JPS60140699A - 電界カ−テン素子 - Google Patents
電界カ−テン素子Info
- Publication number
- JPS60140699A JPS60140699A JP24509883A JP24509883A JPS60140699A JP S60140699 A JPS60140699 A JP S60140699A JP 24509883 A JP24509883 A JP 24509883A JP 24509883 A JP24509883 A JP 24509883A JP S60140699 A JPS60140699 A JP S60140699A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- electric field
- solid dielectric
- field curtain
- curtain element
- blade body
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Landscapes
- Mixers With Rotating Receptacles And Mixers With Vibration Mechanisms (AREA)
- Oxygen, Ozone, And Oxides In General (AREA)
- Elimination Of Static Electricity (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
この発明は、電界カーテン理論を応用した静電檄能を有
する電界カーテン素子に関する。詳しくには、電気力学
的、静電的、放電化学的歳能と物理化学的撹４−１ミ混
合機能とを有する電界カーテン素子に関する。 従来、電界カーテン理論に定在波交番不平等電界（単相
型）を応用した電界カーテン素子は、板状の素子でその
表面に線状の接地放電極群か、またその内部ｉこ板状の
高）主誘導電極か設けられ、高ｊ王誘導電極のターミナ
ルは素子背面に設けられている。両電極の間に単相交；
ＡＬ高電圧を印加すると、線状放電極の周囲に定在波の
交番不平等電界が発生し、その作用で帯電物体を反発し
、表面への附着物を払い落す。この場合附着物は素子表
面との接触により、接触帯電し電界の作用をうける。 さらに、電圧を上げると線状放電極から強力な交流沿面
コロナ放電が発生腰豊富な正・負イオンを含むプラズマ
が形成され、すぐれたイオンシ原となる。すなわち、こ
耽に帯電物体が近づくと直ちにその電荷を中和（除電）
し、また外部電界をかけるとこのイオン源から自由に正
又は負のイ′オンを引き出して物体を荷電することかで
ｂる。また粉体の表面を改質して、その流動性を増し、
溶媒へのぬれを促進する。更に、この放電発生に伴い強
力なオゾンが生ずるので、これをオゾン発生装置として
利用する二とも出来、更には殺菌、脱臭、反応促進、燃
焼促進、脱硫、脱硝にも利用出来る。 胆力、進行波不平管電界（三相型）を応用した電界カー
テン素子は、高純度アルミナよりなる板状の素子で、三
相の線状放電極ＩｊＴを有し、素子背面に三相のターミ
ナルか設けられ、三相電極の中の１相を表面に露出させ
たものと、針べての電極を素子の内部に埋設したものと
がある。前者はイオン発生効果に主眼を置き、後者は電
界効果に主Ｉｌｌ！を置いたものである。いま、三相の
交流高電圧を三つのターミナルから三相電極群に印加す
ると、素子の表面に沿って相順方向に移動する進行波不
平等電界が形成さｊ″Ｌる。したがって素子」二のダス
ト ′４；の物体１よ、その大部分が先ず電気的反発力
をうけて素子表面から浮」二しその状態で進行波の方向
に電、気的に輸送される。この場合粒子を水平方向の・
みならず垂直方向にも上昇輸送することもでドる。この
進行波不平等電界は相順方向ｔこ進行する回転進行波電
