JPS60114820A - 光学高速変調方法及び装置 - Google Patents
光学高速変調方法及び装置Info
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- JPS60114820A JPS60114820A JP59210643A JP21064384A JPS60114820A JP S60114820 A JPS60114820 A JP S60114820A JP 59210643 A JP59210643 A JP 59210643A JP 21064384 A JP21064384 A JP 21064384A JP S60114820 A JPS60114820 A JP S60114820A
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- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/29—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the position or the direction of light beams, i.e. deflection
- G02F1/31—Digital deflection, i.e. optical switching
- G02F1/313—Digital deflection, i.e. optical switching in an optical waveguide structure
- G02F1/3132—Digital deflection, i.e. optical switching in an optical waveguide structure of directional coupler type
- G02F1/3134—Digital deflection, i.e. optical switching in an optical waveguide structure of directional coupler type controlled by a high-frequency electromagnetic wave component in an electric waveguide structure
-
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- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
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- G02F1/035—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on ceramics or electro-optical crystals, e.g. exhibiting Pockels effect or Kerr effect in an optical waveguide structure
- G02F1/0356—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on ceramics or electro-optical crystals, e.g. exhibiting Pockels effect or Kerr effect in an optical waveguide structure controlled by a high-frequency electromagnetic wave component in an electric waveguide structure
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、一定周波数の光信号の変調が情報担持マ、イ
クロ波Ｑ助けにより与えられる重速変調器の帯域を増大
する方向に関係する。しかしながら本方法と′装置はマ
イクロ波による変調に限定されず、このような信号の利
用に主に応用されるべきものである、なぜなら帯域制限
はこの分野での最大の問題だからである。
クロ波Ｑ助けにより与えられる重速変調器の帯域を増大
する方向に関係する。しかしながら本方法と′装置はマ
