JPH02114188A - 広帯域スピンロッキング方法 - Google Patents
広帯域スピンロッキング方法Info
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- JPH02114188A JPH02114188A JP63267958A JP26795888A JPH02114188A JP H02114188 A JPH02114188 A JP H02114188A JP 63267958 A JP63267958 A JP 63267958A JP 26795888 A JP26795888 A JP 26795888A JP H02114188 A JPH02114188 A JP H02114188A
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/62—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using double resonance
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4616—NMR spectroscopy using specific RF pulses or specific modulation schemes, e.g. stochastic excitation, adiabatic RF pulses, composite pulses, binomial pulses, Shinnar-le-Roux pulses, spectrally selective pulses not being used for spatial selection
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- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は核磁気共鳴（ＮＭＲ）測定におけるスピンロッ
キング方法に係わり、特にスピンロッキング前後に磁化
移動を行わせるようにした広帯域スピンロッキング方法
に関するものである。
キング方法に係わり、特にスピンロッキング前後に磁化
移動を行わせるようにした広帯域スピンロッキング方法
に関するものである。
一般に、共鳴周波数の異なる２つの核磁化が相互作用す
る場合、電子によるＪ相互作用、核双極子によるＮＯＥ
相互作用があり、ＮＯＥはｗｉＮＯＥとｌＮ０Ｅとに分
けられる。縦ＮＯＥは静磁場方向であり、ｍＮ０Ｅはこ
れと直交方向であり、ラジオ波（ＲＦ波）は通常、静磁
場に対し直交するように当てるため、横ＮＯＥはＲ，Ｆ
と同じ面内にある。そして測定法によりｊまたはＮＯＥ
のどららかの相互作用を起こさせることができる。この
相互作用が分かると核と核との間の距離が分り、分子構
造の解析ができる。なお、横ＮＯＥは別名ＲＯＥＳＹと
も呼ばれている。
る場合、電子によるＪ相互作用、核双極子によるＮＯＥ
相互作用があり、ＮＯＥはｗｉＮＯＥとｌＮ０Ｅとに分
けられる。縦ＮＯＥは静磁場方向であり、ｍＮ０Ｅはこ
れと直交方向であり、ラジオ波（ＲＦ波）は通常、静磁
場に対し直交するように当てるため、横ＮＯＥはＲ，Ｆ
と同じ面内にある。そして測定法によりｊまたはＮＯＥ
のどららかの相互作用を起こさせることができる。この
相互作用が分かると核と核との間の距離が分り、分子構
造の解析ができる。なお、横ＮＯＥは別名ＲＯＥＳＹと
も呼ばれている。
従来、１次元および２次元高分解能ＮＯＥにおける回転
系ＮＯＥ （ＲＯＥＳＹ）は、静磁場に垂直な横磁化を
作った後のＮＯＥによる相互作用の期間中は、一定強度
のＲＦ波を漢方向に照射し、スピンロックを行っていた
。
系ＮＯＥ （ＲＯＥＳＹ）は、静磁場に垂直な横磁化を
作った後のＮＯＥによる相互作用の期間中は、一定強度
のＲＦ波を漢方向に照射し、スピンロックを行っていた
。
第９図は１次元ＮＭＲにおけるスピンロッキングを用い
た測定方法を示す図で、まず９０°パルスにより横磁化
を形成し、次にＲＦ波を横磁化方向に照射してスピンロ
ッキングし、磁化の方向を揃えて相互作用を起こさせ、
所定時間後スピンロッキングを解いて静磁場の廻りに回
転する磁化の自由減衰振動を検出して磁化の相互作用を
観測する。
た測定方法を示す図で、まず９０°パルスにより横磁化
を形成し、次にＲＦ波を横磁化方向に照射してスピンロ
ッキングし、磁化の方向を揃えて相互作用を起こさせ、
所定時間後スピンロッキングを解いて静磁場の廻りに回