界（第１モード）、逆方向に進行するやや低い強度の逆
回転進行波電界（第２モード）、正方向に進行する第３
モードの回転進行波電界、・・・と無限個の別々の回転
進行波ミソ＾に展開され、それぞれ異なった進行速度と
回転速度を有する。 更に電圧を上げると素子面上に交流コロナ放電か発生し
、正負イオンより成るプラズマが生しる。 電圧を更
する電界カーテン素子に関する。詳しくには、電気力学
的、静電的、放電化学的歳能と物理化学的撹４−１ミ混
合機能とを有する電界カーテン素子に関する。 従来、電界カーテン理論に定在波交番不平等電界（単相
型）を応用した電界カーテン素子は、板状の素子でその
表面に線状の接地放電極群か、またその内部ｉこ板状の
高）主誘導電極か設けられ、高ｊ王誘導電極のターミナ
ルは素子背面に設けられている。両電極の間に単相交；
ＡＬ高電圧を印加すると、線状放電極の周囲に定在波の
交番不平等電界が発生し、その作用で帯電物体を反発し
、表面への附着物を払い落す。この場合附着物は素子表
面との接触により、接触帯電し電界の作用をうける。 さらに、電圧を上げると線状放電極から強力な交流沿面
コロナ放電が発生腰豊富な正・負イオンを含むプラズマ
が形成され、すぐれたイオンシ原となる。すなわち、こ
耽に帯電物体が近づくと直ちにその電荷を中和（除電）
し、また外部電界をかけるとこのイオン源から自由に正
又は負のイ′オンを引き出して物体を荷電することかで
ｂる。また粉体の表面を改質して、その流動性を増し、
溶媒へのぬれを促進する。更に、この放電発生に伴い強
力なオゾンが生ずるので、これをオゾン発生装置として
利用する二とも出来、更には殺菌、脱臭、反応促進、燃
焼促進、脱硫、脱硝にも利用出来る。 胆力、進行波不平管電界（三相型）を応用した電界カー
テン素子は、高純度アルミナよりなる板状の素子で、三
相の線状放電極ＩｊＴを有し、素子背面に三相のターミ
ナルか設けられ、三相電極の中の１相を表面に露出させ
たものと、針べての電極を素子の内部に埋設したものと
がある。前者はイオン発生効果に主眼を置き、後者は電
界効果に主Ｉｌｌ！を置いたものである。いま、三相の
交流高電圧を三つのターミナルから三相電極群に印加す
ると、素子の表面に沿って相順方向に移動する進行波不
平等電界が形成さｊ″Ｌる。したがって素子」二のダス
ト ′４；の物体１よ、その大部分が先ず電気的反発力
をうけて素子表面から浮」二しその状態で進行波の方向
に電、気的に輸送される。この場合粒子を水平方向の・
みならず垂直方向にも上昇輸送することもでドる。この
進行波不平等電界は相順方向ｔこ進行する回転進行波電
界（第１モード）、逆方向に進行するやや低い強度の逆
回転進行波電界（第２モード）、正方向に進行する第３
モードの回転進行波電界、・・・と無限個の別々の回転
進行波ミソ＾に展開され、それぞれ異なった進行速度と
回転速度を有する。 更に電圧を上げると素子面上に交流コロナ放電か発生し
、正負イオンより成るプラズマが生しる。 電圧を更
【こ上げると放電は更に活発となりプラズマの
イオン密度は更に高くなる。これに伴って電気力学的作
用自体も活発となる。この状態では単にダストの輸送の
みでなく、外部直流電界を加えることによりこれを輸送
中に強力に荷電の」二、直；！コミ界の方向にゲストを
駆動させることも出来、また粉体の表面改質も可能とな
る。 この発明は、従来電界カーテン素子か有する電気力学ｒ
メへ静電的、放電化学は能と物理化学的撹拌〈！（１合
（蔑（１ヒを共有する新規な電界カーテシ素子を提供す
ることを「１的とする。 すなわち、この発明による電界カーテン素子は、円筒状
の固体誘電体に放電極を設け、かつ必茨に応じて該放電
極と絶縁して講導電１龜を設け１．該固体誘電体の体内
に長手方向に螺旋状にねしられた複数１１６１の羽根体
を有し、ｊ青１）合う羽根１本の端縁とおしを交差させ
て配置した、ことを１．５徴とする電界カーテン素子で
