, or from the fourth state 6 out a chemical change, ie a destruction of the fluorescent dye takes place.
  • the typical lifetime of the fluorescent state 2 of fluorescent dyes is of the order of 1 ns.
  • the lifetime of the condition 5 considered here is typically at least an order of magnitude higher.
  • the half-life at which the fluorescent dye returns from state 6, either via state 5 or otherwise, to one of states 1 and 3, if it returns at all, is several orders of magnitude greater, so that numerically low probabilities that the Fluorescence dye in the state 5 and from the state 5 in the state 6 has a significant influence on the number of times in which the fluorescent dye can emit fluorescent light 4 before it fades, d. H. becomes inactive in some way.
  • the precipitation of the fluorescent dye, however, because it enters the state 6, is, according to the invention, suppressed by increasing a repetition distance of the signal 2 beyond the lifetime of the third state 5.
  • there is no significant occupation of the state 5 at all and on the other hand there is the danger that significant portions of the fluorescent dye which are in the state 5 are supplied with the signal 2 and thus in the state 6 arrive, eliminated.
  • FIG. 2 outlines the scanning of a sample 7 with a measuring point 8 which corresponds to the area in which the sample 7 is supplied with the signal 2.
  • the same effect is achieved as if the repetition frequency of the signal 2 itself would be reduced.
  • the signal 2 may even be a continuous signal and still act in the individual measuring points 8 as a transient signal.
  • FIG. 3 indicates how, by increasing the number of measuring points 8 with which a sample 7 is scanned, the total yield of photons per time can be increased even if the repetition frequency of the signal 2 for each of the measuring points 8 is reduced.
  • the repetition frequency of the signal 2 at each measuring point 8 can be reduced to one-tenth, without this being a loss of excitation of the sample 7 by the signal 2 compared to a measuring point 8 in which the repetition frequency is not reduced 1 means according to FIG.
  • the yield of photons in each measuring point 8 drops only disproportionately as a result of the described reduction of the repetition frequency of the signal 2, since the relative proportion of the fluorescent dye which changes to state 5 or state 6 according to FIG.
  • a repetition rate characteristic of the sample of the impinging electromagnetic signal provides a maximum total photon yield.
  • This can also be a repetition rate range in which the maximum total yield of photons is wholly or at least substantially achieved. Within this repetition rate range, however, it is preferable to choose the highest possible repetition rate at which not only the total fluorescence yield is high, but also the total measurement time is as short as possible. From the series of measurements for the dye Atto532 (excitation wavelength 470 nm, 1-photon absorption) shown in FIG. 4, it can be seen that a repetition rate of 500 kHz-1 MHz is a good choice. At this repetition rate, compared to a 40 MHz repetition rate typical of the prior art, the total yield of photons from the fluorescence of the dye is increased 6.5 to 7.7 times.
  • Dye Atto532 the results of which are shown in Fig. 4, were carried out on a fixed Atto532 dye layer in a grid block pattern of 32 different locations (4x8). In each block, the power is doubled line by line, so that the darkest spots correspond to the highest laser power. The increase in power and the grid itself are not essential here. It is essential that the recording of the raster blocks was carried out with different laser pulse rates: 40 MHz, 10 MHz, 1 MHz and 500 kHz. The recording time at one point was adjusted according to the repetition rate so that each point was hit by the same total number of pulses. Overall, only the time interval between the pulses is varied, but not the integral radiation exposure. The maximum power was 40 ⁇ W at 40MHz.
  • the time courses show the fluorescence yield at a fixed location of the sample with the same peak power and the same total number of pulses on the dye molecules, measured at the 4 laser pulse repetition rates.
  • the integral over the measuring time shows an increase of the fluorescence yield by a factor of 7.7 between the measurement at 40 MHz and the measurement at 500 kHz.
  • the reduction in dye bleaching is evident with the reduction in the repetition rate in the images.

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Abstract

Zum optischen Messen einer Probe wird ein elektromagnetisches Signal (2) wiederholt vorübergehend auf die Probe gerichtet, um eine Substanz in der Probe von einem ersten elektronischen Zustand (1 ) in einen zweiten elektronischen Zustand (3) zu überführen, wobei zumindest ein Teil der Substanz aus dem zweiten Zustand (3) heraus Photonen aussendet, die zum optischen Messen der Probe verwendet werden, wobei das Signal (2) mit einem zeitlichen Wiederholungsabstand auf dieselben Bereiche der Probe gerichtet wird, und wobei der zeitliche Wiederholungsabstand des Signals (2) bei einer Substanz, bei der eine Lebensdauer des zweiten Zustands eine Größenordnung von 1 ns aufweist, auf einen Wert von mindestens 0,1 µs eingestellt wird, der in Bezug auf eine Ausbeute an Photonen von der Substanz optimiert ist.

Description

VERFAHREN UND VORRICHTUNG ZUM OPTISCHEN MESSEN EINER PROBE
Die Erfindung betrifft ein Verfahren zum optischen Messen einer Probe, wobei das Verfahren die Merkmale des Oberbegriffs des Patentanspruchs 1 oder aufweist. Weiterhin betrifft die Erfindung eine Vorrichtung zum optischen Messen einer Probe mit den Merkmalen des Oberbegriffs des Patentanspruchs 19.
Bei dem elektromagnetischen Signal zum Überführen der Probe von einem ersten in einen zweiten Zustand kann es sich insbesondere um Licht handeln.
STAND DER TECHNIK
Aus der DE 101 54 699 A1 sind ein Verfahren zum optischen Messen einer Probe und eine Vorrichtung zur Durchführung dieses Verfahrens bekannt, die auch als STED-Mikroskopie bezeichnet werden. Zur fluoreszenzmikroskopischen Untersuchung einer Probe wird ein Farbstoff in der Probe zunächst mit Anregungslicht in einen angeregten energetischen Zustand gebracht. Bei dieser optischen Anregung gilt die übliche Grenze für die räumliche Auflösung bei optischen Verfahren von λ/2n, wobei λ die Wellenlänge des eingesetzten Lichts und n der Brechungsindex der Probe ist. Um diese Grenze zu unterschreiten, wird der optisch angeregte Zustand des Farbstoffs mit Abregungslicht bis auf einen gewünschten Messpunkt, in dem die Intensitätsverteilung des Abregungslichts eine Nullstelle aufweist, wieder abgeregt; d.h. mit dem Abregungslicht wird der Farbstoff überall außerhalb des Messpunkts zu stimulierter Emission gezwungen. Die Abmessungen des resultierenden fluoreszierenden Messpunkts, d.h. die räumliche Auflösung der verbleibenden Fluoreszenz, kann deutlich unter die übliche optische Auflösungsgrenze abgesenkt werden, indem das Abregungslicht außerhalb des gewünschten Messpunkts mit einer solch hohen Intensität auf die Probe aufgebracht wird, dass bei der Abregung durch stimulierte Emission eine Sättigung erreicht wird. So befindet sich der Farbstoff in der Probe nur noch in einem sehr eng begrenzten Bereich um die Nullstelle der Intensitätsverteilung des Abregungslichts in dem fluoreszierenden Zustand. Um auch mit einer niedrigen mittleren Intensität des Abregungslichts auszukommen, werden das Abregungslicht und damit auch das Anregungslicht gepulst. Ein weiterer Grund für die Verwendung von gepulstem Licht in der STED-Mikroskopie ist es, zu vermeiden, dass das intensive Abregungslicht die Probe auch dann belastet, wenn der Farbstoff nicht angeregt ist. Dieses Bestrahlen mit Licht wird mit geringem Wiederholungsabstand, der hinreichend oberhalb der Halbwertszeit des fluoreszierenden Zustands des Farbstoffs von typischerweise 1 ns liegt und eine Größenordnung von 10 ns aufweist, für dieselben Bereiche der Probe vielfach wiederholt, um auch bei nur wenigen Farbstoffmolekülen innerhalb eines Messpunkts ein sich noch hinreichend vom Hintergrundrauschen abhebendes Messsignal zu erhalten. Die in dieselben Bereiche der Probe einfallenden Pulse des Anregungs- und des Abregungslichts weisen dabei eine typische Wiederholungsrate von 80 MHz auf.
