JP2002084033A - 分布帰還型半導体レーザ - Google Patents
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Abstract
(57)【要約】 (修正有)
【課題】 直接変調する場合の発振波長の変動を抑え、
波長チャーピングの少ない分布帰還型半導体レーザを提
供する。 【解決手段】共振器内部の回折格子に光の位相を1/4
波長変化させるλ/4位相シフト領域2を有し、λ/4
位相シフト領域上を除く領域に活性層4が設けられてい
る分布帰還型半導体レーザとする。
波長チャーピングの少ない分布帰還型半導体レーザを提
供する。 【解決手段】共振器内部の回折格子に光の位相を1/4
波長変化させるλ/4位相シフト領域2を有し、λ/4
位相シフト領域上を除く領域に活性層4が設けられてい
る分布帰還型半導体レーザとする。
Description
【0001】
【発明の属する技術分野】本発明は、分布帰還型半導体
レーザに関するものであり、特に、デジタル光伝送シス
テムなどに好適に用いられるモード安定性の高い位相シ
フト分布帰還型半導体レーザに関する。
レーザに関するものであり、特に、デジタル光伝送シス
テムなどに好適に用いられるモード安定性の高い位相シ
フト分布帰還型半導体レーザに関する。
【0002】
【従来の技術】従来から、デジタル光伝送システムに
は、レーザ共振器中央で回折格子の位相を半周期シフト
させたλ/4位相シフト分布帰還型半導体レーザ(以
下、「DFB−LD」と略記する。)と呼ばれる単一モ
ード性の高い半導体レーザが用いられている。λ/4位
相シフトの構造は、例えば、「1994年、オーム社
刊、応用物理学会編、半導体レーザ272頁、図12.
12」などに記載されている。図10は、従来のDFB
−LDの一例を共振器の長さ方向から見た構造を示した
概略断面図である。図10において、符号1は、半導体
基板を示し、この半導体基板1上には、共振器の中央部
にλ/4位相シフト領域2を有する回折格子3が設けら
れ、この回折格子3の上には、光ガイド層10、活性層
4、クラッド層5、キャプ層6が順に設けられている。
また、キャプ層6の上及び半導体基板1の下には、電極
7、8が形成されている。
は、レーザ共振器中央で回折格子の位相を半周期シフト
させたλ/4位相シフト分布帰還型半導体レーザ(以
下、「DFB−LD」と略記する。)と呼ばれる単一モ
ード性の高い半導体レーザが用いられている。λ/4位
相シフトの構造は、例えば、「1994年、オーム社
刊、応用物理学会編、半導体レーザ272頁、図12.
12」などに記載されている。図10は、従来のDFB
−LDの一例を共振器の長さ方向から見た構造を示した
概略断面図である。図10において、符号1は、半導体
基板を示し、この半導体基板1上には、共振器の中央部
にλ/4位相シフト領域2を有する回折格子3が設けら
れ、この回折格子3の上には、光ガイド層10、活性層
4、クラッド層5、キャプ層6が順に設けられている。
また、キャプ層6の上及び半導体基板1の下には、電極
7、8が形成されている。
【0003】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、このよ
うな従来のλ/4位相シフトDFB−LDでは、直接変
調する場合、活性層4内のキャリア密度の変動に伴って
λ/4位相シフトの等価屈折率が変化し、動的波長シフ
ト、或は波長チャーピングと言うスペクトル広がりが発
生する。このため、例えば、長距離の光ファイバ伝送を
行う場合には、光ファイバには有限の波長分散が有るた
めに、光源のスペクトル幅で伝送距離が制限されてしま
う。本発明は、上記事情に鑑みてなされたものであっ
て、直接変調する場合の発振波長の変動を抑え、波長チ
ャーピングの少ないDFB−LDを提供することを目的
とする。
うな従来のλ/4位相シフトDFB−LDでは、直接変
調する場合、活性層4内のキャリア密度の変動に伴って
λ/4位相シフトの等価屈折率が変化し、動的波長シフ
ト、或は波長チャーピングと言うスペクトル広がりが発
生する。このため、例えば、長距離の光ファイバ伝送を
行う場合には、光ファイバには有限の波長分散が有るた
めに、光源のスペクトル幅で伝送距離が制限されてしま
う。本発明は、上記事情に鑑みてなされたものであっ
て、直接変調する場合の発振波長の変動を抑え、波長チ
ャーピングの少ないDFB−LDを提供することを目的
とする。
【0004】
【課題を解決するための手段】上記の目的を達成するた
めに、本発明は以下の構成を採用した。本発明の分布帰
還型半導体レーザは、共振器内部の回折格子に光の位相
を1/4波長変化させるλ/4位相シフト領域を有し、
前記λ/4位相シフト領域上を除く領域に活性層が設け
られていることを特徴とする。また、本発明の分布帰還
型半導体レーザにおいては、前記活性層を含む積層体の
上下に一対の電極が設けられ、前記一対の電極のうち少
なくとも一方の電極は、前記λ/4位相シフト領域に対
応する部分を除く領域に設けられていることが望まし
い。さらにまた、本発明の分布帰還型半導体レーザにお
いては、前記λ/4位相シフト領域が、複数の位相シフ
