DE3300406A1 - Referenzdetektorvorrichtung fuer multidetektor-tomodensitometer und mit dieser vorrichtung ausgeruestetes tomodensitometer - Google Patents
Referenzdetektorvorrichtung fuer multidetektor-tomodensitometer und mit dieser vorrichtung ausgeruestetes tomodensitometerInfo
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Description
PRINZ, :
Patentanwälte · Eirropfean Patent'IMtortTeyS* ^ ^ Γ] Π /
München h Stuttgart
7. Januar 1983
THOMSON - CSF
173, Bd. Haussmann'
75008 PARIS / Frankreich
Unser Zeichen: T 3563
Referenzdetektorvorrichtung für Multidetektor-Tomodensitometer und mit dieser Vorrichtung
ausgerüstetes Tomodensitometer
Die Erfindung betrifft eine Referenzdetektorvorrichtung für ein Multidetektor-Tomodensitometer.
In der DE-OS 24 26 34 3 ist ein Gerät beschrieben, dessen eine rotierende Anode aufweisende Röntgenröhre ein breites
Bündel geringer Dicke von sektorieller oder fächerartiger Form liefert, um gleichzeitig mehrere Meßdetektoren,
die zueinander ausgerichtet und Seite an Seite angeordnet sind, durch den gesamten Querschnitt eines
zu untersuchenden Körpers hindurch zu bestrahlen. Bei diesem Gerät sind mehrere einen geringen Raumbedarf aufweisende
Referenzdetektoren, z.B. Halbleiterdioden, am Eingang des Kollimators angeordnet, der das sektorförmiga
Bündel begrenzt. Die Signale dieser Detektoren werden in einer Rechenschaltung miteinander kombiniert, um die
Ji-V Λ ,/- .Λ I Λ Ä
Intensität der von der Röhre gelieferten Strahlung an jeder Stelle des Bündels zu bestimmen und globale sowie
lokalisierte Schwankungen an jedem Meßdetektor zu kompensieren.
In der FR-PS 2 235 854 ist ein Gerät zur axialen Toim.ographie
beschrieben, das einen Bezugsdektor aufweist, der dazu bestimmt ist, die Intensität der von einer
Röntgenröhre gelieferten Strahlung zu messen. Das den zu untersuchenden Körper bestrahlende Bündel trifft nach
Durchqueren des Körpers auf einen Meßdetektor, der dazu bestimmt ist, die Intensität der Strahlung hinter dem zu
untersuchenden Körper zu messen. Das Verhältnis zwischen den Signalen, die vom Meßdetektor und vom Bezugsdetektor
geliefert werden, entspricht der Absorption der Strahlung durch den Körper. Dieser Bezugsdetektor weist einen
Szintillator auf, der Röntgenstrahlen nur gering absorbiert, d.h. die ihn durchquerenden Röntgenstrahlen zu
weniger als 10% absorbiert, und der auch eine vernachlässigbare Absorption des von ihm selbst ausgesandten
sichtbaren Lichtes aufweist. Er ist so angeordnet, daß er die Gesamtheit des Bündels auffängt. Das den Referanzdetektor
erreichende Bündel umfaßt die Gesamtheit des nutzbaren Bündels, das den Meßdetektor erreicht, und
ist auf dieses Bündel zentriert. Die Oberfläche des Referenzdetektors, der durch das Referenzbündel· bestrahlt
wird, ist wenigstens gleich derjenigen des durch das Nutzbündel bestrahlten Meßdetektors. Die Öffnung des
den Referenzdetektor erreichenden Bündels wird z.B.
10-bis 20-fach größer als diejenige des Nutzbündels
gewählt, um am Ausgang dieses Referenzdetektors ein Referenzsignal eines Pegels zu erhalten, der vergleicnbar
mit demjenigen des Meßdetektors ist und dessen Intensitätsschwankungen, die auf wechselnde Erwärmung und
■ auf seine Instabilität sowie auf die Drehung und auf Oberflächenfehler der Anode und Vibrationen derselben
zurückzuführen sind, hinreichend mit denjenigen des Nutzbündels übereinstimmen/ um sie weitgehend zu kompensieren.
Die letztgenannte Forderung ist bei Vorrichtungen nicht erfüllt, in denen als Bezugswert ein Röntgenstrahlenbündel
verwendet wird, das nicht die Gesamtheit des Nutzbündels einschließt, wie dies bei dem
eingangs genannten Stand der Technik der Fall ist (Punktdetektoren), denn das Strahlungsdiagramm kann
sich mit der Drehung ebenfalls verändern.
Das Gerät nach der erstgenannten Druckschrift ermöglicht eine Kompensation der Intensitätsschwankungen in Abhängigkeit
von der Richtung des sektorförmigen Bündels des betrachteten Meßdetektors.
Das Gerät nach der letztgenannten Druckschrift ermöglicht eine Berücksichtigung der Gesamtheit des Nutzbündels.
