JPH11251090A - プラズマ発生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】良質のプラズマを効率よく供給するとともに均
一に処理する。 【解決手段】プラズマ発生空間２２がプラズマ処理空間
１３に隣接し且つ連通しているプラズマ発生装置におい
て、プラズマ発生空間２２がプラズマ処理空間１３との
隣接面に沿って線状に延びているとともに、プラズマ発
生空間２２と並んで走る磁性部材２５が傾斜している。
また、プラズマ発生空間２２がプラズマ処理空間１３へ
向けて拡幅している。これにより、磁性部材の加工性を
損なうことなく磁性部材の磁力に基づくプラズマ流が方
向性を持たせられるとともに、プラズマ発生空間からプ
ラズマ処理空間への流出に際してプラズマが扇状・ラッ
パ状に拡がる。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】この発明は、ＩＣやＬＣＤな
ど高精度の製造工程においてエッチング・成膜・アッシ
ング等のプラズマ処理を効率よく行うときに好適なプラ
ズマ発生装置に関し、詳しくは、均質なプラズマを効率
良く発生させるプラズマ発生装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】従来、ＣＶＤやエッチング，アッシング
等のプラズマ処理に用いられるプラズマ発生装置とし
て、電界印加だけのプラズマ発生ではプラズマ密度が不
足するので磁界も加えてプラズマを封じることで高密度
プラズマ（ＨＤＰ）を発生させるようにしたＭＲＩＥ
（マグネトロンリアクティブイオンエッチャー）等が知
られている。また、特開平３−７９０２５号公報に記載
の如く平面状コイルを用いた磁場の一様化によってダメ
ージを防止しようとした装置も知られている。

【０００３】さらに、イオンによる被処理物へのダメー
ジを低減させるとともに発生中の高密度プラズマに被処
理物が直接曝されないようにするためにプラズマ空間を
互いに連通したプラズマ処理空間とプラズマ発生空間と
に分離したＥＣＲ（電子サイクロトロン共鳴）や特開平
４−８１３２４号公報記載のもの等のように両空間を距
離的に引き離したもの、ＩＣＰ（インダクティブカップ
ルプラズマ）等のように強力な磁場で高密度プラズマを
プラズマ処理空間に隣接したプラズマ発生空間へ閉じこ
めるもの、さらにプラズマ処理空間にプラズマ発生空間
が隣接している点では同じであるが特開平４−２９０４
２８号公報記載のもの等のようにリングアンテナからの
円偏波電磁波を利用して高密度プラズマを閉じこめるも
のなども知られている。

【０００４】一方、液晶基板等の処理対象物の大形化そ
してプラズマ処理空間の拡張に伴い単一のプラズマ発生
空間ではプラズマの均一な供給が難しいことから、特開
平８−２２２３９９号公報に記載の如く、プラズマ発生
空間を複数個配設するとともに、それぞれに制御弁を設
けて反応ガス・処理ガスを供給するものもある。この場
合、プラズマ発生空間は、複数化しても開口面積が減少
しないように縦の円筒状空間に分けられ、それぞれの側
面が励起用の高周波コイルで囲まれるとともに、プラズ
マを封じるための磁気が円筒の上下端面のところから送
り込まれるようになっている。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】ところで、これら従来
のプラズマ発生装置では、プラズマ空間をプラズマ発生
空間とプラズマ処理空間とに分離してプラズマダメージ
やチャージアップ低減が図られているが、プラズマ発生
空間とプラズマ処理空間との距離があまり離れていると
イオン種が必要以上に抑制されてしまう一方、両空間が
隣接しているとプラズマ処理空間からプラズマ発生空間
へ逆流するガスが多くなる。このような逆流ガスには被
処理物の処理によって発生等した早急に排出すべき成分
も含まれており、これがプラズマ発生空間に入ると高密
度プラズマによって激しく分解・電離させられて汚染物
等の不所望なものに変質してしまうことも多いので、不
都合である。

【０００６】このことは、プラズマ発生空間を複数化し
ても、プラズマ発生空間からプラズマ処理空間への開口
面積が同じままでは、解消されない。また、プラズマを
封じるための静的な磁気バイアスをプラズマ発生空間の
上下から印加するために磁石等をプラズマ発生空間とプ
ラズマ処理空間との間に介在させるのでは、高密度プラ
ズマに対して十分な磁力を確保しようとすると、磁性部
材の加工や実装などが面倒となる。

【０００７】これに対し、同一出願人は、プラズマ処理
空間からプラズマ発生空間への不所望なガス流入を有効
に阻止するとともに、磁性部材の実装等も容易に行うこ
とができるように、プラズマ発生空間や磁性部材の構造
等にも工夫を凝らしてきた（特願平９−１５９１９０
号、特願平９−２５０１１１号など）。具体的には、図
１０〜図１２にプラズマ発生空間周りの縦断面図を示し
たが、プラズマ発生空間２２をプラズマ処理空間１３と
の隣接面に沿って線状に分散させるとともにプラズマ発
生空間１３を挟むように磁性部材２５を配設したのであ
る。

【０００８】しかしながら、脆い磁性部材を任意の形状
に加工するのは厄介であり、特に断面形状が凸多角形で
無くて凹部を持った形状には小片であっても加工し難い
ことから（図１０の磁石２５を参照）、断面形状が単純
な矩形をした複数のものに分割するとともにこれらをプ
ラズマ処理空間から遠近のところに分離して設けるよう
にもしたのであるが（図１１，図１２における上下の磁
石２５，２５を参照）、その場合、高密度プラズマ２０
を効率よく閉じこめることはできても、プラズマ処理に
供されるプラズマ量は期待したほど増えないという不都
合がある。そこで、磁性部材の形状が加工し難い形状に
ならないようにしながら、プラズマ発生空間に高密度プ
ラズマを効率よく閉じこめるとともに、その高密度プラ
ズマを効率よくプラズマ処理空間へ供給するということ
が課題となる。