ト領域により構成されていることが望ましい。
めに、本発明は以下の構成を採用した。本発明の分布帰
還型半導体レーザは、共振器内部の回折格子に光の位相
を1/4波長変化させるλ/4位相シフト領域を有し、
前記λ/4位相シフト領域上を除く領域に活性層が設け
られていることを特徴とする。また、本発明の分布帰還
型半導体レーザにおいては、前記活性層を含む積層体の
上下に一対の電極が設けられ、前記一対の電極のうち少
なくとも一方の電極は、前記λ/4位相シフト領域に対
応する部分を除く領域に設けられていることが望まし
い。さらにまた、本発明の分布帰還型半導体レーザにお
いては、前記λ/4位相シフト領域が、複数の位相シフ
ト領域により構成されていることが望ましい。
【0005】以下に本発明の原理について説明する。回
折格子のブラッグ波長λBは、回折格子のピッチと等価
屈折率で決められ、下記(1)式で示される。 λB=2neqΛ (1) 但し、neqは等価屈折率を示し、Λは回折格子のピッチ
を示す。また、共振器の中央部に設けたλ/4位相シフ
ト量は、下記(2)式で示される。 σ=λB/4neq=Λ/2 (2) DFB−LDにおいて、直接変調する場合、変調信号に
よって生じたレーザ内部電界及びキャリヤ密度の変動を
介して、共振器内の等価屈折率が変動する。
折格子のブラッグ波長λBは、回折格子のピッチと等価
屈折率で決められ、下記(1)式で示される。 λB=2neqΛ (1) 但し、neqは等価屈折率を示し、Λは回折格子のピッチ
を示す。また、共振器の中央部に設けたλ/4位相シフ
ト量は、下記(2)式で示される。 σ=λB/4neq=Λ/2 (2) DFB−LDにおいて、直接変調する場合、変調信号に
よって生じたレーザ内部電界及びキャリヤ密度の変動を
介して、共振器内の等価屈折率が変動する。
【0006】図3(b)に示すように、従来のDFB−
LDの場合、直接変調によって、等価屈折率がn1eqか
らn2eqに変化した場合、ブラッグ波長も等価屈折率の
変化とともに、λ1B=2n1eqΛからλ2B=2n2eqΛに
変化する。ブラッグ波長は等価屈折率の変化に比例する
ため、位相シフト量はσ=λ1B/4n1eq=λ2B/4n2
eq=Λ/2で、λ/4のまま変わらない。
LDの場合、直接変調によって、等価屈折率がn1eqか
らn2eqに変化した場合、ブラッグ波長も等価屈折率の
変化とともに、λ1B=2n1eqΛからλ2B=2n2eqΛに
変化する。ブラッグ波長は等価屈折率の変化に比例する
ため、位相シフト量はσ=λ1B/4n1eq=λ2B/4n2
eq=Λ/2で、λ/4のまま変わらない。
【0007】図3(a)に示すように、本発明のDFB
−LDの場合、λ/4位相シフト領域上に活性層が形成
されていないので、直接変調により活性層内のキャリヤ
密度が変動しても、λ/4位相シフト領域の等価屈折率
はn1eqのまま変化しない。ブラッグ波長は、従来のD
FB−LDと同じように、活性層のある均一な回折格子
部分の等価屈折率に比例して、等価屈折率がn1eqから
n2eqに変化する場合、λ1B=2n1eqΛからλ2B=2n
2eqΛに変化するが、λ/4位相シフト領域の等価屈折
率n1eqが変化しないため、位相シフト量はσ=λ1B/
4n1eqからσ=λ 2B/4n1eqに変化する。従って、本
発明のDFB−LDでは、直接変調時に位相シフト量は
動的変化することが分かった。このような位相シフト量
の変動は、発振波長に対してロッキング効果があるの
で、発振波長の変動を抑えることができる。
−LDの場合、λ/4位相シフト領域上に活性層が形成
されていないので、直接変調により活性層内のキャリヤ
密度が変動しても、λ/4位相シフト領域の等価屈折率
はn1eqのまま変化しない。ブラッグ波長は、従来のD
FB−LDと同じように、活性層のある均一な回折格子
部分の等価屈折率に比例して、等価屈折率がn1eqから
n2eqに変化する場合、λ1B=2n1eqΛからλ2B=2n
2eqΛに変化するが、λ/4位相シフト領域の等価屈折
率n1eqが変化しないため、位相シフト量はσ=λ1B/
4n1eqからσ=λ 2B/4n1eqに変化する。従って、本
発明のDFB−LDでは、直接変調時に位相シフト量は
動的変化することが分かった。このような位相シフト量
の変動は、発振波長に対してロッキング効果があるの
で、発振波長の変動を抑えることができる。
【0008】次に、本発明のDFB−LDによる波長ロ
ッキング効果を図4を参照して詳しく説明する。周知の
ように、λ/4位相シフトDFB−LDは、ストップバ
ンド真中にあるブラッグ波長で発振し、位相シフト量が
λ/4より大きいレーザはストップバンドの短波側で発
振する。これと逆に、位相シフト量がλ/4より小さい
レーザはストップバンドの長波側で発振する。
ッキング効果を図4を参照して詳しく説明する。周知の
ように、λ/4位相シフトDFB−LDは、ストップバ
ンド真中にあるブラッグ波長で発振し、位相シフト量が
λ/4より大きいレーザはストップバンドの短波側で発
振する。これと逆に、位相シフト量がλ/4より小さい
レーザはストップバンドの長波側で発振する。
【0009】図4(c)に、従来のDFB−LDにおい
