JPH09186360A - AlGaInP発光ダイオード - Google Patents
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Abstract
も輝度劣化の少ない高性能なAlGaInP4元混晶の
発光ダイオードを得る。 【解決手段】 高温で完全に格子整合させた状態で良質
なエピタキシャル成長結晶を作る。エピタキシャル成長
温度において格子整合するようなIn混晶比を選択す
る。電流拡散層には比抵抗の小さいGaPを使用する。
Description
イオードにかかわり、特に発光効率の高い黄色ないし橙
色の発光を呈する(Alx Ga1-x )y In1-y P4元
混晶ダブルヘテロ構造を有する半導体発光ダイオードに
関するものである。
シャル成長層を利用した発光ダイオード(Light Emitti
ng Diode:LED)は、低消費電力、長寿命、高発光効
率、高信頼性が得られる等の特徴を有しており、各種表
示装置用光源として広く利用されている。特に、LED
は近年屋内使用から屋外使用へと利用範囲を拡大してき
ている。これは、小型高効率といった従来の利点に加
え、断線がないこと、発光波長領域が狭いので視認性が
高いなどのためである。LEDの使用による安全性の向
上という点からも、従来の電球による表示に比べてLE
Dによる表示の優位性が一般にも理解された結果であろ
う。しかし、屋外でのLEDの利用を制限するものとし
て、現状では表示色が少ないこと、赤色よりも短波長領
域での輝度の不足が挙げられる。各種の III−V族化合
物半導体のうち、GaAs単結晶基板上にエピタキシャ
ル成長させた、これと格子整合する(Alx Ga1-x )
y In1-y P4元混晶は、直接遷移型でしかも最大のバ
ンドキャップエネルギーを有するため、緑色から赤色の
範囲にわたり高輝度の発光が得られるので利用範囲が急
速に拡大し、各種のLED発光構造が多数提案されてい
る。
テロ(DH)構造を有するLEDの一例を示す。図中1
はGaAs基板、2はバッファー層、5〜7はAlGa
InPDH構造部分、9はコンタクト層、10及び11
は電極である。AlGaInPはキャリアの移動度が小
さく、低抵抗の結晶が得難い欠点がある。そこでキャリ
ア濃度を高くすることにより低抵抗化を計ると、良質の
結晶が得にくくなる。抵抗の高い結晶を用いると素子の
直列抵抗が高くなり、動作電圧が高くなる等の問題点が
ある。また、このような構造のLEDにおいては、上ク
ラッド層7は活性層6よりもバンドギャップエネルギー
差を大きくするため、Al濃度を高くする必要がある。
Al濃度が高くなるとキャリア濃度を高くすることがで
きず、電気抵抗が高くなり、上クラッド層7における電
流の拡がりが小さく、電極10の直下のみが発光領域と
なり、結果として発光効率を高めることができない。上
記従来のAlGaInPからなる発光構造を有するLE
Dにおいては、発光部における電流分布が悪く、外部へ
の光の取出し効率は低くなる。
てダブルヘテロ構造と上部電極との間にGaAlAsか
らなる電流拡散層を設ける方法が提案されている(特開
平3−171679参照)。その構造を図5に示す。電
流拡散層は発光波長に対して透明な材料とするため、バ
ンドギャップエネルギーを大きくし、キャリア濃度を5
×1017cm-3以上とし、厚さは5〜30μm以上とす
るのが良いとされている。また、別の電流拡散層として
は発光層よりもバンドギャプエネルギ−の大きなAlG
aInPで構成することも提案されている(特開平7−
15038参照)。AlGaInPの場合は特に580
nm以下の短波長領域において光吸収が少なくなり、比
抵抗も低下するので外部への光の取出し効率が高くなる
とされている。
することも提案されている(USP5,008,718
参照)。GaPを使用した場合はバンドギャップエネル
ギ−は活性層より大きく、従って発光に対して透明であ
り、比抵抗が小さいので電流拡散層としたときに厚さを
厚くでき、従って電流拡散効果が大きくなることが期待
できる。
LEDでは屋外での使用等の高輝度を要求される用途に
対して、十分満足のいく輝度は達成されていない。ここ
で輝度とは発光強度に比例し、視覚による影響を加味し
た値である。また、ヘテロ接合面の増加により素子抵抗
が高くなり高い作動電圧が要求されたり、電流拡散層が
高Al濃度であるため素子の劣化が起こる等の問題点を
抱えている。高輝度が得られない原因は、ダブルヘテロ
接合発光構造部分の格子整合が得られておらず、しかも
多くのヘテロ接合面を抱えているため良質のエピタキシ
ャル成長層が得られていない為であると推察される。従
来から(Alx Ga1-x )yIn1-y P4元混晶は、y
=0.5の時GaAs基板と格子整合するとされてきた
が、これは常温での場合であって、この組成ではエピタ
キシャル成長温度では格子整合していない。基板として
使用するGaAs結晶の室温での格子定数は0.565
33nmであり、エピタキシャル成長温度である例えば
780℃では0.56804nmであり、0.48%も
変化している。一方クラッド層として使用される(Al
0.7 Ga0.3 )0.5 In0.5 Pの室温での格子定数は
0.56640nmで、780℃では0.56837n
mとなり0.348%増加する。従って基板とクラッド
層との格子不整合度は、室温では0.19%、780℃
では0.058%となる。このように一見格子整合して
いるように見える(Alx Ga1-x )y In1-y Pエピ
タキシャル成長層でも、なおかなりの格子不整合度を有
