JPH0342553B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明はインライン３電子銃ブラウン管、特に
カラーブラウン管のコンバーゼンス測定法に関
し、特に前記電子銃によつて生じた電子ビーム間
のコンバーゼンスにおけるズレすなわちコンバー
ゼンス間隔の敏速なほゞ自動的な測定を行い得る
方法に関する。本発明は又、特に本方法を実現す
るためのピツクアツプを形成する装置にも関す
る。本発明はインライン３電子銃及びシヤドウマ
スク形カラーテレビ管のコンバーゼンス調節の全
工程の自動化を行うために主として開発されたも
のである。

現在、カラーテレビ管の充分に精密で敏速なコ
ンバーゼンス測定方式は未だ見られない。特に、
走査を行わないで螢光面上のビームの射突点間の
距離（３ビーム間の）を測定することから成る単
純な方法は、螢光面上の螢光体に変化を生ぜしめ
るために殆んど利用されていない。

公知の測定方法は、３色中の少く共２色につい
て同時に水平および垂直偏向を生ずる「パター
ン」を螢光面上に表示し、螢光面上でそのコンバ
ーゼンスを直接に評価することである。従つて測
定は純粋に視測的（直視するにしても顕微鏡を使
用するにしても）であり非常に熟練した作業者で
なければできないことである。ブラウン管のコン
バーゼンスの完全な測定および補正は従つてこの
場合殆んど完全に手作業的で、これはテレビ用ブ
ラウン管の調節において遭遇する最も長くかつデ
リケートな場面である。

また、螢光面上の像をカラーテレビ用撮像装置
によつて解析することから成る若干自動化された
方法も知られている。この種の方法は複雑かつ高
価な装置を必要とし、その結果は主として撮像装
置の分解能の限度のため余り良い結果は得られな
い。

本発明は上記に略説した方法に比較してより精
密かつ敏速なコンバーゼンス自動測定の改良方法
を提供するものであり、本法はカラー管の大量生
産時の自動調節にも適するものである。本発明の
方法は公知の方法とは、ブラウン管電子銃が同時
にではなく順番に電子ビームを発射すること、お
よび電子ビーム螢光面上に線状発光を生ずる線に
走査を行い、他面、走査に垂直なゆつくりした偏
向を行わしめて線状発光を螢光面上でゆつくりと
移動せしめること、および偏向ヨーク内のその瞬
間の電流値を記憶することによつて、この線状発
光が測定スリツトの前を通過するのを観察するこ
と、によつて主として相違し、各電子銃に対して
ピツクアツプされた偏向ヨークの電流値間の差が
各電子銃間のコンバーゼンス間隔を表示するもの
である。

更に詳細に述べると、本発明は従つてインライ
ン３電子銃と細長孔を有するシヤドウマスクを内
蔵し、夫々水平および垂直偏向コイルを有する偏
向ヨークを備えるカラーブラウン管の３電子ビー
ムのコンバーゼンス測定方法に関し、例えば水平
偏向方向および／または垂直偏向方向に従つた基
準軸に対する、３電子ビーム間のコンバーゼンス
間隔の射影すなわち投影成分を定めるために、３
電子銃中の１本のみから電子ビームを発射し、前
記基準軸に対応する偏向コイルにゆつくりと変化
する信号を加え他方の偏向コイルに走査信号を加
えて螢光面上に前記基準軸に平行にゆつくりと移
動する直線状発光を生ぜしめる様にし、コンバー
ゼンス特性を定めたい螢光面上の領域で前記走査
方向に平行に位置する測定用スリツトを通る光の
強度を測定し、前記スリツトを通る光の強度が最
大の時前記基準軸に対応する偏向コイル中の電流
値を標定し、同様な操作を他の２電子銃に対して
繰返し、前述の少く共３電流値と前記螢光面領域
でのブラウン管の偏向感度を知ることによつて前
記基準軸上のコンバーゼンス間隔の射影すなわち
投影成分を計算することを特徴としている。

提案の方法は基準軸に対してのコンバーゼンス
間隔の射影すなわち投影成分を得るものであるこ
とに注意すべきである。これらの間隔を完全に決
定するためには従つて本法、例えばブラウン管の
幅および高さ、即ちブラウン管の水平および垂直
偏向方向と一致する直交２基準軸に対して実施す
ることとなる。のちに見る通り、ブラウン管の水
平走査を使用する測定、即ち垂直偏向方向に平行
な基準軸に対して行つた測定は垂直走査を使用す
る測定、即ち水平偏向方向に水平な基準軸に対す
る測定に比較して比較的容易であるが、このこと
は螢光面の３原色螢光体の柱状配列によるもので
ある。

提案の方法は然し２つの場合に応用可能であ
る。簡単に云うと、第１の場合、ブラウン管の螢
光面に対して水平なスリツトを備える不透明スク
リーンを設置し、このスリツトを通る線状発光を
観測すればよく、一方第２の場合は、３色の垂直
線に対する位置の測定のためにマスク孔を直接に
利用する。

本発明の精神において、本発明はまたインライ
ン３電子銃と好ましくは細長溝の開孔を有するシ
ヤドウマスクとを内蔵し夫々水平及び垂直偏向２
装置を備え、その螢光面は所定の繰返し順序で配
列された三原色の螢光体条を有するカラー用ブラ
ウン管の３電子ビームコンバーゼンス測定用の上
述の方法を実施するためのピツクアツプを形成す
る装置にも関し、これは前記電子銃のコンバーゼ
ンス特性の決定を所望するその螢光面領域の真向
いに前記ブラウン管の螢光面外面に位置させる開
口を備えた外囲と、少く共１個の光電池と、前記
開口と前記光電池の間に位置している測定用スリ
ツト即ち選択ウインドウとを有することを特徴と
する。