て、直接変調による波長チャーピングを示す。DFB−
LDは、ブラッグ波長で発振し、直接変調によってブラ
ッグ波長がλ1Bからλ2Bに変化する場合、発振波長もλ
1Bからλ2Bに変化し、波長チャーピングが発生する。
て、直接変調による波長チャーピングを示す。DFB−
LDは、ブラッグ波長で発振し、直接変調によってブラ
ッグ波長がλ1Bからλ2Bに変化する場合、発振波長もλ
1Bからλ2Bに変化し、波長チャーピングが発生する。
【0010】図4(a)に、本発明のDFB−LDにお
いて、直接変調によって、等価屈折率が増大する(n
2eq>n1eq)場合の発振波長を示す。ブラッグ波長は、
等価屈折率の増大と共に増大し(λ2B>λ1B)、位相シ
フト量(σ=λ2B/4n1eq>λ1B/4n1eq=Λ/2)
も増加して、λ/4より大きくなる。従って、発振波長
は増加(長波長側に変化)しているブラッグ波長から外
れて、ストップバンドの短波側へ移動する。
いて、直接変調によって、等価屈折率が増大する(n
2eq>n1eq)場合の発振波長を示す。ブラッグ波長は、
等価屈折率の増大と共に増大し(λ2B>λ1B)、位相シ
フト量(σ=λ2B/4n1eq>λ1B/4n1eq=Λ/2)
も増加して、λ/4より大きくなる。従って、発振波長
は増加(長波長側に変化)しているブラッグ波長から外
れて、ストップバンドの短波側へ移動する。
【0011】図4(b)に、本発明のDFB−LDにお
いて、直接変調によって、等価屈折率が減少する(n
2eq<n1eq)場合の発振波長を示す。ブラッグ波長は、
等価屈折率の減少と共に減少し(λ2B<λ1B)、位相シ
フト量(σ=λ2B/4n1eq<λ1B/4n1eq=Λ/2)
も減少して、λ/4より小さくなる。従って、発振波長
は減少(短波長側に変化)しているブラッグ波長から外
れて、ストップバンドの長波側へ移動する。
いて、直接変調によって、等価屈折率が減少する(n
2eq<n1eq)場合の発振波長を示す。ブラッグ波長は、
等価屈折率の減少と共に減少し(λ2B<λ1B)、位相シ
フト量(σ=λ2B/4n1eq<λ1B/4n1eq=Λ/2)
も減少して、λ/4より小さくなる。従って、発振波長
は減少(短波長側に変化)しているブラッグ波長から外
れて、ストップバンドの長波側へ移動する。
【0012】即ち、本発明のDFB−LDによれば、従
来のDFB−LDの発振波長がブラッグ波長と共に変化
することと違って、直接変調時にλ/4位相シフト領域
の等価屈折率を固定することによって、位相シフト量が
変動することにより、発振波長のロッキング効果が得ら
れる。ブラッグ波長が長波長側に変化する場合、発振波
長は変化したブラッグ波長から外れ、これより短い波長
で発振する。一方、ブラッグ波長が短波長側に変化する
場合、発振波長は変化したブラッグ波長から外れ、これ
より長い波長で発振する。従って、直接変調時の発振波
長変動を抑えることができ、低チャープなDFB−LD
の実現が可能となる。
来のDFB−LDの発振波長がブラッグ波長と共に変化
することと違って、直接変調時にλ/4位相シフト領域
の等価屈折率を固定することによって、位相シフト量が
変動することにより、発振波長のロッキング効果が得ら
れる。ブラッグ波長が長波長側に変化する場合、発振波
長は変化したブラッグ波長から外れ、これより短い波長
で発振する。一方、ブラッグ波長が短波長側に変化する
場合、発振波長は変化したブラッグ波長から外れ、これ
より長い波長で発振する。従って、直接変調時の発振波
長変動を抑えることができ、低チャープなDFB−LD
の実現が可能となる。
【0013】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態を図面
を参照して説明する。なお、参照する図面は、この発明
が理解できる程度に各構造成分の大きさ、形状及び配置
関係を概略的に示してあるに過ぎない。従って、この発
明は、図示例のみに限定されるものではない。
を参照して説明する。なお、参照する図面は、この発明
が理解できる程度に各構造成分の大きさ、形状及び配置
関係を概略的に示してあるに過ぎない。従って、この発
明は、図示例のみに限定されるものではない。
【0014】(第1の実施形態)図1は、本発明のDF
B−LDの一例の構造を示した概略斜視図であり、図2
は、図1に示したDFB−LDを共振器の長さ方向から
見た概略断面図である。図1および図2において、符号
1は、半導体基板を示し、この半導体基板1上には、共
振器の中央部にλ/4位相シフト領域2を有する回折格
子3が設けられ、この回折格子3の上には、光ガイド層
10、活性層4、クラッド層5、キャプ層6が順に設け
られている。また、キャプ層6の上及び半導体基板1の
下には、電極7、8が形成されている。また、DFB−
LDの前、後端面には、無反射コーティング9、9が施
されている。このDFB−LDが従来のDFB−LDと
異なるところは、活性層4が、λ/4位相シフト領域2
上を除く領域上に設けられているところ、言い換える
と、λ/4位相シフト領域2上には形成されていないと
ころである。
B−LDの一例の構造を示した概略斜視図であり、図2
