JPH02247612A - 光ディスク装置 - Google Patents
光ディスク装置Info
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- JPH02247612A JPH02247612A JP1068446A JP6844689A JPH02247612A JP H02247612 A JPH02247612 A JP H02247612A JP 1068446 A JP1068446 A JP 1068446A JP 6844689 A JP6844689 A JP 6844689A JP H02247612 A JPH02247612 A JP H02247612A
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- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 11
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- 230000004907 flux Effects 0.000 description 3
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- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔概要〕
半導体レーザからの楕円ビームを円形ビームに整形する
ためのビーム整形光学系を有する光ディスク装置に関し
、 光の波長が変化したときでも射出角度の変化が小さくな
るように補正でき、しかも従来に比べてコストアップと
ならない構成とすることを目的とし、 半導体レーザを有する光源部から放射された光束断面形
状が楕円のコリメートビームを、光束断面形状が円形の
ビームに整形するためのビーム整形光学系を通した後対
物レンズを通して、光ディスク上に照射する光ディスク
装置において、前記ビーム整形光学系を少なくとも前記
コリメートビームが所定の入射角で入射される第1のプ
リズムと、該第1のプリズムを透過したコリメートビー
ムが入射されこれを前記対物レンズ方向へ出射する第2
のプリズムで構成し、かつ、該第1のプリズムの材料の
アラへ数を該第2のプリズムの材料のアツベ数より大に
設定して構成する。
ためのビーム整形光学系を有する光ディスク装置に関し
、 光の波長が変化したときでも射出角度の変化が小さくな
るように補正でき、しかも従来に比べてコストアップと
ならない構成とすることを目的とし、 半導体レーザを有する光源部から放射された光束断面形
状が楕円のコリメートビームを、光束断面形状が円形の
ビームに整形するためのビーム整形光学系を通した後対
物レンズを通して、光ディスク上に照射する光ディスク
装置において、前記ビーム整形光学系を少なくとも前記
コリメートビームが所定の入射角で入射される第1のプ
リズムと、該第1のプリズムを透過したコリメートビー
ムが入射されこれを前記対物レンズ方向へ出射する第2
のプリズムで構成し、かつ、該第1のプリズムの材料の
アラへ数を該第2のプリズムの材料のアツベ数より大に
設定して構成する。
本発明は光ディスク装置に係り、特に半導体レーザから
の楕円ビームを円形ビームに整形するためのビーム整形
光学系を有する光ディスク装置に関する。
の楕円ビームを円形ビームに整形するためのビーム整形
光学系を有する光ディスク装置に関する。
光ディスク装置において、光ディスクの情報の記録・再
生は、波長オーダーの非常に小さな光スポットを光ディ
スク上に形成して行なう。この光スポットを得るために
は、開口数(NA)の大きな対物レンズを用いる。
生は、波長オーダーの非常に小さな光スポットを光ディ
スク上に形成して行なう。この光スポットを得るために
は、開口数(NA)の大きな対物レンズを用いる。
一方、半導体レーザを用いた光ディスク装置においては
、半導体レーザの発光強度のファーフィールドパターン
が楕円であるので、そのまま対物レンズに半導体レーザ
ビームを入射すると、対物レンズにより光ディスク上に
集束される光スポツト形状が楕円となってしまい、記録
・再生に支障をきたす。そこで、半導体レーザからの光
束断面形状が楕円のレーザビームを円形の光束断面形状
をもつビーム(円形ビーム)に補正してから対物レンズ
に入射するビーム整形光学系が必要とされる。
、半導体レーザの発光強度のファーフィールドパターン
が楕円であるので、そのまま対物レンズに半導体レーザ
ビームを入射すると、対物レンズにより光ディスク上に
集束される光スポツト形状が楕円となってしまい、記録
・再生に支障をきたす。そこで、半導体レーザからの光
束断面形状が楕円のレーザビームを円形の光束断面形状