ある。 すなわち、固体誘電体の体内に螺り１状にねじられた複
数個の羽根体を配置することによって、１種または２種
以上の流体に撹拌混合作用を発生させることにより、放
電極部での発４ミイオン、プラズマ等とのＪな触面禎、
接触反応効率を増大させることか０丁能となる。 この発明に係る電界カーテン素子は、各種産業分野で利
用可１を巳であるが、例えば、粉粒体の１１１１合除電
、荷電装置、粉粒体輸送装置、オゾン発生装置、脱硝、
脱硫装置、脱史、脱色装置、殺菌装置、反応促進装置、
粉体表面改質装置、静電分級１分別装置、燃焼促進装置
、電気集塵装置、オイル送油管などに利用可能である。 夏、下、添イて１の図面を参照して、この発明の実施例
につき、−１Ｊ、体内に説明する。第１図ノ）至第・１
図は、重り＾カーテン素子の羽根体を示す。第１図に示
す９（）°右回−１を型羽根体］は長手方向に螺旋状１
こねしられている。羽根体〕は固体誘電体５の内側の半
径方向断面を２分割し、固体誘電体５の長手方向ｔこ１
１．５計方向に９０“だけ回転している。第２図には９
０ ’左回転型羽根体２か示されている。 二の羽根体２は、固体誘電体５のその長手方向に反時計
方向にり ０ ’ だけ螺旋状にねしられている。 第３図に示す１８０°右回転型羽根本３及び第４図に示
１１８（１’左回転型羽根体４は、固体誘電体５の長手
方向に螺旋状にねじられており、羽根体ニジ及び伺土夫
々時計方向及び反時計方向に回転している。これらの羽
根体１〜・１においては、例えば創出成形法、押出し成
形法又はロストワックスダＪ造法等により、容・易に製
造することがで外る。 各羽根体１〜・４は、ステンレス等の金属Ｈ料、プラス
チック４・１料又はセラミック４・］料又はそれら４＝
Ａ料の複合材料から製造宅れる。固体誘電体５内に配設
される羽根体の連結点においては、羽根体とおしを溶接
又はローイ・ＩＭ・により固定してもよいか、羽根体と
固体誘電体の内周面とを４＆、 ）’ｆ して固定して
もよい。又、羽根体の軸方向端部の中心部に軸方向に凹
溝を形成して隣接する羽根体とを１１′＞２介して固体
誘電体内に配設してもよい。 次に、このような羽根体と固体誘電体とを組合わせて構
成される電界カーテン素子について説明する。第５図は
、固体誘電体５内に９０°右回転型羽根木１と、９０′
左回転型羽根体２とを組合わせて配設した電界カーテン
素子６を示す。この電界カーテン素子６は、固体誘電体
５内に羽根体１と羽根体２とを交互に配置し、その羽根
体１及び２の端縁どおしを直交させたちのである。第６
図の電界カーテン素子７は、固体誘電体５内に１８０゛
回転型の羽根体３及び１１の端縁とおしを直交さる ぜたものである。この外にも、例えは右回Ｉｌｖ：型羽
根体のみを連結するとか、又は左回転型羽根体のみ杢連
結する等の種々組合わせ態様が考えられる。 次に、固体誘電体に設けられる放電極と必要に応して設
けられる誘導電極の構成について、図面に暴いて述へる
。 第°７図に示した如く、複数個の線状放電極８は固体誘
電体５の内側表面に設けられる。誘導電極″：Ｊは放電
極２；にλ・］向して放電極８と絶縁した状態で埋設さ
れている。固体誘電体の内側表面に設けられる放電極と
しては、厚膜技術によって０．１〜］ ０１１１１１１
中、厚さ１〜１００μローの線状電極を、間隔１〜１０
１１１１１１程度で多数並列にｌＩｆ、１府するのか有
効である。又、誘導電極は金属蒸着などの技術によって
形成される。 このようにして構成される電界カーテ／素子を、オゾン
発生装置として使用する場合は、乾燥したぢ・で気又は
酸素を固体誘電体内に通流させればよい。 この場合に、各羽根体を触媒作用のある金属４，４ ｔ
；Ｉ、セラミック（・（料、プラスチック４・Ａ料など
で形成あるいは触媒なＪ旧１１することにより１．１υ
一層の反応促進か１１能となる。 いま、電２原により４線１０、］１を介し′ζ複数個の
放電極（３と誘導・、電１ｍ＜ ！Ｊの間：こ周期的変
