JPS61254915A - 光束径調整用の光学系 - Google Patents
光束径調整用の光学系Info
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- JPS61254915A JPS61254915A JP9479285A JP9479285A JPS61254915A JP S61254915 A JPS61254915 A JP S61254915A JP 9479285 A JP9479285 A JP 9479285A JP 9479285 A JP9479285 A JP 9479285A JP S61254915 A JPS61254915 A JP S61254915A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は光束径調整用の光学系に関し、特に水平方向と
垂直方向での光束の放射発散角が各々異なる光源、例え
ば半導体レーザー等を用い次光学系において光源からの
光束の有効利用を図り装置全体の小型化及び簡素化を図
つ友光束径y4整用の光学系に関するものである。
垂直方向での光束の放射発散角が各々異なる光源、例え
ば半導体レーザー等を用い次光学系において光源からの
光束の有効利用を図り装置全体の小型化及び簡素化を図
つ友光束径y4整用の光学系に関するものである。
(従来の技術)
従来より半導体レーザーは小型軽量でしかも高出力が比
較的容易に得うれる為に照明系に用い几り、元ディスク
の検出系に用い九り、レーザービームプリンターの光学
系等の各種の光学装[K用いられている。しかしながら
半導体レーザーはその構成より光束の放射発散角が回転
対称になっていない。即ち出射面である半導体素子の接
合面に対して平行方向である水平方向と、これと直交す
る垂直方向とで光束の放射発散角が各々異なっている。
較的容易に得うれる為に照明系に用い几り、元ディスク
の検出系に用い九り、レーザービームプリンターの光学
系等の各種の光学装[K用いられている。しかしながら
半導体レーザーはその構成より光束の放射発散角が回転
対称になっていない。即ち出射面である半導体素子の接
合面に対して平行方向である水平方向と、これと直交す
る垂直方向とで光束の放射発散角が各々異なっている。
第2図は半導体レーザーからの光束の放射発散角の一例
を示す説明図である。同図囚は半導体レーザー1の平面
図、同図(6)は側面図である。
を示す説明図である。同図囚は半導体レーザー1の平面
図、同図(6)は側面図である。
図中2は半導体素子の接合面、3は半導体レーザーから
放射される光束である。 θ□は半導体素子の接合面に
対して平行な方向、即ち水平方向の半値全幅(中心強度
に対して強度が半分になる角度)、 θVは半導体素子
の接合面に対して垂直な方向、即ち垂直方向の半値全幅
である。
放射される光束である。 θ□は半導体素子の接合面に
対して平行な方向、即ち水平方向の半値全幅(中心強度
に対して強度が半分になる角度)、 θVは半導体素子
の接合面に対して垂直な方向、即ち垂直方向の半値全幅
である。
一般に多くの半導体レーザーにおいては双方の半値全幅
θ■、θHとの間にはev−2〜3θHなる関係がある
。このような半導体レーザーを回転対称な列えば口径a
なる光学系に導光し、平行光束とすると、その光束断面
の強度分布は第3図囚、@のようになる。第31囚は水
平方向、第3図(ロ)は垂直方向の強度分布である。こ
のような強度分布の平行光束を用いて光学系で収斂若し
くは発散させたりすると例えば収斂させ九ときは、その
結像面近傍での光束は回折の影響を受は水平方向へ長軸
を持ち垂直方向へ短軸を持つ楕円形状となる。従ってこ
のような状態の光束全光ディスク用の光学系に用いれば
情報密度の低下をき友し、又レーザー走査光学系に用い
れば解像力の低下金キたす原因となってくる。
θ■、θHとの間にはev−2〜3θHなる関係がある
。このような半導体レーザーを回転対称な列えば口径a
なる光学系に導光し、平行光束とすると、その光束断面