転する磁化の自由減衰振動を検出して磁化の相互作用を
観測する。
２次元ＮＭＨにおいては第１０図に示すように９０°パ
ルスで横磁化を作った後、ｔｌの展開期間後、ＲＦ波を
照射してスピンロッキングをし、スピンロッキングを解
いた後、同様に自由減衰振動を観測する。
ルスで横磁化を作った後、ｔｌの展開期間後、ＲＦ波を
照射してスピンロッキングをし、スピンロッキングを解
いた後、同様に自由減衰振動を観測する。
このようなスピンロッキングにより相互作用を及ぼしあ
っている２つのスピンがある場合、スピンの強度が変わ
り、即ち強度の移動が起きるため、その変化を検出する
ことにより相互作用を検出することができる。
っている２つのスピンがある場合、スピンの強度が変わ
り、即ち強度の移動が起きるため、その変化を検出する
ことにより相互作用を検出することができる。
今、■次元ＮＭＲで考えると、第１１図に示すよウニ、
Ｘ方向への９０°パルスの照射により磁化がＸ方向に倒
れたとする。９０°倒れた磁化はｘｙ平面内で静磁場に
対して回転しようとするが、直ちにＸ方向にＲＦ波を照
射するため磁化はＸ方向にロックされる。しかし、ＲＦ
波に対して共鳴周波数の異なる磁化に対しては、共鳴周
波数との差、即ちオフセットに応じた縦成分磁場のため
に、見かけ上のＲＦ磁場はＸ方向のＲＦ＠場と縦成分磁
場のベクトル和となり、第１１図のＲＦ′となり、方向
が角度θだけＺ軸の方へ傾くことになる。
Ｘ方向への９０°パルスの照射により磁化がＸ方向に倒
れたとする。９０°倒れた磁化はｘｙ平面内で静磁場に
対して回転しようとするが、直ちにＸ方向にＲＦ波を照
射するため磁化はＸ方向にロックされる。しかし、ＲＦ
波に対して共鳴周波数の異なる磁化に対しては、共鳴周
波数との差、即ちオフセットに応じた縦成分磁場のため
に、見かけ上のＲＦ磁場はＸ方向のＲＦ＠場と縦成分磁
場のベクトル和となり、第１１図のＲＦ′となり、方向
が角度θだけＺ軸の方へ傾くことになる。
Ｘ方向を向いているオフレゾナンス磁化をＭＸＱとする
と、ＲＦとＲＦ′とのなす角度がθであるので、オフレ
ゾナンス磁化でスピンロッキングされるのはＭＸｏＣＯ
８θとなる。スピンロッキングされたオフレゾナンス磁
化（ＲＦ’方向）の縦方向成分はＲＦ磁場の廻りをこれ
と直交する面内で高速回転するが、ＲＦ波と言っても完
全に均一でないため、縦成分の磁化は位相がバラバラと
なって観測にかからなくなり、スピンロッキングを解い
たときは、ＲＦと同方向成分、即ちＭｘｏ ｃｏｓ２
θによる相互作用が観測されることになる。
と、ＲＦとＲＦ′とのなす角度がθであるので、オフレ
ゾナンス磁化でスピンロッキングされるのはＭＸｏＣＯ
８θとなる。スピンロッキングされたオフレゾナンス磁
化（ＲＦ’方向）の縦方向成分はＲＦ磁場の廻りをこれ
と直交する面内で高速回転するが、ＲＦ波と言っても完
全に均一でないため、縦成分の磁化は位相がバラバラと
なって観測にかからなくなり、スピンロッキングを解い
たときは、ＲＦと同方向成分、即ちＭｘｏ ｃｏｓ２
θによる相互作用が観測されることになる。
このように従来のＮＯＥ測定方法では、本来の磁化Ｍ
ｘ ｏに対してｃｏｓ２θを掛けた形で相互作用が観測
されるため、感度が低下してしまうと言う問題があった
。
ｘ ｏに対してｃｏｓ２θを掛けた形で相互作用が観測
されるため、感度が低下してしまうと言う問題があった
。
これを避けるためにはＲＦ波を十分強くすれば良いが、
あまり強くし過ぎるとｆｆ１ＮＯＥ以外にＪ相互作用が
同時に現れてしまい、また装置的にも無理があり、さら
に横ＮＯＥ以外に縦ＮＯＥも検出されてしまうため、Ｒ
Ｆ波を十分強くすることができなかった。
あまり強くし過ぎるとｆｆ１ＮＯＥ以外にＪ相互作用が
同時に現れてしまい、また装置的にも無理があり、さら
に横ＮＯＥ以外に縦ＮＯＥも検出されてしまうため、Ｒ
Ｆ波を十分強くすることができなかった。
また、２次元ＮＭＲでこの感度低下を除く方法が最近発
表されたが、それでもスペクトルの位相合わせを必要と
し、特に１次元ＮＭＲでは感度の低下を伴うという問題
があった。
表されたが、それでもスペクトルの位相合わせを必要と
し、特に１次元ＮＭＲでは感度の低下を伴うという問題
があった。
本発明は上記問題点を解決するためのもので、感度を向
上させ、ＲＦ波の不均一性があっても効率良＜ ＮＯＥ
を観測することができる広帯域スピンロッキングを用い
たＮＭＲ測定方法を提供することを目的とする。
上させ、ＲＦ波の不均一性があっても効率良＜ ＮＯＥ
を観測することができる広帯域スピンロッキングを用い
たＮＭＲ測定方法を提供することを目的とする。
