JPS5838521Y2 - deflection yoke - Google Patents

Description

【考案の詳細な説明】 本考案はテレビジョン受信機の偏向ヨークに関するもの
である。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION The present invention relates to a deflection yoke for a television receiver.

従来、水平偏向コイルがくら形、垂直偏向コイルがトロ
イダル形に形成され、画面歪補正回路を不要とし、偏向
ヨーク（以下ＤＹと呼ぶ）単体で画面歪を補正できる偏
向ヨークにおいては、第１図の如く垂直コイル１のネッ
ク部側１ａの内部に磁性片２を配置し、垂直コイル１の
ネック部側１ａを樽形磁界、開口部側１ｂを糸巻形磁界
にしていた。Conventionally, in the case of a deflection yoke in which the horizontal deflection coil is formed in a hollow shape and the vertical deflection coil is formed in a toroidal shape, a screen distortion correction circuit is not required and the screen distortion can be corrected with a single deflection yoke (hereinafter referred to as DY), as shown in Fig. 1. A magnetic piece 2 is arranged inside the neck side 1a of the vertical coil 1, so that the neck side 1a of the vertical coil 1 has a barrel-shaped magnetic field, and the opening side 1b has a pincushion-shaped magnetic field.

また樽形磁界を作るためにネック部側１ａの内部に配置
する磁性片２の位置および大きさは、第２図のＹ−Ｙ軸
を０°とした場合＋３０°の範囲に置いていた。Further, the position and size of the magnetic piece 2 disposed inside the neck portion side 1a to create a barrel-shaped magnetic field were set in the range of +30° when the Y-Y axis in FIG. 2 was set to 0°.

具体的な寸法で示すと、ブラウン管（図示せず）のネッ
ク部３の径が２９．１・ｍｍの場合、コア１２の内径は
５９ｍｍとするのが普通であり、第２図に示す磁性片２
の直線的な長さは最大で５０ｍｍ ｘ ｓｉｎ ３０°
＝２５ｍｍであった。In terms of specific dimensions, when the diameter of the neck portion 3 of a cathode ray tube (not shown) is 29.1 mm, the inner diameter of the core 12 is usually 59 mm, and the magnetic piece shown in FIG. 2
The maximum linear length is 50mm x sin 30°
=25mm.

しかしこの従来の磁性片２は次に述べる欠点があった。However, this conventional magnetic piece 2 had the following drawbacks.

第３図はブラウン管ネック部３における磁性片２とイン
ライを形ブラウン管の電子ビーム５，５．７の位置関係
を示したものである。FIG. 3 shows the positional relationship between the magnetic piece 2 in the neck portion 3 of the cathode ray tube and the electron beams 5, 5.7 of the inline cathode ray tube.

今、水平偏向コイル（図示せず）に鋸歯状歯型流を流し
ビーム５，６．７を偏向する場合、ＤＹ内部には交番磁
界が生じる。Now, when a sawtooth type flow is applied to a horizontal deflection coil (not shown) to deflect the beams 5, 6.7, an alternating magnetic field is generated inside the DY.

ビーム５゜６．７を画面左に偏向する時点でみればその
磁束の向きは第３図４の如くなっている。When the beam 5°6.7 is deflected to the left of the screen, the direction of the magnetic flux is as shown in FIG. 3.

この交番磁界により磁化される磁性片２の磁化の強さは
第４図のグラフに示すいわゆるヒステリシスカーフ゛に
なる。The strength of magnetization of the magnetic piece 2 magnetized by this alternating magnetic field becomes the so-called hysteresis curve shown in the graph of FIG.

第４図において、横軸は、磁性片２に加わる磁界の強さ
であり、この場合は水平偏向コイルに流れる偏向電流の
大きさと考えて良い。In FIG. 4, the horizontal axis represents the strength of the magnetic field applied to the magnetic piece 2, which in this case can be considered to be the magnitude of the deflection current flowing through the horizontal deflection coil.