イクロ波による変調に限定されず、このような信号の利
用に主に応用されるべきものである、なぜなら帯域制限
はこの分野での最大の問題だからである。
従来の技術
本発明による方法は第１図〜第４図に関連して以下に詳
細に説明するそれ自体は公知の集積光学回路から構成さ
れる変調器の使用を意図している。
細に説明するそれ自体は公知の集積光学回路から構成さ
れる変調器の使用を意図している。
いわゆる光学方向性カップラは文献（例えば王量子エレ
クトロニクス誌第ＱＢ’１７巻第６号、１９８１年６月
）には既述されていて、これらのカップラはいわゆる相
互作用距離を介して平行に配置された２個の光学導体を
含み、一方の導体中の光学信号は相互作用距離に沿って
他の導体とカップル可能であり、又このカップリングは
適当な大きさの電圧の作用により駆動可能である。この
ような方向性カップラは高速変調器を構成するよう修正
可能で、この時電圧は非常な高周波、例えばマイクロ波
信号の変調信号に置換えられる。マイクロ波信号は光学
導体と平行に取られ、このため通常は伝送導体電極、例
えば同一平面ストリッジ線が用いられる。
クトロニクス誌第ＱＢ’１７巻第６号、１９８１年６月
）には既述されていて、これらのカップラはいわゆる相
互作用距離を介して平行に配置された２個の光学導体を
含み、一方の導体中の光学信号は相互作用距離に沿って
他の導体とカップル可能であり、又このカップリングは
適当な大きさの電圧の作用により駆動可能である。この
ような方向性カップラは高速変調器を構成するよう修正
可能で、この時電圧は非常な高周波、例えばマイクロ波
信号の変調信号に置換えられる。マイクロ波信号は光学
導体と平行に取られ、このため通常は伝送導体電極、例
えば同一平面ストリッジ線が用いられる。
発明の要約
上述の光学高速変調器では、導波チャネル中の光は両方
の伝送導体電極中のマイクロ波と平行に、異なる伝播速
度で走行する。チャネル中のマイクロ波と光との間のこ
の伝播速度差は、伝播速度の差が大きくなればなるほど
一定距離後のマイクロ波と光との間の累積位相差は大き
くなりかつ、帯域が小さくなるように、光学回路の帯域
を制限する。それ故、伝播速度の差により生じる光学信
号とマイクロ波信号との間の位相差を減少させるため可
能な限り相互作用距離を小さく保持することが有利であ
る。同時に、ドライブ能力、すなわ憾変調に要するマイ
クロ波電力に関しては、可能な限り長い相互作用距離、
従って長い伝送導体を用いることが望ましい。
の伝送導体電極中のマイクロ波と平行に、異なる伝播速
度で走行する。チャネル中のマイクロ波と光との間のこ
の伝播速度差は、伝播速度の差が大きくなればなるほど
一定距離後のマイクロ波と光との間の累積位相差は大き
くなりかつ、帯域が小さくなるように、光学回路の帯域
を制限する。それ故、伝播速度の差により生じる光学信
号とマイクロ波信号との間の位相差を減少させるため可
能な限り相互作用距離を小さく保持することが有利であ
る。同時に、ドライブ能力、すなわ憾変調に要するマイ
クロ波電力に関しては、可能な限り長い相互作用距離、
従って長い伝送導体を用いることが望ましい。
以上によると、伝播速度の差はマイクロ波と光信号との
間の相対位相シフトを生じ、この位相シフトが１８０°
以上の時残りの相互作用距離に対して連続カップリング
の変調特性の劣化、すなわち帯域制限を生じる。このよ
うな劣化に対向するための相互作用距離の減少は、上記
によると駆動電力を増大しなければならない事態を生じ
る。
間の相対位相シフトを生じ、この位相シフトが１８０°
以上の時残りの相互作用距離に対して連続カップリング
の変調特性の劣化、すなわち帯域制限を生じる。このよ
うな劣化に対向するための相互作用距離の減少は、上記
によると駆動電力を増大しなければならない事態を生じ
る。
本発明の目的は、十分に長い相互作用距離を保持しつつ
、すなわち一定の駆動電力に対する帯域を増大させ、又
は一定の帯域の駆＃電力を減少しつつ変調マイクロ波（
一般に低伝播速度）とマイクロ波信号より大きな伝播速
度の変調光学信号との間に生じる位相シフトの効果を減
少することである。
、すなわち一定の駆動電力に対する帯域を増大させ、又
は一定の帯域の駆＃電力を減少しつつ変調マイクロ波（
一般に低伝播速度）とマイクロ波信号より大きな伝播速
度の変調光学信号との間に生じる位相シフトの効果を減
少することである。
本発明の方法によると、伝播速度の差により変調信号が