をもつビーム(円形ビーム)に補正してから対物レンズ
に入射するビーム整形光学系が必要とされる。
第4図は従来の光ディスク装置のビーム整形光学系の一
例の構成図を示す。同図中、11は光源部で、半導体レ
ーザ12とコリメートレンズ13とからなる。14はビ
ームスプリッタ(BS)で、各々同一材料の第1の三角
プリズム15と第2の三角プリズム16とが組合わされ
た構成とされている。また、17は対物レンズで、光デ
ィスク(図示せf)上に光スポットを形成する。
例の構成図を示す。同図中、11は光源部で、半導体レ
ーザ12とコリメートレンズ13とからなる。14はビ
ームスプリッタ(BS)で、各々同一材料の第1の三角
プリズム15と第2の三角プリズム16とが組合わされ
た構成とされている。また、17は対物レンズで、光デ
ィスク(図示せf)上に光スポットを形成する。
上記の構成において、半導体レーザ12から放射された
レーザビームはコリメートレンズ13により平行光とさ
れた後、第1の三角プリズム15に入射された後、更に
第2の三角プリズム16を透過した後対物レンズ17に
入射される。
レーザビームはコリメートレンズ13により平行光とさ
れた後、第1の三角プリズム15に入射された後、更に
第2の三角プリズム16を透過した後対物レンズ17に
入射される。
ここで、コリメートレンズ13を透過するレーザご−ム
の光束断面形状は前記したように楕円であるが、三角プ
リズム15及び16により一方向のビーム径だけが拡大
されることにより、三角プリズム16からは円形ビーム
が取り出され、対物レンズ17に入射される。従って、
対物レンズ17により形成される光スポットは円形とな
る。
の光束断面形状は前記したように楕円であるが、三角プ
リズム15及び16により一方向のビーム径だけが拡大
されることにより、三角プリズム16からは円形ビーム
が取り出され、対物レンズ17に入射される。従って、
対物レンズ17により形成される光スポットは円形とな
る。
(発明が解決しようとする課題)
半導体レーザ12はいろいろな理由によりモードホップ
が起こり、レーザビームの波長が変化することが知られ
ている。例えば、半導体レーザ12を再生時の低出力状
態から記録のために高出力状態へ切替えると、その瞬間
にモードホップが起こり、レーザビームの波長が変化す
る。また、温度変化や戻り光の影響によってもモードホ
ップが起こり、波長が変化する1゜ これにより、モードホップが起こる前は第5図に実線へ
で示す如き光路で伝搬しているレーザビームが、上記の
モードホップによる波長の変化により、ビームスプリッ
タ14での屈折率が変化してしまい、同図に破線Bで示
す如き光路ヘシフトする。
が起こり、レーザビームの波長が変化することが知られ
ている。例えば、半導体レーザ12を再生時の低出力状
態から記録のために高出力状態へ切替えると、その瞬間
にモードホップが起こり、レーザビームの波長が変化す
る。また、温度変化や戻り光の影響によってもモードホ
ップが起こり、波長が変化する1゜ これにより、モードホップが起こる前は第5図に実線へ
で示す如き光路で伝搬しているレーザビームが、上記の
モードホップによる波長の変化により、ビームスプリッ
タ14での屈折率が変化してしまい、同図に破線Bで示
す如き光路ヘシフトする。
この結果、従来は光スポットが第5図に18で示す如く
光軸に垂直な方向(紙面に平行な方向)にシフトしてし
まうという欠点があった。
光軸に垂直な方向(紙面に平行な方向)にシフトしてし
まうという欠点があった。
また、半導体レーザ12を高周波駆動すると、レーザビ
ームの発振波長が多少広がるので、光軸に垂直方向にス
ポット径が大きくなってしまう。
ームの発振波長が多少広がるので、光軸に垂直方向にス
ポット径が大きくなってしまう。
本発明は以上の点に鑑みてなされたもので、光の波長が
変化したときでも射出角度の変化が小さくなるように補
正でき、しかも従来に比べてコストアップとならない構
成とした光ディスク装置を提供することを目的とする。
変化したときでも射出角度の変化が小さくなるように補
正でき、しかも従来に比べてコストアップとならない構
成とした光ディスク装置を提供することを目的とする。
(課題を解決するための手段)
第1図は本発明の原理構成図を示す。同図中、第4図と
同一構成部分には同一符号を付し、その説明を省略する
。第1図において、21は第1のプリズム、22は第2
のプリズムである。本発明は少なくともこれら2つのプ
リズム21及び22からなり、かつ、第1のプリズム2
1の材料のアツベ数を第2のプリズム22の材料のアツ
ベ数より大に設定して構成したものである。
同一構成部分には同一符号を付し、その説明を省略する
。第1図において、21は第1のプリズム、22は第2
のプリズムである。本発明は少なくともこれら2つのプ