【０００９】また、分散したプラズマ発生空間から高密
度プラズマがプラズマ処理空間へ勢い良く送り込まれる
と、プラズマの吹き込んだところとそうでないところで
斑が発生しやすくなるが、これはプラズマ処理の均一性
を損なう要因となるので好ましくない。そこで、分散し
たプラズマ発生空間からプラズマ処理空間へプラズマ供
給を高効率に行ってもプラズマ処理の均一性が損なわれ
ないようにすることも課題となる。

【００１０】この発明は、このような課題を解決するた
めになされたものであり、良質のプラズマを効率よくプ
ラズマ処理空間へ供給するプラズマ発生装置を実現する
ことを目的とする。また、本発明は、良質のプラズマ処
理が均一に行われるプラズマ発生装置を実現することも
目的とする。

【００１１】

【課題を解決するための手段】このような課題を解決す
るために発明された第１乃至第２の解決手段について、
その構成および作用効果を以下に説明する。

【００１２】［第１の解決手段］第１の解決手段のプラ
ズマ発生装置は（、出願当初の請求項１に記載の如
く）、プラズマ処理空間が形成された第１機構と、前記
第１機構に取着して又はそれと一体的に設けられプラズ
マ発生空間が形成された第２機構とを具え、前記プラズ
マ発生空間が前記プラズマ処理空間に隣接し且つ連通し
ているプラズマ発生装置において、前記プラズマ発生空
間が前記プラズマ処理空間との隣接面に沿って線状に延
びており、かつ、前記プラズマ発生空間と並んで走る磁
性部材が傾斜していることを特徴とする。

【００１３】ここで、上記の「磁性部材」には、永久磁
石の他、直流励磁コイルによって形成されたものも該当
する。また、その「傾斜」するものとしては、形状およ
び磁化方向の何れか一方または双方が想定される。さら
に、傾斜しているか否かの基準になるものとしては、プ
ラズマ発生空間の断面における対象軸や中心軸、プラズ
マ発生空間の側壁面、プラズマ発生空間とプラズマ処理
空間との隣接面あるいはそれとの直交面や直交軸などが
挙げられる。なお、水平な平行平板形の場合は、水平面
や鉛直線が基準に一致する。

【００１４】このような第１の解決手段のプラズマ発生
装置にあっては、プラズマ空間の分離および隣接連通と
いう条件を維持することにより、プラズマダメージやチ
ャージアップの低減、及びプラズマにおけるラジカル種
の成分とイオン種の成分との比率適正化という基本的要
請に応えている。しかも、プラズマ発生空間と並んで走
る磁性部材は必然的にプラズマ発生空間と同じ第２機構
側で共にプラズマ処理空間との隣接面に沿って設けられ
ることから、磁力の強化が可能になるとともに、プラズ
マ処理空間との連通隣接面さらにはその面に沿ったプラ
ズマ発生空間自身の断面積も、少なくとも磁性部材によ
って占められた分だけは必然的に、プラズマ処理空間の
それより小さくなる。このように双方空間の面積に差が
あると、連通隣接面の面積とこれに沿ったプラズマ処理
空間の断面積との比を第１比とし連通隣接面の面積とこ
れに沿ったプラズマ発生空間の断面積との比を第２比と
して、第１比が１未満で且つ第２比よりも小さいことに
なる。

【００１５】そして、第１比が１未満の場合、プラズマ
処理空間からプラズマ発生空間へ流入するガス量が減少
する。一方、第２比が１の場合、プラズマ発生空間から
プラズマ処理空間へ流出するガス量は減少しない。ま
た、第２比が１未満で流出ガス量が減少する場合であっ
ても、第２比が第１比より大きければ、減少の程度が小
さくて済む。何れにしても、相対的には、プラズマ処理
空間からプラズマ発生空間へ流入するガスの割合よりも
プラズマ発生空間からプラズマ処理空間へ流出するガス
の割合の方が高くなる。これにより、不所望なガスのプ
ラズマ発生空間への流入が抑制されるばかりか、ガスが
プラズマ発生空間へ入ってしまったときでもそのガスは
プラズマ流とともに速やかにプラズマ処理空間へ出され
てしまうので、高密度プラズマによるガス変質を防止・
抑制することができる。

【００１６】また、こうして生成された良質のプラズマ
は、プラズマ発生空間と並んで走る磁性部材の磁力によ
ってプラズマ発生空間に長時間閉じこめられて密度が高
まるが、その際、磁性部材の傾斜に基づいてやはり分布
状態等が傾斜する磁束密度や磁力線によってその磁界強
さの弱い方へ良く流される。そこで、その方向がプラズ
マ発生空間からプラズマ処理空間へ向くように予め磁性
部材の傾斜を適合させて磁性部材を設置しておくだけ
で、プラズマ発生空間からプラズマ処理空間へ流れる高
密度プラズマの量を増加させることができる。

