JP3447078B2 - 光波長変換素子 - Google Patents
光波長変換素子Info
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Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、基本波をより短波長の
光に波長変換する光波長変換素子に関し、特に詳細に
は、１素子で２回の波長変換を行なって例えば第４高調
波等の極めて短波長の光を得るようにした光波長変換素
子に関するものである。
光に波長変換する光波長変換素子に関し、特に詳細に
は、１素子で２回の波長変換を行なって例えば第４高調
波等の極めて短波長の光を得るようにした光波長変換素
子に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】従来より、非線形光学材料を利用して、
レーザービームを第２高調波等に波長変換（短波長化）
する試みが種々なされている。このようにして波長変換
を行なう光波長変換素子として具体的には、バルク結晶
型のものや、光導波路型のもの等が知られている。
レーザービームを第２高調波等に波長変換（短波長化）
する試みが種々なされている。このようにして波長変換
を行なう光波長変換素子として具体的には、バルク結晶
型のものや、光導波路型のもの等が知られている。
【０００３】上述のようにしてレーザービームを波長変
換する場合、より短波長の光を得るために、基本波を複
数の光波長変換素子に次々と入射させることが考えられ
ている。すなわち、基本波を第１の光波長変換素子に入
射させて第２高調波を発生させ、さらにこの第２高調波
を第２の光波長変換素子に入射させて第２高調波を発生
させれば、結局、元の基本波に対しては波長が１／４の
第４高調波が得られることになる。
換する場合、より短波長の光を得るために、基本波を複
数の光波長変換素子に次々と入射させることが考えられ
ている。すなわち、基本波を第１の光波長変換素子に入
射させて第２高調波を発生させ、さらにこの第２高調波
を第２の光波長変換素子に入射させて第２高調波を発生
させれば、結局、元の基本波に対しては波長が１／４の
第４高調波が得られることになる。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】しかし、基本波を複数
の光波長変換素子に次々と入射させると、ある光波長変
換素子で波長変換された光が別の光波長変換素子に入射
する際にその端面でフレネル反射し、それにより光損失
が大きくなって、高い波長変換効率を得ることが困難と
なる。
の光波長変換素子に次々と入射させると、ある光波長変
換素子で波長変換された光が別の光波長変換素子に入射
する際にその端面でフレネル反射し、それにより光損失
が大きくなって、高い波長変換効率を得ることが困難と
なる。
【０００５】またレーザー共振器内に複数の光波長変換
素子を挿入する場合は、素子端面における光散乱による
損失も大きくなる。つまり例えばレーザー共振器内に２
個の光波長変換素子を挿入する場合は、１個の光波長変
換素子を挿入する場合と比べて素子端面が２倍の４面と
なり、素子端面の光散乱による損失もほぼ２倍に増大す
る。このような損失の増大も、勿論、波長変換効率の低
下につながるものである。
素子を挿入する場合は、素子端面における光散乱による
損失も大きくなる。つまり例えばレーザー共振器内に２
個の光波長変換素子を挿入する場合は、１個の光波長変
換素子を挿入する場合と比べて素子端面が２倍の４面と
なり、素子端面の光散乱による損失もほぼ２倍に増大す
る。このような損失の増大も、勿論、波長変換効率の低
下につながるものである。
【０００６】さらに、複数の光波長変換素子を用いる場
合は、光通過端面が増えるので、それらの研磨およびコ