本発明は添付図面を参照しての以下の説明によ
つて更に明白となり、その他の目的、詳細および
長所が更に明瞭となろう。

第１図はカラーテレビ管内の最良コンバーゼン
ス状態を示している。本明細書では以下におい
て、各電子銃およびブラウン管パネルの内面上に
位置する各螢光体条に対応する管内の各類似素子
を、考察中の原色に従つて文字Ｒ、ＶまたはＢ
で、即ちカラー管の赤、緑、青に対して区分する
こととする。従つてブラウン管のインライン３電
子銃から放射された３電子ビームF_R，F_Vおよび
F_Bは色選択のために違つた入射角でシヤドウマ
スク１１に到着し、第１図に明瞭な様に、電子ビ
ームの一部分のみ（わずかな割合）がマスク１１
の開孔１２を通過して螢光面に達し螢光体条を発
光せしめる。入射角ゼロで螢光面に到着する電子
ビームF_Vに対する電子ビームF_RおよびF_Bの入射
角はブラウン管の色純度調節の主パラメータであ
る。今ブラウン管が色純度調節を終了している
と、マスクの同一孔を通過する各電子ビームはそ
の個有色に対応する螢光体条のみに到着する。マ
スク１１の存在は３電子ビームのコンバーゼンス
測定を非常に厄介ならしめる。実際には、コンバ
ーゼンスは、３電子ビームが所与の時刻に（走査
中）螢光面１３の同一領域１４に射突する状態が
最良であると考えられる。換言すれば、３電子ビ
ームで作られた３輝点は螢光面１３上で合致しな
ければならない。さて、この単一輝点はマスクが
あるために螢光面上で観察することができないの
で仮想的なものである。第２図は螢光面の所定の
場所での、電子ビームが走査されていないときの
非コンバーゼンス状態での完全に仮想的な（即ち
マスク１１を取外したと考えての）状況を模式的
に示す。コンバーゼンス間隔をxoy直交座標内で
３電子ビームの射突の中心C_R，C_V及びC_Bの射影
によつて定め得ることがわかる。勿論、軸oxを
ブラウン管の水平偏向方向に平行に、軸oyを垂
直偏向方向に平行に選ぶ。中心C_Vがxoy座標の原
点と重なつている所の第２図の例においては、中
心c_R及びc_Bの座標軸ox及びoy夫々上への射影x_R、
x_Bおよびy_R、y_Bは３電子ビーム間のコンバーゼン
ス間隔を完全に定義するのに充分である。然し、
繰返すが、第２図に示したこの静的設体は、一つ
にはマスクの存在のため、また、一方では不動電
子ビームの射突を観測することの困難さのために
観察不能である。上述したすべての公知の方法が
３原色の水平及び垂直走査線から成る「パター
ン」による螢光面の走査によつて実施されている
のはこの理由によるものである。相違する２色間
のコンバーゼンス間隔の水平成分はこの２色の垂
直線間の距離であり、コンバーゼンス間隔の垂直
成分は対応する水平走査線間の間隔である。

本発明の方法の非常に高い精密度の理由を充分
に了解するために、電子銃の一つから放射された
電子ビームの横断面における電子密度は一様な分
布をなしておらず、ほゞガウス分布をなしている
ことを知る必要があり、このことはブラウン管の
螢光面上の射突中心c_R、c_V、c_Bで最大輝度を生ず
ることを予想させる。この各ビームの射突中心の
最大輝度はその中心の位置ぎめのために光電的測
定法によつて使用することができる。

第３図はテレビ管の聴視平常位置を考えてほゞ
垂直に位置する螢光体条１５の若干個を有するブ
ラウン管螢光面の（外面から見た）小部分を示
す。各条１５に対応する発光色は第３図の上部に
文字Ｂ、Ｖ、Ｒで示してある。３本の電子ビーム
の異なる入射角のため、螢光体条の発光により、
螢光面の後方のマスクの孔の複数の像が３原色の
トリプレツト１６に生じる（第１図参照）。マス
クの孔は細長い形を有しその最大長は螢光体条の
方向に向いている。勿論、螢光体条は３原色に対
応するための別々の化学的組成を有し、これは所
定の繰返し順で（管外から見て青、緑、赤）所定
のピツチｐでマスク１１の孔のピツチと関連して
配列されている。機械的強度からの明白な理由か
ら、マククの長形孔１２は、五の目状に配列され
ているがこのことは対応トリプレツトに対しても
同様である。インライン３電子銃シヤドウマスク
形管のすべてに通常使用されているこの特殊性
は、電子ビームF_R，F_V及びF_B間のコンバーゼン
ス間隔の垂直成分を決定するのに本発明の枠内で
有利なことである。