Bei der hohen Intensität des Abregungslichts, die für die Sättigung notwendig ist, besteht eine erhebliche Wahrscheinlichkeit, dass der Farbstoff in der Probe ausbleicht, d. h. so verändert wird, dass er kein Fluoreszenzlicht mehr aussendet. So wird die Lebensdauer des Farbstoffs, d. h. die Anzahl der Male, in denen Fluoreszenzlicht von ihm registriert werden kann, erheblich reduziert. Dies beschränkt die Ausbeute an Fluoreszenzlicht von einer konkreten Probe, in der naturgemäß nur eine begrenzte Anzahl von Farbstoffmolekülen zur Verfügung steht.
Ähnliche Problematiken in Bezug auf die Ausbeute an Photonen beim optischen Messen einer Probe treten auch bei anderen mit gepulstem Licht arbeitenden fluoreszenzmikroskopischen Verfahren auf, insbesondere wenn wie bei der Mehrphotonenanregung mit hohen Lichtintensitäten gearbeitet wird, und auch bei anderen Verfahren zum optischen Messen einer Probe wie beispielsweise der Lebensdauermessung an Fluorophoren (Life-Time-Imaging).
Um die Ausbeute an Photonen bei Verfahren zum optischen Messen einer Probe zu verbessern, sind Detektoren, mit denen die Photonen von der Probe registriert werden, mit erheblichem Aufwand bezüglich ihrer Ansprechwahrscheinlichkeit verbessert worden. So ist es gelungen, die Ansprechwahrscheinlichkeit von hochwertigen Detektoren binnen eines Zeitraums der vergangenen 10 bis 15 Jahre von etwa 20 % auf 40 bis 60 % zu steigern. Die damit verbundene maximal dreifache Erhöhung der Ausbeute an Photonen ist jedoch mit einer extremen Kostensteigerung bei den Detektoren einhergegangen.
Trotz des Forschritts bei den Detektoren ist es noch immer die endliche totale Ausbeute an Photonen, die den meisten fluoreszenzbasierten Messverfahren ihre Grenzen setzt. In der Fluoreszenzmikroskopie ist die endliche Zahl der von einem Fluoreszenzfarbstoff insgesamt, d.h. bis zum Bleichen ausgesandten Photonen so gut wie immer das Hauptproblem. Jede deutliche Steigerung des absoluten Signals durch Steigerung der Zahl der Fluoreszenzemissionen vor dem Bleichen ist für die Fluoreszenzmikroskopie von grundlegender Bedeutung.
Aus der US 2002/0027202 A1 sind ein Verfahren zum optischen Messen einer Probe mit den Merkmalen des Oberbegriffs des Patentanspruchs 1 und eine Vorrichtung zur Durchführung dieses Verfahrens mit den Merkmalen des Oberbegriffs des Patentanspruchs 19 bekannt, die auch als konfokale Zweiphotonenmikroskopie bezeichnet werden. Bei der Zweiphotonenmikroskopie wird eine quadratische Abhängigkeit der Übergangswahrscheinlichkeit eines Fluoreszenzfarbstoffs von der Intensitätsverteilung des Anregungslichts zur Auflösungssteigerung ausgenutzt, die dieser für einen Übergang unter Aufnahme der Energie von zwei Photonen aus seinem Grundzustand in seinen angeregten fluoreszierenden Zustand aufweist. Um dabei eine möglichst große Ausbeute an Fluoreszenzlicht zu erhalten, wird das Anregungslicht auf Pulse hoher Intensität konzentriert. Aufgrund der quadratischen Abhängigkeit der Übergangswahrscheinlichkeit des Fluoreszenzfarbstoffs von der Intensität des Anregungslichts führen diese Pulse hoher Intensität bei gleicher mittlerer Leistung des Anregungslichts zu mehr Fluoreszenzlicht als eine entsprechend größere Anzahl von Pulsen geringerer Intensität. Die US 2002/0027202 A1 betrachtet zusätzlich einen negativen Einfluss auf die Fluoreszenzlichtausbeute, der sich durch eine Sättigung der Anregung des fluoreszierenden Zustands während jedes einzelnen Pulses ergeben kann, und rät an, die Intensität der Pulse mittels ihrer Wiederholungsrate bei gleich bleibender Leistung des Anregungslichts so einzustellen, dass dieser negative Einfluss auf die Fluoreszenzlichtausbeute gerade noch nicht einsetzt. Die Gefahr eines Bleichens des Fluoreszenzfarbstoffs wird nicht betrachtet. Als bei der Wiederholungsrate grundsätzlich möglich gibt die US 2002/0027202 A1 einen Bereich von kHz bis GHz an, wobei die Wiederholungsrate an die Lebensdauer des Fluoreszenzfarbstoffs angepasst werden soll, wofür aber keine Zahlenbeispiele gegeben werden. Aus der EP 0666 473 B1 ist es bekannt, trotz Verwendung von Anregungslicht relativ niedriger Leistung eine vergleichsweise hohe Ausbeute an Fluoreszenzlicht bei der Zweiphotonenmikroskopie zu erhalten, indem sehr spezielle Fluoreszenzfarbstoffe z.B. in Form von Lanthanidchelaten, die eine lange mittlere Lebensdauer von mindestens 0,1 μs (1 x 10'7 s) aufweisen, mit auf diese Lebensdauer abgestimmten relativ langen Pulsen des Anregungslichts beaufschlagt werden. Die Wiederholungsrate dieser langen Pulse liegt der angegebenen Lebensdauer entsprechend bei weniger als 10 MHz (1 x 107 Hz).
Die Lebensdauer des fluoreszierenden Zustands von in der Fluoreszenzmikroskopie üblicherweise eingesetzten Fluoreszenzfarbstoffen liegt in der Größenordnung von 1 ns, ist also kleiner als 10 ns.
AUFGABE DER ERFINDUNG
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, ein Verfahren zum optischen Messen einer Probe mit den Merkmalen des Oberbegriffs des Patentanspruchs 1 und eine Vorrichtung mit den Merkmalen des Oberbegriffs des Patentanspruchs 20 aufzuzeigen, mit denen eine erhebliche Steigerung der Ausbeute an Photonen ohne eine kostspielige Erhöhung der Ansprechwahrscheinlichkeit von eingesetzten Detektoren erreicht wird.
LÖSUNG
Die Aufgabe der Erfindung wird durch ein Verfahren mit den Merkmalen des Patentanspruchs 1 und durch eine Vorrichtung mit den Merkmalen des Patentanspruchs 19 gelöst, bevorzugte Ausführungsformen der neuen Verfahrens und der neuen Vorrichtung sind in den abhängigen Ansprüchen definiert. Der abhängige Anspruch 25 betrifft die Verwendung der neuen Vorrichtung als Fluoreszenzlichtmikroskop.