そのために本発明の広帯域スピンロッキング方法は、横
磁化形成用９０°パルス照射後、高周波磁場を照射して
横磁化をロックするスピンロッキング方法において、ス
ピンロッキングの前後に磁化移動用パルスを照射し、ス
ピンロッキング前に磁化をスピンロッキング用高周波磁
場の方向に一致させると共に、スピンロッキング後、移
動した磁化を元に戻すようにしたことを特徴とする。
磁化形成用９０°パルス照射後、高周波磁場を照射して
横磁化をロックするスピンロッキング方法において、ス
ピンロッキングの前後に磁化移動用パルスを照射し、ス
ピンロッキング前に磁化をスピンロッキング用高周波磁
場の方向に一致させると共に、スピンロッキング後、移
動した磁化を元に戻すようにしたことを特徴とする。
本発明は、９０°パルスで横磁化を作り、高置２１！！
磁場を照射して横磁化をロックする場合に、オフレゾナ
ンス磁化に対しては高周波磁場が見掛は上静磁場方向に
傾くので、磁化移動パルスを照射してスピンロッキング
前にオフレゾナンス磁化を見掛は上傾いたスピンロッキ
ング用高周波磁場の方向に一致させて有効にスピンロッ
クし、スピンロッキング後、移動した磁化を元に戻すこ
とによりスピンロッキングの前後で磁化強度を減衰させ
ることなくロックすることができ、感度を向上させるこ
とが可能となる。
磁場を照射して横磁化をロックする場合に、オフレゾナ
ンス磁化に対しては高周波磁場が見掛は上静磁場方向に
傾くので、磁化移動パルスを照射してスピンロッキング
前にオフレゾナンス磁化を見掛は上傾いたスピンロッキ
ング用高周波磁場の方向に一致させて有効にスピンロッ
クし、スピンロッキング後、移動した磁化を元に戻すこ
とによりスピンロッキングの前後で磁化強度を減衰させ
ることなくロックすることができ、感度を向上させるこ
とが可能となる。
以下、実施例を図面に基づき説明する。
第１図は本発明によるスピンロッキング方法の一実施例
を示す図、第２図は磁化の回転を説明するための図、第
３図はスピンロッキング磁場と磁化との関係を示す図で
ある。
を示す図、第２図は磁化の回転を説明するための図、第
３図はスピンロッキング磁場と磁化との関係を示す図で
ある。
以下では説明を簡単化するために１次元ＮＭＲについて
説明する。
説明する。
本実施例においては、例えば第２図に示すようにＸ方向
に９０゛パルスを照射して磁化を９０”回転させてＸ方
向に倒す。この状態で第１図に示すＡ期間に、第２図の
ようにＸ方向に１７０°パルスを照射する。この場合１
７０°パルスは、スピンロッキング磁場と同方向、強度
はそれの略２倍の大きさとする。第３図に示すように、
例えばＲＦ、をスピンロッキング磁場強度としたとき、
縦成分がＲＦｔに相当するオフレゾナンス磁化に対する
磁場がＲＦ、’とし、ＲＦ、’のＲＦ、に対する角度を
θとする。１７０°パルスによる磁場ＲＦ、の大きさは
ＲＦ、の略２倍であり、縦成分ＲＦ、は変わらないので
、このときのオフレゾナンス磁化に対する見掛けのＲＦ
２’磁場の方向はＲＦ、に対して略θ／２傾く。従って
、第１図のＡ期間１７０°パルスを照射すると、Ｘ方向
のオフレゾナンス磁化Ｍｘｏは図の■のようにＲＦ′の
廻りを１８０゛回転し、ＲＦ、’の方向を向くことにな
る。この状態でスピンロッキング磁場を照射することに
より磁化Ｍｘｏがロックされることになる。勿論、この
ロッキングはオフセットの異なる各磁化に対してそれぞ
れ行われる。このロッキングがかかった状態でＮＯＥの
現象が起き、所定の時間後同様に１７０°パルスを照射
すればＲＦ、’方向を向いていた磁化Ｍ ｘ ｏは図の
■に示すようにＲＦ２ ’の廻りを１８０“回転し、Ｘ
方向を向くことになる。従って、スピンロッキングの前
後で磁化強度を減衰させることがなく、そのため感度の
良いＮＯＥの観測を行うことができる。なお、Ｘ軸とロ
ッキング方向の中間に１８０゛回転軸を持つパルスによ
り磁化の移動を行うことについてはｒ Ｒ，Ｆｒｅｅｍ
ａｎ、 Ｓ、 Ｐ、 Ｋｅｍｐｓｅｌ ｌ、 Ｍ、 Ｈ
，Ｌｅｖｉｔｔ、 Ｊ、 Ｍａｇｎ、 Ｒｅ５ｏｎ、
３８．４５３（１９８０） Ｊがあるが、ＮＯＥへの適
用の試みはなされていない。
に９０゛パルスを照射して磁化を９０”回転させてＸ方
向に倒す。この状態で第１図に示すＡ期間に、第２図の
ようにＸ方向に１７０°パルスを照射する。この場合１
７０°パルスは、スピンロッキング磁場と同方向、強度
はそれの略２倍の大きさとする。第３図に示すように、
例えばＲＦ、をスピンロッキング磁場強度としたとき、
縦成分がＲＦｔに相当するオフレゾナンス磁化に対する