している。本発明者らの詳細な検討の結果、常温での格
子整合もさることながら、エピタキシャル成長温度で格
子整合させることがより重要であることが判明した。エ
ピタキシャル成長時に構成整合していれば良質の成長結
晶が得られ、たとえ常温まで降温して結晶格子に歪が発
生したとしても輝度に影響を与えるほどではなく、結果
として高輝度が達成されることとなる。
られれば、上クラッド層中での電流拡散が良好となり、
これに比抵抗の低いGaPを電流拡散層として使用すれ
ば素子抵抗が低くなり、作動電圧(VF特性)も低くて
良いこととなる。また、Al濃度の高いエピタキシャル
成長層を使用しなければ素子の劣化の問題も解消し、信
頼性の高い素子が得られることとなる。本発明の目的の
一つは、高温での格子整合を取ることにより高輝度、低
作動電圧、高信頼性のLEDを得ようとするものであ
る。本発明の他の目的は、発光に対して透明でしかも比
抵抗の低い電流拡散層を使用することにより、広い発光
領域を確保しようとするものである。
に、本発明では基板としてp型GaAs単結晶を使用
し、この基板の上に(Alx Ga1-x )y In1-y Pか
らなるダブルヘテロ接合発光構造の発光部を有し、該ダ
ブルヘテロ接合発光構造の各層がエピタキシャル成長温
度で格子整合しており、かつGaPからなる電流拡散層
を具備した構造を採用することとした。この構造とする
ことにより、波長550〜650nmの領域で高輝度低
作動電圧で、寿命が長く高信頼性の発光素子を得ること
ができる。
ルヘテロ(DH)接合発光構造部分の格子整合について
説明する。基板であるGaAs結晶の物性は広く知られ
ているが、ダブルヘテロ接合をする(Alx Ga1-x )
y In1-y P4元混晶の物性は明らかにされていない、
AlGaInPはAlP、GaP、InPの混晶である
から、これらの物性から4元混晶の物性を推計すること
ができる。既知の結晶の物性値は表1に示すとおりであ
る。
y In1-y P4元混晶の格子定数と線膨張係数を推計す
る。(Alx Ga1-x )y In1-y Pの組成式を変形す
ることにより (Alx Ga1-x )y In1-y P=AlxyGa(1-x)yIn(1-y) P‥‥(1) となり、この混晶はAlP、GaP、InPをそれぞれ
xy、(1−x)y、(1−y)ずつ含むことになるか
ら、常温における格子定数aroomはそれぞれの結晶の格
子定数を加重平均して、 aroom=0.54625 xy+ 0.54512(1−x)y+ 0.58688(1−y) [nm]‥‥‥‥‥‥‥‥(2) 線膨張係数βepi はそれぞれの線膨張係数を加重平均し
て βepi =4.20xy+5.91(1−x)y+4.56(1−y) [×10-6/K]‥‥‥‥‥‥‥‥(3) となる。このようにして混晶比x,yが定まれば、(A
lx Ga1-x )y In1-y P4元混晶の常温における格
子定数aroomと0〜700Kにおける線膨張係数βepi
を推計することができる。
とき、成長温度と室温とにおける温度差はΔTとなり、
エピタキシャル成長温度における4元混晶の格子定数a
T と基板の格子定数sT はそれぞれ aT =aroom(1+βepi ・ΔT) ‥‥‥‥‥‥‥(4) sT =sroom(1+βsub ・ΔT) ‥‥‥‥‥‥‥(5) となる。ここでβepi は前出の(3)式によるエピタキ
シャル成長層の線膨張係数、βsub は基板(例えばGa
As)の線膨張係数である。
ば、混晶比x,yを有する4元混晶のエピタキシャル成
長温度T℃における格子定数aT を推計することができ
る。T℃における格子定数aT が定まればT℃における
格子不整合度Δaを推計することができる。ここである
温度での基板の格子定数をs、4元混晶の格子定数をa
とすれば、格子不整合度Δaは次式(6)で定義する。 Δa=(s−a)/s×100(%) ‥‥‥‥‥‥(6) 今、基板としてGaAs結晶、(Alx Ga1-x )y I
n1-y P4元混晶のエピタキシャル成長温度を780℃
とした時、公知の4元混晶の室温とエピタキシャル成長
温度における格子不整合度Δaroom、Δaepi は以下の
表2のとおりになる。
4元混晶は、室温では0.14〜0.19%の格子不整
合度を有し、エピタキシャル成長時にもなお0.039
〜0.058%の格子不整合度を有している。例えば、
電流拡散層として使用されているAl0.5 Ga0.5 Pや
Ga0.5 In0.5 Pでは、格子不整合度は一層拡大した
ものとなっている。このようにエピタキシャル成長温度
で格子不整合度の大きな結晶のヘテロ接合面を多数用い
ている公知のAlGaInP4元混晶LEDでは、ヘテ
ロスパイクが大きくなるため、高輝度が達成されない原
因になっていると考えられる。エピタキシャル成長時に
おける格子不整合は極力避けねばならない。
させる方法について説明する。まず、Alの混晶比はA
lGaInP4元混晶のバンドギャップエネルギーを決
めるので、作成した結晶のフォトルミネッセンス(P
L)による発光波長測定から、目的のバンドギャップエ
ネルギーを与える混晶比に調整することができる。Ga
As(100)基板を用いた場合について、目標とする
発光波長に対する活性層のAl混晶比xとバンドギャッ
プエネルギーEg を表3に示す。
る活性層のAl混晶比xを選定する。AlGaInP4
元混晶のバンドギャップエネルギーはAlの混晶比xと
共に増加し、x=0.7以上では間接遷移領域に入るの
で、x=0.7が上限となる。x=0はGaInP混晶
であり、発光波長は650nm(赤)となる。x=0.