BESCHREIBUNG DER ERFINDUNG
Überraschenderweise stellt sich heraus, das die Ausbeute an Photonen von der Substanz ein Optimum bei einem optimierten Wiederholungsabstand des Signals erreicht, der deutlich größer als die Lebensdauer des Zustands der Substanz ist, aus dem heraus sie die Photonen aussendet. Es scheinen durch das Signal noch weitere Zustände der Substanz direkt oder indirekt angeregt zu werden, die eine längere Lebensdauer aufweisen und die sinnvoller Weise erst abklingen, bevor das Signal erneut auf die Substanz in demselben Bereich der Probe gerichtet wird. Es ist damit eine Abkehr von dem bisherigen Ansatz nötig, die Ausbeute an Photonen dadurch zu erhöhen, dass Totzeiten beim optischen Messen einer Probe durch einen möglicht kurzen, d.h. an die Lebensdauer des Photonen aussendenden Zustands der Substanz angenäherten Wiederholungsabstand vermieden werden. Vielmehr wird bei der vorliegenden Erfindung ein sinnvolles Maß an Totzeit zwischen zwei Wiederholungen des Signals hingenommen und gerade dadurch die Ausbeute an Photonen von der Substanz erhöht. Es versteht sich, dass es dabei nicht sinnvoll ist, den Wiederholungsabstand beliebig zu verlängern, weil dies zu Lasten der Gesamtdauer des optischen Messens geht. Der optimierte Wiederholungsabstand ist damit ein Kompromiss zwischen maximaler Ausbeute an Photonen von der Substanz und angemessener Gesamtdauer des optischen Messens.
Wenn der Wiederholungsabstand in einem Bereich von mindestens 0,1 μs bis 2 μs variiert wird, wird dabei der stärkste Anstieg der Ausbeute an Photonen von der Substanz durch Vergrößerung des Wiederholungsabstands erfasst.
Bei der Variation des Wiederholungsabstands kann die Energie jedes einzelnen Signals konstant gehalten werden. Dies ist aber nicht zwingend. Vielmehr kann die Energie jedes einzelnen Signals bei dem optimierten Wiederholungsabstand gegenüber kürzeren Wiederholungsabständen typischerweise deutlich gesteigert werden, ohne dass eine erhöhte Gefahr eines Bleichens der Substanz mit dem Signal besteht.
Die Optimierung des Wiederholungsabstands kann aufgrund verschiedener Varianten der betrachteten Ausbeute an Photonen von der Substanz durchgeführt werden. Wenn die beobachtete Ausbeute an Photonen von der Substanz die mit einer bestimmten Anzahl von Wiederholungen des Signals erzielte Ausbeute an Photonen von der Substanz ist, wozu auch die Ausbeute an Photonen pro Wiederholung des Signals zählt, wird sich typischerweise eine Steigerung der Ausbeute mit jeder Vergrößerung des Wiederholungsabstands ergeben. Das Kriterium für den optimierten Wiederholungsabstand kann dann das Erreichen eines bestimmten Prozentsatzes von beispielsweise 90 % einer maximalen Ausbeute sein. Wenn die beobachtete Ausbeute an Photonen von der Substanz die während einer bestimmten Dauer des optischen Messens der Probe erzielte Ausbeute an Photonen von der Substanz ist, ist der optimierte Wiederholungsabstand derjenige, bei dem die maximale Ausbeute in der vorgegebenen Zeit erzielt wird.
Die beobachtete Ausbeute an Photonen von der Substanz kann auch die von einer bestimmten Menge der Substanz insgesamt, d. h. bis zu ihrem Ausbleichen erzielte Ausbeute an Photonen sein. Bei dieser gesamten Ausbeute an Photonen von der Substanz ist mit jeder Vergrößerung des Wiederholungsabstands wieder eine Steigerung zu erwarten, und das Kriterium für den optimierten Wiederholungsabstand kann entsprechend das Erreichen eines bestimmten Prozentsatzes von beispielsweise 90 % der maximalen gesamten Ausbeute an Photonen von der Substanz sein.
Es versteht sich, dass der erfindungsgemäß ermittelte optimierte Wiederholungsabstand vorteilhafter Weise für das weitere optische Messen der Probe eingestellt wird. Bei der neuen Vorrichtung kann dies automatisch erfolgen, oder die Optimierungsvorrichtung kann einen optimierten Wiederholungsabstand oder eine Mehrzahl von nach unterschiedlichen Kriterien optimierten Wiederholungsabständen ausgeben, von denen einer von dem Benutzer der Vorrichtung ausgewählt und dann von der Optimierungseinrichtung oder dem Benutzer an einer Einstelleinrichtung für das willkürliche Einstellen des Wiederholungsabstands selbst für das weitere optische Messen der Probe eingestellt wird.
In einem speziellen Aspekt wird bei dem neuen Verfahren ein optimierter zeitlicher Wiederholungsabstand, mit dem das elektromagnetische Signal, z. B. ein optisches Lichtsignal, wiederholt vorübergehend auf dieselben Bereiche der Probe gerichtet wird, um eine Substanz in der Probe von einem ersten in einen zweiten elektronischen Zustand zu überführen, größer als eine Lebensdauer eines dritten Zustands eingestellt, in den in parasitärer Weise ein erheblicher Teil der Substanz in der Probe aufgrund des elektromagnetischen Signals überführt wird. Insbesondere kann der zeitliche Wiederholungsabstand in Bezug auf die Lebensdauer eines solchen dritten Zustands festgelegt werden, aus dem die Substanz mit dem Signal in einen vierten Zustand überführbar ist, aus dem sie für einen Zeitraum, der länger als die Dauer des optischen Messens ist, nicht in den ersten oder den zweiten Zustand zurückkehrt. Der vorliegenden Erfindung liegt dabei die überraschende Erkenntnis zugrunde, dass eine erhebliche Gefahr einer Inaktivierung der Substanz in der Probe davon ausgeht, dass die Substanz aus einem dritten Zustand, in den sie in parasitärer Weise gelangt, aus dem sie aber an sich relativ bald wieder in den ersten oder zweiten Zustand zurückkehrt, mit dem Signal in einen vierten Zustand überführbar ist, aus dem heraus sie für lange Zeit oder überhaupt nicht mehr in den ersten oder zweiten Zustand zurückkehrt. Bei solchen Vorgängen reichen sehr kleine Wahrscheinlichkeiten aus, um bei einem sehr häufig wiederholten Richten des elektromagnetischen Signals auf dieselben Bereiche der Probe einen großen Anteil der Substanz in der Probe in den vierten Zustand zu überführen und damit anhaltend zu inaktivieren. Wenn jedoch nach der Lehre der vorliegenden Erfindung der Wiederholungsabstand des Signals größer als die Lebensdauer des dritten Zustands gewählt wird, befindet sich beim jeweils nächst Richten des elektromagnetischen Signals auf die Probe kein nennenswerter Anteil der Substanz mehr in dem dritten Zustand. So können keine relevanten Teile der Substanz mehr aus dem dritten Zustand mit dem Signal in den vierten Zustand überführt und auf diese Weise inaktiviert werden.
