JP2002043685A - 周波数可変光源 - Google Patents
周波数可変光源Info
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- JP2002043685A JP2002043685A JP2000219316A JP2000219316A JP2002043685A JP 2002043685 A JP2002043685 A JP 2002043685A JP 2000219316 A JP2000219316 A JP 2000219316A JP 2000219316 A JP2000219316 A JP 2000219316A JP 2002043685 A JP2002043685 A JP 2002043685A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】低価格で、広い周波数帯域にわたって、高確度
に周波数が制御された周波数可変光源を提供する。 【解決手段】前記周波数安定化光源１から出射された周
波数安定化レーザー光と前記周波数可変光源２から出射
された周波数可変レーザー光とを合波器４で合波し光共
振器３に入射する。光共振器３は掃引信号により共振ピ
ーク周波数が掃引されて前記合波器４からの入射光の発
振周波数と共振ピーク周波数が一致したときに透過光を
出射する。前記光共振器３から出射された透過光を受光
器５で受光する。解析器６は前記掃引信号と前記受光器
３から出力された受光信号とを解析し前記周波数安定化
レーザー光と前記周波数可変レーザー光との周波数差に
依存した周波数差信号を前記周波数可変光源２に帰還す
る。
に周波数が制御された周波数可変光源を提供する。 【解決手段】前記周波数安定化光源１から出射された周
波数安定化レーザー光と前記周波数可変光源２から出射
された周波数可変レーザー光とを合波器４で合波し光共
振器３に入射する。光共振器３は掃引信号により共振ピ
ーク周波数が掃引されて前記合波器４からの入射光の発
振周波数と共振ピーク周波数が一致したときに透過光を
出射する。前記光共振器３から出射された透過光を受光
器５で受光する。解析器６は前記掃引信号と前記受光器
３から出力された受光信号とを解析し前記周波数安定化
レーザー光と前記周波数可変レーザー光との周波数差に
依存した周波数差信号を前記周波数可変光源２に帰還す
る。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光通信、光計測の分
野で利用される光源に係り、特に発振周波数を高確度に
制御させた光源装置に関する。
野で利用される光源に係り、特に発振周波数を高確度に
制御させた光源装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】光通信において、周波数の異なる複数の
信号光を重畳させ、１本の光ファイバーに伝送させる波
長多重通信（WDM:Wavelength Division Multiplexing）
が開発されている。それぞれのチャネルのキャリア周波
数は（ITU:International Telecommunication Unit）か
ら勧告されており、それらは193.1THzを基準周波数とし
て、そこから100GHzの整数倍離れた位置に配置されてい
る。また、キャリア周波数の周波数確度は1GHz以下が要
求されている。ＷＤＭ通信用光源は、上記の条件を満た
すように設定されているが、光源の劣化、環境変化等に
より、設定値からずれる恐れがあり、従って、全てのキ
ャリア周波数を常に監視する必要がある。しかしなが
ら、キャリア周波数を測定する波長計や光スペクトラム
アナライザは非常に高価であり、全てのチャネルにこれ
らの装置を設置することは経済的に見て極めて困難であ
る。
信号光を重畳させ、１本の光ファイバーに伝送させる波
長多重通信（WDM:Wavelength Division Multiplexing）
が開発されている。それぞれのチャネルのキャリア周波
数は（ITU:International Telecommunication Unit）か
ら勧告されており、それらは193.1THzを基準周波数とし
て、そこから100GHzの整数倍離れた位置に配置されてい
る。また、キャリア周波数の周波数確度は1GHz以下が要
求されている。ＷＤＭ通信用光源は、上記の条件を満た