リズム21及び22からなり、かつ、第1のプリズム2
1の材料のアツベ数を第2のプリズム22の材料のアツ
ベ数より大に設定して構成したものである。
光源部11から放射された光束断面形状が楕円のコリメ
ートビームは第1のプリズム21に所定角度付近の入射
角で入射された後、第2のプリズム22を透過して対物
レンズ17に入射される。
ートビームは第1のプリズム21に所定角度付近の入射
角で入射された後、第2のプリズム22を透過して対物
レンズ17に入射される。
本発明では第1のプリズム21の材料(第1の材料)の
アツベ数をν仕第2のプリズム22の材料(第2の材料
)のアラへ数をνd2とすると、νd1>νd2(1) なる条件に設定されている。
アツベ数をν仕第2のプリズム22の材料(第2の材料
)のアラへ数をνd2とすると、νd1>νd2(1) なる条件に設定されている。
ここで、アラへ数νdは・一般にフラウンホーフ?−の
C線(波f2656.28ns ) 、 d線(波長5
87.5601 ) 、 F線(波長486.13na
)に対する屈折率を夫々nc、nd、nI:とじたと
き、v = (nd−1)/ (nE−nc )
■と表わされる。従って、第1の材料のC線、d線
及びFMに対する屈折率を夫々nc1.n、1.及びn
Flとし、第2の材料のそれを夫々nc? nd2゜及
びnF2としたとき、シdl、シd2はνdi−(nd
l 1)/(nFl−nC1) (3)νd2
= (nd2−1 ) / (nF2− nC2)
(4)となる。
C線(波f2656.28ns ) 、 d線(波長5
87.5601 ) 、 F線(波長486.13na
)に対する屈折率を夫々nc、nd、nI:とじたと
き、v = (nd−1)/ (nE−nc )
■と表わされる。従って、第1の材料のC線、d線
及びFMに対する屈折率を夫々nc1.n、1.及びn
Flとし、第2の材料のそれを夫々nc? nd2゜及
びnF2としたとき、シdl、シd2はνdi−(nd
l 1)/(nFl−nC1) (3)νd2
= (nd2−1 ) / (nF2− nC2)
(4)となる。
前記(1)式の条件設定により、第2のプリズム22の
分散が第1のプリズム21のそれよりも大となり、第1
のプリズム21に入射された」リメートビームが第2の
プリズム22を透過して出射される際に、波長変化によ
るビームシフトを補正する方向にシフトされる。
分散が第1のプリズム21のそれよりも大となり、第1
のプリズム21に入射された」リメートビームが第2の
プリズム22を透過して出射される際に、波長変化によ
るビームシフトを補正する方向にシフトされる。
これにより、コリメートビームが成る波長のときに第1
図に実線■で示す光路を形成している状態において、波
長が変化してもその光路は同図に破線■で示す如くにす
ることができ、ビームシフトが補正される。
図に実線■で示す光路を形成している状態において、波
長が変化してもその光路は同図に破線■で示す如くにす
ることができ、ビームシフトが補正される。
なお、第1のプリズム21と第2のプリズム22どの境
界面23をビームスプリッタ面とした場合は、従来と同
じ部品点数とすることができる。
界面23をビームスプリッタ面とした場合は、従来と同
じ部品点数とすることができる。
(実施例〕
第2図は本発明の一実施例を用いた光学系の構成図を示
す。同図中、第1図と同一構成部分には同一符号を付し
である。第2図において、25は第1のプリズム21に
相当する三角プリズム、26は第2のプリズム22に相
当する三角プリズムで、それらは組合わされてそれらの
境界面27がビームスプリッタ面となるように構成され
ている。
す。同図中、第1図と同一構成部分には同一符号を付し
である。第2図において、25は第1のプリズム21に
相当する三角プリズム、26は第2のプリズム22に相
当する三角プリズムで、それらは組合わされてそれらの
境界面27がビームスプリッタ面となるように構成され
ている。
三角プリズム25のアツベ数をシdl、三角プリズム2
6のアラへ数をシ、2としたとき、それらの間には前記
(1)弐〜(4)式で示した関係があるようになされて
いる。
6のアラへ数をシ、2としたとき、それらの間には前記
(1)弐〜(4)式で示した関係があるようになされて
いる。
光源部11内の半導体レーザから放射されたレーザビー
ムは光源部11内のコリメートレンズにより平行光とさ
れ、光束断面形状が楕円のコリメートビームとして三角
プリズム25に入射される。
ムは光源部11内のコリメートレンズにより平行光とさ
れ、光束断面形状が楕円のコリメートビームとして三角
プリズム25に入射される。
三角プリズム25及び26により所定の・一方向のビー
ム径が拡大されて光束断面形状が円形に整形され、また
光束が三角プリズム25の入射光のそれよりも2倍〜3