Der erhebliche Anteil, zu dem die Substanz in den dritten Zustand gelangt, kann mit 1 x 10"2 bis hinab zu 1 x 10^ der beim einmaligen Einfall des Signals in den dritten Zustand überführt wird, scheinbar sehr klein sein. Durch die typischerweise sehr große Anzahl von Wiederholungen des elektromagnetischen Signals während des Messens der Probe kann aber auch so ein kleiner Anteil der Substanz, der in den dritten Zustand überführt wird, die Gefahr des Bleichens der Substanz erheblicher erhöhen, wenn beispielsweise die Lebensdauer des dritten Zustands deutlich größer ist, als die effektive Lebensdauer des ersten oder des zweiten Zustands, so dass die Substanz in dem dritten Zustand akkumuliert. Das Bleichen wird natürlich ebenfalls verstärkt, wenn die Wahrscheinlichkeit, mit der das Signal die Substanz von dem dritten in den vierten Zustand überführt, relativ groß ist.
Besondere Relevanz für den hier erläuterten Aspekt der vorliegende Erfindung haben solche vierte Zustände, in die die Substanz mit dem elektromagnetischen Signal aus dem dritten
Zustand gelangen kann und aus denen die Substanz für einen Zeitraum, der länger als 1 min, insbesondere länger als 10 min und ganz insbesondere länger als 1 h ist, nicht in den ersten oder zweiten Zustand zurückkehrt. Eine Rückkehr oder Nicht-Rückkehr der Substanz aus dem vierten Zustand in den ersten oder zweiten Zustand nach Ablauf dieses Zeitraums ist für das optische Messen der Probe gemäß der vorliegenden Erfindung in aller Regel nicht mehr relevant, da zumindest wesentliche Anteile der Substanz potentiell solange in dem vierten Zustand verbleiben, dass sie für das optische Messen der Probe während der Dauer des optischen Messens praktisch nicht mehr zur Verfügung stehen.
Soweit hier von der Lebensdauer des dritten Zustande oder dem Zeitraum, für den die Substanz aus dem vierten Zustand nicht in den ersten oder den zweiten Zustand zurückkehrt, die Rede ist, sind hiermit die jeweiligen Halbwertszeiten des dritten bzw. vierten Zustande gemeint. Für den Fachmann ist klar, dass auch bei einer sehr langen Halbwertszeit Anteile der Substanz erst viel später oder auch schon viel eher den jeweiligen Zustand verlassen, weil diesen Vorgängen Übergangswahrscheinlichkeiten zugrunde liegen, die in keine Übergänge zu festen Zeitpunkten resultieren.
Obwohl die erfindungsgemäße Maßnahme, den Wiederholungsabstand, mit dem das Signal auf dieselben Bereiche der Probe gerichtet wird bis zum Erreichen eines Optimums zu erhöhen, einfach erscheint und tatsächlich keinen großen apparativen Aufwand bei der neuen Vorrichtung erfordert, sind die Effekte der Erfindung doch überraschend groß. So kann die Ausbeute an Photonen bei Verfahren zum optischen Messen einer Probe, bei denen ein Fluoreszenzfarbstoff in der Probe durch jedes der wiederholten Signale mit hohen Lichtintensitäten beaufschlagt wird, durchaus mehr als verzehnfacht werden. Ein konkretes Beispiele hierfür ist die in der DE 101 54 699 A1 beschriebene STED-Mikroskopie, bei der das Abregungslicht eine besonders hohe Intensität aufweist, und die Fluoreszenzmikroskopie mit Mehrphotonenanregung, bei der ebenfalls mit sehr hohen Lichtintensitäten gearbeitet werden muss. Grundsätzliche Vorteile ergeben sich aber auch bei anderen Verfahren zum optischen Messen einer Probe, wie beispielsweise dem Life-Time-Imaging mit gepulstem Licht.
Es ist wichtig darauf hinzuweisen, dass das elektromagnetische Signal, wie zum Beispiel das Lichtsignal, im Rahmen der Definition der vorliegenden Erfindung verschiedene Komponenten, also beispielsweise Anteile unterschiedlicher Wellenlängen oder auch zeitlich aufeinander abfolgende Teile aufweisen kann. Mit der Erfindung wird der Wiederholungsabstand für das elektromagnetische Signal festgelegt, das zum einmaligen optischen Messen mindestens eines Messpunkts auf die Probe gerichtet wird.
Der optimierte Wiederholungsabstand des elektromagnetischen Signals beträgt bei der vorliegenden Erfindung mindestens 0,1 μs. Dies entspricht einer maximalen Wiederholungsrate, mit der das Signal auf dieselben Bereiche der Probe gerichtet wird, von 10 MHz. Bevorzugt ist es, wenn der Wiederholungsabstand des elektromagnetischen Signals mindestens 1 μs beträgt. Dies entspricht einer Wiederholungsrate von weniger als 1 MHz. Bei der Bestimmung der den Wiederholungsabständen entsprechenden Wiederholungsraten ist auch noch die Dauer des jeweiligen elektromagnetischen Signals zu berücksichtigen, so dass sich hier jeweils ein etwas niedrigerer Wert als der Kehrwert des Wiederholungsabstands ergibt.
Wie bereits angedeutet wurde, macht es bei der vorliegenden Erfindung keinen Sinn, eine Wiederholungsfrequenz, mit der das elektromagnetische auf irgendwelche Bereiche der Probe gerichtet wird, um diese optisch zu messen, beliebig zu verringern. Hierdurch würde sich die Dauer des optischen Messens, binnen derer eine bestimmte absolute Ausbeute an Photonen erzielt wird, erheblich erhöhen, so dass sich zum Beispiel das Signal-zu-Rausch-Verhältnis stark verschlechtern könnte oder Stabilitätsprobleme auftreten könnten. Es ist daher bevorzugt, wenn die Wiederholungsfrequenz des elektromagnetischen Signals mindestens 100 kHz beträgt. Eine deutlich darunter bleibende Wiederholungsfrequenz kann jedoch dann hingenommen werden, wenn die Probe in einer Anzahl n von Messpunkten gleichzeitig optisch gemessen wird, weil hierdurch die Ausbeute an Photonen pro Zeit um einen Faktor n erhöht wird. Entsprechend kann dann die Wiederholungsfrequenz des Signals bis auf 100 kHz / n herabgesetzt werden. Wenn die Probe beispielsweise ganzflächig mit dem elektromagnetischen Signal beaufschlagt und von einer Kamera beobachtet wird, kann z. B. die Anzahl der Bildpunkte der Kamera mit n gleichgesetzt werden, so dass n auch recht groß sein kann. Durch eine zu 1 / n proportionale Reduzierung der Wiederholungsfrequenz werden aber zumindest bei größeren Werten von n keine nennenswerten Vorteile bezüglich der maximalen Ausbeute an Photonen von der Substanz in der Probe bis zu ihrem Ausbleichen mehr erzielt. Diese Vorteile stellen sich bereits bei einer Erhöhung des Wiederholungsabstands des elektromagnetischen Signals auf je nach Substanz etwa 0,1 μs bis 10 μs ein.