は、図1に示したDFB−LDを共振器の長さ方向から
見た概略断面図である。図1および図2において、符号
1は、半導体基板を示し、この半導体基板1上には、共
振器の中央部にλ/4位相シフト領域2を有する回折格
子3が設けられ、この回折格子3の上には、光ガイド層
10、活性層4、クラッド層5、キャプ層6が順に設け
られている。また、キャプ層6の上及び半導体基板1の
下には、電極7、8が形成されている。また、DFB−
LDの前、後端面には、無反射コーティング9、9が施
されている。このDFB−LDが従来のDFB−LDと
異なるところは、活性層4が、λ/4位相シフト領域2
上を除く領域上に設けられているところ、言い換える
と、λ/4位相シフト領域2上には形成されていないと
ころである。
【0015】このDFB−LDは、共振器長300um
のものであり、例えば、以下の方法により製造される。
すなわち、周知の電子ビーム露光法及び周知のリソグラ
フィーにより、半導体基板1上にλ/4位相シフト領域
2を有する回折格子3を形成する。そして、周知のエピ
タキシャル成長により、InGaAsPからなる光ガイ
ド層10を層厚0.1um成長して、その後、図1およ
び図2に示すように、7層圧縮歪み量子井戸からなる活
性層4(井戸:7×6nm、バリヤー層:5×10n
m)を、λ/4位相シフト領域2以外の回折格子3上に
選択成長する。その後、InGaAsPからなるクラッ
ド層5を層厚3um、InPからなるキャプ層6を層厚
0.2um成長する。さらに、周知の電極形成法により
キャプ層6上及びInPからなる半導体基板1下に電極
7、8を形成する。さらに、DFB−LDの前、後端面
に無反射コーティング9、9を施す。なお、この製造方
法においては、回折格子3を形成する際のエッチングの
深さは、分布帰還結合係数κが約70/cmとなるよう
に0.03umとした。また、回折格子3の周期は、2
40.0nmである。
のものであり、例えば、以下の方法により製造される。
すなわち、周知の電子ビーム露光法及び周知のリソグラ
フィーにより、半導体基板1上にλ/4位相シフト領域
2を有する回折格子3を形成する。そして、周知のエピ
タキシャル成長により、InGaAsPからなる光ガイ
ド層10を層厚0.1um成長して、その後、図1およ
び図2に示すように、7層圧縮歪み量子井戸からなる活
性層4(井戸:7×6nm、バリヤー層:5×10n
m)を、λ/4位相シフト領域2以外の回折格子3上に
選択成長する。その後、InGaAsPからなるクラッ
ド層5を層厚3um、InPからなるキャプ層6を層厚
0.2um成長する。さらに、周知の電極形成法により
キャプ層6上及びInPからなる半導体基板1下に電極
7、8を形成する。さらに、DFB−LDの前、後端面
に無反射コーティング9、9を施す。なお、この製造方
法においては、回折格子3を形成する際のエッチングの
深さは、分布帰還結合係数κが約70/cmとなるよう
に0.03umとした。また、回折格子3の周期は、2
40.0nmである。
【0016】このようなDFB−LDでは、λ/4位相
シフト領域2の上に活性層4が形成されていないため、
活性層4への注入キャリヤが変動しても、λ/4位相シ
フト領域2の等価屈折率は変動しない。そして、前記本
発明の原理の部分で述べたように、位相シフト量は、直
接変調信号によって変化し、発振波長のロッキング効果
があり、低チャープなDFB−LDの実現が可能とな
る。
シフト領域2の上に活性層4が形成されていないため、
活性層4への注入キャリヤが変動しても、λ/4位相シ
フト領域2の等価屈折率は変動しない。そして、前記本
発明の原理の部分で述べたように、位相シフト量は、直
接変調信号によって変化し、発振波長のロッキング効果
があり、低チャープなDFB−LDの実現が可能とな
る。
【0017】(第2の実施形態)図5は、本発明のDF
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図である。こ
のDFB−LDが図1および図2に示した第1の実施形
態のDFB−LDと異なるところは、キャプ層6の上に
形成された電極71が、λ/4位相シフト領域2に対応
する部分を除く領域に設けられている、言い換えると、
λ/4位相シフト領域2に対応する部分には設けられて
いないところである。
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図である。こ
のDFB−LDが図1および図2に示した第1の実施形
態のDFB−LDと異なるところは、キャプ層6の上に
形成された電極71が、λ/4位相シフト領域2に対応
する部分を除く領域に設けられている、言い換えると、
λ/4位相シフト領域2に対応する部分には設けられて
いないところである。
【0018】このDFB−LDは、共振器長300um
のものであり、例えば、以下の方法により製造される。
すなわち、周知の電子ビーム露光法及び周知のリソグラ
フィーにより半導体基板1上にλ/4位相シフト領域2
を有する回折格子3を形成する。ついで、周知のエピタ
キシャル成長により、InGaAsPからなる光ガイド
層10を層厚0.1um、7層圧縮歪み量子井戸からな