Diese herkömmlichen Geräte ermöglichen eine Kompensation der Schwankungen der Bündelqualität, die z.B. von der an
die Röntgenröhre angelegten Hochspannung abhängt, sie berücksichtigen jedoch.nicht die Tatsache, daß die zu
analysierenden Objekte nicht gleichförmig sind.
Aufgabe der Erfindung ist die Behebung dieses Mangels durch eine Referenzdetektorvorrichtung, bei der den
Referenzdetektoren Kompensationsfilter zugeordnet sind,
welche die gängigsten Objekte in bezug auf ihre Dämpfung
der Röntgenstrahlen reproduzieren. 30
Durch die Erfindung wird eine Referenzdetektorvorrichtung für Multidetektor-Tomodensitometer geschaffen, die zum
Erhalten des Meßwertes der radiologischen Dichte eines Objektes an jedem Punkt eines Schnittes desselben eine
Röntgenquelle und Meßdetektoren aufweist und dadurch gekennzeichnet ist, daß sie ferner mehrere Referenzdetektoren
aufweist und mit Filtereinrichtungen versehen
ist, die es gestatten, an jedem Referenzdctektor einen
Meßwert des Bündels unter spektralen Bedingungen zu erhalten, welche die Dämpfung der Röntgenstrahlen durch
gängige zu analysierende Objekte reproduzieren, wobei jeder Referenzdetektor einer dieser Filtereinrichtungen
zugeordnet ist und die auftreffende Röntgenstrahlung nach Dämpfung durch diese zugeordnete Filtereinrichtung
mißt; ferner sind Einrichtungen zum kurzzeitigen Kombi-. nieren der an den verschiedenen Referenzdetektoren gefundenen
Werte unter Berücksichtigung der Meßwerte an dem betrachteten Meßpunkt und Einrichtungen zur Erzeugung
eines Referenzwertsignals, das sich aus dieser Kombination von Werten ergibt, vorgesehen.
Durch die Erfindung wird ferner ein Tomodensitometer geschaffen, das eine derartige Vorrichtung enthält.
Weitere Merkmale und Vorteile der Erfindung ergeben sich aus der folgenden Beschreibung und aus der Zeichnung,
auf die Bezug genommen wird. In der Zeichnung zeigen:
Fig. 1 ein Tomodensitometer mit der erfindungsgemäßen
Referenzdetektorvorrichtung;
Figuren 2 und 3
Ansichten zur Erläuterung besonderer Eigenschaf7
ten der Vorrichtung.
Der Zweck der Tomodensitometrie besteht darin, die un-
terschiedliche Absorption der Röntgenstrahlen in einem Körper auszunutzen, um diesen zu untersuchen oder Veränderungen
darin festzustellen. In Verbindung mit einem Bildrekonstruktionsverfahren können z.B. durch Aufzeichnen
einer Absorptionskarte die anatomischen Strukturen dargestellt werden.
Bei jeder physikalischen Messung findet eine Wechselwirkung zwischen dem Meßgerät und der gemessenen Größe
statt. Für die Wechselwirkung von Röntgenstrahlen mit Materie gilt, daß nur die Absorption eine merkliche
Energieentnahme aus dem Bündel ermöglicht. Für jegliche Messung von Röntgenstrahlen ist also eine Absorption
derselben erforderlich.
Bei streng monoenergetischen Röntgenstrahlen ist das Absorptionsgesetz wohlbekannt. Daher reicht eine Teilabsorption
aus, wenn von Genauigkeitsproblemen abgesehen wird, die mit der Anzahl von gemessenen Teilchen zusammenhängen.
Für eine polyenergetische Strahlung, und wenn die spektrale Zusammensetzung des Bündels nicht genau bekannt
ist, ist es jedoch unerläßlich, daß eine vollständige Absorption stattfindet. Auf diese Weise kann entweder
die gesamte Anzahl von Photonen unabhängig von ihrer Energie oder aber die Gesamtenergie des Bündels gemessen
werden.
Die zwingend erforderliche vollständige Absorption macht
die Verwendung eines Detektors erforderlich, bei dem entweder die atomare Ordnungszahl und das .spezifische Gewicht
oder aber die Länge in Richtung des Bündels für die maximale mögliche Energie der zu erfassenden Strahlung
ausreichen. Wegen des exponentiellen Charakters der Absorption kann niemals eine vollständige Absorption er-
^O folgen. Es kann jedoch die für die gewünschte Genauigkeit
erforderliche Approximierung dieser Bedingung erreicht werden.
In bestimmten Fällen kann es auch erforderlich sein, dem senkrechten Querschnitt des Bündels minimale Abmessungen
aufzuerlegen, um die gestreuten Photonen der Röntgenstrahlung zu berücksichtigen.
3300Α06
Die eigentliche Detektionsfunktion ergibt sich direkt
aus dem Absorptionsmechanismus.
Im Prinzip ist die gemessene Größe der lineare Gesamtdämpfungskoeffizient
μ. Wegen der vorgenommenen Approximierungen wird es jedoch bevorzugt, anstelle dieses
Koeffizienten den Begriff der radiologischen Dichte zu verwenden, wobei diese beiden Größen sich in demselben
Sinne verändern. Für eine monochromatische Strahlung sind sie gleich, oder es besteht zumindest eine lineare
Beziehung zwischen diesen Größen. In der Praxis ist es häufig möglich, die eine Größe an die andere anzugleichen.