ーティング作業も多くなり、そのために、これら複数の
素子からなる光波長変換装置のコストはかなり高くつい
ていた。
合は、光通過端面が増えるので、それらの研磨およびコ
ーティング作業も多くなり、そのために、これら複数の
素子からなる光波長変換装置のコストはかなり高くつい
ていた。
【０００７】本発明は上記の事情に鑑みてなされたもの
であり、高い波長変換効率の下に極めて短波長の光を得
ることができ、そして比較的安価に形成可能な光波長変
換素子を提供することを目的とするものである。
であり、高い波長変換効率の下に極めて短波長の光を得
ることができ、そして比較的安価に形成可能な光波長変
換素子を提供することを目的とするものである。
【０００８】
【課題を解決するための手段】本発明による光波長変換
素子は、１つの非線形光学材料の結晶に、該結晶に入射
した基本波としてのレーザービームを波長変換する第１
の位相整合領域と、この第１の位相整合領域から出射し
た波長変換波をさらに波長変換する第２の位相整合領域
とが形成され、これら２つの位相整合領域の一方が角度
位相整合または温度位相整合を取る領域で、他方が周期
ドメイン反転構造を有して疑似位相整合を取る領域であ
ることを特徴とするものである。
素子は、１つの非線形光学材料の結晶に、該結晶に入射
した基本波としてのレーザービームを波長変換する第１
の位相整合領域と、この第１の位相整合領域から出射し
た波長変換波をさらに波長変換する第２の位相整合領域
とが形成され、これら２つの位相整合領域の一方が角度
位相整合または温度位相整合を取る領域で、他方が周期
ドメイン反転構造を有して疑似位相整合を取る領域であ
ることを特徴とするものである。
【０００９】
【作用および発明の効果】上記構成における周期ドメイ
ン反転構造とは、非線形光学効果を有する強誘電体の自
発分極（ドメイン）を周期的に反転させた構造である。
このような周期ドメイン反転構造を有する非線形光学材
料の結晶を用いて、基本波を第２高調波に波長変換する
方法が既にＢleombergenらによって提案されている（Ｐ
hys.Ｒev.,vol.127,Ｎo.６，1918（1962）参照）。この
方法においては、ドメイン反転部の周期Λを、 Λｃ＝２π／｛β（２ω）−２β（ω）｝ ……(1) ただしβ（２ω）は第２高調波の伝搬定数 ２β（ω）は基本波の伝搬定数 で与えられるコヒーレント長Λｃの整数倍になるように
設定することで、基本波と第２高調波との位相整合（疑
似位相整合）を取ることができる。周期ドメイン反転構
造を備えない非線形光学材料のバルク結晶を用いて波長
変換する場合は、位相整合する波長が結晶固有の特定波
長に限られるが、上記の方法によれば、任意の波長に対
して(1) を満足する周期Λを選択することにより、効率
良く位相整合を取ることが可能となる。
ン反転構造とは、非線形光学効果を有する強誘電体の自
発分極（ドメイン）を周期的に反転させた構造である。
このような周期ドメイン反転構造を有する非線形光学材
料の結晶を用いて、基本波を第２高調波に波長変換する
方法が既にＢleombergenらによって提案されている（Ｐ
hys.Ｒev.,vol.127,Ｎo.６，1918（1962）参照）。この
方法においては、ドメイン反転部の周期Λを、 Λｃ＝２π／｛β（２ω）−２β（ω）｝ ……(1) ただしβ（２ω）は第２高調波の伝搬定数 ２β（ω）は基本波の伝搬定数 で与えられるコヒーレント長Λｃの整数倍になるように
設定することで、基本波と第２高調波との位相整合（疑
似位相整合）を取ることができる。周期ドメイン反転構
造を備えない非線形光学材料のバルク結晶を用いて波長
変換する場合は、位相整合する波長が結晶固有の特定波
長に限られるが、上記の方法によれば、任意の波長に対
