JPH0430583Y2 - - Google Patents

Description

【考案の詳細な説明】 〈産業上の利用分野〉 本考案は、例えばOTDR（Optical Time
Reflectometer…光フアイバ障害点検出器）など
のように送信側、受信側が固定され、さらに送信
側の光が直線偏光となつているような装置に用い
て好適な光スイツチに関する。[Detailed description of the invention] <Industrial application field> The invention is applicable to, for example, OTDR (Optical Time
The present invention relates to an optical switch suitable for use in a device such as a reflectometer (optical fiber failure point detector) where the transmitting side and receiving side are fixed and the light on the transmitting side is linearly polarized light.

〈従来の技術〉 第５図は従来知られているOTDR用１×２の
光スイツチの構成を示す要部平面図である。図に
おいて、１は第１の直角プリズム付き偏光ビーム
スプリツタ（以下、PBS−１という）、２はPBS
−１と同等の第２の直角プリズム付き偏光ビーム
スプリツタ（以下、PBS−２という）であり、
所定の距離を隔てて対向して配置されている。こ
れらの偏光ビームスプリツタ１，２の間にPLZT
からなるスイツチング素子５および６が配置さ
れ、直線偏光された光がポートからへと入出
射する。本従来例においては、ポート側に光フ
アイバ１１が配置され、ポート側には受光素子
１２が、ポート側にはレーザ光源１０が配置さ
れている。なお、図では省略するがポートから
へと入出射する光は光フアイバや分布屈折型レ
ンズ等を介して伝送され、これらの部品は図示し
ないスイツチブロツクに固定されているものとす
る。<Prior Art> FIG. 5 is a plan view of essential parts showing the configuration of a conventionally known 1×2 optical switch for OTDR. In the figure, 1 is the first polarizing beam splitter with a right angle prism (hereinafter referred to as PBS-1), 2 is the PBS
-1 is a polarizing beam splitter with a second right angle prism (hereinafter referred to as PBS-2),
They are placed facing each other at a predetermined distance. PLZT between these polarizing beam splitters 1 and 2
Switching elements 5 and 6 are arranged, and linearly polarized light enters and exits from the port. In this conventional example, an optical fiber 11 is arranged on the port side, a light receiving element 12 is arranged on the port side, and a laser light source 10 is arranged on the port side. Although not shown in the drawings, it is assumed that the light entering and exiting from the ports is transmitted via optical fibers, distributed refraction lenses, etc., and these components are fixed to a switch block (not shown).

上記構成において、各光学部品の表面反射を無
視し、またスイツチング素子（PLZT）は理想的
に動作するものと仮定する。 In the above configuration, it is assumed that surface reflection of each optical component is ignored and that the switching element (PLZT) operates ideally.

今、スイツチング素子５，６に電圧（半波長）
を印加しない状態で、ポートにレーザ光源１０
から例えば水平偏光（以下、Ｐ波という）を入射
すると、このＰ波はPBS−１の誘電体多層膜面
（以下PBS面という）n₁を透過して直角プリズム
P₁で反射してスイツチング素子５を透過し、
PBS−２のPBS面n₂を透過して光フアイバ１１
に入射する。このとき光フアイバ１１からは (1) 入射端面で生じるフレネル反射、 (2) 光フアイバの接続点や破断点および出射端面
で生じるフレネル反射、 (3) 後方散乱光、 等が戻つてくる。このうち(1)は本来検出すべき信
号(2)，(3)に比べて大きく、しかもOTDRにおい
ては有害なものである。この様な光スイツチにお
いて、ポート，間の消光比が小さいと、この
有害に光の除去が難しくなる。またこの消光比は
偏光ビームスプリツタ（PBS）の不完全性に大
きく依存する。 Now, voltage (half wavelength) is applied to switching elements 5 and 6.
When the laser light source 10 is not applied to the port,
For example, when horizontally polarized light (hereinafter referred to as P wave) is _incident from
It is reflected by P ₁ and transmitted through the switching element 5,
The optical fiber 11 passes through the PBS surface n ₂ of PBS-2.
incident on . At this time, from the optical fiber 11, (1) Fresnel reflection occurring at the input end face, (2) Fresnel reflection occurring at the connection point or break point of the optical fiber and the output end face, (3) backscattered light, etc. return. Of these, (1) is larger than the signals (2) and (3) that should be detected, and is harmful to the OTDR. In such an optical switch, if the extinction ratio between the ports is small, it becomes difficult to remove this harmful light. Furthermore, this extinction ratio is highly dependent on the imperfections of the polarizing beam splitter (PBS).