磁場がＲＦ、’とし、ＲＦ、’のＲＦ、に対する角度を
θとする。１７０°パルスによる磁場ＲＦ、の大きさは
ＲＦ、の略２倍であり、縦成分ＲＦ、は変わらないので
、このときのオフレゾナンス磁化に対する見掛けのＲＦ
２’磁場の方向はＲＦ、に対して略θ／２傾く。従って
、第１図のＡ期間１７０°パルスを照射すると、Ｘ方向
のオフレゾナンス磁化Ｍｘｏは図の■のようにＲＦ′の
廻りを１８０゛回転し、ＲＦ、’の方向を向くことにな
る。この状態でスピンロッキング磁場を照射することに
より磁化Ｍｘｏがロックされることになる。勿論、この
ロッキングはオフセットの異なる各磁化に対してそれぞ
れ行われる。このロッキングがかかった状態でＮＯＥの
現象が起き、所定の時間後同様に１７０°パルスを照射
すればＲＦ、’方向を向いていた磁化Ｍ ｘ ｏは図の
■に示すようにＲＦ２ ’の廻りを１８０“回転し、Ｘ
方向を向くことになる。従って、スピンロッキングの前
後で磁化強度を減衰させることがなく、そのため感度の
良いＮＯＥの観測を行うことができる。なお、Ｘ軸とロ
ッキング方向の中間に１８０゛回転軸を持つパルスによ
り磁化の移動を行うことについてはｒ Ｒ，Ｆｒｅｅｍ
ａｎ、 Ｓ、 Ｐ、 Ｋｅｍｐｓｅｌ ｌ、 Ｍ、 Ｈ
，Ｌｅｖｉｔｔ、 Ｊ、 Ｍａｇｎ、 Ｒｅ５ｏｎ、
３８．４５３（１９８０） Ｊがあるが、ＮＯＥへの適
用の試みはなされていない。
２次元ＮＭＨの場合には、展開期間があるため９０パル
スによりＸ方向に倒れた磁化はｘｙ平面でばらけていく
が、１７０°パルスを照射する直前のＸ方向成分が１次
元ＮＭＨの場合と同様にして有効にスピンロッキングさ
れてＮＯＥの観測を行うことができる。
スによりＸ方向に倒れた磁化はｘｙ平面でばらけていく
が、１７０°パルスを照射する直前のＸ方向成分が１次
元ＮＭＨの場合と同様にして有効にスピンロッキングさ
れてＮＯＥの観測を行うことができる。
なお、本実施例において１７０°パルスを用いたのは、
本来は１８０°パルスが望ましいが、実際にはＲＦ磁場
だけでなく縦成分の寄与も入るために本来のＲＦよりも
大きく影響が出てしまうので、その分小さめにしている
ためで、厳密にこの値でなければならない訳ではなく、
条件により適宜設定して磁化を１８０゛回転できればよ
い。
本来は１８０°パルスが望ましいが、実際にはＲＦ磁場
だけでなく縦成分の寄与も入るために本来のＲＦよりも
大きく影響が出てしまうので、その分小さめにしている
ためで、厳密にこの値でなければならない訳ではなく、
条件により適宜設定して磁化を１８０゛回転できればよ
い。
また、Ａ期間に照射する磁場の強さをスピンロッキング
磁場の略２倍としたが、要するにこの大きさは第３図に
おけるＲＦ２’が、ＲＦ、とＲＦ′とのなす角の２等分
線に近いような値であればよい。
磁場の略２倍としたが、要するにこの大きさは第３図に
おけるＲＦ２’が、ＲＦ、とＲＦ′とのなす角の２等分
線に近いような値であればよい。
第４図は断熱パルスを用いた本発明のスピンロッキング
方法の他の実施例を示す図である。
方法の他の実施例を示す図である。
本実施例においては、スピンロッキング照射の前後に照
射するパルスが断熱パルスであり、第１図の場合に比し
て徐々に変化している点が異なっている。期間ＡＩ：お
いて第１図の１７０°パルスを照射するのに比してゆっ
くりとＲＦ磁場の強度を変化していくと、第３図で示し
た回転軸ＲＦ。
射するパルスが断熱パルスであり、第１図の場合に比し
て徐々に変化している点が異なっている。期間ＡＩ：お
いて第１図の１７０°パルスを照射するのに比してゆっ
くりとＲＦ磁場の強度を変化していくと、第３図で示し
た回転軸ＲＦ。
′の傾きが徐々に増加していくことになり、これにまと
わりつくように磁化もゆっくりと追従していき、スピン
ロッキング照射の時点ではオフレゾナンス磁化を第３図
のＲＦ、’方向を向かせることができ、またスピンロッ
キングを解くと同時にＢ期間に、Ａ期間におけると反対
に徐々に増加するＲＦ磁場を照射して回転軸を徐々にＸ
方向に戻すことにより、Ｘ方向に磁化を戻すことができ
る。
わりつくように磁化もゆっくりと追従していき、スピン
ロッキング照射の時点ではオフレゾナンス磁化を第３図
のＲＦ、’方向を向かせることができ、またスピンロッ
キングを解くと同時にＢ期間に、Ａ期間におけると反対
に徐々に増加するＲＦ磁場を照射して回転軸を徐々にＸ
方向に戻すことにより、Ｘ方向に磁化を戻すことができ
る。
本実施例では断熱パルスを用いているのでＲＦ磁場に不
均一性があっても効率よ＜ＮＯＥを観測することができ
る。なお、断熱的な方法で磁化の移動を行うことについ