して(1) を満足する周期Λを選択することにより、効率
良く位相整合を取ることが可能となる。
【００１０】上記のような周期ドメイン反転構造による
位相整合領域と、角度位相整合または温度位相整合を果
たす位相整合領域とを１つの非線形光学材料の結晶に設
ければ、該結晶に入射したレーザービームを２回波長変
換することができ、２個の光波長変換素子を用いる場合
と同様に、極めて短波長の波長変換波が得られるように
なる。例えば、第１の位相整合領域において基本波の第
２高調波を発生させ、この第２高調波を第２の位相整合
領域においてさらにその第２高調波に変換すれば、結
局、元の基本波に対しては波長が１／４の第４高調波が
得られることになる。
位相整合領域と、角度位相整合または温度位相整合を果
たす位相整合領域とを１つの非線形光学材料の結晶に設
ければ、該結晶に入射したレーザービームを２回波長変
換することができ、２個の光波長変換素子を用いる場合
と同様に、極めて短波長の波長変換波が得られるように
なる。例えば、第１の位相整合領域において基本波の第
２高調波を発生させ、この第２高調波を第２の位相整合
領域においてさらにその第２高調波に変換すれば、結
局、元の基本波に対しては波長が１／４の第４高調波が
得られることになる。
【００１１】また、第１の位相整合領域において基本波
を第２高調波に変換し、第２の位相整合領域においてこ
の第２高調波と上記基本波の和周波を発生させれば、結
局、元の基本波に対しては波長が１／３の第３高調波が
得られることになる。なおこの場合、周期ドメイン反転
構造による位相整合領域を第２の位相整合領域とするの
であれば、ドメイン反転部の周期Λを、 Λｃ＝２π／［β（ω3 ）−｛β（ω1 ）＋β（ω2 ）｝］ ただしβ（ω3 ）は和周波の伝搬定数 β（ω1 ）は基本波の伝搬定数 β（ω2 ）は第２高調波の伝搬定数 で与えられるコヒーレント長Λｃの整数倍になるように
設定すれば、基本波および第２高調波と和周波との間で
良好に位相整合が取られる。
を第２高調波に変換し、第２の位相整合領域においてこ
の第２高調波と上記基本波の和周波を発生させれば、結
局、元の基本波に対しては波長が１／３の第３高調波が
得られることになる。なおこの場合、周期ドメイン反転
構造による位相整合領域を第２の位相整合領域とするの
であれば、ドメイン反転部の周期Λを、 Λｃ＝２π／［β（ω3 ）−｛β（ω1 ）＋β（ω2 ）｝］ ただしβ（ω3 ）は和周波の伝搬定数 β（ω1 ）は基本波の伝搬定数 β（ω2 ）は第２高調波の伝搬定数 で与えられるコヒーレント長Λｃの整数倍になるように
設定すれば、基本波および第２高調波と和周波との間で
良好に位相整合が取られる。
【００１２】以上のように本発明の光波長変換素子は、
２個の光波長変換素子を用いる場合と同様に、極めて短
波長の波長変換波が得られるものであるが、１つの素子
であるから光通過端面は２面のみであり、よって前述し
たような光損失は、２個の光波長変換素子を用いて光通
過端面が４面となる場合よりも少なくなり、そこで高い
波長変換効率が得られるようになる。
２個の光波長変換素子を用いる場合と同様に、極めて短
波長の波長変換波が得られるものであるが、１つの素子
であるから光通過端面は２面のみであり、よって前述し
たような光損失は、２個の光波長変換素子を用いて光通
過端面が４面となる場合よりも少なくなり、そこで高い
波長変換効率が得られるようになる。
【００１３】また、光通過端面が２面のみであれば、そ
れらの研磨およびコーティング作業も、２個の光波長変
換素子を用いて光通過端面が４面になる場合と比べてよ
り簡単になり、したがってこの光波長変換素子は比較的
低コストで作成可能となる。
れらの研磨およびコーティング作業も、２個の光波長変
換素子を用いて光通過端面が４面になる場合と比べてよ