第６図ａ，ｂは偏光ビームスプリツタ（PBS）
の不完全さを模式的に示すものでａ図は矢印ｄ方
向から強さ１のＰ波がPBSに入射にした場合、
その一部εpがPBS面ｎで反射され、矢印ｅ方向
には１−εpの透過度となり、ｂ図は同様に矢印
ｄ方向から強さ１の垂直偏光（以下、Ｓ波とい
う）がPBSに入射にした場合、その一部εsが矢印
ｅ方向にPBS面ｎを透過し、矢印ｆ方向には１
−εsの反射度となる事を示している。 Figure 6 a and b are polarizing beam splitters (PBS)
Figure a schematically shows the imperfection of PBS when a P wave with a strength of 1 is incident on the PBS from the direction of arrow d.
A part of it εp is reflected by the PBS surface n, resulting in a transmittance of 1-εp in the direction of the arrow e, and similarly, as shown in figure b, vertically polarized light with an intensity of 1 (hereinafter referred to as S wave) enters the PBS from the direction of the arrow d. When it is incident, a part of it εs passes through the PBS surface n in the direction of the arrow e, and one part εs passes through the PBS surface n in the direction of the arrow f.
This shows that the reflectance is −εs.

第５図に戻り、スイツチング素子に電圧を印加
しない場合、ｃ方向からの戻り光のうちポート
に漏れる光を考えると、Ｐ波の一部（εp）は
PBS面n₂で反射し、プリズム面P₂で反射してス
イツチング素子６およびPBS−１のPBS面n₁を
透過してポートから出射し、受光素子１２に達
する。 Returning to Figure 5, when no voltage is applied to the switching element, and considering the light leaking to the port out of the return light from the c direction, part of the P wave (εp) is
It is reflected by the PBS surface n ₂ , reflected by the prism surface P ₂ , transmitted through the switching element 6 and the PBS surface n ₁ of the PBS-1, and exits from the port, reaching the light receiving element 12 .

一方、Ｓ波の一部（εs）はPBS−２のPBS面n₂
を透過し、スイツチング素子５を透過してPBS
−１のプリズム面P₁およびPBS面n₁で反射して
ポートから出射し、受光素子１２に達する。な
お、ポートからの戻り光のうちの大部分（１−
εp，１−εs）はポートに戻る。 On the other hand, a part of the S wave (εs) is on the PBS plane n ₂ of PBS-2.
passes through the switching element 5 and transmits the PBS.
The light is reflected by the -1 prism surface P ₁ and the PBS surface n ₁ and exits from the port, reaching the light receiving element 12 . Note that most of the return light from the port (1-
εp, 1−εs) returns to the port.

ここで、ポートに達する光の漏れ量に注目す
ると、その漏れ量P_pは次式で表わす事が出来
る。 Here, if we pay attention to the leakage amount of light reaching the port, the leakage amount P _p can be expressed by the following equation.

P_p＝（１−εs₂）εs₁＋（１−εp₂）εp₁＋（１
−
εs₁）εs₂＋（１−εp₁）εp₂＝εs₁＋εp₁＋εs₂＋
εp₂）−２（εs₁・εs₂＋εp₁・εp₂） …(1) ここで、εs₁，εp₁はPBS−１のＳ波、Ｐ波に対
する不完全さを示し、εs₂，εp₂はPBS−２のＳ
波、Ｐ波に対する不完全さを示している。 P _p = (1-εs ₂ )εs ₁ + (1-εp ₂ )εp ₁ + (1
−
εs ₁ ) εs ₂ + (1−εp ₁ ) εp ₂ = εs ₁ + εp ₁ + εs ₂ +
εp ₂ ) −2 (εs ₁・εs ₂ +εp ₁・εp ₂ ) …(1) Here, εs ₁ , εp ₁ indicate the imperfections of PBS-1 with respect to S waves and P waves, and εs ₂ , εp ₂ is PBS-2 S
It shows the imperfection for P wave and P wave.