7では発光波長は550nm(緑)となる。
活性層よりも大きくする必要がある。なぜならば、クラ
ッド層のバンドギャップエネルギーが活性層のバンドギ
ャップエネルギーよりも小さいと、キャリアのバンド間
の遷移により発光に対して吸収体として作用するように
なるからである。クラッド層によるキャリアの閉じ込め
効果を考えると、クラッド層のバンドギャップエネルギ
ーは、室温でのLEDの使用を前提とすると、活性層の
バンドギャップエネルギーよりも少なくとも0.1eV
以上大きくする必要がある。このようにして選定したク
ラッド層のバンドギャップエネルギーを表3に併記す
る。
で、以下の手順に従ってInの混晶比(1−y)を決定
する。一般に0.1μm以上の厚さを有するエピタキシ
ャル成長層に対しては、2結晶X線回折法等で室温にお
けるエピタキシャル成長結晶の格子定数を精密に測定す
ることができる。従って、各種のx,yに対するエピタ
キシャル成長結晶の格子定数を測定し、これらの値を基
にエピタキシャル成長温度(T℃)における格子定数を
式(4)に従って推計する。さらに、式(6)からT℃
における格子不整合度を求めることができる。このよう
にして求めた値からエピタキシャル成長温度における格
子不整合度が零(完全格子整合)となるような混晶比
x,yを選択すれば良い。このようにして室温における
所定の格子不整合度を得るようにIn混晶比(1−y)
を調整するのである。具体的にはエピタキシャル成長温
度における格子整合条件は式(4)及び式(5)から aT −sT =aroom(1+βepi ・ΔT)−sroom(1+βsub ・ΔT) =0 ‥‥‥‥‥‥‥(7) となる。式(7)において右辺は成長温度、従ってΔT
が決まれば既知である。一方aroom、sroomはそれぞれ
式(4)、(5)で与えられ、共にx,yの関数であ
る。ただしxは目的のバンドギャプエネルギーからも制
約されるため、結局式(7)はyについての2次方程式
となる。yについての条件式0<y≦1を満たす解を求
め、再度x,yを式(2)に代入すると室温での格子定
数aroomが得られ、つづいて室温での格子不整合度が得
られる。表4はこの手順によって得られたエピタキシャ
ル成長温度780℃で厳密に格子整合するAlGaIn
P4元混晶の室温での格子不整合度を示したものであ
る。
x Ga1-x )y In1-y P4元混晶を使用してダブルヘ
テロ接合発光構造を作れば、GaAs基板とエピタキシ
ャル成長温度で格子整合した良質のエピタキシャル成長
結晶が得られ、高輝度で信頼性の高いLEDとすること
ができる。表4ではエピタキシャル成長温度を780℃
とした場合を示したが、エピタキシャル成長温度を変え
た場合にも同様にしてエピタキシャル成長温度で格子整
合する4元混晶の結晶組成を選定することが可能であ
る。4元混晶の良質な結晶を得るにはエピタキシャル成
長温度は730〜830℃が適当である。この温度範囲
では格子不整合度も僅かに変化するが許容できる範囲で
ある。従ってIn混晶比(1−y)の範囲は0.504
5≦(1−y)≦0.5095とする。
活性層へのキャリアの閉じ込め効果が高く、かつ活性層
でのキャリアの再結合が大きくなる(すなわち輝度が高
くなる)ように決める。活性層の厚さは薄くすると内部
に注入されたキャリア(電子及びホール)の再結合確立
が増加する反面、体積の減少によって存在できるキャリ
アの数が減少する。一方、あまり厚くすると活性層中の
キャリアは増加するものの再結合確立は減少する。従っ
て活性層の厚さは0.1〜1.5μm程度が最適であ
る。
層とのバンドギャップエネルギーによって活性層中にキ
ャリアを閉じ込める作用をもつ。従ってキャリアのトン
ネリングによるすり抜けを防止するために、クラッド層
の厚さは0.5〜2μm程度の厚さが用いられる。
トとしてはSi、Ge、Se、Te等がある。これらの
うちでSi、Geは両性不純物であり、成長温度によっ
てはp型として作用する。またSiは深い準位の不純物
となるため、電気抵抗を低くするために高濃度にドープ
すると発光の吸収を引き起こすようになる。従って、n
型ドーパントとしてはSeまたはTe、特にSeが好ま
しい。p型上クラッド層に使用するp型ドーパントとし
てはZn、Cd、Mg等が利用できる。上クラッド層の
キャリア濃度としては1×1016cm-3〜1×1018c
m-3、好ましくは3×1016cm-3〜1×1017cm-3
とする。
ャルウエーハの他の構成要件を順を追って説明する。ま
ず、基板としては発光層であるAlGaInPと格子整
合が得られ、良質の結晶が容易に入手可能な材料とし、
GaAsを選択する。電気伝導型はp型を用いる。p型
基板を用いると基板と反対側は必然的にn型となる。n
型AlGaInP結晶の上クラッド層は、不純物濃度を
高くしても良質の結晶を得やすく、同じキャリア濃度に
対してp型混晶よりも電子移動度が大きく、低抵抗で電
流の拡散効果の大きな上クラッド層となるからである。
p型ドーパントとしては一般にZnが用いられ、キャリ
ア濃度は1×1018cm-3以上であることが好ましい。
基板結晶の面方位は(100)でも良く、または傾斜方
位のものでも良い。
止し、結晶欠陥の影響を排除するために、GaAsのバ
ッファー層を載置する。厚さは一般的には0.1〜1.