実際には、コンバーゼンス間隔を決定したい螢
光面領域に向つて任意に、螢光体条のピツチｐの
６倍に少く共等しい幅の測定スリツト（実際には
スリツトの幅はブラウン管とスリツトの間に設置
した螢光体条観測用光学系の拡大率を乗じる）を
備える不透明または艶消スクリーンを設置する
と、少く共１トリプレツト１６がその全幅内に、
スリツト２０を介して観察される。測定精度を上
げるためのただ一つの制約は、スリツトがブラウ
ン管の水平偏向方向に正しく平行である様にスク
リーンを設置することである。従つてスリツト２
０を介して見得る螢光体部分は第２図の配列を考
えた同じ縦座標を有し、３色の螢光体条がスリツ
トを介して見得ることがわかる。

スリツト２０を介してトリプレツトのこの観測
を実現するピツクアツプを形成する装置を第４図
に模式的に示す。

これはブラウン管２８の外面２７に対してその
３電子ビームのコンバーゼンス特性を調査したい
螢光体領域に面して位置させる開口２６を有する
外囲２５を有する。光電池２９が外囲２５の最奥
部に位置し、前記不透明スクリーン３０が外囲内
でピツクアツプ２９と開口２６の間に位置してい
る。レンズ３１（またはレンズ系）が同様外囲２
１内に開口２６と不透明スクリーン３０との間
に、不透明スクリーン３０に位置するスリツト２
０がレンズ３１の焦点にほゞ位置する様に設置さ
れている。従つて、スリツト２０の正確な位置ぎ
めはブラウン管についての外囲２５の位置によつ
て定まる。

本発明の方法の実施にはブラウン管の偏向制御
用の装置３５と非常に簡単な走査信号発生器が必
要なだけである。第５図を参照すると、測定装置
が総合的に示されている。テレビ用ブラウン管１
０はその３電子銃Ro（赤）、Vo（緑）及びBo（青）
がインライン状に、即ち水平の同一平面内に位置
して取付けられている様に示してあり、偏向ヨー
ク３５は３電子銃とマスク１１の間でネツク３６
上に位置している。偏向ヨーク３５は完全に従来
通りのもので、水平偏向コイル３７と垂直偏向コ
イル３８を捲回したフエライトリングで形成され
ている。水平偏向コイル３７は通常のテレビ受像
器のそれと類似の通常の走査発振器４０から給電
を受けるように接続３９で接続され、一方コイル
３８はゆつくりと変化する信号を生じる発振器４
３から給電を受けるように接続４２で接続されて
いる。電子銃Bo，VoまたはRoの内の１つが電
子ビームを発射したとすると、それに対応する発
光色の水平な輝線（走査発振器４０で作られる）
が生じる。この水平な輝線は、前述のoy軸、即
ち測定用の基準軸、に平行であつて、発振器４３
の作用によつてゆつくりと基準に直交する方向に
移動する。外囲２５はコンバーゼンス特性を定め
ようとする螢光面１３の領域に対向させて、前述
のスリツト２０を走査発振器４０で制御される水
平の走査の方向にほぼ平行になるように配置し、
光電池２９の出力４５および接続４２を測定器Ａ
の２つの測定用入力端４６，４７にそれぞれ接続
する。この測定器Ａについてはこれ以上細説しな
い。その動作の要点は、入力端４６の信号が最大
になつた時点の入力端４７の信号値を、例えば記
憶することである。この測定器Ａには入力端４６
に印加された信号の最大値の瞬間を決定し、この
瞬間に入力端４７の信号値を標定するように、入
力端４６および４７に印加された信号の時間的な
変化を一点一点メモリするようにプログラムされ
たマイクロコンピユータを用いることができる。
この種のマイクロコンピユータ及びそのプログラ
ムの選定は本発明の電子工学領域の技術者の知識
の範囲内である。ここでは、走査発振器４０から
の信号の交流成分は螢光面の全幅を走査する程の
高振幅が必要ではなく、スリツト２０と同程度の
大きさの輝線を螢光面上に生ずる充分な小振幅で
充分であると云うことを指摘しておく。

上述の装置により本発明の方法を実施できる。
螢光面上に作られた水平な発光線ないし輝線が外
囲２５の前、特にスリツト２０の前を通過する
と、対応螢光体条が発光し、電子ビーム（マスク
１１で絞られる）の射突中心（C_R、C_BまたはC_V）
が測定器２０のスリツトの中央を通過するとき、
光電変換器をなす光電池２９が最大出力信号を出
力する。測定器Ａの役割は従つて、上記の最大出
力信号を生じる、正確な時刻における垂直偏向コ
イル３８内の電流値を記憶することである。この
操作を各電子銃について繰返すと、記憶された電
流値は一般に電子銃ごとに異つている。一方ブラ
ウン管の垂直偏向感度（これは螢光面で広範囲に
わたつて事実上一定である）は別に知り得るの
で、３つの電流値は距離に換算され、２つの間で
引算をすると、センタC_V、C_B及びC_R（第２図）間
の間隔の座標軸oy上への射影すなわち投影成分
をあらわすものとなる。換言すると、座標xoyの
基準としてセンタc_Vを任意に取つている所の第２
図の特別の場合を考えると、上述の間隔として次
式で与えられるy_Bおよびy_Rがその縦座標となる。

y_B＝（I_Bn−I_Vn）Sy (a) y_R＝（I_Rn−I_Vn）Sy (b) ここにI_Vn、I_Bn及びI_Rnは上述した方法で定めた
３電流値であり、Syは問題としている螢光面領
域中での垂直偏向感度である。