動電圧 −を印ツノ１けると、固体誘電体５内の表面の
放電極）３の間に沿面放電か発生１−る。５−のｌＬｌ
＋、１−１１庵、１カ電休５内に（Ｊｌ、給される空気
又は１衰素のｌ光１本は、各羽根体により仕切られた通
路を＋、！旋状に通；Ａコし、各羽４艮木の連糸、＋１
点において流体は２分、１；すされなが呟固体１、誘電
体中央（・１近の流体は誘電体内ヘーシ＼、誘′１Ｌ体
内壁イ・ｊ近の流体は誘電体中央へと交互に層がｌＩｌ
、Ｌ位し−〕つ他方の通路を通流してきたｌ皮体と混合
される。このＪ：うにして、ｉ、ｆ、木は螺旋状の羽根
体により、沿面放電を発生させている放電（４ン面と接
触反応してオゾンがり）率よ（生成される。 また、ｎｉｊ記以外に沿面放電を発生させる方法として
は、相隣る放電極を互に絶縁の」−いくつかに組合けし
、これに多相の周期的変動電圧を印加する方法、複数個
の放電極をすべて共３ｍ導線に並夕ＩＦに接続し、かつ
固体誘電体の背面に放電極に対向して１個又は複数個の
誘導電極を設け、放電園と誘導電極間に単相の周期的変
動電圧を印加する方法等種々ジえられる。そのいずれを
利用してもより）。 又、放電極に印加１べき周期的変動電圧としては、商用
周波数、又はこれより高い周波数の単相又は三相の正弦
波り１本電圧、三角波交流電圧、矩形波交流電圧、くり
返しパルス電圧等を用いることかできる。 更に１１１ｆ記以外に交番不平で１゛電界を発！１掲ぜ
る方法とし′ζは、第８図に示した如く、第１及び第２
極性の線状電極］５及び１Ｇは交互に隣り合ってほぼ平
行に絶縁体層１３内に配列され、誘電体層】・・１は線
状電極１５及び１６の上に形成されて、固体誘電体が構
成されている。それ故に、単相または三相の交ｉ！電圧
を電極間に印ツノ１けると、相隣る線状電極１５及び１
６間に、第８図に点線で示したような交番不平等電界を
生起でべろ。この場合、微フ１１１粒子が誘電体ハ４１
／目こ接触すると摩擦（ｆ７電、誘導、電荷注入などに
よって荷電粒子となる。 そして、このイ１７電粒子は、はぼ電気力線に沿って電
気力学的振動を行なうようになる。また、この現象は、
予め・：１シ電されている粒子が１１１ｊ記不平等交番
電界に近づいた場合にも、全く同様に発生する。 辿ツバ例えば粉粒体の角°ｆ業分野に利用する場合、電
界カーテン素子６に供給される１種または２独り、」二
のｉ’ｉ−’電した粉粒体か、放電極８がら沿面放電に
より発生しているイオン源に近つくと直ちにその電荷を
中和（除電）する。この１１．５″、羽根体１及び２の
作用により、粉粒体とイオン源との接触が効率よく行な
われる。それとともに、前記同様の山“。 合作用か行なわオ′シる。すなわち、粉ね木を除電しつ
つ２種類以上の粉粒体の混合操作かηＪ能となる。 また、１種類の場合は、粉粒体の二次凝集体の生成を防
雨することか可能となる。 なオよ、各羽根体の１ｆｌ径及び長さ等の−・ｊ法、及
び捻り角度は任意に設定することができ、利用分野に応
じて適切なものを選択可能である。また、」−記実施例
においては、羽根体は一体歳形としたが、羽根体を半径
方向で分割した分側板状素子を複数枚を積層して形成し
てもよい。更に羽根体は」二記天施例の如く、２分割の
ものに限らす、例えば羽根体か固体誘電本の庫内を３分
割し、長手方向に６ｉ１’（あるいは１２０°ｌだけ螺
旋回転する型式のものを使用することも可能で゛ある。 また、固体誘電体の内部又は外側を冷却することによっ
て、イオン発生の電力効率を上げることか１１能となる
。
イオン密度は更に高くなる。これに伴って電気力学的作
用自体も活発となる。この状態では単にダストの輸送の
みでなく、外部直流電界を加えることによりこれを輸送
中に強力に荷電の」二、直；！コミ界の方向にゲストを
駆動させることも出来、また粉体の表面改質も可能とな
る。 この発明は、従来電界カーテン素子か有する電気力学ｒ
メへ静電的、放電化学は能と物理化学的撹拌〈！（１合
（蔑（１ヒを共有する新規な電界カーテシ素子を提供す