0μm、ドーパントとしてZnを用いる。キャリア濃度
は一般的には(1〜6)×1018cm-3である。
バッファ層とAlGaInPダブルヘテロ構造の間に、
AlGaAs多層構造からなるブラッグ反射層(DB
R)を使用する。DBRとしては、基本的には従来から
提案されてきた互いに屈折率の異なるエピタキシャル成
長層を交互に積層したものを用いる。各エピタキシャル
成長層の厚さは、目標の発光波長のそれぞれ1/4の光
学長(対象とする層の屈折率をn、目標発光波長をλと
して、層の厚さはλ/4n)として、10〜25組程度
積層する。本発明のAlGaInP混晶を発光層とする
LEDについては、従来から用いられてきたAlGaA
sが適当である。ここで半導体多層膜反射層を構成する
2種の層をそれぞれAld1Ga1-d1As、Ald2Ga
1-d2As(d1<d2)とする。それぞれの構成層の組
成は、1)屈折率の差を大きくすること、2)対象波長に対
してなるべく吸収が少なくなることから選定されるが、
0≦d1≦0.5、 0.75≦d2<1が妥当である。
高い反射率を得るため、従来d2=1、即ち反射層の構
成要素の一方をAlAsとするものが用いられてきた
が、AlAsは作成後の酸化が激しく素子寿命等の問題
で好ましくない。少量のGaを添加する事でこの問題を
避ける事ができる。本実施例においてはd1=0.4、
d2=0.95のAlGaAsを用いた。目標発光波長
の素子に使用するDBRの構成は表5に示す。この様な
DBRにより、活性層の発光波長範囲にわたり90%以
上の反射率が得られる。
めに、DBRと下部クラッド層の間にバンドギャップ勾
配層を設ける事が効果的である。この抵抗の増加は、D
BR最終層と下部クラッド層間のバンドオフセットによ
りキャリアの下部クラッド層への移動が妨げられるため
に生じ、特にp型基板を用いDBRや下部クラッド層が
p型になった場合に特に顕著である。今回実施したバン
ドギャップ勾配層は、DBRと下部クラッド層の間に双
方の更正元素であるAl,Ga,In,As,Pを含
み、その組成をDBR最終膜の組成から下部クラッド組
成に向かって連続的に変化する組成勾配層である。基板
がp型GaAsでDBRの最終層がAld2Ga1-d2As
でd2=0.95、また下部クラッド層が(AlxGa1-x)y
In1-yPでx=0.7、y=0.5であった場合、この組
成勾配層Ala Gab In1-a-b As1-p Pp において
Al組成aは0.95から0.35まで、Ga組成bは
0.05から0.15まで、In組成1−a−bは0か
ら約0.5まで、As組成1−pは1から0まで、P組
成pは0から1まで、DBRの上部界面から下部クラッ
ド層界面に向かって変化する。
層の間にAlGaInPからなる格子不整合緩和層を設
ける事も輝度の増加や信頼性の向上にとって効果があ
る。格子不整合緩和の方法として従来から、組成のステ
ップ状の変化、超格子の採用、組成の直線勾配やそれら
の組み合わせが提示されてきた。ダブルヘテロ部分の成
長温度での格子整合成長に勝る効果は望めないものの、
いずれの方法も効果がある。最も作成し易い線形の組成
勾配不整合緩和層について述べる。上部クラッド層(Al
xGa1-x)yIn1-yPがx=1.0、y〜0.5であった場
合、即ちクラッド層がAlInPであった場合、この組
成勾配層Ala Gab In1- a-b PにおいてAl組成a
は約0.5から0まで、Ga組成bは0から1まで、I
n組成1−a−bは約0.5から0まで、下部クラッド
層の上部界面からGaP電流拡散層界面に向かって変化
する。不整合緩和層の厚さは、0.5μm以上であれば
効果があり、厚いほど従って格子定数の変化の小さいほ
ど効果は高いが、AlGaInP膜の成長方法として現
在最も有効なMOCVD法を採用する限り厚さには限界
がある。現実的な厚さとして0.5から10μmが適当
である。伝導型及び添加不純物は上部クラッド層と同様
とする。
流拡散層を成長する。電流拡散層の材質としては本素子
の発光層であるAlGaInPのいかなる組成よりバン
ドギャップエネルギーの大きなGaPが光学的には適し
ている。ただし、GaPはGaAsに対して約3.6%
の格子ミスマッチを持つ。従来からのダブルヘテロ部分
の組成条件では、格子不整合によると見られる素子輝度
の劣化が明瞭であったが、ダブルヘテロ部分に成長温度
での格子整合条件を厳密に満たす少なくとも0.5μm
以上の上部クラッド層を積めば劣化は事実上無視できる
レベルに低下する。
わたる注入電流の拡散が得られるようにある程度以上の
厚さが必要であるが、実施例によれば有効な厚さは30
