DE3802150A1 - Verfahren zum herstellen eines bezueglich seiner dielektrischen, pyroelektrischen und/oder magnetischen eigenschaften vorgebbaren materials und dessen verwendung - Google Patents
Verfahren zum herstellen eines bezueglich seiner dielektrischen, pyroelektrischen und/oder magnetischen eigenschaften vorgebbaren materials und dessen verwendungInfo
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Description
Verfahren zum Herstellen eines bezüglich seiner dielektri
schen, pyroelektrischen und/oder magnetischen Eigenschaften
vorgebbaren Materials und dessen Verwendung-
Die Erfindung betrifft ein Verfahren für Materialien gemäß
den Oberbegriffen der Patentansprüche 1 und 2 sowie deren
Verwendung.
Diese Verwendung ist im elektromagnetischen Bereich und auch
anderweitig, beispielsweise bei der Temperaturmessung,
vielfach mit Vorteil gegenüber dem Stand der Technik gege
ben. Die Erfindung basiert auf Erkenntnissen über die elek
trische Leitfähigkeit gegeneinander isolierter, elektrisch
leitfähiger Partikel, beispielsweise von Indiumkristallen,
mit Durchmessern in der Größenordnung von 1 nm bis zu 1000
nm, die sich in einem nichtleitenden oder diamagnetischen
Material befinden; diese Leitfähigkeit nimmt rapide mit
abnehmendem Durchmesser ungefähr proportional zu dessen
dritter Potenz ab, wie es in Fig. 1 für Indium bei einer
Temperatur von etwa 300 K dargestellt ist, wobei x der
Durchmesser und δ die elektrische Leitfähigkeit bedeuten.
Man beachte den doppelt-logarithmischen Maßstab und den mit
"experiment" bezeichneten Bereich der Versuchsmessungen. Zum
Vergleich sind die nach bisherigen Methoden meßbaren Werte
für makroskopische Leitfähigkeit (classical) und die Leitfä
higkeit des Partikel-Materials (bulk) dargestellt. Die
Messungen erfolgten bei etwa 10 GHz; im Grundsatz ist dieser
Effekt aber von nahezu Gleichstrom bis zu höchsten Frequen
zen im IR-Bereich mit gleicher Tendenz vorhanden.
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, diese Erscheinun
gen gezielt technisch nutzbar zu machen bei der Herstellung
von Materialien mit bestimmten, in weitem Bereich gewünsch
ten dielektrischen und/oder magnetischen Eigenschaften.
Die Ansprüche 1 und 2 geben aus Formulierungsgründen ge
trennt voneinander die Maßnahmen zur Vorwahl vorgegebener
dielektrischer, pyroelektrischer bzw. magnetischer Eigen
schaften bei der Materialherstellung an, während die Unter
ansprüche sich mit beispielhaften Verwendungen dieser Mate
rialien befassen, obwohl es noch weitere Verwendbarkeiten
derselben gibt. Unter mesoskopisch wird hierbei ein Abmes
sungsbereich zwischen makroskopisch und mikroskopisch ver
standen, d. h. ungefähr zwischen 1 nm und 1000 nm.
Beim Nachweis der Materialeigenschaften erfindungsgemäß
hergestellter Materialien benutzt man vorteilhaft diejenige
Methode, die beispielsweise Indiumpartikel mit Durchmessern
von 20 nm in Öl, beispielsweise einen Ölfilm, dadurch ein
bringt, indem diese Partikel direkt im Hochvakuum in das Öl
gedampft werden. Hierbei rotiert das Öl um den Verdampfer.
Es ergibt sich ein heterogenes Medium in Form eines Indium
kolloids mit beispielsweise 0,5 Vol.% der Metallkomponete.
Diese kann auf einen Füllfaktor f von etwa 0,20 bis etwa
0,35 durch anschließende Zentrifugation gesteigert werden
bei etwa 70 000-facher Erdbeschleunigung. Heizt man die
Kolloide, so setzt ein Zusammenballen der Partikel ein, was
zu Partikelgrößen von mehreren 100 nm führt in Abhängigkeit
von der Erhitzungstemperatur und der Heizdauer. Hierzu
eignen sich besonders gut tiefschmelzende Materialien. Die
Ballung erfolgt in der Nähe des Schmelzpunktes der Partikel.
Unter f=0,2 gibt es keine dramatischen Ballungen. Das
Partikelwachstum kann willkürlich unterbrochen werden durch
anschließendes Abkühlen und fortgesetzt werden durch Wie
dererhitzen der Proben im Sinne der Fig. 2. Andere geeignete
Systeme sind z. B. Metall- oder Halbleiterteilchen in einer
Keramik- oder Kunststoffmatrix (Trägermaterial).
Die Partikelgrößen und ihre Verteilungen lassen sich durch
bekannte Verfahren, wie z. B. durch Elektronenmikroskopie
und mittels Röntgenstrahlen (X-Ray Scattering) ermitteln.