光学信号に対して１８０°位相シフトした後に変調信号
の極反転が生じる。このようにして、２π位相差に対応
する相互作用距離にもかかわらず光学信号の変調を与え
ることができるように変調信号の変更が得られる。本方
法は特許請求の範囲第１項の特徴部分に開示されるもの
として特徴づけられる。
光学信号に対して１８０°位相シフトした後に変調信号
の極反転が生じる。このようにして、２π位相差に対応
する相互作用距離にもかかわらず光学信号の変調を与え
ることができるように変調信号の変更が得られる。本方
法は特許請求の範囲第１項の特徴部分に開示されるもの
として特徴づけられる。
実施例
本発明は添附図面を参照して以下に詳細に説明される。
第１図は、例えばレーず・ダイオードから光学導波体１
を介して入射する光信号を変調する変調マイクロ波信号
を受取る１対の同一な平面尋波部、すなわちいわゆる−
ス） ＩＪツゾ線路４．５を有するいわゆる光学方向性
カップラから構成される尚連変調器を図示する。変調器
内の両光導体１．２は、例えば導体１を介して距離０−
Ｌに沿って導入される光が導体２ヘカツプルできるよう
に互いに近接して配置される。千面導波部４．５は互い
に負荷抵抗３を介して接続される。各纏波部４．５の長
さＬがいわゆる相互作用距離である。
を介して入射する光信号を変調する変調マイクロ波信号
を受取る１対の同一な平面尋波部、すなわちいわゆる−
ス） ＩＪツゾ線路４．５を有するいわゆる光学方向性
カップラから構成される尚連変調器を図示する。変調器
内の両光導体１．２は、例えば導体１を介して距離０−
Ｌに沿って導入される光が導体２ヘカツプルできるよう
に互いに近接して配置される。千面導波部４．５は互い
に負荷抵抗３を介して接続される。各纏波部４．５の長
さＬがいわゆる相互作用距離である。
マイクロ波信号■は導体４０入力に印加される。
この信号■は正弦波であるものとし、相互作用距離りに
沿った伝播の間両光棉体１．２間のカップリングを作動
させ、導体２の出力に光信号を得て変調を可能とする。
沿った伝播の間両光棉体１．２間のカップリングを作動
させ、導体２の出力に光信号を得て変調を可能とする。
第４図は断面Ａ−Ａに沿った第１図による回路のＷ＝図
である。二オシばリチウム（’ＬｉＮＯ３）の基板Ｉ上
にニオゾ藏リチウムより屈折率の大きい２本の光導体１
．２をＴｉ−拡散により作成する。
である。二オシばリチウム（’ＬｉＮＯ３）の基板Ｉ上
にニオゾ藏リチウムより屈折率の大きい２本の光導体１
．２をＴｉ−拡散により作成する。
両マイクロ波導体４．５は（アルミニウムの）ストリッ
プ線路の形式で上平面上に配置する。
プ線路の形式で上平面上に配置する。
第１図では、信号Ｖは純直流電圧（ｆ＝ｏ−、ｖｘＶ□
）であり、導体１．２中の光エネルギの分布（第３．
４図に図示）がある特定時間に得られるものとしている
。第６図はｖ ＝ Ｖ□ ＝ Ｏの場合を図示し、この
ファイバは相互作用距離の開始点、すなわち光導体１へ
の入力点で全ての光を導通させることがわかる。間隔０
＜７＜Ｌ／２０間で光１体１から光導体２への光のカッ
プリングが発生するためｌ−Ｌで光導体２は全ての光を
導通させる。間隔Ｌ／２＜Ｊ（Ｌの間で導体２からの光
は同様な方法で導体フヘカツゾルする。このように相互
作用距離０〜Ｌの間で一方の光導体から他方へ光の交互
転送が得られる。
）であり、導体１．２中の光エネルギの分布（第３．
４図に図示）がある特定時間に得られるものとしている
。第６図はｖ ＝ Ｖ□ ＝ Ｏの場合を図示し、この
ファイバは相互作用距離の開始点、すなわち光導体１へ
の入力点で全ての光を導通させることがわかる。間隔０
＜７＜Ｌ／２０間で光１体１から光導体２への光のカッ
プリングが発生するためｌ−Ｌで光導体２は全ての光を
導通させる。間隔Ｌ／２＜Ｊ（Ｌの間で導体２からの光
は同様な方法で導体フヘカツゾルする。このように相互
作用距離０〜Ｌの間で一方の光導体から他方へ光の交互
転送が得られる。
光導体１．２上に直流電圧が印加されると、光導体１．
２間のカップリングが作動されて、一定電圧ｖ ＝ Ｖ
□では導体間のカップリングがなくなり、光強度（又は
エネルギ）は第４図に従って微弱に変動するのみである
。
２間のカップリングが作動されて、一定電圧ｖ ＝ Ｖ
□では導体間のカップリングがなくなり、光強度（又は
エネルギ）は第４図に従って微弱に変動するのみである
。
以上より、例えば光導体１の出力で得られる光は第１図
