JPS6359117A - Hydrogen maser device - Google Patents
Hydrogen maser deviceInfo
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Landscapes
- Stabilization Of Oscillater, Synchronisation, Frequency Synthesizers (AREA)
Abstract
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野コ
本発明は、水素蓄積球と空胴共振器とを備え、非常に安
定した標準周波数（ｆｏｒ）の信号を出力する水素メー
ザ装置に係り、特に、該標準周波数（ｆｍ）に非常に近
い空胴共振器の共振周波数（ｆｃ）を、直接測定するこ
となく（従って該標準周波数（ｆｍ）及び該共振周波数
（ｆｃ ）と非常に近い共鳴周波数（ｒＯ）における水
素原子のメーザ発振に干渉することなく）、該標準周波
数（ｆｍ）と関係のない第２の共振周波数（ｆｃ）を用
いて測定し、そのα１定結果から該共振周波数（ｆｃ）
を算出し、その算出値を用いて該共振周波数（ｆｃ ）
の自動同調制御を連続的に行い、極めて高度に安定した
周波数信号を出力する水素メーザ装置に関するものであ
る。[Detailed Description of the Invention] [Industrial Field of Application] The present invention relates to a hydrogen maser device that includes a hydrogen storage sphere and a cavity resonator and outputs a very stable standard frequency (for) signal. In particular, without directly measuring the resonant frequency (fc) of a cavity resonator that is very close to the standard frequency (fm) (and thus the resonant frequency that is very close to the standard frequency (fm) and the resonant frequency (fc)). (rO) without interfering with the maser oscillation of hydrogen atoms at )
Calculate the resonance frequency (fc) using the calculated value.
This invention relates to a hydrogen maser device that continuously performs automatic tuning control and outputs an extremely highly stable frequency signal.
［従来の技術］
まず、水素メーザ装置の発振原理と同調の必要性につい
て同一出願人の出願による発明「水素メーザの自動同調
システム」 （特願昭５９−３８６８３号）に基いて、
説明する。[Prior Art] First, regarding the oscillation principle of a hydrogen maser device and the necessity of tuning, based on the invention "Automatic Tuning System for Hydrogen Maser" (Japanese Patent Application No. 59-38683) filed by the same applicant,
explain.
水素メーザ周波数標準器は、周波数確度がセシューム（
Ｃｓ）原子ビーム周波数標準器に比べ劣るが、その周波
数安定度は現用の周波数標準器の中では最も優れている
。そのため、超長基線電波干渉計（ＶＬＢＩ ：
Ｖｅｒｙ Ｌｏｎｇ Ｂａ５ｅ Ｌ（ｎｅ
。The hydrogen maser frequency standard has a frequency accuracy of
Cs) Although inferior to the atomic beam frequency standard, its frequency stability is the best among the frequency standards currently in use. Therefore, very long baseline radio interferometer (VLBI:
Very Long Ba5e L(ne
.
Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ） ｒ深宇宙人工衛星の
追跡などに高安定周波数信号源として必須の機器となっ
ている。上記したような、最先端の技術分野では、水素
メーザ周波数標準器（以下「水素メーザ」という）の周
波数安定度が高いほど測定精度が向上するため、周波数
安定度の向上が強く要望されている。また、水素メーザ
の出力周波数の正確さも重要で、このため水素メーザが
共振する標準周波数の調整が必要である。Interferometer) It is an indispensable device as a highly stable frequency signal source for tracking deep space satellites. In the cutting-edge technology field mentioned above, there is a strong demand for improved frequency stability because the higher the frequency stability of the hydrogen maser frequency standard (hereinafter referred to as "hydrogen maser"), the better the measurement accuracy. . Furthermore, the accuracy of the output frequency of the hydrogen maser is also important, and therefore it is necessary to adjust the standard frequency at which the hydrogen maser resonates.
以下、水素メーザの概要、自動同調および周波数安定度
の問題について第２図で説明する。Below, an overview of the hydrogen maser, problems with automatic tuning, and frequency stability will be explained with reference to FIG.
第２図は、水素メーザ本体を模式的に示した図である。FIG. 2 is a diagram schematically showing the main body of the hydrogen maser.
図において、１は水素分子が供給されている放電管、２
は放電管１内の水素分子を解離し水素原子とするための
放電用の高周波発振器、３は解離された水素原子の中か
らエネルギー準位の高い原子を選別するための零位選別
マグネット、４は水素ビームの流量を調整するためのビ
ーム・シャッタ、５は注入された水素原子を蓄積するた
めの内面をテフロンで被膜した水素蓄積球、６は空胴共
振器、７は共振器円筒、８は外周に温度制御用ヒータ（
８ａ）を備えた共振器支持恒温禮、９は静磁場を与える
ためのソレノイドコイル円筒、１０は外部磁場の影響を
遮蔽するための磁気シールド、１１は真空ペルジャー、
１２は共振周波数を微調するためのポスト、１３は前記
空洞共振器θ内の発振出力を取り出すためのループ、１
４はイオンポンプをそれぞれ示す。第２図に示した構造
からなる水素メーザの水素ビーム系では、準位選別マグ
ネット３により、水素原子のエネルギー準位で Ｆ＝０
１ｍｆ＝０ および Ｆ＝１゜ｍｆ＝−１にある水素原
子は発散し、水素原子のエネルギー準位でＦ＝ Ｌ ｍ
ｆ ＝Ｑ、ｍｆ ＝＋１にある水素原子は、水素蓄積球
Ｓ内に集束する。In the figure, 1 is a discharge tube supplied with hydrogen molecules, 2
3 is a high-frequency oscillator for discharge to dissociate hydrogen molecules in the discharge tube 1 into hydrogen atoms; 3 is a zero-level selection magnet for selecting atoms with a high energy level from among the dissociated hydrogen atoms; 4 is a beam shutter for adjusting the flow rate of the hydrogen beam; 5 is a hydrogen storage sphere whose inner surface is coated with Teflon for storing the injected hydrogen atoms; 6 is a cavity resonator; 7 is a resonator cylinder; has a temperature control heater (
8a), a resonator supporting thermostat, 9 a solenoid coil cylinder for applying a static magnetic field, 10 a magnetic shield for shielding the influence of an external magnetic field, 11 a vacuum Pelger,
12 is a post for finely adjusting the resonance frequency; 13 is a loop for extracting the oscillation output within the cavity resonator θ; 1
4 indicates an ion pump, respectively. In the hydrogen beam system of the hydrogen maser having the structure shown in Fig. 2, the level selection magnet 3 allows F=0 at the energy level of the hydrogen atom.
The hydrogen atom at 1mf=0 and F=1゜mf=-1 diverges, and the energy level of the hydrogen atom is F=L m
The hydrogen atoms at f = Q, mf = +1 are focused into the hydrogen storage sphere S.