り簡単になり、したがってこの光波長変換素子は比較的
低コストで作成可能となる。
【００１４】なお上記構成の本発明の光波長変換素子に
おいては、第１および第２の位相整合領域に加えて、さ
らに１つあるいは複数の位相整合領域が適宜設けられて
もよいものである。そしてこの付加的に形成される位相
整合領域は、角度位相整合または温度位相整合を取る領
域であってもよいし、あるいは、周期ドメイン反転構造
を有して疑似位相整合を取る領域であってもよい。
おいては、第１および第２の位相整合領域に加えて、さ
らに１つあるいは複数の位相整合領域が適宜設けられて
もよいものである。そしてこの付加的に形成される位相
整合領域は、角度位相整合または温度位相整合を取る領
域であってもよいし、あるいは、周期ドメイン反転構造
を有して疑似位相整合を取る領域であってもよい。
【００１５】
【実施例】以下、図面に示す実施例に基づいて本発明を
詳細に説明する。図１は、本発明の第１実施例による光
波長変換素子10を示すものである。この光波長変換素子
10は非線形光学材料であるＬＢＯの結晶９に、第１の位
相整合領域11および第２の位相整合領域12が形成されて
なるものである。この光波長変換素子10は、ペルチェ素
子13および図示しない温調回路により、24.3℃に保たれ
て使用される。
詳細に説明する。図１は、本発明の第１実施例による光
波長変換素子10を示すものである。この光波長変換素子
10は非線形光学材料であるＬＢＯの結晶９に、第１の位
相整合領域11および第２の位相整合領域12が形成されて
なるものである。この光波長変換素子10は、ペルチェ素
子13および図示しない温調回路により、24.3℃に保たれ
て使用される。
【００１６】上記ＬＢＯ結晶９は、光入射端面10ａおよ
び光出射端面10ｂに対して光学軸が図示の向きとなるよ
うにカットされている。図示しないレーザー光源から発
せられた波長λ1 ＝1212ｎｍのレーザービーム15は、第
１の位相整合領域11側の光入射端面10ａから光波長変換
素子10に入射せしめられる。そして光波長変換素子10
は、素子端面10ａにレーザービーム15が垂直入射し、ま
た図中矢印Ｐで示すレーザービーム15の直線偏光の向き
がＬＢＯ結晶９のＹ軸と平行となるように配置されてい
る。それにより基本波としてのレーザービーム15は、第
１の位相整合領域11において角度位相整合（ＮＣＰＭ：
non-critical phase matching ）を果たした上で波長λ
2 ＝λ1 ／２＝606 ｎｍの第２高調波16に波長変換され
る。
び光出射端面10ｂに対して光学軸が図示の向きとなるよ
うにカットされている。図示しないレーザー光源から発
せられた波長λ1 ＝1212ｎｍのレーザービーム15は、第
１の位相整合領域11側の光入射端面10ａから光波長変換
素子10に入射せしめられる。そして光波長変換素子10
は、素子端面10ａにレーザービーム15が垂直入射し、ま
た図中矢印Ｐで示すレーザービーム15の直線偏光の向き
がＬＢＯ結晶９のＹ軸と平行となるように配置されてい
る。それにより基本波としてのレーザービーム15は、第
１の位相整合領域11において角度位相整合（ＮＣＰＭ：
non-critical phase matching ）を果たした上で波長λ
2 ＝λ1 ／２＝606 ｎｍの第２高調波16に波長変換され
る。
【００１７】なお、Ｙ軸方向に直線偏光したレーザービ
ーム15に対する第１の位相整合領域11の屈折率ｎY ＝1.
60であり、Ｚ軸方向に直線偏光した第２高調波16に対す
る第１の位相整合領域11の屈折率ｎZ ＝1.60である。ま
たこの第２高調波16の発生には、第１の位相整合領域11
の非線形光学定数ｄ32（＝ｄZYY ）が利用される。
ーム15に対する第１の位相整合領域11の屈折率ｎY ＝1.