から300μmの範囲であり、これ以上の厚さによる大
きな素子輝度の増加は得られない。伝導型は上部クラッ
ド層と同一であり、従って基板とは反対の極性を有す
る。必要な極性を得る添加不純物種についての限定は無
いが、30から300μmの厚さを得るため有効な成長
方法としては気相成長法(VPE)があり、n型GaP
を得るためにはTeのアルキル化合物または硫化水素を
用いるのがよい。一方、p型不純物種として成長時の適
当なものはなく、無添加のGaPを成長後に拡散炉中で
Znを拡散させ最上層のGaP電流拡散層をp型とす
る。キャリア濃度は上部クラッド層より高い事が必要で
あるが、電流拡散層の結晶性を保つためには、5×10
17から5×1018cm-3が適当である。なお、電流拡散
効果を高め、かつ上部クラッド層への不純物の拡散を防
止するためキャリア濃度を上部クラッド層との界面から
上部電極に向かって徐々に増加させる事も有効である。
また、GaP成長中にAsを徐々に添加する事により、
電流拡散層中でGaAsPの組成勾配層を得る事ができ
る。これにより、電流拡散層の上部電極側の移動度を高
めることによっても電流拡散効果の向上を図る事ができ
る。
層の上に(コンタクト層を介して)オーミック電極を形
成する。また、GaAs基板の表面にもオーミック電極
を形成してLED素子とする。コンタクト層については
その上の金属電極とオーム性接触を取り易いことを目安
に選ぶ。本発明の構造では最適な物質はGaAsであ
り、厚さは0.1〜1μmあれば良い。キャリア濃度は
1×1018cm-3以上が必要である。金属電極はn型で
はAu/Au−Ge、p型ではAu/Au−Beが用い
られる。このようにLED用ウエーハを構成することに
より、上部電極からの注入電流を充分に拡散させ、効果
的に高い出力、即ち高い輝度の発光素子を得ることがで
きる。
ルヘテロ発光構造を有するLEDにおいて、ダブルヘテ
ロ発光構造をエピタキシャル成長温度において格子整合
させ、かつ電流拡散層として比抵抗の小さいGaPを採
用することにより大きな電流拡散効果を発揮させるよう
にしたものである。エピタキシャル成長温度で格子整合
させているため良質の成長結晶が得られかつ電流が広く
拡散し、輝度を高くすることができる。また、VF 特性
は低い発光素子とすることができる。
を持つAlGaInPダブルヘテロ接合構造を有するL
EDを作った。各層の構成を図1に示す。基板1として
はSiドープのn型GaAs単結晶を使用した。キャリ
ア濃度は2.0×1018cm-3である。面方位は(10
0)4度offとした。基板上にMOCVDを利用して
エピタキシャル層を成長させた。先ず、基板1上にGa
Asバッファー層2を成長させた。バッファー層2はS
iドープでキャリア濃度は1×1018cm-3、厚さは
0.5μmとした。バッファー層2の上に下部反射層3
を積載した。下部反射層の構成はSeドープ、厚さ4
1.9nmのAl0.4 Ga0.6 As層3aと、Seドー
プ、厚さ49.3nmのAl0.95Ga0.05As層3bと
を12層積層して構成した。キャリア濃度は2層の平均
で1.5×1018cm-3であった。
ブルヘテロ接合発光構造を形成した。発光波長を620
nmとするため、活性層6のバンドギャップエネルギー
をEg =2.00eVに設定した。また、下クラッド層
5及び上クラッド層7ではキャリアの閉じ込め効果と発
光に対する透明性を確保するためバンドギャップエネル
ギーは活性層6よりも0.29eV大きなEg =2.2
9eVに設定した。この結果、各層のAl混晶比xは活
性層6ではx=約0.17、下クラッド層5及び上クラ
ッド層7ではx=約0.7となる。
タキシャル成長を780℃で行なうこととし、この成長
温度で格子定数がGaAs基板と完全に整合するように
した。即ち、780℃におけるGaAsの格子定数は
5.6804Åであるから、ダブルヘテロ接合部の4元
混晶各層の格子定数も5.6804Åとなるように、前
述の計算式を用いてx、yを定めた。前述のバンドギャ
ップエネルギーと上記格子定数の条件を満たすx、yを
本発明の主旨に従って計算した結果、活性層6の組成は
(Al0.1700Ga0.8300)0.4946 In0.5054P、下クラ
ッド層5及び上クラッド層7の結晶組成は(Al0.7000
Ga0.3000)0.4920Ino.5080Pとなった。上記組成の
結晶が得られるようMOCVD工程の原料ガスの混合比
を制御することにより、結晶の組成を変化させた。原料
ガスとしては、TMAl、TMGa、TMIn、DEZ
n、アルシン、ホスフィン、セレン化水素を用いた。各