水素蓄積球Ｓ内に注入された水素原子は、その内面のテ
フロン膜の壁と衝突を繰り返しながら約１秒間近（水素
蓄積味５内に留まり、空胴共振器６内の電磁波の励振を
受ける。The hydrogen atoms injected into the hydrogen storage sphere S repeatedly collide with the walls of the Teflon film on its inner surface for about 1 second (remains within the hydrogen storage sphere 5 and is excited by electromagnetic waves within the cavity resonator 6). .
この場合、共鳴周波数（ｆｏ ）として利用される水素
原子のエネルギー準位はＦ＝１９ｍｆ＝０の状態からＦ
＝ Ｏ＋ ｍ ｆ ＝ Ｏの状態に遷移する周波数で
、約１，４２０，４０５，７５２ Ｈｚである。In this case, the energy level of the hydrogen atom used as the resonance frequency (fo) changes from the state of F=19mf=0 to F
= O+ m f = The frequency at which the state transitions to O is approximately 1,420,405,752 Hz.
いま、空胴共振器６の共振周波数（ｆｃ）が、前記共鳴
周波数（ｆＯ）の近傍に調整されていると、水素蓄積球
５内における水素原子のエネルギー準位でＦ＝１５ｍｆ
＝０にある水素原子は、空胴共振器６内で共鳴周波数（
ｆＯ）に近い電磁波の励振を受け、エネルギー準位の低
いＦ２Ｏ。Now, if the resonant frequency (fc) of the cavity resonator 6 is adjusted near the resonant frequency (fO), the energy level of the hydrogen atoms in the hydrogen storage sphere 5 is F=15mf.
The hydrogen atom at =0 has a resonance frequency (
F2O is excited by electromagnetic waves close to fO) and has a low energy level.
ｍｆ＝ｏの状態に遷移する。Transition to the state mf=o.
このとき水素メーザは放射する電磁波によりメーザの標
準周波数（ｆｍ ）で自己発振を起す。この標準周波数
（ｆｍ）の出力はループ１３から取り出される。At this time, the hydrogen maser causes self-oscillation at the standard frequency (fm) of the maser due to the electromagnetic waves it radiates. The output of this standard frequency (fm) is taken out from the loop 13.
ところが、前記空胴共振器６の、共振周波数（ｆｃ）と
水素原子の共鳴周波数（ｆＯ）とが僅かでも異なってい
ると、前記標準周波数（ｆｍ）は該共鳴周波数（ｆｏ
）よりシフトしたものとなる。この場合における周波数
関係は、
ｆｍ −ｆｏ ＝
（Ｑｃ ／Ｑｌ ） ＠ （ｆｃ −ｆｏ ）・・・Ａ
となることが知られている。However, if the resonant frequency (fc) of the cavity resonator 6 and the resonant frequency (fO) of hydrogen atoms are even slightly different, the standard frequency (fm) will be different from the resonant frequency (fo).
). It is known that the frequency relationship in this case is fm-fo=(Qc/Ql)@(fc-fo)...A.
ここで、ＱＣは空胴共振器のＱ値であり、Ｑｌは共鳴線
のＱ値である（共鳴スペクトラム周波数の帯域をΔｆと
すると、ＱＩ＝ｆ＋ｏ／Δｆで示される）。Here, QC is the Q value of the cavity resonator, and Ql is the Q value of the resonance line (assuming that the resonance spectrum frequency band is Δf, it is expressed as QI=f+o/Δf).
したがって、（ｆｃ −ｆｏ ）が太き（なると、（ｆ
ｍ−ｆｏ）すなわち、メーザの標準周波数（ｆｍ）と共
鳴周波数（ｒＯ）のずれが大きくなり、メーザの標準周
波数の正にさが失われ、水素ビーム量などの変動、すな
わち水素原子同志の衝突数の変化に伴うＱｌの変動によ
り周波数安定度も損なわれる。Therefore, if (fc −fo) becomes thick (f
m-fo) In other words, the deviation between the standard frequency (fm) of the maser and the resonant frequency (rO) becomes large, the accuracy of the standard frequency of the maser is lost, and the amount of hydrogen beam changes, i.e., collisions between hydrogen atoms occur. Frequency stability is also compromised due to variations in Ql as the number changes.
例えば、Ｑｃ ／Ｑｌ ＝５Ｘ １０−５（Ｄとき、（
ｆｍ−ｆｏ ）／’ｆｏを１×１０ 程度に合わせるた
めには、（ｆｃ−ｆｏ）を約３０Ｈｚ以下に追い込む必
要があり、そのため共振周波数（ｆｃ）の設定はきわめ
て厳密に行う必要がある。そこで共振器円筒７には、共
振周波数（ｆｃ ）の温度変化の小さいクリスタル・ガ
ラス等を用い、これを高精度の温度制御のもとで使用す
ることにより共振周波数（ｆｃ）の変動を阻止する手段
がとられている。しかし、当初、空胴共振器６の共振周
波数（ｆｃ ）とメーザの共鳴周波数（ｆＯ）とを−致
させるために自動同調装置が必要になる。For example, Qc /Ql = 5X 10-5 (when D, (
In order to adjust fm-fo )/'fo to approximately 1×10 2 , it is necessary to drive (fc-fo) to approximately 30 Hz or less, and therefore the resonance frequency (fc) must be set extremely strictly. Therefore, for the resonator cylinder 7, a material such as crystal glass whose resonant frequency (fc) changes little with temperature is used, and by using this under highly accurate temperature control, fluctuations in the resonant frequency (fc) can be prevented. Measures are being taken. However, initially, an automatic tuning device is required to match the resonant frequency (fc) of the cavity resonator 6 and the resonant frequency (fO) of the maser.
以上、発振形の水素メーザ装置を例にして、自動同調に
ついて説明したが、受動形の水素メーザ装置においても
、前記Ａ式が全く同様に成立するので、その自動同調の
原理は同様である。The automatic tuning has been explained above using an oscillation type hydrogen maser device as an example, but the principle of automatic tuning is the same in a passive type hydrogen maser device as well, since the formula A holds true in exactly the same way.
したがって、従来技術の自動同調式水素メーザ装置にお
いて空胴共振器の共振周波数とメーザの共鳴周波数とを
同調する制御方法としては、前記Ａ式から、次の３つが
考えられる。Accordingly, as a control method for tuning the resonant frequency of the cavity resonator and the resonant frequency of the maser in the conventional self-tuning hydrogen maser device, the following three methods can be considered based on the above formula A.
（１）ｆｏ ＝ｆｃのときは、Ｑｌが変化してもメーザ
の標準周波数（ｆｍ−）は変化しないが、ｆＯ≠ｆｃの
ときは、Ｑｌが変化すると、該標準周波数（ｆｍ ）も
変化する。(1) When fo = fc, the standard frequency (fm-) of the maser does not change even if Ql changes, but when fO≠fc, when Ql changes, the standard frequency (fm) also changes. .