すように設定されているが、光源の劣化、環境変化等に
より、設定値からずれる恐れがあり、従って、全てのキ
ャリア周波数を常に監視する必要がある。しかしなが
ら、キャリア周波数を測定する波長計や光スペクトラム
アナライザは非常に高価であり、全てのチャネルにこれ
らの装置を設置することは経済的に見て極めて困難であ
る。
【０００３】そこで、光周波数コム発生器（特願平05-2
03441 ）を利用したレーザ光源装置（特願平7-217941）
が発明された。光周波数コム発生器とは位相変調器と光
共振器を組み合わせることにより、入力光の発振周波数
を中心に位相変調周波数の間隔毎に櫛状に多数の側帯波
群を発生させるものである。この櫛状に発生した側帯波
群の側帯波間隔は、高確度に安定であることから、周波
数軸上の目印となる光周波数グリッドとして利用するこ
とができる。光周波数コム発生器の出力を光周波数グリ
ッドとして利用し、任意の周波数で発振周波数を安定化
させた光源が前述の特願平7-217941に記述されたレーザ
光源装置である。このレーザ光源装置を多数並べれば、
ＷＤＭ用の光源と成り得る。
03441 ）を利用したレーザ光源装置（特願平7-217941）
が発明された。光周波数コム発生器とは位相変調器と光
共振器を組み合わせることにより、入力光の発振周波数
を中心に位相変調周波数の間隔毎に櫛状に多数の側帯波
群を発生させるものである。この櫛状に発生した側帯波
群の側帯波間隔は、高確度に安定であることから、周波
数軸上の目印となる光周波数グリッドとして利用するこ
とができる。光周波数コム発生器の出力を光周波数グリ
ッドとして利用し、任意の周波数で発振周波数を安定化
させた光源が前述の特願平7-217941に記述されたレーザ
光源装置である。このレーザ光源装置を多数並べれば、
ＷＤＭ用の光源と成り得る。
【０００４】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、光周波
数コム発生器は、高価なマイクロ波シンセサイザーやマ
イクロ波アンプが必要であった。また、側帯波強度は次
数に対して指数関数的に低下しまい、その発生範囲は通
常１〜２THz 程度であったことから、レーザ光源装置の
発振周波数域も１〜２THz 程度に制限された。本発明の
目的は、上述の如き従来の問題点に鑑み、低価格で、広
い光周波数帯域にわたって高確度にレーザー光の周波数
制御を施した光源を提供することにある。
数コム発生器は、高価なマイクロ波シンセサイザーやマ
イクロ波アンプが必要であった。また、側帯波強度は次
数に対して指数関数的に低下しまい、その発生範囲は通
常１〜２THz 程度であったことから、レーザ光源装置の
発振周波数域も１〜２THz 程度に制限された。本発明の
目的は、上述の如き従来の問題点に鑑み、低価格で、広
い光周波数帯域にわたって高確度にレーザー光の周波数
制御を施した光源を提供することにある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上述の課題を解決するた
めに、本発明の周波数可変光源は、フリースペクトルレ
ンジごとに周期的な透過プロファイルを有する光共振器
を掃引、この光共振器にレーザー光を入射した際、レー
ザー光の周波数と光共振器の共振ピーク周波数が一致し
たときに光共振器からレーザー光が出射されることを利
用して、レーザー光の周波数を検出し、検出された値を
光源に帰還することにより、光源のレーザー光の周波数
を制御することを特徴とするものである。
めに、本発明の周波数可変光源は、フリースペクトルレ
ンジごとに周期的な透過プロファイルを有する光共振器
を掃引、この光共振器にレーザー光を入射した際、レー
ザー光の周波数と光共振器の共振ピーク周波数が一致し
たときに光共振器からレーザー光が出射されることを利
用して、レーザー光の周波数を検出し、検出された値を
光源に帰還することにより、光源のレーザー光の周波数
を制御することを特徴とするものである。
【０００６】すなわち、本発明の周波数可変光源は、発
振周波数を安定化させた周波数安定化光源と、発振周波
数を外部信号により制御できる周波数可変光源と、前記
周波数安定化光源から出射された周波数安定化レーザー
光と前記周波数可変光源から出射された周波数可変レー
ザー光とを合波する合波器と、掃引信号により共振ピー
ク周波数を掃引させて前記合波器からの入射光の発振周