の強度分布は第3図囚、@のようになる。第31囚は水
平方向、第3図(ロ)は垂直方向の強度分布である。こ
のような強度分布の平行光束を用いて光学系で収斂若し
くは発散させたりすると例えば収斂させ九ときは、その
結像面近傍での光束は回折の影響を受は水平方向へ長軸
を持ち垂直方向へ短軸を持つ楕円形状となる。従ってこ
のような状態の光束全光ディスク用の光学系に用いれば
情報密度の低下をき友し、又レーザー走査光学系に用い
れば解像力の低下金キたす原因となってくる。
この為従来より例えば第4図、第5図に示す構成により
水平方向と垂直方向の光束径の強度分布を等しくする方
向がなされている。
水平方向と垂直方向の光束径の強度分布を等しくする方
向がなされている。
第4図はシリンドリカルレンズを用い友方式である。第
41囚は水平方向、第4図囚は垂直方向の光学系の概略
図である。同図囚、(2)において半導体レーザー1か
らの光束を回転対称なコリメーターレンズ4と水平方向
に屈折力を有する2つのシリンドリカルレンズ5.6よ
構成るシリンドリカルビームエキスパンダー7とを介し
水平方向と垂直方向の強度分布を調整しつつ平行光とし
ている。特にシリンドリカルビームエキスパンダー7を
用いるととKより水平方向の光束径を任意に調整してい
る。
41囚は水平方向、第4図囚は垂直方向の光学系の概略
図である。同図囚、(2)において半導体レーザー1か
らの光束を回転対称なコリメーターレンズ4と水平方向
に屈折力を有する2つのシリンドリカルレンズ5.6よ
構成るシリンドリカルビームエキスパンダー7とを介し
水平方向と垂直方向の強度分布を調整しつつ平行光とし
ている。特にシリンドリカルビームエキスパンダー7を
用いるととKより水平方向の光束径を任意に調整してい
る。
しかしながらこの方式はコリメーターレンズ4の後に2
つのシリンドリカルレンズ5.6i所定の間隔金隔てて
配置する為に光路長が増大し、装置全体の小型化を図る
のが難しくなるという欠点があつ九。
つのシリンドリカルレンズ5.6i所定の間隔金隔てて
配置する為に光路長が増大し、装置全体の小型化を図る
のが難しくなるという欠点があつ九。
第5図はプリズムを用い几一方式、である。第5図(2
)は水平方向、第5図(6)は垂直方向の光学系の概略
図である。半導体レーザー1からの光束を回転対称なコ
リメーターレンズ4で平行光とし水平方向に楔角を有す
るプリズム8に導光し、プリズム8への入射角を制御す
ることKより射出光束径、即ち水平方向の光束径の調整
を行っている。しかしながらこの方式はコリメーターレ
ンズ4の後にプリズム8を配置し光路を曲げている為に
光学系全体を簡単圧しかも小型に構成するのが難しくな
るという欠点があった。
)は水平方向、第5図(6)は垂直方向の光学系の概略
図である。半導体レーザー1からの光束を回転対称なコ
リメーターレンズ4で平行光とし水平方向に楔角を有す
るプリズム8に導光し、プリズム8への入射角を制御す
ることKより射出光束径、即ち水平方向の光束径の調整
を行っている。しかしながらこの方式はコリメーターレ
ンズ4の後にプリズム8を配置し光路を曲げている為に
光学系全体を簡単圧しかも小型に構成するのが難しくな
るという欠点があった。
(発明が解決しようとする問題点)
本発明は水平方向と垂直方向の光束の放射発散角が各々
異なる光源、例えば半導体レーザーを用い友ときに、水
平方向と垂直方向の光束の放射発散角上任意に変え光束
の強度分布を調整することのできる藺易な構成の光束径
調整用の光学系の提供を目的とする。
異なる光源、例えば半導体レーザーを用い友ときに、水
平方向と垂直方向の光束の放射発散角上任意に変え光束
の強度分布を調整することのできる藺易な構成の光束径
調整用の光学系の提供を目的とする。
(問題点を解決するための手段)
水平方向と垂直方向の放射発散角が各々異なる光束を水
平方向と垂直方向に各々所定の異つた屈折力を有する第
1の光学要素と水平方向若しくは垂直方向の少なくとも
一方向に屈折力を有する光学的に回転非対称な第2の光
学要素の少なくとも2つの光学要素を介した後、該光束