ところで、Ｑｌは水素ビーム是の増減を行い、水素原子
同志の衝突による緩和率を変える方法（圧カフエンチン
グ法）により変化することが知られている。By the way, it is known that Ql can be changed by increasing or decreasing the hydrogen beam strength and changing the relaxation rate due to collisions between hydrogen atoms (pressure cuff enching method).
そこで、第２図に示したビーム・シャッタ４で水素ビー
ム量を高、低に切り換え、そのとき前記標準周波数（ｆ
＋ ）が変化しないように前記共振周波数（ｆｃ）を調
節することにより、前記自動同調制御が実行できる。前
掲の水素メーザの自動同調システム（特願昭５９−３８
Ｇ８３号）はこの範昭に属する。このＱｌ変化法として
は、圧カフエンチング法の他にもＭＯｊＯｒａｎａ効果
の利用による方法などいくつかの方法が知られている。Therefore, the hydrogen beam amount is switched between high and low using the beam shutter 4 shown in FIG.
The automatic tuning control can be performed by adjusting the resonance frequency (fc) so that the fc does not change. Automatic tuning system for the hydrogen maser mentioned above (patent application 1983-38)
G83) belongs to this Noriaki. As this Ql change method, several methods are known, such as a method using the MOjOrana effect, in addition to the pressure cuff enching method.
（２）同様に何らかの方法により、前記空洞共振器のＱ
値（Ｑｃ ）を変化させ、前記標準周波数（ｆｍ）が変
化しないように、前記共振周波数（ｆｃ）を調節する自
動同調制御が考えられる。(2) Similarly, by some method, the Q of the cavity resonator is
Automatic tuning control may be considered in which the resonant frequency (fc) is adjusted by changing the value (Qc) so that the standard frequency (fm) does not change.
（３）前記共振周波数（ｆｃ）を直接測定し、それが水
素原子の共鳴周波数ｆ ｏ ＝ １，４２０，４０５，
７５２Ｈｚに等しくなるように共振周波数（ｆ ｃ 、
）を調節する方法も考えられる。(3) Directly measure the resonance frequency (fc), and find that it is the resonance frequency of hydrogen atoms f o = 1,420,405,
The resonant frequency (f c ,
) may also be considered.
［発明が解決しようとする問題点コ
しかし、従来の自動同調式水素メーザ装置には次のよう
な問題点があった。[Problems to be Solved by the Invention However, the conventional self-tuning hydrogen maser device has the following problems.
（１）前記共鳴線のＱ値（Ｑｌ）を変化させ、もって標
準周波数（ｆｎ ）の変化分を測定しつつ自動同調制御
を行うものにあっては、測定中には標準周波数（ｆｍ
）が変動するので、本来の高安定の発振器としての使用
を中断せざるを得す、従って標準周波数（ｆＩｌｌ）の
測定と同調制御は断続的に実行できるのみである。さら
に、同調を行うにつれ標準周波数（ｆｍ ）の変化分は
非常に小さくなり標準周波数（ｆｍ）の変化分の測定は
困難になる。(1) If automatic tuning control is performed while measuring the change in the standard frequency (fn) by changing the Q value (Ql) of the resonance line, the standard frequency (fm
) fluctuates, it is necessary to interrupt its use as an original highly stable oscillator, and therefore measurement of the standard frequency (fIll) and tuning control can only be performed intermittently. Furthermore, as tuning is performed, the amount of change in the standard frequency (fm) becomes very small, making it difficult to measure the amount of change in the standard frequency (fm).
（２）前記Ｑｃを変化させ、もって標準周波数（ｆｍ）
の変化分を測定しつつ自動同調制御を行うものにあって
は、Ｑｃすなわち空胴共振器のＱ値を変化させると必然
的に空胴共振器の共振周波数（ｆｃ）を撹乱してしまう
。(2) By changing the Qc, the standard frequency (fm)
In a device that performs automatic tuning control while measuring the change in , changing Qc, that is, the Q value of the cavity resonator, inevitably disturbs the resonant frequency (fc) of the cavity resonator.
（３）前記空胴共振器の共振周波数（ｆｃ）を直接測定
し自動同調を行うとすれば、前記共振周波数（ｆｃ）に
近い測定周波数を用いなければならず、必然的に共振周
波数（ｆｃ ）に近い共鳴周波数（ｆｏ ）で発振する
水素原子の微弱なメーザ発振に干渉を与え、水素メーザ
装置の高安定発振を撹乱する。(3) If the resonant frequency (fc) of the cavity resonator is directly measured and automatic tuning is performed, a measurement frequency close to the resonant frequency (fc) must be used, and the resonant frequency (fc) must be used. ) and disturbs the highly stable oscillation of the hydrogen maser device.
そこで、本発明は、上記の問題点を解決するため標準周
波数（ｆｍ）と非常に近い空胴共振器の共振周波数（ｆ
ｃ ）を直接７１］す定することなく、該共振周波数（
ｆｃ）の自動同調ルリ御を行い、水素原子のメーザ発振
に干渉することなく、連続的に前記自動同調制御を行い
、極めて高度に安定した周波数の信号を出力する水素メ
ーザ装置を提供することにある。Therefore, in order to solve the above-mentioned problems, the present invention provides a resonant frequency (f) of a cavity resonator which is very close to the standard frequency (fm).
c) without directly determining the resonant frequency (71).
To provide a hydrogen maser device that performs automatic tuning control of fc) continuously without interfering with the maser oscillation of hydrogen atoms, and outputs a signal with an extremely highly stable frequency. be.
［問題を解決するための手段］
以下、本発明が上に記した問題点をどのようにして解決
したかについて第１図によ゛り述べる。[Means for Solving the Problems] Hereinafter, how the present invention solves the above problems will be described with reference to FIG.
図の実施例では、水素蓄積球５中で水素原子が非常に安
定な共鳴周波数（ｆｏ ）で、微弱なメーザ発振をして
いる。また、空胴共振器６も、前記Ａ式に従って標準周
波数（ｆｍ ）の信号を出力している。このとき共振周
波数（ｆｃ）と共鳴周波数（ｆｏ ）とはわずかに異な
っている。そのため自動同調により、該共振周波数（ｆ
ｃ ）を変化させ、前記共鳴周波数（ｒＯ）と厳密に一
致させなければならない。In the illustrated embodiment, hydrogen atoms in the hydrogen storage sphere 5 perform weak maser oscillation at a very stable resonance frequency (fo). Further, the cavity resonator 6 also outputs a signal of the standard frequency (fm) according to the above-mentioned formula A. At this time, the resonant frequency (fc) and the resonant frequency (fo) are slightly different. Therefore, by automatic tuning, the resonant frequency (f
c) must be varied to closely match said resonant frequency (rO).