波数と共振ピーク周波数が一致したときに透過光を出射
する光共振器と、前記光共振器から出射された透過光を
受光する受光器と、前記掃引信号と前記受光器から出力
された受光信号とを解析し前記周波数安定化レーザー光
と前記周波数可変レーザー光との周波数差に依存した周
波数差信号を前記周波数可変光源に帰還させる解析器と
を備えている。本発明の周波数可変光源では、安価にレ
ーザー光の周波数を検出し、検出された周波数に対応し
た信号を光源に帰還することにより、光源のレーザー光
の周波数を制御することができる。
振周波数を安定化させた周波数安定化光源と、発振周波
数を外部信号により制御できる周波数可変光源と、前記
周波数安定化光源から出射された周波数安定化レーザー
光と前記周波数可変光源から出射された周波数可変レー
ザー光とを合波する合波器と、掃引信号により共振ピー
ク周波数を掃引させて前記合波器からの入射光の発振周
波数と共振ピーク周波数が一致したときに透過光を出射
する光共振器と、前記光共振器から出射された透過光を
受光する受光器と、前記掃引信号と前記受光器から出力
された受光信号とを解析し前記周波数安定化レーザー光
と前記周波数可変レーザー光との周波数差に依存した周
波数差信号を前記周波数可変光源に帰還させる解析器と
を備えている。本発明の周波数可変光源では、安価にレ
ーザー光の周波数を検出し、検出された周波数に対応し
た信号を光源に帰還することにより、光源のレーザー光
の周波数を制御することができる。
【０００７】
【発明の実施の形態】以下に、本発明の周波数可変光源
の実施の形態について、図面を参照しながら詳細に説明
する。本発明の周波数可変光源の周波数変動検出の原理
を以下に示す。光共振器の透過スペクトルは、鋭いLore
ntzianの透過域が等間隔に並んだ形状をしており、透過
のピーク周波数（共振周波数）と間隔（FSR ：フリース
ペクトルレンジ）は共振器長と共振器内部の屈折率で決
定される。レーザー光を光共振器に入射し、その透過光
量を観測する場合、共振周波数をFSR 以上の範囲で掃引
すれば、共振周波数とレーザー光周波数が一致したとき
に出射光が観測される。複数の光源からのレーザー光を
多重化して入射した場合は、それぞれのレーザー光周波
数に依存したときに出射光が観測される。従って、それ
ぞれの出射光とそのときの共振周波数とからそれぞれの
光源間の差周波数を精度良く見積もることができる。以
下に２つの光源間の差周波数を見積もる方法を示した。
の実施の形態について、図面を参照しながら詳細に説明
する。本発明の周波数可変光源の周波数変動検出の原理
を以下に示す。光共振器の透過スペクトルは、鋭いLore
ntzianの透過域が等間隔に並んだ形状をしており、透過
のピーク周波数（共振周波数）と間隔（FSR ：フリース
ペクトルレンジ）は共振器長と共振器内部の屈折率で決
定される。レーザー光を光共振器に入射し、その透過光
量を観測する場合、共振周波数をFSR 以上の範囲で掃引
すれば、共振周波数とレーザー光周波数が一致したとき
に出射光が観測される。複数の光源からのレーザー光を
多重化して入射した場合は、それぞれのレーザー光周波
数に依存したときに出射光が観測される。従って、それ
ぞれの出射光とそのときの共振周波数とからそれぞれの
光源間の差周波数を精度良く見積もることができる。以
下に２つの光源間の差周波数を見積もる方法を示した。
【０００８】図２に示した様に、２つのレーザー光源
Ａ，Ｂからのレーザー光を合波後に、共振周波数を鋸歯
状に掃引させた光共振器に入射したとする。掃引範囲は
光共振器のFSR よりも十分広いとする。この状態で光共
振器の透過光量を受光器（ＰＤ）で観測する。光共振器
の共振周波数（Ｒi ）と光源Ａ、Ｂの発振周波数（νA
、νB ）の関係が、図３に示した状態にあり共振周波
数が低周波側に掃引されているとする。この場合、掃引
により、Ｒ0 、Ｒ1 がνA と一致するときに光共振器か
らパルス光が出射される。同様に、Ｒn 、Ｒn+1 がνB
と一致するときにもパルス光が出射される。光共振器の
共振周波数が信号発生器の電圧に比例して制御できると
すれば、信号発生器の出力電圧を横軸に、光共振器の透
過光量を縦軸にとると、図４に示したように、周期的な
パルスを観測することができる。ＰAiは、光源Ａからの
レーザー光からの信号である。共振周波数の掃引幅がフ
