JPH0811115B2 - Inspection equipment using nuclear magnetic resonance - Google Patents
Inspection equipment using nuclear magnetic resonanceInfo
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- JPH0811115B2 JPH0811115B2 JP61127927A JP12792786A JPH0811115B2 JP H0811115 B2 JPH0811115 B2 JP H0811115B2 JP 61127927 A JP61127927 A JP 61127927A JP 12792786 A JP12792786 A JP 12792786A JP H0811115 B2 JPH0811115 B2 JP H0811115B2
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Description
【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は、核磁気共鳴（NMR）現象を利用した検査装
置に係り、特に、選択励起法に関する。TECHNICAL FIELD The present invention relates to an inspection apparatus using a nuclear magnetic resonance (NMR) phenomenon, and more particularly to a selective excitation method.
NMRを用いた検査装置において、特定の周波数帯域の
核スピンのみを励起する目的のために、選択励起パルス
が広く用いられている。特に、sinc関数またはsinc関数
に近い波形のrfパルスを用いれば、ほぼ矩形状の周波数
選択特性が得られることが知られている。しかしながら
理想的な選択励起パルスは実際上実現不可能であり、NM
R信号が歪みをうけたり、種々の不必要なNMR信号が混入
してしまうことが、問題となつている。たとえば、90゜
パルスと180゜パルスを用いてスピンエコーを生成する
ような計測では、90゜パルスの不完全性に起因する残留
縦磁化が、180゜パルスの不完全性のために横磁化とし
て観測されるため、不必要な誤差信号が重畳される。こ
の誤差信号は、90゜パルスの位相を反転して、計２回の
計測を行い、測定結果を減算することで、消去できるこ
とが知られており、例えばジヤーナル・オブ・マグネテ
イツク・レゾナンス（Journal of Magnetic Resonanc
e）第60巻（1984年）第320頁に掲載された文献に記載さ
れている。しかしながら、特に180゜パルスの不完全性
に起因する、他の種類の誤差信号を消去するための方法
は提案されていなかつた。In an inspection apparatus using NMR, a selective excitation pulse is widely used for the purpose of exciting only nuclear spins in a specific frequency band. In particular, it is known that a substantially rectangular frequency selection characteristic can be obtained by using an rf pulse having a sinc function or a waveform close to the sinc function. However, the ideal selective excitation pulse is practically unrealizable, and NM
The problem is that the R signal is distorted and various unnecessary NMR signals are mixed. For example, in a measurement in which a spin echo is generated by using a 90 ° pulse and a 180 ° pulse, the residual longitudinal magnetization due to the incompleteness of the 90 ° pulse becomes a transverse magnetization due to the incompleteness of the 180 ° pulse. Since it is observed, unnecessary error signals are superimposed. It is known that this error signal can be erased by inverting the phase of a 90 ° pulse, performing a total of two measurements, and subtracting the measurement result. For example, the Journal of Magnetic Resonance (Journal of Magnetic Resonanc
e) It is described in the literature on page 320, volume 60 (1984). However, no method has been proposed for canceling other types of error signals, especially due to the 180 ° pulse imperfections.
本発明の目的は、スピンエコーの生成のために用いる
選択励起180゜パルスの不完全性に起因する誤差信号を
除去するための測定法および核磁気共鳴を用いた検査装
置を提供することにある。An object of the present invention is to provide a measurement method for eliminating an error signal caused by imperfections of a selective excitation 180 ° pulse used for generating spin echo and an inspection apparatus using nuclear magnetic resonance. .
本発明は、時間軸に関して対称な波形を有する選択励
起パルスによるスピン磁化の回転が、特殊な対称性を持
つことを利用し、90゜ずつ位相の異なる選択励起180゜
パルスを用いた複数回の測定の結果を加減算することに
より、誤差信号を除去することを特徴としている。The present invention takes advantage of the fact that the rotation of the spin magnetization by the selective excitation pulse having a waveform symmetrical with respect to the time axis has a special symmetry, and a plurality of times of selective excitation 180 ° pulses having different phases by 90 ° are used. The feature is that the error signal is removed by adding and subtracting the measurement result.