一般に、空胴共振器は無数の電磁界モードを汀する。
ここでは、該空胴共振器の共振周波数（ｆｃ）に対応
する空＋１−］共振器の電磁界モードを第１の電磁界モ
ードと呼び、これと太き（異なる周波数に対応するもう
１つのモードを第２の電磁界モードと呼んで説明する。Generally, a cavity resonator modulates countless electromagnetic field modes.
Here, the electromagnetic field mode of the empty +1-] resonator corresponding to the resonant frequency (fc) of the cavity resonator is called the first electromagnetic field mode, and the thick (another one corresponding to a different frequency) is called the first electromagnetic field mode. The mode will be described as a second electromagnetic field mode.
ここで、第２の電磁界モードにおける共振周波数を第２
の共振周波数（ｆｃ）とする。Here, the resonant frequency in the second electromagnetic field mode is set to the second
Let the resonant frequency (fc) be
測定用信号発振器２１は、該第２の共振周波数（ｆｃ）
の上下にわたって周波数を掃引しつつ測定用信号を発生
する。この測定用信号は電磁結合手段２２を介して前記
空胴共振器６に印加され、該空胴共振器６に第２の電磁
界モードの共振を引き起こさせる。この共振の強度に応
じた出力信号は、該電磁結合手段２２を介して検出手段
２３に入力される。このような測定信号の入出力にもか
かわらず、第２の共振周波数（ｆｃ）が共鳴周波数（ｆ
ｏ ）と大きく異なるため微弱な水素原子のメーザ発振
を撹乱することはない。検出手段２３は前記出力信号を
測定し、その強度ピークより正確な第２の共振周波数（
ｆｃ ）の値を得る。算出手段２４は、電磁見学にもと
ず（第２の共振周波数（ｆｃ）と共振周波数（ｆｃ）の
関係を用いて前記第２の共振周波数（ｆｃ ）より共振
周波数（ｆｃ）の値を算出する。１す御手段２５は該算
出された共振周波数（ｆｃ）の値により、共振周波数（
ｆｃ）を所定の基準周波数と一致させるように制御する
。The measurement signal oscillator 21 has the second resonance frequency (fc)
A measurement signal is generated while sweeping the frequency above and below the This measurement signal is applied to the cavity resonator 6 via the electromagnetic coupling means 22, causing the cavity resonator 6 to resonate in the second electromagnetic field mode. An output signal corresponding to the intensity of this resonance is input to the detection means 23 via the electromagnetic coupling means 22. Despite such input/output of measurement signals, the second resonant frequency (fc) is lower than the resonant frequency (f
o ), it does not disturb the weak maser oscillation of hydrogen atoms. The detection means 23 measures the output signal and determines a second resonance frequency (
fc ). The calculating means 24 calculates the value of the resonant frequency (fc) from the second resonant frequency (fc) based on the electromagnetic observation (using the relationship between the second resonant frequency (fc) and the resonant frequency (fc)). 1. The control means 25 adjusts the resonance frequency (fc) based on the calculated value of the resonance frequency (fc).
fc) to match a predetermined reference frequency.
以上、述べたように、本発明が提供する水素メーザ装置
は、標準周波数（ｆｍ ）と非常に近い空胴共振器の共
振周波数（ｆｃ ）を直接測定することな（、従って水
素原子のメーザ発振に干渉することなく、連続的に、該
共振周波数（ｆｃ）の自動同調制御を行うものである。As described above, the hydrogen maser device provided by the present invention does not directly measure the resonant frequency (fc) of the cavity resonator, which is very close to the standard frequency (fm) (therefore, the hydrogen maser oscillation of hydrogen atoms Automatic tuning control of the resonant frequency (fc) is performed continuously without interfering with the resonant frequency (fc).
［作用］
測定用信号発振器２１は、水素メーザ装置の標準周波数
（ｆｍ）に対応する１１；Ｉ記空胴共振器６内の電磁界
モードとは非縮退である電磁界モードでの共振の周波数
を第２の共振周波数（ｆｃ）としその上下にわたって周
波数が変化する川定用信号を発生する。[Function] The measurement signal oscillator 21 has a frequency of resonance in an electromagnetic field mode that is non-degenerate from the electromagnetic field mode in the cavity resonator 6 (11) corresponding to the standard frequency (fm) of the hydrogen maser device. is set as a second resonant frequency (fc), and a frequency signal whose frequency changes above and below the second resonant frequency (fc) is generated.
電磁結合手段２２は、該測定用信号発振器２１からの該
測定用信号を水素メーザ装置中の空胴共振器６に印加し
、該空胴共振器６からその測定用信号を抽出するように
該空胴共振器６と電磁的に結合する。検出手段２３は、
該電磁結合手段２２から出力された測定用信号から該空
胴共振器６の該電磁界モードにおける共振の周波数、つ
まり第２の共振周波数を検出し、この第２の共振周波数
（ｆｃ）の正確な値を得る。算出手段２４は、このよう
にして得られた第２の共振周波数（ｆｃ）の正確な値か
ら、前記標準周波数（ｆｍ）に対応する前記空胴共振器
θ内における電磁界モードの共振周波数（ｆｃ）の値を
算出する。 制御手段２５は、該算出された共振周波数
（ｆｃ）の値によって前記空胴共振器６の共振周波数（
ｆｃ）を一定の値に制御する。The electromagnetic coupling means 22 applies the measurement signal from the measurement signal oscillator 21 to the cavity resonator 6 in the hydrogen maser device and extracts the measurement signal from the cavity resonator 6. It is electromagnetically coupled to the cavity resonator 6. The detection means 23 is
The resonance frequency of the cavity resonator 6 in the electromagnetic field mode, that is, the second resonance frequency, is detected from the measurement signal output from the electromagnetic coupling means 22, and the accuracy of this second resonance frequency (fc) is detected. get the value. From the accurate value of the second resonance frequency (fc) obtained in this manner, the calculation means 24 calculates the resonance frequency ( fc). The control means 25 controls the resonance frequency (fc) of the cavity resonator 6 based on the calculated resonance frequency (fc).
fc) is controlled to a constant value.
［実施例コ
本発明の実施例について、本発明が用いる技術的手段を
具体的に述べる。ここで、空胴共振器６の共振周波数（
ｆｃ）に対応する空胴共振器の電磁界モードを例えばＴ
ＥＯＩＩモードとして説明する。しかし、本発明の実施
にあたって他の電磁界モードを用いてもなんら支障はな
い。一般に空胴共振器は他の電磁界モードでも共振する
。ここでは、例えばＴＥＯ２１モードを用いるとする。[Example] Regarding an example of the present invention, technical means used in the present invention will be specifically described. Here, the resonance frequency of the cavity resonator 6 (
For example, the electromagnetic field mode of the cavity resonator corresponding to fc) is T
This will be explained as EOII mode. However, there is no problem in implementing the present invention even if other electromagnetic field modes are used. Cavity resonators generally resonate in other electromagnetic field modes as well. Here, it is assumed that the TEO21 mode is used, for example.