次に、レーザ光源をオフとし、スイツチング素
子に電圧（半波長）を印加した場合のポートに
達する光ｃの強さをみると、Ｐ波はPBS−２の
PBS面n₂をその大部分（１−εp₂）が透過する。
この透過光はスイツチング素子５で偏光面が90度
回転してＳ波となり、PBS−１のプリズム面P₁
およびPBS面n₁で反射してポートに達する。ま
た、Ｓ波はPBS−２のPBS面n₂でその大部分
（１−εs₂）が下方に反射され、この反射光はスイ
ツチング素子６で偏光面が90度回転してＰ波とな
り、PBS−１のPBS面n₁を透過してポートに
達する。この場合の光の強さP_poは次式で表わす
事が出来る。 Next, looking at the intensity of light c reaching the port when the laser light source is turned off and a voltage (half wavelength) is applied to the switching element, the P wave is PBS-2.
Most of it (1-εp ₂ ) passes through the PBS surface n ₂ .
The polarization plane of this transmitted light is rotated by 90 degrees in the switching element 5 to become an S wave, which is transmitted to the prism surface P ₁ of PBS-1.
and reflects off the PBS surface n ₁ to reach the port. In addition, most of the S wave (1-εs _{2 )} is reflected downward at the PBS surface n 2 of PBS-2, and this reflected light is rotated by 90 degrees in the polarization plane by the switching element 6 to become a P wave, and the PBS -1 PBS plane n ₁ to reach the port. The light intensity P _po in this case can be expressed by the following equation.

P_po＝（１−εs₂）（１−εp₁）＋（１−εp₂）（１
−
εs₁）＋εs₂・εp₁＋εp₂・εs₁＝２−（εs₁＋εp₁＋
εs₂＋εp₂）＋２（εp₁＋εs₂＋εs₁＋εp₂） …(2) 今、PBS−１，２の不完全さを５×10^-3（この
値を有するPBSは市販されている）として式(1)，
(2)の比すなわち、ポート−間の戻り光の消光
比P_p／P_poを求めると、 消光比＝0.0199／1.9801≒１／99.5＝20.0dBとな
る。 P _po = (1-εs ₂ )(1-εp ₁ )+(1-εp ₂ )(1
−
εs ₁ ) + εs ₂・εp ₁ +εp ₂・εs ₁ =2−(εs ₁ +εp ₁ +
εs ₂ + εp ₂ ) + 2 (εp ₁ + εs ₂ + εs ₁ + εp ₂ )...(2) Now, let the incompleteness of PBS-1 and 2 be 5×10 ^-3 (PBS with this value is commercially available). Equation (1),
When the ratio of (2), that is, the extinction ratio P _p /P _po of the return light between the ports is determined, the extinction ratio=0.0199/1.9801≒1/99.5=20.0 dB.

〈考案が解決しようとする問題点〉 OTDRにおいて後方散乱光は極めて微弱なた
め、後方散乱光の測定を可能にするためには上記
消光比の改善をはかる必要がある。本考案は消光
比の改善をはかることを目的とする。<Problems to be solved by the invention> Since the backscattered light in OTDR is extremely weak, it is necessary to improve the above-mentioned extinction ratio in order to make it possible to measure the backscattered light. The purpose of this invention is to improve the extinction ratio.

〈問題点を解決するための手段〉 上記問題点を解決するための本考案の構成は、
対向して配置され、入射光を偏光分離・合成する
第１および第２の直角プリズム付き偏光ビームス
プリツタと、前記直角プリズム付き偏光ビームス
プリツタの間に配置され、前記直角プリズム付き
偏光ビームスプリツタ間を透過する直線偏光の振
動方向を制御するスイツチング素子とを有するス
イツチング素子において、前記第１、第２の直角
プリズム付き偏光ビームスプリツタおよび前記第
１、第２のスイツチング素子間に複数の偏光ビー
ムスプリツタを配置したことを特徴とするもので
ある。<Means for solving the problems> The structure of the present invention to solve the above problems is as follows.
Polarizing beam splitters with first and second right-angle prisms are arranged to face each other and separate and combine the polarization of incident light; and the polarizing beam splitter with right-angle prisms is arranged between the polarizing beam splitters with right-angle prisms and A switching element having a switching element for controlling the vibration direction of linearly polarized light transmitted between the vines, wherein a plurality of polarizing beam splitters with right angle prisms and a plurality of It is characterized by the arrangement of a polarizing beam splitter.