リースペクトルレンジ（FSR ）よりも十分に広いため、
１掃引内において複数のパルスが出射される。同様に、
ＰBiは、光源Ｂからのレーザー光からの信号である。Ｐ
A1、ＰA2、ＰB1のパルスが出射された時刻での信号発生
器の出力電圧をＶA1、ＶA2、ＶB1とすれば、νA 、νB
の関係は、 νB −νA ＝〔ｎ＋（ＶB1−ＶA1）／（ＶA2−ＶA1）〕・ＦＳＲ （１） で表わすことができる。従って、νA とνB の間にある
共振周波数の数ｎが既知であれば、ＶA1、ＶA2、ＶB1を
測定することにより、簡単に光源Ａ，Ｂ間の差周波数を
測定することが可能である。また、これらの信号を制御
信号として光源に帰還すれば両光源間の差周波数を制御
することもできる。
Ａ，Ｂからのレーザー光を合波後に、共振周波数を鋸歯
状に掃引させた光共振器に入射したとする。掃引範囲は
光共振器のFSR よりも十分広いとする。この状態で光共
振器の透過光量を受光器（ＰＤ）で観測する。光共振器
の共振周波数（Ｒi ）と光源Ａ、Ｂの発振周波数（νA
、νB ）の関係が、図３に示した状態にあり共振周波
数が低周波側に掃引されているとする。この場合、掃引
により、Ｒ0 、Ｒ1 がνA と一致するときに光共振器か
らパルス光が出射される。同様に、Ｒn 、Ｒn+1 がνB
と一致するときにもパルス光が出射される。光共振器の
共振周波数が信号発生器の電圧に比例して制御できると
すれば、信号発生器の出力電圧を横軸に、光共振器の透
過光量を縦軸にとると、図４に示したように、周期的な
パルスを観測することができる。ＰAiは、光源Ａからの
レーザー光からの信号である。共振周波数の掃引幅がフ
リースペクトルレンジ（FSR ）よりも十分に広いため、
１掃引内において複数のパルスが出射される。同様に、
ＰBiは、光源Ｂからのレーザー光からの信号である。Ｐ
A1、ＰA2、ＰB1のパルスが出射された時刻での信号発生
器の出力電圧をＶA1、ＶA2、ＶB1とすれば、νA 、νB
の関係は、 νB −νA ＝〔ｎ＋（ＶB1−ＶA1）／（ＶA2−ＶA1）〕・ＦＳＲ （１） で表わすことができる。従って、νA とνB の間にある
共振周波数の数ｎが既知であれば、ＶA1、ＶA2、ＶB1を
測定することにより、簡単に光源Ａ，Ｂ間の差周波数を
測定することが可能である。また、これらの信号を制御
信号として光源に帰還すれば両光源間の差周波数を制御
することもできる。
【０００９】図１は本発明の周波数可変光源の構成を模
式的に示したものである。周波数安定化光源１は、154
5.1754nm にあるアセチレンガスの吸収線を周波数基準
としている。駆動電流に100kHzの変調信号を重畳させて
位相検波を行うことによって得られた周波数弁別信号を
誤差信号とし、これを半導体レーザ（LD）の駆動電流に
負帰還させることにより、発振周波数の安定化が施され
ている。直接変調であるため、発振周波数は振幅400MHz
で変調されている。周波数安定度はアラン分散の平方根
評価でσ＝10-9（τ＝1 秒）であった。
式的に示したものである。周波数安定化光源１は、154
5.1754nm にあるアセチレンガスの吸収線を周波数基準
としている。駆動電流に100kHzの変調信号を重畳させて
位相検波を行うことによって得られた周波数弁別信号を
誤差信号とし、これを半導体レーザ（LD）の駆動電流に
負帰還させることにより、発振周波数の安定化が施され
ている。直接変調であるため、発振周波数は振幅400MHz
で変調されている。周波数安定度はアラン分散の平方根
評価でσ＝10-9（τ＝1 秒）であった。
【００１０】周波数可変光源２は、LD、グレーティン
グ、ミラーをリットマン型に配置した外部共振器構造LD
光源である。ミラーの角度をモーターで粗調、PZT で微
調することにより発振周波数を可変している。±0.6GHz
の確度で周波数を制御可能である。
グ、ミラーをリットマン型に配置した外部共振器構造LD
光源である。ミラーの角度をモーターで粗調、PZT で微
調することにより発振周波数を可変している。±0.6GHz
の確度で周波数を制御可能である。
【００１１】光共振器３は、FSR ＝1.49928GHz、フィネ
ス150 のコンフォーカルエタロンを用いた。共振周波数
での透過率は20％であった。内蔵のPZT に電圧を印加す
ることにより３FSR 程度の共振周波数の掃引が可能であ
る。光共振器３のFSR が1.5GHzであるのに対して周波数