倍程度大にされたコリメートビームは、対物レンズ17
により光ディスク28の表面に焦点一致して集束され、
円形の光スボツ1〜を形成する。
ム径が拡大されて光束断面形状が円形に整形され、また
光束が三角プリズム25の入射光のそれよりも2倍〜3
倍程度大にされたコリメートビームは、対物レンズ17
により光ディスク28の表面に焦点一致して集束され、
円形の光スボツ1〜を形成する。
これにより、光ディスク28から反射した光は対物レン
ズ17及び三角プリズム26を順次透過すると共に、境
界面27で一部が反射され、更に1/2波長板29.収
束レンズ30を透過し、偏光ビームスプリッタ31で二
つの偏光成分に分離される。
ズ17及び三角プリズム26を順次透過すると共に、境
界面27で一部が反射され、更に1/2波長板29.収
束レンズ30を透過し、偏光ビームスプリッタ31で二
つの偏光成分に分離される。
分離された二つの偏光成分は各々分割光ディテクタ32
及び33に入射され、そこで光電変換される。分割光デ
ィテクタ32.33の各出力信号は、再生信号、フォー
カスエラー信号、トラッキングエラー信号として使用さ
れる。
及び33に入射され、そこで光電変換される。分割光デ
ィテクタ32.33の各出力信号は、再生信号、フォー
カスエラー信号、トラッキングエラー信号として使用さ
れる。
ところで、このような光ディスク装置の光学系に用いら
れるビーム整形光学系において、第3図に示す如く、三
角プリズム25の入射コリメートビームの光束をdi、
三角プリズム26の出射コリメートビームの光束をdo
とすると、整形倍率b 1.t d o / d iで
表わされる。また、第3図に示す如く、三角プリズム2
5への」リメートピームの入射角をθ1.三角プリズム
25の頂角をθ2゜波長が変化したときのビームシフト
量を△Xとする。ここで、ビームシフトの方向は図中、
左方向を負、右方向を正とする。更に P=(ndl 1)”d1/L’c12
(51とおく。
れるビーム整形光学系において、第3図に示す如く、三
角プリズム25の入射コリメートビームの光束をdi、
三角プリズム26の出射コリメートビームの光束をdo
とすると、整形倍率b 1.t d o / d iで
表わされる。また、第3図に示す如く、三角プリズム2
5への」リメートピームの入射角をθ1.三角プリズム
25の頂角をθ2゜波長が変化したときのビームシフト
量を△Xとする。ここで、ビームシフトの方向は図中、
左方向を負、右方向を正とする。更に P=(ndl 1)”d1/L’c12
(51とおく。
従来は例えばn d1= 1.51633.θl =7
1.9゜θ2=84.O″ b−2,50であり、また
三角プリズム25及び26のアツベ数νd1.νd2が
同一で、例えば64.1であり(よってP−0,516
) 、コリメートビームの波長が830nlから835
nlへ変化した場合は、シフトMΔXは−0,297μ
−であった(ただし、対物レンズ17の焦点距離fO=
4111Ilのとき)。
1.9゜θ2=84.O″ b−2,50であり、また
三角プリズム25及び26のアツベ数νd1.νd2が
同一で、例えば64.1であり(よってP−0,516
) 、コリメートビームの波長が830nlから835
nlへ変化した場合は、シフトMΔXは−0,297μ
−であった(ただし、対物レンズ17の焦点距離fO=
4111Ilのとき)。
すなわち、従来は補正を行なっていなかったので、半導
体レーデの波長変化5niで、光軸方向に約0.3μ鳳
シフトしてしまっていた。。
体レーデの波長変化5niで、光軸方向に約0.3μ鳳
シフトしてしまっていた。。
これに対し、以下説明する実施例では各人に示す如く各
パラメータを設定することにより、上記のシフト量ΔX
を小にしたものである。ただし、対物レンズ17の焦点
距離f、と」リメートビームの波長及びその変化量は従
来と同一条件に設定した。なお、コリメートビームは、
半導体レーザの低出力時(再生時)から高出力時(記録
時)へ切替えると、長波長方向に変化するので、上記の
従来例並びに以下の各実施例では830naから835
nmへ波長が変化したしのとしているが、短波長方向へ
変化した場合も本発明を同様に適用することができるこ
とは勿論である。
パラメータを設定することにより、上記のシフト量ΔX
を小にしたものである。ただし、対物レンズ17の焦点
距離f、と」リメートビームの波長及びその変化量は従
来と同一条件に設定した。なお、コリメートビームは、
半導体レーザの低出力時(再生時)から高出力時(記録
時)へ切替えると、長波長方向に変化するので、上記の
従来例並びに以下の各実施例では830naから835
nmへ波長が変化したしのとしているが、短波長方向へ
変化した場合も本発明を同様に適用することができるこ
とは勿論である。