【００１７】さらに、磁性部材は、線状のプラズマ発生
空間に沿って小片のものを並べることで足りることか
ら、予め比較的製造容易な棒状の物を作っておいて小片
に切断するといったことで加工作業が済むので、磁性部
材等の製造が容易となる。しかも、磁性部材は形状や磁
化方向が傾斜していればよいので断面形状に凹部の無い
凸多角形状のもので間に合うことから、その製造は一段
と容易である。また、磁性部材が、プラズマ発生空間と
同じ第２機構側に設けられることから、プラズマ発生空
間とプラズマ処理空間とに介挿する必要が無くなるの
で、配置設計や、実装作業、さらには後の部品交換等の
保守作業も、楽になる。

【００１８】したがって、この発明によれば、良質のプ
ラズマを効率よくプラズマ処理空間へ供給するプラズマ
発生装置を実現することができる。

【００１９】［第２の解決手段］第２の解決手段のプラ
ズマ発生装置は（、出願当初の請求項２に記載の如
く）、プラズマ処理空間が形成された第１機構と、前記
第１機構に取着して又はそれと一体的に設けられプラズ
マ発生空間が形成された第２機構とを具え、前記プラズ
マ発生空間が前記プラズマ処理空間に隣接し且つ連通し
ているプラズマ発生装置において、前記プラズマ発生空
間が、前記プラズマ処理空間との隣接面に沿って線状に
延びるとともに前記プラズマ処理空間へ向けて拡幅して
いることを特徴とする。

【００２０】ここでも「磁性部材」には、永久磁石の
他、直流励磁コイルによって形成されたものも該当す
る。また、プラズマ処理空間からプラズマ発生空間への
不所望なガス流入を有効に阻止することで良質のプラズ
マを供給するという基本的な作用効果も上述したのと同
様である。

【００２１】さらに、このような第２の解決手段のプラ
ズマ発生装置にあっては、プラズマ処理空間との隣接面
に沿って線状に延びたプラズマ発生空間がプラズマ処理
空間へ向けて拡幅していることことから、プラズマ発生
空間で生成されたプラズマは、プラズマ処理空間へ向け
て流れ出る際に、絞られた噴流状態になるので無く、扇
状・ラッパ状に拡がることとなる。

【００２２】これにより、プラズマ発生空間からプラズ
マ処理空間へプラズマ供給を高効率に行っても、その高
密度プラズマはプラズマ処理空間内で直ちに拡散して速
やかに均質になるので、プラズマ処理空間におけるプラ
ズマ状態は斑無く均一に保たれる。したがって、この発
明によれば、良質のプラズマ処理が均一に行われるプラ
ズマ発生装置を実現することができる。

【００２３】

【発明の実施の形態】このような解決手段で達成された
本発明のプラズマ発生装置は、一般に適宜の真空チャン
バに装着して使用される。そのために、プラズマ処理空
間が形成される第１機構やプラズマ発生空間が形成され
る第２機構などの各機構部は、真空チャンバ内への組み
込み等の容易性と真空度の必要性とのバランスを図る等
の観点から、別個に形成してから取着されることが多い
が、例えば密着して固設されることが多いが、一部又は
全部が同一・単一の部材たとえばクラッド材を加工等す
ることで一体的に形成されてもよい。

【００２４】以下、かかるプラズマ発生装置を実施する
ための具体的形態を第１実施例〜第６実施例により説明
するが、第１実施例〜第５実施例は、第１解決手段を具
体化したものであり、第６実施例は、第１解決手段に加
えて第２解決手段も具体化したものである。

【００２５】

【第１実施例】本発明のプラズマ発生装置の第１実施例
について、その具体的な構成を、図面を引用して説明す
る。図２は、プラズマ発生空間周りの縦断面斜視図であ
り、図１は、その中の一のプラズマ発生空間についての
拡大図である。また、図３は、プラズマ処理空間も含め
た状態での縦断面図である。

【００２６】このプラズマ発生装置は、概ね、プラズマ
処理空間を確保するための第１機構と、プラズマ発生空
間を確保するための第２機構およびその付加部と、各プ
ラズマに電界又は磁界を印加するための印加回路部とで
構成されている。第１機構，第２機構は、共に、液晶基
板等の角形の被処理物を処理する場合には主要部がほぼ
長方形状に形成されるが、ここではＩＣ用シリコンウエ
ハ等の丸形の被処理物を処理するために主要部がほぼ丸
形状・円筒状・環状に形成される場合について説明する
（図２参照）。

【００２７】第１機構は、金属製のアノード部１１が上
方に配置され、ウエハ等の被処理物１を乗載するために
上面の絶縁処理された金属製カソード部１２が下方に配
置されて、これらに挟まれたところに低温プラズマ１０
用のプラズマ処理空間１３が形成されるものとなってい
る（図３参照）。また、アノード部１１は、予め、多数
の連通口１４が貫通して穿孔されるとともに、プラズマ
処理空間１３へ向けて開口した処理ガス供給口１５も形
成されたものとなっている（図１〜図３参照）。この例
では、連通口１４の横断面積とプラズマ処理空間１３の
有効な横断面積との比すなわち第１比が０．０５になっ
ている。なお、処理ガス供給口１５を介してプラズマ処
理空間１３へ供給される処理ガスＢとしては、ＣＦ系ガ
スやシランガス等の反応ガスに適量の希釈ガスを混合さ
せたもの等が供給されるようにもなっている。