による光導体１．２への入力の変調電圧Ｖにより変調可
能であることが理解できる。この信号が波長λｍ）Ｌの
マイクロ波信号を構成する場合、このような光変調によ
り何の問題も生じない。
による光導体１．２への入力の変調電圧Ｖにより変調可
能であることが理解できる。この信号が波長λｍ）Ｌの
マイクロ波信号を構成する場合、このような光変調によ
り何の問題も生じない。
しかしながら、高速変調のマイクロ波信号の周波数が増
大して、相互作用距離りの後の光とマイクロ波信号間の
位相差が２πに近づいてくると、電圧Ｖｏ （−Ｖｏ
）に対応する正の（又は負の）寄与のため、変調を得る
のに問題が生じ、供給変調が得られなくなる。これは、
マイクロ波信号Ｖと光との間の位相差の全期間に対して
、正及び負の半波が互いに抑止し合い、変調作用が消滅
するためである。これは第１図に図示した型式の変調器
の帯域制限を意味する。
大して、相互作用距離りの後の光とマイクロ波信号間の
位相差が２πに近づいてくると、電圧Ｖｏ （−Ｖｏ
）に対応する正の（又は負の）寄与のため、変調を得る
のに問題が生じ、供給変調が得られなくなる。これは、
マイクロ波信号Ｖと光との間の位相差の全期間に対して
、正及び負の半波が互いに抑止し合い、変調作用が消滅
するためである。これは第１図に図示した型式の変調器
の帯域制限を意味する。
本発明の第５図は帯域制限による上記の問題をより詳細
に図示するためのものである。第５図の図は異なる周波
数の３つの異なるマイクロ波信号ｖｌ’％ ｖ２’ｌ
ＶＩＪを図示する。最低周波数の信号ｖ１は相互作用距
ｌ１７１！Ｌより図では大きい（実際には非常に大きい
）波長λｌを有する。この信号は明らかに相互作用距離
内の各位相泣−〇°−３６［１’に対して正の寄与を与
え、従って第１図により正しい変調が得られる。信号■
２は距離りに沿った伝播時間の差がマイクロ波周期Ｔｍ
に対応するような尚周波で、これは相互作用距離り内で
は伺の変更も行なわれないことを意味する。これはマイ
クロメ、「りの各位相位置に適用できる。従って正しい
変調は得られない。
に図示するためのものである。第５図の図は異なる周波
数の３つの異なるマイクロ波信号ｖｌ’％ ｖ２’ｌ
ＶＩＪを図示する。最低周波数の信号ｖ１は相互作用距
ｌ１７１！Ｌより図では大きい（実際には非常に大きい
）波長λｌを有する。この信号は明らかに相互作用距離
内の各位相泣−〇°−３６［１’に対して正の寄与を与
え、従って第１図により正しい変調が得られる。信号■
２は距離りに沿った伝播時間の差がマイクロ波周期Ｔｍ
に対応するような尚周波で、これは相互作用距離り内で
は伺の変更も行なわれないことを意味する。これはマイ
クロメ、「りの各位相位置に適用できる。従って正しい
変調は得られない。
マイクロ波信号への周波数がさらに増加して信号Ｖ、を
与えるｌヅ「まで増加した場合、これは全体の加算部（
第５図のハツチ面）を与える。実際には、この加算は変
調を得て帯域を拡大するには不充分である。
与えるｌヅ「まで増加した場合、これは全体の加算部（
第５図のハツチ面）を与える。実際には、この加算は変
調を得て帯域を拡大するには不充分である。
相互作用距離の間に変調信号を変更してマイクロ波信号
にも有効変調が与えられるようにし、この信号の周波数
は非常に高いため距離り上の伝播時間が上記によるマイ
クロ波周期に対応することにより第１図に図示した型式
の商運変調器の帯域を増加する本発明による方向か与え
られる。この変更は、例えば極反転後（第５図でｖ２の
）＼ツチングにより図示）信号を整流して必要な全体の
加算を可能とするように相互作用距離の半分の後の信号
の極反転により実行可能である１゜第６図は第１図と同
種の光学方向性カッ７０う変調器ではあるが、本発明の
方法により修正したものを図示している。マイクロ波入
力はコンデンサＣ工を介して平面４技部へ接続され、こ
の導波部はこの場合２つの部分４ａ、４ｂに分割され、
これらの部分は互いにちンデンサＣを介して接続される
。正の直流′亀圧十ＥをコンデンサＣ１と４波部４ａへ
の入力との間へインダクタンスζを介して接続する。部
品４ａ、４ｂは第１図による回路のような平面ストリッ
プ、鍜路である。導波部４ｂの出力はコンデンサＣ２と
負荷６を介して導波部５の出力に接続され、４波部５は
第１図の対応する導波部と同じ構造のものである。負の
直流電圧−ＥをインダクタンスＬ２を介して導波部４ｂ
の出力へ接続し、導波部５への入力をアースする。第１