層の伝導型は下クラッド層5はSeドープのn型、活性
層6はアンドープ、上クラッド層7はZnドープのp型
とした。また、厚さは下クラッド層5は1μm、活性層
6は0.5μm、上クラッド層7は1μmとした。この
ようにして得られたダブルヘテロ接合構造各層のキャリ
ア濃度を測定した。キャリア濃度は下クラッド層5は1
×1017cm-3、活性層6は1×1016cm-3、上クラ
ッド層7は3×1017cm-3であった。
定数を測定し、前述の式(6)に従って格子不整合度を
測定した。その結果、下クラッド層5ではΔa=0.1
2%、活性層6ではΔa=0.09%、上クラッド層7
ではΔa=0.10%であり、各層とも従来のものと比
較して格子整合度は格段に向上していた。
aPからなる電流拡散層を設けた。GaP電流拡散層は
Znドープのp型で厚さは100μm、キャリア濃度は
7×1017cm-3、比抵抗は0.1Ω・cmであった。
aAsコンタクト層9を厚さ0.3μm成長させた。キ
ャリア濃度は1×1018cm-3とした。この上に(Au
−Be)/Auを蒸着し、オーミック電極10を形成し
た。また、基板裏面には(Au−Ge)/Auでオーミ
ック電極11を形成してLEDとした。
たところ、波長620nm、電流20mAでの発光出力
は80a.u.(arbitrary unit :任意単位で特定の測
定器で測定した値)であり、VF =1.88V、100
0時間通電後の劣化試験結果では発光強度の劣化は95
%と良好な値を示した。主な構成要件と素子特性を表6
に一覧として示す。
nmの発光層を持つAlGaInPダブルヘテロ接合構
造を有するLEDを作った。基板1としてはZnドープ
のp型GaAs単結晶を使用した。キャリア濃度は5.
0×1018cm-3である。面方位は(100)4度of
fとした。基板上にMOCVDを利用してエピタキシャ
ル層を成長させた。先ず、基板1上にGaAsバッファ
ー層2を成長させた。バッファー層2はZnドープでキ
ャリア濃度は1×1018cm-3、厚さは0.5μmとし
た。バッファー層2の上にDBR反射層3を積載した。
DBR反射層の構成はZnドープ、厚さ41.9nmの
Al0.4 Ga0.6 As層3aと、Znドープ、厚さ4
9.3nmのAl0.95Ga0.05As層3bとを12層積
層して構成した。キャリア濃度は2層の平均で1.5×
1018cm-3であった。
ブルヘテロ接合発光構造を形成した。発光波長を620
nmとするためダブルヘテロ発光構造は、活性層6、下
クラッド層5及び上クラッド層7の導電型を実施例1と
は逆にした以外は実施例1と同一である。
aPからなる電流拡散層を設けた。GaP電流拡散層は
Seドープのn型で厚さは100μm、キャリア濃度は
5×1017cm-3、比抵抗は0.1Ω・cmであった。
最後に上クラッド層7の上にSeドープのn型GaAs
コンタクト層9を厚さ0.3μm成長させた。キャリア
濃度は1×1018cm-3とした。この上に(Au−B
e)/Auを蒸着し、オーミック電極10を形成した。
また、基板裏面には(Au−Ge)/Auでオーミック
電極11を形成してLEDとした。
たところ、波長620nm、電流20mAでの発光出力
は100a.u.(arbitrary unit :任意単位で特定の
測定器で測定した値)であり、VF =1.95V、10
00時間通電後の劣化試験結果では発光強度の劣化は8
5%と良好な値を示した。主な構成要件と素子特性を表
5に一覧として示す。
射層とダブルヘテロ構造部との間にバンドギャップ勾配
層挿入し、注入抵抗の低下を計った。バンドギャップ勾
配層は、Znドープの5元混晶Ala Gab In1-a-b
As1-p Pp とし、Al組成aは0.95から0.34
44まで、Ga組成bは0.05から0.1476ま
で、In組成1−a−bは0から0.5080まで、A
s組成1−pは1から0まで、P組成pは0から1ま
で、DBRの上部界面から下部クラッド層界面に向かっ
て変化させた。厚さは0.1μm、キャリア濃度は3×
1017cm-3とした。その他の構成は実施例2と同様と
した。
は95(a.u.) と実施例2よりやや低下したものの、V
F 特性は1.85eVと低くなり、使い易い発光ダイオ
ードが得られた。特性を表6に併記する。
ブルヘテロの上クラッド層と電流拡散層との間に、格子
不整合の悪影響を緩和するための不整合緩和層を設け
た。不整合緩和層には、Seドープの4元混晶Ala G
ab In1-a-b Pを用い、Al組成aは0.3444か
ら0まで、Ga組成bは0.1476から1まで、In