Das erste Element eines Tomodensitometers ist das Röntgengerät,
das einen Hochspannungsgenerator und eine Röhre enthält. Die von dem Brennpunkt ausgehende Strahlung
durchquert das zu messende Objekt und erreicht den Detektor, wo sie vollständig absorbiert wird. Die Intensität
dieser Strahlung wird mit I bezeichnet. Die Messung der Intensität I reicht nicht aus, um die Eigenschaften
des absorbierenden Körpers in Erfahrung zu bringen. Es ist vielmehr erforderlich, ferner die Intensität I der
von der Quelle abgegebenen Strahlung zu kennen. Für monochromatische Strahlung gilt dann:
I=I e~ /μ*χ) dx
ο
ο
Log I = Log(Io β" /^x>dx)
30
Log I = Log I - j μ(χ) dx
Für die Länge L eines homogenen Körpers gilt: 35
- r-
Log I ·* Log I = U-L
^o
μ = ^ (Log IQ - Log I)
oder
μ = T (Log -2 )
Der Wert I kann unter denselben Bedingungen wie I gemessen
werden, indem einfach der absorbierende Körper entfernt wird. Dieses Verfahren ist jedoch nicht anwendbar,
wenn kontinuierliche Messungen durchgeführt werden sollen, es sei denn, die Intensität der Röntgenstrahlung
ist ausreichend stabil, so daß eine einmalige Messung genügt.
Hingegen reicht es für ein Röntgenbündel, das von einer
mit konstanter Hochspannung betriebenen Röntgenröhre abgegeben wird, aus, nur einen Teil des Bündels mittels
eines Detektors zu messen, der nur teilweise absorbiert und vor dem Objekt angeordnet ist. Es kann auch ein
Bündel gemessen werden, das mit dem Nutzbündel identisch ist, jedoch eine andere Richtung aufweist, unter der Voraussetzung,
daß keine Schwankungen der räumlichen Verteilung der Ausstrahlung vorhanden sind.
.
Auf diese Weise können gleichzeitig die Größen I und I ermittelt werden. Die für die Berechnung von μ erforderliche
Größe ist nämlich I/IQ (bzw. I /I), d.h. ein Verhältnis.
30
30
Der Detektor für die Messung des Wertes I wird als Referenzdetektor
bezeichnet.
Für den Fall einer polyenergetischen Verteilung f(E) ist
die gemessene Intensität die Summe der relativen Intensitäten für jede Energie:
I = Jf (E) dE = Jf0 (E) e" )μ(χ'Ε) dx dE.
Es ist dann nicht mehr möglich, unter Anwendung derselben Berechnungen den Wert μ zu finden. In der Praxis
muß das Bündel einem monochromatischen Bündel gleichgesetzt werden, wobei die Anordnung eines Filters zwisehen
der Quelle und dem Objekt eine Minimierung des
Fehlers ermöglicht. Es muß dann lediglich die Differenz zwischen den natürlichen Logarithmen der Meßwerte gebildet
werden, um eine Größe zu erhalten, die gleich (μ(χ) dx ist (wobei angenommen wird, daß die Verstärkungen
in den beiden Kanälen gleich sind, so daß I=I wenn μ = o) .
Schon aus den ersten Abhandlungen über die Tomodensitometrie
ist es bekannt, einen Referenzdetektor zu verwenden, dessen Funktion darin besteht, die Flußdichte der absorptionsfreien Röntgenstrahlung oder eine
dazu proportionale Größe zu messen.
Im allgemeinen wird ein solcher Referenzdetektor nahe an der Röntgenquelle angeordnet. Es kann sich entweder
um einen Detektor mit vollständiger Absorption handeJn, der neben dem Meßbündel angeordnet ist, oder aber urr.
einen Detektor mit geringer Absorption, der im Inneren des Meßbündels angeordnet ist und von diesem durchdrungen
wird, bevor es das zu messende Objekt erreicht.
Der Hauptvorteil dieser zweiten Lösung besteht darin, daß der Referenzdetektor die Strahlungsquelle (Brennpunkt
der Röhre) unter demselben Winkel wie die Meß-"^
detektoren "sieht", jedoch muß die durch den Referen?:-
detektor verursachte Dämpfung des Bündels gering bleiben, damit die zur Messung benötigte Flußdichte erhalten
bleibt. Da es nicht möglich ist, ein Dämpfungselement für Röntgenstrahlen zu schaffen, das sich in bezug auf
die Energie neutral verhält, ergeben sich zwei miteinander verknüpfte Schwierigkeiten: eine Filtrierung der
Strahlung durch den Referenzdetektor, wodurch die
Meßwerte beeinflußt werden können (härtere' Strahlung des Bündels), und Referenzmeßwerte, die für ein anderes
Spektrum gelten als das der Strahlung, mit der die Messung vorgenommen wird.