可変光源２の周波数設定確度が0.6GHzであることから、
設定値から式（１）のｎを、ミスカウント無しに計算す
ることができる。
ス150 のコンフォーカルエタロンを用いた。共振周波数
での透過率は20％であった。内蔵のPZT に電圧を印加す
ることにより３FSR 程度の共振周波数の掃引が可能であ
る。光共振器３のFSR が1.5GHzであるのに対して周波数
可変光源２の周波数設定確度が0.6GHzであることから、
設定値から式（１）のｎを、ミスカウント無しに計算す
ることができる。
【００１２】周波数安定化光源１と周波数可変光源２か
らのレーザー光を合波器４で合波して光共振器３に入射
した。光共振器３は、光共振器内蔵PZT に電圧を印加し
て共振周波数を掃引した。光共振器３から出射されたレ
ーザー光は受光器５で受光され電気信号に変換された。
電気信号の電圧を図５に示した。図中のＴ１，Ｔ２，Ｔ
３が周波数可変光源２の、Ｒ１，Ｒ２，Ｒ３が周波数基
準光源１からの信号である。周波数基準光源１は安定化
を行わず、無変調の状態で、光共振器３に入射した。ピ
ーク間隔がFSR に対応することから、横軸を周波数に換
算した。
らのレーザー光を合波器４で合波して光共振器３に入射
した。光共振器３は、光共振器内蔵PZT に電圧を印加し
て共振周波数を掃引した。光共振器３から出射されたレ
ーザー光は受光器５で受光され電気信号に変換された。
電気信号の電圧を図５に示した。図中のＴ１，Ｔ２，Ｔ
３が周波数可変光源２の、Ｒ１，Ｒ２，Ｒ３が周波数基
準光源１からの信号である。周波数基準光源１は安定化
を行わず、無変調の状態で、光共振器３に入射した。ピ
ーク間隔がFSR に対応することから、横軸を周波数に換
算した。
【００１３】ピーク位置検出はコンピューターによって
自動的に行われるが、周波数基準光源１の信号と周波数
可変光源２の信号が重なってしまった場合、ピーク位置
検出が不能となり差周波数を見積もることができなくな
る。そこで周波数基準光源１の駆動電流へ変調信号を重
畳させ、発振周波数を直接変調させた（この直接変調は
周波数安定化のために位相検波を行うためにも必要であ
る）。発振周波数が変調されることにより、受光器５で
観測される信号は王冠状に広がる。従って、両光源１，
２からの信号が重なったとしても、常にそれぞれの光源
のピーク位置が検出できる。図６に、変調中に受光器で
観測された信号を示した。変調振幅は約４００MHz であ
った。
自動的に行われるが、周波数基準光源１の信号と周波数
可変光源２の信号が重なってしまった場合、ピーク位置
検出が不能となり差周波数を見積もることができなくな
る。そこで周波数基準光源１の駆動電流へ変調信号を重
畳させ、発振周波数を直接変調させた（この直接変調は
周波数安定化のために位相検波を行うためにも必要であ
る）。発振周波数が変調されることにより、受光器５で
観測される信号は王冠状に広がる。従って、両光源１，
２からの信号が重なったとしても、常にそれぞれの光源
のピーク位置が検出できる。図６に、変調中に受光器で
観測された信号を示した。変調振幅は約４００MHz であ
った。
【００１４】解析器６における周波数可変光源の発振周
波数測定の手順を図７に示した。まず、図６の信号を読
み取った後、ピークサーチにより、周波数可変光源２の
信号位置を検出する。ピーク位置での信号値を０として
周波数可変光源２の信号を除去する。変調振幅400MHzと
して計算された王冠状信号との相関を計算する。相関信
号のピーク位置を検出し、その位置を周波数基準光源１
の信号位置とする。最後に、信号位置、周波数安定化光
源２の発振周波数、周波数可変光源２の設定周波数と周
波数安定化光源１の発振周波数から計算されたｎを式
（１）に代入して周波数可変光源２の発振周波数を見積
もる。
波数測定の手順を図７に示した。まず、図６の信号を読
み取った後、ピークサーチにより、周波数可変光源２の
信号位置を検出する。ピーク位置での信号値を０として
周波数可変光源２の信号を除去する。変調振幅400MHzと
して計算された王冠状信号との相関を計算する。相関信
号のピーク位置を検出し、その位置を周波数基準光源１
の信号位置とする。最後に、信号位置、周波数安定化光
源２の発振周波数、周波数可変光源２の設定周波数と周
波数安定化光源１の発振周波数から計算されたｎを式
（１）に代入して周波数可変光源２の発振周波数を見積
もる。