Zur konkreten Umsetzung der vorliegenden Erfindung kann eine Wiederholungsfrequenz des optischen Signals, das auf die Probe gerichtet wird, nach unten abgestimmt werden, um den Wiederholungsabstand zu erhöhen. Eine derartige Wiederholungsfrequenz liegt bei den meisten optischen Verfahren, bei denen ein optisches Signal wiederholt auf die Probe gerichtet wird, derzeit in der Größenordnung von 80 MHz. Zur Durchführung der Erfindung wird diese Wiederholungsfrequenz auf beispielsweise 500 kHz abgesenkt. Wenn das elektromagnetische Signal jeweils nur auf mindestens einen räumlich begrenzten Bereich der Probe gerichtet wird, kann statt die Wiederholungsfrequenz des elektromagnetischen Signals zu reduzieren, auch eine Abtastgeschwindigkeit, mit der die Probe mit dem Signal räumlich abgetastet wird, erhöht werden, um den zeitlichen Wiederholungsabstand zu vergrößern. Es können auch beide Maßnahmen, d. h. die Reduzierung der Wiederholungsfrequenz und das Erhöhen der Abtastgeschwindigkeit zusammen genutzt werden, um den Wiederholungsabstand auf einen erfindungsgemäßen Wert hoch zu setzen. Wichtig ist, dass der Wiederholungsabstand, mit dem derselbe Bereich der Probe wiederholt mit dem elektromagnetischen Signal beaufschlagt wird, das erfindungsgemäße Mindestmaß einhält. Hierzu trägt ein so schnelles Abtasten der Probe mit dem elektromagnetischen Signal bei, dass das elektromagnetische Signal nicht zweimal hintereinander auf dieselben Bereiche der Probe einfällt, sondern sich die jeweils von dem optischen Signal beaufschlagten Bereiche nicht überlappen. In diesem Fall kann der Wiederholungsabstand, mit dem das elektromagnetische Signal auf denselben Bereich der Probe gerichtet wird, sehr groß werden, ohne dass hierdurch die Ausbeute an Photonen pro Zeiteinheit abfällt.
Wenn die Probe mit dem elektromagnetischen Signal abgetastet wird, werden die Photonen von der Probe vorzugsweise mit einem ein- oder zweidimensionalen Lichtsensorarray registriert, auf das zumindest ein Teil der Probe zeitlich invariant abgebildet wird. Jeder sich beim Abtasten der Probe gegenüber der Probe verschiebende räumlich begrenzte Bereich des elektromagnetischen Signals, wird so fortlaufend auf andere Lichtsensoren des Lichtsensorarrays abgebildet, wobei jedoch derselbe Lichtsensor immer Photonen aus demselben Bereich der Probe registriert. So ist mit dem erfindungsgemäßen schnellen Abtasten der Probe kein Problem bei der Trennung von Photonen aus verschiedenen Bereichen der Probe verbunden. Das Lichtsensorarray kann eine Kamera, insbesondere eine elektronische Kamera, wie beispielsweise eine CCD- oder CMOS-Kamera sein.
Bei einem hinreichend schnellen Abtasten der Probe mit dem elektromagnetischen Signal kann das Signal sogar einen kontinuierlichen Anteil aufweisen oder insgesamt ein kontinuierliches Signal sein, das dennoch aufgrund der hohen Abtastgeschwindigkeit, mit der die Probe abgetastet wird, nur vorübergehend auf die einzelnen Bereiche der Probe gerichtet wird. Das optische Signal kann also ganz oder teilweise von einem Dauerstrichlaser kommen. Die Signalsteigerung durch sehr schnelles Abtasten mit sehr hohen Rastergeschwindigkeiten ist ebenfalls für den Fachmann überraschend, weil der Fachmann von einem schnellerem Abrastem der Probe an und für sich keinen Vorteil erwarten würde. Diese falsche Einsicht wird begünstigt durch die falsche Vorstellung dass man an einem Punkt solange messen müsse, bis man genügend Signal gesammelt hat. Das schnelle Abtasten erscheint daher dem Fachmann zunächst nur als unnötige Komplikation.
Die Umsetzung des neuen Verfahrens kann im Bereich der Fluoreszenzmikroskopie erfolgen. Konkret kann das Signal Anregungs- und Abregungslicht zur Anregung und räumlich begrenzten Wiederabregung der Substand bei einem STED-Verfahren umfassen. Das Signal kann ebenso Anregungslicht zur insbesondere Mehrphotonenanregung eines Fluoreszenzfarbstoffs oder allgemeiner eines Fluorophors als Substanz in der Probe umfassen.
Es kann sich bei dem zweiten Zustand, in den die Substanz mit dem elektromagnetischen Signal überführt wird und aus dem heraus sie Photonen aussendet auch um einen virtuellen Zustand (Nicht-Eigenzustand) eines Moleküls in der Probe handeln, der zwar äußerst kurzlebig (< 1 fs) aber doch an einem (nichtlinearen) Streuprozess des eingestrahlten elektromagnetischen Signals beteiligt ist, wobei das durch ihn durch (nichtlineare) Streuung generierte Streulicht als Messsignal verwendet wird. Solch nichtlineares Streulicht umfasst u.a. Höhere Harmonische (Second und Third Harmonics) und Coherent Antistokes Raman Scattering (CARS).
Der Intensitätsverlauf des Signals, das mit dem erfindungsgemäßen Wiederholungsabstand wiederholt auf die Probe gerichtet wird, kann unterschiedlich sein. Es kann sowohl aus einem einzelnen als auch einer Mehrzahl von Einzelpulsen bestehen, wobei hier nicht nur die bereits angesprochenen Kombinationen von Pulsen unterschiedlicher Wellenlänge wie bei der STED- Mikroskopie gemeint sind. Das Signal kann auch mehrere Einzelpulse gleicher Wellenlänge aufweisen, beispielsweise in Form von Stößen (Bursts), in denen die Frequenz der Einzelpulse eine übliche hohe Größenordnung von 100 MHz oder mehr aufweist. Die Anzahl der Einzelpulse gleicher Wellenlänge in dem Signal kann dabei z.B. in einem Bereich von 2 bis 100 liegen. Wichtig ist jedoch, dass das Signal endet und der Wiederholungsabstand beginnt, wenn schon über das bisherige Signal hinweg ein erheblicher Anteil der Substanz in den oben angesprochenen dritten Zustand überführt wurde. Wenn die Übergangswahrscheinlichkeit in den dritten Zustand klein ist, kann die Anzahl der Einzelpulse gleicher Wellenlänge in jedem einzelnen Signal auch größer als 100 sein. In jedem Fall hat der Anteil der Substanz in dem dritten Zustand während des folgenden Wiederholungsabstands ausreichend Zeit wieder abzuklingen.
Vorteilhafte Weiterbildungen der Erfindung ergeben sich aus den abhängigen Patent- ansprüchen und der gesamten Beschreibung. Weitere Merkmale sind den Zeichnungen - insbesondere den dargestellten Geometrien und den relativen Abmessungen mehrerer Bauteile zueinander sowie deren relativer Anordnung und Wirkverbindung - zu entnehmen. Die Kombination von Merkmalen unterschiedlicher Ausführungsformen der Erfindung oder von Merkmalen unterschiedlicher Patentansprüche abweichend von den gewählten Rück- beziehungen ist ebenfalls möglich und wird hiermit angeregt. Dies betrifft auch solche Merkmale, die in separaten Zeichnungsfiguren dargestellt sind oder bei deren Beschreibung genannt werden. Diese Merkmale können auch mit Merkmalen unterschiedlicher Patentansprüche kombiniert werden.
KURZBESCHREIBUNG DER FIGUREN
Im Folgenden wird die Erfindung unter Bezugnahme auf die Figuren anhand von bevorzugten Ausführungsbeispielen weiter erläutert und beschrieben.