る活性層4(井戸:7×6nm、バリヤー層:5×10
nm)、InGaAsPからなるクラッド層5を層厚3
um、InPからなるキャプ層6を層厚0.2um成長
する。その後、図5に示すように、周知の電極形成法に
よりInPからなるキャプ層6上のλ/4位相シフト領
域2上以外の領域に電極71を形成し、InPからなる
半導体基板1下に電極8を形成する。さらに、DFB−
LDの前、後端面に無反射コーティング9、9を施す。
なお、回折格子3を形成する際のエッチングの深さは、
分布帰還結合係数κが約70/cmとなるように0.0
3umとした。また、回折格子3の周期は、240.0
nmである。
のものであり、例えば、以下の方法により製造される。
すなわち、周知の電子ビーム露光法及び周知のリソグラ
フィーにより半導体基板1上にλ/4位相シフト領域2
を有する回折格子3を形成する。ついで、周知のエピタ
キシャル成長により、InGaAsPからなる光ガイド
層10を層厚0.1um、7層圧縮歪み量子井戸からな
る活性層4(井戸:7×6nm、バリヤー層:5×10
nm)、InGaAsPからなるクラッド層5を層厚3
um、InPからなるキャプ層6を層厚0.2um成長
する。その後、図5に示すように、周知の電極形成法に
よりInPからなるキャプ層6上のλ/4位相シフト領
域2上以外の領域に電極71を形成し、InPからなる
半導体基板1下に電極8を形成する。さらに、DFB−
LDの前、後端面に無反射コーティング9、9を施す。
なお、回折格子3を形成する際のエッチングの深さは、
分布帰還結合係数κが約70/cmとなるように0.0
3umとした。また、回折格子3の周期は、240.0
nmである。
【0019】このようなDFB−LDでは、λ/4位相
シフト領域2の上に電極71が形成されていないため、
λ/4位相シフト領域2への注入キャリヤがほぼない。
したがって、直接変調時に注入キャリヤが変動しても、
λ/4位相シフト領域2の等価屈折率は変動しない。こ
のため、前記本発明の原理で述べたように、位相シフト
量の変化が発生し、発振波長のロッキング効果があり、
直接変調時に低チャープなDFB−LDの実現が可能と
なる。
シフト領域2の上に電極71が形成されていないため、
λ/4位相シフト領域2への注入キャリヤがほぼない。
したがって、直接変調時に注入キャリヤが変動しても、
λ/4位相シフト領域2の等価屈折率は変動しない。こ
のため、前記本発明の原理で述べたように、位相シフト
量の変化が発生し、発振波長のロッキング効果があり、
直接変調時に低チャープなDFB−LDの実現が可能と
なる。
【0020】(第3の実施形態)図6は、本発明のDF
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図であり、図
7は、図6に示したDFB−LDの一部を拡大した断面
図である。このDFB−LDが図1および図2に示した
第1の実施形態のDFB−LDと異なるところは、第1
の実施形態において共振器の中央部に設けられていたλ
/4位相シフト領域が、前端面から共振器の長さの1/
4の位置に設けられ、λ/4位相シフト領域21上を除
く領域に活性層41が設けられているところである。図
6および図7に示すDFB−LDでは、λ/4位相シフ
ト領域21が、前端面から共振器の長さの1/4の位置
にある。活性層41は、λ/4位相シフト領域21上以
外の領域に形成されている。このDFB−LDでは、内
部電界は、λ/4位相シフト領域21の付近に大きく分
布する。
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図であり、図
7は、図6に示したDFB−LDの一部を拡大した断面
図である。このDFB−LDが図1および図2に示した
第1の実施形態のDFB−LDと異なるところは、第1
の実施形態において共振器の中央部に設けられていたλ
/4位相シフト領域が、前端面から共振器の長さの1/
4の位置に設けられ、λ/4位相シフト領域21上を除
く領域に活性層41が設けられているところである。図
6および図7に示すDFB−LDでは、λ/4位相シフ
ト領域21が、前端面から共振器の長さの1/4の位置
にある。活性層41は、λ/4位相シフト領域21上以
外の領域に形成されている。このDFB−LDでは、内
部電界は、λ/4位相シフト領域21の付近に大きく分
布する。
【0021】このようなDFB−LDでは、λ/4位相
シフト領域21が前端面から共振器の長さの1/4の位
置に設けられているため、前端面付近の電界強度が大き
くなり、低チャープング特性の向上と同時に、DFB−
LDの出力効率を改善することができる。
シフト領域21が前端面から共振器の長さの1/4の位
置に設けられているため、前端面付近の電界強度が大き
くなり、低チャープング特性の向上と同時に、DFB−
LDの出力効率を改善することができる。
【0022】(第4の実施形態)図8は、本発明のDF
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図であり、図
9は、図8に示したDFB−LDの一部を拡大した断面
図である。このDFB−LDが図1および図2に示した