図による回路と同様に、光学導波部１１．２は導波部４
ａ、４ｂと導波部５と谷々平行であり、両電圧＋Ｅと−
Ｅにより第５図の回路はアースに対して正と負にバイア
スされ、これにより半相互作用距離後に入力マイクロ波
信号の極反転が行なわれる。
にも有効変調が与えられるようにし、この信号の周波数
は非常に高いため距離り上の伝播時間が上記によるマイ
クロ波周期に対応することにより第１図に図示した型式
の商運変調器の帯域を増加する本発明による方向か与え
られる。この変更は、例えば極反転後（第５図でｖ２の
）＼ツチングにより図示）信号を整流して必要な全体の
加算を可能とするように相互作用距離の半分の後の信号
の極反転により実行可能である１゜第６図は第１図と同
種の光学方向性カッ７０う変調器ではあるが、本発明の
方法により修正したものを図示している。マイクロ波入
力はコンデンサＣ工を介して平面４技部へ接続され、こ
の導波部はこの場合２つの部分４ａ、４ｂに分割され、
これらの部分は互いにちンデンサＣを介して接続される
。正の直流′亀圧十ＥをコンデンサＣ１と４波部４ａへ
の入力との間へインダクタンスζを介して接続する。部
品４ａ、４ｂは第１図による回路のような平面ストリッ
プ、鍜路である。導波部４ｂの出力はコンデンサＣ２と
負荷６を介して導波部５の出力に接続され、４波部５は
第１図の対応する導波部と同じ構造のものである。負の
直流電圧−ＥをインダクタンスＬ２を介して導波部４ｂ
の出力へ接続し、導波部５への入力をアースする。第１
図による回路と同様に、光学導波部１１．２は導波部４
ａ、４ｂと導波部５と谷々平行であり、両電圧＋Ｅと−
Ｅにより第５図の回路はアースに対して正と負にバイア
スされ、これにより半相互作用距離後に入力マイクロ波
信号の極反転が行なわれる。
第７図−第１０図、は光に対して４つの位相位置、１０
図Ｇは異なる位相位置ｏ０．９０’、１８ｏ０．２７０
”の全砿圧分布を図示する。
図Ｇは異なる位相位置ｏ０．９０’、１８ｏ０．２７０
”の全砿圧分布を図示する。
位相シフトがＯａ（第７１１ａ−第７団Ｃ）の時、バイ
アス電圧＋Ｅと−Ｅからの寄与はマイクロ波信号と協動
作用し、位相シフトが１８００（第９図久−第９図Ｃ）
となると、直流電圧寄与はマイクロ波信号に対抗して作
用する。協動作用は半周期の間の位相シフ） ９０’と
２７００の両方グラフの下の面積は最大値（０°位相シ
フト）から最小値（１８０’位相シフト）まで変化する
。この面積変動が光学信号の所要変調を与える。
アス電圧＋Ｅと−Ｅからの寄与はマイクロ波信号と協動
作用し、位相シフトが１８００（第９図久−第９図Ｃ）
となると、直流電圧寄与はマイクロ波信号に対抗して作
用する。協動作用は半周期の間の位相シフ） ９０’と
２７００の両方グラフの下の面積は最大値（０°位相シ
フト）から最小値（１８０’位相シフト）まで変化する
。この面積変動が光学信号の所要変調を与える。
上記集積光学方向性カッシラのコンピュータ・シミュー
レーションは、新たな電極構造はバンドパス特性を与え
られ、その帯域は同一の物理長（６）を有する第１図に
よる既知の′ｆＪＬ極構造と比較して近似的に２倍に増
加する。実際の場曾光学変調は新たな電極構造ではいく
分減少する。これは、方向性カッシラから出た光学変調
を一定に保つ場合１Ｅ気変調効果を対応して増大させな
ければならないことを意味する。
レーションは、新たな電極構造はバンドパス特性を与え
られ、その帯域は同一の物理長（６）を有する第１図に
よる既知の′ｆＪＬ極構造と比較して近似的に２倍に増
加する。実際の場曾光学変調は新たな電極構造ではいく
分減少する。これは、方向性カッシラから出た光学変調
を一定に保つ場合１Ｅ気変調効果を対応して増大させな
ければならないことを意味する。
光信号の変調を生じる相互作用距離に沿ったマイクロ波
の変更はバイアス電圧を用いずに、すなわち第７図−第
１０図のＥ＝Ｏの時にも達成できる。第１１−はこのよ
うな変調器の電極構造を図示し、ここでは第６図と同じ
参照文字が保持されている。
の変更はバイアス電圧を用いずに、すなわち第７図−第
１０図のＥ＝Ｏの時にも達成できる。第１１−はこのよ
うな変調器の電極構造を図示し、ここでは第６図と同じ
参照文字が保持されている。
第１図は既知実施例の集積光学回路の形式の高速変調器
を図示し、抛２図は第１図による回路の断面図であり、
第３図と第４図は第１図による回路の光エネルイ分布の