ここで、ＴＥＯ２１モードでの共振周波数を第２の共振
周波数（ｆｃ）とする。Here, the resonant frequency in the TEO21 mode is defined as a second resonant frequency (fc).
水素メーザ装置では、水素蓄積球中で水素原子が非常に
安定な共鳴周波数（ｆｏ）の１，４２０，４０５゜７５
２ Ｈｚで、１０〜１０ Ｗの微弱なメーザ発振をし
ている。In the hydrogen maser device, hydrogen atoms in the hydrogen storage sphere have a very stable resonant frequency (fo) of 1,420,405°75.
It emits a weak maser oscillation of 10 to 10 W at 2 Hz.
一方、空胴共振器は、共鳴周波数（ｆｏ ）に非常に近
い共振周波数（ｆｃ）に対応する電磁界モードＴＥｏｔ
ｔと、該共鳴周波数（ｆｏ ）と大きく異なる第２の共
振周波数（ｆｃ ）で共振する電磁界モードＴＥＯ２１
を有し、前記Ａ式に従って標賭周波数（ｆｍ）の信号を
出力している。On the other hand, the cavity resonator has an electromagnetic field mode TEot corresponding to a resonant frequency (fc) very close to the resonant frequency (fo).
t, and an electromagnetic field mode TEO21 that resonates at a second resonance frequency (fc) that is significantly different from the resonance frequency (fo).
It outputs a signal at the target frequency (fm) according to the formula A.
させなければならない。すなわち、共振周波数（ｆｃ）
と共鳴周波数（ｆｏ ）とはわずかに異なっているので
自動同調により共振周波数（ｆｃ）を変化させ、該共鳴
周波数（ｆｏ）と厳密に一致させなければならない。こ
こで、前記標準周波数（ｆｍ）が所望の精度を得るため
には、前記Ａ式の（Ｑｃ ／Ｑｌ ）は５ Ｘ １０−
５程度の値を有するので、該Ａ式により共振周波数（ｆ
ｃ）は３０Ｈｚの精度で共鳴周波数と一致しなければな
らない。I have to let it happen. That is, the resonant frequency (fc)
Since the resonant frequency (fo) is slightly different from the resonant frequency (fo), the resonant frequency (fc) must be changed by automatic tuning to exactly match the resonant frequency (fo). Here, in order for the standard frequency (fm) to obtain the desired accuracy, (Qc /Ql) of the above formula A must be 5 x 10-
Since it has a value of about 5, the resonant frequency (f
c) must match the resonant frequency with an accuracy of 30 Hz.
測定用信号発振器２１は第２の共振周波数（ｆｃ）の上
下にわたって周波数を掃引しつつ）ｊ１１定用信号を発
生する。測定用信号発振器２１は、例えば高精度のスィ
ーパ発振器などで成る。ここで、測定用信号発振器２１
は、ＦＭ変調器を備えた発振器など他の構成で実施して
もいっこうに差し支えない。電磁結合手段２２は、例え
ば方向性結合器を備えたメーザ入出力ループなどで成る
。前記／！ＩＩＩ定用信号は、該電磁結合手段２２を介
して前記空胴共振器６に印加され、該空胴共振器６に７
’ Ｅ ０２１発振電磁界モードの共振を起こす。この
共振の強度に応じた出力信号は、該電磁結合手段２２を
介して検出手段２３に入力される。このような測定信号
の入出力にもかかわらず、第２の共振周波数（ｆｃ）が
共鳴周波数（ｆｏ ）と大きく異なるため微弱な水素原
子のメーザ発振を撹乱することはない。The measurement signal oscillator 21 generates a j11 constant signal while sweeping the frequency above and below the second resonant frequency (fc). The measurement signal oscillator 21 is composed of, for example, a high-precision sweeper oscillator. Here, the measurement signal oscillator 21
may be implemented with other configurations, such as an oscillator with an FM modulator. The electromagnetic coupling means 22 is composed of, for example, a maser input/output loop equipped with a directional coupler. Said/! The III constant signal is applied to the cavity resonator 6 via the electromagnetic coupling means 22, and the
'E 021 Causes resonance of oscillation electromagnetic field mode. An output signal corresponding to the intensity of this resonance is input to the detection means 23 via the electromagnetic coupling means 22. Despite such input/output of measurement signals, the second resonant frequency (fc) is significantly different from the resonant frequency (fo), so that the weak maser oscillation of hydrogen atoms is not disturbed.
また、外部の電磁的雑音のうち共鳴周波数（ｆｏ）に近
い成分が前記電磁的結合手段２２を通して空胴共振器６
に入り込む問題も、バイパスフィルタなどの使用により
該第２の共振周波数（ｆｃ）のみ通過せしめ、該共鳴周
波数（ｆｏ）を遮断することにより容易に回避できる。Also, components of external electromagnetic noise close to the resonant frequency (fo) pass through the electromagnetic coupling means 22 to the cavity resonator 6.
This problem can be easily avoided by using a bypass filter or the like to allow only the second resonant frequency (fc) to pass and to block the resonant frequency (fo).
さらに自動同調の過程で共鳴周波数（ｆｏ ）における
空胴共振器６の負荷インピーダンスが変動する問題も、
自動同調で用いる第２の共振周波数（ｆｃ）が共鳴周波
数（ｆｏ ）と太き（異なるため容易に回避できる。Furthermore, there is also the problem that the load impedance of the cavity resonator 6 changes at the resonant frequency (fo) during the automatic tuning process.
This can be easily avoided because the second resonant frequency (fc) used in automatic tuning is thicker (different) from the resonant frequency (fo).
前記ＴＥＯ２１電磁界モードの共振による信号は出力信
号として前記電磁結合手段２２を介して検出手段２３に
伝達される。このとき該電磁結合手段２２は、前記方向
性結合器などの手段により該出力信号が前記測定用信号
発振器２１に伝達されるのを防ぐ。該出力信号はその周
波数が第２の共振周波数（ｆｃ）の上下にわたって掃引
し、周波数に応じた強度を有し、その出力ピークは、正
確な第２の共振周波数（ｆｃ）の位置にある。よって、
検出手段は該出力ピークを測定することで正確な第２の
共振周波数を得ることができる。この場合、該第２の共
振周波数（ｆｃ）の測定精度は数十Ｈｚ程度要求される
。A signal due to the resonance of the electromagnetic field mode of the TEO 21 is transmitted as an output signal to the detection means 23 via the electromagnetic coupling means 22. At this time, the electromagnetic coupling means 22 prevents the output signal from being transmitted to the measurement signal oscillator 21 by means such as the directional coupler. The output signal has a frequency that sweeps above and below the second resonant frequency (fc) and has an intensity depending on the frequency, with its output peak located at the exact second resonant frequency (fc). Therefore,
The detection means can obtain an accurate second resonance frequency by measuring the output peak. In this case, the measurement accuracy of the second resonant frequency (fc) is required to be on the order of several tens of Hz.