従って、第４図の点９はビームが画面左に偏向されてい
る時、点１０はビームが画面布に偏向されている時、実
線は走査期間、点線の部分は帰線期間と考えてよい。Therefore, point 9 in Figure 4 is when the beam is deflected to the left of the screen, point 10 is when the beam is deflected to the screen cloth, the solid line can be considered the scanning period, and the dotted line can be considered the retrace period. .

第４図でわかるように、走査期間において磁性片２の磁
化の強さは左右対称でなく、また交番磁界が零になった
点８でも磁性片２には残留磁気が残る。As can be seen from FIG. 4, the strength of magnetization of the magnetic piece 2 during the scanning period is not symmetrical, and residual magnetism remains in the magnetic piece 2 even at point 8 where the alternating magnetic field becomes zero.

この残留磁気は第５図のような磁界１１をつくる。This residual magnetism creates a magnetic field 11 as shown in FIG.

ここで両側ビーム５，７の間隔Ｓに比し磁性片２の長さ
Ｌが短かい場合、第５図に示すように残留磁気のつくる
磁界１１の強さは３本のビームに対して均等でなく、中
心ビーム６の場所で最も強い磁界をつくる。If the length L of the magnetic piece 2 is shorter than the distance S between the beams 5 and 7 on both sides, the strength of the magnetic field 11 created by the residual magnetism will be equal for the three beams, as shown in FIG. Instead, the strongest magnetic field is created at the center beam 6.

これは磁性片２の残留磁気により、画面中央で中心ビー
ム６のミスコンバーゼンスをひきおこすことを意味して
いる。This means that the residual magnetism of the magnetic piece 2 causes misconvergence of the central beam 6 at the center of the screen.

また画面両端、つまり第４図の点９，１０に相当する所
において磁性片２の磁化がミスコンバーゼンスに与える
影響を考えると、第４図かられかるように磁化の強さは
同じで向きが違うため、画面左右端では同量で違う方向
に中心ビームのミスコンバーゼンスをおこす。Also, considering the influence that the magnetization of the magnetic piece 2 has on misconvergence at both ends of the screen, that is, at points 9 and 10 in Figure 4, as can be seen from Figure 4, the magnetization strength is the same and the direction is different. Because of this difference, misconvergence of the center beam occurs at the left and right edges of the screen by the same amount but in different directions.

従って第５図のような磁性片の場合、磁性片２の磁化の
影響だけによる中心ビームのミスコンバーゼンスを図示
すると、第６図の如くなる。Therefore, in the case of a magnetic piece as shown in FIG. 5, the misconvergence of the center beam due only to the influence of the magnetization of the magnetic piece 2 is illustrated as shown in FIG.

第６図のミスコンバーゼンスを、いわゆるスタティック
コンバーゼン又と呼ばれる外部磁界で補正すると第７図
の如く、画面の左右で非対称なミスコンバーゼンスにな
る。If the misconvergence shown in FIG. 6 is corrected using an external magnetic field called static convergence, the misconvergence will be asymmetrical between the left and right sides of the screen as shown in FIG.

ところで偏向ヨークの磁界は、設計的に常に左右対称で
あり第７図のようなミスコンバーゼンスは補正できない
。By the way, the magnetic field of the deflection yoke is always symmetrical in design, and misconvergence as shown in FIG. 7 cannot be corrected.

従来は解決手段が見つからなかったため、第７図のよう
なミスコンバーゼンスはそのままに放置されており、コ
ンバーゼンス性能の劣化をひきおこしていた。Conventionally, no solution was found, so misconvergence as shown in FIG. 7 was left as it was, causing deterioration of convergence performance.

以上は説明を簡単にするために第５図の如く両側ビーム
の間隔Ｓに比し磁性片２の長さＬが短かい場合について
説明したが、従来のＤＹに用いられる磁性片２はビーム
間隔Ｓに比し長さが充分でないため、全てこの非対称な
ミスコンバーゼンスが存在している。In order to simplify the explanation, we have described the case where the length L of the magnetic piece 2 is shorter than the spacing S between the beams on both sides as shown in FIG. Since the length is not sufficient compared to S, this asymmetrical misconvergence exists in all cases.