の水平方向と垂直方向の放射発散角を調整し九ことであ
る。
平方向と垂直方向に各々所定の異つた屈折力を有する第
1の光学要素と水平方向若しくは垂直方向の少なくとも
一方向に屈折力を有する光学的に回転非対称な第2の光
学要素の少なくとも2つの光学要素を介した後、該光束
の水平方向と垂直方向の放射発散角を調整し九ことであ
る。
この池水発明の特徴は実施列において記載されている。
(実施列)
第6図囚、@は本発明の光学系の原理を示す説明図であ
る。第61囚は水平方向、第6図の)は垂直方向の光学
系の近軸屈折力配置を示す。
る。第61囚は水平方向、第6図の)は垂直方向の光学
系の近軸屈折力配置を示す。
同図において1.IIは各々第1、第2の光学要素であ
る。第1の光学要素lは水平方向及び垂直方向く各々異
った屈折力9□H2ψIV を有している。又第2の光
学要素Iは水平方向若しくは垂直方向の少なくとも一方
向に屈折力を有した光学的に回転非対称の構成より成っ
ている。以下第2の光学要素の水平方向と垂直方向の屈
折力を各々92H’ψ2vとして説明する。
る。第1の光学要素lは水平方向及び垂直方向く各々異
った屈折力9□H2ψIV を有している。又第2の光
学要素Iは水平方向若しくは垂直方向の少なくとも一方
向に屈折力を有した光学的に回転非対称の構成より成っ
ている。以下第2の光学要素の水平方向と垂直方向の屈
折力を各々92H’ψ2vとして説明する。
第1の光学要素lと第2の光学要素亘との空気換算面間
隔を@’、水平方向と垂直方向のバックフォーカスを各
々s)f、s、4.第1と第2の光学要素の総合の水平
方向と垂直方向の屈折力を各々ΦH2ΦVとすると となる。又バックフォーカスS)f、 S、jは各々と
なる。又αを比例常数とすれば屈折力 Φ□。
隔を@’、水平方向と垂直方向のバックフォーカスを各
々s)f、s、4.第1と第2の光学要素の総合の水平
方向と垂直方向の屈折力を各々ΦH2ΦVとすると となる。又バックフォーカスS)f、 S、jは各々と
なる。又αを比例常数とすれば屈折力 Φ□。
ΦVは
ΦH−αΦV ・・・−・−・・
(3)とおくことができる。
(3)とおくことができる。
第1、第2の光学要素I、■を通過したとき水平方向及
び垂直方向の光束が共に所定の大きさの光束径を有し、
しかも平行光となる為には、光の可逆性の性質より平行
光束′に第1、第2の光学要素を逆に入射させたとき水
平方向と垂直方向のバックフォーカスが一致するように
すれば良いから SK′−−8H−S、J より ψ、H−(1・−α)/e′+αψ□■ ・・・
・・−・・(4)となる。即ち第1の光学要素の水平方
向と垂直方向の屈折力ψ 、ψ 金穴(4)の関係を有
するIHIV ように構成すれば水平方向と垂直方向の直交する2方向
で焦点距離が異なるに本かかわらず双方のパックフォー
カス舷を等しくすることが可能となる。
び垂直方向の光束が共に所定の大きさの光束径を有し、
しかも平行光となる為には、光の可逆性の性質より平行
光束′に第1、第2の光学要素を逆に入射させたとき水
平方向と垂直方向のバックフォーカスが一致するように
すれば良いから SK′−−8H−S、J より ψ、H−(1・−α)/e′+αψ□■ ・・・
・・−・・(4)となる。即ち第1の光学要素の水平方
向と垂直方向の屈折力ψ 、ψ 金穴(4)の関係を有
するIHIV ように構成すれば水平方向と垂直方向の直交する2方向
で焦点距離が異なるに本かかわらず双方のパックフォー
カス舷を等しくすることが可能となる。
又このことは換言すれば水平方向と垂直方向の光束の放
射発散角が異なる光束径を式(4)を満足する少なくと
も2つの光学要素を用いれば任意の形状に調整すること
ができることを示している。
射発散角が異なる光束径を式(4)を満足する少なくと
も2つの光学要素を用いれば任意の形状に調整すること
ができることを示している。
例えば具体的には第1の光学要素をトーリック面を有す
る光学部材で、第2の光学要素をトーリック面若しくは
シリンドリカル面の光学的に回転非対称の光学部材で構