〈実施例〉 第１図は本考案の第１の一実施例を示す要部平
面図である。図において、第３図と同一要素には
同一符号を付して説明は省略するが、本考案にお
いてはスイツチング素子５とPBS−２の間に第
３の偏光ビームスプリツタ３（以下、PBS−３
という）を、PBS−１とスイツチング素子６の
間に第４の偏光ビームスプリツタ４（以下、
PBS−４という）を追加したものである。<Embodiment> FIG. 1 is a plan view of essential parts showing a first embodiment of the present invention. In the figure, the same elements as in FIG. 3 are given the same reference numerals and their explanations are omitted. 3
A fourth polarizing beam splitter 4 (hereinafter referred to as
PBS-4) was added.

第１図において、スイツチング素子５，６に電
圧を印加しない状態でレーザ光源１０からポート
を介してPBS−１にＰ波を入射すると、この
Ｐ波はPBS−１のPBS面n₁を透過しプリズム面
P₁で反射し、スイツチング素子５、PBS−３お
よびPBS−２を透過してポートに出射するの
で、PBS−３，PBS−４を追加しても問題はな
い。この場合、ポート−間の戻り光の消光比
を考えるとＰ波の大部分（１−εp₂）はPBS−２
を透過し、PBS−３に達し、このPBS−３を透
過した時点でＰ波の強さは（１−εp₂）（１−εp₃）
となり、PBS−１のPBS面n₁を透過した時点で
大部分の光（１−εp₂）（１−εp₃）（１−εp₁）が
ポートに入射し、ポートには（１−εp₂）（１
−εp₃）εp₁の光が出射する。一方PBS−２のPBS
面n₂で反射した僅かな光εp₂はプリズムP₂で反射
してスイツチング素子を透過してPBS−４を透
過した時点でεp₂（１−εp₄）となり、PBS−１を
透過した時点でεp₂（１−εp₄）（１−εp₁）の光が
ポートへ、εp₂（１−εp₄）εp₁の光がポートへ
戻る。 In FIG. 1, when a P wave is input from the laser light source 10 to the PBS-1 through the port with no voltage applied to the switching elements 5 and 6, this P wave passes through the PBS surface _n1 of the PBS-1. prism surface
Since the light is reflected by _P1 , transmitted through the switching element 5, PBS-3 and PBS-2, and emitted to the port, there is no problem even if PBS-3 and PBS-4 are added. In this case, considering the extinction ratio of the return light between ports, most of the P waves (1-εp ₂ ) are PBS-2
The strength of the P wave is (1-εp ₂ ) (1-εp ₃ ) at the time it passes through PBS-3.
Therefore, most of the light (1-εp ₂ )(1-εp ₃ )(1-εp ₁ ) enters the port when it passes through the PBS surface n ₁ of PBS-1, and the port has (1-εp ₂ )(1)
-εp ₃ ) Light of εp ₁ is emitted. On the other hand, PBS of PBS-2
A small amount of light εp ₂ reflected by the surface n ₂ becomes εp 2 (1−εp 4 ) at the time it is reflected by the prism P ₂ , passes through the switching element, and passes through PBS-4, and becomes εp ₂ (1−εp ₄ ) at the time it passes through PBS-1. Then, the light of εp ₂ (1−εp ₄ )(1−εp ₁ ) returns to the port, and the light of εp ₂ (1−εp ₄ )εp ₁ returns to the port.