【００１５】図８に変調時の周波数基準光源１の信号と
王冠状信号との相関の計算結果を示した。相関がピーク
となる周波数が図６の周波数基準光源１の信号の変調中
心周波数と一致していることが分かる。見積もられた発
振周波数と設定周波数との差を基に、D/A コンバーター
を通して周波数可変光源２のPZT を制御して周波数可変
光源２の周波数安定化を行った。光共振器３の掃引か
ら、差周波数検出、周波数可変光源２の制御までに要す
る時間は約１秒であった。従って、１Ｈｚ以下の帯域の
周波数変動を抑圧することができる。
王冠状信号との相関の計算結果を示した。相関がピーク
となる周波数が図６の周波数基準光源１の信号の変調中
心周波数と一致していることが分かる。見積もられた発
振周波数と設定周波数との差を基に、D/A コンバーター
を通して周波数可変光源２のPZT を制御して周波数可変
光源２の周波数安定化を行った。光共振器３の掃引か
ら、差周波数検出、周波数可変光源２の制御までに要す
る時間は約１秒であった。従って、１Ｈｚ以下の帯域の
周波数変動を抑圧することができる。
【００１６】図９に、周波数可変光源２の設定波長を15
00.000nmとして周波数安定化を行った場合の周波数安定
度を示した。縦軸は、1500.000nmからのずれを示してい
る。ほぼ±100MHzの範囲で安定化されていることが分か
る。高精度波長計（分解能10MHz ）の測定値を基準とし
て周波数確度の波長依存性を測定した結果を図１０に示
した。今回使用した周波数可変光源２の発振可能な波長
範囲が1480-1555nm であったため、この波長域内でのみ
の測定となった。図から、周波数安定化光源２から65nm
離れた波長域においても±0.6GHzの精度で波長設定が可
能であることが分かる。1GHz以上に周波数確度が劣化し
ているものが観測されているが、これは周波数可変光源
２が多モード発振してしまったためである。
00.000nmとして周波数安定化を行った場合の周波数安定
度を示した。縦軸は、1500.000nmからのずれを示してい
る。ほぼ±100MHzの範囲で安定化されていることが分か
る。高精度波長計（分解能10MHz ）の測定値を基準とし
て周波数確度の波長依存性を測定した結果を図１０に示
した。今回使用した周波数可変光源２の発振可能な波長
範囲が1480-1555nm であったため、この波長域内でのみ
の測定となった。図から、周波数安定化光源２から65nm
離れた波長域においても±0.6GHzの精度で波長設定が可
能であることが分かる。1GHz以上に周波数確度が劣化し
ているものが観測されているが、これは周波数可変光源
２が多モード発振してしまったためである。
【００１７】
【発明の効果】本発明の周波数可変光源は、共振周波数
を掃引させた光共振器に、周波数安定化光源と周波数可
変光源からのレーザー光を入射し、光共振器からレーザ
ー光が出射されるときから両レーザー光間の差周波数を
検出し、この差周波数に依存した信号を周波数可変レー
ザー光源に帰還すことにより、周波数可変光源のレーザ
ー周波数の確度と安定度を周波数安定化光源のそれらと
同等にしている。本発明の周波数可変光源は、上記のよ
うな構成としたために、低価格化を実現できた。従っ
て、本発明の周波数可変光源をWDM 用光源に用いること
により、周波数が安定なＷＤＭ系を簡便で、安価に、構
築することができる。
を掃引させた光共振器に、周波数安定化光源と周波数可
変光源からのレーザー光を入射し、光共振器からレーザ
ー光が出射されるときから両レーザー光間の差周波数を
検出し、この差周波数に依存した信号を周波数可変レー
ザー光源に帰還すことにより、周波数可変光源のレーザ
ー周波数の確度と安定度を周波数安定化光源のそれらと
同等にしている。本発明の周波数可変光源は、上記のよ
うな構成としたために、低価格化を実現できた。従っ
て、本発明の周波数可変光源をWDM 用光源に用いること
により、周波数が安定なＷＤＭ系を簡便で、安価に、構
築することができる。
【図１】本発明の周波数可変光源の構成を模式的に示す
図である。
図である。
【図２】差周波数の測定を説明するための図である。
【図３】光源の発振周波数と光共振器の共振周波数の関
係を示す図である。
係を示す図である。
【図４】光共振器の透過光量と掃引との関係を示す図で
ある。
ある。
【図５】周波数安定化光源が無変調時の受光器出力を示
す図である。