算出手段２４は、電磁気宇にもとすく第２の共振周波数
（ｆｃ）と共振周波数（ｆｃ ）の関係および、モード
による温度係数の相違などの補正を用いて、該第２の共
振周波数（ｆｃ）より共振周波数（ｆｃ ）の値を算出
するもので、例えばマイクロプロセッサなどの電子的演
算装置よりなる。The calculating means 24 calculates the second resonant frequency (fc) by using the relationship between the second resonant frequency (fc) and the resonant frequency (fc), which is very easy for electromagnetism, and corrections for differences in temperature coefficients depending on the mode. ) is used to calculate the value of the resonant frequency (fc), and is comprised of an electronic arithmetic unit such as a microprocessor.
制御手段２５は、該算出された共振周波数（ｆｃ）の値
により、共振周波数（Ｐｃ）が所定の基準周波数と一致
するように制御する。該基準周波数として水素原子の共
鳴周波数ｆ、 ＝＝１，４２０゜４０５．７５２ Ｈｚ
を用いてもよいし、必要に応じて他の周波数を採用して
も該共振周波数（ｆｃ）を一定不変たらしめるのであれ
ば、差し支えない。この制御手段２Ｓは、例えば前記空
胴共振器６の出力線に設けられたバラクタなどを用いて
前記共振周波数（、ｆｃ）を制御する手段よりなる。ま
た、制御手段は前記バラクタの代りに前記空胴共振器内
に設けられたポストを用いて、前記共振周波数（ｆｃ）
の制御をする手段としてもよいし、さらに、前記空胴共
振器の温度を変化することにより前記共振周波数（ｆｃ
）を制御する手段としてもなんら差し支えない。The control means 25 controls the resonance frequency (Pc) to match a predetermined reference frequency based on the calculated value of the resonance frequency (fc). The reference frequency is the resonance frequency f of hydrogen atoms, ==1,420°405.752 Hz
Alternatively, other frequencies may be used as needed, as long as the resonant frequency (fc) is kept constant. The control means 2S includes means for controlling the resonant frequency (, fc) using, for example, a varactor provided on the output line of the cavity resonator 6. Further, the control means uses a post provided in the cavity resonator instead of the varactor to control the resonant frequency (fc).
The resonant frequency (fc
) can be used as a means of controlling.
水素メーザ装置は、発振形水素メーザと受動形水素メー
ザに大別される。Hydrogen maser devices are broadly classified into oscillating hydrogen masers and passive hydrogen masers.
受動形水素メーザ装置は、空１ト共振器のＱ値が瞑
３×１０ 以下と低く自励発振をしないので、外部に発
振器を必要とするが、前記空胴共ｔＨ２３のＱ値（Ｑｃ
）が低いので前記空胴共振器の小型化に汀利であり、
また前記放電管が供給する水素ビームの量が少なくても
よいなどの特長を宵する。The passive hydrogen maser device requires an external oscillator because the Q value of the empty resonator is as low as 3×10 or less and does not self-oscillate.
) is low, which is advantageous for downsizing the cavity resonator,
Another advantage is that the amount of hydrogen beam supplied by the discharge tube may be small.
本発明の実施に当たっては水素メーザ装置として発振形
水素メーザ装置を用いても受動形水素メーザ装置を用い
てもなんら差し支えない。In carrying out the present invention, there is no problem whether an oscillating hydrogen maser device or a passive hydrogen maser device is used as the hydrogen maser device.
円形の導波管の両端を閉じた構造の空１詞共振器ではＴ
Ｅ １１１を基本共振モードとして、Ｔ ＭＯＩＯ。In an empty resonator with a structure in which both ends of a circular waveguide are closed, T
T MOIO with E 111 as the fundamental resonance mode.
ＴＥＩＩＩ 、 ＴＭＯＩＩ 、 ＴＥ２１１ 、 Ｔ
ＥＯＩＩ 、 ＴＭＩｌｌ 、 ＴＥ３１１・・・など
の共振モードが存在することは、学術的にも実験的にも
確認されているところである。TEIII, TMOII, TE211, T
The existence of resonance modes such as EOII, TMIll, TE311, etc. has been confirmed both academically and experimentally.
以上、述べた水素メーザ装置の実施例では、空胴共振器
内に入れる水素蓄積球の構造、水素原子と電磁界との相
互作用、壁流の存在を最小限にとどめて損失を少なくす
る（Ｑ値を高める）ためなどの理由によりＴＥＯＩＩモ
ードを採用して、水素メーザ発振をするような場合につ
いて説明をしてきた。ところで、Ｔ Ｅ ０１１モード
とＴＭＩＩＩモードとは共振周波数が同一であるから、
わずかな擾乱によって一方から他方へモードか変換する
ことがある。すなわち、この二つのモードは相互に干渉
するモードと言われる（以下、縮退という）。In the embodiment of the hydrogen maser device described above, the structure of the hydrogen storage sphere placed in the cavity resonator, the interaction between hydrogen atoms and the electromagnetic field, and the presence of wall current are minimized to reduce loss ( We have described a case where the TEOII mode is adopted for reasons such as increasing the Q value and hydrogen maser oscillation is performed. By the way, since the T E 011 mode and the TMIII mode have the same resonance frequency,
A slight disturbance may cause the mode to change from one to the other. That is, these two modes are said to be modes that interfere with each other (hereinafter referred to as degeneracy).
縮退する別なモードというときには、ＴＥＯＩＩモード
に対するＴＭＩＩＩモードはそれに含まれない。ＴＥＯ
ＩＩモードに対してＴＥ１１２ 、 ＴＭ０１２゜ＴＭ
２Ｊ２などのモードを使用する場合には、空胴共振器の
形状によっては、同一の共振周波数を汀する（縮退する
）ことがある。この場合は空胴共振器の形状などに留意
しなければならない。When referring to another degenerate mode, the TMIII mode with respect to the TEOII mode is not included. T.E.O.
TE112, TM012゜TM for II mode
When using a mode such as 2J2, the same resonance frequency may stay (degenerate) depending on the shape of the cavity resonator. In this case, consideration must be given to the shape of the cavity resonator.