成しても艮い。又は第1の光学要素を水平方向と垂直方
向で中心から周辺にいくに従い屈折率分布を異圧する光
学的に回転非対称の所浦グラジエンドインデツクス分布
を有する光学部材(別名セルポックレンズとも言う。)
で構成し、第2の光学要素をトーリック面若しくはシリ
ンドリカル面で構成するようにしても良い。
る光学部材で、第2の光学要素をトーリック面若しくは
シリンドリカル面の光学的に回転非対称の光学部材で構
成しても艮い。又は第1の光学要素を水平方向と垂直方
向で中心から周辺にいくに従い屈折率分布を異圧する光
学的に回転非対称の所浦グラジエンドインデツクス分布
を有する光学部材(別名セルポックレンズとも言う。)
で構成し、第2の光学要素をトーリック面若しくはシリ
ンドリカル面で構成するようにしても良い。
尚このときトーリック面若しくはシリンドリカル面をグ
ラジエンドインデツクス分布を有する光学部材の光束の
入射面若しくは射出面の少なくとも一万に構成しても良
く、このような構成にすれば光学要素全体の簡素化を図
ることができるので好ましい・又第1、第2の光学要素
を共に屈折率分布の異なるグラジエンドインデツクス分
布の光学部材より構成するようにしても良い。
ラジエンドインデツクス分布を有する光学部材の光束の
入射面若しくは射出面の少なくとも一万に構成しても良
く、このような構成にすれば光学要素全体の簡素化を図
ることができるので好ましい・又第1、第2の光学要素
を共に屈折率分布の異なるグラジエンドインデツクス分
布の光学部材より構成するようにしても良い。
水平方向と垂直方向との屈折率分布の異なるグラジエン
ドインデツクス分布を有する光学部材は例えば屈折率分
布構成の要因となる材質中のイオンを各々水平方向と垂
直方向で適当に異つ次状態で交換すれば容易に達成する
ことができる。
ドインデツクス分布を有する光学部材は例えば屈折率分
布構成の要因となる材質中のイオンを各々水平方向と垂
直方向で適当に異つ次状態で交換すれば容易に達成する
ことができる。
その池槽円形状のロッドを液浸させ材質中の物質に対し
イオン交換を行い水平方向と垂直方向との屈折率分布を
変えるようKしても良い。
イオン交換を行い水平方向と垂直方向との屈折率分布を
変えるようKしても良い。
尚本案絶倒においては第1、第2の光学要素の配置順は
任意に構成しても本発明の目的を達成することができる
。
任意に構成しても本発明の目的を達成することができる
。
第1図囚、@は本発明の一実施例の光学系の概略図であ
る。同図囚は水平方向、同図の)は垂直方向の光学系の
状態を示す。同図において1は半導体レーザー、10は
第1の光学要素と第2の光学要素を共にトーリック面で
構成し、双方を合体した光学部材である。第1図(4)
、@においてR工□、Rlvは各々第1の光学要素のト
ーリック面の水平方向と垂直方向の曲率半径、”2H’
R2Vは各々第2の光学要素のトーリック面の水平方向
と垂直方向の曲率半径、Nは光学部材10の材質の屈折
率、dは厚さ、Dは口径である。
る。同図囚は水平方向、同図の)は垂直方向の光学系の
状態を示す。同図において1は半導体レーザー、10は
第1の光学要素と第2の光学要素を共にトーリック面で
構成し、双方を合体した光学部材である。第1図(4)
、@においてR工□、Rlvは各々第1の光学要素のト
ーリック面の水平方向と垂直方向の曲率半径、”2H’
R2Vは各々第2の光学要素のトーリック面の水平方向
と垂直方向の曲率半径、Nは光学部材10の材質の屈折
率、dは厚さ、Dは口径である。
又0H1θ7は各々水平方向と垂直方向の光束の発散角
である。
である。
第1図囚、a3)に示した各諸元の数値を次に示す。
RIH−α73576、 Rxy−11963d=1
1.05.N−1,7R2H−5,03662、Rzy
−−7,13783s<−as 165 次に各諸数値を前述の記号に変換したものを数li例1
として次に示す。
1.05.N−1,7R2H−5,03662、Rzy
−−7,13783s<−as 165 次に各諸数値を前述の記号に変換したものを数li例1
として次に示す。