す図である。
【図６】周波数安定化光源が変調時の受光器出力を示す
図である。
図である。
【図７】周波数測定の手順を示す図である。
【図８】王冠状信号との相関を示した図である。
【図９】本発明の周波数可変光源の周波数安定度を示す
図である。
図である。
【図１０】本発明の周波数可変光源の周波数確度を示す
図である。
図である。
１ 周波数安定化光源（周波数基準光源） ２ 周波数可変光源 ３ 光共振器 ４ 合波器 ５ 受光器 ６ 解析器 ７ 分波器
Claims (1)
- 【請求項１】発振周波数を安定化させた周波数安定化光
源（１）と、発振周波数を外部信号により制御できる周
波数可変光源（２）と、前記周波数安定化光源から出射
された周波数安定化レーザー光と前記周波数可変光源か
ら出射された周波数可変レーザー光とを合波する合波器
（４）と、掃引信号により共振ピーク周波数を掃引させ
て前記合波器からの入射光の発振周波数と共振ピーク周
波数が一致したときに透過光を出射する光共振器（３）
と、前記光共振器から出射された透過光を受光する受光
器（５）と、前記掃引信号と前記受光器から出力された
受光信号とを解析し前記周波数安定化レーザー光と前記
周波数可変レーザー光との周波数差に依存した周波数差
信号を前記周波数可変光源に帰還させる解析器（６）と
を備えた周波数可変光源。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2000219316A JP4612938B2 (ja) | 2000-07-19 | 2000-07-19 | 周波数可変光源 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2000219316A JP4612938B2 (ja) | 2000-07-19 | 2000-07-19 | 周波数可変光源 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2002043685A true JP2002043685A (ja) | 2002-02-08 |
| JP4612938B2 JP4612938B2 (ja) | 2011-01-12 |
Family
ID=18714120
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2000219316A Expired - Lifetime JP4612938B2 (ja) | 2000-07-19 | 2000-07-19 | 周波数可変光源 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP4612938B2 (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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| JP2021118258A (ja) * | 2020-01-27 | 2021-08-10 | 国立研究開発法人産業技術総合研究所 | 光周波数掃引レーザ光源 |
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2000
- 2000-07-19 JP JP2000219316A patent/JP4612938B2/ja not_active Expired - Lifetime
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| JP7368129B2 (ja) | 2019-07-18 | 2023-10-24 | 浜松ホトニクス株式会社 | レーザ装置及びレーザ光生成方法 |
| JP2021118258A (ja) * | 2020-01-27 | 2021-08-10 | 国立研究開発法人産業技術総合研究所 | 光周波数掃引レーザ光源 |
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| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP4612938B2 (ja) | 2011-01-12 |
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