Fig. 1 zeigt verschiedene elektronische Energiezustände eines Fluoreszenzfarbstoffs.
Fig. 2 zeigt das Abtasten einer Probe mit einem einzigen Messpunkt beim optischen
Messen der Probe, und
Fig. 3 zeigt das Abtasten einer Probe mit mehreren Messpunkten beim optischen
Messen der Probe.
Fig. 4 zeigt die Erhöhung der totalen Ausbeute an Photonen bei gepulster Anregung eines gängigen Fluorophors durch 1 -Photonen-Absorption bei 470 nm und einer festen Pulsdauer von 100 Pikosekunden um das 7.7 fache durch Reduzierung der Wiederholungsfrequenz von 40 MHz auf 500 KHz. Fig. 5 zeigt die Erhöhung der totalen Ausbeute an Photonen bei gepulster Anregung des Grün-Fluoreszierenden-Proteins GFP durch 2-Photonen-Absorption bei 900 nm und einer Pulsdauer von ca. 200 Femtosekunden um das 14.3 fache durch Reduzierung der Wiederholungsfrequenz von 40 MHz auf 500 KHz.
FIGURENBESCHREIBUNG
Die in Fig. 1 schematisch wiedergegebenen elektronischen Zustände eines Fluoreszenzfarbstoffs umfassen einen Grundzustand 1 , der der niedrigsten Energie des Fluoreszenzfarbstoffs überhaupt und in seinem Singulettzustands S entspricht. Durch ein elektromagnetisches Signal 2 kann der Fluoreszenzfarbstoff in einen angeregten Zustand 3 überführt werden, der ebenfalls zu dem Singulettzustand des Fluoreszenzfarbstoffs gehört und bei dem es sich hier um den interessierenden fluoreszierenden Zustand des Fluoreszenzfarbstoffs handeln möge, aus dem er unter Aussenden von registrierbarem Fluoreszenzlicht 4 in den Grundzustand 1 zurückkehren kann. Daneben besteht eine gewisse Wahrscheinlichkeit, dass der Fluoreszenzfarbstoff in einen dritten Zustand 5 gelangt, bei dem es sich hier um den Zustand mit niedrigster Energie innerhalb des Triplettzustands des Fluoreszenzfarbstoffs handelt. In Fig. 1 ist angedeutet, dass der Fluoreszenzfarbstoff den Zustand 5 aus dem Zustand 3 heraus erreicht. Es ist aber auch möglich, dass der Fluoreszenzfarbstoff direkt von dem Zustand 1 aufgrund des Signals 2 in den dritten Zustand 5 gelangt. Wenn eine Lebensdauer, die eine Rückkehr des Fluoreszenzfarbstoffs aus dem dritten Zustand 5 in den Grundzustand 1 oder auch in den angeregten Zustand 3 bestimmt, größer als ein Wiederholungsabstand des Signals 2 ist, wird durch eine schnelle Wiederholung des Signals 2 der Zustand 5 bis auf ein gewisses Maß aufgepumpt, das durch die genauen Verhältnisse der Übergangswahrscheinlichkeit in den Zustand 5, der Lebensdauer des Zustands 5 und des Wiederholungsabstands des Signals 2 bestimmt ist. D. h. ein gewisser Anteil der Moleküle des Fluoreszenzfarbstoffs von typischerweise ein paar Prozent befindet sich ständig in dem Zustand 5 und steht damit transient nicht für das Aussenden von Fluoreszenzlicht 4 zur Verfügung. Diese Moleküle des Fluoreszenzfarbstoffs in dem Zustand 5 sind jedoch grundsätzlich noch verfügbar und senden nach Rückkehr in den Zustand 1 oder 3 auch wieder Fluoreszenzlicht 4 aus. Der Fluoreszenzfarbstoff im Zustand 5 muss daher nicht als gebleicht, d. h. als für das optische Messen einer Probe nicht mehr zur Verfügung stehend betrachtet werden. Anders verhält es sich jedoch mit Anteilen des Fluoreszenzfarbstoffs, die aus dem dritten Zustand 5 unter Anregung durch das Signal 2 in einen vierten Zustand 6 gelangen können, aus dem heraus sie nicht mehr in den Grundzustand 1 oder den angeregten Zustand 3 zurückgelangen, weil entweder der vierte Zustand 6 eine sehr lange Lebensdauer aufweist, oder aus dem vierten Zustand 6 heraus eine chemische Veränderung, d. h. eine Zerstörung des Fluoreszenzfarbstoffs erfolgt.
Die typische Lebensdauer des fluoreszierenden Zustands 2 von Fluoreszenzfarbstoffen liegt in der Größenordnung von 1 ns. Die Lebensdauer des hier betrachteten Zustands 5 liegt typischerweise mindestens eine Größenordnung darüber. Die Halbwertszeit, mit der der Fluoreszenzfarbstoff aus dem Zustand 6 entweder über den Zustand 5 oder auf anderem Wege in einen der Zustände 1 und 3 zurückkehrt, ist, wenn er überhaupt zurückkehrt, um einige Zehnerpotenzen größer, so dass auch zahlenmäßig geringe Wahrscheinlichkeiten, dass der Fluoreszenzfarbstoff in den Zustand 5 und aus dem Zustand 5 in den Zustand 6 gelangt erhebliche Einfluss auf die Anzahl der Male haben, in denen der Fluoreszenzfarbstoff Fluoreszenzlicht 4 aussenden kann, bevor er ausbleicht, d. h. auf irgendeine Weise inaktiv wird.
Das Ausfallen des Fluoreszenzfarbstoffs, weil er in den Zustand 6 gelangt, wird jedoch erfindungsgemäß dadurch unterdrückt, dass ein Wiederholungsabstand des Signals 2 über die Lebensdauer des dritten Zustands 5 hinaus erhöht wird. Zum Einen kommt es so zu überhaupt keiner nennenswerten Besetzung des Zustands 5 mehr, und zum Anderen ist damit auch die Gefahr, dass nennenswerte Anteile des Fluoreszenzfarbstoffs, die sich in dem Zustand 5 befinden, mit dem Signal 2 beaufschlagt werden und so in den Zustand 6 gelangen, beseitigt.
Da es für die Betrachtung des Wiederholungsabstands des Signals 2 nur auf dieselben Moleküle des Fluoreszenzfarbstoffs ankommt, also darauf, dass das Signal 2 nicht mit einer zu hohen Wiederholungsrate auf dieselben Bereiche einer Probe auftrifft, kann statt einer Erhöhung des Wiederholungsabstands des Signals 2, die einer Reduktion seiner Wiederholungsfrequenz entspricht, auch der Bereich der Probe, auf den das Signal 2 gerichtet wird, so schnell geändert werden, dass das Signal 2 nicht mit seiner eigenen Wiederholungsfrequenz auf dieselben Bereiche der Probe auftrifft. Fig. 2 skizziert das Abtasten einer Probe 7 mit einem Messpunkt 8, der dem Bereich entspricht, in dem die Probe 7 mit dem Signal 2 beaufschlagt wird. Wenn der Messpunkt 8 so schnell in der angedeuteten Richtung über die Probe 7 verfahren wird, dass das Signal 2 bei jeder seiner Wiederholungen nicht mehr auf denselben Bereich der Probe 7 wie zuvor auftrifft, wird derselbe Effekt erreicht, als wenn die Wiederholungsfrequenz des Signals 2 selbst reduziert würde. Bei ausreichend schneller Bewe- gung des Messpunkts 8 über die Probe 7 kann das Signal 2 sogar ein kontinuierliches Signal sein und trotzdem in den einzelnen Messpunkten 8 wie ein vorübergehendes Signal wirken.