ることを「１的とする。 すなわち、この発明による電界カーテン素子は、円筒状
の固体誘電体に放電極を設け、かつ必茨に応じて該放電
極と絶縁して講導電１龜を設け１．該固体誘電体の体内
に長手方向に螺旋状にねしられた複数１１６１の羽根体
を有し、ｊ青１）合う羽根１本の端縁とおしを交差させ
て配置した、ことを１．５徴とする電界カーテン素子で
ある。 すなわち、固体誘電体の体内に螺り１状にねじられた複
数個の羽根体を配置することによって、１種または２種
以上の流体に撹拌混合作用を発生させることにより、放
電極部での発４ミイオン、プラズマ等とのＪな触面禎、
接触反応効率を増大させることか０丁能となる。 この発明に係る電界カーテン素子は、各種産業分野で利
用可１を巳であるが、例えば、粉粒体の１１１１合除電
、荷電装置、粉粒体輸送装置、オゾン発生装置、脱硝、
脱硫装置、脱史、脱色装置、殺菌装置、反応促進装置、
粉体表面改質装置、静電分級１分別装置、燃焼促進装置
、電気集塵装置、オイル送油管などに利用可能である。 夏、下、添イて１の図面を参照して、この発明の実施例
につき、−１Ｊ、体内に説明する。第１図ノ）至第・１
図は、重り＾カーテン素子の羽根体を示す。第１図に示
す９（）°右回−１を型羽根体］は長手方向に螺旋状１
こねしられている。羽根体〕は固体誘電体５の内側の半
径方向断面を２分割し、固体誘電体５の長手方向ｔこ１
１．５計方向に９０“だけ回転している。第２図には９
０ ’左回転型羽根体２か示されている。 二の羽根体２は、固体誘電体５のその長手方向に反時計
方向にり ０ ’ だけ螺旋状にねしられている。 第３図に示す１８０°右回転型羽根本３及び第４図に示
１１８（１’左回転型羽根体４は、固体誘電体５の長手
方向に螺旋状にねじられており、羽根体ニジ及び伺土夫
々時計方向及び反時計方向に回転している。これらの羽
根体１〜・１においては、例えば創出成形法、押出し成
形法又はロストワックスダＪ造法等により、容・易に製
造することがで外る。 各羽根体１〜・４は、ステンレス等の金属Ｈ料、プラス
チック４・１料又はセラミック４・］料又はそれら４＝
Ａ料の複合材料から製造宅れる。固体誘電体５内に配設
される羽根体の連結点においては、羽根体とおしを溶接
又はローイ・ＩＭ・により固定してもよいか、羽根体と
固体誘電体の内周面とを４＆、 ）’ｆ して固定して
もよい。又、羽根体の軸方向端部の中心部に軸方向に凹
溝を形成して隣接する羽根体とを１１′＞２介して固体
誘電体内に配設してもよい。 次に、このような羽根体と固体誘電体とを組合わせて構
成される電界カーテン素子について説明する。第５図は
、固体誘電体５内に９０°右回転型羽根木１と、９０′
左回転型羽根体２とを組合わせて配設した電界カーテン
素子６を示す。この電界カーテン素子６は、固体誘電体
５内に羽根体１と羽根体２とを交互に配置し、その羽根
体１及び２の端縁どおしを直交させたちのである。第６
図の電界カーテン素子７は、固体誘電体５内に１８０゛
回転型の羽根体３及び１１の端縁とおしを直交さる ぜたものである。この外にも、例えは右回Ｉｌｖ：型羽
根体のみを連結するとか、又は左回転型羽根体のみ杢連
結する等の種々組合わせ態様が考えられる。 次に、固体誘電体に設けられる放電極と必要に応して設
けられる誘導電極の構成について、図面に暴いて述へる
。 第°７図に示した如く、複数個の線状放電極８は固体誘
電体５の内側表面に設けられる。誘導電極″：Ｊは放電
極２；にλ・］向して放電極８と絶縁した状態で埋設さ
れている。固体誘電体の内側表面に設けられる放電極と
しては、厚膜技術によって０．１〜］ ０１１１１１１
中、厚さ１〜１００μローの線状電極を、間隔１〜１０
１１１１１１程度で多数並列にｌＩｆ、１府するのか有
効である。又、誘導電極は金属蒸着などの技術によって
形成される。 このようにして構成される電界カーテ／素子を、オゾン