【００２８】第２機構は、セラミック等の絶縁物製のプ
ラズマ発生チャンバ２１が主体となっており、このプラ
ズマ発生チャンバ２１には、プラズマ発生空間２２とな
る複数の（図２では２個、図３では４個の）環状溝が同
心に彫り込まれて形成されている。これにより、プラズ
マ発生空間２２が線状のものとなって分散されている。
そして、プラズマ発生チャンバ２１は、プラズマ発生空
間２２の開口側（縦断面図では下面）をアノード部１１
の上面に密着した状態で固設される。その際、プラズマ
発生空間２２の開口がアノード部１１の連通口１４に重
なるように位置合わせがなされる。これにより、プラズ
マ発生空間２２とプラズマ処理空間１３とが互いに隣接
し且つ連通したものとなり、さらに、プラズマ発生空間
２２がプラズマ処理空間１３との隣接面に沿って線状に
延びたものとなる。この例では、連通口１４の横断面積
とプラズマ発生空間２２の横断面積との比すなわち第２
比が０．５になっている。なお、これらの比の値は大小
関係が逆転しない限り自由に変えてよいものである。

【００２９】また、プラズマ発生チャンバ２１は、プラ
ズマ発生空２２のさらに奥（縦断面図では上方）に取着
されたガス配給部材２１ａによってプラズマ用ガス送給
路２３がやはり環状・線状に形成され、両者が多数の小
穴で連通されていて、プラズマ発生空間２２は底部（縦
断面図では上方）からプラズマ発生用ガスＡの供給を受
けて高密度プラズマ２０を発生させ連通口１４を介して
プラズマ処理空間１３へそれを送り込むものとなってい
る。プラズマ発生用ガスＡにはアルゴン等の不活性で化
学反応しないものが用いられるようにもなっている。

【００３０】さらに、プラズマ発生チャンバ２１は、プ
ラズマ発生空間２２を囲む側壁と底部とを残すようにし
てプラズマ発生空間２２開口側の裏の面（縦断面図では
上面）が削り取られる。そして、そこに、一方の永久磁
石２５ｂ（図１等の縦断面図中下方）とコイル２４と他
方の永久磁石２５ａ（図１等の縦断面図中上方）とが順
に重ねて詰め込まれる。これらの磁性部材２５すなわち
一対の永久磁石２５ａ，２５ｂは、同心環状のプラズマ
発生空間２２間に詰め込まれてやはり環状となるが、環
状の不所望な誘起電流を断つために小片に分けて形成さ
れている。そして、多数の永久磁石片２５がプラズマ発
生空間２２側壁に沿って列設されることで、プラズマ発
生空間２２に対応した環状の磁気回路が構成される。こ
れにより、磁性部材２５は、第２機構側に設けられてプ
ラズマ発生空間２２に付され、プラズマ発生空間２２と
共にプラズマ発生空間２２とプラズマ処理空間１３との
隣接面に沿って線状に延び、プラズマ発生空間と交互に
並んで走るものとなっている。

【００３１】永久磁石２５は、その一対２５ａ，２５ｂ
にコイル２４を加えた高さがプラズマ発生空間２２のそ
れにほぼ等しくされ、且つ横のプラズマ発生空間２２方
向へ磁極が向くようにされる（図１参照）。下部磁石２
５ｂは、断面矩形の単純な形状のものであり、アノード
部１１やプラズマ発生チャンバ２１の削り込んだ上面等
と平行になるよう水平に置かれている。その磁化方向
も、断面における上下対称軸と同じ水平方向となってい
る。なお、この下部磁石２５ｂは小さめに作られてい
る。

【００３２】上部磁石２５ａは、それより大きい。これ
も同様の単純な矩形形状で水平方向に磁化されたものか
ら作られるが、その両側面が斜めにそぎ落とされて断面
が逆さの台形状にされている。そして、その下辺が短い
のに対しその上辺は下部磁石２５ｂの幅よりも長くされ
る。これにより、この磁性部材２５ａは、プラズマ発生
空間２２に向けたその側面が、プラズマ発生空間の側壁
面と平行で無く、プラズマ発生空間とプラズマ処理空間
との隣接面に直交しているものでも無くて、傾斜した形
状のものとなっている。なお、磁化方向は傾斜していな
いが、その傾斜した形状に基づいて、上辺付近からの磁
束線２６は強く広く張り出すのに対し、下辺付近からの
磁束線２６および下部磁石２５ｂからの磁束線２６は相
対的に弱くて狭くなっている。

【００３３】それらの磁力状態について詳述すると、上
部磁石２５ａのほぼ下半分から図中横に出た磁束線２６
はコイル２４の近くを通って図中反対側の横に戻ること
から、図中上方の永久磁石２５ａのほぼ下端を頂上とす
る磁気の山ができる。また、下部磁石２５ｂの上端のと
ころにもほぼ同様の磁気の山ができる。永久磁石２５は
プラズマ発生空間２２を挟んで両側に付設されているの
で、プラズマ発生空間２２の周りには磁気の山が４つで
きる。そこで、プラズマ発生空間２２には、磁気の山に
囲まれた言わば磁気の盆地（磁界強さの極小点）ができ
る。そして、ここに電子が捕捉されることとなる。な
お、ポテンシャル場風に説明したが実際はベクトル場な
ので正確に述べると複雑になるが、要するに全体として
は柱状・梁状のプラズマ発生空間２２の中で環状に電子
が封じられるようになっているのである。