Fig. 3 deutet an, wie durch eine Erhöhung der Anzahl der Messpunkte 8, mit denen eine Probe 7 abgetastet wird, die Gesamtausbeute an Photonen pro Zeit auch dann erhöht werden kann, wenn die Wiederholungsfrequenz des Signals 2 für jeden der Messpunkte 8 reduziert wird. Im Falle der dargestellten 10 Messpunkte 8 kann die Wiederholungsfrequenz des Signals 2 in jedem Messpunkt 8 auf ein Zehntel reduziert werden, ohne dass dies gegenüber einem Messpunkt 8, in dem die Wiederholungsfrequenz nicht reduziert wird, einen Verlust an Anregung der Probe 7 durch das Signal 2 gemäß Fig. 1 bedeutet. Da gleichzeitig die Ausbeute an Photonen in jedem Messpunkt 8 durch die beschriebene Reduzierung der Wiederholungsfrequenz des Signals 2 nur unterproportional abfällt, da sich der relative Anteil des Fluoreszenzfarbstoffs reduziert, der in den Zustand 5 oder den Zustand 6 gemäß Fig. 1 gelangt, ist die Ausbeute an Photonen pro Zeit bei 10 Messpunkten statt einem Messpunkt mit 10-facher Frequenz des Signals 2 sogar von vornherein größer. Der Unterschied nimmt mit der Zeit immer mehr zu, weil fast keine Moleküle des Fluoreszenzfarbstoffs mehr in den Zustand 6 gelangen und damit dauerhaft für das optische Messen der Probe 7 ausfallen.
Zur Lehre dieser Erfindung gehört, dass eine für die Probe charakteristische Wiederholungsrate des beaufschlagenden elektromagnetischen Signals eine maximale totale Ausbeute an Photonen liefert. Dabei kann es sich auch um ein Wiederholungsratenbereich handeln, in dem die maximale totale Ausbeute an Photonen ganz oder zumindest im Wesentlichen erreicht wird. Innerhalb dieses Widerholungsratenbereichs ist es aber bevorzugt, die höchstmögliche Wiederholungsrate zu wählen, bei der nicht nur die totale Fluoreszenzausbeute hoch, sondern auch die totale Meßdauer möglichst kurz ist. Aus der in Fig. 4 gezeigten Messreihe für den Farbstoff Atto532 (Anregungswellenlänge 470 nm; 1 -Photonen-Absorption) ergibt sich, dass eine Wiederholungsrate von 500 kHz - 1 MHz eine gute Wahl ist. Bei dieser Wiederholungsrate ist im Vergleich zu einer für den Stand der Technik typischen Wiederholungsrate von 40 MHz die totale Ausbeute an Photonen von der Fluoreszenz des Farbstoffs um das 6.5- 7,7 fache erhöht.
Die Messungen zur Ermittlung der maximalen Ausbeute an Photonen von der Fluoreszenz des
Farbstoffs Atto532, deren Ergebnisse in Fig. 4 dargestellt sind, wurden an einer fixierten Atto532 Farbstoffschicht in einem Rasterblockmuster aus 32 unterschiedlichen Stellen (4x8) ausgeführt. In jedem Block wird die Leistung zeilenweise nach unten jeweils verdoppelt, so dass die dunkelsten Flecke der höchsten Laserleistung entsprechen. Die Erhöhung der Leistung und das Raster an sich sind hier aber nicht wesentlich. Wesentlich ist, dass die Aufnahme der Rasterblocks mit unterschiedlichen Laserpulsraten durchgeführt wurde: 40 MHz , 10 MHz, 1 MHz und 500 kHz. Dabei wurde die Aufnahmezeit an einer Stelle entsprechend der Wiederholrate so angepasst, dass jeder Punkt von der gleichen Gesamtzahl an Pulsen getroffen wurde. Insgesamt wird damit lediglich die Zeitspanne zwischen den Pulsen variiert aber nicht die integrale Strahlenbelastung. Die maximale Leistung betrug 40 μ W bei 40MHz. Die Zeitverläufe zeigen die Fluoreszenzausbeute an einem festen Ort der Probe bei gleicher Peakpower und gleicher Gesamtzahl an Pulsen auf die Farbstoffmoleküle, gemessen bei den 4 Laserpuls-Wiederholraten. Das Integral über die Messzeit belegt eine Erhöhung der Fluoreszenzausbeute um den Faktor 7,7 zwischen der Messung bei 40 MHz und der Messung bei 500 kHz. Gleichzeitig ist die Reduzierung des Farbstoffbleichens mit der Reduzierung der Wiederholungsrate in den Bildern evident.
Aus Fig. 5 geht hervor, dass sich bei dem für die Fluoreszenzmikroskopie sehr wichtigen Grün- Fluoreszierenden-Protein (GFP) bei einer 2-Photonen-Anregung bei der Wellenlänge von 900 nm sogar eine Steigerung der gesamten Ausbeute an Photonen um einen Faktor von 10-14,3 ergibt, wenn man die Wiederholungsrate der Anregungslichtpulse statt bei üblichen 40 MHz in dem Intervall von 500 kHz bis 1 MHz platziert.
Die Messungen, deren Ergebnisse in Fig. 5 dargestellt sind, wurden an einer fixierten Schicht des Grün-Fluoreszierenden-Proteins (GFP) durchgeführt. Wie bei den voranstehenden
Ergebnissen gemäß Fig. 4 wurde jeweils bei gleicher Peakpower und entsprechend der
Wiederholungsrate angeglichener Aufnahmezeit gemessen (maximale Leistung 4 mW bei
40MHz). Die Optimierung des Wiederholungsabstands der Pulse ergibt für GFP eine Erhöhung der Ausbeute an Photonen um den Faktor 14,3 im Vergleich zwischen den Messungen bei 40 MHz und bei 50OkHz. Die Reduzierung des Fluorophorbleichens ist auch in diesem Fall durch die Bleichbilder unmittelbar nachweisbar. BEZUGSZEICHENLISTE
Grundzustand
Signal
Zustand
Fluoreszenzlicht
Zustand
Zustand
Probe
Messpunkt

Claims

PATENTANSPRÜCHE
1. Verfahren zum optischen Messen einer Probe, - wobei ein elektromagnetisches Signal wiederholt vorübergehend auf die Probe gerichtet wird, um eine Substanz in der Probe von einem ersten elektronischen Zustand in einen zweiten elektronischen Zustand zu überführen, - wobei zumindest ein Teil der Substanz aus dem zweiten Zustand heraus Photonen aussendet, die zum optischen Messen der Probe verwendet werden, - wobei das Signal mit einem zeitlichen Wiederholungsabstand auf dieselben Bereiche der Probe gerichtet wird, und - wobei der zeitliche Wiederholungsabstand des Signals auf einen Wert eingestellt wird, der in Bezug auf eine Ausbeute an Photonen von der Substanz optimiert ist, dadurch gekennzeichnet, - dass der zeitliche Wiederholungsabstand des Signals bei einer Substanz, bei der eine Lebensdauer des zweiten Zustands eine Größenordnung von 1 ns aufweist, auf einen Wert von mindestens 0,1 μs eingestellt wird.