なお、以下の各表中、「材料1屈折率」は三角プリズム
25の波長830nm又は835n−のときの屈折率、
[材料2屈折率Jは三角プリズム26の波長830ni
又は835nmのときの屈折率を示す。
25の波長830nm又は835n−のときの屈折率、
[材料2屈折率Jは三角プリズム26の波長830ni
又は835nmのときの屈折率を示す。
波長変化特性(対物レンズ焦点距離(fo)=4m+の
とき) 〈実施例1〉 波長変化特性(対物レンズ焦点外11(1’o)=4M
のとき) 〈実施例3〉 波長変化特性(対物レンズ焦点外111f(fo)=4
履のとぎ) 〈実施例2〉 〈実施例4〉 波長変化特性(対物レンズ焦点距離(f 。
とき) 〈実施例1〉 波長変化特性(対物レンズ焦点外11(1’o)=4M
のとき) 〈実施例3〉 波長変化特性(対物レンズ焦点外111f(fo)=4
履のとぎ) 〈実施例2〉 〈実施例4〉 波長変化特性(対物レンズ焦点距離(f 。
4mwのとぎ)
〈実施例5〉
波長変化特性(対物レンズ焦点距離(f。
411MIのとき〉
波長変化特性
(対物レンズ焦点距離
(f。
4 mのとき)
〈実施例8〉
波長変化特性
(対物レンズ焦点塵gli(f。
4Mのとき)
〈実施例6〉
波長変化特性(対物レンズ焦点距離
(f。
4J11+のとぎ)
〈実施例7〉
〈実施例9〉
波長変化特性(対物レンズ焦点距離(f 。
〉
411Ilのとき)
〈実施例10〉
波長変化特性
(対物レンズ焦点塵[(f’。
4mのとき)
アラへ数とは異なる)。
以上の各実施例かられかるように、Pは0.75 <P
< 1.1 (6)なる不等
式を満足する必要がある21本発明の実験結果によれば
、P≦0.75のときは波長変化によるビームシフトの
補正が不足し、P≧ 1.1のときは波長変化によるビ
ームシフトの補正が過剰となるからである。
< 1.1 (6)なる不等
式を満足する必要がある21本発明の実験結果によれば
、P≦0.75のときは波長変化によるビームシフトの
補正が不足し、P≧ 1.1のときは波長変化によるビ
ームシフトの補正が過剰となるからである。
以上の各実施例によれば、入射角θ1が70゜付近とさ
れ、また従来と同じ波長変化に対してビームシフト聞Δ
Xは半分以下となり、特に実施例10の場合には略せ口
にすることができる。
れ、また従来と同じ波長変化に対してビームシフト聞Δ
Xは半分以下となり、特に実施例10の場合には略せ口
にすることができる。
なお、本発明は上記の実施例に限定されるものではなく
、例えば、第1図に示した第2のプリズム22を同じア
ラへ数の2つの三角プリズムから構成してもよい(ただ
し、第1のプリズム21の〔発明の効果〕 上述の如く、本発明によれば、半導体レーザの発振波長
が、再生時(低出力時)と記録時(高出力時)との切替
わりの直後などに起こる−[−ドホップにより変化して
も、プリズムから射出する角度の変化を小さくなるよう
に補正できるので、光スポットのシフト潰を小さくでき
、また半導体レーザの発振波長の広がりによる光スポッ
トの拡大も小さく補正することができ、またビームシフ
1へに起因する記録再生特性の劣化が小さくなり、記録
特性を向上でき、更に2つのプリズムの境界面をビーム
スプリッタ面とした場合は、ビームスプリッタを従来と
同じ部品点数で構成することができるためコストアップ
を防止することができる等の特長を有するものである。
、例えば、第1図に示した第2のプリズム22を同じア
ラへ数の2つの三角プリズムから構成してもよい(ただ
し、第1のプリズム21の〔発明の効果〕 上述の如く、本発明によれば、半導体レーザの発振波長
が、再生時(低出力時)と記録時(高出力時)との切替
わりの直後などに起こる−[−ドホップにより変化して
も、プリズムから射出する角度の変化を小さくなるよう
に補正できるので、光スポットのシフト潰を小さくでき
、また半導体レーザの発振波長の広がりによる光スポッ
トの拡大も小さく補正することができ、またビームシフ
1へに起因する記録再生特性の劣化が小さくなり、記録
特性を向上でき、更に2つのプリズムの境界面をビーム
スプリッタ面とした場合は、ビームスプリッタを従来と
同じ部品点数で構成することができるためコストアップ
を防止することができる等の特長を有するものである。
第1図は本発明の原理構成図、
第2図は本発明の一実施例を用いた光学系の構成図、
第3図は本発明の詳細な説明図、
第4図は従来の一例の構成図、
第5図は従来の問題点を説明する図である。
図において、
17は対物レンズ、
21は第1のプリズム、
22は第2のプリズム、
23.27はビームスプリッタ面、
25.26は三角プリズム
を示す。
本発明の原理構成図
第1図
本発明の一実施例を用いた光学系の構成図第2図
本発明の詳細な説明図
第3図
第
図
従来の問題点を説明する図