Diese beiden Filterungsvorgänge sind zueinander komplementär, da derjenige Teil des Spektrums, der für die
Referenzmessung genutzt wird, genau derjenige Teil ist, der absorbiert wird.
Im allgemeinen wird die Strahlung geringerer Energie bevorzugt in dem Referenzdetektor absorbiert und gemessen.
Die erstgenannte Lösung, d.h. die Verwendung eines Referenzdetektors
mit vollständiger Absorption, ist im allgemeinen die bessere, unter der Bedingung, daß die
Flußdichte in der Referenzrichtung nicht von der in Meßrichtung verschieden ist und daß der Detektor ebenso
stark absorbiert wie das am stärksten absorbierende Objekt. Es verbleibt jedoch eine Schwierigkeit, die
auf der polyenergetischen Natur der von der Quelle abgegebenen Strahlung beruht. In der Praxis gibt es keine
monochromatische Strahlung, so daß eine automatische
25. Filterung der Röntgenstrahlen durch das Objekt stattfindet, da die Strahlung den Körper auf einer gegebenen
Bahn nicht für alle Wellenlängen in demselben Verhältnis durchdringt. Wenn ein sehr dünner Körper betrachtet wird,
so ist die automatische Filterung nur gering; für zunehmende Dicke des Körpers wird jedoch die Strahlung
größerer Wellenlänge stärker absorbiert.
Wenn ein kreisrundes homogenes Objekt betrachtet wird, so darf die Dämpfung längs eines Bündels nur von der
° durchquerten Strecke abhängen, die an den Rändern gering
und in der Mitte groß ist. Die Dämpfung ist jedoch nicht für alle Energien gleich. Weiche Strahlung erfährt eine
- yf -
starke Absorption auf einer geringen Länge. Härtere
Strahlung erfährt nur eine geringe Dämpfung, und zwar selbst für eine größere Länge. Es findet also eine
Filterung der Strahlung durch das gemessene Objekt statt. Je größer die Länge der Durchquerungsstrecke ist, desto
härter wird die Strahlung und desto geringer ist also die lineare Dämpfung des Bündels.
Der Dämpfungskoeffizient scheint also in der Mitte des
Objektes geringer als an seinen Rändern. Nach der Rekonstruktion sind also die berechneten radiologischen Dichtewerte
in der Mitte geringer als an den Rändern. Eine graphische Darstellung der Dichte des Körpers weist daher
eine hohle Form mit angehobenen Rändern auf. Aus diesem Grunde wird die beschriebene Erscheinung als
"Muldeneffekt" bezeichnet.
Wegen des exponentiellen Charakters der Dämpfung isv die automatische Filterung in der Nähe der Ränder besonders
stark. Daher wird eine besonders starke Variation an den Rändern des Objektes festgestellt, während
sie in der Mitte gering ist.
Bei komplizierteren Formen des Objektes ist der erläuterte
Effekt besonders spürbar für solche Punkte, die auf dem am stärksten absorbierten Strahl und auf dem
am wenigsten absorbierten Strahl liegen, wie dies z.B. für den Stirnbereich des Kopfes zutrifft. In solchen
Fällen sind Effekte zunehmender Stärke zu beobachten, die eine Auswertung der entsprechenden Zonen unmöglich
machen, da sie dort eventuelle pathologische Zustände verdecken. Die Schwierigkeiten nehmen weiter zu, wenn
Materie unterschiedlicher Art vorhanden ist (z.B. die
Schädelknochen).
35
35
Es wird angestrebt, diese Mängel zu beheben, und zwar durch eine Kombination einer Hochspannungsfilterung,.
wodurch die Breite des Spektrums vermindert wird, und durch spezifische Korrekturmaßnahmen.
Beim Durchdringen des gemessenen Objektes erfährt die Hauptstrahlung eine Filterung, durch die sie qualitativ
verändert wird. Diese Erscheinung, die als "Verhärtung des Spektrums" bekannt ist, kann auf verschiedene Weise
korrigiert werden, wobei die Korrekturmaßnahmen im allgemeinen auf der Anwendung von Eichmessungen beruhen.
Die Eichmessungen werden jedoch zu einem anderen Zeitpunkt als die Messung vorgenommen. Sie berücksichtigen
also keine eventuellen Veränderungen der Eigenschaften
des Strahlungsbündels, die z.B. durch Schwankungen der an die Röntgenröhren angelegten Hochspannung verursacht
werden. Wenn diese Schwankungen langsam sind, so führen sie zu einem Eichfehler; wenn die Periode der Schwankungen
vergleichbar mit der Periode der Meßproben ist, so führen diese Schwankungen dazu, daß die Meßwerte mit
Rauschen behaftet sind. Dies gilt z.B. für ein Perioden-Verhältnis
von 2 oder 3. Es ist nämlich offensichtlich, daß die Meßbedingungen gleich bleiben müssen, da andernfalls
die Meßwertschwankungen zwischen Anfang und Ende der Erfassungsperiode als Dichteveränderungen in Abhängigkeit
vom Projektionswinkel angesehen werden, was zu dem Bild überlagerten Störbildern führen würde. Ferner
muß beachtet werden, daß die Tomodensitometrie digitale Informationen liefert. Der Begriff der Messung impliziert
aber auch den Begriff der Dauerbeständigkeit, woraus sich die Forderung nach einer großen Langzeitstabilität
ergibt (mehrere Monate oder Jahre).