Fig. 3 zeigt die Röntgenstrahlintensität J×k (in willkür
lichen Einheiten) in Abhängigkeit von dem Ablenkvektor k für
ein Indiumkolloid bei einem Füllfaktor von etwa 0,25, und
zwar einerseits quadratische Meßpunkte (Kurve A) vor dem
Heizen und andererseits Kurve B nach dem Heizen. Bei Verwen
dung einer Probe mit weniger Indium als in (B) ergibt sich
Kurve C (dreieckige Meßpunkte).
Fig. 4 dient der Erläuterung der Leitfähigkeitsmessung
mesoskopischer Metallpartikel. Hierzu wird eine Mikrowellen
methode angewendet. Die komplexe dielektrische Funktion und
damit die elektrische Leitfähigkeit wird aus der Mikrowel
lenabsorption und der Phasenverschiebung eines mehrschicht
förmigen Probekörpers (sandwich) gewonnen. Die Oszillations
zeit der benutzten Mikrowellenmeßfrequenz von 10 GHz beträgt
10-10 s und ist damit mehr als vier Größenordnungen größer
als eine typische Relaxationszeit eines Metalls bei Raumtem
peratur, wodurch die gemessene Mikrowellenleitfähigkeit
näherungsweise auch für Gleichstrom gilt. Dabei wird die
effektive Leitfähigkeit der gesamten Heterostruktur gemessen
unter Berücksichtigung der dielektrischen Daten der reinen
Ölmatrix. Beispielsweise kann man mit dieser Methode auch
Komponenten in anderen isolierenden Matrizen messen, bei
spielsweise Wasser in Öl in Form einer Mikroemulsion, Indium
in Öl in kolloidaler Form oder Platin in Keramik.
In Fig. 4 bedeutet ( ) die effektive komplexe Dielektrizi
tätsfunktion der Metallpartikel in Öl, das in Teflonscheiben
eingefüllt ist. Dieses Teflon hat eine Dielektrizitätsfunk
tion (e T ).
Zusammenfassend ist festzuhalten, daß mesoskopische Teilchen
der vorbesprochenen Art je nach Größe eine Leitfähigkeit
entsprechend δ∼x 3 oder δ = konst. aufweisen. Dieses
Verhalten bringt gravierende Konsequenzen für z. B. die
Materialtechnologie, die moderne Mikroelektronik sowie die
IR-Detektortechnologie.
Beispielsweise kann man durch Wahl der Größe der Partikel
jeden Wert ihrer Leitfähigkeit vorgeben, der zwischen denje
nigem von Isolatoren und Metall liegt, beispielsweise bei
der Herstellung von Mikrowellenabsorbern. Gleichfalls kann
das erfindungsgemäße Verfahren mit Vorteil für Materialien
benutzt werden, die Widerstände oder andere Leitungsbauele
mente (Kondensatoren, Transformatoren) in VLSI-Schaltungen
und Integrierten Mikrowellenschaltungen realisieren sollen.
Das erfindungsgemäß hergestellte Material kann wahlweise
nach gewünschtem Absorptionsfaktor, Reflexionsfaktor und
Frequenzbereich gewählt werden. Damit läßt sich in der
Richtantennentechnik in vielen Anwendungsfällen mit großem
Vorteil eine Antennenabdeckung, z. B. ein Radom einer Radar
antenne, aufbauen, welche zwar für die Betriebswellenlänge
transparent ist, nicht aber für im militärischen Bereich
gegnerische einfallende Strahlung.
Eine Radartarnung ist mit dem nach dem erfindungsgemäßen
Verfahren hergestellten Material derart möglich, daß quasi
Totalabsorption erfolgt, was bei großen Zielobjekten aller
dings in einer Umgebung mit radarreflektierenden Eigenschaf
ten eine "Lochbildung" zur Folge haben kann, die die Tarnung
illusorisch macht. In solchen Fällen ist es zweckmäßiger,
bestimmte Radarechostrukturen zu erzielen, beispielsweise
ein Reflexionsbild des Umgebungsraumes vorzutäuschen oder
bewußt Radarscheinziele herzustellen.
Unter Ausnutzung der effektiven dielektrischen Eigenschaften
des nach dem erfindungsgemäßen Verfahren hergestellten
Materials lassen sich in der Mikroelektronik vorteilhaft
Bauelemente, wie z. B. Kondensatoren und Widerstände, auf
kleinstem Raum realisieren.
Im Mikrowellen- und Millimeterwellenbereich sind weitere
Leitungsbauelemente, z. B. Transformatoren und Resonatoren,
realisierbar, die an die spezifischen räumlichen Forderungen
dieser Schaltung angepaßt werden können.
Im quasi-optischen und optischen Bereich läßt sich die
Erfindung wegen der wählbaren dielektrischen Eigenschaften
vorteilhaft für Bauelemente zur Strahlführung und Strahlfil
terung einsetzen, wie z. B. bei Linsen und Wellenleitern
(Lichtleitfaser).