第1の実施形態のDFB−LDと異なるところは、λ/
4位相シフト領域が、複数の位相シフト領域により構成
されているところである。図8および図9に示すDFB
−LDでは、共振器が複数の領域に分けられ、各領域の
間に全体の位相シフトがλ/4となるように位相シフト
領域S1、S2、S3…Snが設けられ、この位相シフ
ト領域S1、S2、S3…Sn上を除く領域に、活性層
42が設けられている。
B−LDの他の例の構造を示した概略斜視図であり、図
9は、図8に示したDFB−LDの一部を拡大した断面
図である。このDFB−LDが図1および図2に示した
第1の実施形態のDFB−LDと異なるところは、λ/
4位相シフト領域が、複数の位相シフト領域により構成
されているところである。図8および図9に示すDFB
−LDでは、共振器が複数の領域に分けられ、各領域の
間に全体の位相シフトがλ/4となるように位相シフト
領域S1、S2、S3…Snが設けられ、この位相シフ
ト領域S1、S2、S3…Sn上を除く領域に、活性層
42が設けられている。
【0023】従来のDFB−LDでは、電界分布が不均
一で、中央部分(あるいは、位相シフト領域)の電界が
高くなり、空間的ホール・バーニングが起こりやすい。
図8および図9に示すDFB−LDとすることで、低チ
ャープング特性の向上と同時に、レーザ共振器内部の電
界分布の均一性を改善することができる。
一で、中央部分(あるいは、位相シフト領域)の電界が
高くなり、空間的ホール・バーニングが起こりやすい。
図8および図9に示すDFB−LDとすることで、低チ
ャープング特性の向上と同時に、レーザ共振器内部の電
界分布の均一性を改善することができる。
【0024】なお、上記の第1〜第4の実施形態のDF
B−LDにおいては、活性層4を7層圧縮歪み量子井戸
(圧縮歪MQW)からなるものとしたが、この限りでは
ない。例えば、引張り歪量子井戸を用いることも可能で
ある。
B−LDにおいては、活性層4を7層圧縮歪み量子井戸
(圧縮歪MQW)からなるものとしたが、この限りでは
ない。例えば、引張り歪量子井戸を用いることも可能で
ある。
【0025】
【発明の効果】以上、詳細に説明したように、本発明の
DFB−LDは、直接変調時にλ/4位相シフト領域の
等価屈折率を固定することによって、位相シフト量が変
動することにより、発振波長のロッキング効果がある。
ブラッグ波長が長波長側に変化する場合、発振波長は変
化したブラッグ波長から外れ、これより短い波長で発振
する。一方、ブラッグ波長が短波長側に変化する場合、
発振波長は変化したブラッグ波長から外れ、これより長
い波長で発振する。従って、直接変調時の発振波長変動
を抑えることができ、低チャープなDFB−LDの実現
が可能となる。
DFB−LDは、直接変調時にλ/4位相シフト領域の
等価屈折率を固定することによって、位相シフト量が変
動することにより、発振波長のロッキング効果がある。
ブラッグ波長が長波長側に変化する場合、発振波長は変
化したブラッグ波長から外れ、これより短い波長で発振
する。一方、ブラッグ波長が短波長側に変化する場合、
発振波長は変化したブラッグ波長から外れ、これより長
い波長で発振する。従って、直接変調時の発振波長変動
を抑えることができ、低チャープなDFB−LDの実現
が可能となる。
【図1】 本発明のDFB−LDの一例の構造を示した
概略斜視図である。
概略斜視図である。
【図2】 図1に示したDFB−LDを共振器の長さ方
向から見た概略断面図である。
向から見た概略断面図である。
【図3】 直接変調による位相シフト量の変化を説明す
るための図である。
るための図である。
【図4】 本発明のDFB−LDによる波長ロッキング
効果を説明するための図であり、(a)は、本発明のD
FB−LDにおいて、直接変調によって、等価屈折率が
増大する(n2eq>n1eq)場合の発振波長を示し、
(b)は、本発明のDFB−LDにおいて、直接変調に
よって、等価屈折率が減少する(n2eq<n1eq)場合の
発振波長を示し、(c)は、従来のDFB−LDにおい
て、直接変調による波長チャーピングを示す。
効果を説明するための図であり、(a)は、本発明のD
FB−LDにおいて、直接変調によって、等価屈折率が
増大する(n2eq>n1eq)場合の発振波長を示し、
(b)は、本発明のDFB−LDにおいて、直接変調に
よって、等価屈折率が減少する(n2eq<n1eq)場合の
発振波長を示し、(c)は、従来のDFB−LDにおい
て、直接変調による波長チャーピングを示す。
【図5】 本発明のDFB−LDの他の例の構造を示し
た概略斜視図である。
た概略斜視図である。
【図6】 本発明のDFB−LDの他の例の構造を示し
た概略斜視図である。
た概略斜視図である。
【図7】 図6に示したDFB−LDの一部を拡大した
断面図である。
断面図である。
【図8】 本発明のDFB−LDの他の例の構造を示し
た概略斜視図である。
た概略斜視図である。
【図9】 図8に示したDFB−LDの一部を拡大した
断面図である。
断面図である。
【図10】 従来のDFB−LDを共振器の長さ方向か
ら見た概略断面図である。
ら見た概略断面図である。