Während der Meßwerterfassung entspricht jeder Meßwert
einer Abtastperiode von einige Millisekunden. Die experimentellen Bedingungen dürfen also auch in diesem Rahmen
nicht schwanken.
Diese Forderung gilt sowohl für die Qualität der verwendeten
Strahlung als auch für die Position des Senders. Da aber mit dem Verhältnis gearbeitet wird, können quantitative
Schwankungen der Strahlungsflußdichte eliminiert werden, wenn sie nicht zu groß sind.
Schwankungen der Betriebsspannung verursachen insbesondere: eine Änderung des Wirkungsgrades der Strahlenquelle,
eine Veränderung des Bremsstrahlungsspektru.ms sowie eine Veränderung der Anregung von charakteristischen
Linien des Stoffes, aus dem die Anode der Röhre gebildet ist.
Sämtliche genannten Schwankungen sind nichtlinear. Die
Detektoren messen im allgemeinen die Gesamtenergie des Spektrums. Die durch ein Filter hindurch gemessene
Schwankung (Filterelement oder das Objekt selbst) hangt also sowohl von der Schwankung der ausgestrahlten Gesamtenergie
als auch von der Art der Filterung ab und tritt als Verschiebung der Energieverteilung des Bündels
.in Erscheinung.
So ist in der Nähe des Maximums des kontinuierlichen Spektrums die Modulation relativ schwach und hängt nur
von der globalen Schwankung des Wirkungsgrades ab. Inder Nähe der maximalen Energie ist die Modulation der
Abstrahlung vollständig.
Die von den Meßdetektoren erfaßte Modulation ist das Integral der Modulationen des Gesamtspektrums. Wenn die
von dem Referenzdetektor erfaßte Modulation derjenigen gleicht, die von den Meßdetektoren festgestellt wird,
so muß lediglich das Verhältnis von Meßwert zu Referenzwert berechnet werden, um die Modulation zu eliminieren.
35
Da jedoch das Objekt nicht gleichförmig ist, kann diese Eliminierung im allgemeinen nicht für alle Fälle durchgeführt
werden, so daß eine Störmodulation verbleibt. Um
'diesen Mangel zu beheben, ist es bekannt, die Schwankungen
der an die Röhre angelegten Spannung vernachlässigbar zu machen und das Objekt durch Anwendung von Kompensationsfiltern
gleichförmig zu machen. Es sind nämlich nicht alle Durchquerungsstrecken der Strahlen durch den
Körper gleich lang, z.B. wegen des kreisförmigen Querschnitts des Körpers und des Querschnittes der ihn umgebenden
Materie. Aus diesem Grunde neigen die Detektoren, die sich an den Extremstellungen befinden, dazu,
selbst für einen Körper mit gleichförmiger Absorption Signale mit größeren Werten abzugeben. Um diesen Fehler
zu korrigieren, werden also Dämpfungskörper oder Filter geeigneter Form vorgesehen, um die Längen der Durchquerungsstrecken
gleich zu machen.
Gemäß der erfindungsgemäßen Vorrichtung wird eine andere
Lösung vorgeschlagen, die darin besteht, daß nicht ein einziger, sondern mehrere Referenzdetektoren verwendet
werden, die die ankommende Flußdichte nach Dämpfung durch Filter messen, welche die gängigsten gemessenen
Objekte bezüglich der Filterung der Strahlung reproduzieren. Es kann also ein einziger Referenzmeßwert zu
einem gegebenen Zeitpunkt durch eine Kombination von Werten ersetzt werden, die zu demselben Zeitpunkt an
verschiedenen Referenzdetektoren erhalten werden.
Die Kombination von Referenzdetektoren mit zugeordneten
Filtern kann in Abhängigkeit von der Art des gemessenen Objektes, das zuvor bekannt ist, festgelegt werden, kann
in Abhängigkeit von den Messungen selbst veränderlich
sein oder in Abhängigkeit vom Ergebnis einer ersten Rekonstruktion veränderlich sein/ um eine zweite Rekonstruktion
verbesserter Qualität zu ermöglichen.
Jedem Filter entspricht eine bestimmte Dämpfung der Röntgenstrahlen. Zu einem gegebenen Zeitpunkt wird die
Zusammensetzung der Meßwerte an dem betrachteten Meßpunkt
berücksichtigt. Es sind dann die verschiedenen Arten der Dämpfung bekannt, welche die Röntgenstrahlung erfährt,
und es wird eine Kombination der Referenzdetektoren angewendet, welche diese Arten von Dämpfung reproduziert.
Die zu analysierenden Objekte sind nämlich im allgemeinen nicht homogen.