2. Verfahren nach Anspruch 1 , dadurch gekennzeichnet, dass die Lebensdauer des zweiten Zustands der Substanz größer als 0,1 ns und kleiner als 10 ns ist und vorzugsweise zwischen 0,5 und 5 ns liegt.
3. Verfahren nach Anspruch 1 oder 2, dadurch gekennzeichnet, dass die bei dem Wert des zeitlichen Wiederholungsabstand optimierte Ausbeute an Photonen von der Substanz die von einer bestimmten Menge der Substanz insgesamt erzielte Ausbeute an Photonen ist.
4. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, dass der Wert des zeitlichen Wiederholungsabstand des Signals (2) größer als eine Lebensdauer eines dritten Zustands (5) ist, in den in parasitärer Weise ein erheblicher Teil der Substanz in der Probe (7) aufgrund des Signals (2) überführt wird, - wobei die Lebensdauer des dritten Zustands um mindestens eine Größenordnung länger als diejenige des zweiten Zustands ist, und - wobei die Substanz aus dem dritten Zustand (5) mit dem Signal (2) in einen vierten Zustand (6) überführbar ist, aus dem sie für einen Zeitraum, der länger als das Hundertfache der Lebensdauer des dritten Zustands (5) ist, nicht in den ersten Zustand (1) oder den zweiten Zustand (3) zurückkehrt.
5. Verfahren nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, dass der erhebliche Teil der Substanz bei einmaligem Einfall des Signals (2) mindestens 1 x 1CT4 und insbesondere mindestens 1 x 10~2 der Substanz beträgt.
6. Verfahren nach Anspruch 4 oder 8, dadurch gekennzeichnet, dass der Zeitraum für den die Substanz aus dem vierten Zustand (6) nicht in den ersten Zustand (1) oder den zweiten Zustand (3) zurückkehrt, mehr als 1 min, insbesondere mehr als 10 min und ganz insbesondere mehr als 1 h lang ist oder dass die Substanz aus dem vierten Zustand (6) nicht mehr in den ersten Zustand (1) oder den zweiten Zustand (3) zurückkehrt.
7. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, dass der Wert des zeitlichen Wiederholungsabstands mindestens 1 μs, beträgt.
8. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 7, wobei die Probe in n Messpunkten gleichzeitig optisch gemessen wird, dadurch gekennzeichnet, dass eine Wiederholungsfrequenz des optischen Signals, mit dem es beim weiteren optischen Messen der Probe auf irgendwelche Bereiche der Probe gerichtet wird, mindestens 100 kHz / n beträgt.
9. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 8, wobei das Signal jeweils auf mindestens einen räumlich begrenzten Bereich der Probe gerichtet wird, dadurch gekennzeichnet, dass der Wert des zeitlichen Wiederholungsabstands mittels einer Abtastgeschwindigkeit, mit der die Probe (7) mit dem mindestens einen räumlich begrenzten Bereich räumlich abgetastet wird, eingestellt wird.
10. Verfahren nach Anspruch 9, dadurch gekennzeichnet, dass die Photonen von der Probe mit einem ein- oder zweidimensionalen Lichtsensorarray registriert werden, auf das zumindest ein Teil der Probe zeitlich invariant abgebildet wird.
11. Verfahren nach Anspruch 9 oder 10, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal mindestens einen kontinuierlichen Anteil aufweist.
12. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 11 , dadurch gekennzeichnet, dass das Signal (2) Anregungslicht und Abregungslicht zur Anregung und zur räumlich begrenzten Abregung der Substanz umfasst.
13. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 12, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal (2) Anregungslicht zur Mehrphotonenanregung der Substanz umfasst.
14. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 13, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal (2) Licht zur nichtlinearen Mehrphotonenstreuung der Substanz umfasst.
15. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 14, dadurch gekennzeichnet, dass das Signal jeweils eine Anzahl von Einzelpulsen gleicher Wellenlänge aufweist.
16. Verfahren nach Anspruch 15, dadurch gekennzeichnet, dass die Anzahl der Einzelpulse gleicher Wellenlänge in dem Signal in einem Bereich von 1 bis 100 liegt.
17. Vorrichtung zum optischen Messen einer Probe - wobei die Vorrichtung ein optisches Signal wiederholt vorübergehend auf die Probe richtet, um eine Substanz in der Probe von einem ersten elektronischen Zustand in einen zweiten elektronischen Zustand zu überführen, - wobei die Vorrichtung Photonen, die von zumindest einem Teil der Substanz aus dem zweiten Zustand heraus ausgesendet werden, zum optischen Messen der Probe verwendet, - wobei die Vorrichtung das Signal mit einem zeitlichen Wiederholungsabstand auf dieselben Bereiche der Probe richtet, - wobei eine Einstelleinrichtung zum Einstellen eines optimierten zeitlichen Wiederholungsabstands des Signals vorgesehen ist, mit der der Wert des zeitlichen Wiederholungsabstands des Signals auf mindestens 0,1 μs einstellbar ist, und wobei - eine Abtasteinrichtung zum räumlichen Abtasten der Probe mit dem Signal vorgesehen ist, dadurch gekennzeichnet, dass mit der Stelleinrichtung eine Abtastgeschwindigkeit der Abtasteinrichtung einstellbar ist, um den Wert des zeitlichen Wiederholungsabstands einzustellen.
18. Vorrichtung nach Anspruch 17, dadurch gekennzeichnet, dass der Wert des zeitlichen Wiederholungsabstands des Signals mit der Einstelleinrichtung auf mindestens 1 μs einstellbar ist.
19. Vorrichtung nach Anspruch 17 oder 18, dadurch gekennzeichnet, dass eine Optimierungseinrichtung zum Optimieren des Werts des zeitlichen Wiederholungsabstands des Signals vorgesehen ist, - die über die Einstelleinrichtung den Wiederholungsabstand des Signals variiert und eine damit einhergehende Änderung bei einer Ausbeute an Photonen von der Substanz registriert, und - die einen in Bezug auf die Ausbeute an Photonen von der Substanz optimierten Wert des zeitlichen Wiederholungsabstand ermittelt.
20. Vorrichtung nach Anspruch 19, dadurch gekennzeichnet, dass die registrierte Ausbeute an Photonen von der Substanz die von einer bestimmten Menge der Substanz insgesamt erzielte Ausbeute an Photonen umfasst.
21. Vorrichtung nach einem der Ansprüche 19 und 20, dadurch gekennzeichnet, dass die Optimierungseinrichtung den ermittelten optimierten Wert des zeitlichen Wiederholungs- abstands für das weitere optische Messen der Probe über die Stelleinrichtung automatisch einstellt.
22. Vorrichtung nach einem der Ansprüche 19 bis 21, dadurch gekennzeichnet, dass die Optimierungseinrichtung den ermittelten optimierten Wert des Wiederholungsabstands ausgibt.
23. Vorrichtung nach einem der Ansprüche 17 bis 22, dadurch gekennzeichnet, dass eine Registriereinrichtung für die Photonen von der Probe ein- oder zweidimensionales Lichtsensorarray aufweist, auf das zumindest ein Teil der Probe zeitlich invariant abgebildet wird.
24. Vorrichtung einem der Ansprüche 17 bis 23, dadurch gekennzeichnet, dass ein Dauerstrichlaser zur Bereitstellung des optischen Signals (2) vorgesehen ist.
25. Verwendung einer Vorrichtung nach einem der Ansprüche 17 bis 24 als Fluoreszenzlichtmikroskop.
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