コノコとニツイテは、ＭＯｎｔＯｇＯ１ｎｅｒｙ著（Ｍ
ｃＧＲＡＷ−ＨＩＬＬ ＢＯＯＫ Ｃ０ＮＰＡＮＹ、
ＩＮＣ，１９４７年発行）のＴｅｃｈｎｉｑｕｅ ｏｆ
Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ
ｐ、２９７に記されている、下記の空胴共振器の共振周
波数の式（Ｂ式）に従って、縮退しない（非縮退）モー
）゛を選定して、該空胴共振器の共振周波数と干渉しな
い周波数を決め、それを使用すればよい。Konoko and Nitsuite are written by MOntOgO1nery (M
cGRAW-HILL BOOK C0NPANY,
Technique of INC, published in 1947)
Microwave Measurements
Select a non-degenerate (non-degenerate) mode according to the following formula (B formula) for the resonant frequency of the cavity resonator described in p. 297, and interfere with the resonant frequency of the cavity resonator. Decide which frequency you want to avoid and use that.
（ｆ−Ｄ） ＝
λ
（ｃ＠Ｘｌｌ１ｌ／π）
＋（ｃ１１ｎ／２） （Ｄ／Ｌ）′Ｌ・・・Ｂ
ここで
Ｃは、真空中の光速
１、ｍ、ｎはモードの次数
ｆは、共振周波数
りは、空胴共振器の直径
りは、空胴共振器の高さ
Ｘ１ｍは、ＴＥモードの場合はベッセル関数Ｊｔ ’（
ｘ） ” Ｏのｍ番目の解、ＴＭモードの場合はベッセ
ル関数
Ｊ□（ｘ）＝００ｍ番目の解である。(f-D) = λ (c@Xll1l/π) + (c11n/2) (D/L)'L...B Here, C is the speed of light in vacuum 1, m and n are the mode orders f is the resonant frequency, the diameter of the cavity resonator, the height of the cavity resonator x1m, and the Bessel function Jt'(
x) ” is the mth solution of O, and in the case of TM mode, it is the Bessel function J□(x)=00mth solution.
第３図は、Ｂ式の関係を示す（前記ＭＯｎｔＯｇＱ＋ｔ
ｅｒｙ著２９８頁に掲載されている）。図において横軸
は空胴共振器の形状を示す（Ｄ／Ｌ） であり、縦軸
は周波数を示す（ｆ・Ｄ） である。図中で互いに交差
しない２つの直線で表されるモードが非縮退のモードで
ある。FIG. 3 shows the relationship of equation B (the MOntOgQ+t
(Published on page 298 by Ery). In the figure, the horizontal axis represents the shape of the cavity resonator (D/L), and the vertical axis represents the frequency (f·D). In the figure, a mode represented by two straight lines that do not intersect with each other is a non-degenerate mode.
なお、希望するモードの励振技術は、まさに確立された
マイクロウェーブ技術であるから、それを流用すること
ができる。Note that the excitation technology for the desired mode is exactly the established microwave technology, so it can be used.
以上、円形空胴共振器のＴＥＯＩＩモードについて説明
したが、基本発振モードはこれに限定されない。球形共
振器、半同軸空胴共振器などであっても、この制御技術
思想はそのまま使用できる。Although the TEOII mode of the circular cavity resonator has been described above, the fundamental oscillation mode is not limited to this. This control technology idea can be used as is for spherical resonators, semi-coaxial cavity resonators, etc.
制御手段の構成は、数多くの種類が考えられるが、本発
明ではその構成になんら制約を受けるものではない。Although many types of configurations of the control means can be considered, the present invention is not subject to any restrictions on the configuration.
上記のようにバラクタによって電気的に空胴共振器の共
振周波数を変化させても良いし、空胴共振器内に微小変
位量で出し入れ移動可能なポストを設けることにより該
空胴共振器の機械的形状を変化させ、その移動変位量で
共振周波数を変化させても良い。また、該空胴共振器の
温度を制御する恒温槽を設け、その温度制御によって該
共振周波数を変、化させても良い。As mentioned above, the resonant frequency of the cavity resonator may be electrically changed by a varactor, or by providing a post that can be moved in and out of the cavity resonator with a minute displacement, the resonant frequency of the cavity resonator may be changed electrically. It is also possible to change the shape of the object and change the resonance frequency by the amount of displacement. Further, a constant temperature bath may be provided to control the temperature of the cavity resonator, and the resonance frequency may be varied by controlling the temperature.
［発明の効果］
以上、述べたように、本発明が提供する水素メーザ装置
は、標準周波数（ｆｍ ）と非常に近い空胴共振器の共
振周波数（ｆｃ）を直接測定することなく、該共振周波
数（ｆｃ）の自動同調制御を行い、水素原子のメーザ発
振に干渉することなく連続的に、前記自動同調を行い、
極めて高度に安定した周波数の信号を出力する水素メー
ザ装置である。そのため、粒長基線電波干渉計、深宇宙
人工衛星の追跡などの高安定周波数信号源として利用で
きる。[Effects of the Invention] As described above, the hydrogen maser device provided by the present invention can detect the resonance frequency (fc) of a cavity resonator, which is very close to the standard frequency (fm), without directly measuring the resonance frequency (fc). Performing automatic tuning control of the frequency (fc) and continuously performing the automatic tuning without interfering with the maser oscillation of hydrogen atoms,
This is a hydrogen maser device that outputs a signal with an extremely stable frequency. Therefore, it can be used as a highly stable frequency signal source for grain length baseline radio interferometers, deep space satellite tracking, etc.