組成1−a−bは0.5080から0まで、下部クラッ
ド層の上部界面からGaP電流拡散層界面に向かって変
化させた。厚さは、1.0μm、キャリア濃度は3×1
017cm-3とした。
のようにして得られた発光ダイオードはVF 特性も低
く、輝度は106(a.u.) と大幅に向上した。特性を表
6に併記する。
ため、活性層6のバンドギャップエネルギーをEg =
1.89eVに設定した。また、下クラッド層5及び上
クラッド層7ではバンドギャップエネルギーは活性層6
よりも0.29eV大きなEg =2.18eVに設定し
た。この結果、各層のAl混晶比xは活性層6ではx=
0.0、下クラッド層5及び上クラッド層7ではx=約
0.7となる。エピタキシャル成長を780℃で行なう
こととし、この成長温度である780℃で格子定数がG
aAs基板と完全に整合するようにした。即ち、前述の
計算式を用いて前述のバンドギャップエネルギーと上記
格子定数の条件を満たすx、yを本発明の主旨に従って
計算した結果、活性層6の組成はGa0.4955In0.5045
P、下クラッド層5及び上クラッド層7の結晶組成は
(Al0.7000Ga0.3000)0.4920 In0.5080Pとなっ
た。そのほかの条件は全て実施例2と同様にしてLED
素子を作った。このようにして得たLEDの特性を評価
したところ、波長650nm、電流20mAでの発光出
力は138a.u.であり、VF =1.80V、100
0時間通電後の劣化試験結果では発光強度の劣化は10
5%と良好な値を示した。特性値を表6に併記する。
ため、活性層6のバンドギャップエネルギーをEg =
2.10eVに設定した。また、下クラッド層5及び上
クラッド層7ではバンドギャップエネルギーは活性層6
よりも0.25eV大きなEg =2.35eVに設定し
た。この結果、各層のAl混晶比xは活性層6ではx=
0.4800、下クラッド層5及び上クラッド層7では
x=約1.0となる。エピタキシャル成長を780℃で
行なうこととし、この成長温度である780℃で格子定
数がGaAs基板と完全に整合するようにした。即ち、
前述の計算式を用いて前述のバンドギャップエネルギー
と上記格子定数の条件を満たすx、yを本発明の主旨に
従って計算した結果、活性層6の組成は(Al0.4800G
a0.5200)0.4931 In0.5069P、下クラッド層5及び上
クラッド層7の結晶組成はAl0.4905In0.50 95Pとな
った。そのほかの条件は全て実施例2と同様にしてLE
D素子を作った。
たところ、波長590nm、電流20mAでの発光出力
は99a.u.であり、VF =1.90V、1000時
間通電後の劣化試験結果では発光強度の劣化は98%と
良好な値を示した。特性を表6に併記する。
ため、活性層6のバンドギャップエネルギーをEg =
2.18eVに設定した。また、下クラッド層5及び上
クラッド層7ではバンドギャップエネルギーは活性層6
よりも0.17eV大きなEg =2.35eVに設定し
た。この結果、各層のAl混晶比xは活性層6ではx=
0.5800、下クラッド層5及び上クラッド層7では
x=1.0となる。エピタキシャル成長を780℃で行
なうこととし、この成長温度である780℃で格子定数
がGaAs基板と完全に整合するようにした。即ち、前
述の計算式を用いて前述のバンドギャップエネルギーと
上記格子定数の条件を満たすx、yを本発明の主旨に従
って計算した結果、活性層6の組成は(Al0.5800Ga
0.4200)0.4926In0. 5074P、下クラッド層5及び上ク
ラッド層7の結晶組成はAl0.4905In0.5095Pとなっ
た。そのほかの条件は全て実施例2と同様にしてLED
素子を作った。
たところ、波長570nm、電流20mAでの発光出力
は89a.u.であり、VF =1.93、1000時間
通電後の劣化試験結果では発光強度の劣化は92%と良
好な値を示した。特性を表6に併記した。
流拡散層の層厚を100μmから300μmへと厚くし
た。この結果、波長620nm、電流20mAでの発光
出力は98a.u.であり、VF =1.98V、100
0時間通電後の劣化試験結果での発光強度の劣化は98
%であった。特性を表6に併記する。GaPウィンドウ
層の厚さを3倍にした事で若干の発光強度増加は見られ
るが、恐らくは膜厚の増加に伴うと見られる素子抵抗の
増加が現れており、ウィンドウ層の厚膜化による発光強
度の増加も限界と考えられる。
基板の角度を(100)面4度offから15度off
へと大きくした。この結果、波長620nm、電流20
mAでの発光出力は170a.u.であり、VF =1.