60であり、Ｚ軸方向に直線偏光した第２高調波16に対す
る第１の位相整合領域11の屈折率ｎZ ＝1.60である。ま
たこの第２高調波16の発生には、第１の位相整合領域11
の非線形光学定数ｄ32（＝ｄZYY ）が利用される。
【００１８】この第２高調波16は、光波長変換素子10の
第２の位相整合領域12に入射する。第２の位相整合領域
12は、ＬＢＯ結晶９に周期的に繰り返すドメイン反転部
18が形成されてなるものである。このような周期ドメイ
ン反転構造は、単分極化処理がなされたＬＢＯ結晶９
に、電子ビーム描画装置により電子線を照射して所定の
周期パターンを描画する、等により形成することができ
る。本実施例では、ドメイン反転部18の周期Λは7.6 μ
ｍとされている。波長λ2 ＝606 ｎｍの第２高調波16
は、このような周期ドメイン反転構造を有する第２の位
相整合領域12に入射し、そこで疑似位相整合を果たした
上で波長λ3 ＝λ2 ／２＝303 ｎｍの第２高調波（レー
ザービーム15に対しては第４高調波）17に波長変換され
る。この第４高調波17は、図中矢印Ｑで示すようにＺ軸
方向に直線偏光したものとなり、光波長変換素子10の光
出射端面10ｂから素子外に出射する。
第２の位相整合領域12に入射する。第２の位相整合領域
12は、ＬＢＯ結晶９に周期的に繰り返すドメイン反転部
18が形成されてなるものである。このような周期ドメイ
ン反転構造は、単分極化処理がなされたＬＢＯ結晶９
に、電子ビーム描画装置により電子線を照射して所定の
周期パターンを描画する、等により形成することができ
る。本実施例では、ドメイン反転部18の周期Λは7.6 μ
ｍとされている。波長λ2 ＝606 ｎｍの第２高調波16
は、このような周期ドメイン反転構造を有する第２の位
相整合領域12に入射し、そこで疑似位相整合を果たした
上で波長λ3 ＝λ2 ／２＝303 ｎｍの第２高調波（レー
ザービーム15に対しては第４高調波）17に波長変換され
る。この第４高調波17は、図中矢印Ｑで示すようにＺ軸
方向に直線偏光したものとなり、光波長変換素子10の光
出射端面10ｂから素子外に出射する。
【００１９】なお、Ｚ軸方向に直線偏光した上記第２高
調波16に対する第２の位相整合領域12の屈折率ｎZ ＝1.
60であり、Ｚ軸方向に直線偏光した第４高調波17に対す
る第２の位相整合領域12の屈折率ｎZ ＝1.64である。ま
たこの第４高調波17の発生には、第２の位相整合領域12
の非線形光学定数ｄ33（＝ｄZZZ ）が利用される。
調波16に対する第２の位相整合領域12の屈折率ｎZ ＝1.
60であり、Ｚ軸方向に直線偏光した第４高調波17に対す
る第２の位相整合領域12の屈折率ｎZ ＝1.64である。ま
たこの第４高調波17の発生には、第２の位相整合領域12
の非線形光学定数ｄ33（＝ｄZZZ ）が利用される。
【００２０】上記の光波長変換素子10においては、２個
の光波長変換素子を用いる場合のように第２高調波16が
別の光波長変換素子に入射する際にその素子端面でフレ
ネル反射するということがなく、よって光損失が少なく
抑えられて、高い波長変換効率が得られる。本例では、
レーザービーム15のピークパワーが１ｋＷのとき、１Ｗ
のピークパワーの第４高調波17を得ることができる。さ
らに、この光波長変換素子10をレーザー共振器内に挿入
するような場合も、光通過端面は10ａおよび10ｂの２面
のみであるから、素子端面における光散乱が少なく抑え
られて、高い波長変換効率が得られるようになる。
の光波長変換素子を用いる場合のように第２高調波16が
別の光波長変換素子に入射する際にその素子端面でフレ
ネル反射するということがなく、よって光損失が少なく
抑えられて、高い波長変換効率が得られる。本例では、
レーザービーム15のピークパワーが１ｋＷのとき、１Ｗ
のピークパワーの第４高調波17を得ることができる。さ
らに、この光波長変換素子10をレーザー共振器内に挿入
するような場合も、光通過端面は10ａおよび10ｂの２面
のみであるから、素子端面における光散乱が少なく抑え
られて、高い波長変換効率が得られるようになる。
【００２１】また、光通過端面が10ａおよび10ｂの２面
のみであれば、それらの研磨およびコーティング作業
も、２個の光波長変換素子を用いて光通過端面が４面に
なる場合と比べてより簡単になり、したがってこの光波
長変換素子10は比較的低コストで作成可能となる。
のみであれば、それらの研磨およびコーティング作業
も、２個の光波長変換素子を用いて光通過端面が４面に
なる場合と比べてより簡単になり、したがってこの光波
長変換素子10は比較的低コストで作成可能となる。
【００２２】次に図２を参照して、本発明の第２実施例
について説明する。なおこの図２において、図１中の要
素と同等の要素には同番号を付し、それらについての重
複した説明は省略する（以下、同様）。この第２実施例
の光波長変換素子20は、第１実施例の光波長変換素子10
と反対に、光入射端面20ａ側に形成された第１の位相整
合領域21が周期ドメイン反転構造を有して、レーザービ
ーム15と第２高調波16との間で疑似位相整合を取る領域
とされ、光出射端面20ｂ側に形成された第２の位相整合