【００３４】そして、上部磁石２５ａのほぼ上半分から
図中横に出た磁束線２６はプラズマ発生空間２２の奥
（図では上方）やプラズマ用ガス送給路２３のところで
密になりながら反対側の横に戻り、さらに上部磁石２５
ａの磁束のうち一部は下方へ延びて下部磁石２５ｂをも
包むことから、縦断面における全体的な磁力分布の状態
としては、徳利を逆さにしたようなイメージに近いもの
となり、プラズマ発生空間２２の奥のところで強く締め
られて閉じプラズマ発生空間２２の中間のところで緩め
られて膨らみプラズマ発生空間２２とプラズマ処理空間
１３との隣接面のところで少し絞られて狭まり最後にプ
ラズマ処理空間１３のところで解放されるような状態と
なっている。

【００３５】なお、上下の磁石２５ａ，２５ｂからの磁
束の重なり具合によっては上記の磁気の盆地の他に局所
的に小さな磁気の盆地が複数生じることも有り、これら
は電子やプラズマを不所望に封じ込めたりプラズマ発生
空間２２の内壁へ衝突させたりする要因となるが、それ
らもプラズマ発生空間２２の外側に位置することとな
る。そして、プラズマ発生空間２２中央の大きな磁気の
盆地を取り巻く磁気の山について上方の磁界がより強く
下方の磁界がより弱く傾斜していることにより、この磁
気回路は、質量の小さい電子がプラズマ発生空間２２内
に封じられるのに対し、イオン化していないものやイオ
ン化していても質量の大きい成分からなる高密度プラズ
マ２０はプラズマ発生空間２２からプラズマ処理空間１
３へ流出しやすいようになっている。

【００３６】印加回路部は、ＲＦ電源３１を中心とする
第１印加回路と、ＲＦ電源３２を中心とする第２印加回
路とに分かれる。ＲＦ電源３１は、その出力パワーが可
変のものであり、接地されたアノード部との間に交番電
界を印加するとともにバイアス電圧も発生させるため
に、その出力はブロッキングキャパシタを介してカソー
ド部１２へ送給される（図３参照）。また、これには、
周波数５００ＫＨｚ〜２ＭＨｚのものがよく用いられ
る。これにより、第１印加回路は、低温プラズマ１０の
強化に或る程度寄与する電界をプラズマ処理空間１３に
印加するものとなっている。

【００３７】ＲＦ電源３２は、やはり出力パワーが可変
のものであり、プラズマ発生空間２２を挟む両コイル２
４を駆動してプラズマ発生空間２２に交番磁界を印加す
るようになっている（図２参照）。その最大出力パワー
は大きく、その周波数は１３ＭＨｚ〜１００ＭＨｚとさ
れることが多い。これにより、第２印加回路は、高密度
プラズマ２０の発生および強化に寄与する磁界をプラズ
マ発生空間２２に印加するものとなっている。

【００３８】この第１実施例のプラズマ発生装置につい
て、その使用態様及び動作を、図面を引用して説明す
る。図４は、真空チャンバへの装着状態を示す縦断面図
である。

【００３９】使用に先だって、プラズマ発生装置のカソ
ード部１２は、上が解放した箱状の真空チャンバ本体部
２の中央に設置され支持脚１２ａによって支持される。
真空チャンバ本体部２は、上部に真空チャンバ蓋部３が
開閉可能に取着され、底部または側部には真空圧制御用
の可変バルブ４を介在させてターボポンプ等の真空ポン
プ５が接続されている。真空チャンバ本体部２は、プラ
ズマ発生チャンバ２１やアノード部１１が取着され、水
冷も可能であり、これを閉めると、真空チャンバ本体部
２の内部さらにはプラズマ処理空間１３及びプラズマ発
生空間２２も密閉される。そして、真空ポンプ５を作動
させるとともに、プラズマ用ガス送給路２３を介するプ
ラズマ用ガスＡの供給，さらに処理ガス供給口１５を介
する処理ガスＢの供給などを適宜に開始すると、カソー
ド部１２上に乗載された被処理物１に対するプラズマ処
理の準備が調う。

【００４０】次に、ＲＦ電源３２を作動させると、プラ
ズマ発生空間２２内にコイル２４を介してＲＦ電磁界が
印加され、プラズマ用ガスＡの電子が激しく運動させら
れる。このとき、電子は、永久磁石片２５による磁気回
路の働きによってプラズマ発生空間２２に長く留まり、
環状空間内を螺旋運動しながら飛び回ってプラズマ用ガ
スＡを励起させる。こうして、高密度プラズマ２０が発
生するが、プラズマ発生空間２２に封じられた電子には
イオン種生成に大きく寄与する１０〜１５ｅＶ以上の高
いエネルギーのものが多く含まれているので、高密度プ
ラズマ２０はイオン種成分の比率が高い。

【００４１】そして、プラズマ発生空間２２で膨張した
高密度プラズマ２０は、特にそのラジカル種およびイオ
ン種成分は、膨張圧力によってプラズマ発生空間２２か
ら飛び出そうとするが、永久磁石２５の磁力によってプ
ラズマ発生空間２２の中央部へ押し戻され、膨張圧力が
高まると、相対的に磁力の弱い連通口１４のところから
流れ出る。さらに膨張圧力が高まると連通口１４のとこ
ろからプラズマ処理空間１３へ速やかに流れ出る。その
際、相対的に磁力の強いプラズマ発生空間２２の側壁内
面や底面に対しては押し戻されて衝突が抑制されるの
で、壁面との衝突によるエネルギー損失が少なくなり、
プラズマの発生効率が高まるとともにそのほとんどが連
通口１４経由で流出する。こうして、プラズマ発生空間
２２内で発生した高密度プラズマ２０は、その膨張圧力
および磁力分布の傾きに基づいて効率良くプラズマ処理
空間１３へ運ばれる。