Es werden also verschiedene Simulationsfilter vorgesehen,
und mittels eines Interpolationsprozessors können die Werte erhalten werden, die Zwischenwerten der Dicke äquivalent
sind. Diese vor den Referenzdetektoren angeordneten Filter ermöglichen eine Simulierung des Phänomens.
Eine Annäherung an die wirklichen Verhältnisse erfolgt durch Interpolation. Die Filter können aus demselben oder
aus unterschiedlichem Material bestehen, das eine Simulierung des Objektes gestattet.
Plexiglasplatten sind z.B. verwendbar, um ein rotierendes Gerät zwischen den Meßperioden zu eichen, wobei diese
Plexiglasscheiben anstelle des Objektes in das Bündel gestellt werden.
In Fig. 1 ist ein Tomodensitometer dargestellt.
Eine Röntgenstrahlenguelle 1 sendet ein Röntgenbündel aus, wovon ein Teil das zu analysierende Objekt 2 durchquert,
bevor er eine Reihe von Meßdetektoren M1 ... M erreicht.
Die Referenzdetektoren R1 ... R sind abseits von dem
Röntgenbündel dargestellt, jedoch wird angenommen, daß
ein Teil des Bündels sie erreicht.
Auf die Detektoren folgen, gleich ob es sich um Meßdetektoren oder Referenzdetektoren handelt, jeweils eine Verstärkerschaltung
3, eine Integrierschaltung 4 und eine Umsetzschaltung 5, die eine Analog/Digital-Umsetzung vornimmt,
jedoch auch eine logarithmische Umsetzung durcnfuhren kann.
Die Integrierschaltung integriert das Signal über eine Z-eitspanne, die einen vorbestimmten Bewegungswinkel der
Röntgenquelle darstellt, so daß ein Analogsignal erhal-,
ten wird, welches die Gesamtintensität der Strahlen darstellt, die zu diesem Zeitpunkt auf den betreffenden
Detektor gelangen und von dem zu analysierenden Objekt 2 über die von diesem Detektor untersuchte Bahn durchgelassen
werden, unter Berücksichtigung der Bewegung der Röntgenquelle.
Einer der Referenzdetektoren, z.B. der Detektor R1, ermöglicht
eine erste Approximierung des Meß- bzw. Referenzwertes im üblichen Sinne.
Nach der Aufbereitung der Referenzsignale R. und der Meßsignale
M. werden sie an die beiden Eingänge einer Divisionsschaltung 6 angelegt, die ein kompensiertes Signal
abgibt, das dem Verhältnis zwischen dem Meßsignal und dem Referenzsignal entspricht. Die Division kann durch Subtraktion
der Logarithmen der beiden Signale gebildet werden.
Aus den zu einem gegebenen Zeitpunkt erhaltenen Referenzwerten, die von den Referenzdetektoren abgegeben werden,
kann eine Gruppe von Referenzwerten gebildet werden, mit durch Interpolation erhaltenen Zwischenwerten. Diese in
eine Tabelle eingeordneten Werte dieneh als Bezugsgrößen und werden in Abhängigkeit von dem gefundenen Meßwert
adressiert, der auf einen mittleren Detektor bezogen ist.
Die Referenzdetektoren R- ... R liefern Referenzsignale,
die nach Aufbereitung in einem Speicher'7 gespeichert Ytferden. Diese Werte werden dann für jeden AbtastZeitpunkt
an einen Interpolationsprozessor 8 angelegt, der in einem Speicher 9 eine Tabelle von dämpfungsabhängigen Bezugswerten oder, gemäß einer bevorzugten Ausführungsform,
direkt eine Entsprechungstabelle für die Entsprechung
zwischen Meßwerten/Bezugswerten (einzige Bezugsgröße) und Meßwerten/Bezugswerten (polyenergetische Bezugsgröße) bil
det .
Der am Ausgang der Divisionsschaltung 6 erhaltene Wert
für das Verhältnis zwischen Meßwert und Referenzwert
wird zur Adressierung der Tabelle über einen Leseprozessor 10 verwendet. Der korrigierte ausgelesene VJert
ist mit 11 bezeichnet. Diese Vorgänge können teilweise oder insgesamt mit der Berechnung der Logarithmen verbunden
werden. Der korrigierte Wert 11 wird dann zur Rekonstruktionsberechnung
verwendet, die mit 12 angegeben ist, um ein mit 13 bezeichnetes Ergebnis zu erhalten.
Jeder Referenzdetektor ist einem Filter zugeordnet, aas
einer bestimmten Dämpfung der Röntgenstrahlen entspricht. Zu jedem Zeitpunkt kann also diese Tabelle ausgehend von
Werten aufgefüllt werden, die von den verschiedenen Referenzdetektoren erhalten werden.
Für jeden Meßpunkt ist also zu einem gegebenen Zeitpunkt
bekannt, welche Art der Dämpfung angenommen werden muß. Es kann daher eine Kombination von Referenzdetektoren angewendet
werden, um die Tatsache zu berücksichtigen, daß ^" das zu analysierende Objekt nicht allgemein homogen ist.