本発明の基礎になる考え方は本明細書のこの段
階で明らかとなる。三原色の走査線を有する螢光
面上でパターンを生ぜしめ、肉眼観察して螢光面
上の可視走査線間の縦座標間隔を不確実に見る代
りに、縦座標を任意に問題の測定領域内に固定し
（この縦座標は測定スリツトのそれである）、各電
子ビームをその射突がブラウン管上で任意に選定
した縦座標で生ずる様な位置に来るようにするの
に必要な垂直偏向コイル内の電流を測定するもの
で、測定した電流値間の差が３電子ビーム間のコ
ンバーゼンス間隔垂直成分（軸oyについての）
を定めることとなる。

水平成分を定めるためには、測定は多少厄介と
なるが、上述したものとおおよそ同じ装置が必要
なだけである。ただ一つの違いは水平および垂直
偏向コイル３７，３８の発振器４０，４３への接
続を逆にすることおよび外囲２５内の測定装置の
配列を変えることである。その違いは第６図にお
いて明らかで、本図では接続３９が水平偏向コイ
ル３８に接続され、一方接続４２は垂直偏向コイ
ル３７に接続されている。発振器４０と４３のこ
の反転は螢光面１３上に、いずれかの電子銃が電
子を放射したとき、水平偏向方向に平行にゆつく
りと移動する対応した発光色の垂直輝線を生ぜし
める。前と同様、垂直測定スリツトによつて全電
子ビーム用の正確な横座標を任意に定める必要が
ある（基準軸はこの場合水平偏向軸に平行なの
で）。然し、ここで第３図を見ると、螢光面に向
かつて設置したスリツト２０と同様の垂直スリツ
トを介しての観察は次の様な困難に逢着する。即
ち今スリツトが測定横座標をできるだけ精密に確
かめるために充分に細かつたとすると、螢光体条
が正しく垂直偏向方向に従つて配列しているため
ただ一色のみしか観察されない。

本発明によれば、選択用スリツトを形成するの
にマスクの細長孔を使用する。一方、ブラウン管
の外部にある前述したスリツト２０は前に説明し
た各種の制限を満足する寸法を有する選択ウイン
ドウによりこの場合置換し得る。この主旨から出
発して、本法実施のための多数の変形例が可能と
なる。

第１の変形例によれば、選択用ウインドウ２０
ａの配列を、これが所定の色に対応する螢光体条
に対して出来るだけ正確に設置し得るように選択
する。この場合、今一度第３図を見ると、選択用
ウインドウ２０ａは基本的には前述のような選択
スリツトと区別できない。これは例えば３１のよ
うなレンズと例えば２９のような光電池との間に
設置された不透明または少く共半透明な板上に置
く。ウインドウ２１ａは矢張り垂直に向け、その
高さは大きな制限はないが好ましくはマスク孔の
板上への像の高さ（レンズ２１の倍率によつて必
要に応じて乗算、即ち前述の像の高さ寸法は不透
明板３０面内に光学的に作られるもの）であり、
その幅は螢光体条のピツチｐの大きさの程度に小
さい。例えば青電子銃から電子を放出して測定を
始めると、選択ウインドウ２０ａは従つて第３図
に示す様に青に対応する螢光体条に対向して置か
なければならない。この位置ぎめを正確に行つて
軸oy上へのコンバーゼンス間隔の射影の決定と
同様な方法を実施し、光電池２９の感知した光強
度の最大値に対応する水平偏向コイル内の電流を
この様にして測定する。次に、他の２色に関する
同様な測定を実施するために、この細長ウインド
ウ２０ａが常に電子放射をしている電子銃の色に
対応する各色の螢光体条に常に当面している様に
ピツチｐの値だけ各測定毎にウインドウを移動せ
しめることができる。換言すれば、ウインドウ２
０ａを第３図で右手の方へ２回移動させると、緑
電子銃Voと赤電子銃Roを順次電子放射せしめて
測定を繰返すことができる。然し、軸oxへの間
隔の射影計算では測定の位置に導入された移動
（螢光体条のピツチの数）を勘定に入れねばなら
ない。例示として、今一度第２図の場合を考えて
基準として直交座標の原点として緑色電子ビーム
の射突中心c_Vを任意に取つたと考えると、次式を
得る。

x_B＝（I_Bn−I_Vn）Sx−ｐ (c) x_R＝（I_Rn−I_Vn）Sx＋ｐ (d) ここでI_Bn、I_Vn及びI_Rnは前に定めた電流値、s_X
は関係螢光面領域における水平偏向感度である。

この方法は精密であるが選択ウインドウの初期
精密位置ぎめが必要で、これは相当の時間を要す
る。次の変形例はこの精度位置ぎめがない。

第２変形例はブラウン管のマスク孔によつて具
現化されたスリツトによつて測定の原理を常に保
持しているが、測定ウインドウは前記選択ウイン
ドウを有する外囲２５を関係領域に対向して（直
交座標xoyに対して正確に向いているものとし
て）前記測定ウインドウを移動させないで任意に
位置せしめることによつて隣接２螢光体条を常に
充分に観察することができる程度に大きい。第７
図に螢光面に対向位置せしめたこの種の選択ウイ
ンドウ５０を示す。ウインドウ５０の幅ｌは次の
通りである。