本考案の目的は上記した従来技術の欠点である画面左右
での非対称なミスコンバーゼンスをなくすことにある。The purpose of the present invention is to eliminate the asymmetrical misconvergence between the left and right sides of the screen, which is a drawback of the prior art described above.

本考案は、上記した目的を達するために、両側ビームの
間隔に対応して適切な長さ形状をもつ磁性片を提供する
ことである。In order to achieve the above-mentioned object, the present invention provides a magnetic piece having an appropriate length and shape corresponding to the distance between the beams on both sides.

以下本考案の実施例について説明する。Examples of the present invention will be described below.

第８図ａ、ｌ）は本考案の偏向ヨークに使用する磁性片
の実施例を示す斜視、及び磁性片２′と電子ビームの位
置関係を表わしたものである。FIGS. 8a and 8l) are perspective views showing an embodiment of the magnetic piece used in the deflection yoke of the present invention, and the positional relationship between the magnetic piece 2' and the electron beam.

第８図の如く、磁性片２′は弓形に湾曲され、かつビー
ム間距離Ｓに対して磁性片２′の長さＬは長く形成され
ている。As shown in FIG. 8, the magnetic piece 2' is curved in an arcuate shape, and the length L of the magnetic piece 2' is longer than the distance S between the beams.

この磁性片２′の残留磁界は、第９図の如くなり、３本
のビームに対して均等にすることができる。The residual magnetic field of this magnetic piece 2' is as shown in FIG. 9, and can be made equal to the three beams.

従って磁性片２′に残留磁気があっても画面中央で中心
ビームのミスコンバーゼンスはおこらず、画面左右のミ
スコンバーゼンスを対称とするこができる。Therefore, even if there is residual magnetism in the magnetic piece 2', misconvergence of the central beam does not occur at the center of the screen, and misconvergence on the left and right sides of the screen can be made symmetrical.

実験の結果、磁性片２′の長さＬが両側ビームの間隔Ｓ
の２．２倍以上２．７倍であれば、残留磁気にるるミス
コンバーゼンスは検知できないほど小さいことがわかっ
た。As a result of the experiment, the length L of the magnetic piece 2' is equal to the distance S between the beams on both sides.
It was found that the misconvergence due to residual magnetism is so small that it cannot be detected if it is 2.2 times or more and 2.7 times as large.

具体的な数値で示すとブラウン管のネック径が２９．１
ｍｍの場合、両側ビーム間の寸法Ｓは１３．２ｍｍが普
通であり、この場合磁性片２′の長さＬは２９ ｍｍか
ら３５ｍｍが適切な長さである。In terms of specific numbers, the neck diameter of a cathode ray tube is 29.1.
In the case of mm, the dimension S between the beams on both sides is normally 13.2 mm, and in this case, the appropriate length L of the magnetic piece 2' is 29 mm to 35 mm.

また磁性片２′の湾曲の度合は、コア内部に置きかつ偏
向ヨークのモールド枠にとりつける都合上、曲率半径１
５Ｒ〜２５Ｒが適切である。In addition, the degree of curvature of the magnetic piece 2' is set at a radius of 1 because it is placed inside the core and attached to the molded frame of the deflection yoke.
5R to 25R are suitable.

尚磁性片２′の長さＬを余り長くしすぎると、垂直コイ
ルネック部で樽形磁界をつくることができなくなるが、
上記した寸法だとそういう不都合はない。If the length L of the magnetic piece 2' is made too long, it will not be possible to create a barrel-shaped magnetic field at the vertical coil neck.
There is no such problem with the above dimensions.