ては、「＾、＾ｂｒａｇａｍ、”Ｔｈｅ Ｐｒ１ｎｃｉ
ｐｌｅ ｏｆ Ｎｕｃｌｅａｒ Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ、
”ｃｈａｐｓ、 １．２．０ｘｆｏｒｄ Ｕｎｉｖ、
Ｐｒｅｓｓ、 Ｌｏｎｄｏｎ、 １９６１Ｊに知られて
いるが、スピンロッキングに応用する試みはなされてい
ない。
均一性があっても効率よ＜ＮＯＥを観測することができ
る。なお、断熱的な方法で磁化の移動を行うことについ
ては、「＾、＾ｂｒａｇａｍ、”Ｔｈｅ Ｐｒ１ｎｃｉ
ｐｌｅ ｏｆ Ｎｕｃｌｅａｒ Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ、
”ｃｈａｐｓ、 １．２．０ｘｆｏｒｄ Ｕｎｉｖ、
Ｐｒｅｓｓ、 Ｌｏｎｄｏｎ、 １９６１Ｊに知られて
いるが、スピンロッキングに応用する試みはなされてい
ない。
また、本実施例においても第１図の場合と同様に２次元
ＮＭＨに適用することが可能である。
ＮＭＨに適用することが可能である。
第５図は本発明の他の実施例を示す図である。
本実施例においては、９０°パルスにより横磁化を作っ
た後、所定の時間Δをおいて非常に大きい９０パルスを
ｙ方向に照射する。第６図に示すように磁化ＭｘｏはΔ
の期間にｘｙ平面内で、例えばαだけ回転し、非常に大
きい９０パルスの照射により、第６図の■に示すように
ｘｚ平面内に倒れ、ｘｙ平面内の磁化は全て同様にｘｚ
平面内に倒れることになる。このＸＺ平面内でのオフレ
ゾナンス磁化の方向が第３図のＲＦ、’の方向になるよ
うにΔの期間を調節して設定する。この状態でスピンロ
ッキングすれば同様に有効にスピンロッキングが行われ
、スピンロッキングを解くときに同様に非常に強い９０
パルスを照射することにより磁化を元のｘｙ平面内に戻
す。戻された磁化はｘｙ平面内でばらけた状態であるの
でＸ方向、ｙ方向の検出器で検出することにより感度よ
くＮＯＥの観測を行うことができる。
た後、所定の時間Δをおいて非常に大きい９０パルスを
ｙ方向に照射する。第６図に示すように磁化ＭｘｏはΔ
の期間にｘｙ平面内で、例えばαだけ回転し、非常に大
きい９０パルスの照射により、第６図の■に示すように
ｘｚ平面内に倒れ、ｘｙ平面内の磁化は全て同様にｘｚ
平面内に倒れることになる。このＸＺ平面内でのオフレ
ゾナンス磁化の方向が第３図のＲＦ、’の方向になるよ
うにΔの期間を調節して設定する。この状態でスピンロ
ッキングすれば同様に有効にスピンロッキングが行われ
、スピンロッキングを解くときに同様に非常に強い９０
パルスを照射することにより磁化を元のｘｙ平面内に戻
す。戻された磁化はｘｙ平面内でばらけた状態であるの
でＸ方向、ｙ方向の検出器で検出することにより感度よ
くＮＯＥの観測を行うことができる。
なお、２次元ＮＭＨの場合はｘｙ平面に倒してばらけた
状態でも展開期間ｔ１を変えてサンプリングしているの
で、本実施例は適用する意義はない。
状態でも展開期間ｔ１を変えてサンプリングしているの
で、本実施例は適用する意義はない。
また、第５図の実施例において、第１図または第４図の
スピンロッキング方法を用いると、Δ期間にばらけた磁
化のＸ方向成分についてのスピンロッキングが有効に行
われ、Δの期間を調節して位相合わせを行う必要がなく
なる。なお、Δの期間を置かない例は、ｒＣ，Ｇｒｉｅ
ｓｉｎｇｅｒ、 Ｒ２Ｈ，Ｂｒｎ５ｔ Ｊ、 Ｍｏｇｎ
、Ｒｅ５ｏｎ ７５２６１（１９８７）） Ｊに発表さ
れているが、１次元ＮＭＲではこの方法では感度を向上
させることはできない。
スピンロッキング方法を用いると、Δ期間にばらけた磁
化のＸ方向成分についてのスピンロッキングが有効に行
われ、Δの期間を調節して位相合わせを行う必要がなく
なる。なお、Δの期間を置かない例は、ｒＣ，Ｇｒｉｅ
ｓｉｎｇｅｒ、 Ｒ２Ｈ，Ｂｒｎ５ｔ Ｊ、 Ｍｏｇｎ
、Ｒｅ５ｏｎ ７５２６１（１９８７）） Ｊに発表さ
れているが、１次元ＮＭＲではこの方法では感度を向上
させることはできない。
第７図は本発明の他の実施例を示す図である。
上記実施例はいずれもＲＦ強度を変化させるものである
が、本実施例においては一定の大きさで、フリップ角の
小さいパルスをＡ期間とＢ期間中、スピンロッキング期
間に対してデユーティ比を大きくして照射し、強度の大
きいＲＦ磁場を照射したのと等価にしたものであり、一
定のＲＦ磁場であるので、強度の制御をｈう必要をなく
すことができる。
が、本実施例においては一定の大きさで、フリップ角の
小さいパルスをＡ期間とＢ期間中、スピンロッキング期