パルス印加中の緩和効果が無視できる場合には、パル
スによる磁化ベクトルの変化は一般に次のように表現で
きる。１ ＝Ｒ０ ……（１） ここで、0,１はそれぞれパルス印加の直前、およ
び直後の磁化ベクトルを表す、Ｒは、パルスの効果を表
す回転行列であり、共鳴周波数ωに対応して定まる。さ
て、静磁場方向をｚ軸にとると、第１図に示すようなス
ピンエコー系列で用いられる選択励起180゜パルスは、
次の要請を満たす必要がある。When the relaxation effect during pulse application can be ignored, the change in the magnetization vector due to the pulse can be generally expressed as follows. 1 = R 0 (1) Here, 0 and 1 represent the magnetization vector immediately before and after the pulse application, respectively, and R is a rotation matrix representing the effect of the pulse, which is determined corresponding to the resonance frequency ω. Now, when the static magnetic field direction is taken as the z-axis, the selective excitation 180 ° pulse used in the spin echo sequence as shown in FIG.
The following requirements must be met.
（ｉ） すべてのωに対して axz＝ayz＝０ （ii） 関心領域のωに対して axy＝ayx＝０ （iii） 関心領域のωに対して axx＝−ayy （iv） 非関心領域のωに対して axx＝axy＝ayx＝ayy
＝０ 上記（ｉ）〜（iv）が満たされていない場合には、次
のような誤差効果が生ずる。(I) a xz = a yz = 0 for all ω (ii) a xy = a yx = 0 for ω in the region of interest (iii) a xx = −a yy (for ω in the region of interest) iv) a xx = a xy = a yx = a yy for ω in the non-interest region
= 0 When the above (i) to (iv) are not satisfied, the following error effect occurs.
（ｉ）が満たされない場合は、180゜パルス直前の残
留縦磁化Mz0が横磁化として寄与して、誤差信号を与え
る。If (i) is not satisfied, the residual longitudinal magnetization M z0 immediately before the 180 ° pulse contributes as the lateral magnetization and gives an error signal.
（ii）が満たされない場合、スピンエコー信号に位相
ずれが生ずる。If (ii) is not satisfied, the spin echo signal is out of phase.
（iii）が満たされない場合には、180゜パルス直前の
横磁化の向きに応じて、スピンエコー信号の強度が変化
する。そのため、たとえば、90゜パルスと180゜パルス
の間にエンコード磁場勾配を印加してイメージングを行
う場合、信号は、エンコードの強さに応じて強度変調さ
れるため、結果の画像にアーテイフアクトが生ずる。If (iii) is not satisfied, the intensity of the spin echo signal changes according to the direction of transverse magnetization immediately before the 180 ° pulse. Therefore, for example, when imaging is performed by applying an encode magnetic field gradient between the 90 ° pulse and the 180 ° pulse, the signal is intensity-modulated according to the intensity of the encode, and thus the resulting image has an artifact act. Occurs.
（iv）が満たされない場合は、非関心領域におけるパ
ルス直前の横磁化が消えずに残り、誤差信号として観測
される。If (iv) is not satisfied, the transverse magnetization immediately before the pulse in the non-interested region remains without disappearing and is observed as an error signal.
さて、通常の180゜選択励起パルスは、要請（ｉ）〜
（iv）を完全には満たさないため、パルスの不完全性に
起因する誤差信号を除去することが必要になる。以下、
対称な波形を有するパルスの効果を表わす回転行列は、
特殊な対称性を持つことを利用して（ｉ）〜（iv）の要
請を実現し、誤差信号を除去するための方法について説
明する。Now, the usual 180 ° selective excitation pulse is required (i) ~
Since (iv) is not completely satisfied, it is necessary to remove the error signal due to the imperfections of the pulse. Less than,
The rotation matrix representing the effect of a pulse with a symmetrical waveform is
A method for eliminating the error signal by realizing the requirements (i) to (iv) by utilizing the special symmetry will be described.