発生装置として使用する場合は、乾燥したぢ・で気又は
酸素を固体誘電体内に通流させればよい。 この場合に、各羽根体を触媒作用のある金属４，４ ｔ
；Ｉ、セラミック（・（料、プラスチック４・Ａ料など
で形成あるいは触媒なＪ旧１１することにより１．１υ
一層の反応促進か１１能となる。 いま、電２原により４線１０、］１を介し′ζ複数個の
放電極（３と誘導・、電１ｍ＜ ！Ｊの間：こ周期的変
動電圧 −を印ツノ１けると、固体誘電体５内の表面の
放電極）３の間に沿面放電か発生１−る。５−のｌＬｌ
＋、１−１１庵、１カ電休５内に（Ｊｌ、給される空気
又は１衰素のｌ光１本は、各羽根体により仕切られた通
路を＋、！旋状に通；Ａコし、各羽４艮木の連糸、＋１
点において流体は２分、１；すされなが呟固体１、誘電
体中央（・１近の流体は誘電体内ヘーシ＼、誘′１Ｌ体
内壁イ・ｊ近の流体は誘電体中央へと交互に層がｌＩｌ
、Ｌ位し−〕つ他方の通路を通流してきたｌ皮体と混合
される。このＪ：うにして、ｉ、ｆ、木は螺旋状の羽根
体により、沿面放電を発生させている放電（４ン面と接
触反応してオゾンがり）率よ（生成される。 また、ｎｉｊ記以外に沿面放電を発生させる方法として
は、相隣る放電極を互に絶縁の」−いくつかに組合けし
、これに多相の周期的変動電圧を印加する方法、複数個
の放電極をすべて共３ｍ導線に並夕ＩＦに接続し、かつ
固体誘電体の背面に放電極に対向して１個又は複数個の
誘導電極を設け、放電園と誘導電極間に単相の周期的変
動電圧を印加する方法等種々ジえられる。そのいずれを
利用してもより）。 又、放電極に印加１べき周期的変動電圧としては、商用
周波数、又はこれより高い周波数の単相又は三相の正弦
波り１本電圧、三角波交流電圧、矩形波交流電圧、くり
返しパルス電圧等を用いることかできる。 更に１１１ｆ記以外に交番不平で１゛電界を発！１掲ぜ
る方法とし′ζは、第８図に示した如く、第１及び第２
極性の線状電極］５及び１Ｇは交互に隣り合ってほぼ平
行に絶縁体層１３内に配列され、誘電体層】・・１は線
状電極１５及び１６の上に形成されて、固体誘電体が構
成されている。それ故に、単相または三相の交ｉ！電圧
を電極間に印ツノ１けると、相隣る線状電極１５及び１
６間に、第８図に点線で示したような交番不平等電界を
生起でべろ。この場合、微フ１１１粒子が誘電体ハ４１
／目こ接触すると摩擦（ｆ７電、誘導、電荷注入などに
よって荷電粒子となる。 そして、このイ１７電粒子は、はぼ電気力線に沿って電
気力学的振動を行なうようになる。また、この現象は、
予め・：１シ電されている粒子が１１１ｊ記不平等交番
電界に近づいた場合にも、全く同様に発生する。 辿ツバ例えば粉粒体の角°ｆ業分野に利用する場合、電
界カーテン素子６に供給される１種または２独り、」二
のｉ’ｉ−’電した粉粒体か、放電極８がら沿面放電に
より発生しているイオン源に近つくと直ちにその電荷を
中和（除電）する。この１１．５″、羽根体１及び２の
作用により、粉粒体とイオン源との接触が効率よく行な
われる。それとともに、前記同様の山“。 合作用か行なわオ′シる。すなわち、粉ね木を除電しつ
つ２種類以上の粉粒体の混合操作かηＪ能となる。 また、１種類の場合は、粉粒体の二次凝集体の生成を防
雨することか可能となる。 なオよ、各羽根体の１ｆｌ径及び長さ等の−・ｊ法、及
び捻り角度は任意に設定することができ、利用分野に応
じて適切なものを選択可能である。また、」−記実施例
においては、羽根体は一体歳形としたが、羽根体を半径
方向で分割した分側板状素子を複数枚を積層して形成し
てもよい。更に羽根体は」二記天施例の如く、２分割の
ものに限らす、例えば羽根体か固体誘電本の庫内を３分
割し、長手方向に６ｉ１’（あるいは１２０°ｌだけ螺
旋回転する型式のものを使用することも可能で゛ある。 また、固体誘電体の内部又は外側を冷却することによっ
て、イオン発生の電力効率を上げることか１１能となる
。