第5図
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 (1)半導体レーザを有する光源部(11)から放射さ
れた光束断面形状が楕円のコリメートビームを、光束断
面形状が円形のビームに整形するためのビーム整形光学
系を通した後対物レンズ(17)を通して光ディスク上
に照射する光ディスク装置において、 前記ビーム整形光学系を少なくとも前記コリメートビー
ムが所定の入射角で入射される第1のプリズム(21)
と、該第1のプリズム (21)を透過したコリメートビームが入射されこれを
前記対物レンズ(17)方向へ出射する第2のプリズム
(22)で構成し、かつ、該第1のプリズム(21)の
材料のアッベ数を該第2のプリズム(22)の材料のア
ツベ数より大に設定して構成したことを特徴とする光デ
ィスク装置。 (2)前記第1のプリズム(21)と前記第2のプリズ
ム(22)の境界面(23)はビームスプリッタ面であ
ることを特徴とする請求項1記載の光ディスク装置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1068446A JP2956905B2 (ja) | 1989-03-20 | 1989-03-20 | 光ディスク装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP1068446A JP2956905B2 (ja) | 1989-03-20 | 1989-03-20 | 光ディスク装置 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPH02247612A true JPH02247612A (ja) | 1990-10-03 |
JP2956905B2 JP2956905B2 (ja) | 1999-10-04 |
Family
ID=13373938
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP1068446A Expired - Lifetime JP2956905B2 (ja) | 1989-03-20 | 1989-03-20 | 光ディスク装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JP2956905B2 (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0316040A (ja) * | 1989-05-22 | 1991-01-24 | Hewlett Packard Co <Hp> | 光記憶装置用光学装置 |
JPH04259925A (ja) * | 1991-02-14 | 1992-09-16 | Fujitsu Ltd | 光学ヘッド装置 |
EP0541209A2 (en) * | 1991-11-08 | 1993-05-12 | Pioneer Electronic Corporation | Optical head servo device |
Families Citing this family (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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WO2019084569A1 (en) * | 2017-10-27 | 2019-05-02 | Stratio | ALIGNMENT FAULT SELF-COMPENSATION SPECTROMETERS |
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JPS6313143A (ja) * | 1986-07-03 | 1988-01-20 | Pioneer Electronic Corp | 光学式情報記録再生装置 |
-
1989
- 1989-03-20 JP JP1068446A patent/JP2956905B2/ja not_active Expired - Lifetime
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EP0541209A3 (ja) * | 1991-11-08 | 1994-01-12 | Pioneer Electronic Corp |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JP2956905B2 (ja) | 1999-10-04 |
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