波形が対称で、rf波の位相が＋ｘ（０゜）であるよう
なパルスの効果を表わす回転行列Ｒ＋ｘは、ｘ−ｚ面内
に回転軸を持つことが示される。このときＲ＋ｘは次の
ように書ける。It is shown that the rotation matrix R + x , which represents the effect of a pulse whose waveform is symmetrical and the phase of the rf wave is + x (0 °), has an axis of rotation in the xz plane. At this time, R + x can be written as follows.
このことは、パルスによる磁化の回転を、各微小時間
範囲における微小回転の積み重ねと考えることにより、
パルス波形の対称性を利用して証明することができる。
式（４）のＲ＋ｘの表式は、式（２）のＲの表式に比べ
て、高い対称性を有していることがわかる。同様に、rf
波の位相が＋ｙ（90゜）であるようなパルスの回転行列
Ｒ＋ｙは と書ける。ここで、Ｒ＋ｘ−Ｒ＋ｙを考えると次式を得
る。 This is because by considering the rotation of the magnetization by the pulse as the accumulation of minute rotations in each minute time range,
It can be proved by utilizing the symmetry of the pulse waveform.
It can be seen that the R + x expression of the expression (4) has higher symmetry than the R expression of the expression (2). Similarly, rf
The rotation matrix R + y of the pulse whose wave phase is + y (90 °) is Can be written. Here, considering R + x− R + y , the following equation is obtained.
この表式を見ると、要請（ii）と（iii）は満たされ
ている。また、回転系におけるオフセツト磁場が、rf磁
場に比べて非常に大きいような非関心領域では、回転行
列は、rf波の位相によらず同一になるので、Ｒ＋ｘ＝Ｒ
＋ｙ、特に、RXX＝RYYが成立する。このことは、非関心
領域ではRXX−RYY＝０となり、要請（iv）が満たされて
いることを意味している。したがつて、180゜パルスのr
f波の位相を90゜ずらして計２回の測定を行い、測定結
果の差をとれば、必要な信号に影響を与えずに（ii）〜
（iv）に起因する誤差信号はすべて除去されることがわ
かる。また、（ｉ）に起因する誤差信号は、180゜パル
スのrf波の位相を180゜ずらした計２回の測定の結果の
和をとれば除去できることが、全く同様にして示され
る。さらに、180゜パルスのrf波の位相を90゜ずつずら
して計４回の測定を行い、結果を適当に加減算すれば、
次式のような回転行列が得られる。 Looking at this expression, requirements (ii) and (iii) are satisfied. Further, in the non-interest region where the offset magnetic field in the rotating system is much larger than the rf magnetic field, the rotation matrix is the same regardless of the phase of the rf wave, so R + x = R
+ Y , in particular R XX = R YY holds. This means that R XX −R YY = 0 in the non-interest region, which means that the requirement (iv) is satisfied. Therefore, the 180 ° pulse r
If the phase of the f-wave is shifted by 90 degrees and a total of two measurements are taken, and the difference in the measurement results is taken, it does not affect the required signal (ii) ~
It can be seen that all error signals due to (iv) are removed. It is also shown in exactly the same manner that the error signal caused by (i) can be removed by summing the results of two measurements in which the phase of the rf wave of the 180 ° pulse is shifted by 180 °. Furthermore, if the phase of the rf wave of the 180 ° pulse is shifted by 90 ° each, a total of four measurements are performed, and the results are appropriately added or subtracted,
A rotation matrix like the following is obtained.