Gemäß Fig. 5 weisen ungekühlte pyroelektrische IR-Detektoren
nach dem Stand der Technik bei niedrigen Signalfrequenzen f
eine hohe Detektivität D auf, die jedoch in nachteiliger
Weise bei höheren Signalfrequenzen f (größer ungefähr 10 Hz)
stark abfällt (ausgezogene Kurve). Dieser Abfall von D* oberhalb 10 Hz wird durch die dielektrische Relaxation
(RC-Zeit) bestimmt.
Werden nun in eine derartige pyroelektrische Substanz die
mesoskopischen Teilchen eingebracht, so kann der Frequenzab
fall von D* in vorteilhafter Weise zu höheren Frequenzen hin
verschoben werden (gestrichelte Kurve).
Claims (11)
1. Verfahren zum Herstellen eines bezüglich seiner dielek
trischen oder pyroelektrischen Eigenschaften vorgebbaren
Materials, dadurch gekennzeichnet, daß in ein elektrisch
nichtleitendes Trägermaterial, beispielsweise in einen
Feststoff, wie Keramik, Kunststoffe oder in eine Flüssig
keit, wie Öl, sogenannte mesoskopische Partikel vorgegebener
Abmessungen aus im makroskopischen Kompaktzustand elektrisch
leitfähigen Materialien (z. B. Metalle, Halbleiter) nach
Maßgabe eines vorgebbaren Füllfaktors eingebracht werden.
2. Verfahren zum Herstellen eines bezüglich seiner magneti
schen Eigenschaften vorgebbaren Materials, dadurch gekenn
zeichnet, daß entweder in ein diamagnetisches Trägermate
rial, beispielsweise in ein Edelmetall oder in eine supra
leitende Substanz, sogenannte mesoskopische Partikel vorge
gebener Abmessungen aus im makroskopischen Kompaktzustand
elektrisch leitfähigen Materialien (z. B. Metalle, Halblei
ter) oder daß in ein ferro- und/oder paramagnetisches Trä
germaterial (z. B. Metalle, Halbleiter) sogenannte mesosko
pische Partikel vorgebbarer Abmessungen aus im makroskopi
schen Kompaktzustand diamagnetischen Materialien, wie z. B.
Edelmetalle, nach Maßgabe eines vorgebbaren Füllfaktors
eingebracht werden.
3. Verwendung des nach dem Verfahren gemäß Anspruch 1 oder
2 hergestellten Materials in einem Absorber für elektroma
gnetische Wellen, dadurch gekennzeichnet, daß die Partikel
abmessungen nach einem vorgegebenen Gradienten und/oder der
Füllfaktor nach Maßgabe eines gewünschten Absorptions- bzw.
Reflexionsfaktors gewählt sind.
4. Verwendung des nach dem Verfahren gemäß Anspruch 1 oder
2 hergestellten Materials in einem Absorber für elektroma
gnetische Wellen, dadurch gekennzeichnet, daß die Partikel
abmessungen nach einem vorgegebenen Gradienten und/oder
Füllfaktor nach Maßgabe eines gewünschten Frequenzbereichs
gewählt sind.
5. Verwendung nach Anspruch 3 oder 4 des nach dem Verfahren
gemäß Anspruch 1 oder 2 hergestellten Materials für eine
Antennenabdeckung, z. B. für ein Radom einer Radarantenne.
6. Verwendung nach Anspruch 3 oder 4 des nach dem Verfahren
gemäß Anspruch 1 oder 2 hergestellten Materials zur Radar
tarnung.
7. Verwendung nach Anspruch 3 oder 4 des nach dem Verfahren
gemäß Anspruch 1 oder 2 hergestellten Materials zum Vortäu
schen von elektromagnetischen Absorptions- bzw. Reflexions
strukturen vorgegebenen Musters bei der Radartarnung bzw.
Radar-Scheinzielherstellung.
8. Verwendung des nach dem Verfahren gemäß Anspruch 1 oder
2 hergestellten Materials für elektronische Leitungsbauele
mente, wie z. B. Kondensatoren, Widerstände, Transformato
ren.
9. Verwendung nach Anspruch 8 in Verbindung mit klassischen
Wellenleitern, wie z. B. Streifenleiter, Hohlleiter, Koaxi
alleiter, Schlitzleiter, Mikrowellenschaltkreise (micro wave
integrated circuits MIC).
10. Verwendung des nach dem Verfahren gemäß Anspruch 1 oder
2 hergestellten Materials für elektronische Bauelemente
und/oder Funktionen in integrierten Schaltkreisen zur Reali
sierung von z. B. Kondensatoren und Widerständen auf klein
stem Raum, wie z. B. bei VLSI-Schaltkreisen und monolithi
schen Mikrowellen-/Millimeterwellenschaltkreisen.
11. Verwendung des nach dem Verfahren gemäß Anspruch 1 oder
2 hergestellten Materials im optischen und quasioptischen
Bereich zur Wellenführung und Filterung.
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