2p＜ｌ＜3p 実際には、この幅はレンズ３１の拡大率が１に
等しいものとして示している。そうでない場合は
寸法は拡大率倍すべきである。換言すれば、ピツ
チｐの寸法は選択ウインドウ５０の面内に光学的
に伝送される。このウインドウ５０を任意に位置
せしめると、このウインドウを介して完全２螢光
体条（幅に関して）夫々線および赤螢光体条全部
及び青螢光体条の一部に迄測定の可能性が到達す
ると考えられる。これが第７図に示す場合であ
る。測定に当つては、前と同様、各電子銃に対応
する垂直偏向輝線を第７図で考えて左から右にゆ
つくりと移動させて光電池２９が受けた光強度の
各測定点に対して水平偏向コイル内の電流を同時
に測定する。受光強度が最大となる偏向コイル内
の電流の標定は適当なアルゴリズムを使用して更
に測定器Ａに集積されたまたは付属した充分な計
算装置があるならばリアルタイム処理が可能であ
る。また、受信された光強度と水平偏向コイル内
の対応電流値を一点毎にメモリーレ最終的には最
大をきめるアルゴリズムに印加することができ
る。第８図はこれらの測定の結果、即ちコイル３
７内の対応する電流I_V、I_RまたはI_Bの関数として
のウインドウ５０を介して対応する色光の各輝線
の通過によつて光電池２９によつて記録された光
強度L_V、L_R及びL_Bを示す、ここで予期される通
り、青電子ビームのために記録された光強度は緑
および赤電子ビームに対して記録された光強度よ
りも非常に小さく、後２者は一方最大値がほゞ等
しくなり得るがこれは緑および赤の螢光体条はウ
インドウ５０の幅内に完全にながめ得るからであ
る。この様な場合、従つて臨時に青電子銃と対応
出力信号を除外するが、これらは青螢光体条が輻
射した青色信号が最大となる時のコイル３７内の
真正の電流を定めるのに役立てることができない
ものである。然し、この一連の測定で緑電子銃と
赤電子銃Vo及びRo間のコンバーゼンス間隔の射
影を計算することができ、これは前に定義した同
一の式(d)を応用し得る。

上述の例における他方のコンバーゼンス間隔の
射影を決定するには、コンバーゼンス間隔を測定
しようとしている螢光面の同一領域で外囲２５
（即ちウインドウ５０）をこの場合も任意に移動
して、生じた測定結果シリーズに関して前に省略
した電子銃（この場合電子銃Bo）が小さな発光
信号をも早や生じなくなる迄前述の測定をやり直
す。この状態を満足するウインドウの新位置を発
見したならば、この時発光信号を生じなくなつた
電子銃Boとその他の２電子銃との間のコンバー
ゼンス間隔の射影を定めることができる。前に定
めた符号を採用して、この別の電子銃が緑用電子
銃のときは、式(c)を直接に採用する。反対に、こ
の別の電子銃が赤用電子銃Roであるときは、青
と緑に関係を有するウインドウ５０の別の位置を
さがす必要はない。この場合電子銃BoとRo間の
コンバーゼンス間隔の射影、即ちベクトル的に
ｘ_B→＋ｘ_R→は定めることができる。即ちｘ_R→は測定
の第１シリーズで定まつているので、これから
ｘ_B→を誘導し得る。

ウインドウ５０の位置によつて第８図に示す曲
線は別の振幅となり得ることに注意されたい。最
大値が可能最高値に到達する１つの曲線を常に観
測するであろうが、その他の２つは若干相違して
若干小さい極大値を持つ可能性があり、最も好ま
しくない場合（一番特殊の場合）はウインドウが
螢光体条の１つの対称軸に対して正確に置かれて
いる場合である。この後者の場合、この様な測定
シリーズは採用せずウインドウの全々別の位置で
これを開始することが良い。螢光体条がウインド
ウ５０を介して殆んど完全に見えるすべての場
合、光電池２９によつて測定された信号を考えた
ときに生ずる測定誤差は、受信光の最大値の決定
および対応電流値I_nの算定に殆んど影響を及ぼさ
ないということが確認されている。然し、上述し
た方法は、選定用ウインドウ５０を有する外囲２
５を少く共１回移動せしむべきである。以下述べ
る第３変形例はこの制約を解除せしめ得るもので
ある。

この第３変形例の実施のために、若干変形した
第９図に部分図を示すピツクアツプを使用する
が、ここではレンズ又はレンズ系３１が省略され
ているが、これについては何等の変更はない。反
面、レンズの焦点面に常に位置している不透明板
３０は、この場合３個の選定ウインドウ５０ａ，
５０ｂおよび５０ｃを有する。これらのウインド
ウの夫々は前述のウインドウ５０と同様で、即ち
螢光面上のマスク孔の像の高さに少く共等しい余
り制限の大きくない高さと、幅2p＜ｌ＜3pとを
有し、これらは常に不透明板３０面上に光学的に
もたらされた像高さとピツチｐの寸法を考慮した
ものである。一方、選定用の３ウインドウは相互
間が、その中心が２等辺３角形に配列されている
様に設けられている。前述の光電池２９と同様な
光電池３個２９ａ，２９ｂおよび２９ｃがウイン
ドウと同様に並べられて不透明板３０と後方、即
ち被検ブラウン管に関して該不透明板の反対側に
配列されている。第１０図に外囲２５がブラウン
管螢光面に対して正確に位置しているとき、即ち
各ウインドウの幅がブラウン管の水平偏向方向に
事実上平行に位置しているときにウインドウを介
して見得るブラウン管螢光面の一部を示してい
る。３個のウインドウを有する外囲２５を螢光面
に関してとに角も方向のみは正確にコンバーゼン
ス間隔の水平成分を測定したい所の領域内に適当
な場所に置き、ブラウン管の偏向コイルに前記と
同様な電流を流して３個の電子銃に順番に電子放
射せしめて螢光面上に軸oxに平行な方向にゆつ
くりと移動する水平輝線を生ぜしめる。本発明の
一重要特殊性によれば、各電子銃に対するウイン
ドウを介しての輝線の通過の観測結果の解析によ
つて、選択ウインドウ、従つて外囲２５の移動を
行うことなしにすべての場合これら３電子銃間の
コンバーゼンス間隔の水平射影を定めることがで
きる。これらの結果は第８図と同様な要領で第１
１図にまとめられる。換言すると、各色光の輝線
の３本の通過によつて各光電池によつて３選択ウ
インドウを介して読取られる信号を生じ、これら
の信号のすべてを解析することによつて軸oxに
そつてのコンバーゼンス間隔の射影を計算するの
に充分な情報を常に生ずる。

