SU1172356A1

SU1172356A1 - Способ получени интерференционной картины

Info

Publication number: SU1172356A1
Application number: SU833631681A
Authority: SU
Inventors: Ю.П. Донцов; Ю.А. Завенягин; Л.Н. Князев
Original assignee: Предприятие П/Я А-1758
Priority date: 1983-08-04
Filing date: 1983-08-04
Publication date: 1986-11-07

Abstract

СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННОЙ КАРТИНЫ, заключающийс в том, что направл ют излучение на входное зеркало интерферометра и суммируют последовательности многократно отраженных от зеркал интерферометра лучей, отличающийс тем, что, с целью повышени контрастности и обеспечени возможности изменени контрастности , направл ют на входное зеркало интерферометра линейно пол ризованное излучение, состо ние пол ризации излучени при каждом прохождении между зеркалами интерферометра измен ют контролируемым образом, накапливают эти изменени при многократных отражени х лучей от зеркал интерферометра, при суммировании последовательности вы-. ход щих из выходного зеркала интер9 ферометра лучей выдел ют компоненты, пол ризованные под заданным углом к направлению пол ризации излучени , падающего на входное зеркало интерферометра . 1C со ел О)

Description

Изобретение относится к области оптики и может быть использовано при разработке спектральных приборов высокой разрешающей силы.

Целью изобретения является повы- j шение контрастности и обеспечение возможности изменения контрастности.

На чертеже приведено устройство, с помощью которого может быть реализован, данный способ. - Л

Устройство содержит входное плоское зеркало 1 и параллельное ему выходное плоское зеркало 2, помещенный между ними оптический элемент 3, входной 4 и выходной 5 поляризаторы, 1 скрещенные друг с другом. В качест- ¹ве оптического элемента 3 может быть использована, например, плоскопараллельная анизотропная пластинка, при прохождении через которую линейно-по- 2 ляризованное излучение превращается в эллиптически-поляризованное· Анизотропная пластинка устанавливается под небольшим углом к зеркалам 1 и 2 для устранения паразитных отраже- 2 ний.

Способ осуществляется следующим образом.

Исследуемое излучение направляется j на устройство приблизительно перпендикулярно его зеркалам 1 и 2. Входным поляризатором 4 произвольно выделяют одно из направлений поляризации падающего на него излучения. С помощью анизотропной пластинки (оптического элемента 3) изменяют состояние поляризации проходящего через нее излучения. Эти изменения поляризации излучения, отражающегося- от зеркал 1 и 2 и многократно проходящего'· через, анизотропную пластинку, накапливаются. Поэтому выходящие из зеркала 2 лучи будут' иметь различную поляризацию в зависимости от того, сколько раз они прошли через анизотропную пластинку. Из этой последовательности вышедших лучей с помощью выходного поляризатора 5 выделяют компоненты, поляризованные под заданным углом к направпению поляризации падающего на входное зеркало 1 излучения. Для контролируемого изменения контрастности изменяют контролируемым образом азимут главных осей анизотропной пластинки, а также сдвиг фаз между ортогонально поляризованными- компонентами вдоль главных осей пластины. При этом возi можно также изменение азимута выходного поляризатора.

Предлагаемый способ можно осуществить также в другом устройстве. Это устройство отличается от описанного О лишь тем, что в качестве оптического элемента 3, способного изменять состояние поляризации излучения, вместо анизотропной пластинки используется магнитооптический элемент (при про5 хождении через него линейно-поляризованного света осуществляется вращение плоскости поляризации). Магнитооптический элемент представляет собой ограниченную плоскими поверхнос0 тями прозрачную среду, помещенную в однородное магнитное поле. Направление вектора напряженности магнитного поля должно быть приблизительно перпендикулярно как поверхности зер5 кал, так и поверхности магнитооптического элемента. Расчет показывает, что в таком устройстве также может быть достигнута очень большая (теоретически бесконечная) величина контЮ растности К.

Предложенный способ может быть/ успешно использован при создании интерферометров высокого разрешения и контраста, особенно в тех случаях, когда эти приборы предполагается применять для регистрации слабых спектральных линий, находящихся поблизости очень сильной линии. Такие приборы, являясь в сущности одноступенчатыми, 0 вызывают меньшие потери света из-за поглощения в зеркалах по сравнению с многоступенчатыми приборами, состоящими из двух или нескольких последовательно расположенных интерферомет$ ров Фабри-Перо. Это особенно существенно в ультрафиолетовой области спектра. Предложенный способ может быть также использован в уже выпускающихся промышленностью обычных интерферометрах Фабри-Перо для повышения iU контрастности при условии дополнительного их комплектования поляризаторами и анизотропной пластинкой типа компенсатора Берека или Солейля.

ВНИИПИ Заказ *6053/1___Тираж 778 _______ Подписное

Произв.-полигр. пр-тие; г. Ужгород, ул. Проектная, 4

Claims

СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ИНТЕРФЕРЕНЦИОННОЙ КАРТИНЫ, заключающийся в том, что направляют излучение на входное зеркало интерферометра и суммируют последовательности многократно отраженных от зеркал интер- ферометра лучей, отличающийся тем, что, с целью повышения контрастности и обеспечения возможности изменения контрастности, направляют на входное зеркало интерферометра линейно поляризованное излучение, состояние поляризации излучения при каждом прохождении между зеркалами интерферометра изменяют контролируемым образом, накапливают эти изменения при многократных отражениях лучей от зеркал интерферометра, при суммировании последовательности выходящих из выходного зеркала интерферометра лучей выделяют компоненты, § поляризованные под заданным углом к направлению поляризации излучения, падающего на входное зеркало интерферометра.

I