【００４２】また、ＲＦ電源３１を作動させると、プラ
ズマ処理空間１３にもアノード部１１及びカソード部１
２を介してＲＦ電界が印加される。こちらには電子を封
じ込める磁気回路等がないので、処理ガスＢ等が励起さ
れても高密度プラズマができないで、低温プラズマ１０
となる。ＲＦ電源３１からのパワーだけの場合、低温プ
ラズマ１０は、１０〜１５ｅＶ以上のエネルギーを持っ
た電子が少ないので、ラジカル種成分の比率が高くな
る。もっとも、この装置における低温プラズマ１０の場
合は、上述の高密度プラズマ２０が混合されるので、実
際のラジカル種成分とイオン種成分との比率は、両者の
中間における何れかの比率となる。

【００４３】そして、ＲＦ電源３２の出力をアップさせ
ると、プラズマ発生空間２２内における１０〜１５ｅＶ
以上の電子が増える。そして、高密度プラズマ２０の生
成量が増加する。その混合の結果、低温プラズマ１０
は、イオン種成分の割合が引き上げられる。一方、ＲＦ
電源３２の出力をダウンさせると、プラズマ発生空間２
２内における１０〜１５ｅＶ以上の電子が減ってくる。
そして、高密度プラズマ２０の生成量が減少する。その
混合の結果、低温プラズマ１０は、イオン種成分の割合
が引き下げられる。

【００４４】さらに、ＲＦ電源３１の出力をアップさせ
る一方でＲＦ電源３２の出力を少しダウンさせると、次
のようになる。先ずＲＦ電源３１の出力アップによって
プラズマ処理空間１３における電子密度が高密度および
高エネルギー側に移行し、プラズマ処理空間１３内の低
温プラズマが増える。これによってそこのラジカル濃度
が上がるのだが、同時にイオン比率も少し上がる。次
に、ＲＦ電源３２の出力ダウンによってプラズマ発生空
間２２における電子密度が低密度および低エネルギー側
に移行し、プラズマ発生空間２２内の高密度プラズマが
少し減る。これによってそこのラジカル濃度およびイオ
ン比率が下がるが、こちらは高エネルギー成分が元々大
きいので少しの出力ダウンであってもイオン比率が大き
く下がる。そして、このような高密度プラズマ２０がプ
ラズマ処理空間１３内の低温プラズマ１０に混合される
と、イオン比率の増減が概ね相殺される一方ラジカル濃
度は増加する。すなわち、低温プラズマ１０は、ラジカ
ル種成分とイオン種成分との比率があまり変わらずにプ
ラズマ濃度が引き上げられる。同様にして、ＲＦ電源３
１，３２の出力を逆方向にアップ・ダウンさせると、低
温プラズマ１０のプラズマ濃度が引き下げられる。

【００４５】こうして、低温プラズマ１０は、容易にラ
ジカル種成分とイオン種成分との比率が広範囲に亘って
可変制御される。また、この装置では、プラズマ発生空
間２２の断面積がプラズマ処理空間１３の断面積よりも
遥かに小さくなっていて、第１比が第２比より桁違いに
小さいことから、高密度プラズマ２０がプラズマ発生空
間２２からプラズマ処理空間１３へ速やかに送り出され
るうえに、そもそもプラズマ処理空間１３からプラズマ
発生空間２２へ逆流して入り込むガス量が少ないので、
処理ガスＢが高密度プラズマ２０で直接に励起されて不
所望なまで分解・電離するということはほとんど無くな
る。さらに、断面台形の上部磁石２５ａや断面矩形の下
部磁石２５ｂは、単純な凸多角形をしているので、加工
して容易に形成することができる。

【００４６】

【第２実施例】本発明のプラズマ発生装置の第２実施例
について説明する。図５は、その要部の縦断面図であ
り、上述した図１に対応するものである。このプラズマ
発生装置が上記第１実施例のものと相違するのは、上部
磁石２５ａに代えて一対の上部磁石２５ｃ，２５ｄが設
けられている点である。下部磁石２５ｂやコイル２４は
上述したのと同様である。

【００４７】上部磁石２５ｃは、縦長の単純な矩形形状
のものであり、真っ直ぐに立てた状態で磁化方向が水平
になるよう磁化されている。上部磁石２５ｄも同様であ
るが、これらは、同心環状のプラズマ発生空間２２間へ
の設置に際し、横に並べられるとともに、Ｖ字状に下方
が狭くて上方が広くなるように、互いに逆向きで斜めに
セットされる。これにより、これらの磁性部材２５ｃ，
２５ｄは、プラズマ発生空間２２に向けたその側面が、
プラズマ発生空間の側壁面と平行で無く、プラズマ発生
空間とプラズマ処理空間との隣接面に直交しているもの
でも無く、さらに磁化方向も水平で無くて、形状および
磁化方向が共に傾斜したものとなっている。

【００４８】この場合、プラズマ発生空間２２を中心に
据えてそれを両側から挟む上部磁石２５ｃ，２５ｄにつ
いて見れば、ハの字状に上方が狭くて下方が広いので、
プラズマ発生空間２２の奥すなわち上方では磁束線が強
くて密になるのに対し、アノード部１１側の下方では磁
束線が相対的に弱くて粗になる。そして、そのような磁
力の傾斜状態は、上部磁石２５ｃ，２５ｄから磁束線が
斜めに出ることによって一層強調される。