領域22が、第２高調波16と第４高調波17との間で角度位
相整合を取る領域とされている。
について説明する。なおこの図２において、図１中の要
素と同等の要素には同番号を付し、それらについての重
複した説明は省略する（以下、同様）。この第２実施例
の光波長変換素子20は、第１実施例の光波長変換素子10
と反対に、光入射端面20ａ側に形成された第１の位相整
合領域21が周期ドメイン反転構造を有して、レーザービ
ーム15と第２高調波16との間で疑似位相整合を取る領域
とされ、光出射端面20ｂ側に形成された第２の位相整合
領域22が、第２高調波16と第４高調波17との間で角度位
相整合を取る領域とされている。
【００２３】この第２実施例の光波長変換素子20におい
ても、光通過端面は20ａおよび20ｂの２面のみであるか
ら、第１実施例と同様に、光損失を少なく抑えて高い波
長変換効率が得られ、またこの光波長変換素子10は比較
的低コストで作成可能なものとなる。
ても、光通過端面は20ａおよび20ｂの２面のみであるか
ら、第１実施例と同様に、光損失を少なく抑えて高い波
長変換効率が得られ、またこの光波長変換素子10は比較
的低コストで作成可能なものとなる。
【００２４】なお以上説明した２つの実施例において
は、第１の位相整合領域で基本波の第２高調波を発生さ
せ、第２の位相整合領域で上記第２高調波のさらに第２
高調波を発生させているが、それ以外の波長変換波を発
生させることも可能である。例えば、第１の位相整合領
域で基本波の第２高調波を発生させ、第２の位相整合領
域で上記第２高調波と基本波の和周波を発生させること
もできる。
は、第１の位相整合領域で基本波の第２高調波を発生さ
せ、第２の位相整合領域で上記第２高調波のさらに第２
高調波を発生させているが、それ以外の波長変換波を発
生させることも可能である。例えば、第１の位相整合領
域で基本波の第２高調波を発生させ、第２の位相整合領
域で上記第２高調波と基本波の和周波を発生させること
もできる。
【００２５】次に図３を参照して、本発明の第３実施例
について説明する。この第３実施例の光波長変換素子30
は、光入射端面30ａ側に形成された第１の位相整合領域
31と、素子中央部に形成された第２の位相整合領域32と
に加えて、さらに光出射端面30ｂ側に第３の位相整合領
域33が形成されてなるものである。上記第１の位相整合
領域31および第３の位相整合領域33は周期ドメイン反転
構造を有して前述の疑似位相整合を果たす領域であり、
他方第２の位相整合領域32は前述の角度位相整合を果た
す領域である。
について説明する。この第３実施例の光波長変換素子30
は、光入射端面30ａ側に形成された第１の位相整合領域
31と、素子中央部に形成された第２の位相整合領域32と
に加えて、さらに光出射端面30ｂ側に第３の位相整合領
域33が形成されてなるものである。上記第１の位相整合
領域31および第３の位相整合領域33は周期ドメイン反転
構造を有して前述の疑似位相整合を果たす領域であり、
他方第２の位相整合領域32は前述の角度位相整合を果た
す領域である。
【００２６】このような構成の光波長変換素子30におい
ては、例えば、光入射端面30ａから入射された基本波と
してのレーザービーム35を第１の位相整合領域31におい
て第２高調波36に変換し、この第２高調波36を第２の位
相整合領域32においてさらに第２高調波（レーザービー
ム35に対しては第４高調波）37に波長変換し、第３の位
相整合領域33において上記第２高調波36と第４高調波37
の和周波38を発生させることが可能である。
ては、例えば、光入射端面30ａから入射された基本波と
してのレーザービーム35を第１の位相整合領域31におい
て第２高調波36に変換し、この第２高調波36を第２の位
相整合領域32においてさらに第２高調波（レーザービー
ム35に対しては第４高調波）37に波長変換し、第３の位
相整合領域33において上記第２高調波36と第４高調波37
の和周波38を発生させることが可能である。
【図１】本発明の第１実施例装置の斜視図
【図２】本発明の第２実施例装置の斜視図
【図３】本発明の第３実施例装置の斜視図
９ ＬＢＯ結晶
10、20、30 光波長変換素子
10ａ、20ａ、30ａ 光入射端面
10ｂ、20ｂ、30ｂ 光出射端面
11、21、31 第１の位相整合領域
12、22、32 第２の位相整合領域
15、35 レーザービーム（基本波）
16、36 第２高調波
17、37 第４高調波
18 ドメイン反転部
33 第３の位相整合領域
38 和周波
─────────────────────────────────────────────────────
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(56)参考文献 特開 平５−19310（ＪＰ，Ａ)
Ｓｏｖｉｅｔ Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ
Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，Ｖｏ
ｌ．６，Ｎｏ．３，ｐｐ．120−121
（1980)
Ａ．Ｇ．Ａｒｕｔｙｕｎｙａｎ ｅｔ
ａｌ.