間に対してデユーティ比を大きくして照射し、強度の大
きいＲＦ磁場を照射したのと等価にしたものであり、一
定のＲＦ磁場であるので、強度の制御をｈう必要をなく
すことができる。
第８図（ａ）は本発明の方法により測定した例であり、
第８図（ｂ）は従来のスピンロッキング方法により測定
した例である。
第８図（ｂ）は従来のスピンロッキング方法により測定
した例である。
Ａｓｎ−ＮＨの部分は２次元ＮＭＲの対角線上に現れる
非常に大きなピークであり、Ｃｙｓ−ＮＨ，Ｇ Ｉ’ｎ
−ＮＨ，Ａｓ ｎ−ＮＨＳＡｓ ｎ−ａ、Ｇｌｎ−ａ、
Ａｓｎ−βのピークはＮＯＥによるもので、本発明によ
り感度が著しく増大していることが分かる。
非常に大きなピークであり、Ｃｙｓ−ＮＨ，Ｇ Ｉ’ｎ
−ＮＨ，Ａｓ ｎ−ＮＨＳＡｓ ｎ−ａ、Ｇｌｎ−ａ、
Ａｓｎ−βのピークはＮＯＥによるもので、本発明によ
り感度が著しく増大していることが分かる。
以上のように本発明によれば、ＲＦ強度一定のスピンロ
ッキング期間の前後に、ロッキング方向と横平面の間で
磁化の移動を行うようにしたので、ＮＯＥの感度を増加
することが可能となり、また第２図のように断熱的方法
を用いることにより、ＲＦ波の不均一性があっても効率
よ＜ＮＯＥの測定を行うことかできる。また時間分割し
た小さいフリップ角のパルス列を用いることによりＲＦ
強度の制御を不要とすることも可能である。
ッキング期間の前後に、ロッキング方向と横平面の間で
磁化の移動を行うようにしたので、ＮＯＥの感度を増加
することが可能となり、また第２図のように断熱的方法
を用いることにより、ＲＦ波の不均一性があっても効率
よ＜ＮＯＥの測定を行うことかできる。また時間分割し
た小さいフリップ角のパルス列を用いることによりＲＦ
強度の制御を不要とすることも可能である。
第１図は本発明によるスピンロッキング方法の一実施例
を示す図、第２図は磁化の回転を説明するための図、第
３図は第１図の方法におけるＲＦ磁場と磁化との関係を
示す図、第４図は本発明のスピンロッキング方法の他の
実施例を示す図、第５図は本発明の他の実施例を示す図
、第６図は第５図によるスピンロッキング方法を説明す
るための図、第７図は一定強度ＲＦ磁場を使用する本発
明の他の実施例を示す図、第８図（ａ）は本発明の方法
により測定した例を示す図、第８図（ｂ）は従来のスピ
ンロッキング法により測定した例を示す図、第９図は１
次元ＮＭＲの測定方法を示す図、第１０図は２次元ＮＭ
Ｈの測定方法を示す図、第１１図は従来のスピンロッキ
ング方法を説明するための図である。 出 願 人 日本電子株式会社 代理人 弁理士 蛭 川 昌 慣（外５名）第４ 図 第 図 第２ 第３
を示す図、第２図は磁化の回転を説明するための図、第
３図は第１図の方法におけるＲＦ磁場と磁化との関係を
示す図、第４図は本発明のスピンロッキング方法の他の
実施例を示す図、第５図は本発明の他の実施例を示す図
、第６図は第５図によるスピンロッキング方法を説明す
るための図、第７図は一定強度ＲＦ磁場を使用する本発
明の他の実施例を示す図、第８図（ａ）は本発明の方法
により測定した例を示す図、第８図（ｂ）は従来のスピ
ンロッキング法により測定した例を示す図、第９図は１
次元ＮＭＲの測定方法を示す図、第１０図は２次元ＮＭ
Ｈの測定方法を示す図、第１１図は従来のスピンロッキ
ング方法を説明するための図である。 出 願 人 日本電子株式会社 代理人 弁理士 蛭 川 昌 慣（外５名）第４ 図 第 図 第２ 第３
Claims (5)
- （１）横磁化形成用９０°パルス照射後、高周波磁場を
照射して横磁化をロックするスピンロッキング方法にお
いて、スピンロッキングの前後に磁化移動用パルスを照
射し、スピンロッキング前に磁化をスピンロッキング用
高周波磁場の方向に一致させると共に、スピンロッキン
グ後、移動した磁化を元に戻すようにしたことを特徴と
する広帯域スピンロッキング方法。 - （２）磁化移動用パルスとして強度がスピンロッキング
用高周波磁場強度の略２倍で、磁化を１８０°回転させ
るパルスを用いた請求項１記載の広帯域スピンロッキン
グ方法。 - （３）磁化移動パルスとして徐々に強度が変化する断熱
パルスを用いた請求項１記載の広帯域スピンロッキング
方法。 - （４）磁化移動パルスとして強度の大きい９０°パルス
を用い、スピンロッキング前は横磁化形成用９０°パル
ス照射後、所定時間をおいて照射するようにした請求項
１記載の広帯域スピンロッキング方法。 - （５）磁化移動パルスとしてスピンロッキング用高周波
磁場に対して強度が同じでデューティ比の大きいパルス