数値例1
ψIH−0,09807、9’iV” 0.054
e’−a5. N−L7?2■暑α103923 、
ψZV−−α13898数値例1においてはθH=
1&3ざ、θv−35,86’、水平方向のNAH−
α16、垂直方向のNAv−α3である。
e’−a5. N−L7?2■暑α103923 、
ψZV−−α13898数値例1においてはθH=
1&3ざ、θv−35,86’、水平方向のNAH−
α16、垂直方向のNAv−α3である。
以下同様に本発明に係る数値列を前述と同様に示す。但
しα−α5.Φv−0,117647である。
しα−α5.Φv−0,117647である。
数値例2 。
ψIH−α122857. ψIV−−0−04
e’=5.25. N−1−5ψ2H■−
α11234 、ψ2v−0,138287数値例3 ψIH−α125 、 ψIV−041’−6,
4、N−1−6ψ2H−α132353 、ψ2v−α
117647数値列4 911H−(LO62)11,9y−−α098
s’−7,2,N−L6ψ2H”−α00456
3. ψ2V−α149651数値例5 9’lH”−α023077− ?1y−−Q、2
e ’−9.75 、 N−L592H
’−α0712)8. ?2v−Q、138107数
値列6 ψIH−0,049923、ψIV−−α054
e’−10,4、N−L692H自α013176、
ψ2v−α127052数値例7 tplH−0,087923,9)1y−α022
@’−11,05、N=L7ψ2.−0.06
791 .92V−0,111607このように本発明
においては第1、第2の光学部材の水平方向及び垂直方
向の屈折力を適切に設定することKよシ、水平方向と垂
直方向での光束の放射発散角の異なる光源を用い九とき
の光束径の強度分布を任意の形状に調整することのでき
る簡易な構成でしかも小型の光束径調整用の光学系を達
成している。
e’=5.25. N−1−5ψ2H■−
α11234 、ψ2v−0,138287数値例3 ψIH−α125 、 ψIV−041’−6,
4、N−1−6ψ2H−α132353 、ψ2v−α
117647数値列4 911H−(LO62)11,9y−−α098
s’−7,2,N−L6ψ2H”−α00456
3. ψ2V−α149651数値例5 9’lH”−α023077− ?1y−−Q、2
e ’−9.75 、 N−L592H
’−α0712)8. ?2v−Q、138107数
値列6 ψIH−0,049923、ψIV−−α054
e’−10,4、N−L692H自α013176、
ψ2v−α127052数値例7 tplH−0,087923,9)1y−α022
@’−11,05、N=L7ψ2.−0.06
791 .92V−0,111607このように本発明
においては第1、第2の光学部材の水平方向及び垂直方
向の屈折力を適切に設定することKよシ、水平方向と垂
直方向での光束の放射発散角の異なる光源を用い九とき
の光束径の強度分布を任意の形状に調整することのでき
る簡易な構成でしかも小型の光束径調整用の光学系を達
成している。
第7図は本発明を光デイスク光学系の一部分に適用し几
ときの光学系の概略図である。同図において11は半導
体レーザーで半導体素子の接合面と水平方向に配置され
ている。半導体レーザー11より射出し友光束は本発明
に係る第1、第2の光学要素を合体して構成した光学部
材四で平行光とされ偏光ビームスプリッタ−14金通シ
対吻レンズ15により光ディスク16の媒体面17に円
形スポットとして結像する。媒体面17で反射し九光束
は対物レンズ15を通り偏光ビームスプリッタ−14で
反射し集光レンズ18により集光され、ハーフミラ−1
9で2分割され検出子20 を通過し検出器2)により
検出されるようKなっている。
ときの光学系の概略図である。同図において11は半導
体レーザーで半導体素子の接合面と水平方向に配置され
ている。半導体レーザー11より射出し友光束は本発明
に係る第1、第2の光学要素を合体して構成した光学部
材四で平行光とされ偏光ビームスプリッタ−14金通シ