この回転行列は、要請（ｉ）〜（iv）をすべて満たす
から、上述の測定法により、計４回の測定結果を用いれ
ば（ｉ）〜（iv）に起因する誤差信号をすべて除去でき
る。あるいは、90゜パルスの位相を180゜ずらした計２
回の測定の差をとつて（ｉ）に起因する誤差信号を除去
し、さらに、前述の180゜パルスの位相を90゜ずらした
測定の結果の差をとる方法を組み合わせて用いれば、計
４回の設定で、同様に、（ｉ）〜（iv）に起因する誤差
信号をすべて除去できる。 Since this rotation matrix satisfies all the requirements (i) to (iv), all the error signals due to (i) to (iv) can be removed by using the measurement result of a total of four times by the above-described measurement method. Alternatively, a total of 2 with a 90 ° pulse phase shifted by 180 °
If the error signal caused by (i) is removed by taking the difference between the two measurements and the method of taking the difference of the result of the measurement in which the phase of the 180 ° pulse is shifted by 90 ° is used in combination, a total of 4 Similarly, all the error signals due to (i) to (iv) can be removed by setting the number of times.
以下、本発明を実施する際に用いる代表的な装置の構
成及び動作の説明を行う。第２図に本装置のブロツクダ
イアグラムを示す。本装置は計算機CPU11の管理のもと
に動作するシーケンサー12,送信系13,受信系14,磁場勾
配発生系16,及び信号処理系17と静磁場発生磁石15から
成る。シーケンサーは本発明の方式に必要な種々の命令
を各装置に送る。送信系は高周波発振器131,変調器132,
高周波増幅器133を含み、命令に従つて振幅変調された
高周波選択励起パルスが高周波コイル134に供給される
ことにより高周波磁場（H1）が対象物体20に印加され
る。磁場勾配発生系は、x,y,zの３方向に巻かれた勾配
磁場コイル160と、それぞれのコイルのドライバー161と
から成り、シーケンサーの命令に従つて上記３方向の勾
配磁場GX,GY,GZを対象物体20に印加する。これらの磁場
印加による応答は前述のコイル134を通じて受信系14に
て受信される。受信系は増幅器141,検波器142,A/D変換
器143を有し、シーケンサー12の命令によるタイミング
でサンプリングされたデータが信号処理系に送られる。
信号処理系17では加減算，フーリエ変換等の処理を行
い、任意断面の信号強度分布、あるいは複数の信号に適
当な演算を行つて得られた分布を画像化し例えばCRTデ
イスプレ171に表示する。The configuration and operation of a typical device used when implementing the present invention will be described below. FIG. 2 shows a block diagram of this device. This device comprises a sequencer 12, a transmission system 13, a reception system 14, a magnetic field gradient generation system 16, which operates under the control of a computer CPU 11, and a signal processing system 17 and a static magnetic field generation magnet 15. The sequencer sends the various instructions necessary for the method of the present invention to each device. The transmission system consists of a high-frequency oscillator 131, a modulator 132,
A high-frequency magnetic field (H 1 ) is applied to the target object 20 by supplying a high-frequency selective excitation pulse including a high-frequency amplifier 133 and amplitude-modulated according to a command to the high-frequency coil 134. The magnetic field gradient generation system is composed of a gradient magnetic field coil 160 wound in three directions of x, y and z, and a driver 161 of each coil, and the gradient magnetic fields G X , G in the above three directions according to the instruction of the sequencer. Y and G Z are applied to the target object 20. The response due to the application of these magnetic fields is received by the receiving system 14 through the coil 134 described above. The reception system has an amplifier 141, a detector 142, and an A / D converter 143, and the data sampled at the timing according to the instruction of the sequencer 12 is sent to the signal processing system.
In the signal processing system 17, processing such as addition and subtraction, Fourier transform, etc. is performed, and the signal intensity distribution of an arbitrary section or the distribution obtained by performing an appropriate calculation on a plurality of signals is imaged and displayed on, for example, a CRT display 171.