を用いた請求項１記載の広帯域スピンロッキング方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63267958A JPH02114188A (ja) | 1988-10-24 | 1988-10-24 | 広帯域スピンロッキング方法 |
| US07/425,732 US5001427A (en) | 1988-10-24 | 1989-10-23 | Broadband spin-locking method |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63267958A JPH02114188A (ja) | 1988-10-24 | 1988-10-24 | 広帯域スピンロッキング方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH02114188A true JPH02114188A (ja) | 1990-04-26 |
Family
ID=17451958
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP63267958A Pending JPH02114188A (ja) | 1988-10-24 | 1988-10-24 | 広帯域スピンロッキング方法 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5001427A (ja) |
| JP (1) | JPH02114188A (ja) |
Families Citing this family (12)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5203332A (en) * | 1987-06-23 | 1993-04-20 | Nycomed Imaging As | Magnetic resonance imaging |
| DE3908392A1 (de) * | 1989-03-15 | 1990-09-20 | Bruker Medizintech | Verfahren zur lokalisierten magnetischen resonanz-spektroskopie (losy) und zur schichtselektiven anregung von transversalmagnetisierungen (slise) |
| US5227725A (en) * | 1990-11-29 | 1993-07-13 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy | Nuclear magnetic resonance imaging with short gradient pulses |
| US5281917A (en) * | 1992-08-05 | 1994-01-25 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Off-resonance spin-locking for enhanced tumor contrast in NMR imaging |
| US5404882A (en) * | 1992-08-05 | 1995-04-11 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Adiabatic off-resonance spin-locking for enhanced tumor contrast in NMR imaging |
| US5451874A (en) * | 1993-08-05 | 1995-09-19 | Trw Inc. | Method and system for providing heterodyne pumping of magnetic resonance |
| US5420510A (en) * | 1993-08-13 | 1995-05-30 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Suppression of oscillations in NMR measurement using off-resonance spin-locking pulses |