対吻レンズ15により光ディスク16の媒体面17に円
形スポットとして結像する。媒体面17で反射し九光束
は対物レンズ15を通り偏光ビームスプリッタ−14で
反射し集光レンズ18により集光され、ハーフミラ−1
9で2分割され検出子20 を通過し検出器2)により
検出されるようKなっている。
第8図は本発明をレーザービームプリンターの一部分に
適用したときの光学系の概略図である。同図にお^て3
1は半導体レーザーで半導体素子の接合面と垂直方向に
配置されている。半導体レーザー31を射出した光束は
本発明に係る第1と第2の光学要素を合体した光学部材
42により平行光とされ矢印38の方向に回転している
回転多面鏡37により反射しf−θレンズ39にょシ被
結像rM40(ドラム面)に結像し矢印41方向金走査
するように構成されている。
適用したときの光学系の概略図である。同図にお^て3
1は半導体レーザーで半導体素子の接合面と垂直方向に
配置されている。半導体レーザー31を射出した光束は
本発明に係る第1と第2の光学要素を合体した光学部材
42により平行光とされ矢印38の方向に回転している
回転多面鏡37により反射しf−θレンズ39にょシ被
結像rM40(ドラム面)に結像し矢印41方向金走査
するように構成されている。
このように第8図、第9図に示すように本発明に係る光
学部材22 、42 を使用すれば従来のように複数の
シリンドリカルレンズやプリズム等を使用する必要がな
いので光学系全体が簡素化され、しかも光路が簡単とな
り小型の光デイスク光学系やレーザービームプリンター
を達成することができる。
学部材22 、42 を使用すれば従来のように複数の
シリンドリカルレンズやプリズム等を使用する必要がな
いので光学系全体が簡素化され、しかも光路が簡単とな
り小型の光デイスク光学系やレーザービームプリンター
を達成することができる。
この池水発明は照明系等にも適用することができる。又
本発明は水平方向と垂直方向で光束の放射発散角が異な
る光源を使用する光学系であれば、どのような光学系に
も良好に適用することができる。
本発明は水平方向と垂直方向で光束の放射発散角が異な
る光源を使用する光学系であれば、どのような光学系に
も良好に適用することができる。
(発明の効果)
本発明によれば水平方向と垂直方向の光束の放射発散角
が各々異なる光源を用いたときに簡易な構成により水平
方向と垂直方向Q光束の放射発散角を任意に変え、光束
の有効利用を図った小型の光束径調整用の光学系を達成
することができる。
が各々異なる光源を用いたときに簡易な構成により水平
方向と垂直方向Q光束の放射発散角を任意に変え、光束
の有効利用を図った小型の光束径調整用の光学系を達成
することができる。
第1図囚、(8)は本発明の一実施例の光学系の概略図
、第2図囚、@は半導体レーザーから射出する光束の発
散状態の説明図、第3図囚、■は第2図で示す半導体レ
ーザーの光束の強度分布、第4図囚、@と第5図囚、@
は共に従来の半導体レーザーを用い九ときの光学系の説
明図、第6図囚、@は本発明の光学系の原理を説明する
為の概略図、第7図囚、@は本発明を光デイスク光学系
に適用したときの光学系の説明図、第8図は本発明をレ
ーザービームプリンターに適用したときの光学系の説明
図である。図中111.31は半導体レーザー、2は半
導体素子の接合面、3は光束、4はコリメーターレンズ
、56はシリンドリカルレンズ、8はプリズム、1゜2
2 、42は各々本発明に係る第1、第2の光学要素を
合体した光学部材、16は光ディスク、2)は検出器、
39はf−〇レンズ、40はドラム面である。
、第2図囚、@は半導体レーザーから射出する光束の発
散状態の説明図、第3図囚、■は第2図で示す半導体レ
ーザーの光束の強度分布、第4図囚、@と第5図囚、@
は共に従来の半導体レーザーを用い九ときの光学系の説
明図、第6図囚、@は本発明の光学系の原理を説明する
為の概略図、第7図囚、@は本発明を光デイスク光学系
に適用したときの光学系の説明図、第8図は本発明をレ
ーザービームプリンターに適用したときの光学系の説明