以下、本発明による測定の一実施例を、第３図を用い
て説明する。第３図のパルスシークエンスは、通常の改
良スピンワープ法を表わしている。この方法によれば、
良く知られているように、エンコード磁場強度を順次変
えて一連の計測を行ない、得られたデータを２次元フー
リエ変換すれば、特定のスライス面における断層像が得
られる。スライス面の励起に用いられる選択励起パルス
の不完全性による誤差信号を除去するために本発明で
は、前記の如く、パルスのrf波の位相を変えて複数回の
測定を行ない、結果の和、または差を計算する。たとえ
ば、要請（ii）〜（iv）に起因する誤差信号を除去した
い場合には、まず、90゜パルス,180゜パルスともにたと
えば＋ｘ（０゜）の位相で印加して測定を行う。次に、
180゜パルスの位相のみ＋ｙ（90゜）に変えて測定を行
ない、両者の測定結果の差を計算する。このようにして
得られたデータは、従来と同様にフーリエ変換される。
また、たとえば、要請（ｉ）〜（iv）に起因するすべて
の誤差信号を除去したい場合には、同様に、まず、90゜
パルス,180゜パルスともに、たとえば＋ｘ（０゜）の位
相で印加して測定を行ない、次に、180゜パルスの位相
のみを＋ｙ（90゜）にして測定した結果を減算、さら
に、位相を−ｘ（180゜）にした場合の結果を加算、−
ｙ（270゜）にした場合の結果を減算する。このように
して、計４回の測定結果より、すべての誤差信号を除去
した信号が得られる。あるいは、第１表に示すように位
相を変化させて計４回の測定を行い、結果を加減算して
も全く同様の効果が得られる。ここで＋は加算、−は減
算を表している。An embodiment of the measurement according to the present invention will be described below with reference to FIG. The pulse sequence in FIG. 3 represents a conventional modified spin warp method. According to this method
As is well known, a tomographic image on a specific slice plane can be obtained by sequentially changing the encode magnetic field strength and performing a series of measurements and performing two-dimensional Fourier transform on the obtained data. In order to remove the error signal due to the incompleteness of the selective excitation pulse used for the excitation of the slice plane, in the present invention, as described above, the phase of the rf wave of the pulse is changed to perform a plurality of measurements, the sum of the results, Or calculate the difference. For example, in order to remove the error signal caused by the requests (ii) to (iv), first, both 90 ° pulse and 180 ° pulse are applied with a phase of, for example, + x (0 °) and measurement is performed. next,
Only 180 ° pulse phase is changed to + y (90 °) and measurement is performed, and the difference between the two measurement results is calculated. The data thus obtained is subjected to Fourier transform as in the conventional case.
Further, for example, when it is desired to remove all error signals caused by the requests (i) to (iv), first, both 90 ° pulse and 180 ° pulse are applied with a phase of + x (0 °). Then, only the 180 ° pulse phase is set to + y (90 °) and the measurement result is subtracted, and the result when the phase is set to -x (180 °) is added.
Subtract the result for y (270 °). In this way, a signal from which all error signals have been removed is obtained from the measurement results of a total of four times. Alternatively, as shown in Table 1, the phase is changed and the measurement is performed four times in total, and the same effect can be obtained by adding and subtracting the results. Here, + represents addition and-represents subtraction.
以上述べた各方式において、測定の順序は任意であ
る。たとえば、位相を固定して、エンコード磁場強度を
順次変化させて一連の計測を行ない、次に位相を変化さ
せて、同様の測定をくり返しても良いし、あるいは、他
の順序であつてもかまわない。 In each method described above, the order of measurement is arbitrary. For example, the phase may be fixed, the encode magnetic field strength may be sequentially changed to perform a series of measurements, and then the phase may be changed to repeat the same measurement, or another order may be used. Absent.
第４図は、局所拡大イメージングのためのシークエン
スの一例である。エンコード方向の折り返しを防ぐため
に、選択励起パルスを用いてｙ方向の帯域を制限してい
る。この場合には、90゜パルスと180゜パルスの選択方
向が異なつているため、特に、要請（iv）に対応する誤
差信号が問題になる。この例では、第２図に関して説明
した方法と全く同様にして、誤差信号を除去することが
できる。ここで、傾斜磁場は、90゜パルスに対してｚ方
向、180゜パルスに対してｙ方向に印加してあるが、こ
れは逆であつてもかまわない。FIG. 4 is an example of a sequence for locally magnified imaging. In order to prevent aliasing in the encoding direction, the band in the y direction is limited by using the selective excitation pulse. In this case, since the 90 ° pulse and the 180 ° pulse are selected in different directions, the error signal corresponding to the request (iv) becomes a problem. In this example, the error signal can be removed in exactly the same manner as described with reference to FIG. Here, the gradient magnetic field is applied in the z direction with respect to the 90 ° pulse and in the y direction with respect to the 180 ° pulse, but this may be reversed.