以上説明したように本考案によれば、垂直コイルのネッ
ク部側に磁性片を配置して、樽形磁界を形成する偏向ヨ
ークにおいて、上記磁性片に生じる水平偏向磁界の残留
磁気によって生じるミスコンバーゼンスを解消すること
ができる。As explained above, according to the present invention, in a deflection yoke in which a magnetic piece is arranged on the neck side of a vertical coil to form a barrel-shaped magnetic field, the misconvergence caused by the residual magnetism of the horizontal deflection magnetic field generated in the magnetic piece is prevented. can be resolved.

しかも、磁性片の寸法及び形状を変形することのみによ
って、ミスコンバーゼンスを解消することができる。Moreover, misconvergence can be eliminated only by changing the size and shape of the magnetic piece.

【図面の簡単な説明】[Brief explanation of the drawing]

第１図は従来の磁性片を有する偏向ヨークの垂直コイル
の斜視図、第２図はそのネック部側の断面図で、磁性片
の位置を示す図、第３図は磁性片と電子ビーム及び水平
偏向磁界を示すパターン図、第４図は磁性片の磁化曲線
を示す図、第５図は磁性片の残留磁気による磁界を示す
パターン図、第６図は磁性片の磁化による中心ビームと
、両側ビームのミスコンバーゼンスを示すパターン図、
第７図は第６図の画面中央におけるミスコンバーゼンス
をスタティックマグネットで補正した場合のミスコンバ
ーゼンスを示すパターン図、第８図ａ。 ｂは本考案による磁性片の形状とビームの位置関係を示
す図、第９図は本考案による磁性片の残留磁気による磁
界を示すパターン図である。 １・・・・・・垂直コイル、２，２′・・・・・・磁性
片、５，６．７・・・・・・ビーム、Ｌ・・・・・・磁
性片の長さ、Ｓ・・・・・・両側ビームの間隔。Fig. 1 is a perspective view of a conventional vertical coil of a deflection yoke having a magnetic piece, Fig. 2 is a sectional view of the neck side of the vertical coil, showing the position of the magnetic piece, and Fig. 3 shows the magnetic piece and the electron beam and A pattern diagram showing the horizontal deflection magnetic field, FIG. 4 is a diagram showing the magnetization curve of the magnetic piece, FIG. 5 is a pattern diagram showing the magnetic field due to the residual magnetism of the magnetic piece, and FIG. 6 is a diagram showing the center beam due to the magnetization of the magnetic piece. Pattern diagram showing misconvergence of beams on both sides,
FIG. 7 is a pattern diagram showing the misconvergence when the misconvergence at the center of the screen in FIG. 6 is corrected by a static magnet, and FIG. 8a is a pattern diagram. 9b is a diagram showing the shape of the magnetic piece and the positional relationship of the beam according to the present invention, and FIG. 9 is a pattern diagram showing the magnetic field due to residual magnetism of the magnetic piece according to the present invention. 1... Vertical coil, 2, 2'... Magnetic piece, 5, 6.7... Beam, L... Length of magnetic piece, S・・・・・・Distance between beams on both sides.

Claims (1)

【実用新案登録請求の範囲】[Scope of utility model registration request] インライン型ブラウン管と組み合せて使用されるセミト
ロイダル型偏向ヨークであって、垂直コイルのネック側
内部の上下対称の位置に、１対の磁性体が配置された偏
向ヨークにおいて、上記磁性片は弓形に湾曲して形成さ
れ、かつ、この直線的な長さが、ブラウン管ネックにお
ける両側ビームの間隔の２．２倍から２．５倍であるこ
とを特徴とする偏向ヨーク。A semi-toroidal deflection yoke used in combination with an in-line cathode ray tube, in which a pair of magnetic bodies are arranged at vertically symmetrical positions inside the neck side of a vertical coil, and the magnetic pieces are arranged in an arcuate shape. A deflection yoke that is curved and has a linear length that is 2.2 to 2.5 times the distance between the beams on both sides of the neck of a cathode ray tube.