同様にｃ方向からのＳ波の大部分（１−εs₂）
はPBS−２のPBS面n₂で下方に反射し、プリズ
ム面P₂で反射し、スイツチング素子６を透過し
てPBS−４に達する。このPBS−４を透過した
時点でＳ波の強さは（１−εs₂）・εs₄となり、
PBS−１のPBS面n₁で反射した大部分の光（１
−εs₂）・εs₄（１−εs₁）がポートに入射し、ポー
トには（１−εs₂）・εs₄・εs₁の光が出射する。
また、PBS−２のPBS面n₂を透過した僅かな光
εs₂はPBS−３を透過した時点でεs₂・εs₃となり、
スイツチング素子５を透過してPBS−１のプリ
ズム面P₁で反射したPBS面n₁で反射した時点で
εs₂・εs₃（１−εs₁）の光となつてポートへ出射
し、εs₂・εs₃・εs₁の光がポートへ戻る。 Similarly, most of the S waves from the c direction (1−εs ₂ )
is reflected downward at PBS surface n2 of PBS- ₂ , reflected at prism surface _P2 , transmitted through switching element 6, and reaches PBS-4. The strength of the S wave becomes (1-εs ₂ )・εs ₄ at the time it passes through PBS-4,
Most of the light reflected on PBS surface n ₁ of PBS-1 (1
-εs ₂ )·εs ₄ (1−εs ₁ ) enters the port, and light of (1−εs ₂ )·εs ₄ ·εs ₁ exits from the port.
In addition, a small amount of light εs ₂ that passed through the PBS surface n ₂ of PBS-2 becomes εs ₂ and εs ₃ when it passes through PBS-3,
The light passes through the switching element 5 and is reflected by the prism surface _P1 of PBS-1.At the moment it is reflected by the PBS surface _n1 , it becomes light of εs ₂・εs ₃ (1−εs ₁ ) and is emitted to the port, and εs ₂・The light of εs ₃ and εs ₁ returns to the port.

上記のようにレーザ光源１０をオンとし、スイ
ツチング素子５，６に電圧を印加していない場合
のポートへの漏れ量P_pは次式で表わす事が出
来る。 As described above, when the laser light source 10 is turned on and no voltage is applied to the switching elements 5 and 6, the amount of leakage P _p to the port can be expressed by the following equation.

P_p＝（１−εp₂）（１−εp₃）εp₁＋εp₂（１−
εp₄）（１−εp₁）＋（１−εs₂）εs₄・εs₁＋εs₂・
εs₃（１−εs₁） …(3) 次に、レーザ光源をオフとし、スイツチング素
子に電圧（半波長）を印加した場合のポートに
達する後方散乱光ｃの強さをみると、Ｐ波は
PBS−２のPBS面n₂をその大部分（１−εp₂）が
透過する。この透過光はPBS−３を透過しスイ
ツチング素子５で偏光面が90度回転してＳ波とな
り、PBS−１のプリズム面P₁、およびPBS面n₁
で反射してポートに達する。また、Ｓ波は
PBS−２のPBS面n₂でその大部分（１−εs₂）が
下方に反射され、この反射光はスイツチング素子
６で偏光面が90度回転してＰ波となり、PBS−
４を透過し、PBS−１のPBS面n₁を透過してポ
ートに達する。この光の強さP_poは次式で表わ
す事が出来る。 P _p = (1-εp ₂ ) (1-εp ₃ )εp ₁ +εp ₂ (1-
εp ₄ ) (1-εp ₁ ) + (1-εs ₂ ) εs ₄・εs ₁ +εs ₂・
εs ₃ (1−εs ₁ ) …(3) Next, looking at the intensity of the backscattered light c reaching the port when the laser light source is turned off and a voltage (half wavelength) is applied to the switching element, it is P wave. teeth
Most of it (1-εp ₂ ) passes through the PBS surface n ₂ of PBS-2. This transmitted light passes through PBS-3, and the polarization plane is rotated by 90 degrees at switching element 5 to become an S wave, which is transmitted to prism surface P ₁ of PBS-1 and PBS surface n ₁
and reaches the port. Also, the S wave
Most of the light (1-εs ₂ ) is reflected downward by the PBS surface n ₂ of PBS-2, and the polarization plane of this reflected light is rotated by 90 degrees at the switching element 6 to become a P wave, which is then transmitted to the PBS-2.
4, and passes through PBS surface n ₁ of PBS-1 to reach the port. This light intensity P _po can be expressed by the following equation.