第１図乃至第・４図は羽根体のコ１（面図、第５図乃至
第６図は電界カーテン素子の（ゲ弐図、第゛７図］５至
第８図は固体誘電体の水平部分断面図を示す。 １．２，３．・１・・羽根体、５・・・固体誘電体、６
．７・・・電界カーテン素子、ト・・放電極、９・・・
誘導電極、 １０．１１・・・導線、１２・・・電源、
１３・・・絶縁水層、１４・・・誘電体層、１５．１６
・・線状電極群。 特ｉ’ｌ’ｌＪす傾人小嶋久夫 第１図 第２図 第３図 第４図 第６図 第７図 第８図 ３
第６図は電界カーテン素子の（ゲ弐図、第゛７図］５至
第８図は固体誘電体の水平部分断面図を示す。 １．２，３．・１・・羽根体、５・・・固体誘電体、６
．７・・・電界カーテン素子、ト・・放電極、９・・・
誘導電極、 １０．１１・・・導線、１２・・・電源、
１３・・・絶縁水層、１４・・・誘電体層、１５．１６
・・線状電極群。 特ｉ’ｌ’ｌＪす傾人小嶋久夫 第１図 第２図 第３図 第４図 第６図 第７図 第８図 ３
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、放電極と、必要に応じ該放電極と絶縁して誘導電極
を設けてなる固体誘電体において、該固体誘電体の体内
に長平方向に！！１に状にねじられた複数個の羽根本を
有し、隣り合う羽４１１本の端縁どおしを交差させて配
置したことを特徴とする電界カーテン素子。 ２、前記固体誘電体は円節状をなすことを１、ン徴とす
る′４−’ｉ許請求の範囲第１項に記載の電界カーテン
素子。 ３、前記羽根体は長平方向に００°たげねしられ、固体
誘電体の体内を２分割していることを特徴とする１、ｈ
′「請求の範囲１２項に記載の電界カーテン素子。 ４．１ｉｉｊ記羽根体は長平方向に１８０’だけねしら
れ、固体誘電体の体内を２分割していることを特徴とす
る特言′１請求の範囲第２項に記載の電界カーテン素子
。 ５、前記羽根体は長平方向に６（）°だけねしられ、固
体誘電体の体内を３分割していることを特徴とする特許
請求の範囲第２項に記載の電界カーテン素子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24509883A JPS60140699A (ja) | 1983-12-28 | 1983-12-28 | 電界カ−テン素子 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24509883A JPS60140699A (ja) | 1983-12-28 | 1983-12-28 | 電界カ−テン素子 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60140699A true JPS60140699A (ja) | 1985-07-25 |
Family
ID=17128575
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24509883A Pending JPS60140699A (ja) | 1983-12-28 | 1983-12-28 | 電界カ−テン素子 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60140699A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1991002394A1 (en) * | 1989-08-10 | 1991-02-21 | Commonwealth Scientific And Industrial Research Organisation | Producing electrosuspensions |
| CN103619712A (zh) * | 2011-05-09 | 2014-03-05 | 奥唑尼卡有限公司 | 包装物品的消毒 |
-
1983