即ち、第１１図において、発光強度L_V、L_R及
びL_Bは水平偏向コイル内の電流I_V、I_BおよびI_Rの
関数として表示され、また、これらの信号がどの
ウインドウを介して発生したか、即ち対応するど
の光電池から２９ａ，２９ｂまたは２９ｃこの信
号が発生したかも示している。例示すると、第１
０図の比較的好ましい場合、ウインドウ５０_Bを
介して受信した信号の解析のみによつて電子銃
BoとVo間のコンバーゼンス間隔のox軸上への射
影を計算することがきるが、ウインドウ５０ｃを
介して得られた信号の解析のみによつて電子銃
voおよびRo間のコンバーゼンス間隔のox軸上へ
の射影を計算することができる。ウインドウの配
列と螢光体条の順番の不変性のためにどの螢光体
条にどの発生光信号が対応するかは常に知ること
ができ、従つて間隔計算のためにピツチｐの整数
倍の適当な補正を行うことができる。

例えば、ウインドウ５０ｃを介して観察し得る
螢光体条は、その他の２ウインドウの夫々を通る
ものの少く共１部である。一般に、すべての場
合、次のことを認識し得る。即ち、 (1) 同一ウインドウを介して同一色の螢光体条２
本を見ることがないことは確かで、これは前記
ウインドウの幅に起因する、 (2) 各ウインドウは少く共一つの螢光体条の全幅
を観察することができる。

(3) ３色の夫々の螢光体条はその全幅が少く共１
度３開孔組合せの内にあらわれる。

(4) 各ウインドウを介して読取られた色光の所与
の組合わせに対して、螢光体条の所定の相対位
置が一義的に対応する。ということである。従
つて、この第３番目の事柄から、外囲２５の任
意の位置に対して、測定に使用した螢光体条の
若干の相対位置補正（ピツチｐの整数倍）を行
うことによつて３色の垂直輝線の相対位置に測
定することができる。

勿論、本発明は上述した各種変形方法ないし本
法を実施のために使用できる装置に限定されるも
のではない。その他の拡張が可能である。例え
ば、螢光面の全領域にわたつて同時測定を行うた
めに選定された複数点でブラウン管の螢光面に同
時に複数個の外囲２５を設置することも完全に考
え得ることである。この様にして得られた測定値
は完全に自動化されたブラウン管コンバーゼンス
調整のために使用することができる。即ち本発明
は、それが前記の特許請求の範囲の枠内に入るな
らば、動作するすべての均等技術を含むものであ
る。

特に、基準軸をブラウン管の偏向の２直交方向
に平行でない様に選定することも考え得る。この
場合、第３図に類似の測定用スリツトは螢光面上
で傾斜しているが、好ましくは常に選定した基準
軸に垂直に向けておく、この場合水平および垂直
偏向コイルに印加される信号は例えば走査信号の
成分とゆつくり変化する信号の成分を少く共夫々
有することなり、コンバーゼンス距離計算は水平
および垂直偏向コイルの両者の感度を計算に入れ
ておかねばならない。