P_po＝（１−εs₂）（１−εs₄）（１−εp₁）＋（１
−
εp₂）（１−εp₃）（１−εs₁）＋εs₂εs₃εp₁＋εp₂
εs₄εs₁＝２−（εp₁＋εs₁＋εp₂＋εs₂＋εp₃＋εs₄
）
＋εp₁εs₂＋εp₁εp₄＋εs₂εp₄＋εs₁εp₂＋εs₁εp₃
＋
εp₂εp₃＋εs₂εs₃εp₁＋εp₂εs₄εs₁−εs₂εp₄εp₁
−
εp₂εs₃εs₁ …(4) ここで、式(3)，(4)から従来例と同様にPBS−
１〜４の不完全さを５×10^-3として消光比P_p／
P_poを求めると、 消光比＝0.00995／1.9702≒１／198.0＝23.0dB
となる。従つて消光比を3dB改善する事ができ
る。 P _po = (1-εs ₂ )(1-εs ₄ )(1-εp ₁ )+(1
−
εp ₂ )(1−εp ₃ )(1−εs ₁ )+εs ₂ εs ₃ εp ₁ +εp ₂
εs ₄ εs ₁ =2−(εp ₁ +εs ₁ +εp ₂ +εs ₂ +εp ₃ +εs ₄
)
+εp ₁ εs ₂ +εp ₁ εp ₄ +εs ₂ εp ₄ +εs ₁ εp ₂ +εs ₁ εp ₃
+
εp ₂ εp ₃ +εs ₂ εs ₃ εp ₁ +εp ₂ εs ₄ εs ₁ −εs ₂ εp ₄ εp ₁
−
εp ₂ εs ₃ εs ₁ …(4) Here, from equations (3) and (4), PBS−
Extinction ratio P _p / assuming imperfections 1 to 4 as 5 × 10 ^-3
When calculating P _po , extinction ratio = 0.00995/1.9702≒1/198.0=23.0dB
becomes. Therefore, the extinction ratio can be improved by 3 dB.

第２図はポートからＳ波を入射した場合の第
２の実施例を示すもので、この場合は偏光ビーム
スプリツタ７（PBS−７）をPBS−１とスイツ
チング素子５の間に配置し、偏光ビームスプリツ
タ８（PBS−８）をPBS−２とスイツチング素
子６の間に配置する。第２図の構成においても消
光比は第１図の場合と同様となり消光比を3dB改
善することが出来る。 FIG. 2 shows a second embodiment in which S waves are input from a port. In this case, a polarizing beam splitter 7 (PBS-7) is arranged between PBS-1 and switching element 5, A polarizing beam splitter 8 (PBS-8) is placed between the PBS-2 and the switching element 6. In the configuration shown in FIG. 2, the extinction ratio is the same as that in FIG. 1, and the extinction ratio can be improved by 3 dB.

第３図は第３の実施例を示すもので、この例に
おいては第１の実施例の光スイツチにさらに偏光
ビームスプリツタ８（PBS−８）を追加したも
のであり、第１図と同様スイツチング素子５，６
をオフにした状態でポートからＰ波を入射す
る。この様な構成の場合、ｃ方向へ入射した光が
ポートに戻る場合、P_pは次式により求める事
が出来る。 FIG. 3 shows a third embodiment. In this example, a polarizing beam splitter 8 (PBS-8) is added to the optical switch of the first embodiment, and is similar to that in FIG. Switching elements 5, 6
P-wave is input from the port with OFF. In the case of such a configuration, when the light incident in the c direction returns to the port, P _p can be determined by the following equation.

P_p＝（１−εp₂）（１−εp₃）εp₁＋εp₂εs₇（
１−
εp₄）（１−εp₁）＋（１−εs₂）（１−εp₇）εs₄
εs₁＋εs₂εs₃（１−εs₁） …(5) 次に、レーザ光源１０をオフとし、スイツチン
グ素子５，６に電圧（半波長）を印加した場合の
ポートに達する光ｃの強さP_poは、 P_po＝（１−εp₂）（１−εp₃）（１−εs₁）＋εp₂
εs₇
εs₄εs₁＋（１−εs₂）（１−εs₇）（１−εp₄）（１
−
εp₁）＋εs₂εs₃εp₁ …(6) ここで、式(5)，(6)から従来例と同様にPBS−
１〜４およびPBS−７の不完全さを５×10^-3とし
て消光比P_p／P_poを求めると、 消光比＝0.005025／1.970≒１／392.1＝25.9dB
となる。 P _p = (1-εp ₂ ) (1-εp ₃ ) εp ₁ + εp ₂ εs ₇ (
1-
εp ₄ ) (1-εp ₁ ) + (1-εs ₂ ) (1-εp ₇ ) εs ₄
εs ₁ + εs ₂ εs ₃ (1−εs ₁ ) …(5) Next, the intensity of the light c reaching the port when the laser light source 10 is turned off and a voltage (half wavelength) is applied to the switching elements 5 and 6. P _{po =} (1-εp ₂ ) (1-εp ₃ ) (1-εs ₁ ) + εp ₂
εs ₇
εs ₄ εs ₁ + (1−εs ₂ )(1−εs ₇ )(1−εp ₄ )(1
−
εp ₁ ) + εs ₂ εs ₃ εp ₁ ...(6) Here, from equations (5) and (6), PBS−
Determining the extinction ratio P _p /P _po with the imperfections of 1 to 4 and PBS-7 as 5 × 10 ^-3 , extinction ratio = 0.005025 / 1.970 ≒ 1 / 392.1 = 25.9 dB
becomes.