Die Referenzdetektoren können in dem Röntgenbündel angeordnet werden, jedoch in einem solchen Bereich desselben,
der den zu analysierenden Körper nicht durchquert hat,
was bei mit Translationsbewegung arbeitenden tomodensitometrischen
Geräten stets möglich ist. Dabei können die von den Analysebündeln erreichten Detektoren zeitlich
nacheinander als Meßdetektoren oder Referenzdetektoren angesehen werden, da sie periodisch aus dem Feld des Objektes
heraustreten. Diese Bedingung ist jedoch für die mit einer Umdrehung arbeitenden Geräte nicht erfüllt, so
daß das erfindungsgemäße Verfahren angewendet werden muß.
Wenn ein Objekt unbekannt ist, so ist keine korrekte Simulierung
oder Kompensation möglich. Es wird eine Menge von allen möglichen Fällen berücksichtigt, die primär simuliert
werden. In Abhängigkeit von der sekundär erfolgten - Messung können Korrekturen vorgenommen werden, die auch
iterativ sein können, wobei eine Rückschleifung stattfinden kann, um nach Stabilisierung ein korrektes Ergebnis
zu erhalten. Wenn als Beispiel zwei axiale Schnitte des Schädels angenommen werden, von denen der eine durch die
Gehirnmasse (Fig. 2) verläuft, während der andere die Gehirnbasis und die hintere Schale (Fig. 3) durchquert, so
ist längs der Achse A nur Luft vorhanden. Längs der Achse B warden etwa 2,5 cm Knochen mit dem spezifischen Gewicht
1,6 angetroffen, was durch eine Aluminiumplatte mit dem spezifischen Gewicht 2,7 simuliert werden kann. Längs der
Achse C werden etwa 1,5 cm Knochen und 16 cm Gewebe angetroffen,
was simuliert werden kann durch eine Plastikplatte, die C, H und O enthält, z.B. aus Epoxyharz. Längs
der Hauptachse D werden etwa 5 cm Knochen und 10 cm Ge.-webe
angetroffen.
Diese Filter können also z.B. aus Plexiglasscheiberi,
Wasserschichten und Polyesterharzplatten verwirklicht werden. Wenigstens eines der Filter kann z.B. ein Material
enthalten, dessen mittlere atomare Ordnungszahl an diejenige der Knochenstrukturen angenähert ist, z.B.
Aluminium, ein mit Füllstoff versetztes Harz 'oder ein Material, das Gips oder Glas enthält.
^O Die verwendeten Referenzdetektoren können vom üblichen
Typ sein, d.h. vom Typ eines Szintillators, der einer Photomultiplierröhre zugeordnet ist, oder vom Typ eines
Gasionisationsdetektors. Der Detektor für die Messung der Bezugsgröße der ungedämpften Strahlung muß ein Verhalten
aufweisen, das im größtmöglichen Maße äquivalent demjenigen des Meßdetektors ist, d.h. er muß im allgemeinen
einen guten Wirkungsgrad haben. Die den verschiedenen Dämpfungsgraden des Bündels entsprechenden Detek-
Z4
3 3 ϋ Ο 4 O
toren müssen den höherenergetischen Teil des Bündels messen
und können entweder durch Kombinieren eines Detektors für vollständige Absorption mit einem Filter oder durch
andere Anordnungen gebildet werden, z.B. durch einen Diffusor, welcher die direkte Strahlung aufnimmt und durch
Streuung oder Fluoreszenz eine Strahlung niedriger Energie wieder aussendet, die proportional zu dem höherenergetischen
Teil des Spektrums ist.
Bei den üblichen Energien wird die Dämpfung durch drei
unterschiedliche Mechanismen verursacht: Absorption durch Photoeffekt, elastische Streuung (Thomson-Rayleigh-Effekt)
und unelastische Streuung (Compton-Effekt).
Die unelastische Streuung (Compton-Effekt) kann mit einem
unelastischen Stoß verglichen werden. Ein eintreffendes Röntgenphoton wird in der Nähe der Elektronenwolke eines
Atoms der durchquerten Materie abgelenkt und verliert Energie, die auf eines der Atome abgegeben wird, das auf
diese Weise freigesetzt wird. Die Energie, die das Rörtgenphoton verloren hat, ist relativ gering. Sie ändert
sich in Abhängigkeit von seinem Streuwinkel und ist für die Ablenkung null gleich null; sie wird um so größer,
je größer der Ablenkwinkel ist. Jedoch ist für geringe Winkel die Wahrscheinlichkeit der Streuung maximal, und
sie nimmt mit der Energie ab.
Wegen der starken Abnahme des Photoeffektes überwiegt
bei höheren Energien der Compton-Effekt. Es kann gezeigt werden, daß der Koeffizient des Compton-Effektes nur von
der Elektronendichte des absorbierenden Körpers abhängt. Da sich dieser Parameter wenig mit der Art der chemischen
Elemente ändert, kann angenommen werden, daß der lineare Massenkoeffizient des Compton-Effektes für alle Körper
im wesentlichen derselbe ist, daß als der lineare Dämpfungskoeffizient
durch den Compton-Effekt praktisch proportional dem spezifischen Gewicht des absorbierenden
Stoffes ist.