Claims (4)
- 【請求項１】 １つの非線形光学材料の結晶に、該結晶
に入射した基本波としてのレーザービームを波長変換す
る第１の位相整合領域と、この第１の位相整合領域から
出射した波長変換波をさらに波長変換する第２の位相整
合領域とが形成され、これら２つの位相整合領域の一方
が角度位相整合または温度位相整合を取る領域で、他方
が周期ドメイン反転構造を有して疑似位相整合を取る領
域であることを特徴とする光波長変換素子。 - 【請求項２】 前記第１の位相整合領域が角度位相整合
または温度位相整合を取る領域であり、前記第２の位相
整合領域が周期ドメイン反転構造を有して疑似位相整合
を取る領域であって、これらの領域が各々１つずつ形成
されていることを特徴とする請求項１記載の光波長変換
素子。 - 【請求項３】 前記第１の位相整合領域が周期ドメイン
反転構造を有して疑似位相整合を取る領域であり、前記
第２の位相整合領域が角度位相整合または温度位相整合
を取る領域であって、これらの領域が各々１つずつ形成
されていることを特徴とする請求項１記載の光波長変換
素子。 - 【請求項４】 前記第１の位相整合領域が周期ドメイン
反転構造を有して疑似位相整合を取る領域であり、前記
第２の位相整合領域が角度位相整合または温度位相整合
を取る領域であって、これらの領域が各々１つずつ形成
された上で、この第２の位相整合領域から出射した波長
変換波をさらに波長変換する、周期ドメイン反転構造を
有して疑似位相整合を取る第３の位相整合領域が形成さ
れていることを特徴とする請求項１記載の光波長変換素
子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP06650893A JP3447078B2 (ja) | 1993-03-25 | 1993-03-25 | 光波長変換素子 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP06650893A JP3447078B2 (ja) | 1993-03-25 | 1993-03-25 | 光波長変換素子 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH06281980A JPH06281980A (ja) | 1994-10-07 |
| JP3447078B2 true JP3447078B2 (ja) | 2003-09-16 |
Family
ID=13317854
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP06650893A Expired - Lifetime JP3447078B2 (ja) | 1993-03-25 | 1993-03-25 | 光波長変換素子 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3447078B2 (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP4028550B2 (ja) | 2002-09-10 | 2007-12-26 | 古河電気工業株式会社 | 波長変換モジュール |
-
1993
- 1993-03-25 JP JP06650893A patent/JP3447078B2/ja not_active Expired - Lifetime
Non-Patent Citations (2)
| Title |
|---|
| Ａ．Ｇ．Ａｒｕｔｙｕｎｙａｎ ｅｔ ａｌ． |
| Ｓｏｖｉｅｔ Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ Ｐｈｙｓｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，Ｖｏｌ．６，Ｎｏ．３，ｐｐ．１２０−１２１（１９８０） |
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|---|---|
| JPH06281980A (ja) | 1994-10-07 |
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