- 1983-12-28 JP JP24509883A patent/JPS60140699A/ja active Pending
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1991002394A1 (en) * | 1989-08-10 | 1991-02-21 | Commonwealth Scientific And Industrial Research Organisation | Producing electrosuspensions |
| CN103619712A (zh) * | 2011-05-09 | 2014-03-05 | 奥唑尼卡有限公司 | 包装物品的消毒 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| KR920007084B1 (ko) | 전계장치 및 그 제조방법 | |
| CN101585015B (zh) | 一种平面除尘装置 | |
| US3742301A (en) | Corona generator | |
| JPS60140699A (ja) | 電界カ−テン素子 | |
| JP5727589B2 (ja) | 発電機 | |
| JP5831716B2 (ja) | 表面処理電気器具 | |
| El Dein et al. | Experimental and simulation study of V–I characteristics of wire–plate electrostatic precipitators under clean air conditions | |
| Wu et al. | Boosting the Output of Liquid–Solid Triboelectric Nanogenerator by an External Charge‐Pumping Strategy | |
| US20110255206A1 (en) | Method of ions generation and aerodynamic ion generator | |
| JP3569553B2 (ja) | 粉体の分別方法及びその装置 | |
| WO2016125442A1 (ja) | 集塵装置 | |
| JP2009089476A (ja) | 静電動作装置 | |
| JP5223424B2 (ja) | 集塵装置 | |
| JPS6312527A (ja) | 電界カ−テン式粉体搬送装置 | |
| Bright et al. | Modern electrostatic generators | |
| KR920011007B1 (ko) | 전계장치를사용하는물체의정전적처리장치 | |
| JPH0234663B2 (ja) | Setsushokugatadenkaikaatensochi | |
| US20230228829A1 (en) | Magnetic Field Generation with Particle Enhancement with Charge-based Absorption | |
| JP2003020206A (ja) | オゾン発生装置 | |
| SU66073A1 (ru) | Электростатический генератор | |
| JPS5946797A (ja) | 管路式除電器 | |
| Lebedev et al. | Influence of high-permittivity barriers on PD-parameters | |
| JP3365491B2 (ja) | 粒子電界選別装置 | |
| Moesner et al. | Electrostatic propulsion motor for tiny vessels | |
| JPS5857296A (ja) | 管路式除電器 |