1 半導体基板 2 λ/4位相シフト領域 3 回折格子 4 活性層 5 クラッド層 6 キャプ層 7、8 電極 9 無反射コーティング 10 光ガイド層
Claims (3)
- 【請求項1】 共振器内部の回折格子に光の位相を1
/4波長変化させるλ/4位相シフト領域を有し、 前記λ/4位相シフト領域上を除く領域に活性層が設け
られていることを特徴とする分布帰還型半導体レーザ。 - 【請求項2】 前記活性層を含む積層体の上下に一対
の電極が設けられ、 前記一対の電極のうち少なくとも一方の電極は、前記λ
/4位相シフト領域に対応する部分を除く領域に設けら
れていることを特徴とする請求項1に記載の分布帰還型
半導体レーザ。 - 【請求項3】 前記λ/4位相シフト領域が、複数の位
相シフト領域により構成されていることを特徴とする請
求項1または請求項2に記載の分布帰還型半導体レー
ザ。
Priority Applications (3)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2000270571A JP2002084033A (ja) | 2000-09-06 | 2000-09-06 | 分布帰還型半導体レーザ |
EP01121269A EP1191651A1 (en) | 2000-09-06 | 2001-09-05 | Distributed feedback semiconductor laser |
US09/946,728 US20020037024A1 (en) | 2000-09-06 | 2001-09-06 | Distributed feedback semiconductor laser |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP2000270571A JP2002084033A (ja) | 2000-09-06 | 2000-09-06 | 分布帰還型半導体レーザ |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JP2002084033A true JP2002084033A (ja) | 2002-03-22 |
Family
ID=18756989
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP2000270571A Withdrawn JP2002084033A (ja) | 2000-09-06 | 2000-09-06 | 分布帰還型半導体レーザ |
Country Status (3)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US20020037024A1 (ja) |
EP (1) | EP1191651A1 (ja) |
JP (1) | JP2002084033A (ja) |
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2008103466A (ja) * | 2006-10-18 | 2008-05-01 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 半導体レーザ |
JP2011205003A (ja) * | 2010-03-26 | 2011-10-13 | Oki Electric Industry Co Ltd | 分布帰還型半導体レーザ |
JP2015056515A (ja) * | 2013-09-12 | 2015-03-23 | 日本オクラロ株式会社 | 半導体光素子及び光通信モジュール |
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---|---|---|---|---|
KR100526545B1 (ko) * | 2003-02-13 | 2005-11-03 | 삼성전자주식회사 | 분포귀환형 레이저 |
US7763485B1 (en) | 2006-05-15 | 2010-07-27 | Finisar Corporation | Laser facet pre-coating etch for controlling leakage current |
US8277877B1 (en) | 2006-05-15 | 2012-10-02 | Finisar Corporation | Method for applying protective laser facet coatings |
US7567601B1 (en) | 2006-05-15 | 2009-07-28 | Finisar Corporation | Semiconductor laser having low stress passivation layer |
US7606279B1 (en) | 2006-05-15 | 2009-10-20 | Finisar Corporation | Thin INP spacer layer in a high speed laser for reduced lateral current spreading |