図であり、第５図は第１図による回路に生じる変調マイ
クロ波信号の図であり、第６図は本発明による方法を用
いた方向性カッシラ変調器の電極構造の回路図であり、
第７図から第１０図は＠６図による変調器の電極に沿っ
た電圧分布の図であり、第１１図はｉＦ元明の他の実施
例の電極構造を図示する。 １．２・・・・・・・・・光導波体、３．６・・・・・
・・・・負荷抵抗、４．４ａ、４ｂ、５・・・・・・・
・・マイクロ波等波部。 代理人浅村 皓
を図示し、抛２図は第１図による回路の断面図であり、
第３図と第４図は第１図による回路の光エネルイ分布の
図であり、第５図は第１図による回路に生じる変調マイ
クロ波信号の図であり、第６図は本発明による方法を用
いた方向性カッシラ変調器の電極構造の回路図であり、
第７図から第１０図は＠６図による変調器の電極に沿っ
た電圧分布の図であり、第１１図はｉＦ元明の他の実施
例の電極構造を図示する。 １．２・・・・・・・・・光導波体、３．６・・・・・
・・・・負荷抵抗、４．４ａ、４ｂ、５・・・・・・・
・・マイクロ波等波部。 代理人浅村 皓
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 （１）光学信号より低い周波数の変調信号（ロ）の一定
相互作用距離に沿った作用により光学４１号を変調する
際の利用可能帯域を増加するための光学高速変調器の方
法において、相互作用距離の長さは変調信号と変調信号
の周期の整数倍の光との間の伝播時間作に対応し、少な
くとも相対位相シフトで半マイクロ波周期に対応する相
互作用距離の半分を通過した後の変調信号が極反転され
て、その位相位置に応答した変調信号の変更が、従って
光学出力信号の変調が得られる光学高速変調方法。 （２、特許請求の範囲第１項記載の方法において、相互
作用距離を２部分に分割し、一方の部分を正極性で、他
方の部分を負極性でバイアスすることにより前記極反転
を実施する光学高速変調方法。 （３）光学１Ｎ号を変調する際の利用可能帯域を増加す
る光学高速変調器置において、２つの平行な金属性導波
部であって、その長さが相互作用距離を定め、変調マイ
クロ波信号が発生する入力を有し、負荷抵抗を介して接
続される前記導波部と、前記金属性導波部と平行に設け
られた一定周波数の光学信号を導通させる光学導波体で
あって、光学信号が一方の光学導波体から他方へのマイ
クロ波信号に応答してカッゾルされる前記光学導波体と
を含む光学方向性カッシラ変調器を含み、一方の全属性
導波部がコンデンサにより互いに接続された２つの等し
い長さの部分に分割されていて、変調信号の極反転を行
、なうために一方の部分に正の７′？イアスが、他方の
部分に負のバイアスが接続されている光学信号を変調す
る際の利用可能な帯域を増加する光学高速変調装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| SE8305572A SE463739B (sv) | 1983-10-10 | 1983-10-10 | Foerfarande och anordning att oeka bandbredden i en hoeghastighetsmodulator |
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Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60114820A true JPS60114820A (ja) | 1985-06-21 |
Family
ID=20352837
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
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| JP59210643A Pending JPS60114820A (ja) | 1983-10-10 | 1984-10-09 | 光学高速変調方法及び装置 |
Country Status (6)
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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1984
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