90V、1000時間通電後の劣化試験結果での発光強
度の劣化は98%であった。特性を表6に併記する。G
aAs基板の面方位を(100)から大きく傾斜させた
事により実施例4と同様の構造で光出力が約3倍となっ
ている。これは、成長面が高次の面となったことで安定
な2次元成長が生じ活性層の結晶性自体が改善されたた
めと推定している。事実活性層のフォトルミネッセンス
強度については著しい増加が見られるため結晶性の向上
が得られた事は確実であるが、結晶性向上のメカニズム
についての上述の推定に関しては未だ確証は得られてい
ない。ただし、傾斜GaAs基板の採用による活性層の
フォトルミネッセンス強度及び素子の発光出力の増加は
再現性の高い事実である。
nmのAlGaInPダブルヘテロ発光構造を有する従
来タイプのLEDを形成した。断面構造は図5と同様で
ある。GaAs基板1はSiドープでキャリア濃度は
2.0×1018cm-3、面方位は(100)4度オフで
あった。この基板上にMOCVD法によるエピタキシャ
ル成長により、成長温度780℃で発光構造を形成し
た。まず、基板1上にGaAsバッファー層2を成長さ
せた。厚さは0.5μm、キャリア濃度は1.0×10
18cm-3であった。次に、反射層3を形成した。反射層
3の構成はSeドープ、厚さ41.9μmのn型Al
0.4 Ga0.6 As層3aと、Seドープ、厚さ49.3
μmのn型AlAs層3bとを12層積層させて構成し
た。キャリア濃度は2層平均で1.5×1018cm-3で
あった。
造を形成した。AlGaInPダブルヘテロ発光構造部
は発光波長を620nmとするため、活性層6のバンド
ギャップエネルギーを2.00eV、上下クラッド層5
及び7のバンドギャップエネルギーを2.29eVに設
定した。さらにエピタキシャル成長温度780℃で格子
整合するようにIn混晶比を設定したので、活性層6の
結晶組成は(Al0.17 00Ga0.8300)0.4946In0.5054
P、上下クラッド層5及び7の結晶組成は(Al0.7000
Ga0.3000)0.4920In0.5080Pとした。この結果、7
80℃において格子不整合度は零となる
リア濃度は1×1018cm-3、厚さは1μmとした。活
性層6はアンドープでキャリア濃度は1×1016c
m-3、厚さは0.5μmとした。上クラッド層7はZn
ドープのp型でキャリア濃度は1×1017cm-3、厚さ
は1μmとした。
As電流拡散層を厚さ100μm形成した後、Znドー
プのp型GaAsのコンタクト層9を形成した。キャリ
ア濃度は1×1018cm-3、厚さは0.3μmとした。
この上に(Au−Be)/Auを蒸着しオーミック電極
10を形成した。また基板1に裏面には(Au−Ge)
/Au金属でオーミック電極11を形成した。
たところ、発光波長620nm、電流20mAでの発光
出力は40a.u.、VF =1.85V、50mAで1
000時間通電試験後の輝度は、当初の輝度の60%に
低下していた。
層8としてGaPを使用した。キャリア濃度は7×10
17cm-3、厚さは100μmとした。その他の構成は全
て比較例1と同じとした。このようにして得たLEDの
特性を評価したところ、発光波長620nm、電流20
mAでの発光出力は40a.u.、VF =1.87V、
50mAで1000時間通電試験後の輝度は、当初の輝
度の55%に低下していた。
範囲の発光領域にわたり高輝度で低作動電圧、高信頼性
に富むLEDが得られ、屋外での用途拡大に寄与する点
が大である。
InP発光ダイオードの断面構造を示す図である。
Ga)InP発光ダイオードの断面構造を示す図であ
る。
Claims (6)
- 【請求項1】 GaAs基板上に(Alx Ga1-x )y
In1-y Pからなるダブルヘテロ接合発光構造を備えた
発光ダイオードであって、GaAs基板とダブルヘテロ
接合発光構造との間に多層膜の積層体から成る反射層を
備え、該ダブルヘテロ接合を構成する各層がエピタキシ
ャル成長温度においてGaAs基板に対して格子整合し
ており、該ダブルヘテロ接合発光構造の基板と反対側の
クラッド層の上にGaPからなる電流拡散層を有し、G
aAs基板上及び電流拡散層上にオーミック電極を備え
たことを特徴とするAlGaInP発光ダイオード。 - 【請求項2】 GaAs基板上に(Alx Ga1-x )y
In1-y Pからなるダブルヘテロ接合発光構造を備えた
発光ダイオードであって、GaAs基板上に多層膜の積
層体から成る反射層を備え、該反射層の上に組成勾配層
を介してダブルヘテロ接合発光構造を備え、該ダブルヘ
テロ接合を構成する各層がエピタキシャル成長温度にお
いてGaAs基板に対して格子整合しており、該ダブル
ヘテロ接合発光構造の基板と反対側のクラッド層の上に
GaPからなる電流拡散層を有し、GaAs基板上及び
電流拡散層上にオーミック電極を備えたことを特徴とす
るAlGaInP発光ダイオード。 - 【請求項3】 GaAs基板上に(Alx Ga1-x )y
In1-y Pからなるダブルヘテロ接合発光構造を備えた
発光ダイオードであって、GaAs基板とダブルヘテロ
接合発光構造との間に多層膜の積層体から成る反射層を
備え、該ダブルヘテロ接合を構成する各層がエピタキシ
ャル成長温度においてGaAs基板に対して格子整合し
ており、該ダブルヘテロ接合発光構造の基板と反対側の
クラッド層の上に格子不整合緩和層を介してGaPから
なる電流拡散層を有し、GaAs基板上及び電流拡散層
上にオーミック電極を備えたことを特徴とするAlGa
InP発光ダイオード。 - 【請求項4】 ダブルヘテロ接合を構成する各層の常温
におけるGaAs基板に対する格子不整合度が0.08
5%以上0.140%未満であることを特徴とする請求
項1から請求項3に記載のAlGaInP発光ダイオー
ド。 - 【請求項5】 ダブルヘテロ接合を構成する各層のIn
混晶比(1−y)が0.5045≦(1−y)≦0.5
095であることを特徴とする請求項1から請求項3に
記載のAlGaInP発光ダイオード。 - 【請求項6】 多層の反射層がAl混晶比の異なる2種
類のAlGaAsの積層体であって、該AlGaAs層
の一方のAl混晶比が0.95〜1であり、他方のAl
GaAs層のAl混晶比が0.35〜0.75であるこ
とを特徴とする請求項1から請求項3に記載のAlGa
InP発光ダイオード。
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