Der betrachtete Diffusor kann außerhalb des Nutzbereiches des Röntgenbündols angeordnet werden.
Wenn ein Diffusor im Inneren des Bündels angeordnet wird, so können die Referenzdetektoren, ebenso wie die zugeordneten
Filter außerhalb des Nutzbündels angeordnet werden, wobei die gestreute Röntgenstrahlung sie jedoch erreicht.
Durch die erfindungsgemäße Vorrichtung können Schwankungen
der Hochspannung, welche die Röntgenquelle speist, augenblicklich korrigiert werden. Ferner können bei
Translations- oder Rotationsbewegungen auftretende Dämpfungsphänomene korrigiert werden.
-ζ* · ■
Leerseite
Claims (1)
- PRINZ, BUNKE &• ·Patentanwälte · European Patent Attorneys ο Λ η n / <λ ρύ 0 U (J 4 U München Stuttgart7. Januar 1983THOMSON - CSF173, Bd. Haussmann75008 PARIS / FrankreichUnser Zeichen: T 3563PatentansprücheReferenzdetektorvorrichtung für Multidetektor-Tomodensitometer, wobei zur Messung der radiologischen Dichte an jedem Punkt eines Schnittes eines Objektes (2) eine Röntgenquelle (1) und Meßdetektoren (M1 ... M) vorgesehen sind, dadurch gekennzeichnet, daß mehrere Referenzdetektoren (R1 ...R) vorgesehen sind, da3 Filtereinrichtungen vorgesehen sind, die an jedem Referenzdetektor eine Messung des Bündels unter spektralen Bedingungen ermöglichen, welche die Dämpfung der Röntgenstrahlen durch gängige zu analysierende Oojekte reproduzieren, wobei jeder Referenzdetektor (R1 .... R ) einer dieser Filtereinrichtungen zugeordnet ist und die einfallende Röntgenstrahlung nach Dämpfung durcn die zugeordnete Fi-ltereinrichtung mißt, daß eine Emrichtung zum augenblicklichen Kombinieren der gefundenen Meßwerte der verschiedenen Referenzdetektoren unter Berücksichtigung der Meßwerte am betrachteten Meßpunkt vorgesehen ist, und daß eine Einrichtung zur Erzeugung eines aus dieser Kombination von Werten erhaltenen Referenzwertsignals vorhanden ist.2. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Einrichtung zum augenblicklichen Kombinieren der gefundenen Werte der verschiedenen Referenzdetektoren nach einer ersten gewöhnlichen Konstruktion eine zweite Rekonstruktion mit verbesserten Referenzwerten ermöglicht, unter Berücksichtigung der Meßwerte am betrachteten Meßpunkt.3. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, IQ daß die Röntgenquelle ein Hauptbündel abgibt, das in zwei einander ausschließende Unterbündel unterteilt ist, wovon nur das erste Unterbündel auf dem Objekt (2) auftrifft, während das zweite darauf nicht auftrifft, und daß die Referenzdetektoren Detektoren mit vollständiger Absorption der eintreffenden Röntgenstrahlen sind und in dem zweiten von der Röntgenquelle abgegebenen Unterbündel angeordnet sind.4. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß ein Diffusorelement zur Streuung der Röntgenstrahlen in dem von der Röntgenquelle abgegebenen Hauptbündel angeordnet ist, welches in zwei einander ausschließende Unterbündel unterteilt ist, von denen nur das erste auf dem Objekt (2) auftrifft, und daß die Referenzdetektoren außerhalb des Hauptbündels auf der Bahn der gestreuten Röntgenstrahlen angeordnet sind.5. Vorrichtung nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß das Diffusorelement in dem zweiten von der Röntgenquelle abgegebenen Unterbündel angeordnet ist.6. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Referenzdetektoren Detektoren mit teilweiser Absorption der auftreffenden Röntgenstrahlen sind und3^ daß die Referenzdetektoren in dem von der Röntgenquelle abgegebenen Hauptbündel angeordnet sind.— 3 —7. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die verwendeten Filtereinrichtungen aus Plaxiglasscheiben gebildet sind.8. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die verwendeten Filtereinrichtungen aus Wasserschichten gebildet sind.9. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Filtereinrichtungen aus Polyesterharzplatten gebildet sind.10. Vorrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß wenigstens eine Filtereinrichtung ein Material enthält, dessen atomare Ordnungszahl ungefähr gleich derjenigen von Knochenstrukturen ist.11. Vorrichtung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, daß das genannte Material Aluminium ist.12. Vorrichtung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, daß das genannte Material mit einem Füllstoff versetztes Harz ist.i3. Vorrichtung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet, daß das genannte Material Gips enthält.14. Vorrichtung nach Anspruch 10, dadurch gekennzeichnet,daß das genannte Material Glas enthält. 3015. Multidetektor-Tomodensitometer, gekennzeichnet durch eine Referenzdetektorvorrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 14.
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