【００４９】こうして、この場合も、プラズマ発生空間
２２内で発生した高密度プラズマは、その膨張圧力およ
び磁力分布の傾きに基づいて効率良くプラズマ処理空間
１３へ運ばれる。しかも、下部磁石２５ｂばかりか上部
磁石２５ｃ，２５ｄも断面矩形の単純な形状をしている
ので、容易に製造することができる。

【００５０】

【第３実施例】本発明のプラズマ発生装置の第３実施例
について説明する。図６は、その要部の縦断面図であ
り、上述した図５に対応するものである。このプラズマ
発生装置が上記第２実施例のものと相違するのは、上部
磁石２５ｃ，２５ｄの間に磁性体２５ｅが介挿されてい
る点である。磁性体２５ｅは、磁力強化の点からは磁石
であるのが望ましいが加工性や原価低減の観点から軟鉄
等の磁化率の高いものが用いられ、Ｖ字状に開いた上部
磁石２５ｃ，２５ｄの間を隙間なく埋めるように楔状に
形成される。

【００５１】この場合、磁性体２５ｅによって上部磁石
２５ｃ，２５ｄの間における磁気抵抗が弱められて、そ
こでの磁力の損失が抑えられるので、磁性部材の製造容
易性を損なうこと無く磁力強化を達成することができ
る。

【００５２】

【第４実施例】本発明のプラズマ発生装置の第４実施例
について説明する。図７（ａ）は、その要部の縦断面図
であり、上述した図５に対応するものである。このプラ
ズマ発生装置が上記第２実施例のものと相違するのは、
断面矩形の上部磁石２５ｃ，２５ｄが断面三角形の上部
磁石２５ｆ，２５ｇによって置換されている点である。

【００５３】一対の上部磁石２５ｆ，２５ｇは、断面矩
形の磁石から作られるが（図７（ｂ）参照）、断面矩形
の磁石を対角線に沿って分割してから一方を裏返し（図
７（ｃ）参照）、直角のところが斜め上に来るようにそ
れぞれの分割片を適宜回転させ（図７（ｄ）参照）、最
後に斜辺同士を対向密着させるとともに鉛直にさせるこ
とで（図７（ｅ）参照）、容易に製造される。なお、分
割した磁石片の鋭角部分は欠けやすいので適宜の面取り
を施しておくと良い。

【００５４】この場合、その姿勢を保ったまま上部磁石
２５ｆ，２５ｇをプラズマ発生空間２２の間に設置する
だけで、対角線の傾斜角に対応した角度だけ側面が鉛直
から傾斜するとともに磁化の方向も水平から傾斜する。
こうして、磁性部材の磁力および製造容易性の双方を損
なうこと無く、形状および磁化方向が共に傾斜した磁性
部材が具現化される。しかも、その磁化作業は分割前の
矩形磁石に対して傾斜しない状態で済ませておけるので
容易である。

【００５５】

【第５実施例】本発明のプラズマ発生装置の第５実施例
について説明する。図８は、その要部の縦断面図であ
り、上述した図５に対応するものである。このプラズマ
発生装置が上記第２実施例のものと相違するのは、プラ
ズマ発生空間２２の奥すなわち図中上方のところの側壁
２１ｂが斜めに形成されプラズマ発生空間２２が途中か
ら奥に行くほど狭くなっている点である。

【００５６】この場合、並置された上部磁石２５ｃ，２
５ｄを中心に据えて見れば、互いに離れる上方ほど広く
なるようそこがプラズマ発生空間２２の傾斜外側面２１
ｂによって開けられることから、その分だけ上部磁石２
５ｃ，２５ｄの傾斜を大きくすることが可能になるの
で、磁性部材の傾斜によるプラズマ発生空間２２からプ
ラズマ処理空間１３へのプラズマ供給についてその効率
を向上させることができる。

【００５７】

【第６実施例】本発明のプラズマ発生装置の第６実施例
について説明する。図９は、その要部の縦断面図であ
り、上述した図８に対応するものである。このプラズマ
発生装置が上記第５実施例のものと相違するのは、傾斜
外側面２１ｂがプラズマ発生空間２２の全側面に拡大さ
れている点と、これに対応してプラズマ発生空間２２の
側壁内側も全体が傾斜内側面２１ｃになっている点と、
連通口１４が大きく拡げられてその傾斜内側面１１ｂが
傾斜内側面２１ｃの延長面となっている点である。これ
により、プラズマ発生空間が隣接部や連通部も含めてプ
ラズマ処理空間へ向けて拡幅しているものとなってい
る。

【００５８】この場合、上部磁石２５ｃ，２５ｄの傾斜
が更に大きくなって磁性部材の傾斜によるプラズマ発生
空間２２からプラズマ処理空間１３へのプラズマ供給効
率が一層強化されることに加え、プラズマがプラズマ発
生空間２２からプラズマ処理空間１３へ流れ出る際に、
連通口１４によって絞られること無く、傾斜内側面２１
ｃや傾斜内側面１１ｂの拡がりに沿うように当初から広
がって運ばれる（図９の二点差線を参照）。

【００５９】こうして、プラズマ密度の薄い処理ガス供
給口１５直下のところへも高密度プラズマが斜めに流れ
込んで速やかに混合・拡散されるので、プラズマ処理空
間１３内の低温プラズマ１０は、アノード部１１付近で
も斑が少なく、被処理物１の置かれるカソード部１２付
近では更に均一な状態となる。その結果、良質のプラズ
マが効率良く供給されてもプラズマの分布状態が均一に
保たれるので、良質のプラズマ処理が効率良く行われる
こととなる。