第１図は本発明の全体構成を示すブロック図、第２図は
本発明の発振原理を示す図である。第３図は縮退しない
モード選定について説明した図である。
図において、１は放電管、２は高周波発振器、３は準位
選別マグネット、 ４はビーム・シャッタ、５は水素
蓄積球、６は空胴共振器、７は共振器円筒、８は共振器
支持恒温槽、９はソレノイドコイル円筒、１０は磁気シ
ールド、１１は真空ペルジャー、１２はポスト、１３は
ループ、１４はイオンポンプ、２１は′測定用信号発振
器、２２は電磁結合手段、２３は検出手段、２４は算出
手段２５は制御手段をそれぞれ示す。
特許出願人 アンリツ株式会社
代理人 弁理士 小 池 龍 太 部
第１図
手Ｖ、ネｉｌｔ正書（方式）
昭和６１年１り月／３日
昭和６１年特許願第２０２１７０号
２、 発明の名称
水素メーザ装置
３、補正をする者
事件との関係 特許比１頭人
住所 ■１０６東京都港区南麻布五丁目１０番２７号名
称（０５７）アンリツ株式会社
代表者 胚 １）雄 五
４、代理人
住所 ■１０６東京都港区南麻布五丁目１０番２７号昭
和６１年１０月 ８日（昭和６１年１０月２８日）６、
補正の対象
図面（第３図）
７、 補正の内容
第３図を別紙の通り補正する。
図の中の文字を大きくしたものである。FIG. 1 is a block diagram showing the overall configuration of the present invention, and FIG. 2 is a diagram showing the oscillation principle of the present invention. FIG. 3 is a diagram illustrating selection of a mode that does not cause degeneracy. In the figure, 1 is a discharge tube, 2 is a high-frequency oscillator, 3 is a level selection magnet, 4 is a beam shutter, 5 is a hydrogen storage sphere, 6 is a cavity resonator, 7 is a resonator cylinder, and 8 is a resonator support A constant temperature bath, 9 a solenoid coil cylinder, 10 a magnetic shield, 11 a vacuum perger, 12 a post, 13 a loop, 14 an ion pump, 21 a measuring signal oscillator, 22 an electromagnetic coupling means, and 23 a detection means. , 24 indicate calculation means 25 and control means, respectively. Patent Applicant Anritsu Corporation Agent Patent Attorney Ryu Koike Figure 1 Hand V, Neilt Orthography (Method) January 3, 1986 Patent Application No. 202170 2, Title of the Invention Hydrogen maser device 3, relationship with the person making the amendment Patent ratio 1 person Address ■106 5-10-27 Minami-Azabu, Minato-ku, Tokyo Name (057) Anritsu Corporation Representative Embryo 1) Male 54, Agent Address ■106 5-10-27 Minami-Azabu, Minato-ku, Tokyo October 8, 1986 (October 28, 1986) 6,
Drawing to be amended (Figure 3) 7. Details of the amendment Figure 3 will be amended as shown in the attached sheet. The text in the figure has been enlarged.
Claims (1)
準周波数（ｆｍ）の信号を出力する水素メーザ装置にお
いて； 前記標準周波数（ｆｍ）に対応する前記空胴共振器（６
）内の電磁界モードとは非縮退である電磁界モードの共
振周波数（ｆｃ）の上下にわたって周波数が変化する測
定用信号を発生する測定用信号発振器（２１）と； 該測定用信号発振器（２１）からの該測定用信号を前記
空胴共振器（６）に印加し、該空胴共振器（６）から該
測定用信号を抽出するように該空胴共振器（６）と電磁
的に結合する電磁結合手段（２２）と； 該電磁結合手段（２２）から出力された該測定用信号か
ら該空胴共振器（６）の共振周波数（ｆｃ）を検出する
検出手段（２３）と； 該検出された共振周波数（ｆｃ）から、前記標準周波数
（ｆｍ）に対応する該空胴共振器（６）内の電磁界モー
ドの共振周波数（ｆｃ）の値を算出する算出手段（２４
）と； 該算出された共振周波数（ｆｃ）の値によって前記空胴
共振器の共振周波数（ｆｃ）を制御するための制御手段
（２５）とを備えたことを特徴とする水素メーザ装置。 ２）前記水素メーザ装置が、発振形であることを特徴と
する特許請求の範囲第１項に記載した水素メーザ装置。 ３）前記水素メーザ装置が、受動形であることを特徴と
する特許請求の範囲第１項に記載した水素メーザ装置。 ４）前記制御手段が、前記空胴共振器（６）に接続され
たバラクタを備え、該バラクタを制御することによって
該空胴共振器の共振周波数（ｆｃ）を一定の値にするこ
とを特徴とする特許請求の範囲第１項、第２項又は第３
項に記載した水素メーザ装置。 ５）前記制御手段が、前記空胴共振器（６）内に設けら
れた移動可変なポストを備え、該ポストの移動変位置に
よって前記共振周波数（ｆｃ）を一定の値にすることを
特徴とする特許請求の範囲第１項、第２項又は第３項に
記載した水素メーザ装置。 ６）前記制御手段が、前記空胴共振器の温度を変化させ
る手段を備え、該温度の変化に係わらず前記共振周波数
（ｆｃ）を一定の値に制御することを特徴とする特許請
求の範囲第１項、第２項又は第３項に記載した水素メー
ザ装置。[Claims] 1) In a hydrogen maser device that includes a hydrogen storage bulb (5) and a cavity resonator (6) and outputs a signal at a standard frequency (fm); The cavity resonator (6
); a measurement signal oscillator (21) that generates a measurement signal whose frequency changes above and below the resonance frequency (fc) of the electromagnetic field mode which is non-degenerate; ) is applied to the cavity resonator (6), and electromagnetically connected to the cavity resonator (6) so as to extract the measurement signal from the cavity resonator (6). an electromagnetic coupling means (22) for coupling; a detection means (23) for detecting the resonant frequency (fc) of the cavity resonator (6) from the measurement signal output from the electromagnetic coupling means (22); Calculating means (24) for calculating the value of the resonant frequency (fc) of the electromagnetic field mode in the cavity resonator (6) corresponding to the standard frequency (fm) from the detected resonant frequency (fc);
); and a control means (25) for controlling the resonance frequency (fc) of the cavity resonator according to the calculated value of the resonance frequency (fc). 2) The hydrogen maser device according to claim 1, wherein the hydrogen maser device is of an oscillation type. 3) The hydrogen maser device according to claim 1, wherein the hydrogen maser device is of a passive type. 4) The control means includes a varactor connected to the cavity resonator (6), and controls the varactor to keep the resonant frequency (fc) of the cavity resonator at a constant value. Claims 1, 2, or 3
The hydrogen maser device described in section. 5) The control means includes a movable post provided in the cavity resonator (6), and adjusts the resonant frequency (fc) to a constant value by changing the position of the post. A hydrogen maser device according to claim 1, 2, or 3. 6) Claims characterized in that the control means includes means for changing the temperature of the cavity resonator, and controls the resonant frequency (fc) to a constant value regardless of changes in the temperature. The hydrogen maser device described in item 1, item 2, or item 3.
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| JP61202170A JP2587620B2 (en) | 1986-08-28 | 1986-08-28 | Hydrogen maser device |
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Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN106211538A (en) * | 2016-09-26 | 2016-12-07 | 合肥中科离子医学技术装备有限公司 | The automatic tuning apparatus in a kind of cyclotron resonance chamber and method |
| CN106385758A (en) * | 2016-11-11 | 2017-02-08 | 合肥中科离子医学技术装备有限公司 | Capacitive coupling matching method for superconductive cyclotron resonant cavity |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPS55124284A (en) * | 1979-03-09 | 1980-09-25 | Ebauches Sa | Method of and device for controlling reactive maser |
| JPS62287714A (en) * | 1986-05-23 | 1987-12-14 | ボ−ル、コ−パレイシャン | Frequency standard |
-
1986
- 1986-08-28 JP JP61202170A patent/JP2587620B2/en not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| JPS55124284A (en) * | 1979-03-09 | 1980-09-25 | Ebauches Sa | Method of and device for controlling reactive maser |
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| JP2587620B2 (en) | 1997-03-05 |
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