第５図は、局所スペクトロスコピーのためのシークエ
ンスの一例である。３つの選択励起パルスを用いて、空
間内の特定領域のみを励起することができる。この場合
には、２つの180゜パルスの不完全性による誤差信号を
それぞれ除去する必要がある。前述した回転行列を用い
て詳しく計算すると、たとえば、第２表に示すようにパ
ルスの位相を変えて測定を行い、結果を加減算すれば、
すべての誤差信号が除去されることが示される。この場
合には、計８回の測定が必要である。FIG. 5 is an example of a sequence for local spectroscopy. Three selective excitation pulses can be used to excite only certain regions in space. In this case, it is necessary to remove the error signals due to the imperfections of the two 180 ° pulses. A detailed calculation using the above-mentioned rotation matrix, for example, by changing the phase of the pulse as shown in Table 2 and measuring and adding / subtracting the results,
It is shown that all error signals are removed. In this case, a total of 8 measurements are required.
〔発明の効果〕 以上述べたように、本発明によれば、種々の測定法に
おいて、スピンエコーの生成に用いる選択励起180゜パ
ルスの不完全性に起因する誤差信号を容易に除去できる
ので、NMRイメージングの画質，精度の向上に著しい効
果がある。 [Effects of the Invention] As described above, according to the present invention, in various measurement methods, it is possible to easily remove the error signal due to the incompleteness of the selective excitation 180 ° pulse used to generate the spin echo. It has a significant effect on improving the image quality and accuracy of NMR imaging.
第１図は、一般的なスピンエコーシーケンスを示す。第
２図は、本発明の一実施例を示すブロツクダイアグラム
である。第３図，第４図，第５図は、それぞれ、改良ス
ピンワープ法，局所拡大イメージング法、局所スペクト
ロスコピーのパルスシーケンスの一例を表す。 11……CPU、12……シーケンサー、13……送信系、14…
…受信系、15……静磁場発生磁石、16……磁場勾配発生
系、17……信号処理系。FIG. 1 shows a general spin echo sequence. FIG. 2 is a block diagram showing an embodiment of the present invention. FIG. 3, FIG. 4 and FIG. 5 show examples of pulse sequences of the improved spin warp method, the locally magnified imaging method, and the local spectroscopy, respectively. 11 ... CPU, 12 ... Sequencer, 13 ... Transmission system, 14 ...
… Reception system, 15 …… Static magnetic field generation magnet, 16 …… Magnetic field gradient generation system, 17 …… Signal processing system.