従つて従来例に比較して消光比を約6dB改善す
る事ができる。 Therefore, the extinction ratio can be improved by about 6 dB compared to the conventional example.

第４図はポートからＳ波を入射した場合の第
４の実施例を示すもので、この場合は第２図の構
成のスイツチング素子のPBS−２とスイツチン
グ素子６の間にPBS−３が配置されている。第
４図の構成においてもポート−間の消光比は
第３図の場合と同様となり消光比を約6dB改善す
ることが出来る。 FIG. 4 shows a fourth embodiment in which S waves are input from a port. In this case, PBS-3 is placed between PBS-2 and switching element 6 of the switching element configured as shown in FIG. has been done. In the configuration shown in FIG. 4 as well, the extinction ratio between the ports is the same as in the case shown in FIG. 3, and the extinction ratio can be improved by about 6 dB.

〈考案の効果〉 以上、実施例とともに具体的に説明したように
本考案によれば、従来の光スイツチの機能を損わ
ずに消光比を改善する事が出来る。<Effects of the Invention> As described above in detail with the embodiments, according to the present invention, the extinction ratio can be improved without impairing the function of a conventional optical switch.

【図面の簡単な説明】[Brief explanation of the drawing]

第１図は本考案の一実施例を示す要部平面図、
第２図〜第４図は他の実施例を示す平面図、第５
図は従来例を示す要部平面図、第６図ａ，ｂは
PBSの不完全さを説明するための模式図である。 １……第１の直角プリズム付き偏光ビームスプ
リツタ（PBS−１）、２……第２の直角プリズム
付き偏光ビームスプリツタ（PBS−２）、３，
４，７，８……偏光ビームスプリツタ、５，６…
…スイツチング素子。 FIG. 1 is a plan view of essential parts showing an embodiment of the present invention;
Figures 2 to 4 are plan views showing other embodiments;
The figure is a plan view of the main part showing a conventional example, and Figures 6a and b are
FIG. 2 is a schematic diagram for explaining the incompleteness of PBS. 1...Polarizing beam splitter with a first right-angle prism (PBS-1), 2...Polarizing beam splitter with a second right-angle prism (PBS-2), 3,
4, 7, 8...Polarizing beam splitter, 5, 6...
...Switching element.

Claims (1)

【実用新案登録請求の範囲】[Scope of utility model registration request] 対向して配置され、入射光を偏光分離・合成す
る第１および第２の直角プリズム付き偏光ビーム
スプリツタと、前記直角プリズム付き偏光ビーム
スプリツタの間に配置され、前記直角プリズム付
き偏光ビームスプリツタ間を透過する直線偏光の
振動方向を制御するスイツチング素子とを有する
光スイツチにおいて、前記第１、第２の直角プリ
ズム付き偏光ビームスプリツタおよび前記第１、
第２のスイツチング素子間に複数の偏光ビームス
プリツタを配置したことを特徴とする光スイツ
チ。 Polarizing beam splitters with first and second right-angle prisms are arranged to face each other and separate and combine the polarization of incident light; and the polarizing beam splitter with right-angle prisms is arranged between the polarizing beam splitters with right-angle prisms and and a switching element for controlling the vibration direction of linearly polarized light transmitted between the vines, the first and second polarizing beam splitters with right angle prisms and the first,
An optical switch characterized in that a plurality of polarization beam splitters are arranged between second switching elements.