| US5614826A (en) * | 1995-08-18 | 1997-03-25 | Emory University | Methods for prepulsing in nuclear magnetic resonance pulse sequencing |
| US20030143757A1 (en) * | 1997-06-13 | 2003-07-31 | Jonathan Moore | Methods for identifying drug cores |
| JP2002505004A (ja) * | 1997-06-13 | 2002-02-12 | バーテックス ファマシューティカルズ インコーポレイテッド | 薬剤核を同定する方法 |
| US6836114B2 (en) * | 2002-03-15 | 2004-12-28 | The Trustees Of The University Of Pennsylvania | Pulse imaging sequences and methods for T1p-weighted MRI |
| EP2270531B1 (en) * | 2009-07-03 | 2013-02-27 | Bruker BioSpin AG | Nuclear magnetic resonance spectroscopy using Long-Lived Coherences |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6252445A (ja) * | 1985-09-02 | 1987-03-07 | Hitachi Ltd | フ−リエ変換形核磁気共鳴装置 |
Family Cites Families (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US3858111A (en) * | 1970-11-02 | 1974-12-31 | Singer Co | Method and apparatus for sensing chemical process concentrations |
| US3824452A (en) * | 1971-04-08 | 1974-07-16 | Varian Associates | Fourier transform nuclear magnetic resonance spectrometer employing means for generating random pulse intervals to avoid anomalies due to net transverse magnetization |
| US4168462A (en) * | 1977-10-20 | 1979-09-18 | Varian Associates, Inc. | Indirect detection of magnetic resonance by heteronuclear two-dimensional spectroscopy |
| US4297637A (en) * | 1978-07-20 | 1981-10-27 | The Regents Of The University Of California | Method and apparatus for mapping lines of nuclear density within an object using nuclear magnetic resonance |
| GB8528551D0 (en) * | 1985-11-20 | 1985-12-24 | Oxford Research Systems Ltd | Performing n m r experiment |
-
1988
- 1988-10-24 JP JP63267958A patent/JPH02114188A/ja active Pending
-
1989
- 1989-10-23 US US07/425,732 patent/US5001427A/en not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6252445A (ja) * | 1985-09-02 | 1987-03-07 | Hitachi Ltd | フ−リエ変換形核磁気共鳴装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US5001427A (en) | 1991-03-19 |
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