【図面の簡単な説明】

第１図はカラーテレビ管内のインライン３電子
銃から出る３電子ビームのコンバーゼンス状況を
示す模式図であり、第２図は３電子ビーム間の無
コンバーゼンスの状態を示し、第３図はコンバー
ゼンス間隔を測定しようとするブラウン管の螢光
面の領域と本法実施のための測定スリツトとを示
し、第４図は本方法の実施のためのピツクアツプ
を形成する装置の実施例の模式断面図であり、第
５図はブラウン管の垂直偏向方向に平行する軸に
そつたコンバーゼンス間隔の射影を定めるのに必
要な装置構体を示すブロツク図であり、第６図は
ブラウン管の水平偏向方向に平行な軸にそつての
コンバーゼンス間隔の射影を定めるのに必要な装
置の構体を示すブロツク図であり、第７図および
第８図はブラウン管の水平偏向方向に平行な軸に
そつてのコンバーゼンス間隔の射影を定めるため
の方法の変形例を示し、第９図は第４図のピツク
アツプを形成する装置の第２実施例の部分図を示
し、第１０図および第１１図は第９図の装置を実
施するための水平偏向方向に平行な軸にそつての
コンバーゼンス間隔の射影を定めるための方法の
変形例を示す。 １０……ブラウン管、１１……シヤドウマス
ク、１２……細長形孔、１５……螢光体条、２０
……測定用スリツト、２５……ピツクアツプ装
置、２６……開口、２５……外囲、２９，２９
ａ，２９ｂ，２９ｃ……光電池（光電変換器）、
３１……レンズ、３５……偏向ヨーク、３７，３
８……偏向コイル、５０，５０ａ，５０ｂ，５０
ｃ……選択用ウインドウ、F_R，F_V，F_B……電子
ビーム、Ro，Vo，Bo……インライン電子銃、
ｐ……ピツチ距離。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ インライン３電子銃と好ましくは細長い孔を
   有するシヤドウマスクとを内蔵し夫々水平偏向コ
   イルおよび垂直偏向コイルを有する偏向ヨークを
   備えるカラー用ブラウン管の３電子ビームのコン
   バーゼンス測定法において、 基準軸に垂直な偏向方向における３電子ビーム
   間のコンバーゼンスの間隔の基準軸への投影成分
   を決定するために、 前記３電子銃の１つのみを活かすとともに、前
   記コイルの一方にゆつくり変化する信号を、他方
   に走査信号を与えることにより、螢光面上に、前
   記基準軸に平行であつてゆつくり移動する輝線を
   生じさせ、 コンバーゼンス特性を測定したい位置において
   螢光面上に生じる輝線に平行な測定用スリツトを
   用い、その測定用スリツトを通過する光の強さを
   測定し、 前記測定用スリツトを通過する光の強さが最大
   となる時点での、前記コイル中の電流値を決定
   し、 他の２つの電子銃についても同じ動作を繰返
   し、 前記電流値および前記螢光面の当該領域での偏
   向感度とから、コンバーゼンスの間隔の基準軸へ
   の投影成分を計算する ことを特徴とするカラー用ブラウン管の３電子ビ
   ームのコンバーゼンス測定法。 ２ 特許請求の範囲第１項記載の測定法であつ
   て、 水平ないし垂直の偏向方向における３電子ビー
   ム間のコンバーゼンスの間隔の基準軸への投影成
   分を決定するために、 前記３電子銃の１つのみを活かすとともに、前
   記基準軸に対応する前記コイルにゆつくり変化す
   る信号を、他方の前記コイルに走査の信号を与え
   ることにより、螢光面上に、前記基準軸に平行で
   あつてゆつくり移動する輝線を生じさせ、 コンバーゼンス測定を特性したい螢光面上の領
   域における、前記走査に平行な測定用スリツトを
   通過する光の強さを測定し、 前記測定用スリツトを通過する光の強さが最大
   となる時点での、前記基準軸に対応する前記コイ
   ル中の電流値を決定し、 前記電流値および前記螢光面の当該領域での偏
   光感度とから、コンバーゼンスの間隔の基準軸へ
   の投影成分を計算する ことを特徴とする測定法。 ３ 特許請求の範囲第２項記載の測定法であつ
   て、前記測定用スリツトは前記ブラウン管の外部
   で前記領域に対向して螢光面と光電変換器との間
   に配置されることを特徴とする測定法。 ４ 特許請求の範囲第２項記載の測定法であつ
   て、前記基準軸は前記ブラウン管の水平偏向方向
   に平行であり、前記スリツトとしては前記領域に
   対応するシヤドウマスクの孔の少なくとも１つが
   用いられ、光の強さは前記ブラウン管の螢光面と
   光電変換器との間に配置された選択ウインドウを
   通して測定されることを特徴とする測定法。 ５ 特許請求の範囲第４項記載の測定法であつ
   て、所定のピツチで所定の繰返し順で配列された
   ３原色に対応する螢光体条を有する螢光面のブラ
   ウン管に関して、電子銃の１つに対応する測定の
   ために当該電子銃に対応する螢光体条に対向して
   細い選択用ウインドウが螢光面と光電変換器との
   間に配置され、電子銃の他の２つに対応する測定
   それぞれのためには、少なくとも、前記ピツチの
   距離を前記選択用ウインドウの面に光学的に伝送
   した時における距離だけ前記選択用ウインドウが
   移動され、そして、前記電流値および前記螢光面
   の当該領域での水平偏向感度から決定された距離
   を、測定を行つた螢光体条の相対位置に応じてピ
   ツチの整数だけ補正することにより、電子銃間の
   コンバーゼンスの間隔の基準軸への投影成分を計
   算することを特徴とする測定法。 ６ 特許請求の範囲第４項記載の測定法であつ
   て、所定のピツチで所定の繰返し順で配列された
   ３原色における螢光体条を有する螢光面のブラウ
   ン管に関して、前記ピツチを前記選択用ウインド
   ウの面に光学的に伝送した時におけるピツチの３
   倍よりも狭いが幅広に前記選択用ウインドウを構
   成し、そのウインドウの前記領域での配置によら