US7573925B1 (en) | 2006-05-15 | 2009-08-11 | Finisar Corporation | Semiconductor laser having a doped active layer |
US8034648B1 (en) * | 2006-05-15 | 2011-10-11 | Finisar Corporation | Epitaxial regrowth in a distributed feedback laser |
JP4884081B2 (ja) * | 2006-05-30 | 2012-02-22 | ルネサスエレクトロニクス株式会社 | 分布帰還型半導体レーザ |
WO2024100836A1 (en) * | 2022-11-10 | 2024-05-16 | Nippon Telegraph And Telephone Corporation | Semiconductor laser, method of designing diffraction grating layer of semiconductor laser, and method of manufacturing semiconductor laser |
CN117712825A (zh) * | 2023-11-28 | 2024-03-15 | 武汉云岭光电股份有限公司 | 谐振腔、半导体激光器以及谐振腔的制备方法 |
Family Cites Families (6)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0656904B2 (ja) * | 1984-09-21 | 1994-07-27 | 日本電気株式会社 | 集積化分布帰還型半導体レ−ザ |
JPS61242092A (ja) * | 1985-04-19 | 1986-10-28 | Fujitsu Ltd | 半導体レ−ザ |
JPS6223186A (ja) * | 1985-07-23 | 1987-01-31 | Nec Corp | 分布帰還型半導体レ−ザ |
JPS6286781A (ja) * | 1985-10-12 | 1987-04-21 | Fujitsu Ltd | 分布帰還型半導体レ−ザ |
DE3873398T2 (de) * | 1987-04-27 | 1993-03-18 | Nippon Telegraph & Telephone | Phasenverschobener halbleiterlaser mit verteilter rueckkopplung. |
US6075799A (en) * | 1996-08-28 | 2000-06-13 | Canon Kabushiki Kaisha | Polarization selective semiconductor laser, optical transmitter using the same, optical communication system using the same and fabrication method of the same |
-
2000
- 2000-09-06 JP JP2000270571A patent/JP2002084033A/ja not_active Withdrawn
-
2001
- 2001-09-05 EP EP01121269A patent/EP1191651A1/en not_active Withdrawn
- 2001-09-06 US US09/946,728 patent/US20020037024A1/en not_active Abandoned
Cited By (3)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP2008103466A (ja) * | 2006-10-18 | 2008-05-01 | Nippon Telegr & Teleph Corp <Ntt> | 半導体レーザ |
JP2011205003A (ja) * | 2010-03-26 | 2011-10-13 | Oki Electric Industry Co Ltd | 分布帰還型半導体レーザ |
JP2015056515A (ja) * | 2013-09-12 | 2015-03-23 | 日本オクラロ株式会社 | 半導体光素子及び光通信モジュール |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US20020037024A1 (en) | 2002-03-28 |
EP1191651A1 (en) | 2002-03-27 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
A300 | Application deemed to be withdrawn because no request for examination was validly filed |
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