Claims (4)
゜高周波磁場の各磁場発生手段と、検査対象からの核磁
気共鳴信号を検出する信号検出手段と、前記各磁場発生
手段および前記信号検出手段の制御を行なう制御手段
と、前記信号検出手段による検出信号の演算を行なう演
算手段と、該演算手段による演算結果の出力手段とを有
し、前記検査対象の画像を得る核磁気共鳴を用いた検査
装置において、前記制御手段は、時間軸に対して対称な
波形をもつ前記90゜高周波磁場の位相と、前記180゜高
周波磁場の位相の組み合せを、複数通り異ならせて変化
させ、前記核磁気共鳴信号を検出するシーケンスの制御
を行ない、前記演算手段は、前記複数通りの組み合わせ
の条件下で検出された前記核磁気共鳴信号を加減算し
て、前記180゜高周波磁場の不完全性による誤差信号を
除去した信号を得ることを特徴とする核磁気共鳴を用い
た検査装置。1. A static magnetic field, a gradient magnetic field, a 90 ° high frequency magnetic field, 180
° Each magnetic field generating means of high frequency magnetic field, signal detecting means for detecting a nuclear magnetic resonance signal from an inspection object, control means for controlling each magnetic field generating means and the signal detecting means, and detection by the signal detecting means In an inspection apparatus using nuclear magnetic resonance, which has an arithmetic means for arithmetically operating a signal and an output means for outputting an arithmetic result by the arithmetic means, the control means has a time axis. The combination of the phase of the 90 ° high frequency magnetic field having a symmetrical waveform and the combination of the phase of the 180 ° high frequency magnetic field are changed in plural different ways to control the sequence for detecting the nuclear magnetic resonance signal, and the arithmetic means Is to add and subtract the nuclear magnetic resonance signals detected under the conditions of the plurality of combinations to obtain a signal from which an error signal due to the incompleteness of the 180 ° high frequency magnetic field is removed. Inspection apparatus using nuclear magnetic resonance to symptoms.
90゜高周波磁場と、０゜、90゜、180゜、270゜の位相を
もつ前記180゜高周波磁場との４通りの異なる組み合わ
せであることを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載
の核磁気共鳴を用いた検査装置。2. The combination has the phase of 0 °.
The four different combinations of the 90 ° high frequency magnetic field and the 180 ° high frequency magnetic field having the phases of 0 °, 90 °, 180 ° and 270 ° are defined in four different combinations. Inspection device using nuclear magnetic resonance.
記90゜高周波磁場と、０゜、90゜の位相をもつ前記180
゜高周波磁場との４通りの異なる組み合わせであること
を特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の核磁気共鳴
を用いた検査装置。3. The combination of the 90 ° high frequency magnetic field having 0 ° and 180 ° and the 180 ° phase having 0 ° and 90 °.
An inspection apparatus using nuclear magnetic resonance according to claim 1, characterized in that there are four different combinations with a high frequency magnetic field.
90゜高周波磁場と、０゜、90゜、180゜、270゜の位相を
もつ第１の180゜高周波磁場と、０゜、90゜の位相をも
つ第２の180゜高周波磁場との８通りの異なる組み合わ
せであることを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載
の核磁気共鳴を用いた検査装置。4. The combination has the phase of 0 °.
Eight ways: 90 ° high frequency magnetic field, first 180 ° high frequency magnetic field with 0 °, 90 °, 180 °, 270 ° phase and second 180 ° high frequency magnetic field with 0 °, 90 ° phase The inspection apparatus using nuclear magnetic resonance according to claim 1, characterized in that
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61127927A JPH0811115B2 (en) | 1986-06-04 | 1986-06-04 | Inspection equipment using nuclear magnetic resonance |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61127927A JPH0811115B2 (en) | 1986-06-04 | 1986-06-04 | Inspection equipment using nuclear magnetic resonance |
Publications (2)
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|---|---|
| JPS62284637A JPS62284637A (en) | 1987-12-10 |
| JPH0811115B2 true JPH0811115B2 (en) | 1996-02-07 |
Family
ID=14972073
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61127927A Expired - Lifetime JPH0811115B2 (en) | 1986-06-04 | 1986-06-04 | Inspection equipment using nuclear magnetic resonance |
Country Status (1)
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|---|---|
| JP (1) | JPH0811115B2 (en) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6354155A (en) * | 1986-08-25 | 1988-03-08 | 旭化成株式会社 | Method for obtaining nuclear magnetic resonance information |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61186845A (en) * | 1985-02-13 | 1986-08-20 | Shimadzu Corp | Nmr tomographic image pickup device |
| JPS62167550A (en) * | 1985-11-27 | 1987-07-23 | 株式会社島津製作所 | Nmr three-dimensional tomographic image pickup apparatus |
-
1986
- 1986-06-04 JP JP61127927A patent/JPH0811115B2/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS62284637A (en) | 1987-12-10 |
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