図である。図中111.31は半導体レーザー、2は半
導体素子の接合面、3は光束、4はコリメーターレンズ
、56はシリンドリカルレンズ、8はプリズム、1゜2
2 、42は各々本発明に係る第1、第2の光学要素を
合体した光学部材、16は光ディスク、2)は検出器、
39はf−〇レンズ、40はドラム面である。
Claims (6)
- (1)水平方向と垂直方向の放射発散角が各々異なる光
束を水平方向と垂直方向に各々所定の異つた屈折力を有
する第1の光学要素と水平方向若しくは垂直方向の少な
くとも一方向に屈折力を有する光学的に回転非対称な第
2の光学要素の少なくとも2つの光学要素を介した後、
該光束の水平方向と垂直方向の放射発散角を調整したこ
とを特徴とする光束径調整用の光学系。 - (2)前記第1の光学要素をトーリツク面より構成し、
前記第2の光学要素をトーリツク面若しくはシリンドリ
カル面より構成したことを特徴とする特許請求の範囲第
1項記載の光束径調整用の光学系。 - (3)前記第1の光学要素をグラジエンドインデツクス
分布の光学部材より構成し、前記第2の光学要素をトー
リツク面若しくはシリンドリカル面より構成したことを
特徴とする特許請求の範囲第1項記載の光束径調整用の
光学系。 - (4)前記第1の光学要素をグラジエンドインデツクス
分布の光学部材より構成し、該光学部材への光束の入射
面若しくは射出面の少なくとも一方に前記第2の光学要
素を形成したことを特徴とする特許請求の範囲第1項記
載の光束径調整用の光学系。 - (5)前記第1の光学要素と第2の光学要素の水平方向
と垂直方向の総合の焦点距離のうち前記光束の放射発散
角が大きい方向の焦点距離をF、小さい方向の焦点距離
をF′としたとき F<F′ を満足するように構成したことを特徴とする特許請求の
範囲第1項記載の光束径調整用の光学系。 - (6)前記第1の光学要素の水平方向と垂直方向の屈折
力を各々ψ_1_H、ψ_1_V、前記第2の光学要素
の水平方向と垂直方向の屈折力を各々ψ_2_H、φ_
2_V、前記第1の光学要素と第2の光学要素の空気換
算面間隔をe′、水平方向と垂直方向の総合の屈折力を
各々Φ_H、Φ_Vとし、α=Φ_H/Φ_Vとおいた
とき ψ_1_V=(1−α)/e′+αφ_1Hなる条件を
満足するように構成したことを特徴とする特許請求の範
囲第1項記載の光束径調整用の光学系。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP9479285A JPS61254915A (ja) | 1985-05-03 | 1985-05-03 | 光束径調整用の光学系 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP9479285A JPS61254915A (ja) | 1985-05-03 | 1985-05-03 | 光束径調整用の光学系 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS61254915A true JPS61254915A (ja) | 1986-11-12 |
Family
ID=14119924
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP9479285A Pending JPS61254915A (ja) | 1985-05-03 | 1985-05-03 | 光束径調整用の光学系 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS61254915A (ja) |
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1985
- 1985-05-03 JP JP9479285A patent/JPS61254915A/ja active Pending
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