【００６０】

【発明の効果】以上の説明から明らかなように、本発明
の第１の解決手段のプラズマ発生装置にあっては、プラ
ズマ発生空間と磁性部材との形状や配置を工夫してプラ
ズマ発生空間とプラズマ処理空間との断面積比が変わる
とともに磁性部材の加工性を損なうことなく磁性部材の
磁力に基づくプラズマ流に方向性を持たせるようにした
ことにより、プラズマ処理空間からプラズマ発生空間へ
のガスの流入を阻止して良質のプラズマを供給するとと
もにプラズマ発生空間からプラズマ処理空間へのプラズ
マ供給を効率良く行うプラズマ発生装置を実現すること
ができたという有利な効果が有る。

【００６１】また、本発明の第２の解決手段のプラズマ
発生装置にあっては、プラズマ発生空間の形状等を工夫
してプラズマ発生空間とプラズマ処理空間との断面積比
が変わるとともにプラズマ発生空間からプラズマ処理空
間への流出に際してプラズマが扇状・ラッパ状に拡がる
ようにしたことにより、プラズマ供給を高効率に行って
も良質のプラズマ処理が均一に行われるプラズマ発生装
置を実現することができたという有利な効果を奏する。

【００６２】

【図面の簡単な説明】

【図１】 本発明のプラズマ発生装置の第１実施例につ
いて、一のプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図２】 分散したプラズマ発生空間周りの縦断面斜
視図である。

【図３】 プラズマ処理空間も含めた縦断面図であ
る。

【図４】 真空チャンバも含めた全体の縦断面図であ
る。

【図５】 本発明のプラズマ発生装置の第２実施例につ
いて、そのプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図６】 本発明のプラズマ発生装置の第３実施例につ
いて、そのプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図７】 本発明のプラズマ発生装置の第４実施例につ
いて、そのプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図８】 本発明のプラズマ発生装置の第５実施例につ
いて、そのプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図９】 本発明のプラズマ発生装置の第６実施例につ
いて、そのプラズマ発生空間の縦断面拡大図である。

【図１０】 磁性部材の断面形状に凹みが有るものの例
である。

【図１１】 磁性部材を分割し更に上下に分離させたも
のの例である。

【図１２】 磁性部材を分割し更に上下に分離させた他
の例である。

【符号の説明】

１ 被処理物 ２ 真空チャンバ本体部 ３ 真空チャンバ蓋部 ４ 可変バルブ ５ 真空ポンプ １０ 低温プラズマ １１ アノード部（第１機構；第１印加回路） １１ｂ 傾斜内側面 １２ カソード部（第１機構；第１印加回路） １３ プラズマ処理空間 １４ 連通口 １５ 処理ガス供給口 ２０ 高密度プラズマ ２１ プラズマ発生チャンバ（第２機構） ２１ａ ガス配給部材（第２機構） ２１ｂ 傾斜外側面 ２１ｃ 傾斜内側面 ２２ プラズマ発生空間 ２３ プラズマ用ガス送給路 ２４ コイル（第２印加回路） ２５ 永久磁石（磁気回路用の磁性部材） ２５ａ 上部磁石（側面が傾斜した形状の磁性部材） ２５ｂ 下部磁石 ２５ｃ 上部磁石（傾斜して設置された磁性部材） ２５ｄ 上部磁石（傾斜して設置された磁性部材） ２５ｅ 磁性体 ２５ｆ 上部磁石（形状および磁化方向が共に傾斜した
磁性部材） ２５ｇ 上部磁石（形状および磁化方向が共に傾斜した
磁性部材） ２６ 磁束線（磁気回路） ３１ ＲＦ電源（第１印加回路） ３２ ＲＦ電源（第２印加回路） Ａ アルゴンガス（非反応性ガス、プラズマ生成用ガ
ス） Ｂ ＣＦ系ガス（反応性ガス、処理ガス）

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.⁶ 識別記号 ＦＩ Ｈ０１Ｌ 21/31 Ｈ０１Ｌ 21/302 Ｂ (72)発明者 野沢 俊久 兵庫県神戸市西区高塚台１丁目５−５ 株 式会社神戸製鋼所神戸総合技術研究所内 (72)発明者 石橋 清隆 兵庫県神戸市西区高塚台１丁目５−５ 株 式会社神戸製鋼所神戸総合技術研究所内 (72)発明者 徳村 哲夫 兵庫県高砂市荒井町新浜２丁目３−１ 株 式会社神戸製鋼所高砂製作所内

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】プラズマ処理空間が形成された第１機構
   と、前記第１機構に取着して又はそれと一体的に設けら
   れプラズマ発生空間が形成された第２機構とを具え、前
   記プラズマ発生空間が前記プラズマ処理空間に隣接し且
   つ連通しているプラズマ発生装置において、 前記プラズマ発生空間が前記プラズマ処理空間との隣接
   面に沿って線状に延びており、かつ、前記プラズマ発生
   空間と並んで走る磁性部材が傾斜していることを特徴と
   するプラズマ発生装置。
2. 【請求項２】プラズマ処理空間が形成された第１機構
   と、前記第１機構に取着して又はそれと一体的に設けら
   れプラズマ発生空間が形成された第２機構とを具え、前
   記プラズマ発生空間が前記プラズマ処理空間に隣接し且
   つ連通しているプラズマ発生装置において、 前記プラズマ発生空間が、前記プラズマ処理空間との隣
   接面に沿って線状に延びるとともに前記プラズマ処理空
   間へ向けて拡幅していることを特徴とするプラズマ発生
   装置。