   ず、そのウインドウを通して、隣接する２つの螢
   光体条の全幅をほぼ観察できるようになし、３つ
   の電子銃から順次得られる、３回の通過光の強さ
   を測定し、その測定のそれぞれにおいては強さが
   最大となる時点での前記コイル中の電流値が決定
   され、次に、光の最大の強さが最小の電子銃を一
   時的に除いた後、残りの２つの電子銃について、
   前記電流値および前記螢光面の当該領域での水平
   偏向感度から決定された距離を、前述のピツチの
   値だけ補正して、その残りの２つの電子銃につい
   てのコンバーゼンスの間隔の基準軸への投影成分
   を計算し、前記領域のために必要に応じて前記選
   択用ウインドウを任意に移動させてから行う光の
   強さについての一連の測定を、以前には光の最大
   の強さが最小を示した電子銃に関してその光の最
   大の強さが最小を示さなくなるまで、繰返して行
   い、上記同様にして、以前には光の最大の強さが
   最小を示した電子銃と残りの２つの電子銃との間
   のコンバーゼンスの間隔の基準軸への投影成分を
   計算することを特徴とする測定法。 ７ 特許請求の範囲第４項記載の測定法であつ
   て、所定のピツチで所定の繰返し順で配列された
   ３原色における螢光体条を有する螢光面のブラウ
   ン管に関して、前記ピツチを前記選択用ウインド
   ウの面に光学的に伝送した時におけるピツチの２
   〜３倍の長さ内の幅の矩形状であつて、水平偏向
   感度が既知の螢光面領域の任意の場所に対向し、
   それぞれの中心が好ましくは２等辺３角形の頂点
   に置かれた、３つの等しい選択ウインドウの配列
   を設け、電子銃それぞれから螢光面上に輝線を順
   次通過させ、前記選択ウインドウそれぞれを通る
   光の強さを測定し、その測定のそれぞれにおいて
   は強さが最大となる時点での前記コイル中の電流
   値が決定され、各ウインドウを介しての測定値か
   ら、光の最大の強さが高く観測された、異なる２
   つの電子銃に関する測定値を選択し、選択した測
   定値それぞれの最大の強さに対応する前記コイル
   中の電流値および当該領域の既知の水平偏向感度
   から決定された距離を、ピツチの適数だけ補正し
   て、電子銃間のコンバーゼンスの間隔の基準軸へ
   の投影成分を計算することを特徴とする測定法。 ８ インライン３電子銃と好ましくは細長い孔を
   有するシヤドウマスクとを内蔵し夫々水平偏向コ
   イルおよび垂直偏向コイルを有する偏向ヨークを
   備えるカラー用ブラウン管について、基準軸に垂
   直な偏向方向における３電子ビーム間のコンバー
   ゼンスの間隔の基準軸への投影成分を決定するた
   めに、前記３電子銃の１つのみを活かすととも
   に、前記コイルの一方にゆつくり変化する信号を
   他方に走査信号を与えることにより、螢光面上に
   前記基準軸に平行であつてゆつくり移動する輝線
   を生じさせ、コンバーゼンス特性を測定したい位
   置において螢光面上に生じる輝線に平行な測定用
   スリツトを用い、その測定用スリツトを通過する
   光の強さを測定し、前記測定用スリツトを通過す
   る光の強さが最大となる時点での、前記コイル中
   の電流値を決定し、他の２つの電子銃についても
   同じ動作を繰返し、前記電流値および前記螢光面
   の当該領域での偏向感度とから、コンバーゼンス
   の間隔の基準軸への投影成分を計算する方法の実
   施のためのピツクアツプ装置であつて、 前記電子銃のコンバーゼンス特性の測定を望む
   螢光体領域に対向して前記ブラウン管の螢光面の
   外面に対向して位置させられる開口を有する外囲
   と、少く共１個の光電池を含む光電変換器と、前
   記光電池と前記開口との間に位置する少く共１個
   の測定用スリツトないし選択用ウインドウとを有
   することを特徴とするピツクアツプ装置。 ９ 特許請求の範囲第８項記載の装置であつて、
   レンズ系が前記外囲内に前記開口と前記スリツト
   ないし選択用ウインドウとの間に位置し、前記ス
   リツトないし選択用ウインドウは前記レンズ系の
   焦点面に位置することを特徴とするピツクアツプ
   装置。 １０ 特許請求の範囲第８項記載の装置であつ
   て、前記スリツトは、前記ブラウン管の螢光面に
   対向して正しい位置に前記外囲があるときに前記
   ブラウン管の水平偏向方向にほぼ平行であり、前
   記スリツトは前記スリツトの面に光学的に伝送さ
   れた時の螢光体条の少く共６ピツチに等しい幅を
   有することを特徴とするピツクアツプ装置。 １１ 特許請求の範囲第８項記載の装置であつ
   て、前記選択ウインドウは、細く、前記外囲が前
   記ブラウン管の螢光面に対向して正しい位置にあ
   るとき前記螢光体条に平行な最大寸法を有するこ
   とを特徴とするピツクアツプ装置。 １２ 特許請求の範囲第８項記載の装置であつ
   て、前記選択ウインドウは矩形で、その幅は前記
   外囲が螢光面に対向して正確な位置にあるとき水
   平偏向方向にほぼ平行で、前記幅は前記選択ウイ
   ンドウの面に光学的に伝送された時の螢光体条の
   ２〜３ピツチの間の値に構成されていることを特
   徴とするピツクアツプ装置。 １３ 特許請求の範囲第８項記載の装置であつ
   て、中心が２等辺３角形のほぼ頂点に位置し、共
   通面内の等しい矩形状の３つの選択用ウインドウ
   を有し、各選択用ウインドウの幅は、前記外囲が
   前記ブラウン管の螢光面に対して正確な位置にあ
   るときブラウン管の水平偏向方向にほぼ平行であ
   り、前記幅は前記選択用ウインドウの共通面内に
   光学的に伝送された時の螢光体条の２〜３ピツチ
   の間の値にあり、各ウインドウは前記開口と各光
   電変換器との間に位置することを特徴とするピツ
   クアツプ装置。